RU183351U1 - Device for optical recording of magnetic resonance - Google Patents
Device for optical recording of magnetic resonance Download PDFInfo
- Publication number
- RU183351U1 RU183351U1 RU2017141101U RU2017141101U RU183351U1 RU 183351 U1 RU183351 U1 RU 183351U1 RU 2017141101 U RU2017141101 U RU 2017141101U RU 2017141101 U RU2017141101 U RU 2017141101U RU 183351 U1 RU183351 U1 RU 183351U1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- magnetic resonance
- frequency
- magnetic
- spectrum
- model
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
Abstract
Полезная модель относится к области спектроскопии магнитного резонанса и может быть использована для решения широкого круга фундаментальных и прикладных задач физики твердого тела, фотоники, микроэлектроники, технологии чистых материалов и пр. В отличие от традиционных спектрометров магнитного резонанса предложенная полезная модель позволяет исследовать магнитные свойства веществ, невозмущенные процедурой измерения. Дополнительная значимость заявленного устройства состоит в существенном упрощении конструкции спектрометра по сравнению с известными аналогами при одновременном расширении диапазона рабочих частот и при отсутствии требований к магнитной поляризации среды. 2 ил.The utility model relates to the field of magnetic resonance spectroscopy and can be used to solve a wide range of fundamental and applied problems of solid state physics, photonics, microelectronics, technology of pure materials, etc. Unlike traditional magnetic resonance spectrometers, the proposed utility model allows one to study the magnetic properties of substances, unperturbed by the measurement procedure. An additional significance of the claimed device is a significant simplification of the design of the spectrometer compared with known analogues while expanding the range of operating frequencies and in the absence of requirements for magnetic polarization of the medium. 2 ill.
Description
Полезная модель относится к области спектроскопии магнитного резонанса и может быть использована для решения широкого круга фундаментальных и прикладных задач физики твердого тела, фотоники, микроэлектроники, технологии чистых материалов и пр.The utility model relates to the field of magnetic resonance spectroscopy and can be used to solve a wide range of fundamental and applied problems in solid state physics, photonics, microelectronics, technology of pure materials, etc.
Спектроскопия магнитного резонанса представляет собой одно из важнейших направлений современной физики и технологии. Все известные спектрометры магнитного резонанса основаны на использовании высокочастотного электромагнитного поля, индуцирующего резонанс, и поэтому неизбежно содержат тракт высокой частоты в канале возбуждения. Резонанс наблюдается при совпадении частоты приложенного высокочастотного поля с частотой перехода между магнитными подуровнями системы. Проявлением резонанса могут служить как изменения характеристик высокочастотного поля (как в классических спектрометрах ЭПР и ЯМР), так и изменения свойств исследуемой среды (как, например, при оптическом детектировании магнитного резонанса).Magnetic resonance spectroscopy is one of the most important areas of modern physics and technology. All known magnetic resonance spectrometers are based on the use of a high-frequency electromagnetic field that induces resonance, and therefore inevitably contain a high-frequency path in the excitation channel. Resonance is observed when the frequency of the applied high-frequency field coincides with the transition frequency between the magnetic sublevels of the system. A manifestation of the resonance can be both changes in the characteristics of the high-frequency field (both in classical EPR and NMR spectrometers), and changes in the properties of the medium under study (as, for example, in the optical detection of magnetic resonance).
Известны реализующие традиционный метод спектроскопии магнитного резонанса (с каналом высокочастотного возбуждения) на базе лазерно-поляриметрической техники регистрации сигнала способ оптического детектирования магнитного резонанса и устройство для его осуществления [2], которое является наиболее близким по решаемой задаче и принятое в качестве прототипа.Known for implementing the traditional method of spectroscopy of magnetic resonance (with a high-frequency excitation channel) based on the laser-polarimetric signal recording technique is a method of optical magnetic resonance detection and a device for its implementation [2], which is the closest to the problem being solved and adopted as a prototype.
Общим у известного устройства и заявляемой полезной модели является то, что они состоят из блоков, включающих лазерный источник света, поляризационные элементы, тракт высокой частоты, магнит с исследуемым образцом, оптический детектор и устройство регистрации спектра. В обоих случаях используется поляриметрический принцип спектроскопической регистрации сигнала, возникающего в результате взаимодействия пучка лазерного излучения с образцом, что, в отличие от традиционных неоптических методов регистрации ЭПР, позволяет реализовать высокое пространственное разрешение.A common feature of the known device and the claimed utility model is that they consist of blocks including a laser light source, polarizing elements, a high-frequency path, a magnet with a test sample, an optical detector, and a spectrum recording device. In both cases, the polarimetric principle of spectroscopic registration of the signal resulting from the interaction of the laser beam with the sample is used, which, in contrast to traditional non-optical methods for recording EPR, allows for high spatial resolution.
Недостатком известного устройства является обязательное возбуждение исследуемых веществ через тракт высокой частоты, что делает процедуру измерения с помощью известного устройства и всех аналогичных спектрометров, построенных на основе традиционных методов спектроскопии магнитного резонанса, принципиально возмущающей свойства исследуемых веществ. В ряде случаев этот неустранимый недостаток традиционных спектрометров магнитного резонанса существенно ограничивает область и возможности его практического применения.A disadvantage of the known device is the mandatory excitation of the test substances through the high frequency path, which makes the measurement procedure using the known device and all similar spectrometers built on the basis of traditional methods of magnetic resonance spectroscopy, fundamentally disturbing properties of the studied substances. In some cases, this unrecoverable drawback of traditional magnetic resonance spectrometers significantly limits the scope and possibilities of its practical application.
Техническим результатом заявленной полезной модели является возможность исследования магнитных свойств веществ, невозмущенных процедурой измерения.The technical result of the claimed utility model is the ability to study the magnetic properties of substances unperturbed by the measurement procedure.
Указанный технический результат заявленной полезной модели достигается перенесением тракта высокой частоты спектрометра в канал регистрации. В этом случае резонанс обнаруживается по поведению спектра спонтанных шумов намагниченности равновесной спиновой системы. Идея предлагаемого спектрометра базируется на эффекте магнитного резонанса в спектре шумов фарадеевского вращения, который был впервые продемонстрирован экспериментально Е.Б. Александровым и В.С. Запасским в 1981 году [1]. Указанный эффект проявляется в виде особенностей спектра мощности шумов вращения плоскости поляризации светового пучка прошедшего через образец (или отраженного от образца) на частоте магнитного резонанса. Эти особенности и представляют собой спектр спонтанного (то есть, ничем не возмущенного) магнитного резонанса исследуемой системы.The specified technical result of the claimed utility model is achieved by transferring the high-frequency path of the spectrometer to the recording channel. In this case, resonance is detected by the behavior of the spectrum of spontaneous magnetization noises of the equilibrium spin system. The idea of the proposed spectrometer is based on the effect of magnetic resonance in the noise spectrum of Faraday rotation, which was first demonstrated experimentally by E.B. Alexandrov and V.S. Zapassky in 1981 [1]. This effect manifests itself in the form of features of the power spectrum of the noise of rotation of the plane of polarization of the light beam transmitted through the sample (or reflected from the sample) at the magnetic resonance frequency. These features represent the spectrum of spontaneous (that is, undisturbed by anything) magnetic resonance of the system under study.
Сущность заявляемой полезной модели иллюстрируется Фиг. 1 - Фиг. 2The essence of the claimed utility model is illustrated in FIG. 1 - FIG. 2
На Фиг. 1 представлена блочная схема традиционного лазерного спектрометра магнитного резонанса, который содержит лазерный источник света 1, входной поляризационный элемент 2, через который свет 3 от лазерного источника проходит на образец исследуемого вещества 4, размещенный в магните 5, тракт высокой частоты 6, через который осуществляется высокочастотное возбуждение исследуемого образца, поляризационный элемент регистрации 7, через который вторичное излучение 8 от образца проходит на оптический детектор 9, и устройство регистрации спектра 10.In FIG. 1 is a block diagram of a traditional laser magnetic resonance spectrometer, which contains a
Мощность поступающего на образец высокочастотного поля обычно модулируется, и поляриметрический сигнал балансного фотодетектора регистрируется на частоте этой модуляции в условиях сканирования приложенного к образцу магнитного поля. При этом магнитный резонанс наблюдается как особенность полевой зависимости регистрируемого поляриметрического сигнала.The power of the high-frequency field supplied to the sample is usually modulated, and the polarimetric signal of the balanced photodetector is recorded at the frequency of this modulation under scanning conditions of the magnetic field applied to the sample. In this case, magnetic resonance is observed as a feature of the field dependence of the recorded polarimetric signal.
На Фиг.2 представлена блочная схема устройства для оптической регистрации спонтанного магнитного резонанса. Заявленная полезная модель содержит лазерный источник света 1, входной поляризационный элемент 2, через который свет 3 от лазерного источника проходит на образец 4, размещенный в магните 5, поляризационный элемент регистрации 7, через который вторичное излучение 8 от образца проходит на оптический детектор 9, тракт высокой частоты 6 и устройство регистрации спектра 10.Figure 2 presents a block diagram of a device for optical registration of spontaneous magnetic resonance. The claimed utility model contains a
Основное конструктивное отличие предлагаемой полезной модели -устройства для оптической регистрации спонтанного магнитного резонанса - от описанного выше традиционного лазерного магнитного спектрометра состоит в том, что тракт высокой частоты располагается на выходе оптического детектора и служит для передачи высокочастотного сигнала в блок его обработки. При этом регистрируемый высокочастотный сигнал формируется спонтанными шумами термодинамически равновесной системы. В традиционных спектрометрах магнитного резонанса тракт высокой частоты располагается на выходе генератора высокочастотного поля и служит для доставки высокочастотной энергии на образец.The main constructive difference of the proposed utility model - a device for optical recording of spontaneous magnetic resonance - from the traditional laser magnetic spectrometer described above is that the high-frequency path is located at the output of the optical detector and serves to transmit a high-frequency signal to its processing unit. In this case, the recorded high-frequency signal is formed by spontaneous noise of a thermodynamically equilibrium system. In traditional magnetic resonance spectrometers, a high-frequency path is located at the output of a high-frequency field generator and serves to deliver high-frequency energy to the sample.
Работа заявляемой полезной модели осуществляется следующим образом (Фиг. 2).The operation of the claimed utility model is as follows (Fig. 2).
Линейно-поляризованный лазерный пучок, прошедший через исследуемый образец, помещенный во внешнее (как правило, поперечное) магнитное поле, проходит через поляризационный элемент регистрации и попадает на оптический детектор, расщепляется поляризационным светоделителем на две ортогонально поляризованные компоненты и поступает на вход балансного детектора, подавляющего избыточные световые шумы, скоррелированные в двух каналах, и удваивающего поляризационные шумы, антикоррелированные в двух каналах.A linearly polarized laser beam passing through the studied sample, placed in an external (usually transverse) magnetic field, passes through the polarization recording element and enters the optical detector, is split by a polarization beam splitter into two orthogonally polarized components, and is fed to the input of a balanced detector that suppresses excess light noise correlated in two channels, and doubling polarization noise, anticorrelated in two channels.
Лазерный луч фокусируется на образце для увеличения шумового сигнала, возрастающего с уменьшением числа частиц в световом пучке. Выходной сигнал балансного оптического детектора обычно поступает на вход широкополосного спектроанализатора, с помощью которого он оцифровывается, подвергается быстрому преобразованию Фурье, и получаемый в результате спектр копится в реальном времени. Такая схема позволяет существенно повысить чувствительность широкополосных поляриметрических измерений.The laser beam focuses on the sample to increase the noise signal, increasing with decreasing number of particles in the light beam. The output signal of a balanced optical detector is usually fed to the input of a broadband spectrum analyzer, through which it is digitized, undergoes a fast Fourier transform, and the resulting spectrum is accumulated in real time. Such a scheme can significantly increase the sensitivity of broadband polarimetric measurements.
Физика магнитного резонанса в спектре шумов фарадеевского вращения состоит в следующем. Магнитные моменты любого парамагнетика находятся в постоянном движении, а намагниченность любого конечного объема парамагнетика, в силу конечного числа содержащихся в нем элементарных моментов (спинов) неизбежно флуктуирует. Эти флуктуации можно наблюдать путем детектирования флуктуации угла вращения плоскости поляризации света («фарадеевского вращения»), прошедшего через этот парамагнетик (или отразившегося от него). Корреляционные характеристики этих флуктуаций (шумов) отражаются в из спектре и содержат информацию о спиновой динамике системы. Наиболее интересную информацию о динамике спиновой системы может дать спектр шумов вращения плоскости поляризации света, распространяющегося в среде, помещенной в поперечное магнитное поле. В этом случае любая флуктуационная компонента намагниченности, направленная вдоль волнового вектора светового пучка, прецессируя вокруг приложенного магнитного поля на ларморовой частоте, будет создавать знакопеременную проекцию шумовой намагниченности на направление светового луча и приводить к возникновению осциллирующего сигнала вращения плоскости поляризации на частоте ларморовой прецессии. В результате, спектр шумов фарадеевского вращения обнаружит пик на частоте ларморовой прецессии, ширина которого будет определяться поперечной (фазовой) релаксацией спиновой системы. Иначе говоря, спектр шумов фарадеевского вращения, в этих условиях, обнаружит спектр магнитного резонанса исследуемой системы.The physics of magnetic resonance in the spectrum of Faraday rotation noise is as follows. The magnetic moments of any paramagnet are in constant motion, and the magnetization of any finite volume of the paramagnet, due to the finite number of elementary moments (spins) contained in it, inevitably fluctuates. These fluctuations can be observed by detecting fluctuations in the angle of rotation of the plane of polarization of light ("Faraday rotation") that has passed through this paramagnet (or reflected from it). The correlation characteristics of these fluctuations (noise) are reflected in the spectrum and contain information on the spin dynamics of the system. The most interesting information on the dynamics of a spin system can be obtained from the spectrum of rotation noises of the plane of polarization of light propagating in a medium placed in a transverse magnetic field. In this case, any fluctuation component of the magnetization directed along the wave vector of the light beam, precessing around the applied magnetic field at the Larmor frequency, will create an alternating projection of the noise magnetization on the direction of the light beam and lead to the appearance of an oscillating signal of rotation of the plane of polarization at the Larmor precession frequency. As a result, the noise spectrum of the Faraday rotation will reveal a peak at the Larmor precession frequency, the width of which will be determined by the transverse (phase) relaxation of the spin system. In other words, the noise spectrum of the Faraday rotation, under these conditions, will reveal the magnetic resonance spectrum of the system under study.
Важным достоинством рассматриваемой полезной модели - устройства для оптической регистрации спонтанного магнитного резонанса, - наряду с невозмущающими характером измерительной процедуры, является возможность детектирования магнитного резонанса в отсутствие магнитной поляризации среды, когда населенности магнитных подуровней оказываются равными или почти равными. В этом случае, стандартный метод оптического детектирования ЭПР (как, впрочем, и все методы традиционной ЭПР спектроскопии) оказывается неприменимым, тогда как спектроскопия спонтанного магнитного резонанса позволяет с тем же успехом проводить измерения в предельно низких магнитных полях или при предельно высоких температурах (пока ширина линии резонанса не становится сопоставимой с резонансной частотой).An important advantage of the utility model under consideration, a device for optical recording of spontaneous magnetic resonance, along with the non-disturbing nature of the measurement procedure, is the possibility of detecting magnetic resonance in the absence of magnetic polarization of the medium, when the populations of the magnetic sublevels are equal or almost equal. In this case, the standard method of optical EPR detection (as, incidentally, all the methods of traditional EPR spectroscopy) turns out to be inapplicable, while spontaneous magnetic resonance spectroscopy allows measurements to be carried out with extremely low magnetic fields or at extremely high temperatures (while the width resonance line does not become comparable with the resonant frequency).
Интересно, что диапазон частот магнитного резонанса, доступных лазерной спектроскопии спиновых шумов, никак не ограничивается полосой частот фотодетектора и, при использовании в качестве источника пробного излучения лазера в режиме синхронизации мод, генерирующего импульсы субпикосекундной длительности, может достигать области терагерц [3,4].Interestingly, the range of magnetic resonance frequencies available for spin-noise laser spectroscopy is not limited in any way to the frequency band of the photodetector and, when using a laser as a source of probe radiation in the mode synchronization mode, generating subpicosecond pulses, can reach the terahertz region [3,4].
Заявленная полезная модель была апробирована в лабораторных условиях Санкт-Петербургского государственного университета в режиме реального времени.The claimed utility model was tested in laboratory conditions of St. Petersburg State University in real time.
В результате экспериментов было подтверждено достижение указанного технического результата: спектры магнитного резонанса легированных полупроводниковых структур были зарегистрированы в условиях их оптического зондирования в области прозрачности, т.е. в условиях когда зондирующий световой поток не вызывает в среде реальных оптических переходов и, тем самым, измерительная процедура является невозмущающей.As a result of experiments, the achievement of the indicated technical result was confirmed: the magnetic resonance spectra of doped semiconductor structures were recorded under conditions of their optical sounding in the transparency region, i.e. under conditions when the probing light flux does not cause real optical transitions in the medium and, therefore, the measurement procedure is non-perturbing.
Как показали результаты апробации, которые представлены примером, заявленная полезная модель позволяет эффективно проводить измерения спектров электронного парамагнитного резонанса полупроводниковых структур в широком диапазоне магнитных полей и частот резонанса. Невозмущающий характер измерительной процедуры был подтвержден отсутствием зависимости результатов измерений от интенсивности пробного лазерного пучка.As shown by the results of testing, which are presented by example, the claimed utility model allows one to efficiently measure the electron paramagnetic resonance spectra of semiconductor structures in a wide range of magnetic fields and resonance frequencies. The non-disturbing nature of the measurement procedure was confirmed by the absence of a dependence of the measurement results on the intensity of the probe laser beam.
Пример. Полезная модель была опробована на объемном образце арсенида галия легированного кремнием, с концентрацией носителей заряда 2⋅1016 см-3. Образец имел толщину 300 мкм. Спектры магнитного резонанса были зарегистрированы в диапазоне частот от 30 МГц до 18 ГГц в магнитных полях до 3 Тл с использованием титан сапфирового лазера в режиме свободной генерации и в режиме синхронизации мод.Example. The utility model was tested on a bulk sample of silicon-doped halium arsenide, with a concentration of charge carriers of 2⋅10 16 cm -3 . The sample had a thickness of 300 μm. Magnetic resonance spectra were recorded in the frequency range from 30 MHz to 18 GHz in magnetic fields up to 3 T using a titanium sapphire laser in the free-running mode and in the mode synchronization mode.
Технико-экономическое обоснование эффективности заявляемой полезной модели состоит в реализации принципиально невозмущающего метода спектроскопии магнитного резонанса, представляющего особый интерес при диагностики свойств полупроводниковых наноструктур современной электроники и фотоники. Уникальность предлагаемой полезной модели также определяется недоступной для всех стандартных спектрометров возможностью регистрации магнитного резонанса при отсутствии магнитной поляризации среды. Кроме того, важными достоинствами предлагаемой полезной модели являются простота и связанное с ней удешевление конструкции спектрометра, не содержащего источника высокочастотного возбуждения образца, а также возможность значительного расширения рабочего диапазона частот путем использования лазерных источников в режиме синхронизации мод.The feasibility study of the effectiveness of the claimed utility model consists in the implementation of a fundamentally non-perturbing method of magnetic resonance spectroscopy, which is of particular interest in diagnosing the properties of semiconductor nanostructures of modern electronics and photonics. The uniqueness of the proposed utility model is also determined by the inaccessibility for all standard spectrometers possibility of recording magnetic resonance in the absence of magnetic polarization of the medium. In addition, the important advantages of the proposed utility model are its simplicity and the associated cheapening of the design of a spectrometer that does not contain a source of high-frequency excitation of the sample, as well as the possibility of significantly expanding the working frequency range by using laser sources in mode synchronization mode.
Список использованной литературы:List of used literature:
1. Е.Б. Александров и В.С. Запасский, // «Магнитный резонанс в спектре шумов фарадеевского вращения», // ЖЭТФ, том 81, вып. 1(7), с. 132-138, 1981.1. E.B. Alexandrov and V.S. Zapassky, // “Magnetic Resonance in the Spectrum of Faraday Rotation Noises,” JETP, vol. 81, no. 1 (7), p. 132-138, 1981.
2. Р.А. Бабунц, А.А. Солтамова, А.Г. Бадалян, Н.Г. Романов, П.Г. Баранов, // "СПОСОБ ОПТИЧЕСКОГО ДЕТЕКТИРОВАНИЯ МАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ" // Патент RU 2483316 (заявка №2011147908/28, от 24.11.2011) // (Прототип)2. R.A. Babunts, A.A. Saltamova, A.G. Badalyan, N.G. Romanov, P.G. Baranov, // "METHOD FOR OPTICAL DETECTION OF MAGNETIC RESONANCE AND DEVICE FOR ITS IMPLEMENTATION" // Patent RU 2483316 (application No. 20111147908/28, from 11.24.2011) // (Prototype)
3. S. Starosielec and D. Hogele, // "Ultrafast spin noise spectroscopy," // Appl. Phys. Lett. 93, 051116 (2008).3. S. Starosielec and D. Hogele, // "Ultrafast spin noise spectroscopy," // Appl. Phys. Lett. 93, 051116 (2008).
4. G. Muller, D. Schuh, J. Hubner, and M. Oestreich, // "Electron-spin relaxation in bulk GaAs for doping densities close to the metal-to-insulator transition," // Phys. Rev. В 81, 075216(2010).4. G. Muller, D. Schuh, J. Hubner, and M. Oestreich, // "Electron-spin relaxation in bulk GaAs for doping densities close to the metal-to-insulator transition," // Phys. Rev. B 81, 075216 (2010).
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2017141101U RU183351U1 (en) | 2017-11-24 | 2017-11-24 | Device for optical recording of magnetic resonance |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2017141101U RU183351U1 (en) | 2017-11-24 | 2017-11-24 | Device for optical recording of magnetic resonance |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU183351U1 true RU183351U1 (en) | 2018-09-18 |
Family
ID=63580610
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2017141101U RU183351U1 (en) | 2017-11-24 | 2017-11-24 | Device for optical recording of magnetic resonance |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU183351U1 (en) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2744814C1 (en) * | 2019-12-27 | 2021-03-16 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский государственный университет" (СПбГУ)" | Fluctuation optical magnetometer |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2007128140A1 (en) * | 2006-05-08 | 2007-11-15 | Fachhochschule Zentralschweiz | Magnetic resonance spectrometer suitable for integration on a single chip |
| RU2395448C1 (en) * | 2009-05-04 | 2010-07-27 | Учреждение Российской академии наук Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН | Method for determination of nanoparticles dimensions and device for measurement of electron paramagnet resonance spectrum |
| RU2411529C1 (en) * | 2009-08-24 | 2011-02-10 | Учреждение Российской академии наук Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН | Electron paramagnetic resonance spectrometre |
| RU2483316C1 (en) * | 2011-11-24 | 2013-05-27 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе Российской академии наук | Method for optical detection of magnetic resonance and apparatus for realising said method |
| US9689954B2 (en) * | 2012-09-28 | 2017-06-27 | William Marsh Rice University | Intergrated electron spin resonance spectrometer |
-
2017
- 2017-11-24 RU RU2017141101U patent/RU183351U1/en active
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2007128140A1 (en) * | 2006-05-08 | 2007-11-15 | Fachhochschule Zentralschweiz | Magnetic resonance spectrometer suitable for integration on a single chip |
| RU2395448C1 (en) * | 2009-05-04 | 2010-07-27 | Учреждение Российской академии наук Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН | Method for determination of nanoparticles dimensions and device for measurement of electron paramagnet resonance spectrum |
| RU2411529C1 (en) * | 2009-08-24 | 2011-02-10 | Учреждение Российской академии наук Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН | Electron paramagnetic resonance spectrometre |
| RU2483316C1 (en) * | 2011-11-24 | 2013-05-27 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе Российской академии наук | Method for optical detection of magnetic resonance and apparatus for realising said method |
| US9689954B2 (en) * | 2012-09-28 | 2017-06-27 | William Marsh Rice University | Intergrated electron spin resonance spectrometer |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2744814C1 (en) * | 2019-12-27 | 2021-03-16 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский государственный университет" (СПбГУ)" | Fluctuation optical magnetometer |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Budker et al. | Nonlinear magneto-optical rotation with frequency-modulated light | |
| Horrom et al. | Quantum-enhanced magnetometer with low-frequency squeezing | |
| London et al. | Detecting and polarizing nuclear spins with double resonance on a single electron spin | |
| US9869731B1 (en) | Wavelength-modulated coherence pumping and hyperfine repumping for an atomic magnetometer | |
| Shah et al. | High bandwidth atomic magnetometery with continuous quantum nondemolition measurements | |
| Wolfgramm et al. | Squeezed-light optical magnetometry | |
| Pustelny et al. | Magnetometry based on nonlinear magneto-optical rotation with amplitude-modulated light | |
| Lucivero et al. | Femtotesla direct magnetic gradiometer using a single multipass cell | |
| Gerginov et al. | Pulsed operation of a miniature scalar optically pumped magnetometer | |
| Lucivero et al. | Shot-noise-limited magnetometer with sub-picotesla sensitivity at room temperature | |
| Jimenez-Martinez et al. | An optically modulated zero-field atomic magnetometer with suppressed spin-exchange broadening | |
| US10533836B2 (en) | Multidimensional coherent spectroscopy using frequency combs | |
| Wang et al. | Single-Species Atomic Comagnetometer Based on Rb 87 Atoms | |
| Wilson et al. | Wide-bandwidth atomic magnetometry via instantaneous-phase retrieval | |
| WO2013055246A2 (en) | A method and a device for the measurement of changes in magnetic field | |
| Swar et al. | Detection of spin coherence in cold atoms via Faraday rotation fluctuations | |
| Andreeva et al. | Two-color coherent population trapping in a single Cs hyperfine transition, with application in magnetometry | |
| Chalupczak et al. | Optical–radio-frequency resonances free from power broadening | |
| RU183351U1 (en) | Device for optical recording of magnetic resonance | |
| Li et al. | Faraday-rotation Bell–Bloom atomic magnetometer using an alternating pump–probe beam | |
| RU2665588C1 (en) | Laser spectrometer of magnetic resonance | |
| Put et al. | Nonlinear magneto-optical rotation with parametric resonance | |
| Herbschleb et al. | Low-frequency quantum sensing | |
| Bevilacqua et al. | Atomic orientation driven by broadly-frequency-modulated radiation: Theory and experiment | |
| Suter et al. | Optically driven spin nutations in the ground state of atomic sodium |