RU2161864C2

RU2161864C2 - Способ беспроволочной передачи на расстояние электрического заряда и энергии электрического заряда в газообразных и конденсированных средах

Info

Publication number: RU2161864C2
Application number: RU96121892/09A
Authority: RU
Original assignee: Трыков Олег Алексеевич; Колпаков Евгений Евстафьевич; Трыков Лев Алексеевич
Priority date: 1996-11-12
Filing date: 1996-11-12
Publication date: 2001-01-10

Abstract

Изобретение относится к технике связи. Технический результат состоит в повышении эффективности. КПД передачи составляет 10%. При передаче электрического заряда (энергии заряда) от источника заряда в виде накопительного или разрядного устройства, осуществляемого за счет создания пороговой для данной среды напряженности электрического поля, поджигающим лазерным лучом создают плазменный электропроводящий канал от области стекания до приемника. Стекание заряда обеспечивают за время, меньшее времени рекомбинационных процессов в плазменном электропроводящем канале. В частном случае применения способа электрический потенциал приемника заряда (энергии) обеспечивают равным электрическому потенциалу окружающей среды. Накопительное (разрядное) устройство может работать как в импульсном, так и в стационарном режимах. 4 ил.

Description

Изобретение относится к высокоэффективному способу беспроволочной передачи электрического заряда и энергии электрического заряда и может найти применение для передачи энергии на большие расстояния и для создания лучевого оружия.

Широко известен способ переноса электрического заряда (энергии) с помощью электрического разряда, возникающего под воздействием напряженности электрического поля между источником заряда и его приемником (дуговой разряд, см. , например, [1]). Обстоятельством, ограничивающим применение этого способа при передаче электрического заряда и при создании, например, лучевого оружия, является то, что и через источник и через приемник проходит заряд одинаковой мощности, что в случае оружия - одинаковой разрушительной силы. Таким образом, использование известного способа ограничено как по величине переносимого электрического заряда (энергии), так и по расстоянию.

Возможен способ переноса энергии лазерным излучением, однако он малоэффективен из-за низкого КПД лазеров и их на настоящий момент малых энергетических возможностей как источников энергии (см., например, [2], с. 3765-3766).

Известен способ переноса электрического заряда (энергии) за счет осуществления в разрядном устройстве стекания (утечки) заряда с электрода в окружающую среду путем создания соответствующего значения напряженности электрического поля в области стекания (утечки) заряда, как, например, в трансформаторе Тесла [3, с. 337-339]. Однако перенос заряда (энергии) в этом случае возможен на очень небольшие расстояния (единицы сантиметров).

Авторами изобретения расчетно и экспериментально обоснована возможность передачи электрического заряда (энергии) любой величины на практически неограниченные расстояния с высокой эффективностью.

Для достижения этого заявляется способ беспроволочной передачи на расстояние электрического заряда и энергии электрического заряда в газообразных и конденсированных средах от разрядного или накопительного устройства к приемному устройству, включающий процесс стекания (утечки) заряда с разрядного (накопительного) устройства в окружающую среду, обеспечиваемый созданием порогового для данной среды значения напряженности электрического поля в области стекания (утечки) заряда, отличающийся тем, что процесс стекания заряда с разрядного (накопительного) устройства и его передачу к приемному устройству осуществляют снижением величины порогового значения напряженности электрического поля путем создания плазменного электропроводящего канала от области стекания заряда до приемного устройства поджигающим лазерным лучом, при этом время включения лазерного луча и стекания заряда обеспечивают меньшим времени рекомбинационных процессов в плазменном электропроводящем канале. В случае применения способа при создании лучевого оружия электрический потенциал приемного устройства обеспечивают равным электрическому потенциалу окружающей среды.

Заявляемая совокупность новых признаков позволяет, используя лазерный луч малой мощности, увеличить КПД и расстояние передачи электрического заряда (энергии) принципиально до неограниченной величины.

Разрядное (накопительное) устройство может работать как в импульсном, так и в стационарном режиме.

На приводимых ниже фиг. 1 и фиг. 2 изображена схема эксперимента, подтверждающего возможность достижения высокого КПД передачи электрического заряда и его энергии при осуществлении способа.

На фиг. 3 приведена схема применения способа при передаче заряда (энергии) на расстояние, на фиг. 4 - в лучевом оружии.

Пример осуществления способа приведен для газовой среды (атмосферы).

Для оценки эффективности способа необходимо оценить полную энергию лазерного луча (минимальную) и переносимую с его помощью величину заряда (энергию).

Оценим сначала величину интенсивности лазерного излучения, необходимую для образования электропроводящего плазменного (ионизованного) канала.

Согласно [4, с. 333; 5, c. 208] плотность энергии электромагнитного поля E, определяемая ее электрической составляющей, выражается соотношением

(1)
где ε_a - - абсолютная диэлектрическая проницаемость среды; E - значение напряженности электрического поля, при котором происходит пробой среды; для атмосферы ε_a ≈ 8,85·10^-12 Ф·м^-1, E ≈ 3,5 ·10⁶ B·м^-1 [6, с. 443-444]. При этом, в первом приближении, принимаем, что напряженность E не зависит от частоты электромагнитного поля [6, с.443-444]. Подставляя выбранные значения параметров в (1) получим

. (2)
Основанием использования соотношения (1) для численной оценки E является свойство лазерного излучения: лазерное излучение является поляризованным излучением.

Рассмотрим "точечный" объем V_л лазерного луча, имеющего поперечное сечение S_л ≈ 1 мм² ≡ 10^-6 м², а "точечную" длину Δl лазерного луча, ответственную за напряженность электрического поля E ≈ 3,5·10⁶ B ·м^-1, принимаем равной Δl = 1 мм ≡ 10^-3м. Тогда в объеме лазерного луча V_л= = 10⁹ м³ на длине Δl = 1 мм должна быть заключена энергия
E_л ^уд = E·V_л = 54 Дж·м^-3 ·10^-9 м ³ = 5,4·10^-8 Дж. (3)
При значениях емкости накопителя заряда C_н ≈ 10^-8Ф и сопротивлении разменного проводящего канала R ≈ 60 Ом (это параметры стандартных приборов [1, с.53]) характерное время стекания (утечки) заряда с накопителя составит величину τ_у~ RC_н~ 0,6·10^-6 c, что сравнимо или меньше характерного времени рекомбинации [7, с.71]. В соответствии с данными, приводимыми для разрядов молний [4, с. 440] , примем характерную скорость распространения заряда по каналу проводимости v_з равной v_з ≈ 10⁹-10¹⁰см·с^-1. Таким образом, за время τ_y~ RC_Н~ = 0,6·10^-6 с, заряд должен пройти расстояние L вдоль проводящего канала длиной L = τ_y·v_з≈ 0,6·10^-6 с x5·10⁷ м·с^-1 = 30 м. Это означает, что объем проводящего канала V, создаваемого лазерным лучом, должен составлять около V = S_л·L = 10^-6м²·30 м = 3·10^-5 м³. Полная энергия лазерного луча, необходимая для создания проводящего канала для передачи всего заряда составит

Если лазер функционирует в импульсном режиме и длительность импульса τ_л ≈ τ_y =0,6·10^-6с, то мощность лазерного луча должна составлять

(5)
Оценим эффективность предлагаемого способа по передаче заряда и его энергии, приняв напряжение разрядного (накопительного) устройства равным U ≈ 10⁴ В. В этом случае энергия передаваемого заряда составит
E₃ = C_н·U²/2 ≈ 10^-8 · 10⁸ Ф·B² ≈ 1 Дж. (6)
где C_н = 10^-8 Ф (см. выше).

Учитывая, что КПД "поджигающего" лазера составляет η ≈ 1-2%, в соответствии с (3) и (5) видим, что
(E

\binom{п}{л}

^олн/η) ≪ E_з, (7)
т. е. КПД всего комплекса по передаче заряда и его энергии к удаленному объекту в нашем примере составляет около 80% процентов. При оптимизации параметров каждого из компонентов комплекса КПД такого комплекса может приближаться к 100%.

Наиболее эффективный режим работы "поджигающего" лазера - импульсный, т. к. после образования электропроводящего канала в окружающей среде его электропроводимость будет поддерживаться самостоятельно энергией передаваемого заряда за счет разности потенциалов передающего и приемного устройств.

Возможности реализации очень высокого КПД передачи заряда и энергии заряда по предлагаемому способу проверялась экспериментально следующим образом. Пучок электронов (фиг. 1) из электронопровода 1 ускорителя электронов падал на пластину 2, изготовленную из оптического стекла. Энергия электронов в электронном пучке - E₀ = 27 МэВ. Режим импульсный. Длительность импульсов электронного пучка τ_е- = (1-2)·10^-6 с. Частота следования импульсов электронов f = 200 Гц. После облучения пучком электронов стеклянной пластины 2 в течение Δτ_е-= 1-2 мин в области падения электронного пучка на пластине 2 образовывалось сильно окрашенное темно-коричневое пятно 3 диаметром D ≈ 25 мм. Сразу же после прекращения облучения электронным пучком пластины 2 в область окрашивания 3 направляли луч лазера и выполняли фотоотжиг [8] этой области пластины в течение Δt_л, равного времени облучения пластины электронным пучком, т.е. Δt_л = Δt_е-.
В области прохождения лазерного луча через пластину 2 на фоне сильно окрашенного пятна 3 происходило практически полное просветление области 4 диаметром d, равном, примерно, диаметру лазерного луча, т.е. d ≈ 0,8 мм.

Затем пластину сдвигали необлученным участком в область падения электронного пучка и эксперимент повторяли (см. фиг. 2). Однако теперь фотоотжиг лазерным лучом 5 выполняли одновременно с облучением пластины 2 электронным пучком, выходящим из электронопровода 1, Мощность электронного пучка и время облучения пластины Δt_е- выдерживались теми же, что и в предыдущем эксперименте.

Описанные эксперименты с последовательным облучением пластины 2 электронным пучком и лазерным лучом (фиг. 1) и одновременное облучение пластины 2 электронным пучком и лазерным лучом (фиг. 2) были выполнены многократно и в результате получены следующие устойчивые и однозначные результаты: при одновременном облучении пластины 2 электронным пучком и лазерным лучом пропускание (прозрачность) пластины в области пятна 4 (фиг. 2) каждый раз оказывалась в 2,5 - 3 раза хуже (меньше) в сравнении с пропусканием (прозрачностью), получаемом при последовательном облучении пластины 2 электронным пучком и лазерным лучом. Это означает, что в случае одновременного облучения пластины электронным пучком и лазерным лучом существенная доля электронов электронного пучка (по оценкам не менее 10%), пересекавших канал, характеризующий направление распространения лазерного луча вдоль оси A (см. фиг. 2), разворачивалась на длине канала "В" вдоль направления распространения лазерного луча и падала на пластину 2 в области пятна 4 дополнительно к электронам, распространяющимся в общем потоке электронного пучка в направлении падения на эту же область пятна 4. Учитывая релятивистскую скорость электронов электронного пучка, имеющих энергию E₀ = 27 МэВ, и довольно незначительную интенсивность лазерного луча (примерно на три десятичных порядка меньше интенсивности, оцененной по выражениям (4) и (5)), следует считать полученный экспериментальный эффект весьма значительным.

Один из вариантов использования способа при передаче электроэнергии на большие расстояния показан на схеме фиг. 3. От непрерывно или периодически подзаряжаемого накопительного устройства 1 энергия передается к приемному устройству 2. Осуществляя с помощью лазерных лучей 8 (от лазеров 3 и 4) коммутацию электродов накопителя 1 и приемника 2 ("+" - "-" и "-" - "+" соответственно) реализуем упрощенный вариант устройства по передаче электроэнергии на расстояние.

Пример использования способа при создании лучевого оружия показан на схеме фиг. 4. Накопительное (или зарядное) устройство 1 заряжено одноименным зарядом и имеет относительно приемника и окружающей среды отрицательный потенциал. При включении лазера 2 с помощью лазерного луча получаем проводящий канал между накопительным (зарядным) устройством 1 и объектом (приемником) 3 и практически весь заряд, а точнее энергия заряда разрядного устройства 1 передается по лучу лазера к объекту 3. Разрушительная сила будет зависеть от энергии, законсервированной в зарядном устройстве, и от времени включения лазера 2.

Источники информации
1. Источник света импульсный (ИСИ-1). Техническое описание и инструкция по эксплуатации, 1979.

2. Alford W.J., Hays G.H. // J. Appl. Phys. 1989, v. 65, N 10, p.3760-3766.

3. Пипко А. И. , Плисковский В.Я., Пенчо Е.А. Оборудование для откачки вакуумных приборов. М.: Энергия, 1965.

4.Кухлинг X. Справочник по физике. М.: Мир, 1983.

5. Савельев И.В. Основы теоретической физики. T.1. М.: Наука, 1975.

6. Таблицы физических величин. Справочник. Под ред. академика И.К.Кикоина. М.: Атомиздат, 1976.

7. Арцимович Л.А. Элементарная физика плазмы. М.: Атомиздат, 1969.

8. Трыков О.А. Увеличение ресурса прозрачности твердотельных сцинтиллирующих и несцинтиллирующих сред, облучаемых интенсивными потоками гамма-квантов: Препринт ФЭИ - 2482, Обнинск, 1995.

Claims

Способ беспроволочной передачи на расстояние энергии электрического заряда в газообразных и конденсированных средах от разрядного или накопительного устройства к приемному устройству, включающий процесс передачи энергии электрического заряда от разрядного или накопительного устройства к приемному устройству через разделяющую среду, обеспечиваемый созданием порогового для данной среды значения напряженности электрического поля в области передачи энергии электрического заряда, причем снижение величины порогового значения напряженности электрического поля на время передачи энергии электрического заряда осуществляют путем создания плазменного электропроводящего канала от разрядного или накопительного устройства к приемному устройству поджигающим лазерным лучом, отличающийся тем, что электрический потенциал приемного устройства обеспечивают равным электрическому потенциалу окружающей среды.