RU2469516C1 - Method of generating pulsed x-ray radiation - Google Patents
Method of generating pulsed x-ray radiation Download PDFInfo
- Publication number
- RU2469516C1 RU2469516C1 RU2011137034/07A RU2011137034A RU2469516C1 RU 2469516 C1 RU2469516 C1 RU 2469516C1 RU 2011137034/07 A RU2011137034/07 A RU 2011137034/07A RU 2011137034 A RU2011137034 A RU 2011137034A RU 2469516 C1 RU2469516 C1 RU 2469516C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- radiation
- ray
- opal
- pulsed
- laser
- Prior art date
Links
Images
Abstract
Description
Изобретение относится к области рентгенотехники и может быть использовано в медицине, рентгенографии, дефектоскопии материалов и рентгеновской микроскопии.The invention relates to the field of x-ray technology and can be used in medicine, radiography, flaw detection of materials and x-ray microscopy.
Известны различные способы генерации в твердотельных системах импульсного рентгеновского излучения, основаны на создании потока заряженных частиц и его взаимодействии с твердым телом. Известен способ генерации рентгеновского излучения, основанный на воздействии в вакууме пучка электронов на твердотельную мишень, электронная подсистема материала которой определяет спектр рентгеновского излучения [Рентгенотехника. Справочник, кн. 1-2, М. 1980]. Способ включает создание в вакууме определенной концентрации электронов, вырываемых из катода в результате термоэлектронной или автоэлектронной эмиссии, ускорение потока электронов электрическим полем и бомбардировка мишени потоком электронов. Перечисленные операции приводят к испусканию рентгеновского излучения за счет возбуждения электронных переходов в атомах мишени и потери кинетической энергии при торможении бомбардирующих мишень электронов. К недостаткам предлагаемых разработок можно отнести необходимость создания глубокого вакуума и громоздкость конструкции электрического обеспечения процесса.Various methods of generating pulsed x-ray radiation in solid-state systems are known, based on the creation of a flow of charged particles and its interaction with a solid. A known method of generating x-ray radiation, based on the action in vacuum of an electron beam on a solid-state target, the electronic material subsystem of which determines the spectrum of x-ray radiation [X-ray engineering. Reference book 1-2, M. 1980]. The method includes creating in a vacuum a certain concentration of electrons pulled out of the cathode as a result of thermionic or field emission, accelerating the electron flow by an electric field and bombarding the target with an electron flow. These operations lead to the emission of x-rays due to the excitation of electronic transitions in the atoms of the target and the loss of kinetic energy during braking of the electrons bombarding the target. The disadvantages of the proposed developments include the need to create a deep vacuum and the bulkiness of the electrical design of the process.
Известен способ генерирования рентгеновского излучения посредством воздействия на мишень мощными лазерными пучками видимого и ИК-диапазонов (например, YAG-лазера) [УФН т.168, №8, с.843-876. Проблема угловой расходимости и пространственной когерентности излучения рентгеновского лазера. П.Д Гаспарян и другие]. Способ включает создание лазерного излучения, обработку лазерного луча, возбуждение среды воздействия лазером, бомбардировка плазмой поверхности мишени, приводящей к генерированию рентгеновского излучения, при этом длительность импульса генерации рентгеновского лазера составляет 0,1-10 нс и определяется временем жизни плазменного образования. Пороговые условия генерации рентгеновских лучей зависят от значений плотности ионов в плазме, инициирующих переход электронов на соответствующие уровни. Данное техническое решение недостаточно эффективно обеспечивает управление параметрами рентгеновского излучения.A known method of generating x-ray radiation by exposing the target to powerful laser beams in the visible and IR ranges (for example, a YAG laser) [Physics – Uspekhi v. 168, No. 8, p. 843-876. The problem of angular divergence and spatial coherence of x-ray laser radiation. P.D. Gasparyan and others]. The method includes generating laser radiation, processing the laser beam, excitation of the laser exposure medium, plasma bombardment of the target surface, which leads to the generation of X-ray radiation, wherein the pulse duration of the X-ray laser is 0.1-10 ns and is determined by the lifetime of the plasma formation. The threshold conditions for the generation of X-rays depend on the values of the density of ions in the plasma, which initiate the transition of electrons to the corresponding levels. This technical solution is not efficient enough to control the parameters of x-ray radiation.
Наиболее близким способом генерации рентгеновского излучения к заявляемому по своей технической сущности является способ, представленный в работе [Чернега Н.В., Самойлович М.И., Белянин А.Ф., Кудрявцева А.Д., Клещева С.М. Генерация электромагнитного и акустического излучений в наноструктурированных системах // Нано- и микросистемная техника. 2011. №4. С.21-31].The closest way to generate x-rays to the claimed in its technical essence is the method presented in [Chernega N.V., Samoilovich M.I., Belyanin A.F., Kudryavtseva A.D., Kleshcheva S.M. Generation of electromagnetic and acoustic radiation in nanostructured systems // Nano- and microsystem technology. 2011. No4. S.21-31].
Способ генерации импульсного рентгеновского излучения с малой угловой расходимостью под действием импульсного лазерного излучения включает фокусирование лазерного излучения рубинового лазера оптической системой и воздействие излучения на охлажденную опаловую матрицу - упорядоченную структуру из микросфер кремнезема диаметром 0,2-0,4 мкм. В результате взаимодействия импульсного лазерного излучения (наносекундного диапазона длительности) с трехмерной фотонно-фононной средой - решетчатой упаковкой наносфер SiO2 генерировалось рентгеновское излучение, регистрируемое рентгеновской фотопленкой. Однако указанный способ не дает возможность формировать импульсное рентгеновское излучение с расходимостью менее 1·10-3 рад.A method for generating pulsed x-ray radiation with a small angular divergence under the action of pulsed laser radiation involves focusing the laser radiation of a ruby laser with an optical system and the effect of radiation on a cooled opal matrix - an ordered structure of silica microspheres with a diameter of 0.2-0.4 μm. As a result of the interaction of pulsed laser radiation (nanosecond range of duration) with a three-dimensional photon-phonon medium - lattice packing of SiO 2 nanospheres, X-ray radiation was recorded, recorded by an X-ray film. However, this method does not allow the formation of pulsed x-ray radiation with a divergence of less than 1 · 10 -3 rad.
Технический результат предлагаемого способа заключается в уменьшении угловой расходимости импульсного рентгеновского излучения. Такой способ генерации импульсного рентгеновского излучения с малой угловой расходимостью основан на фокусировании лазерного излучения рубинового лазера оптической системой и воздействие импульсным лазерным излучением мощностью 0,25-10,0 ГВт/см2 на охлажденный до температуры ниже 200 К образец опаловой матрицы - упорядоченную структуру из микросфер рентгеноаморфного кремнезема (SiO2) диаметром 0,2-0,4 мкм, чьи межсферические нанополости заполнены веществами с величиной диэлектрической проницаемости (ε) не менее 2,5 с коэффициентом заполнения в интервале 30-85%.The technical result of the proposed method is to reduce the angular divergence of pulsed x-ray radiation. This method of generating pulsed x-ray radiation with a small angular divergence is based on focusing the laser radiation of a ruby laser by an optical system and the action of pulsed laser radiation with a power of 0.25-10.0 GW / cm 2 on a sample of an opal matrix cooled to a temperature below 200 K is an ordered structure of microspheres of X-ray amorphous silica (SiO 2 ) with a diameter of 0.2-0.4 μm, whose inter-spherical nanocavities are filled with substances with a dielectric constant (ε) of at least 2.5 with a fill factor in the range of 30-85%.
Техническое решение, основанное на зависимости степени пространственной когерентности импульсного от мощности лазерного излучения, а также коэффициента и материала заполнения межсферических микрополостей, играющих роль микрорезонаторов, можно продемонстрировать с использованием иллюстраций, представленных на рис.1-3. Особенности геометрического и реального строения опаловых матриц представлены на рис.1, на котором приведен снимок поверхности (при исследованиях строения образцов опаловой матрицы применялся растровый электронный микроскоп CARL ZEISS LEO 1430 VP) опаловой матрицы и схема строения подрешетки ее межсферических нанополостей и показано: а) строение (растровая электронная микроскопия) поверхности объемного образца опаловой матрицы, б) тетраэдрические и октаэдрические полости (по числу формирующих полость сфер), образованные микросферами SiO2 (D - диаметр микросфер SiO2); в) объемная модель полостей и соединяющих их каналов. Имеющаяся в опаловых матрицах упорядоченная подрешетка микрополостей, играющих роль микрорезонаторов для тормозного излучения в рентгеновском диапазоне электронов, генерируемых при воздействии лазерного излучения, обладает различными характеристиками в зависимости от соотношения значений диэлектрических проницаемостей основы (в данном случае микросфер рентгеноаморфного кремнезема с ε=2,2-2,3) и межсферической микрополости, заполненной различными веществами в жидком или твердом состоянии.A technical solution based on the dependence of the degree of spatial coherence of pulsed on the power of laser radiation, as well as the coefficient and filling material of inter-spherical microcavities playing the role of microresonators, can be demonstrated using the illustrations presented in Figs. 1-3. The features of the geometric and real structure of the opal matrices are shown in Fig. 1, which shows a surface image (when studying the structure of the opal matrix samples, a CARL ZEISS LEO 1430 VP scanning electron microscope) of the opal matrix and the structure of the sublattice of its inter-spherical nanocavities are shown and: (scanning electron microscopy) of the surface of a bulk sample of an opal matrix, b) tetrahedral and octahedral cavities (in terms of the number of spheres forming the cavity) formed by SiO 2 microspheres (D is meter of microspheres SiO 2 ); c) volumetric model of cavities and channels connecting them. The ordered sublattice of microcavities in opal matrices, which play the role of microcavities for bremsstrahlung in the X-ray range of electrons generated by laser radiation, has different characteristics depending on the ratio of the dielectric constant of the substrate (in this case, microspheres of X-ray amorphous silica with ε = 2.2- 2,3) and an inter-spherical microcavity filled with various substances in a liquid or solid state.
Облучение образца опаловой матрицы рубиновым лазером проводилось в соответствии со схемой экспериментальной установки, представленной на рис.2, где 1 - лазер, 2 - лазерный луч, 3 - оптическая система фокусирования лазерного излучения на образец, 4 - образец опаловой матрицы (упорядоченная структура из микросфер кремнезема диаметром 0,2-0,4 мкм), 5 - рентгеновское излучение, 6 - система регистрации рентгеновского излучения, 7 - подложка, 8 - кювета с жидким азотом. Рентгеновская пленка закреплялась на краю кюветы, заполненной жидким азотом, на расстоянии 50 мм от образца, размещенного на медной подложке.An opal matrix sample was irradiated with a ruby laser in accordance with the experimental setup shown in Fig. 2, where 1 is a laser, 2 is a laser beam, 3 is an optical system for focusing laser radiation on a sample, 4 is an opal matrix sample (ordered structure from microspheres silica with a diameter of 0.2-0.4 microns), 5 - X-ray radiation, 6 - X-ray registration system, 7 - substrate, 8 - cuvette with liquid nitrogen. An x-ray film was fixed on the edge of the cell filled with liquid nitrogen at a distance of 50 mm from the sample placed on a copper substrate.
Процесс формирования объемных заготовок на основе плотнейших кубических упаковок сферических частиц SiQ2 основан на реакции гидролиза тетраэфира ортокремневой кислоты (Si(OC2H5)4) в C2H5OH в присутствии NH4OH (смешение 1 части NH4OH (25% водный раствор), 50 частей C2H5OH и 1,6 частей Si(OC2H5)4, предварительно прогретого при температуре 105°С в течение 180 минут). Изготовленная суспензия микросфер рентгеноаморфного кремнезема выдерживалась 2-3 месяца (в зависимости от заданного объема осаждаемого материала). После отстаивания суспензии, удаления гидролизата и упрочнения осадка получали объемный материал с упорядоченным расположением наносфер SiO2. В плотнейшей упаковке (степень заполнения пространства наносферами SiO2 составляет 74,05%) наносферы образуют тетраэдрические и октаэдрические полости с размерами от 0,05 до 0,15 мкм для указанных диаметров микросфер. Подобные полости занимают около 24% от общего объема и могут быть заполнены различными веществами.The process of forming bulk blanks based on the densest cubic packs of spherical particles of SiQ 2 is based on the hydrolysis of orthosilicic acid tetraester (Si (OC 2 H 5 ) 4 ) in C 2 H 5 OH in the presence of NH 4 OH (mixing 1 part NH 4 OH (25 % aqueous solution), 50 parts of C 2 H 5 OH and 1.6 parts of Si (OC 2 H 5 ) 4 , preheated at a temperature of 105 ° C for 180 minutes). The suspension of microspheres of X-ray amorphous silica prepared was kept for 2-3 months (depending on the set volume of the deposited material). After sedimentation of the suspension, removal of the hydrolyzate and hardening of the precipitate, a bulk material with an ordered arrangement of SiO 2 nanospheres was obtained. In the densest package (the degree of space filling with SiO 2 nanospheres is 74.05%), the nanospheres form tetrahedral and octahedral cavities with sizes from 0.05 to 0.15 μm for the indicated diameters of the microspheres. Such cavities occupy about 24% of the total volume and can be filled with various substances.
В зависимости от условий получения диаметр микросфер SiO2 может варьироваться от 0,2 до 0,4 мкм. Технология получения рентгеноаморфного кремнезема, представленного упорядоченной упаковкой наносфер SiO2, подробно рассмотрены в литературе, например, в книге: [Наноматериалы. III. Фотонные кристаллы и нанокомпозиты на основе опаловых матриц // Коллективная монография. Под ред. М.И.Самойловича. М.: Техномаш. 2007. 303 с.].Depending on the production conditions, the diameter of the SiO 2 microspheres can vary from 0.2 to 0.4 μm. The technology for producing X-ray amorphous silica, represented by ordered packing of SiO 2 nanospheres, is considered in detail in the literature, for example, in the book: [Nanomaterials. III. Photonic crystals and nanocomposites based on opal matrices // Collective monograph. Ed. M.I. Samoilovich. M .: Tekhnomash. 2007.303 p.].
На рис.3 дан рентгеновский снимок, полученный для образца опаловой матрицы, представляющего упорядоченную упаковку микросфер SiО2 диаметром 0,25 мкм (межсферические нанополости заполнены иттрием хлористым растворенным в воде в с концентрацией 10 грамм/100 мл с коэффициентом заполнения 70%), при интенсивности накачки - 0,4 ГВт/см2 (поперечный размер пятна 1,1 мм, что соответствует угловой расходимости менее 1·10-3 рад). Растворимость различных веществ и получаемые значения диэлектрической проницаемости определялись по справочным данным и контролировались с использованием диэлектрического анализатора Novocontrol Alpha AN.Figure 3 shows an X-ray image obtained for an opal matrix sample representing an ordered packing of 0.25 μm diameter SiO 2 microspheres (interspherical nanocavities are filled with yttrium chloride dissolved in water at a concentration of 10 grams / 100 ml with a fill factor of 70%), at the pump intensity is 0.4 GW / cm 2 (the transverse spot size is 1.1 mm, which corresponds to an angular divergence of less than 1 · 10 -3 rad). The solubility of various substances and the obtained values of the dielectric constant were determined by reference data and were controlled using a Novocontrol Alpha AN dielectric analyzer.
Осуществление изобретенияThe implementation of the invention
В качестве источника возбуждающего излучения использовался лазер (1) на рубине, чей частотный диапазон с длиной волны генерации 694,3 нм, работающий в режиме модуляции добротности и длительностью одиночных импульсов - 20 нс. Излучение лазера фокусировалось на образец, расположенный на медной подложке, помещенной в кювету с жидким азотом. Возбуждающее излучение фокусировалось в вещество линзами с различным фокусным расстоянием (50, 90 и 150 мм). Расстояние опаловой матрицы от фокусирующей системы и энергия возбуждающего излучения менялись, что давало возможность проводить измерения для различной плотности мощности накачки в образец опаловой матрицы и для различного распределения поля в микрополостях внутри образца. Облучение образца опаловой матрицы рубиновым лазером проводилось в соответствии со схемой, представленной на рис.2. Рентгеновская пленка закреплялась на краю кюветы, заполненной жидким азотом, на расстоянии 50 мм от центра образца, размещенного на медной подложке.A ruby laser (1) was used as a source of exciting radiation, whose frequency range with a generation wavelength of 694.3 nm, operating in the Q-switching mode and single pulse duration of 20 ns. The laser radiation was focused on a sample located on a copper substrate placed in a cell with liquid nitrogen. The exciting radiation was focused into the substance by lenses with different focal lengths (50, 90, and 150 mm). The distance of the opal matrix from the focusing system and the energy of the exciting radiation varied, which made it possible to carry out measurements for different pump power densities in the opal matrix and for different field distributions in microcavities inside the sample. A sample of an opal matrix was irradiated with a ruby laser in accordance with the scheme shown in Fig. 2. An x-ray film was fixed on the edge of the cell filled with liquid nitrogen at a distance of 50 mm from the center of the sample placed on a copper substrate.
Межсферические нанополости образцов опаловых матриц, изготовленных механической обработкой исходных заготовок (использованные образцы опаловых матриц имели размеры 5×5×3 мм или произвольную форму, образованную раскалыванием исходной заготовки), были заполнены различными веществами. Заполнение твердыми веществами проводили методом пропитки растворами солей (нитраты, хлориды и др.) металлов с последующим отжигом на воздухе. Указанные выше параметры межсферических микрополостей и их соединяющих каналов определяют эффективность применения метода пропитки при введении растворов в межсферические нанополости и последующего синтеза (отжиг) необходимых соединений. Степень заполнения межсферических микрополостей материалами, вводимыми пропиткой водными растворами солей, от числа пропиток (экспериментальные данные) представлены в таблице 1. Правильность упаковки наносфер SiO2 сохраняется при введении (в том числе и в процессе их формирования) в межсферические микрополости различных веществ.Interspherical nanocavities of opal matrix samples made by machining the initial preforms (used opal matrix samples were 5 × 5 × 3 mm in size or an arbitrary shape formed by splitting the initial preform) were filled with various substances. Filling with solids was carried out by the method of impregnation with solutions of salts (nitrates, chlorides, etc.) of metals with subsequent annealing in air. The above parameters of the inter-spherical microcavities and their connecting channels determine the efficiency of the impregnation method when introducing solutions into the inter-spherical nanocavities and subsequent synthesis (annealing) of the necessary compounds. The degree of filling of the inter-spherical microcavities with the materials introduced by the impregnation with aqueous solutions of salts, of the number of impregnations (experimental data) is presented in Table 1. The correct packing of SiO 2 nanospheres is maintained when various substances are introduced (including during their formation) into the inter-spherical microcavities.
Исследовались как образцы опаловых матриц, так и нанокомпозиты (образцы опаловых матриц с микрополостями, заполненными веществами с величиной диэлектрической проницаемости (ε) не менее 2,5 с коэффициентом заполнения в интервале 30-85%, например, водными растворами различными (в частности, нитратов или хлоридов) солей металлов, оксидами металлов, самими металлами, а также жидкостями с указанными параметрами или их смесями.We studied both opal matrix samples and nanocomposites (opal matrix samples with microcavities filled with substances with a dielectric constant (ε) of at least 2.5 with a fill factor in the range of 30-85%, for example, with aqueous solutions of various (in particular, nitrates or chlorides) of metal salts, metal oxides, metals themselves, as well as liquids with the indicated parameters or their mixtures.
Пространственное распределение электромагнитного излучения рентгеновского диапазона регистрировалось с использованием рентгеновских кассет РЕНЕКС ЭУ-И4 в комбинации с пленкой Kodak, предназначенной для рентгеновского излучения, получаемого с использованием рентгеновских трубок с напряжением на них в интервале от 40 до 100 и более кВ. Кассета с рентгеновской пленкой помещалась на расстоянии 50 мм от образца опаловой матрицы. При интенсивностях лазерного излучения, превышающих пороги возникновения акустических колебаний и сопровождающих их свечения образца, на кассете регистрировалось рентгеновское излучение в виде отдельной засветки. Сигнал представлял собой небольшую по диаметру область - темную точку с характерным пространственным распределением (рис.3). Генерация рентгеновского излучения при указанных экспериментальных условиях представляет собой эффект, порог которого совпадает с таковым для возникновения акустических колебаний и сопутствующим свечением (акустолюминисценцией). В результате проведенных опытов были установлены условия генерации импульсного рентгеновского излучения с угловой расходимостью, не превышающей 1·10-3 рад, с использованием контрастности диэлектрических характеристик микросфер кремнезема, образующих систему с запрещенными фотонными зонами и микрополостями, заполненными соответствующими веществами с заданным коэффициентом заполнения и значениями диэлектрической проницаемости.The spatial distribution of X-ray electromagnetic radiation was recorded using RENEX EU-I4 X-ray cassettes in combination with a Kodak film intended for X-ray radiation obtained using X-ray tubes with voltage on them in the range from 40 to 100 and more kV. An X-ray film cassette was placed at a distance of 50 mm from the opal matrix sample. At laser intensities exceeding the thresholds for the occurrence of acoustic vibrations and the accompanying glow of the sample, X-ray radiation was recorded on the cassette as a separate illumination. The signal was a small diameter region - a dark dot with a characteristic spatial distribution (Fig. 3). The generation of x-ray radiation under the indicated experimental conditions is an effect whose threshold coincides with that for the occurrence of acoustic vibrations and the accompanying luminescence (acoustoluminescence). As a result of the experiments, the conditions for the generation of pulsed x-ray radiation with an angular divergence not exceeding 1 · 10 -3 rad were established using the contrast of the dielectric characteristics of silica microspheres forming a system with forbidden photon zones and microcavities filled with the corresponding substances with a given fill factor and values dielectric constant.
Генерация рентгеновского излучения с малой угловой расходимостью (<1·10-3 рад) происходит при воздействии на образцы опаловых матриц, чьи межсферические нанополости заполнены веществами с величиной диэлектрической проницаемости (ε) не менее с коэффициентом заполнения в интервале 30-85%, импульсным лазерным излучением мощностью в пределах 0,25-10 ГВт/см2. При воздействии на образцы опаловых матриц импульсным лазерным излучением мощностью меньше 0,25 ГВт/см2, импульсное рентгеновское излучения не возникает; мощность импульсного лазерного излучения больше 10 ГВт/см2 приводит к механическому разрушению образцов опаловых матриц. Образцы опаловых матриц с коэффициентом заполнения межсферических нанополостей различными веществами, с указанными параметрами, менее 30% характеризуются угловым расхождениями для одиночных импульсов рентгеновского излучения >1,5·10-3. Заполнение межсферических нанополостей образцов опаловых матриц более 85% технически невозможно из-за перекрытия каналов.X-ray emission with a small angular divergence (<1 · 10 -3 rad) occurs when opal matrices are exposed to samples whose inter-spherical nanocavities are filled with substances with a dielectric constant (ε) of at least 30–85% duty cycle, pulsed laser radiation power in the range of 0.25-10 GW / cm 2 . When exposed to samples of opal matrices by pulsed laser radiation with a power of less than 0.25 GW / cm 2 , pulsed x-ray radiation does not occur; the power of pulsed laser radiation of more than 10 GW / cm 2 leads to mechanical destruction of samples of opal matrices. Samples of opal matrices with a fill factor of inter-spherical nanocavities with various substances, with the indicated parameters, less than 30% are characterized by angular discrepancies for single X-ray pulses> 1.5 · 10 -3 . Filling of the inter-spherical nanocavities of opal matrix samples with more than 85% is technically impossible due to channel overlap.
Энергетические и геометрические условия возбуждения можно было менять, варьируя, в частности, мощностью лазерной накачки и (или) коэффициентом заполнения. Последнее позволяло проводить измерения при различных плотностях мощности возбуждающего излучения на входе в образец. В качестве образцов использовались опаловые матрицы, состоящие из микросфер кремнезема различного диаметра в диапазоне 0,2-0,4 мкм, которые охлаждались до температур 100-150 К. Рентгеновская пленка устанавливалась на фиксированном расстоянии от центра образца, в которых менялось как вещество заполнения, так и коэффициент заполнения его межсферических микрополостей (табл.2).The energy and geometric conditions of the excitation could be changed, varying, in particular, by the laser pump power and / or duty cycle. The latter made it possible to carry out measurements at various power densities of the exciting radiation at the entrance to the sample. As samples, opal matrices were used, consisting of silica microspheres of various diameters in the range 0.2–0.4 μm, which were cooled to temperatures of 100–150 K. An X-ray film was placed at a fixed distance from the center of the sample, in which it changed as a filling substance, and the fill factor of its inter-spherical microcavities (Table 2).
Claims (3)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2011137034/07A RU2469516C1 (en) | 2011-09-08 | 2011-09-08 | Method of generating pulsed x-ray radiation |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2011137034/07A RU2469516C1 (en) | 2011-09-08 | 2011-09-08 | Method of generating pulsed x-ray radiation |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2469516C1 true RU2469516C1 (en) | 2012-12-10 |
Family
ID=49255918
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2011137034/07A RU2469516C1 (en) | 2011-09-08 | 2011-09-08 | Method of generating pulsed x-ray radiation |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2469516C1 (en) |
Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2266628C2 (en) * | 2002-10-22 | 2005-12-20 | Скворцов Владимир Анатольевич | Method for generation of short-pulse x-ray and corpuscular emission during transformation of substance to extreme states under conditions of decreased voltage use |
| US7092488B2 (en) * | 2000-10-20 | 2006-08-15 | University Of Central Florida Research Foundation, Inc. | EUV, XUV, and X-ray wavelength sources created from laser plasma produced from liquid metal solutions |
| RU2365069C1 (en) * | 2008-03-26 | 2009-08-20 | Владимир Михайлович Борисов | Device for reception of powerful short-wave radiation from plasma discharge |
| US20110007772A1 (en) * | 2009-04-22 | 2011-01-13 | The Regents Of The University Of Colorado, A Body Corporate | Phase-matched Generation of Coherent Soft and Hard X-rays Using IR Lasers |
-
2011
- 2011-09-08 RU RU2011137034/07A patent/RU2469516C1/en active
Patent Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7092488B2 (en) * | 2000-10-20 | 2006-08-15 | University Of Central Florida Research Foundation, Inc. | EUV, XUV, and X-ray wavelength sources created from laser plasma produced from liquid metal solutions |
| RU2266628C2 (en) * | 2002-10-22 | 2005-12-20 | Скворцов Владимир Анатольевич | Method for generation of short-pulse x-ray and corpuscular emission during transformation of substance to extreme states under conditions of decreased voltage use |
| RU2365069C1 (en) * | 2008-03-26 | 2009-08-20 | Владимир Михайлович Борисов | Device for reception of powerful short-wave radiation from plasma discharge |
| US20110007772A1 (en) * | 2009-04-22 | 2011-01-13 | The Regents Of The University Of Colorado, A Body Corporate | Phase-matched Generation of Coherent Soft and Hard X-rays Using IR Lasers |
Non-Patent Citations (2)
| Title |
|---|
| САМОЙЛОВИЧ М.И. ГЕНЕРАЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО И АКУСТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЙ В НАНОСТРУКТУРИРОВАННЫХ СИСТЕМАХ. - Нано- и микросистемная техника, 2011, No. 4, с.21-31. * |
| САМОЙЛОВИЧ М.И. ГЕНЕРАЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО И АКУСТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЙ В НАНОСТРУКТУРИРОВАННЫХ СИСТЕМАХ. - Нано- и микросистемная техника, 2011, № 4, с.21-31. * |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Kawamura et al. | Femtosecond-laser-encoded distributed-feedback color center laser in lithium fluoride single crystals | |
| Skinner | Review of soft x‐ray lasers and their applications | |
| Cummins et al. | Optimizing conversion efficiency and reducing ion energy in a laser-produced Gd plasma | |
| JP2014129608A (en) | Production of nanoparticles with high repetition rate ultrafast pulsed laser ablation in liquid | |
| US20060098781A1 (en) | Method and apparatus for nanoscale surface analysis using soft X-rays | |
| Zvorykin et al. | Self-focusing of UV radiation in 1 mm scale plasma in a deep ablative crater produced by 100 ns, 1 GW KrF laser pulse in the context of ICF | |
| Attwood et al. | Space-time implosion characteristics of laser-irradiated fusion targets | |
| RU2469516C1 (en) | Method of generating pulsed x-ray radiation | |
| RU2480159C1 (en) | Device for generation of targeted pulse x-ray radiation | |
| Rafique et al. | External magnetic field effect on plume images and X-ray emission from a nanosecond laser produced plasma | |
| Renard-Le Galloudec et al. | Guiding, focusing, and collimated transport of hot electrons in a canal in the extended tip of cone targets | |
| JP5483175B2 (en) | Charged particle acceleration method, charged particle acceleration device, particle beam irradiation device, medical particle beam irradiation device | |
| Bugrov et al. | Absorption and scattering of high-power laser radiation in low-density porous media | |
| JP2002139758A (en) | Device for shortening light wavelength | |
| JP4005551B2 (en) | X-ray and high energy particle generator and method for generating the same | |
| Bartnik et al. | Interaction of laser radiation with a dense gas target | |
| JP2000188198A (en) | Laser plasma x-ray source device | |
| Tcherniega et al. | X-ray generation induced by visible lasers in ZnS aqueous suspensions | |
| Rocca et al. | Compact ultra-intense lasers and nanostructures open a path to extreme pressures | |
| BARGSTEN et al. | Compact ultra-intense lasers and nanostructures open a path to extreme pressures | |
| CN213581733U (en) | Laser plasma extreme ultraviolet light source system | |
| Richardson et al. | Multibeam, laser-imploded cylindrical plasmas | |
| Guffey et al. | Ponderomotive Screening of Nuclear Fusion Reactions Based on Localized Surface Plasmon Resonance | |
| Basov et al. | Mechanisms of neutron generation in a laser plasma | |
| Lindberg | Hard X-ray Self-Seeding at the LCLS |