RU2375789C1 - Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока - Google Patents
Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока Download PDFInfo
- Publication number
- RU2375789C1 RU2375789C1 RU2008123432/28A RU2008123432A RU2375789C1 RU 2375789 C1 RU2375789 C1 RU 2375789C1 RU 2008123432/28 A RU2008123432/28 A RU 2008123432/28A RU 2008123432 A RU2008123432 A RU 2008123432A RU 2375789 C1 RU2375789 C1 RU 2375789C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- substrate
- film
- regions
- critical current
- current density
- Prior art date
Links
- 239000010409 thin film Substances 0.000 title claims abstract description 14
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 title abstract description 9
- 239000010408 film Substances 0.000 claims abstract description 71
- 239000000758 substrate Substances 0.000 claims abstract description 68
- 238000000034 method Methods 0.000 claims abstract description 36
- 230000005855 radiation Effects 0.000 claims abstract description 26
- 238000000608 laser ablation Methods 0.000 claims abstract description 5
- 239000013078 crystal Substances 0.000 claims description 17
- 229910002367 SrTiO Inorganic materials 0.000 claims description 3
- 239000000919 ceramic Substances 0.000 claims description 3
- 230000015572 biosynthetic process Effects 0.000 claims description 2
- 238000000151 deposition Methods 0.000 abstract description 4
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 4
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 abstract description 3
- 239000004020 conductor Substances 0.000 abstract 1
- 230000001105 regulatory effect Effects 0.000 abstract 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract 1
- 241000238366 Cephalopoda Species 0.000 description 12
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 description 8
- 239000000463 material Substances 0.000 description 7
- 238000003860 storage Methods 0.000 description 5
- 238000001816 cooling Methods 0.000 description 4
- 230000006378 damage Effects 0.000 description 4
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 4
- 230000000737 periodic effect Effects 0.000 description 4
- 230000008569 process Effects 0.000 description 4
- 230000008021 deposition Effects 0.000 description 3
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 3
- 238000009434 installation Methods 0.000 description 3
- 230000007246 mechanism Effects 0.000 description 3
- 238000005507 spraying Methods 0.000 description 3
- 238000000137 annealing Methods 0.000 description 2
- 230000008859 change Effects 0.000 description 2
- 230000004907 flux Effects 0.000 description 2
- 230000001678 irradiating effect Effects 0.000 description 2
- 230000000704 physical effect Effects 0.000 description 2
- 239000010453 quartz Substances 0.000 description 2
- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N silicon dioxide Inorganic materials O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 238000005382 thermal cycling Methods 0.000 description 2
- 206010073306 Exposure to radiation Diseases 0.000 description 1
- 238000004630 atomic force microscopy Methods 0.000 description 1
- QVGXLLKOCUKJST-UHFFFAOYSA-N atomic oxygen Chemical compound [O] QVGXLLKOCUKJST-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 230000002950 deficient Effects 0.000 description 1
- 230000001419 dependent effect Effects 0.000 description 1
- 230000006866 deterioration Effects 0.000 description 1
- 239000003989 dielectric material Substances 0.000 description 1
- 230000007613 environmental effect Effects 0.000 description 1
- 238000007710 freezing Methods 0.000 description 1
- 230000008014 freezing Effects 0.000 description 1
- 230000005484 gravity Effects 0.000 description 1
- 239000012535 impurity Substances 0.000 description 1
- 238000010348 incorporation Methods 0.000 description 1
- 230000007774 longterm Effects 0.000 description 1
- 238000004377 microelectronic Methods 0.000 description 1
- 238000000386 microscopy Methods 0.000 description 1
- 238000000399 optical microscopy Methods 0.000 description 1
- 229910052760 oxygen Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000001301 oxygen Substances 0.000 description 1
- 238000005325 percolation Methods 0.000 description 1
- 230000002035 prolonged effect Effects 0.000 description 1
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 description 1
- 239000007921 spray Substances 0.000 description 1
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 1
- 238000001771 vacuum deposition Methods 0.000 description 1
- 229910021521 yttrium barium copper oxide Inorganic materials 0.000 description 1
Images
Landscapes
- Superconductor Devices And Manufacturing Methods Thereof (AREA)
Abstract
Изобретение относится к способам формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными требуемыми для изготовления ВТСП приборов значениями плотности критического тока. Сущность изобретения: в способе формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока, перед нанесением пленки в подложке создают механические напряжения путем воздействия на подложку в требуемых областях сфокусированным до заданных размеров импульсным лазерным излучением наносекундной длительности, при этом для формирования в пленке областей с регулируемой плотностью критического тока от 103 до 104 А/см2 выбирают энергию облучения подложки в диапазоне 500-1000 Дж, а затем проводят напыление сверхпроводящей пленки методом лазерной абляции. Техническим результатом изобретения является разработка способа формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными требуемыми для изготовления элементов ВТСП приборов значениями плотности критического тока, обеспечивающего при упрощении технологии изготовления слабых связей повышение стабильности работы указанных элементов, надежности и воспроизводимости характеристик. 5 з.п. ф-лы, 7 ил.
Description
Изобретение относится к способам формирования в сверхпроводящих тонких пленках областей с требуемыми значениями плотности критического тока путем создания в материале пленки локальных участков напряжений. Необходимость создания в пленках областей с заданной плотностью критического тока обусловлена возможностью изготовления из этих пленок микромостиков, обладающих джозефсоновскими свойствами и используемых в высокочувствительных пленочных сквидах, которые находят применение в биомагнетизме, геофизике, сквид-микроскопии и т.д.
В настоящее время существуют различные способы структурирования сверхпроводящих тонких и сверхтонких пленок, которые используются для изготовления тонкопленочных сквидов и совмещенных с ними на одной подложке сверхпроводящих трансформаторов потока и сверхпроводящих пленарных градиометров первого и второго порядка.
Известен способ структурирования сверхпроводящих пленок путем варьирования толщины пленки (Патент РФ N 2 133525, МПК H01L 39/22). Результаты исследований механизма роста YBaCuO пленок и зависимости сверхпроводящих свойств пленки от ее толщины d показывают, что после преодоления порога перколяции существует некоторый интервал значений толщин, при котором плотность критического тока пленки меняется скачком почти на два порядка. При значениях d~10÷20 нм величина плотности критического тока Jc составляет порядка 103 А/см2. При d>30 нм величина Jc>105 А/см2 и, при дальнейшем росте толщины, плотность тока выходит на насыщение (Jc>106 А/см2). Таким образом, путем варьирования толщины пленки d можно задавать необходимую плотность критического тока. Основным недостатком данного способа является то, что совмещенные со сквидом на одной подложке сверхпроводящий трансформатор потока и петли градиометра также изготавливаются из сверхтонкой пленки, а следовательно, обладают низкими значениями плотности критического тока. Еще одним недостатком способа является то, что сверхтонкие пленки обладают слабой устойчивостью к воздействию окружающей среды и к термоциклированию в интервале температур 77÷300 К, что делает сквиды и магнитометры, изготовленные данным способом, недолговечными.
Известен способ структурирования сверхпроводящих пленок, названый авторами способом «контролируемой закалки», связанный с замораживанием механических напряжений в монокристаллической пленке при быстром охлаждении в постростовом режиме отжига (Патент РФ на изобретение N 2199796, МПК H01L 39/22. Способ создания слабых связей в системах на пленочных ВТСП-сквидах. Авторы Югай К.Н., Скутин А.А., Сычев С.А., Югай К.К., Муравьев А.Б., Канев Е.А., Серопян Г.М.). Основная идея использования этого способа заключалась в следующем: технологические параметры для выращивания пленок выбирались такими, при которых для обычного режима постростового остывания получается высококачественная монокристаллическая пленка. Варьированием скорости и времени охлаждения пленки можно организовать в пленке необходимую степень механических напряжений и, следовательно, необходимое значение плотности критического тока. В данном способе используется существенное влияние на физические свойства YBaCuO пленок таких параметров как рассогласование параметров кристаллических решеток материалов подложки и пленки, различие коэффициентов термического расширения материалов подложки и пленки, скорость встраивания кислорода в структуру сверхпроводящей пленки. При высоких скоростях охлаждения в монокристаллической пленке образуются домены напряжений, границы между которыми представляют сильнонапряженные участки, подавляющие, вследствие кулоновской блокады, ток куперовских пар, что и приводит к подавлению сверхпроводящих транспортных свойств пленки, в частности плотности критического тока. Основным недостатком данного способа структурирования пленки является то, что джозефсоновские микромостики, изготовленные из напряженных пленок, неустойчивы к релаксациям упругих напряжений, что делает нестабильным критический ток мостиков - со временем значение критического тока мостика релаксирует до высоких значений, что сопровождается понижением чувствительности сквида. Еще одним недостатком данного способа структурирования пленки является то, что выращиваемая сверхпроводящая пленка является напряженной по всей площади, а следовательно, совмещенные со сквидом на одной подложке сверхпроводящий трансформатор потока и петли градиометра также изготавливаются из напряженных участков пленки, что приводит к ухудшению их качества.
Наиболее близким к заявляемому способу является способ структурирования сверхпроводящих пленок путем формирования периодических структур на ВТСП пленках с джозефсоновскими свойствами (Патент РФ N 2275714, МПК H01L 39/22), в котором, при выращивании сверхпроводящих пленок, одновременно в подложке со стороны, противоположной нанесению пленки, лазерным импульсом наносекундной длительности возбуждают акустическую волну ультразвукового диапазона длиной порядка 45÷90 мкм. В подложке образуются механические напряжения, которые определяют эпитаксиальный рост пленки с периодической структурой и джозефсоновскими свойствами, которые не имеют разориентированых кристаллитов и не подвергаются релаксации в процессе эксплуатации указанных систем при термоциклировании. Основным недостатком данного способа является то, что совмещенные планарно на одной подложке со сквидом сверхпроводящий трансформатор потока и петли градиометра изготавливаются из той же периодически структурированной пленки, а следовательно, обладают подавленными низкими значениями плотности критического тока. Еще одним недостатком способа является то, что период структуры (100 мкм) в десятки раз превосходит геометрические размеры джозефсоновских переходов (3 мкм), что значительно затрудняет изготовление сквидов. Кроме того, в описанном способе формирования периодических структур необходима сложная оптическая система, и особую технологическую трудность представляет использование зеркал, которые должны сохранять свои свойства при температуре напыления пленки Тнап=840-860°С. Существенным недостатком является так же и то, что подложка облучается с неполированной сильно шероховатой стороны. При этом, очевидно, будет происходить сильное рассеивание излучения и, как следствие, возникновение сложных дефектных структур. На наш взгляд необходим достаточно точный подбор дозы падающего на подложку лазерного излучения, что в описанном методе плохо контролируется и является сложной технологической проблемой.
Задачей изобретения является разработка способа формирования сверхпроводящих тонких пленок, имеющих области с различными требуемыми для изготовления элементов ВТСП приборов значениями плотности критического тока, обеспечивающего при упрощении технологии изготовления слабых связей повышение стабильности работы указанных элементов, надежность и воспроизводимость характеристик. Способ основан на создании механических напряжений в монокристаллической подложке, на которой выращивают тонкую сверхпроводящую пленку, в которой в процессе роста формируется поле механических напряжений для создания требуемых значений критического тока джозефсоновских переходов.
Указанный технический результат достигается тем, что перед нанесением пленки выбранный участок поверхности монокристаллической подложки облучают сфокусированным до заданных размеров участка импульсным лазерным излучением наносекундной длительности для организации в ней поля упругих напряжений. Исходя из требуемых геометрических размеров элементов сверхпроводниковой микроэлектроники, заявляемый способ позволяет обеспечить области облучения подложки размером 0,1-1 мм в диаметре. Впоследствии на облученной подложке методом лазерной абляции выращивают сверхпроводящую тонкую пленку, в которой формируются дополнительные упругие напряжения только в тех областях, которые расположены над облученными участками подложки. В этих областях плотность критического тока пленки подавляют до требуемых для изготовления джозефсоновских переходов значений (103-104 А/см2), так как ее значение находится в прямой зависимости от степени упругих напряжений материала пленки, и в этой области изготавливают сверхпроводящие мостики с джозефсоновскими свойствами. Остальные области пленки остаются высококачественными монокристаллическими с высокими значениями плотности критического тока, что позволяет изготавливать из этих участков такие элементы криоэлектроники, совмещенные со сквидом, как сверхпроводящий трансформатор потока, градиометр первого порядка и др. Облучение подложки производится сфокусированным лазерным излучением без использования сложной оптической системы, облучению подвергается полированная рабочая сторона подложки, а процессы облучения подложки и последующего выращивания сверхпроводящей пленки разнесены.
Таким образом, по сравнению со способом формирования периодических структур, заявляемый способ обеспечивает упрощение технологии изготовления приборов при высокой стабильности работы. Проведенные авторами исследования показали, что механически напряженная объемная подложка устойчива к релаксационным процессам, что позволяет использовать ее многократно, а транспортные сверхпроводящие свойства пленок, выращенных на этих подложках, практически не меняются при длительном хранении и эксплуатации в нормальных условиях.
Напряжения в подложке образуются из-за воздействия на кристалл интенсивного лазерного излучения наносекундной длительности. Воздействие наносекундного лазерного излучения на чистые прозрачные диэлектрики приводит к нетепловому механизму оптического разрушения прозрачного диэлектрика. Механизм разрушения сводится к следующему: в фокальной области интенсивное лазерное излучение вызывает бурную ионизацию вещества, в результате чего возникает пространственно неоднородное облако горячих неравновесных электронов. Облако «раздувает» кристалл, приводя к образованию в нем сильных полей напряжений и даже к его разрушению. Более последовательное описание возникновения напряжений и разрушения кристалла учитывает потоки импульса и энергии, переносимые электронами из центральных областей фокального пятна к периферии. Рассеиваясь на примесях или дислокациях, такие потоки создают объемную плотность сил, деформирующих кристаллическую решетку. Если напряжения превысят предельно допустимые значения для данного материала, то образец разрушается.
Проведенные авторами заявляемого изобретения исследования показали, что при использовании в качестве подложек монокристаллических пластин LаАlO3(100) или SrTiO3(100) оптимальным является воздействие сфокусированным лазерным излучением с плотностью энергии в импульсе в диапазоне 0,6-0,7 Дж/см2 на полированную сторону подложки. При этом для формирования в пленке областей с регулируемой плотностью критического тока от 103 до 104 А/см2 выбирают энергию облучения подложки в диапазоне 500-1000 Дж и используют твердотельный импульсный лазер с длиной волны излучения 1,06 мкм, длительностью импульса 16 нc, с частотой повторения импульсов 10 Гц.
В дальнейшем, на облученную подложку напыляется тонкая сверхпроводящая пленка, в которой в процессе эпитаксиального роста создаются поля упругих напряжений над облученными участками подложки. Напыление и постростовый отжиг пленки проводится при технологических параметрах, которые позволяют выращивать высококачественные монокристаллические тонкие сверхпроводящие пленки [Югай К.Н., Муравьев А.Б., Серопян Г.М., Югай К.К., Скутин А.А. Макроструктура ВТСП YBCO пленок, выращенных методом лазерной абляции // ЖТФ. - 1998. - Т.68. - №2. - С.48-51]. Напыление сверхпроводящей тонкой пленки осуществляют с использованием твердотельного импульсного лазера и мишени из поликристаллической спеченной керамики YBaCuO.
Способ поясняется схемами установок, дифрактограммами и графиками, где на фиг.1 приведена схема установки для облучения диэлектрических подложек, на фиг.2 приведена схема установки для напыления сверхпроводящих тонких пленок, на фиг.3 и 4 - дифрактограммы необлученной и облученной подложек, на фиг.5 приведен график зависимости абсолютной деформации структуры подложки от дозы облучения, на фиг.6 приведен график зависимости плотности критического тока сверхпроводящей пленки от энергии облучения подложки, на фиг.7 приведен график зависимости плотности критического тока сверхпроводящей пленки от времени хранения.
Для осуществления способа использовалась экспериментальная установка для облучения диэлектрических подложек и последующего напыления на них тонких сверхпроводящих пленок. Схема установки для облучения диэлектрических подложек представлена на фиг.1 и содержит источник мощного импульсного наносекундного лазерного излучения 1, держатель 2 облучаемой подложки 3, оптическую систему 4 для фокусировки лазерного луча. В установке используется твердотельный импульсный лазер Nd:YAG с длиной волны излучения 1,06 мкм, длительностью импульса 16 нc, с частотой повторения импульсов 10 Гц. Плотность энергии излучения в импульсе на поверхности подложки составляла 0,6÷0,7 Дж/см2. Авторами установлено, что значение плотности энергии 0,72 Дж/см2 является граничным, выше которого происходит поверхностный расплав материала используемой подложки, что подтверждается при исследовании облучаемой поверхности на высокоразрешающем атомно-силовом микроскопе. Лазерный луч по нормали падает на подложку 3, пройдя через фокусирующую оптическую систему 4. Фокусирующая оптическая система 4 обеспечивает возможность воздействия излучения на участок подложки размерами 0,1-1 мм в диаметре. Конструкция держателя 2 облучаемой подложки 3 позволяет перемещать регулировочными винтами подложку 3 относительно лазерного луча, в результате чего облучению подвергается заранее выбранный участок поверхности подложки 3, над которым впоследствии будут формироваться джозефсоновские переходы сквида. Затем облученная подложка 3 переносится в установку для напыления пленки методом лазерной абляции.
Схема установки для напыления сверхпроводящих пленок представлена на фиг.2 и содержит напылительную вакуумную камеру 5 с помещенной внутри нее цилиндрической кварцевой печью 6, в которой устанавливается распыляемая лазером 1 сверхпроводящая поликристаллическая мишень 7 при давлении воздуха в камере 0,5 торр и температуре 840°С. В установке используется твердотельный импульсный лазер Nd:YAG с длиной волны излучения 1,06 мкм, длительностью импульса 16 нc, с частотой повторения импульсов 10 Гц. Плотность мощности лазерного излучения на поверхности сверхпроводящей мишени составляет 1,2·109 Вт/см2. Лазерный луч падает на мишень 7, пройдя через оптическую систему 8 и кварцевое окно 9 вакуумной камеры 5. Распыляемый материал мишени 7 осаждается на подложку 3, в результате чего на подложке 3 при указанных выше технологических параметрах напыления растет сверхпроводящая пленка YBaCuO. Пленка YBaCuO является по структуре монокристаллической по всей поверхности, за исключением тех участков, где она растет над предварительно облученными участками подложки 3. В качестве мишени 7 используют поликристаллическую спеченную керамику YBaCuO. В качестве подложек 3 используются монокристаллические пластины LaAlO3(100) и SrTiO3(100). Расстояние мишень-подложка составляет 3 см. Температура печи 6 контролируется термопарой 10.
Длительные наблюдения физических свойств пленок на протяжении нескольких месяцев показали, что плотность критического тока пленок не подвергается существенной релаксации в процессе хранения при нормальных условиях. Поверхность сверхпроводящих пленок исследовалась методами оптической и атомно-силовой микроскопии.
Кристаллическая структура облученных подложек исследовалась на дифрактометре ДРОН-3М. Исследования механических напряжений, возникающих в подложках под действием лазерного излучения, проводились в зависимости от дозы облучения, величина которого варьировалась от 100 до 1500 Дж.
Дифрактограмма необлученной подложки изображена на фиг.3, а характерная дифрактограмма облученной подложки изображена на фиг.4. На дифрактограммах представлены зависимости интенсивности I отраженного рентгеновского излучения от угла падения рентгеновского излучения 2Θ. Видно, что центр тяжести пика дифрактограммы облученной подложки смещен вправо по сравнению с пиком необлученной подложки, что свидетельствует об увеличении межплоскостного расстояния у облученной подложки.
На фиг.5 представлена зависимость абсолютной деформации структуры подложки от дозы облучения. Как видим из графика, абсолютная деформация достигает насыщения, и дальнейшее увеличение энергии облучения не приводит к ее росту. С увеличением дозы лазерного облучения подложки происходит монотонное уменьшение критического тока тонкой сверхпроводящей пленки, что позволяет получать напряженные сверхпроводящие пленки с требуемыми значениями критического тока.
На фиг.6 представлена зависимость плотности критического тока сверхпроводящей пленки от энергии облучения подложки. Как видно, плотность критического тока с увеличением дозы облучения монотонно падает. При дозе облучения более 500 Дж наблюдается более интенсивное падение плотности критического тока пленки, что позволяет в диапазоне энергий облучения 500÷1000 Дж получать сверхпроводящие тонкие пленки с требуемыми значениями плотности критического тока.
Исследования структуры облученных подложек на предмет устойчивости сформированных в них механических напряжений к релаксационным процессам показывают, что за длительные времена хранения параметры деформации меняются незначительно (не более чем на 0,2%). Соответствующие исследования релаксации плотности критического тока сверхпроводящей пленки, выращенной на напряженной подложке, представлены на фиг.7. Видно, что плотность критического тока пленки с течением времени меняется незначительно при хранении в нормальных условиях.
Claims (6)
1. Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока, основанный на создании механических напряжений в подложке, отличающийся тем, что перед нанесением пленки в подложке создают механические напряжения путем воздействия на подложку в требуемых областях сфокусированным до заданных размеров импульсным лазерным излучением наносекундной длительности, при этом для формирования в пленке областей с регулируемой плотностью критического тока от 103 до 104 А/см2 выбирают энергию облучения подложки в диапазоне 500-1000 Дж, а затем проводят напыление сверхпроводящей пленки методом лазерной абляции.
2. Способ по п.1, отличающийся тем, что воздействуют сфокусированным лазерным излучением с плотностью энергии в импульсе 0,6-0,7 Дж/см2 на полированную сторону подложки.
3. Способ по п.1, отличающийся тем, что площадь участка облучения подложки устанавливают 0,1-1 мм в диаметре.
4. Способ по п.1, отличающийся тем, что в качестве подложек используют монокристаллические пластины LаАlO3(100) и SrТiO3(100).
5. Способ по п.1, отличающийся тем, что используют твердотельный импульсный лазер с длиной волны излучения 1,06 мкм, длительностью импульса 16 нс, с частотой повторения импульсов 10 Гц.
6. Способ по п.1, отличающийся тем, что напыление сверхпроводящей тонкой пленки осуществляют с использованием твердотельного импульсного лазера и мишени из поликристаллической спеченной керамики YBaCuO.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2008123432/28A RU2375789C1 (ru) | 2008-06-09 | 2008-06-09 | Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2008123432/28A RU2375789C1 (ru) | 2008-06-09 | 2008-06-09 | Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2375789C1 true RU2375789C1 (ru) | 2009-12-10 |
Family
ID=41489751
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2008123432/28A RU2375789C1 (ru) | 2008-06-09 | 2008-06-09 | Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2375789C1 (ru) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2550749C1 (ru) * | 2013-12-26 | 2015-05-10 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Омский государственный университет им. Ф.М. Достоевского" | Способ формирования тонкопленочных микромостиков |
-
2008
- 2008-06-09 RU RU2008123432/28A patent/RU2375789C1/ru not_active IP Right Cessation
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2550749C1 (ru) * | 2013-12-26 | 2015-05-10 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Омский государственный университет им. Ф.М. Достоевского" | Способ формирования тонкопленочных микромостиков |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
RU2382440C1 (ru) | СПОСОБ ФОРМИРОВАНИЯ НА ПОДЛОЖКЕ МНОГОСЛОЙНЫХ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ НАНОПЛЕНОК yBaCuO | |
CN109935685B (zh) | 一种调控材料中空位缺陷的方法 | |
RU2375789C1 (ru) | Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки, имеющей области с различными значениями плотности критического тока | |
JPH1032166A (ja) | レーザーアブレーション法による結晶薄膜の形成方法 | |
Sakai et al. | Crystal direction of CdS thin film produced by laser ablation | |
Yang et al. | Study on laser annealing of niobium films deposited on copper for RF superconducting cavities | |
Hooda et al. | Effect of ion beam parameters on engineering of nanoscale voids and their stability under post-growth annealing | |
Bhuyan et al. | Formation of hexagonal silicon carbide by high energy ion beam irradiation on Si (1 0 0) substrate | |
Abed et al. | Study the effect of CO2 laser annealing on silicon nanostructures | |
RU2275714C1 (ru) | Способ формирования периодических микроструктур на втсп пленках с джозефсоновскими свойствами | |
RU2694800C1 (ru) | Способ формирования сверхпроводящих функциональных элементов электронных устройств, имеющих области с различными значениями плотности критического тока | |
RU2580213C1 (ru) | Способ формирования сверхпроводящей тонкой пленки с локальными областями переменной толщины | |
Iqbal et al. | Characterization of ion irradiated silicon surfaces ablated by laser-induced breakdown spectroscopy | |
Suda et al. | Silicon carbide thin films synthesized by using pulsed YAG laser deposition | |
US11322366B1 (en) | Ultrafast laser annealing of thin films | |
Sivakumar et al. | Controlled fabrication of micro/nano-structures on germanium using ultrashort laser pulses under ambient conditions | |
Gerasimenko et al. | Modification of CNT arrays morphology by nanosecond laser treatment | |
Mizunami et al. | ArF-excimer-laser annealing of 3C–SiC films—diode characteristics and numerical simulation | |
Demkin et al. | Production of nanocrystal layers in monocrystal silicon in the beam-type plasma of a high-voltage discharge | |
Mehmood et al. | Modification in Surface Properties of Bismuth after Thermal Plasma Treatment | |
Yang et al. | Study Progress of Pulse Laser Annealing for Niobium Film on Copper | |
KR100370114B1 (ko) | 비정질 실리콘의 결정화 장비 | |
Virt et al. | Defects of crystal structure of Hg1− xCdxTe thin layers growing by pulsed laser deposition | |
Bîrjega et al. | Structural transformations induced in amorphous free-standing 55wt.% Cr-45wt.% Ni thin films with 2.5 μs (10.6 μm) and 400 μs (0.69 μm) single laser pulses | |
Rodriguez et al. | PbTe thin films grown by femtosecond pulsed laser deposition |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
QB4A | Licence on use of patent |
Free format text: LICENCE Effective date: 20111220 |
|
MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20160610 |