RU2149390C1 - Способ измерения магнитных характеристик сред и физических величин плотности и давления - Google Patents

Abstract

Способ измерения магнитных характеристик сред и физических величин плотности и давления предназначен для использования в устройствах автоматизации измерений магнитной проницаемости и физических величин плотности и давления. Технический результат - повышение точности измерений. Сущность изобретения: образец испытуемой среды с известной температурой помещают внутри индуктивного датчика, включенного в колебательный контур, в котором возбуждают непрерывные незатухающие резонансные колебания электромагнитного поля, для чего осуществляют подкачку энергии в колебательный контур. Преобразуют колебания в цифровую форму, определяют период колебаний Т колебательного контура путем измерения интервала времени, в которое укладывается заданное число периодов колебаний колебательного контура. Используя полученное значение Т, вычисляют магнитную восприимчивость, плотность и давление. Для определения магнитных характеристик, вносимых средой, измерения проводят дважды для образцов эталонной среды с разными значениями плотности. 1 з.п.ф-лы, 1 ил.

Description

Изобретение относится к автоматике и вычислительной технике, а именно к автоматизации измерений магнитных характеристик сред и физических величин, и может быть использовано для измерений магнитной проницаемости и физических величин плотности и давления.

Известен способ определения концентрации парамагнитных веществ, вытекающий из работы термомагнитного газоанализатора (см. кн. под редакцией Клюева А.С. Справочное пособие. Наладка средств измерений и систем технологического контроля. - М.: Энергоатомиздат, 1990, - с. 230, 231), заключающийся в том, что образец испытуемой среды помещают в кольцевую камеру с поперечной перемычкой из стеклянной трубки, нагревают две нагревательные обмотки, которые включены в схему моста постоянного тока и расположены на поперечной перемычке, причем одну из обмоток помещают между полюсами постоянного магнита, под действием магнитного поля которого парамагнитная смесь втягивается в поперечную перемычку, где порция смеси нагревается, частично теряет свои парамагнитные свойства и выталкивается из магнитного поля более холодной парамагнитной смесью, в результате чего в поперечной перемычке возникает непрерывный поток испытуемого вещества, который вызывает изменение температуры секций обмоток и приводит к разбалансу мостовой схемы, который измеряют измерительным прибором и который является мерой концентрации парамагнитного вещества в анализируемой смеси.

Указанный способ не позволяет выполнить измерения с высокой точностью и предполагает измерение концентрации парамагнитных веществ только с высокой магнитной восприимчивостью, что обуславливает его ограниченную область применения. При измерении требуется нагрев и контроль температуры внутреннего объема корпуса датчика. Выходной сигнал измерительной схемы с кольцевой камерой зависит от наклона поперечной трубки и атмосферного давления.

Наиболее близким к предлагаемому способу является способ измерения электрических и магнитных характеристик сред (см. описание к а.с. СССР N 1372226, кл. G 01 N 27/00. Способ измерения электрических и магнитных характеристик сред), заключающийся в том, что образец испытуемой среды помещают внутри индуктивного датчика, включенного в колебательный контур, измеряют параметры колебаний в колебательном контуре, сравнивают их с эталонными значениями для образцов сред с известными характеристиками и по результатам сравнения судят о величине магнитных характеристик испытуемой среды, причем в колебательном контуре возбуждают затухающие колебания, определяют амплитуду первого полупериода затухающих колебаний, устанавливают ее на заданном уровне путем изменения напряжения, возбуждающего колебательный контур, и измеряют амплитуды четных полупериодов затухающих колебаний или в другом случае измеряют средневыпрямленное значение либо четных, либо нечетных полупериодов затухающих колебаний, а для повышения чувствительности определяют и поддерживают на заданном уровне амплитуду второго полупериода затухающих колебаний и измеряют амплитуды нечетных полупериодов затухающих колебаний.

Этот способ позволяет измерять магнитную проницаемость сред, что расширяет возможности его применения. Однако, измерение по способу основано на определении амплитудных значений резонансных колебаний колебательного контура, что предполагает низкую точность измерения. Для измерения амплитуд обычно используют амплитудный детектор с конденсатором.

Погрешность измерения такого вольтметра с амплитудным детектированием сигнала зависит от частоты и тем больше, чем меньше частота. Верхнее значение частотного диапазона амплитудных детекторов определяют прежде всего паразитные параметры: емкость и индуктивность соединительных проводов и диода. Недостатком вольтметров с амплитудным детектированием является их относительно низкая чувствительность (см. кн. под редакцией Кузнецова В.А. Справочник. Измерения в электронике. - М.: Энергоатомиздат, 1987. - с. 91 - 94).

Кроме того, указанный способ предполагает использование ключевого каскада на транзисторе, непосредственно подключенного к колебательному контуру, и стабильного источника питания, которые также вносят дополнительные погрешности в способ измерения за счет внутреннего сопротивления источника питания, емкости переходов транзистора, зависимости его параметров от температуры.

Цель изобретения - повышение точности измерений.

Указанная цель достигается тем, что после того, как образец испытуемой среды с известной температурой помещают внутри индуктивного датчика, включенного в колебательный контур, в котором возбуждают резонансные колебания электромагнитного поля, воздействуют создаваемым электромагнитным полем индуктивного датчика на испытуемую среду, ориентируют магнитные моменты атомов, молекул среды преимущественно в одном направлении вдоль силовых линий электромагнитного поля, создаваемого индуктивным датчиком, и намагничивают среду, создают собственное электромагнитное поле среды, которое взаимодействует с электромагнитным полем индуктивного датчика, в результате чего изменяют индуктивность индуктивного датчика и измеряют параметры колебаний в колебательном контуре, в колебательном контуре возбуждают непрерывные незатухающие резонансные колебания с подкачкой энергии в определенные моменты времени, увеличивают в эти моменты амплитуду колебаний, преобразуют эти колебания в цифровую форму, определяют период колебаний колебательного контура, путем измерения интервала времени, в которое укладывается заданное число периодов колебаний колебательного контура, подставляют значение величины периода в физические формулы и вычисляют магнитные характеристики сред и физических величин плотности и давления, а для дополнительного повышения точности измерений определяют значения величин периода колебаний колебательного контура для каждой испытуемой среды дважды с разными значениями плотности среды, подставляют эти значения в физические формулы и вычисляют магнитные характеристики, вносимые средой, в которую помещают испытуемую среду.

Материальным объектом, над которым осуществляют указанные выше действия, является среда (парамагнитное или диамагнитное вещество или смесь веществ).

Конкретная последовательность действий над материальным объектом состоит в следующем:
1) в помещении среды внутри индуктивного датчика, включенного в колебательный контур;
2) в непрерывном воздействии электромагнитным полем индуктивного датчика на среду путем создания непрерывных незатухающих резонансных колебаний колебательного контура;
3) ориентации магнитных моментов атомов, молекул среды преимущественно в одном направлении;
4) намагничивании среды;
5) создании собственного электромагнитного поля среды;
6) в взаимодействии электромагнитного поля среды и электромагнитного поля индуктивного датчика;
7) изменении в процессе взаимодействия индуктивности колебательного контура при помещении среды в индуктивный датчик и измерении периода колебаний в колебательном контуре с подстановкой значений величины периода в физические формулы и вычислением магнитных характеристик сред и физических величин плотности и давления.

Отличительной особенностью является создание непрерывных незатухающих резонансных колебаний, в результате которых создают непрерывное воздействие электромагнитным полем индуктивного датчика на среду. Это необходимо для того, чтобы заданное число периодов, укладываемых в измеряемой интервал времени, было большим для достижения высокой точности измерения малых значений магнитной восприимчивости среды.

Указанные отличительные признаки в известных технических решениях не обнаружены. Это доказывает соответствие предлагаемого способа измерения магнитных характеристик сред и физических величин плотности и давления критерию "существенные отличия".

Новое свойство предложенного способа заключается в создании такой совокупности и последовательности действий над материальным объектом во времени, а также условий осуществления этих действий и режимов их выполнения, при которых обеспечивается повышение точности измерения.

Таким образом, благодаря совокупности перечисленных выше существенных признаков, отличающих заявляемый способ от известных и заключающихся в определенной совокупности и последовательности действий, совершаемых над парамагнитным или диамагнитным веществом, а также смесью веществ, достигается цель изобретения. Исключение из совокупности действий даже одного отличительного признака делает невозможным достижение поставленной цели изобретения. Так, например, предлагаемый способ предполагает измерение периода колебаний, изменяющегося в результате указанных выше действий над материальным объектом, чем увеличивает точность измерения, по сравнению с измерением амплитудных значений. Исключение подкачки энергии в колебательный контур не позволит получить непрерывные незатухающие колебания, которые необходимы для того, чтобы выбрать большой интервал времени измерения, в который будет укладываться достаточное для измерения заданное число периодов. В случае обеспечения разовой подкачки и генерации затухающих колебаний колебательного контура, даже при высокой добротности контура, число измеряемых периодов может оказаться недостаточным для получения высокой точности измерений. Использование физических формул, при выполнении указанной совокупности действий позволяет с большей степенью точности получить результат измерения по сравнению с аппроксимацией характеристик в прототипе.

На чертеже изображена структурная схема одного из возможных вариантов технической реализации предлагаемого способа.

Устройство, реализующее предлагаемый способ, содержит колебательный контур 1, в индуктивном контакте с которым помещают испытуемую среду 2, обмотку 3 подкачки энергии, обмотку 4 считывания информации, выводы которой соединены с входами измерительного усилителя 5, выход которого подключен к входу компаратора 6, выход которого соединен с синхровходом делителя частоты (на чертеже не показан) формирователя 7 временных интервалов, с первым входом элемента ИЛИ 8 и с синхровходом триггера 9, информационный вход которого подключен к выходу ждущего мультивибратора (на чертеже не показан) формирователя 7 временных интервалов, а прямой выход соединен с входом запуска измерителя 10 временных интервалов, группа информационных входов-выходов которого соединена с ЭВМ 11 через плату (на чертеже не показана) IEEE 488 CARD, устанавливаемую в ЭВМ 11, и является каналом общего пользования (КОП), формирователь 7 временных интервалов через канал последовательной передачи информации RS-232C подключен к ЭВМ 11, второй вход элемента ИЛИ 8 является входом 12 запуска непрерывных незатухающих колебаний колебательного контура 1, а открытый коллекторный выход, подтянутый к плюсовому выводу напряжения питания через резистор (на чертеже не показан), соединен с базой транзисторов 13, эмиттер которого подключен к выводу "общий" питания, а коллектор подключен к первому выводу обмотки 3 подкачки энергии, второй вывод которой подключен к плюсовому выводу 14 питания, а колебательный контур 1 содержит катушку 15 индуктивности и конденсатор 16.

Катушка 15 индуктивности (индуктивный датчик) может быть выполнена следующим образом. На каркас из трубы, сделанный из полимерного, неферромагнитного материала, наматывают виток к витку толстый эмалированный провод и получают соленоид. Витки закрепляют каким-либо способом, не влияющим в значительной степени на величину магнитной восприимчивости. Поверх катушки 15 индуктивности наматывают катушку 3 подкачки и катушку 4 считывания информации и также закрепляют на трубе.

Катушка 15 индуктивности, обмотка 3 подкачки и обмотка 4 считывания информации могут не иметь дополнительного каркаса и помещены непосредственно в испытуемую среду.

Измерительный усилитель 5 известен из кн. Кофман Р., Дрискол Ф. Операционные усилители и линейные интегральные схемы. - М.: Мир, 1979, - с. 148 и может быть выполнен на стандартных операционных усилителях типа KP544УД2. Компаратор 6 может быть выполнен на КР554СА3, а триггер 9, элемент ИЛИ 8 и транзистор 13 соответственно на К555ТМ2, К555ЛЕ1 и КТ3102.

В качестве формирователя 7 временных интервалов может быть использован многоканальный программируемый генератор импульсов (см. описание изобретения к патенту СССР N 1757085, кл. H 03 K 3/64. Многоканальный программируемый генератор импульсов). При этом все связи генератора 11 и синхровходы таймеров 14 (см. чертеж к описанию патента N 1757085) разрывают. Один из трех таймеров 14-1 включают в режим делителя частоты. Его вход синхронизации используют в устройстве, реализующем способ, в качестве синхровхода формирователя 7 временных интервалов, а выход, входящий в группу 33-1 выходов, соединяют с синхровходом одного из таймеров 14-2, включенного в режим ждущего мультивибратора, выход ждущего мультивибратора, входящего в группу выходов 33-2, используют в качестве выхода формирователя 7 временных интервалов в устройстве, реализующем способ. Подробное описание работы таймеров 14-1, 14-2, . . ., 14-N и параметры функционирования в режимах делителя частоты и ждущего мультивибратора описаны в кн. под редакцией Шахнова В.А. Справочник. Микропроцессоры и микропроцессорные комплекты интегральных микросхем. - т. 1. - М.: Радио и связь, 1988, - с. 76 - 82.

В качестве измерителя временных интервалов выбран прибор И2-24, описанный в кн. под редакцией Кузнецова В.А. Справочник. Измерения в электронике. - М.: Энергоатомиздат, 1987, с. 351.

ЭВМ 11 может быть типа IBM PC.

Работу устройства рассмотрим на примере использования индуктивного датчика.

Способ осуществляют следующим образом.

После включения питания программа ЭВМ 11 устанавливает в соответствии с описанием изобретения к патенту СССР N 1757085 режимы работы таймеров 14-1, 14-2 (на чертеже не показаны) формирователя 7 временных интервалов. Канал 0 таймера 14-1 (на чертеже не показан) устанавливают в режим 2 - делителя частоты. Канал 0 таймера 14-2 (на чертеже не показан) устанавливают в режим 1 - ждущего мультивибратора. При этом выходы этих каналов устанавливаются в единичное состояние. Таким образом, на информационном входе триггера 9 устанавливают уровень логический единицы. На входы выборки таймеров 14-1 и 14-2 (на чертеже не показаны) подают уровни логического нуля, которые запрещают работу таймеров. Измеритель 10 временных интервалов через канал общего пользования с помощью ЭВМ 11 устанавливают в режим измерения длительности импульса.

Затем на вход 12 запуска и далее на второй вход элемента ИЛИ 8 подают единичный импульс, например, с параллельного канала (на чертеже не показан) ЭВМ 11, либо с помощью кнопки и временной задержки. На базу транзистора 13 поступает положительный импульс, который открывает транзистор 13, и через обмотку 3 подкачки энергии начинает протекать ток, который наводит ЭДС - электродвижущую силу индукции в колебательном контуре 1, в котором возникают электромагнитные колебания. Так как катушку 15 колебательного контура 1 выполняют в виде соленоида, внутри которого помещают испытуемую среду 2 с известной температурой, то при многократном воздействии, создаваемом электромагнитным полем катушки 15 (индуктивного датчика) на испытуемую среду 2, ориентируют магнитные моменты атомов, молекул среды 2 преимущественно в одном направлении вдоль силовых линий электромагнитного поля, создаваемого катушкой 15, и намагничивают среду 2, создают собственное электромагнитное поле среды 2, которое взаимодействует с электромагнитным полем катушки 15, в результате чего изменяют индуктивность катушки 15. Эти изменения индуктивности изменяют период колебаний колебательного контура 1, который измеряют путем снятия информации с катушки 4 считывания информации. Выводы катушки 4 считывания подключены к прямым входам измерительного усилителя 5, который усиливает сигнал. Затем сигнал с выхода измерительного усилителя 5 поступает на прямой вход компаратора 6, на инверсный выход которого подают опорное напряжение. С выхода компаратора 6 положительные сигналы прямоугольный формы поступают на первый вход элемента ИЛИ 8 (на второй вход элемента ИЛИ 8 в это время подают уровень логического нуля), синхровход формирователя 7 временных интервалов и на синхровход триггера 9. С выхода элемента ИЛИ 8 прямоугольные импульсы поступают на базу транзистора 13, при открывании которого через катушку 3 подкачки энергии течет ток, при изменении которого в колебательном контуре 1 возникает ЭДС индукции, под действием которой в колебательном контуре 1 возникают токи, согласные с направлением тока в катушке 15 в каждый полупериод колебаний колебательного контура 1. Причем в положительный полупериод колебаний в колебательном контуре 1 происходит подкачка энергии во время увеличения тока в катушке 3 подкачки энергии, а в отрицательный полупериод колебаний подкачка энергии происходит во время уменьшения тока в катушке 3 подкачки энергии, поскольку передача энергии происходит в моменты изменения тока в катушке 3 подкачки энергии. Таким образом в колебательном контуре 1 возбуждает непрерывные незатухающие резонансные колебания с подкачкой энергии в определенные моменты времени, увеличивают в эти моменты амплитуду колебаний, преобразуют эти колебания в цифровую форму и определяют период колебаний колебательного контура.

Далее программа ЭВМ 11 подает с блока запуска (на чертеже не показан) на входы разрешения таймеров 14-1, 14-2 (на чертеже не показаны) уровни логической единицы и разрешает их работу. При этом один из таймеров группы 14-1 (на чертеже не показаны), установленный в режим делителя частоты, начинает делить входную частоту, поступающую с выхода компаратора 6 на синхровход формирователя 7 временных интервалов на число n, установленное с помощью программы ЭВМ в счетчик канала 0 таймера (на чертеже не показан). На выходе этого таймера (на чертеже не показан) по окончании счета каждый раз вырабатывается отрицательный импульс, длительность которого равна длительности периода частоты входного сигнала, поступающего с выхода компаратора 6. С выхода делителя (на чертеже не показан) частоты сигнал поступает на вход синхронизации таймера группы таймеров 14-2 (на чертеже не показаны) формирователя 7 временных интервалов, который работает в режиме ждущего мультивибратора, и по отрицательному перепаду входного импульса запускает ждущий мультивибратор (на чертеже не показан), выход которого устанавливается в уровень логического нуля. Этот логический нуль поступает на информационный вход триггера 9, который по положительному фронту импульса, поступающего с выхода компаратора 6, устанавливается в нулевое состояние и формирует начало временного интервала, который начинает измерять измеритель 10 временных интервалов. Ждущий мультивибратор (на чертеже не показан) формирователя 7 временных интервалов декрементирует записанное в его счетчик число (отсчитывает число поступающих на его синхровход отрицательных импульсов с выхода делителя (на чертеже не показан) частоты) и по поступлении заданного числа импульсов устанавливают свой выход в уровень логической единицы. При этом по первому положительному перепаду импульса, поступающего с выхода компаратора 6 на синхровход триггера 9, триггер 9 устанавливается в единичное состояние и формирует закрытие измерения временного интервала для измерителя 10 временного интервала. Триггер 9 необходим для того, чтобы устранить влияние временных задержек переключения по фронтам при срабатывании счетчиков (на чертеже не показаны) формирователя 7 временных интервалов. Сформированный триггером 9 и измеренный измерителем 10 временных интервалов временной интервал считывают через канал общего пользования с помощью программ ЭВМ 11 и определяют величину периода колебаний в колебательном контуре 1. Затем с помощью формул и программ ЭВМ 11 вычисляют параметры среды.

Таким образом, измеряют интервал времени, в который укладывается заданное число периодов колебаний колебательного контура 1, определяют значения величин периода колебательного контура 1, используя физические формулы, вычисляют магнитные характеристики сред и физических величин плотности и давления.

Для измерения плотности вещества применяют следующие формулы из кн. Савельев И.В. Курс общей физики, т. 1, т. 2. - М.: Наука, 1978 (в описании указанная книга обозначена как литература {1}) и из кн. под редакцией Куликовского А. А. Справочник по радиоэлектронике. т. 1. - М.: Энергия, 1967 (в описании указанная книга обозначена как литература {2}).

Известно, что собственную частоту колебаний колебательного контура определяют по формуле:

где ω₀ - собственная частота колебаний колебательного контура (круговая или циклическая частота);
L - индуктивность катушки колебательного контура;
C - емкость конденсатора колебательного контура.

Период колебаний колебательного контура равен:

где π = 3,14....

где f - частота колебаний.

С учетом активного сопротивления колебательного контура частоту затухающих колебаний реального контура определяют следующим образом:

где ω - частота колебаний реального колебательного контура,
R - активное сопротивление колебательного контура.

Формулу (4) могут применять в случае измерений характеристик веществ с относительно большой величиной магнитной восприимчивости. При этом может быть исключена непрерывная подкачка энергии в колебательный контур и применена разовая подкачка. Изменение периода колебаний в этом случае будет значительным, и для измерений может хватить меньшего числа периодов и временного интервала.

Введем обозначение b=R:2L (5), литература {1}, том 2, с. 255.

Формулу (4) можно переписать в виде:

При b² много меньше ω $\genfrac{}{}{0ex}{}{\text{2}}{\text{0}}$ , т.е. при высокой добротности контура, можно положить

Период колебаний колебательного контура по формуле Томсона равен:

Откуда индуктивность

Индуктивность L соленоида (катушки индуктивности колебательного контура) определяют по выражению:

где μ_a - абсолютная магнитная проницаемость;
N - число витков катушки;
l - длина катушки;
S - площадь поперечного сечения катушки.

Так как μ_a= μ_o•μ (11), литература {2}, том 1, с. 158,
где μ_o - магнитная проницаемость вакуума (магнитная постоянная);
μ - относительная магнитная проницаемость вещества (среды), то

в формуле (12) обозначим

где K₁ - постоянный коэффициент, определяемый параметрами катушки индуктивного датчика.

Зная индуктивность, определяют магнитную проницаемость вещества.

Поскольку μ = 1+χ, литература {1}, том 2, с. 151
χ = μ-1 (14)
Из уравнений (13) и (14), учитывая (9), находим:

В дальнейшем все вычисления приведены для парамагнитных веществ.

Магнитная восприимчивость парамагнитного вещества равна:

где χ - магнитная восприимчивость парамагнитных веществ;
P_m - магнитный момент атома или молекулы вещества (табличное значение для вещества);
n - концентрация атомов или молекул вещества;
K - постоянная Больцмана;
t - абсолютная температура.

В формуле (16) обозначим

где K₂ - постоянный коэффициент, так как температура и состав вещества известны.

Тогда формулы (16) перепишем в виде:

Так как ρ m₀•n (18),
то

где ρ - плотность вещества;
m₀ - масса атома или молекулы вещества (табличное значение).

Формула (19) известна из кн. Мякишев Г.Я., Буховцев Б.Б. Учебник для 10 класса средней школы. Физика. - М.: Просвещение, 1990, с. 23.

Подставим значение n из формулы (19) в формулу (17)
Тогда
χ = K₃•ρ (20)
Откуда плотность среды определяют по формуле:

Аналогичную формулу применяют при рассмотрении диамагнитных веществ, исходя из сравнения формул киломолярной магнитной восприимчивости для парамагнитных и диамагнитных веществ (см. литература {1}, т. 2, с. 166-168).

В случае, когда вещество для проведения измерений (например, газ) помещают во внешнюю среду (например, трубу, выполненную из материала, имеющего свою магнитную восприимчивость), существует необходимость учесть ее величину. Для этого делают два измерения вещества с известными значениями плотности и температуры эталонной среды и температуры внешней среды. В результате первого измерения находят:
χ₁= χ_вещ.1+χ_вн.ср= K₃•ρ₁+χ_вн.ср (22),
где χ_вещ.1 - магнитная восприимчивость вещества с первыми известными значениями характеристик;
χ_вн.ср - магнитная восприимчивость внешней среды, в которую помещают испытуемую среду;
χ₁ - общая магнитная восприимчивость вещества с первыми известными характеристиками и внешней среды, в которую помещают испытуемую среду;
ρ₁ - плотность вещества, при измерении с первыми известными характеристиками.

В результате второго измерения при другой известной плотности среды и той же температуре испытуемой и внешней среды получим:
χ₂= χ_вещ.2+χ_вн.ср= K₃•ρ₂+χ_вн.ср (23),
где χ_вещ.2 - магнитная восприимчивость вещества с вторыми известными значениями характеристик;
χ_вн.ср - магнитная восприимчивость внешней среды, в которую помещают испытуемую среду;
χ₂ - общая магнитная восприимчивость вещества с вторыми известными характеристиками и внешней среды, в которую помещают испытуемую среду;
ρ₂ - плотность вещества, при измерении с вторыми известными характеристиками.

Решая систему уравнений с двумя неизвестными, находим в следующем порядке:
Из первого уравнения находим

Подставим значение K₃ во второе уравнение и находим χ_вн.ср

χ₂•ρ₁= χ₁•ρ₂-χ_вн.ср•ρ₂+χ_вн.ср•ρ₁ (26)
χ_вн.ср(ρ₁-ρ₂) = χ₂•ρ₁-χ₁•ρ₂ (27)

Давление находят по формуле: p=n•K•t (29) литература {1}, т.1. с. 277.

Так как постоянная Больцмана K и температура t для данной испытуемой среды известны, вычисляя значение магнитной восприимчивости среды при измерении периода, находят плотность среды по формуле (21), концентрацию по формуле (19) и давление по формуле (29).

Магнитную восприимчивость смеси сред определяют как сумму произведений отдельных компонентов на их относительную объемную концентрацию (см. кн. под редакцией Клюева А. С. , Справочное пособие. Наладка средств измерений и систем технологического контроля. - М.: Энергоатомиздат, 1990, с. 230).

Для измерения характеристик ферромагнитных сред выполняют необходимое число измерений эталонных сред с заданными известными характеристиками (например, плотности и температуры), запоминают магнитную восприимчивость для этих сред и результаты измерений используют для определения плотности испытуемой среды. Таким образом, для ферромагнитных сред запоминают характеристику эталонной среды в виде табличных значений, которые хранят в памяти ЭВМ 11, и поступают как в способе-прототипе, т.е. сравнивают результаты измерений с этими табличными значениями.

В общем случае для определения всех рассматриваемых в этом описании характеристик сред возможно определять последние путем получения табличных значений известных характеристик и дальнейшей аппроксимации участков между известными значениями для определения параметров испытуемых сред, как сделано в прототипе.

Таким образом, предлагаемый способ повышает точность измерений характеристик испытуемых сред за счет определения изменения периода колебаний при помещении в индуктивный датчик испытуемой среды путем измерения интервала времени, в которое укладывается заданное число периодов колебаний колебательного контура, для чего обеспечивают непрерывные незатухающие колебания в колебательном контуре.

Claims (2)

1. Способ измерения магнитных характеристик сред и физических величин плотности и давления, заключающийся в том, что образец испытуемой среды с известной температурой помещают внутри индуктивного датчика, включенного в колебательный контур, в котором возбуждают резонансные колебания электромагнитного поля и измеряют параметры колебаний в колебательном контуре, отличающийся тем, что в колебательном контуре возбуждают непрерывные незатухающие резонансные колебания, для чего осуществляют подкачку энергии в колебательный контур, преобразуют эти колебания в цифровую форму, определяют период колебаний Т колебательного контура путем измерения интервала времени, в которое укладывается заданное число периодов колебаний колебательного контура, магнитные характеристики среды вычисляют по формуле

где χ - магнитная восприимчивость испытуемой среды;
μ - относительная магнитная проницаемость испытуемой среды;

- постоянный коэффициент, определяемый параметрами катушки индуктивного датчика;
μ₀ - магнитная постоянная;
N - число витков катушки;
l - длина катушки;
S - площадь поперечного сечения катушки;
С - емкость конденсатора колебательного контура,
плотность ρ испытуемой парамагнитной среды вычисляют по формуле
ρ = m₀•n,
где m_o - масса атома или молекулы испытуемой среды;

- концентрация атомов или молекул испытуемой среды;
K₂ - постоянный коэффициент, определяемый составом испытуемой среды с известной температурой, исходя из формулы

P_m - магнитный момент атома или молекулы вещества испытуемой среды;
K - постоянная Больцмана;
t - абсолютная температура,
давление P испытуемой парамагнитной среды вычисляют по формуле
P = n•K•t.

2. Способ по п.1, отличающийся тем, что для определения магнитных характеристик, вносимых средой, в которую помещают испытуемую среду, измеряют значения величин периода колебаний колебательного контура дважды для образцов эталонной среды с разными известными значениями плотности, помещаемых в ту же внешнюю среду, в результате первого измерения находят общую магнитную восприимчивость χ₁ вещества эталонной среды с плотностью ρ₁ и внешней среды, в результате второго измерения находят общую магнитную восприимчивость χ₂ вещества эталонной среды с плотностью ρ₂ и внешней среды и вычисляют магнитную восприимчивость χ_вн.cp внешней среды по формуле