RU2084887C1 - Способ измерения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости - Google Patents
Способ измерения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости Download PDFInfo
- Publication number
- RU2084887C1 RU2084887C1 RU95100496A RU95100496A RU2084887C1 RU 2084887 C1 RU2084887 C1 RU 2084887C1 RU 95100496 A RU95100496 A RU 95100496A RU 95100496 A RU95100496 A RU 95100496A RU 2084887 C1 RU2084887 C1 RU 2084887C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- concentration
- ferromagnetic particles
- resonator
- liquid
- fluid
- Prior art date
Links
Images
Abstract
Использование: в химической промышленности, в частности для контроля и регулирования концентрации ферромагнитных частиц в жидкости. Сущность изобретения: способ определения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости заключается в том, что жидкость с ферромагнитными частицами помещают в цилиндрический резонатор, в котором возбуждают колебание HIIP, где p - число полуволн, укладывающихся по длине резонатора. Резонатор помещают в постоянное магнитное поле, направление которого совмещено с осью резонатора, и измеряют два значения расщепленной собственной частоты. По разности частот определяют концентрацию частиц. 2 ил.
Description
Изобретение относится к способам определения концентрации дисперсных систем и может быть использовано для контроля и регулирования концентрации ферромагнитных частиц (ФМЧ) в жидкости в химической и других отраслях промышленности.
Известен способ определения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости [1] заключающийся в пропускании жидкости с феррочастицами через диэлектрический отрезок трубопровода, осуществлении взаимодействия переменного магнитного поля катушки индуктивности, намотанной на диэлектрический отрезок трубопровода, с частицами ферромагнетика и измерений концентрации с помощью электрической измерительной схемы по изменению параметров катушки индуктивности.
Недостатками способа являются значительная погрешность измерения, обусловленная нелинейной зависимостью индуктивности катушки от концентрации ФМЧ и за счет изменения индуктивности от вариации электропроводности данной жидкости, и низкая чувствительность к концентрации ферромагнитных частиц.
Наиболее близким к предлагаемому изобретению является способ определения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости, принятый за прототип [2] который заключается в том, что помещают объем с жидкостью в линейнополяризованное высокочастотное электромагнитное (ЭМ) поле и постоянное магнитное поле, при этом направление вектора напряженности постоянного магнитного поля совмещают с направлением распространения излучения в жидкости, измеряют длину пути и угол поворота плоскости поляризации прошедшего излучения в жидкости, и по результатам измерений судят о концентрации ферромагнитных частиц.
Недостатком способа является недостаточная точность из-за сложности измерения двух геометрических параметров, а также из-за наличия в объеме жидкости наряду с падающей линейнополяризованной ЭМ волной еще и отраженной волны, так как трудно обеспечить режим согласования (коэффициент бегущей волны не равен единице).
Задача изобретения повышение точности измерения концентрации ФМЧ в жидкости.
Указанная задача достигается тем, что в способе измерения концентрации частиц в жидкости, заключающемся в том, что помещают фиксированный объем с жидкостью в СВЧ электромагнитное и постоянное магнитное поля, объем жидкости с ферромагнитными частицами располагают оксиально в цилиндрическом резонаторе в виде замкнутого проводящего полого цилиндра, в резонаторе возбуждают колебание направление постоянного магнитного поля совмещают с осью цилиндрического резонатора, определяют два значения расщепленной собственной частоты и по их разности судят о концентрации ферромагнитных частиц в жидкости.
На фиг. 1 представлена схема реализации предлагаемого способа.
Если в пустом замкнутом проводящем объеме возбудить колебание HIIP линейной поляризации, а затем ввести в него намагниченный ферромагнитный стержень, то произойдет расщепление собственной частоты резонатора на две частоты f+ и f- (см. Микаэлян А.Л. Теория и применение ферритов на СВЧ, ГЭИ, 1963, с. 137):
где λo длина волны возбуждающего источника,
fо резонансная частота колебания H в пустом цилиндрическом объеме,
μ+(Ho) и μ-(Ho) эффективные магнитные проницаемости для право и левополяризованных по кругу волн,
μo магнитная проницаемость вакуума,
ε и εo диэлектрическая проницаемость феррочастиц и вакуума соответственно,
H0 напряженность постоянного магнитного поля,
P число полуволн, укладывающихся по длине замкнутого объема.
где λo длина волны возбуждающего источника,
fо резонансная частота колебания H в пустом цилиндрическом объеме,
μ+(Ho) и μ-(Ho) эффективные магнитные проницаемости для право и левополяризованных по кругу волн,
μo магнитная проницаемость вакуума,
ε и εo диэлектрическая проницаемость феррочастиц и вакуума соответственно,
H0 напряженность постоянного магнитного поля,
P число полуволн, укладывающихся по длине замкнутого объема.
При помещении вместо намагниченного стержня объема с феррожидкостью разность частот f+ f- имеет вид:
где C относительная концентрация феррочастиц в жидкости. Из (2) видно, что измеряемая величина f+ f- не зависит от диэлектрической проницаемости феррочстиц, а также от диэлектрической проницаемости и электропроводности жидкости носителя.
где C относительная концентрация феррочастиц в жидкости. Из (2) видно, что измеряемая величина f+ f- не зависит от диэлектрической проницаемости феррочстиц, а также от диэлектрической проницаемости и электропроводности жидкости носителя.
Так как величины, входящие в формулу (2), являются постоянными, то концентрация ферромагнитных частиц определяется как функция от измеряемой величины f+ f-:
C f[f+ f-]
Величина напряженности постоянного магнитного поля Hо определяется из неравенства:
где HЗ величина постоянного магнитного поля Земли (HЗ 40 А/М),
Hрез напряженность поля, соответствующая ферромагнитному резонансу,
w круговая частота ЭМ волны,
go гиромагнитное отношение ( γo=2,21•105М/А•c).
C f[f+ f-]
Величина напряженности постоянного магнитного поля Hо определяется из неравенства:
где HЗ величина постоянного магнитного поля Земли (HЗ 40 А/М),
Hрез напряженность поля, соответствующая ферромагнитному резонансу,
w круговая частота ЭМ волны,
go гиромагнитное отношение ( γo=2,21•105М/А•c).
Обычно выбирается величина Hо 5•103-104 А/М, что значительно превышает поле Земли и прочие паразитные постоянные магнитные поля.
На фиг. 2 представлен график зависимости эффективных магнитных проницаемостей μ+ и μ- от напряженности постоянного магнитного поля. Выбрав Hо 5•103-104 А/М, работа осуществляется в области А, в этой области μ+ и μ- существенно отличаются друг от друга и потерями в феррите можно принебречь (см. Фальковский О.И. Техническая электродинамика, Связь, 1978, с. 192).
За величину систематической погрешности примем порог чувствительности измерения концентрации (см. Новицкий П.В. Электрические измерения неэлектрических величин. Энергия, 1975, с. 32 33), равный такому изменению концентрации, при котором разность частот f+ f- изменяется на величину полосы пропускания пустого цилиндрического ОР при возбуждении в нем колебания
где добротность колебания HIIP пустого ОР.
где добротность колебания HIIP пустого ОР.
В (2) приравняв Δo=f+-f-
Порог чувствительности определения концентрации в
Если в качестве примера выбрать r1 0,1•r0; 10000; μ+(Ho)= 0,5•μo; μ-(Ho)=2•μo (Фиг. 2), p 1; λo=l что соответствует условно строгости (1) (r1<<r0), то из (3): изменение концентрации на 1,5% вызывает изменение f+ f- на величину, равную полосе пропускания системы частотой f0.
Порог чувствительности определения концентрации в
Если в качестве примера выбрать r1 0,1•r0; 10000; μ+(Ho)= 0,5•μo; μ-(Ho)=2•μo (Фиг. 2), p 1; λo=l что соответствует условно строгости (1) (r1<<r0), то из (3): изменение концентрации на 1,5% вызывает изменение f+ f- на величину, равную полосе пропускания системы частотой f0.
При увеличении и уменьшении l погрешность измерения C% уменьшается. Рост r1 согласно (3) также вызывает уменьшение погрешности и рост чувствительности (2). Например, для r1 0,3 C% ≈ 0,15% (3), но при этом нарушается условие строгости (1) (r1<<r0), т.е. появляется методическая погрешность. Однако тарировка f+ f- для среднего значения концентрации на линейном участке изменения f+ - f- от C позволяет в значительной степени устранить данную методическую погрешность и производить расчет относительной величины погрешности по (3).
Выражение (1) получено с учетом того, что составляющие электромагнитного поля колебание HIIP не деформируются и остаются постоянными в зоне возмущения, а "возмущенная" частота есть функция изменения энергии электрического и магнитного поля. (Формула 3 29, см. Микаэлян А.Л. Теория и применение ферритов на СВЧ, 1963, с. 120), т.е. при выводе формулы (1) все признаки говорят за то, что использовался известный метод "малых возмущений", дающий удовлетворительные результаты для возмущенной частоты для Vвозм≅0,1•Vор, где Vвозм "возмущенный" объем; Vор объем ОР. Поэтому радиус трубопровода выбирается следующим образом: r≅0,3•rо.
По сравнению с прототипом, где порог чувствительности определялся погрешностью измерения угла поворота плоскости поляризации ЭМ волны (0,5 - 1%), а также степенью согласования падающей ЭМ волны с устройством измерения угла поворота (1 2%), в предлагаемом способе повышение точности достигается снятием проблем с согласованием, так как объем с феррожидкостью находится в стоячем ЭМ поле, и высокой добротностью цилиндрического ОР.
Claims (1)
- Способ определения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости, заключающийся в помещении фиксированного объема с жидкостью в линейно-поляризованное электромагнитное и постоянное магнитное поля, отличающийся тем, что объем жидкости с ферромагнитными частицами располагают аксиально в цилиндрическом резонаторе в виде замкнутого проводящего цилиндра, в резонаторе возбуждают колебание H1 1 p, где p число полуволн, укладывающихся по длине резонатора, направление постоянного магнитного поля совмещают с осью цилиндрического резонатора, определяют два значения расщепленной собственной частоты и по их разности судят о концентрации ферромагнитных частиц в жидкости.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU95100496A RU2084887C1 (ru) | 1995-01-12 | 1995-01-12 | Способ измерения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU95100496A RU2084887C1 (ru) | 1995-01-12 | 1995-01-12 | Способ измерения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU95100496A RU95100496A (ru) | 1996-12-20 |
RU2084887C1 true RU2084887C1 (ru) | 1997-07-20 |
Family
ID=20163959
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU95100496A RU2084887C1 (ru) | 1995-01-12 | 1995-01-12 | Способ измерения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2084887C1 (ru) |
-
1995
- 1995-01-12 RU RU95100496A patent/RU2084887C1/ru active
Non-Patent Citations (1)
Title |
---|
1. Наумов А.А. и др. Дефектоскопия. - 1972, N 2, с.124. 2. Авторское свидетельство СССР N 924557, кл. G 01 N 15/06, 1982. * |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
RU95100496A (ru) | 1996-12-20 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Bailleul et al. | Propagating spin wave spectroscopy in a permalloy film: A quantitative analysis | |
KR880001528B1 (ko) | 핵자기 공명용 rf코일 | |
JPH0619426B2 (ja) | 分布位相ラジオ周波数コイル装置 | |
CN113176526B (zh) | 基于三重谐振的光学谐振腔交变磁场传感系统及使用方法 | |
US20160033422A1 (en) | Fano resonance microwave spectroscopy of high absorption matter | |
RU2084887C1 (ru) | Способ измерения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости | |
CN109655771B (zh) | 交流磁化率测量装置及其测量方法 | |
US2489092A (en) | High-frequency surface testing instrument | |
RU2164019C2 (ru) | Способ определения концентрации ферромагнитных частиц в жидкости | |
Kubo et al. | Ultra-broadband NMR probe: numerical and experimental study of transmission line NMR probe | |
Allen | A microwave magnetometer | |
Vugalter et al. | Total internal reflection of backward volume magnetostatic waves and its application for waveguides in ferrite films | |
RU2121670C1 (ru) | Устройство для определения параметров жидких магнитодиэлектриков | |
MacBean | The measurement of complex permittivity and complex tensor permeability of ferrite materials at microwave frequencies | |
Yeung et al. | An efficient birdcage resonator at 2.5 MHz using a novel multilayer self-capacitance construction technique | |
SU1345100A1 (ru) | Устройство дл бесконтактного измерени параметров полупроводниковых материалов | |
Kraftmakher et al. | Electrically tunable nonreciprocity of microwave transmission through “ferrite‐varactor loaded resonant element” planar metastructure | |
JP2007003444A (ja) | Esr用空胴共振器 | |
SU1095119A1 (ru) | Устройство дл измерени магнитной проницаемости на сверхвысоких частотах | |
Kogut et al. | Single Resonant Type Tool for Measuring the Solid Dielectrics with a Wide Dielectric Constant Interval and Extra Small Losses in L-band | |
RU2182327C2 (ru) | Свч способ определения концентрации ферромагнитных частиц | |
SU819766A1 (ru) | Устройство дл определени статическихХАРАКТЕРиСТиК МАгНиТНыХ МАТЕРиАлОВ | |
SU1282028A1 (ru) | Способ измерени напр женности магнитного пол насыщени образца из электровод щего однородного материала | |
SU1120271A1 (ru) | Устройство дл измерени в зкости | |
SU1642410A1 (ru) | Способ бесконтактного измерени удельного электросопротивлени полупроводниковых пленок |