RU2184987C2

RU2184987C2 - Reflection prism to turn polarization plane

Info

Publication number: RU2184987C2
Application number: RU97113394/28A
Authority: RU
Inventors: А.Н. Денисов
Original assignee: Денисов Александр Николаевич
Priority date: 1997-08-05
Filing date: 1997-08-05
Publication date: 2002-07-10

Abstract

FIELD: optics. SUBSTANCE: reflection prism to turn polarization plane of linearly polarized light through unrestricted preset angle has three reflection faces arranged at angle of total internal reflection as well as input and output faces arranged at Brewster angle with optical axis. Reflection faces are oriented one relative to another and relative to input and output faces in correspondence with given relations. Linear dimensions of prism provide for certain relation of optical paths of light beam between reflections inside prism in agreement with given relations. Prism can be manufactured both from monolithic block and in the form of three reflection prisms with input and output faces arranged at Brewster angle with light beam. Mirror coat can be deposited on second reflection face. EFFECT: correction of lateral displacement of light beam after passage through prism. 2 cl, 6 dwg

Description

Изобретение относится к оптическому приборостроению, в частности к устройствам для поворота плоскости поляризации. The invention relates to optical instrumentation, in particular to devices for rotating the plane of polarization.

Известна отражательная призма, содержащая три отражающие грани, расположенные под углом полного внутреннего отражения по отношению к падающему на них с внутренней стороны световому пучку и под углом 60^o одна к другой и нормальные к световому пучку входную и выходную грани [1].Known reflective prism containing three reflective faces located at an angle of total internal reflection with respect to the light beam incident on them from the inside and at an angle of 60 ^{o to} one another and the input and output faces normal to the light beam [1].

Недостатками известной призмы являются значительные световые потери вследствие отражений от входной и выходной граней, поперечное смещение светового пучка после прохождения призмы, а также ограниченная возможность поворота плоскости поляризации: только на 90^o. Значительные световые потери вследствие отражений от входной и выходной граней затрудняют использование известной призмы внутри резонаторов лазеров для управления поляризацией генерируемого излучения, так как приводят к значительному уменьшению его мощности, а в случае непрерывных лазеров, имеющих не очень высокий коэффициент усиления, могут привести к срыву генерации.The disadvantages of the known prism are significant light losses due to reflections from the input and output faces, the lateral displacement of the light beam after the passage of the prism, as well as the limited ability to rotate the plane of polarization: only 90 ^o . Significant light losses due to reflections from the input and output faces make it difficult to use the well-known prism inside the laser resonators to control the polarization of the generated radiation, since they lead to a significant decrease in its power, and in the case of cw lasers having a not very high gain, they can lead to generation disruption .

Известна также отражательная призма, выбранная в качестве прототипа, содержащая три отражающие грани, расположенные под углом полного внутреннего отражения по отношению к световому пучку, а также входную и выходную грани, расположенные под углом Брюстера к оптической оси, причем отражающие грани призмы ориентированы относительно друг друга и относительно входной и выходной граней таким образом, что обеспечивается поворот плоскости поляризации на произвольный заданный угол α [2]. Also known is a reflective prism, selected as a prototype, containing three reflective faces located at an angle of total internal reflection with respect to the light beam, as well as input and output faces located at an angle of Brewster to the optical axis, and the reflective faces of the prism are oriented relative to each other and relative to the input and output faces in such a way that the plane of polarization is rotated by an arbitrary given angle α [2].

Недостатком известной призмы является поперечное смещение светового пучка после прохождения призмы. Подобное смещение ограничивает практическое применение известной призмы, например, в лазерных спектрометрах комбинационного рассеяния с внутрирезонаторной схемой, так как приводит к необходимости сложной переюстировки оптических систем при переходе от одной поляризации возбуждающего излучения к другой. A disadvantage of the known prism is the lateral displacement of the light beam after passing through the prism. Such a shift limits the practical application of the well-known prism, for example, in Raman laser spectrometers with an intracavity circuit, since it leads to the need for complex rearrangement of optical systems in the transition from one polarization of the exciting radiation to another.

Целью изобретения является устранение поперечного смещения светового пучка. The aim of the invention is to eliminate the lateral displacement of the light beam.

Указанная цель достигается тем, что в отражательной призме, содержащей три отражающие грани, расположенные под углом полного внутреннего отражения по отношению к световому пучку, а также входную и выходную грани, расположенные под углом Брюстера к оптической оси, согласно изобретению первая отражающая грань расположена под углом
β = (arctg[(n²+1)sinα/(n²-1)/(1+cosα)])/2,
где n - показатель преломления материала призмы, к первой плоскости преломления и к световому пучку, причем первая плоскость отражения ортогональна плоскости преломления, вторая отражающая грань расположена под углом

к первой плоскости отражения и к световому пучку, причем вторая плоскость отражения ортогональна первой плоскости отражения, третья отражающая грань расположена под углом β ко второй плоскости отражения и к световому пучку, причем третья плоскость отражения ортогональна второй плоскости отражения, вторая плоскость преломления ортогональна третьей плоскости отражения, а линейные размеры призмы обеспечивают отношение оптического пути светового пучка между входной гранью и первой отражающей гранью к оптическому пути между первой и второй отражающими гранями, равное

причем оптические пути светового пучка внутри призмы попарно равны и симметричны относительно центра второй отражающей грани.This goal is achieved by the fact that in a reflective prism containing three reflective faces located at an angle of total internal reflection with respect to the light beam, as well as input and output faces located at a Brewster angle to the optical axis, according to the invention, the first reflective face is located at an angle
β = (arctan [(n ² +1) sinα / (n ² -1) / (1 + cosα)]) / 2,
where n is the refractive index of the prism material, to the first plane of refraction and to the light beam, with the first reflection plane orthogonal to the plane of refraction, the second reflecting face located at an angle

to the first reflection plane and to the light beam, wherein the second reflection plane is orthogonal to the first reflection plane, the third reflecting face is located at an angle β to the second reflection plane and to the light beam, the third reflection plane is orthogonal to the second reflection plane, the second refraction plane is orthogonal to the third reflection plane and the linear dimensions of the prism provide the ratio of the optical path of the light beam between the input face and the first reflective face to the optical path between the first and second swarm of reflective faces equal

moreover, the optical paths of the light beam inside the prism are pairwise equal and symmetrical with respect to the center of the second reflecting face.

Сопоставительный анализ с прототипом показывает, что заявляемая призма отличается ориентацией отражающих граней относительно друг друга и относительно входной и выходной граней, что при выполнении дополнительного условия о соотношении оптических путей светового пучка между отражениями внутри призмы обеспечивает достижение цели изобретения. Для прототипа в принципе не может быть найдено какое-либо соотношение оптических путей, при котором отсутствовало бы поперечное смещение светового пучка. Comparative analysis with the prototype shows that the inventive prism differs in the orientation of the reflecting faces relative to each other and relative to the input and output faces, which, if the additional condition on the ratio of the optical paths of the light beam between the reflections inside the prism is fulfilled, ensures the achievement of the objective of the invention. For the prototype, in principle, no correlation of optical paths can be found in which there would be no lateral displacement of the light beam.

Таким образом, заявляемая призма соответствует условию новизны. Thus, the claimed prism meets the condition of novelty.

Известны устройства, которые обеспечивают поворот плоскости поляризации при отсутствии поперечного смещения светового пучка [3-4]. Однако траектория светового пучка в этих устройствах существенно несимметрична и осуществима только при использовании зеркал для поворотов светового пучка, что приводит к существенным световым потерям после прохождения устройств. Known devices that provide rotation of the plane of polarization in the absence of transverse displacement of the light beam [3-4]. However, the trajectory of the light beam in these devices is substantially asymmetric and is feasible only when using mirrors to rotate the light beam, which leads to significant light losses after the passage of the devices.

Таким образом, заявляемая призма соответствует условию изобретательского уровня. Thus, the claimed prism meets the condition of an inventive step.

Изобретение поясняется чертежами. На фиг.1 изображена призма, обеспечивающая поворот плоскости поляризации на угол α против часовой стрелки; на фиг. 2 представлена призма, обеспечивающая поворот плоскости поляризации на угол α по часовой стрелке; на фиг.3 и фиг.4 изображены две призмы, обеспечивающие поворот плоскости поляризации на 90^o; на фиг.5 и фиг.6 представлены отдельные отражательные призмы, из которых может быть выполнена заявляемая призма.The invention is illustrated by drawings. Figure 1 shows a prism that provides rotation of the plane of polarization by an angle α counterclockwise; in FIG. 2 shows a prism that rotates the plane of polarization by an angle α clockwise; figure 3 and figure 4 shows two prisms, providing a rotation of the plane of polarization by 90 ^o ; 5 and 6 show individual reflective prisms from which the inventive prism can be made.

На чертежах и в тексте приняты следующие обозначения:
1. α - угол поворота плоскости поляризации;
2. n - показатель преломления материала, из которого изготовлена призма;
3. φ_Б - угол Брюстера, определяемый равенством φ_Б = arctgn;
4.

направление колебаний электрического вектора в световом пучке;
5. β = (arctg[n²+1)sinα/(n²-1)/(1+cosα)])/2;
6.

7. γ = 180^°-δ-φ_Б;
8.

9. d - максимальный диаметр светового пучка, пропускаемого призмой;
10. b1=dn;
11. c1 = d(1+sin2β+cos2β);
12. e1 = d(2ρ-1+(ρ-1)ctgβ+nρctgδ)/2;
13. a1 = d+e1+d(ctgβ+cos2β);
14.

15.

На фиг. 1 изображена отражательная призма для поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света на угол α против часовой стрелки (если смотреть вдоль первоначального направления распространения светового пучка). Входная грань призмы ABCD располагается под углом Брюстера к световому пучку, причем она составляет с гранью BCFGKL угол, равный углу Брюстера. Боковая грань CDEF ортогональна грани BCFGKL и параллельна первоначальному направлению распространения светового пучка. Первая отражающая грань EFGH ортогональна грани BCFGKL и расположена под углом β к грани CDEF. Грань HGKL'N' ортогональна грани BCFGKL и составляет с гранью EFGH угол β. Вторая отражающая грань KLK'L' ортогональна грани HGKL'N' и расположена под углом δ к грани BCFGKL. Грань B'C'F'G'K'L' расположена под углом δ к грани KLK'L'. Грань NLK'G'H' параллельна грани HGKL'N'. Третья отражающая грань ортогональна грани B'C'F'G'K'L' и составляет с гранью NLK'G'H' угол β. Боковая грань C'D'E'F' ортогональна грани B'C'F'G'K'L' и расположена под углом β к грани E'F'G'H'. Выходная грань A'B'C'D' ортогональна грани C'D'E'F' и составляет с гранью B'C'F'G'K'L' угол, равный углу Брюстера. Расстояние между центрами граней EFGH и KLK'L' равно расстоянию между центрами граней KLK'L' и E'F'G'H'. Расстояние между центром грани EFGH и точкой пересечения оси светового пучка со входной гранью равно расстоянию между центром грани E'F'G'H' и точкой пересечения оси светового пучка с выходной гранью, причем отношение этого расстояния к расстоянию между центрами граней EFGH и KLK'L' равно ρ. Призма имеет ось симметрии второго порядка, перпендикулярную грани KLK'L' и проходящую через ее центр.In the drawings and in the text, the following notation:
1. α is the angle of rotation of the plane of polarization;
2. n is the refractive index of the material from which the prism is made;
3. φ _B is the Brewster angle, defined by the equality φ _B = arctgn;
4.

the direction of oscillation of the electric vector in the light beam;
5. β = (arctan [n ² +1) sinα / (n ² -1) / (1 + cosα)]) / 2;
6.

7. γ = 180 ^° -δ-φ _B ;
8.

9. d is the maximum diameter of the light beam transmitted by the prism;
10. b1 = dn;
11. c1 = d (1 + sin2β + cos2β);
12. e1 = d (2ρ-1 + (ρ-1) ctgβ + nρctgδ) / 2;
13. a1 = d + e1 + d (ctgβ + cos2β);
14.

fifteen.

In FIG. Figure 1 shows a reflective prism for rotating the plane of polarization of linearly polarized light by an angle α counterclockwise (when viewed along the initial direction of propagation of the light beam). The input face of the ABCD prism is located at a Brewster angle to the light beam, and it makes an angle equal to the Brewster angle with the BCFGKL face. The CDEF lateral face is orthogonal to the BCFGKL face and parallel to the original direction of propagation of the light beam. The first reflecting face EFGH is orthogonal to the face BCFGKL and is located at an angle β to the face CDEF. The face HGKL'N 'is orthogonal to the face BCFGKL and makes angle β with the face EFGH. The second reflecting face KLK'L 'is orthogonal to the face HGKL'N' and is located at an angle δ to the face BCFGKL. The face B'C'F'G'K'L 'is located at an angle δ to the face KLK'L'. The face of NLK'G'H 'is parallel to the face of HGKL'N'. The third reflecting face is orthogonal to the B'C'F'G'K'L 'face and makes an angle β with the NLK'G'H' face. The lateral face C'D'E'F 'is orthogonal to the face B'C'F'G'K'L' and is located at an angle β to the face E'F'G'H '. The output face A'B'C'D 'is orthogonal to the face C'D'E'F' and makes a face equal to the Brewster angle with face B'C'F'G'K'L '. The distance between the centers of the faces EFGH and KLK'L 'is equal to the distance between the centers of the faces KLK'L' and E'F'G'H '. The distance between the center of the face of EFGH and the point of intersection of the axis of the light beam with the input face is the distance between the center of the face of E'F'G'H 'and the point of intersection of the axis of the light beam with the output face, the ratio of this distance to the distance between the centers of the faces EFGH and KLK' L 'is equal to ρ. The prism has a second-order axis of symmetry perpendicular to the face KLK'L 'and passing through its center.

Призма действует следующим образом. Prism acts as follows.

Световой пучок, поляризованный в плоскости, параллельной боковой грани CDEF, падает на входную грань призмы ABCD под углом Брюстера и без отражения проходит внутрь призмы, следуя в ней параллельно граням CDEF и BCFGKL. Затем световой пучок испытывает полное внутреннее отражение от первой отражающей грани EFGH, причем падающий и отраженный световые пучки поляризованы ортогонально первой плоскости отражения, а угол падения светового пучка на грань EFGH равен 90^°-β. Потом световой пучок испытывает полное внутреннее отражение от второй отражающей грани KLK'L', причем падающий и отраженный световые пучки поляризованы во второй плоскости отражения, а угол падения светового пучка на грань KLK'L' равен 90^°-δ. Затем световой пучок испытывает полное внутреннее отражение от третьей отражающей грани E'F'G'H', причем падающий и отраженный световые пучки поляризованы ортогонально третьей плоскости отражения, а угол падения светового пучка на грань E'F'G'H' равен 90^°-β. Потом световой пучок без отражения выходит из призмы под углом Брюстера к выходной грани A'B'C'D', причем направление светового пучка совпадает с первоначальным, поперечное смещение отсутствует, а плоскость поляризации повернута на угол α против часовой стрелки. Анализ условий отражения показывает, что единственной проблемой является обеспечение полного внутреннего отражения от второй отражающей грани, так как необходимо выполнение условия 90^°-δ>arcsin(l/n), то есть показатель преломления материала призмы должен удовлетворять требованию

Величина в правой половине неравенства достигает максимума при α = 90^° и составляет около 1.5538. Если по каким-либо причинам необходимо применение материала с меньшим показателем преломления, то на вторую отражающую грань нужно нанести зеркальное покрытие. Поскольку потери на таком покрытии могут быть сведены к незначительной величине, то наличие только одного зеркального покрытия не окажет существенного влияния на параметры призмы.A light beam polarized in a plane parallel to the lateral face of the CDEF incident on the input face of the ABCD prism at the Brewster angle and without reflection passes into the prism, following it parallel to the faces of CDEF and BCFGKL. Then, the light beam undergoes total internal reflection from the first reflecting face of EFGH, the incident and reflected light beams being polarized orthogonally to the first reflection plane, and the angle of incidence of the light beam on the EFGH face is 90 ^° -β. Then, the light beam experiences total internal reflection from the second reflecting face KLK'L ', the incident and reflected light beams being polarized in the second reflection plane, and the angle of incidence of the light beam on the face KLK'L' is 90 ^° -δ. Then the light beam undergoes total internal reflection from the third reflecting face E'F'G'H ', the incident and reflected light beams being polarized orthogonally to the third reflection plane, and the angle of incidence of the light beam on the face E'F'G'H' is 90 ^° -β. Then, the light beam without reflection leaves the prism at a Brewster angle to the exit face A'B'C'D ', and the direction of the light beam coincides with the original one, there is no lateral displacement, and the plane of polarization is rotated angle α counterclockwise. An analysis of the reflection conditions shows that the only problem is ensuring full internal reflection from the second reflecting face, since the condition 90 ^° -δ> arcsin (l / n) must be met, that is, the refractive index of the prism material must satisfy the requirement

The value in the right half of the inequality peaks at α = 90 ^° and is about 1.5538. If for some reason it is necessary to use a material with a lower refractive index, then a mirror coating should be applied to the second reflecting face. Since the losses on such a coating can be reduced to a negligible amount, the presence of only one mirror coating will not have a significant effect on the parameters of the prism.

Призма может быть выполнена в виде системы из трех отражательных призм с входными и выходными гранями, расположенными под углом Брюстера к световому пучку: BCFGKLMADEH, KHN'L'K'LNH' и B'C'F'G'K'L'M'A'D'E'H'. Первая и третья призмы идентичны и имеют в основании шестиугольник, в котором ∠CBL = ∠BCF = ∠GKL = 90^°,∠CFG = ∠FGK = 180^°-β, грани ABCD и KLMH составляют с основанием BCFGKL угол, равный углу Брюстера, а остальные боковые грани ортогональны основанию. Призма KHN'L'K'LNH' прямая, имеет в основании равнобедренную трапецию с углом при основании ∠HKL′ = γ. Тонкие линии НК и Н'К' на фиг. 1 соответствуют призме, выполненной в виде системы из трех отражательных призм с "нулевым" зазором между ними, однако он может быть увеличен до любой необходимой величины при условии соответствующего изменения расстояния между первой и третьей призмами с тем, чтобы световой пучок без апертурных ограничений проходил через всю систему.The prism can be made in the form of a system of three reflective prisms with input and output faces located at a Brewster angle to the light beam: BCFGKLMADEH, KHN'L'K'LNH 'and B'C'F'G'K'L'M'A'D'E'H'. The first and third prisms are identical and have a hexagon at the base, in which ∠CBL = ∠BCF = ∠GKL = 90 ^° , ∠CFG = ∠FGK = 180 ^° -β, the faces ABCD and KLMH form an angle equal to the Brewster angle with the base BCFGKL, and the remaining side faces are orthogonal to the base. The prism KHN'L'K'LNH 'is straight, has an isosceles trapezium at the base with an angle at the base ∠HKL ′ = γ. Thin lines NK and N'K 'in FIG. 1 correspond to a prism made in the form of a system of three reflective prisms with a “zero” gap between them, however, it can be increased to any necessary value provided that the distance between the first and third prisms changes accordingly so that the light beam passes through without aperture restrictions the whole system.

На фиг.2 изображена отражательная призма для поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света на угол α по часовой стрелке. Эта призма обладает теми же существенными признаками, что и призма, изображенная на фиг. 1, так как является ее зеркальным вариантом. Различие между этими двумя вариантами заключается в ориентации первой отражающей грани, что приводит к различному направлению отклонения светового пучка этой гранью: в призме, изображенной на фиг.1, первая отражающая грань отклоняет световой пучок на угол 2β против часовой стрелки, если смотреть со стороны грани BCFGKL, а в призме, изображенной на фиг.2, первая отражающая грань отклоняет световой пучок на угол 2β по часовой стрелке, если смотреть со стороны грани BCFGKL. Обозначения граней на фиг.2 таково, что к изображенной на ней призме полностью применимы описание устройства и действия призмы, изображенной на фиг.1 (с той только разницей, что направление поворота плоскости поляризации меняется на противоположное). Figure 2 shows a reflective prism for rotating the plane of polarization of linearly polarized light by an angle α clockwise. This prism has the same essential features as the prism shown in FIG. 1, since it is its mirror version. The difference between these two options lies in the orientation of the first reflective face, which leads to a different direction of the deflection of the light beam by this face: in the prism shown in Fig. 1, the first reflective side deflects the light beam by an angle 2β counterclockwise, when viewed from the side of the face BCFGKL, and in the prism shown in FIG. 2, the first reflecting face deflects the light beam at an angle of 2β clockwise when viewed from the side of the BCFGKL face. The designations of the faces in FIG. 2 are such that the description of the device and operation of the prism shown in FIG. 1 is fully applicable to the prism shown on it (with the only difference being that the direction of rotation of the plane of polarization is reversed).

На фиг. 3 и фиг.4 изображены два варианта отражательной призмы для поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света на 90^o, существование которых обусловлено отсутствием различия между поворотами плоскости поляризации на 90^o против часовой стрелки и по часовой стрелке.In FIG. 3 and 4 show two versions of a reflective prism for rotating a plane of polarization of linearly polarized light by 90 ^° , the existence of which is due to the absence of a difference between rotations of the plane of polarization by 90 ^° counterclockwise and clockwise.

На фиг. 5 и фиг.6 изображены отдельные отражательные призмы, из которых может быть выполнена заявляемая призма (один из двух возможных зеркальных вариантов), а также приведены основные размеры этих призм, на основании которых могут быть вычислены все остальные рабочие размеры. Пропорции на фиг.5 и фиг. 6 соответствуют углу поворота плоскости поляризации α = 90^° и материалу СТК-19, имеющему показатель преломления n=1.7515 для излучения с длиной волны 515 мкм. Показатель преломления для этого материала в диапазоне длин волн от 488 мкм до 546 мкм изменяется весьма незначительно (от 1.7549 до 1.7476 соответственно), поэтому одна и та же призма может быть применена для различных практических задач (например, связанных с использованием лазера на ионизированном аргоне с длинами волн генерируемого излучения 488 мкм и 515 мкм), а отсутствие склеивающего материала позволяет применять эту же призму и для импульсных лазеров с высокой плотностью мощности (например, для излучения второй гармоники лазера на иттрий-алюминиевом гранате с неодимом, имеющего длину волны 532 мкм).In FIG. 5 and 6 depict individual reflective prisms from which the inventive prism can be made (one of two possible mirror variants), and also shows the main dimensions of these prisms, on the basis of which all other working dimensions can be calculated. The proportions in FIG. 5 and FIG. 6 correspond to the angle of rotation of the plane of polarization α = 90 ^° and the STK-19 material having a refractive index n = 1.7515 for radiation with a wavelength of 515 μm. The refractive index for this material in the wavelength range from 488 μm to 546 μm varies very slightly (from 1.7549 to 1.7476, respectively); therefore, the same prism can be used for various practical problems (for example, associated with the use of an ionized argon laser with wavelengths of the generated radiation 488 μm and 515 μm), and the absence of a bonding material allows the same prism to be used for pulsed lasers with a high power density (for example, for radiation of the second harmonic of a yttrium-aluminum laser neodymium garnet with neodymium having a wavelength of 532 μm).

Использование предлагаемой призмы внутри резонаторов лазеров позволит управлять поляризацией генерируемого излучения, при этом отпадут проблемы, связанные со сложными операциями переюстировки оптических элементов при переходе от одной поляризации генерируемого излучения к другой. Using the proposed prism inside the laser resonators will make it possible to control the polarization of the generated radiation, while the problems associated with the complex operations of rearranging optical elements during the transition from one polarization of the generated radiation to another will disappear.

Источники информации:
1. А.с. СССР 1144073, G 02 В 5/04, 1983.Sources of information:
1. A.S. USSR 1144073, G 02 B 5/04, 1983.

2. А.с. СССР 1657935, G 01 В 5/04, 1991. 2. A.S. USSR 1657935, G 01 B 5/04, 1991.

3. A.R.Chraplyvy, Applied Optics, v.15, n.9, p.2022, 1976. 3. A.R. Chraplyvy, Applied Optics, v. 15, n. 9, p. 2022, 1976.

4. Патент США 4252410, G 02 F 1/01, 1981. 4. US patent 4252410, G 02 F 1/01, 1981.

Claims

1. A reflective prism for rotating the plane of polarization of linearly polarized light by an arbitrary given angle α, containing three reflecting faces located at an angle of total internal reflection, as well as input and output faces located at an angle of Brewster to the optical axis, characterized in that, with In order to eliminate the lateral displacement of the light beam, the first reflecting face is located at an angle

where n is the refractive index of the prism material,
to the first plane of refraction and to the light beam, the second reflecting face is located at an angle

to the first reflection plane and to the light beam, the third reflecting face is located at an angle

to the second reflection plane and to the light beam, and the linear dimensions provide the ratio of the optical path of the light beam between the input face and the first reflective face equal to the optical path between the third reflective face and the output face, to the optical path between the first and second reflective faces equal to the optical path between the second and third reflective faces, component

2. The prism according to claim 1, characterized in that it is made in the form of a system of three reflective prisms with input and output faces located at a Brewster angle to the light beam, the first and third of which are identical and represent a straight truncated prism having a hexagon with three right angles and two equal angles

moreover, two lateral faces make up the Brewster angle with the base, and the second is a straight prism having an isosceles trapezoid at the base with an angle at the base equal to

3. The prism according to claim 1 or 2, characterized in that a mirror coating is applied to the second reflective face.