RU103189U1 - PHOTO NUCLEAR - Google Patents
PHOTO NUCLEAR Download PDFInfo
- Publication number
- RU103189U1 RU103189U1 RU2010153892/28U RU2010153892U RU103189U1 RU 103189 U1 RU103189 U1 RU 103189U1 RU 2010153892/28 U RU2010153892/28 U RU 2010153892/28U RU 2010153892 U RU2010153892 U RU 2010153892U RU 103189 U1 RU103189 U1 RU 103189U1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- neutron
- energy
- electron beam
- electron
- photonuclear
- Prior art date
Links
Landscapes
- Measurement Of Radiation (AREA)
Abstract
Фотоядерное устройство, включающее ускоритель импульсного электронного пучка, конвертер, фильтр электронов, коллиматор, детекторы нейтронов, электронную аппаратуру для регистрации сигналов с детекторов нейтронов, отличающееся тем, что фильтр электронов выполнен в виде набора гальванически изолированных металлических пластин, устройство дополнительно снабжено средством для измерения заряда, наведенного на каждой из гальванически изолированных металлических пластин, выполненным в виде многоканального регистратора, и последовательно взаимозависимо связанными средством определения отклонения энергии и тока электронного пучка от номинального значения, средством вычисления относительного изменения выхода нейтронов, средством нормализации количества регистрируемых нейтронов на относительное изменение выхода нейтронов. A photonuclear device including a pulsed electron beam accelerator, converter, electron filter, collimator, neutron detectors, electronic equipment for registering signals from neutron detectors, characterized in that the electron filter is made in the form of a set of galvanically isolated metal plates, the device is additionally equipped with a charge measurement device induced on each of the galvanically isolated metal plates, made in the form of a multi-channel recorder, and a follower interdependently connected to means for determining the energy deviation and the electron beam current from the nominal value, means for calculating the relative change in the neutron yield, means for normalizing the detected neutrons number by the relative change of the neutron yield.
Description
Решение относится к области анализа материалов радиационными методами, измерения вторичной эмиссии при облучении тормозным излучением и может быть использовано для обнаружения ядерных материалов, в том числе делящихся веществ, экранированных содержимым анализируемых объектов (большие морские контейнеры, автомобили, вагоны, здания и т.д.) без их вскрытия.The solution relates to the field of analysis of materials by radiation methods, measurement of secondary emissions from exposure to bremsstrahlung and can be used to detect nuclear materials, including fissile materials, shielded by the contents of the analyzed objects (large sea containers, cars, wagons, buildings, etc. ) without opening them.
Фотоядерный метод обнаружения ядерных материалов основан на облучении анализируемого объекта импульсным высокоэнергетичным тормозным излучением и регистрацией нейтронов, выходящих из ядерных материалов в результате фотоядерных реакций. Энергия тормозного излучения выбирается выше порога фотоядерных реакций в ядерных материалах (2,2-6 МэВ), но ниже порога фотоядерных реакций (<10 МэВ) в наиболее распространенных химических элементов, входящих в состав конструкционных материалов или содержащихся в окружающей среде (почве, зданиях) и бытовых предметах. Основной фон (нейтроны, выходящие из анализируемого объекта при отсутствии в нем ядерных материалов) обусловлен наличием в природном составе химических элементов изотопов с малым порогом фотоядерных реакций, например, изотоп углерода 13С с порогом (γ,n) реакции 4,9 МэВ, изотоп кислорода 17О с порогом (γ,n) реакции 4,1 МэВ, изотоп железа 57Fe с порогом (γ,n) реакции 7,6 МэВ [1]. Для многих задач дистанционного контроля ядерных материалов фотоядерный метод является практически бесфоновым [1], и количество (масса, процентное содержание) ядерных материалов в объекте пропорционально числу зарегистрированных нейтронов [2]. Погрешность измерения количества ядерных материалов δ0 обусловлена погрешностью измерения числа нейтронов δM и флуктуациями выхода нейтронов δN, которые возникают за счет флуктуациями тока и энергии электронного пучка, создающего тормозное излучение [2]:The photonuclear method for detecting nuclear materials is based on irradiating the analyzed object with pulsed high-energy bremsstrahlung and detecting neutrons emanating from nuclear materials as a result of photonuclear reactions. The energy of bremsstrahlung is selected above the threshold of photonuclear reactions in nuclear materials (2.2-6 MeV), but below the threshold of photonuclear reactions (<10 MeV) in the most common chemical elements that are part of structural materials or contained in the environment (soil, buildings) ) and household items. The main background (neutrons leaving the analyzed object in the absence of nuclear materials) is due to the presence in the natural composition of chemical elements of isotopes with a low threshold for photonuclear reactions, for example, a 13 C carbon isotope with a threshold (γ, n) of 4.9 MeV, an isotope 17 O oxygen with a threshold (γ, n) of the reaction 4.1 MeV, an iron isotope 57 Fe with a threshold (γ, n) of the reaction 7.6 MeV [1]. For many tasks of remote control of nuclear materials, the photonuclear method is practically zero-phonon [1], and the quantity (mass, percentage) of nuclear materials in an object is proportional to the number of detected neutrons [2]. The error in measuring the quantity of nuclear materials δ 0 is due to the error in measuring the number of neutrons δ M and fluctuations in the neutron yield δ N , which arise due to fluctuations in the current and energy of the electron beam generating bremsstrahlung [2]:
За счет стабилизации характеристик аппаратуры и выбора порога регистрации нейтронов погрешность измерения числа нейтронов δM может быть уменьшена до величины менее 1%. Исследования уровня флуктуации тока и энергии электронного пучка показывают, что в типичном линейном ускорителе электронов они составляют порядка 5% [1], что приводят к флуктуациям потока нейтронов выше 10%. Таким образом, погрешность измерения количества ядерных материалов определяется, в основном, флуктуациями выхода нейтронов:By stabilizing the characteristics of the equipment and choosing a neutron detection threshold, the error in measuring the number of neutrons δ M can be reduced to less than 1%. Studies of the level of fluctuations in the current and energy of the electron beam show that in a typical linear electron accelerator they are about 5% [1], which leads to fluctuations in the neutron flux above 10%. Thus, the error in measuring the amount of nuclear materials is determined mainly by fluctuations in the neutron yield:
Наиболее близким к предложенному устройству (прототипом) является фотоядерное устройство [3], содержащее ускоритель импульсного электронного пучка с максимальной энергией больше порога фотоядерных реакций, конвертер для преобразования энергии ускоренного электронного пучка в энергию тормозного излучения, фильтр электронов для поглощения электронов после прохождения конвертера, коллиматор для формирования узконаправленного потока тормозного излучения, детекторы нейтронов, электронную аппаратуру для регистрации сигналов с детекторов нейтронов. Недостатком устройства является то, что вследствие флуктуаций энергии и тока электронного пучка происходят флуктуации выхода нейтронов из анализируемого объекта, в результате чего возрастает погрешность измерения количества ядерных материалов.Closest to the proposed device (prototype) is a photonuclear device [3], containing a pulsed electron beam accelerator with a maximum energy greater than the threshold of photonuclear reactions, a converter for converting accelerated electron beam energy into energy of bremsstrahlung, an electron filter for absorbing electrons after passing through the converter, a collimator for the formation of a narrow beam of bremsstrahlung, neutron detectors, electronic equipment for detecting signals from the detector neutron s. The disadvantage of this device is that due to fluctuations in the energy and current of the electron beam, fluctuations in the neutron yield from the analyzed object occur, as a result of which the error in measuring the amount of nuclear materials increases.
Для увеличения точности измерения количества ядерных материалов в фотоядерном устройстве, содержащем ускоритель импульсного электронного пучка с максимальной энергией больше порога фотоядерных реакций, конвертер для преобразования энергии ускоренных электронов в энергию тормозного излучения, фильтр электронов для поглощения электронов после прохождения конвертера, коллиматор для формирования узконаправленного потока тормозного излучения, детекторы нейтронов, электронную аппаратуру для регистрации сигналов с детекторов нейтронов, фильтр электронов выполнен в виде набора гальванически изолированных металлических пластин, заряд, наведенный на каждой пластине при прохождении электронов, измеряется многоканальным регистратором, по распределению заряда на пластинах определяется отклонение энергии и тока электронного пучка от номинального значения, по отклонению энергии и тока электронного пучка от номинального значения вычисляется относительное изменение выхода нейтронов, количество регистрируемых нейтронов нормализуется на относительное изменение выхода нейтронов, что позволяет уменьшить погрешность, обусловленную флуктуациями выхода нейтронов. Физической предпосылкой контроля энергии пучка путем измерения распределения заряда в пластинах является зависимость распределения заряда в пластинах от пробега электронов, который зависит от их энергии.To increase the accuracy of measuring the amount of nuclear materials in a photonuclear device containing an accelerator of a pulsed electron beam with a maximum energy greater than the threshold of photonuclear reactions, a converter for converting accelerated electron energy into energy of bremsstrahlung, an electron filter for absorbing electrons after passing through the converter, a collimator for generating a narrow beam flow radiation, neutron detectors, electronic equipment for recording signals from neutron detectors s, the electron filter is made in the form of a set of galvanically isolated metal plates, the charge induced on each plate during the passage of electrons is measured by a multichannel recorder, the deviation of the electron beam energy and current from the nominal value is determined by the charge distribution on the plates, and the deviation of the electron beam energy and current from the nominal value, the relative change in the neutron yield is calculated, the number of recorded neutrons is normalized to the relative change in the yield neutrons, which allows to reduce the error due to fluctuations in the neutron yield. The physical prerequisite for controlling the beam energy by measuring the charge distribution in the plates is the dependence of the charge distribution in the plates on the range of electrons, which depends on their energy.
Таким образом, техническим результатом заявленного предложения является увеличение точности измерения количества ядерных материалов.Thus, the technical result of the claimed proposal is to increase the accuracy of measuring the quantity of nuclear materials.
Указанный технический результат реализован с использованием совокупности существенных признаков, приведенной ниже.The specified technical result is implemented using the set of essential features below.
Фотоядерное устройство, включающее ускоритель импульсного электронного пучка, конвертер, фильтр электронов, коллиматор, детекторы нейтронов, электронную аппаратуру для регистрации сигналов с детекторов нейтронов,A photonuclear device including a pulsed electron beam accelerator, converter, electron filter, collimator, neutron detectors, electronic equipment for recording signals from neutron detectors,
причемmoreover
фильтр электронов выполнен в виде набора гальванически изолированных металлических пластин, устройство дополнительно снабжено средством для измерения заряда, наведенного на каждой из гальванически изолированных металлических пластин, выполненным в виде многоканального регистратора и, последовательно взаимозависимо связанными, средством определения отклонения энергии и тока электронного пучка от номинального значения, средством вычисления относительного изменения выхода нейтронов, средством нормализации количества регистрируемых нейтронов на относительное изменение выхода нейтронов.the electron filter is made in the form of a set of galvanically isolated metal plates, the device is additionally equipped with a means for measuring the charge induced on each of the galvanically isolated metal plates, made in the form of a multi-channel recorder and sequentially interconnectedly connected, a means of determining the deviation of the electron beam energy and current from the nominal value , a means of calculating the relative change in neutron yield, a means of normalizing the number of s neutrons on the relative change of the neutron yield.
Описанная совокупность существенных признаков предложенного фотоядерного устройства, поясняется следующим: имеется ускоритель электронов с максимальной энергией больше порога фотоядерных реакций, конвертер для преобразования энергии ускоренных электронов в энергию тормозного излучения, фильтр электронов для поглощения электронов после прохождения конвертера, детектор нейтронов, электронная аппаратура для регистрации сигналов с детектора нейтронов, при этом,The described set of essential features of the proposed photonuclear device is explained as follows: there is an electron accelerator with a maximum energy greater than the threshold of photonuclear reactions, a converter for converting accelerated electron energy into bremsstrahlung energy, an electron filter for absorbing electrons after passing through the converter, a neutron detector, and electronic equipment for detecting signals from a neutron detector, while
фильтр электронов выполнен в виде набора гальванически изолированных металлических пластин, общая толщина пластин по металлу определяется из условия полного поглощения электронов, материал - алюминий, количество пластин - не менее двух;the electron filter is made in the form of a set of galvanically isolated metal plates, the total thickness of the metal plates is determined from the condition of complete absorption of electrons, the material is aluminum, the number of plates is at least two;
наведенный на пластинах заряд измеряется многоканальным регистратором, преобразующим заряд в цифровое значение разрядностью не менее 8 бит;the charge induced on the plates is measured by a multichannel recorder that converts the charge into a digital value with a resolution of at least 8 bits;
предварительно производится численный расчет или измерение зависимости распределения заряда на пластине от номера пластины при разных энергиях пучка W в диапазоне возможных отклонений пучка по энергии; по этим данным определяется калибровочная зависимость 1 в виде W=F(q1,q2,..qi,..qN) и калибровочная зависимость 2 в виде Q=φ(q1,q2,..qi,..qN), где qi - заряд, наводимый на пластине с порядковым номером i, позволяющая определить энергию We и заряд Qe, переносимый током за импульс, электронного пучка, по измеренной в рабочем режиме зависимости распределения заряда на пластине от номера пластины;preliminary, a numerical calculation or measurement of the dependence of the charge distribution on the plate on the plate number is performed for different beam energies W in the range of possible beam energy deviations; these data determine the calibration dependence 1 in the form W = F (q 1 , q 2, .. q i, .. q N ) and the calibration dependence 2 in the form Q = φ (q 1, q 2, .. q i, .. q N ), where q i is the charge induced on the plate with serial number i, which makes it possible to determine the energy W e and the charge Q e carried by the current per pulse of the electron beam, according to the dependence of the charge distribution on the plate on the number measured in the operating mode plates;
в рабочем режиме по измеренному распределению заряда с пластин с помощью калибровочной зависимости 1 и 2 вычисляется энергия We и заряд, переносимый током за импульс, Qe электронного пучка;in the operating mode, the energy W e and the charge transferred by the current per pulse, Q e of the electron beam are calculated from the measured charge distribution from the plates using the calibration dependences 1 and 2;
предварительно производится численный расчет или измерение зависимости количества регистрируемых нейтронов от энергии W и и заряда Q, переносимый током за импульс, электронного пучка в диапазоне возможных отклонений пучка по энергии; по этим данным строится калибровочная зависимость 3 в виде Y=f(W,Q);preliminary, a numerical calculation or measurement of the dependence of the number of recorded neutrons on the energy W and and on the charge Q carried by the current per pulse of the electron beam in the range of possible energy deviations of the beam is performed; these data are used to construct the calibration dependence 3 in the form Y = f (W, Q);
с помощью калибровочной зависимости 3 вычисляется поправочный коэффициент , где W0 - номинальное значение энергии и Q0 - номинальное значение заряда;using calibration curve 3, the correction factor is calculated where W 0 is the nominal value of energy and Q 0 is the nominal value of the charge;
количество регистрируемых нейтронов Nem корректируется: Ne=Nem·/k.the number of detected neutrons N em is corrected: N e = N em · / k.
В уровне техники не известно средство того же назначения, что и заявленная полезная модель, которому присущи все приведенные в независимом пункте формулы полезной модели существенные признаки, включая характеристику назначения, следовательно, предложенное устройство является новым.In the prior art, it is not known a means of the same purpose as the claimed utility model, which is inherent in all the essential features given in the independent claim of the utility model formula, including the purpose of the application, therefore, the proposed device is new.
Предложенное устройство может быть использовано в промышленности в системах физической защиты ядерных объектов, в системах таможенного контроля контейнеров и транспортных средств на предмет выявления в них ядерных материалов. Предлагаемое устройство позволяет определить наличие и измерить количество ядерных материалов в контролируемых объектах без нарушения целостности объекта. Следовательно, предложенное устройство является промышленно применимым и социально приемлемым.The proposed device can be used in industry in the physical protection systems of nuclear facilities, in the customs control systems of containers and vehicles to identify nuclear materials in them. The proposed device allows you to determine the presence and measure the amount of nuclear materials in controlled facilities without violating the integrity of the facility. Therefore, the proposed device is industrially applicable and socially acceptable.
На Фиг.1 представлена блок-схема предложенного устройства, где позициями обозначены:Figure 1 presents a block diagram of the proposed device, where the positions indicated:
1 - электронный ускоритель,1 - electronic accelerator,
2 - электронный пучок,2 - electron beam,
3 - конвертер,3 - converter
4 - тормозное излучение,4 - bremsstrahlung,
5 - гальванически изолированные пластины фильтра,5 - galvanically isolated filter plates,
6 - многоканальный регистратор,6 - multi-channel recorder,
7 - коллиматор,7 - collimator,
8 - контейнер,8 - container
9 - нейтронные детекторы,9 - neutron detectors,
10 - ядерный материал.10 - nuclear material.
На Фиг.2. представлена: Геометрия расположения нейтронных детекторов относительно контейнера.Figure 2. Presented: The geometry of the location of neutron detectors relative to the container.
Соответственно, на фиг.2 обозначены:Accordingly, in figure 2 are indicated:
8 - контейнер,8 - container
9 - нейтронные детекторы.9 - neutron detectors.
Длина детектора Ld=300 см, высота детектора Hd=260 см, ширина детектора Wd=80 см, длина контейнера Lc=240 см, высота контейнера Нс=240 см, расстояние от детектора до оси распространения тормозного излучения Sd=20 см, расстояние от детектора до боковой стенки контейнера Sc=20 см, расстояние от детектора до крыши контейнера Dc=30 см.The length of the detector is Ld = 300 cm, the height of the detector is Hd = 260 cm, the width of the detector is Wd = 80 cm, the length of the container is Lc = 240 cm, the height of the container is Hc = 240 cm, the distance from the detector to the axis of propagation of bremsstrahlung is Sd = 20 cm, the distance from the detector to the side wall of the container Sc = 20 cm, the distance from the detector to the roof of the container Dc = 30 cm.
На Фиг.3. показана: Зависимость заряда, наводимого при прохождении пучка на пластинах фильтра от номера пластины при разных энергиях пучка. Данные нормированы на заряд Q, переносимый током пучка за импульс.In figure 3. shown: The dependence of the charge induced during the passage of the beam on the filter plates on the plate number at different beam energies. The data are normalized to the charge Q carried by the beam current per pulse.
На Фиг.4. показана: Зависимость вероятности регистрации нейтронов ne от энергии пучка. Данные нормированы на 1 электрон пучка.Figure 4. shown: Dependence of the probability of detecting neutrons n e on the beam energy. The data are normalized to 1 electron beam.
Заявляемое устройство функционирует следующим образом. Из ускорителя 1 выходит импульсный электронный пучок 2 и преобразуется конвертером 3 в тормозное излучение 4. Пластины фильтра 5 задерживает оставшиеся электроны, заряд с пластин измеряется многоканальными регистраторами 6. Коллиматор 7 формирует остронаправленный пучок тормозного излучения 4, который облучает контейнер 8. Нейтронные детекторы 9 регистрируют нейтроны из ядерного материала 10.The inventive device operates as follows. A pulsed electron beam 2 emerges from the accelerator 1 and is converted by the converter 3 into bremsstrahlung 4. The filter plates 5 trap the remaining electrons, the charge from the plates is measured by multichannel registrars 6. The collimator 7 forms a sharply directed beam of bremsstrahlung 4, which irradiates the container 8. The neutron detectors 9 register neutrons from nuclear material 10.
При конкретной реализации способа:With a specific implementation of the method:
- электронный ускоритель 1 создает импульсный пучок с номинальной энергией W0=9 МэВ, импульсным током 100 мА, длительностью импульса 1 мкс, частотой повторения импульсов 100 Гц, таким образом, заряд, переносимый за импульс Q0=0,1 мкКл;- the electron accelerator 1 creates a pulsed beam with a nominal energy of W 0 = 9 MeV, a pulsed current of 100 mA, a pulse duration of 1 μs, and a pulse repetition rate of 100 Hz, thus the charge transferred per pulse Q 0 = 0.1 μC;
- расположение детекторов нейтронов относительно контейнера представлено на Фиг.2 [4], конструкция детекторов взята из работы [5];- the location of the neutron detectors relative to the container is shown in Figure 2 [4], the design of the detectors is taken from [5];
- ядерный материал представляет собой уран-235, расположенный в центре контейнера;- the nuclear material is uranium-235 located in the center of the container;
- контейнер заполнен алюминием средней плотности 0,5 г/см3;- the container is filled with aluminum of medium density 0.5 g / cm 3 ;
- длительность облучения контейнера 7 равна 1 сек;- the duration of irradiation of the container 7 is 1 sec;
- флуктуации энергии пучка ускорителя составляют 5%, флуктуации тока - 5% [1];- fluctuations in the energy of the accelerator beam are 5%, current fluctuations - 5% [1];
- конвертер 2 из меди толщиной 0,8 мм преобразует пучок электронов в поток тормозного излучения 3 с максимальной энергией 12 МэВ;- a copper converter 2 of 0.8 mm thickness converts the electron beam into a bremsstrahlung stream 3 with a maximum energy of 12 MeV;
- за конвертером 2 установлены гальванически изолированные пластины фильтра 4 из алюминия толщиной 7 мм каждая, всего 3 пластины;- behind the converter 2 are installed galvanically isolated filter plates 4 of aluminum with a thickness of 7 mm each, a total of 3 plates;
- каждая пластина подключена к многоканальному зарядочувствительному усилителю типа СА-2614, изготавливаемого ООО «Центр АЦП» [6], преобразующему заряд, наводимый на пластине фильтра 4 при прохождении каждого импульса пучка, в аналоговое напряжение;- each plate is connected to a multichannel charge-sensitive amplifier of type CA-2614 manufactured by Center ADC LLC [6], which converts the charge induced on the filter plate 4 during the passage of each beam pulse to an analog voltage;
- аналоговое напряжение с помощью многоканального амплитудно-цифрового преобразователя (АЦП) типа ЛА-1.5РСI-У, изготавливаемого ЗАО «Руднев-Шиляев» [7], преобразуется в цифровое значение и поступает в ЭВМ в виде зависимости заряда, наводимого на пластине, от номера пластины;- the analog voltage using a multi-channel amplitude-to-digital converter (ADC) type LA-1.5RSI-U, manufactured by Rudnev-Shilyaev CJSC [7], is converted to a digital value and supplied to the computer in the form of the dependence of the charge induced on the plate from plate numbers;
- с помощью программы GEANT 3.21 [8] предварительно рассчитано распределение заряда, наводимого на пластине, от номера пластины, при разных энергиях пучка (Фиг.3); по этой зависимости вычислена калибровочная зависимость 1, которую можно представить в виде выражения:- using the GEANT 3.21 program [8], the distribution of the charge induced on the plate, from the plate number, at different beam energies was previously calculated (Figure 3); this dependence calculated calibration dependence 1, which can be represented in the form of the expression:
, ,
- и вычислена калибровочная зависимость 2, которую можно представить в виде- and calculated calibration dependence 2, which can be represented as
. .
- с помощью программы GEANT 3.21 предварительно рассчитана зависимость вероятности регистрации нейтронов от энергии пучка (Фиг.4); по этой зависимости вычислена калибровочная зависимость 3, которую можно представить в виде выражения:- using the GEANT 3.21 program, the dependence of the probability of neutron detection on the beam energy has been preliminarily calculated (Figure 4); this dependence calculated calibration dependence 3, which can be represented as an expression:
. .
По измеренному распределению заряда на пластинах с помощью калибровочной зависимости 1 вычисляется энергия We и заряд Qe, переносимый за импульс, электронного пучка. Погрешность определения зарядов на пластинах q1, q2, q3 определяется разрядностью АЦП и составляет менее 1%, соответственно, с такой же погрешностью определяются значения Ее и Qe.Using the measured charge distribution on the plates, using the calibration dependence 1, the energy W e and the charge Q e transferred per pulse of the electron beam are calculated. The error in determining the charges on the plates q 1 , q 2 , q 3 is determined by the ADC capacity and is less than 1%, respectively, with the same error, the values of E e and Q e are determined.
Предположим, что после прохождения импульса тормозного излучения значения зарядов на пластинах составили q1=0,30, q2=0,49, q3=0,16, количество зарегистрированных нейтронов Nem=540. Из калибровочной зависимости 1 определяется энергия We=9,5 МэВ, из калибровочной зависимости 2 находится заряд Qe=0,95·Q0. По калибровочной зависимости 3 вычисляется поправочный коэффициент . Скорректированное значение количества зарегистрированных нейтронов Ne=329.Suppose that after the passage of a bremsstrahlung pulse, the values of the charges on the plates were q 1 = 0.30, q 2 = 0.49, q 3 = 0.16, and the number of detected neutrons was N em = 540. From calibration dependence 1, the energy W e = 9.5 MeV is determined; from calibration dependence 2, the charge Q e = 0.95 · Q 0 is found . The calibration factor 3 is used to calculate the correction factor . The adjusted value of the number of recorded neutrons N e = 329.
В предлагаемом устройстве влияние флуктуаций выхода нейтронов скомпенсировано с погрешностью, определяемой погрешностью измерения заряда на пластинах с помощью АЦП (δ<0,001), погрешность измерения количества ядерного материала может быть уменьшена по сравнению с устройством-прототипом более, чем в 10 раз.In the proposed device, the influence of fluctuations in the neutron yield is compensated with an error determined by the error in measuring the charge on the plates using the ADC (δ <0.001), the error in measuring the amount of nuclear material can be reduced by more than 10 times in comparison with the prototype device.
ИСТОЧНИКИ ИНФОРМАЦИИ, ПРИНЯТЫЕ ВО ВНИМАНИЕ:SOURCES OF INFORMATION TAKEN INTO ACCOUNT:
1. Бурмистенко Ю.Н. Фотоядерный анализ состава вещества. М.: Энергоатомиздат, 1986, 200 с.1. Burmistenko Yu.N. Photonuclear analysis of the composition of the substance. M .: Energoatomizdat, 1986, 200 p.
2. Гольданский И., Куценко А.В., Подгорецкий М.И.. Статистика отсчетов при регистрации ядерных частиц. - М.: Физматгиз, 1959, 411 с.2. Goldansky I., Kutsenko A.V., Podgoretsky M.I. Statistics of readings during registration of nuclear particles. - M .: Fizmatgiz, 1959, 411 p.
3. Mastny G.F.: Detection of subsurface fissionable nuclear contamination through the application of photonuclear techniques United States Patent 5495106.(Номер патента: US 5495106 (А), Дата публикации: 1996-02-27, Изобретатель(и): MASTNY GARY F [US], MПK: G01V 5/12; G01V 5/00; Номер заявки: US 19940320612 19941006 - прототип.3. Mastny GF: Detection of subsurface fissionable nuclear contamination through the application of photonuclear techniques United States Patent 5495106. (Patent Number: US 5495106 (A), Date of publication: 1996-02-27, Inventor (s): MASTNY GARY F [ US], MPK: G01V 5/12; G01V 5/00; Application number: US 19940320612 19941006 - prototype.
4. Бакаляров А.М., Бондур В.Г., Германов А.Б. и др. Характеристики мгновенного, запаздывающего и задержанного излучения при контроле сильноэкранированных делящихся веществ с помощью импульсного фотоядерного метода // Атомная энергия, 2010, Т.109, В.7, С.38-46.4. Bakalyarov A.M., Bondur V.G., Germanov A.B. et al. Characteristics of instantaneous, delayed and delayed radiation during the control of highly shielded fissile materials using the pulsed photonuclear method // Atomic Energy, 2010, V.109, B.7, S.38-46.
5. Бакаляров A.M., Германов А.Б., Каретников М.Д. и др. Оптимизация нейтронного детектора для контроля делящихся веществ с помощью импульсного фотоядерного метода // Атомная энергия, 2009, Т.106, В.1, С.48-52.5. Bakalyarov A.M., Germanov A.B., Karetnikov M.D. et al. Optimization of a neutron detector for controlling fissile materials using a pulsed photonuclear method // Atomic Energy, 2009, V.106, V.1, S.48-52.
6. Продукция ООО «Центр АЦП», http://www.centeradc.ru.6. Products of Center ADC LLC, http://www.centeradc.ru.
7. Продукция ЗАО «Руднев-Шиляев», http://www.rudshel.ru.7. Products of Rudnev-Shilyaev CJSC, http://www.rudshel.ru.
8. GEANT3.21 Detector Description and Simulation Tool, Manual, CERN Program Library, CERN Geneva, Switzerland, 1993.8. GEANT3.21 Detector Description and Simulation Tool, Manual, CERN Program Library, CERN Geneva, Switzerland, 1993.
Claims (1)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2010153892/28U RU103189U8 (en) | 2010-12-29 | 2010-12-29 | PHOTO NUCLEAR |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2010153892/28U RU103189U8 (en) | 2010-12-29 | 2010-12-29 | PHOTO NUCLEAR |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU103189U1 true RU103189U1 (en) | 2011-03-27 |
RU103189U8 RU103189U8 (en) | 2011-05-10 |
Family
ID=44053187
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2010153892/28U RU103189U8 (en) | 2010-12-29 | 2010-12-29 | PHOTO NUCLEAR |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU103189U8 (en) |
-
2010
- 2010-12-29 RU RU2010153892/28U patent/RU103189U8/en active
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
RU103189U8 (en) | 2011-05-10 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Tovesson et al. | Fast neutron–induced fission cross sections of 233, 234, 236, 238U up to 200 MeV | |
Tovesson et al. | Cross Sections for 239Pu (n, f) and 241Pu (n, f) in the Range En= 0.01 eV to 200 MeV | |
Bhatia et al. | Exploratory study of fission product yields of neutron-induced fission of U 235, U 238, and Pu 239 at 8.9 MeV | |
Sterbentz et al. | Neutron resonance transmission analysis (NRTA): a nondestructive assay technique for the next generation safeguards initiative’s plutonium assay challenge | |
Kitatani et al. | Measurement of the 80Se (γ, n) cross section using laser-Compton scattering γ-rays | |
Pirovano et al. | Cross section and neutron angular distribution measurements of neutron scattering on natural iron | |
Klein et al. | Neutron-resonance transmission analysis with a compact deuterium-tritium neutron generator | |
Krinninger et al. | Pulsed neutron method for non-destructive and simultaneous determination of the 235U and 239Pu contents of irradiated and non-irradiated reactor fuel elements | |
Neudecker et al. | Templates of expected measurement uncertainties for average prompt and total fission neutron multiplicities | |
CN107238856A (en) | A kind of determination method of high flux deuterium tritium accelerator for neutron production average neutron energy | |
RU103189U1 (en) | PHOTO NUCLEAR | |
Lakosi et al. | Neutron interrogation of shielded/unshielded uranium by a 4 MeV linac | |
Piksaikin et al. | The absolute total delayed neutron yields, relative abundances and half-lives of delayed neutron groups from neutron induced fission of 232 Th, 233 U, 236 U, 239 Pu and 241 Am | |
Lousteau et al. | Determining 235U enrichment in bulk uranium items using dual-energy interrogation with delayed neutron measurement | |
Heaton et al. | Total neutron cross section of carbon from 1 keV to 15 MeV | |
JP2010112726A (en) | Method for determining nuclide composition of fissionable material | |
Király et al. | Evaluated activation cross sections of longer-lived radionuclides produced by deuteron induced reactions on natural iron up to 10 MeV | |
Endo et al. | Measurements of the Neutron Total and Capture Cross Sections and Derivation of the Resonance Parameters of 181Ta | |
Takacs et al. | Evaluated activation cross sections of longer-lived radionuclides produced by deuteron-induced reactions on natural copper | |
JP2008157763A (en) | Moisture measuring device and method | |
Pirovano et al. | Measurements of neutron scattering angular distributions with a new scintillator setup | |
Ge et al. | Measurement of Cumulative fission product yields on 235U induced by 2.8 MeV neutrons | |
Cook et al. | New Capabilities of the RPI γ-Multiplicity Detector to Measure γ-Production | |
Mcelroy Jr et al. | A Self-Irradiation Correction for the Hybrid K-Edge Densitometer | |
Osipenko et al. | An intrinsically safe facility for forefront research and training on nuclear technologies—Neutron yield from Be |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
TH1K | Reissue of utility model (1st page) |