Uprawniony z patentu: RCA Corporation, Nowy Jork (Stany Zjednoczo¬ ne Ameryki) Uklad magnetyczny do regulacji strumienia elektronów w wielostrumieniowej lampie elektrono-promieniowej Przedmiotem wynalazku jest uklad magnetyczny do regulacji strumienia elektronów w wielostru¬ mieniowej lampie elektrono-promieniowej, a zwla¬ szcza uklad magnetyczny dla zapewnienia zbiezno¬ sci statycznej w kineskopie trójstrumieniowym ze strumieniami elektronów lezacymi w jednej plasz¬ czyznie d zawierajacego maskownice.W kineskopie trójstrumieniowym zawierajacym szeregowa wyrzutnie elektronowa emitujaca stru¬ mienie elektronów, których osie leza calkowicie we wspólnej plaszczyznie ze srodkowym strumieniem zgodnym z osia szyjki lampy i zewnetrznymi stru¬ mieniami, których tory sa umieszczone symetrycz¬ nie po przeciwleglych stronach srodkowego stru¬ mienia dla wlasciwego odtworzenia obrazu telewi¬ zyjnego jest wymagane, aby te trzy strumienie trafialy w pokrywajace sie obszary ekranu lumine- scencyjnegio. Gdyby konstrukcje dzial byly zapro¬ jektowane idealnie, to zbieznosc strumieni, bylaby uzyskana,, a w praktyce tolerancje w procesie wy¬ rabiania kineskopu i wspólpracujacych z nim ele¬ mentów powoduja koniecznosc stosowania srodków do korekcji bledu zbieznosci w poblizu srodka ekranu, z jakim mamy do czynienia w praktyce.Regulowane pola magnetyczne sa stosowane do uzyskania regulacji wymaganej zbieznosci statycz¬ nej w typowym przykladzie zastosowania zarówno dla wyrzutni szeregowej, jak i dla wyrzutni w ukla¬ dzie „delta", co wymaga stosowania regulowanych magnesów w polaczeniu z nabiegunnilkami ksatal- 15 20 25 30 2 tujacymi pole magnetyczne na zewnatrz i we¬ wnatrz szyjki lampy.Celem wynalazku jest opracowanie ukladu re¬ gulowanych magnesów umozliwiajacych uzyskanie statycznej zbieznosci strumieni z szeregowej wy¬ rzutni bez stosowania nabiegunników o specjalnej konstrukcji, ksztaltujacych pole magnetyczne w ki¬ neskopie.Cel ten osiagnieto zgodnie z wynalazkiem przez opracowanie ukladu regulowanych magnesów wy¬ twarzajacych regulowane pole magnetyczne dwóch rodzajów w obszarach osiowych szyjki kineskopu.Srodki wytwarzajace regulacyjne pole magnetyczne pierwszego rodzaju sa zamontowane na szyjce ki¬ neskopu i sluza do wytwarzania wzajemnie prze¬ ciwnych przesuniec torów zewnetrznych strumieni bez istotnego wplywu na tor strumienia srodko¬ wego.Srodki wytwarzajace regulacyjne pole magne¬ tyczne drugiego rodzaju sa zamontowane na szyjce kineskopu dla wytworzenia przesuniec w zgodnych kierunkach wymienionych torów zewnetrznych strumieni w wymienionym obszarze bez istotnego wplywu na tor strumienia srodkowego. Przez wlas¬ ciwe ustawienie kierunku polaryzacji i amplitudy odpowiednich pól przeciwnie skierowane przesu¬ niecie polozen zewnetrznych strumieni i/lub prze¬ suniecie w tym samym kierunku zewnetrznych strumieni moga byc uzyskiwane w tym ukladzie, 82 1703 82 170 4 tak aby zewnetrzne strumienie trafialy razem ze srodkowym strumieniem w srodek ekranu.Zgodnie z wynalazkiem do wytworzenia pola pierwszego rodzaju zastosowano konstrukcje mag¬ nesu czterobieguoowego (róznicowy efekt na ze¬ wnetrznych strumieniach), a do wytworzenia pola drugiego rodzaju zastosowano konstrukcje szescio- bieguinowa (wspólny efekt na zewnetrznych stru¬ mieniach). Regulacja polozenia magnesu trwalego i regalacja pobudzenia elektromagnesu umozliwia¬ ja wykonanie cztero- i szesciabiegunowego ukladu magnesów.W p para czterobiegunowych zestawionych pierscieni i. piBffm szesciobiegunowych zestawionych pierscieni *sa zamenitowane obrotowo wokól podluznej czesci «azyjki i lampy wolnej od obecnosci wewnetrznych kPHrtrukeji namagnesowalnych. Kazdy z czterobie- guinowych pierscdenii ma cztery bieguny symetrycz¬ nie umieszczone na obwodzie pierscienia o prze¬ miennej polaryzacji i polozeniu w odniesieniu do bieguna pólnocnego, a pozostale bieguny sa usytuo¬ wane S — 90°, N — 180° i S — 270°.Kazdy z szesciobiegunowych pierscieni ma szesc biegunów umieszczonych symetrycznie na obwodzie pierscieni o przemiennej polaryzacji i polozenia w ocbiiesieniu do bieguna pólnocnego, a pozostale bieguny sa usytuowane: S — 60°, N —120°, S —180°, N —240° i S —300°. Wspólny obrót pary pierscieni zmienia kierunek wypadkowego przesuniecia piers¬ cieni, a podczas róznicowego obrotu pierscieni w parze zmienia sie amplituda przesuniecia strumieni.Zastosowanie omówionego ukladu magnesów trwalych i dodanie pary magnesów pierscieniowych diwuibiegunowych umocowanych wspólnie ulatwia zwykle przesuwanie wszystkich trzech strumieni dla uzyskania konwencjonalnej korekcji „czystosci".Kolejnosc umieszczania odpowiednich par pierscie¬ ni na szyjce za cewkami odchylajacymi nie jest krytyczna, jednakze umieszczenie pary pierscieni szesciobiegunowych centralnie pomiedzy para piers¬ cieni odchylajacych i pare pierscieni dwubieguno¬ wych z drugiej strony jest szczególnie korzystne ze wzgledu na najwieksza czulosc dzialania ukladu.Pozadane jest zastosowanie w omówionym ukla¬ dzie magnesów cztero- i szesdotoiegunowych z ma¬ terialu magnetycznego o malej przenokalnosci mag¬ netycznej 4np. jak zelazian barowy) dla ogranicze¬ nia wzajemnego oddzialywania z polem cewek od¬ chylajacych. Dotyczy to szczególnie zastosowania ukladu wedlug wynalazku w zastosowaniu do kine¬ skopu kolorowego i wspólpracujacych z nim cewek odchylafecych, gdzie uzyskuje sie warunki zbiez¬ nosci w srodku ekranu (z odpowiednia tolerancja dda jiEKecietnego telewidza) podczas wybierania ra¬ stra. Omawiany uklad jest szczególnie korzystny jako srodek do latwego uzyskiwania wlasciwej zbieznosci w srodku ekranu z konstrukcjami, które nie wplywaja na rozproszone pole magnetyczne ce¬ wek i powoduja male lub wcale nie powoduja za¬ klócen uksztaltowania pól ceiwek odchylajacych.Przedmiot wynalazku jest przedstawiony w przy¬ kladzie wykonania na rysunku, w którym fig. 1 przedstawia wddok z boku kineskopu kolorowego wyposazonego w uklad magnesów trwalych wedlug wynalazku, fig. 2 przekrój wzdluz linii 2—2 z fig. 1 z uproszczeniem polegajacym na pominieciu kon¬ strukcji wewnatrz szyjki kineskopu, fig. 3 rzut per¬ spektywiczny ukladu pierscieni magnetycznych ro¬ zebranych na czesci, fig. 4a, 4b i 4c schematycznie rózne kierunki przesuniec polozenia strumieni uzy¬ skiwane przy róznych polozeniach obrotowych czteroibiegunowych magnesów pierscienowych ukla¬ du magnetycznego z fig. 1, fig. 5a, 5b i 5c schema¬ tycznie rózne kierunki przesuniec polozenia stru¬ mienia uzyskiwane przy róznych polozeniach obro¬ towych szesciobiegunowych magnesów pierscienio¬ wych ukladu magnetycznego z fig. 1, fig. 6a, 6b i 6c schematycznie rózne kierunki przesuniec polozenia strumieni uzyskiwane przy róznych polozeniach obrotowych dwubiegunowych magnesów pierscie¬ niowych ukladu magnetycznego z fig. 1, fig. 7a i 7b schematycznie w jaki sposób róznicowe prze¬ suniecie obrotowe czterobiegunowych magnesów pierscieniowych wplywaja na polozenie strumieni i wielkosc przesuniecia, a fig. 8a i 8b przedstawia schematycznie konstrukcje czterobiegunowego elek¬ tromagnesu, która moze byc zastosowana w reali¬ zacji riiniejszego wynalazku. Na fig. 1 kolorowy kineskop 20 z szeregowa wyrzutnia elektronowa ma u swej podstawy cylindryczna szyjke 21 a z dru¬ giego konca czesc stozkowa 23 i jest przedstawio¬ ny z elementami z nim wspólpracujacymi.Zespól cewek odchylajacych 27 (nie pokazany szczególowo) obejmuje przednia czesc szyjki kine¬ skopu i przylega a rozszerzajaca sie czescia za¬ chodzi na czesc stozkowa 23 kineskopu. Z tylu za cewkami sa umieszczone pozostale elementy w po¬ staci szesciu obrotowych magnesów pierscieniowych 30A, 30B, 40A, 40B, 50A, 50B zamontowanych na wspólnej (niemagnetycznej) obejmie 70 obejmujacej szyjke kineskopu 21. Jak dokladniej pokazano w przekroju z fig. 2, gdzie pokazano przednia po¬ wierzchnie najihMzej cewek odchylajacych lezacego pierscienia 50B; kazdy pierscien ma pare wystaja¬ cych wypustów dla ulatwienia recznej regulacji po¬ lozenia obrotowego pierscienia na obejmie 70.Elementy wewnetrznej konstrukcji szyjki kine¬ skopu nie zostaly pokazane na przekroju z fig. 2 dla uproszczenia rysunku, pokazano natomiast zna¬ mionowe polozenia osi strumieni I II III wewnatrz szyjki kineskopu dla wskazania konfiguracji linio¬ wej torów strumieni. Os srodkowego strumienia II jest pokazana zgodnie z osia szyjki kineskopu. Wne¬ trze szyjki 21 obejmowane przez pierscienie mag¬ netycznie nie zawiera nabiegunników magnesów and innych konstrukcji magnesowalnych.Wewnetrzna srednica obejmy 70 jest wystarcza¬ jaca dla mozliwosci przesuwania obejmy na szyjce 21 kineskopu. Tasma zaciskajaca 80 sluzy do zamo¬ cowania obejmy 70 w pozadanym polozeniu na szyjce 21 a osiowo umieszczone dystansowe (nie¬ magnetyczne) pierscienie polozeniowe 60 odpowied¬ nio zamocowane do obejmy 70 tworza trójke odpo¬ wiednio rozmieszczonych szczelin umieszczonych wzdluz obejmy 70 dla otrzymania obrotowych pier¬ scieni w postaci odpowiednich par (30A, 30B; 40A, 40B; 50A, 50B). Cienkie uszczelniacze (nie poka¬ zane) z odpowiedniego materialu (np. papieru) mo¬ ga byc umieszczone pomiedzy pierscieniami kazde} 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55 605 82 170 6 pary dla ulatwienia niezaleznego obracania piers¬ cieni.W uproszczonym widoku perspektywicznym z fig. 3 pokazno tylko magnesy pierscieniowe (bez wystepów) w porzadku przedstawiajacym model ukladu magnetycznego kazdego z pierscieni. Kazdy z pierscieni 30A, 30B najdalszej pary ma uklad dwubdeguinowy, w którym biegun pólnocny polo¬ zony jest po przeciwnej stronie srednicy pierscie¬ nia. Kazdy z pierscieni 40A, 40B centralnej pary ma uklad szesciobiegunowy z biegunami odpowiednio rozstawionymi (co 60°) na obwodzie pierscienia z przemienna polaryzacja. Kazdy z pierscieni 50A, 50B pary lezacej najblizej cewek odchylajacych ma uklad magnetyczny czterobiegunowy z biegunami odpowiednio rozmieszczonymi (co 90°) na obwodzie pierscienia z przemienina polaryzacja.Na schematycznym przedstawieniu z fig. 4a po¬ kazana jest natura przesuniec, polozenia strumie¬ nia wywolanych polem czterobiegunowej pary pierscieni (50A, 50B) dla szczególnej ich orientacji.W orientacji z fig. 4a pierscien 50A jest umiesz¬ czony swoimi biegunami pólnocnymi w kierunku powyzej i ponizej osiowego polozenia strumienia II; pierscien 50B jest podobnie umieszczony (gdzie pola tych dwóch pierscieni sa podobnie ukierunkowane i sie calkowicie dadadza). Przy przedstawionym po¬ lozeniu pole ustawiajac polozenie strumienia I jest skierowane w bok z polaryzacja powodujaca prze¬ suniecie strumienia I w dól (przy ruchu elektronów w kierunku do plaszczyzny rysunku z fig. 4a). Pole przesuwajace strumien III jest takze skierowane w bok, lecz ma przeciwna polaryzacje powodu¬ jaca przesuniecie w góre strumienia III.W orientacji z fig. 4b pierscienie 50A i 50B sa obrócone o 45° w kierunku przediwnym do obrotu wskazówek zegara w sfcosuinlku do polozenia z fig. 4a. W polozeniu z fig. 4b pole przemieszczajace strumien I jest skierowane pionowo w dól, pod¬ czas gdy pole przemieszczajace strumien III jest skierowane pionowo w góre, w rezultacie polozenie strumieni przesuwa sie w lewo dla strumienia I i w prawo dla strumienia m. Figura 4c przed¬ stawia, ze dalsze obracanie obu pierscieni w kie¬ runku przeciwnym do obrotu wskazówek zegara (w przyblizeniu 22,5°) powoduje przesuniecie w góre w prawo strumienia I i w dól w lewo strumienia III.Nalezy zauwazyc, ze strumien II znajdujacy sie w polozeniu Osiowym nie ulega przesunieciu na zadnym z fig. 4a, b lub c. Jest to powodowane tym, ze centralny obszar apertury czterobiegunowego strumienia jeist pozbawiony pola magnetycznego i na strumien II lezacy w polozeniu osiowym nie dziala pole od czterobieguinowych pierscieni bez wzgledu na ich polozenie. Czterobiegunowe pole magnetyczne uzyskiwane od pierscieni 50A i 50B powoduje latwe wprowadzenie jednakowych prze¬ suniec, lecz przeciwnie skierowanych, strumieni zewnetrznych bez zaklócenia polozenia strumienia srodkowego.Strumien srodkowy moze sluzyc jako odniesienie przy skierowaniu strumieni na pozadana plamke na ekranie kineskopu. Na fig. 5a przedstawiono schematycznie zasade przesuwania polozenia stru¬ mieni w rezultacie wplywu pola magnetycznego od pary pierscieni szesciobiegunowych (40A i 40B) dla poszczególnych ich orientacji, W orientacji z fig. 5a pierscien 40A ma takie polozenie, ze bieguny o przeciwnej polaryzacjii leza naprzeciw siebie w linii 5 poziomej w stosunku do plaszczyzny, w której leza strumienie I, II, III z biegunem pólnocnym pary le¬ zacej w sasiedztwie strumieniami. Pierscien 40B jest usytuowany podobnie. W przestawionej orien¬ tacji kierunek pola przesuwajacego strumien I jest io taki, ze powoduje przesuniecie strumienia I w góre, równiez pole przesuwajace strumien III jest tak skierowane, ze przesuwa strumien III w góre.Figura 5b przedstawia polozenie pierscieni 40A i 40B obróconych o 30° w kierunku przeciwnym do 15 kierunku obrotu wskazówek zegara w porównaniu do polozenia z fig. 5a. Takie polozenie pierscieni powoduje przesuniecie boczne strumieni I i Ol w lewo. Figura 5c przedstawia polozenie pierscieni przesunietych o mniejszy kat (15°) w kierunku prze- 20 ciwnym do obroitu wskazówek zegara, co w rezul¬ tacie powoduje skosne przesuniecie strumieni I i III.Podobnie jak w przypadku pierscieni czterobie- gurowych nie nastepuje zadne przesuniecie stru- 25 mienia srodkowego II, poniewaz w srodkowym punkcie otworu pierscieni nie ma pola magnetycz¬ nego. Szesoiobiegunowe pole od pierscieni 40A i 40B umozliwia uzyskanie pozadanych przesuniec stru¬ mieni krancowych w jednakowym kierunku bez za- 30 klócania polozenia strumienia srodkowego, bedace¬ go strumieniem odniesienia. '*J W przeciwienstwie do uprzednio omówionych wplywów pól pierscieni cztero- i szesciobieguno¬ wych, dwubiegunowe pierscienie 30A i 30B wply- 35 waja na polozenie wszystkich trzech strumieni.Figura 6a przedstawia wspólne przesuniecie boczne trzech strumieni spowodowane polem o polaryzacji pionowej pochodzace od pierscienia dwubiegunowe¬ go. Figura 6b przedstawia wspólne przesuniecie pio- 40 nowe trzech strumieni wywolane polem o polary¬ zacji poziomej pochodzacym od pierscieni dwubie¬ gunowych. Figura 6c przedstawia wspólne prze¬ suniecie skosne trzech strurniend spowodowane skosnym polozeniem pierscieni dwubiegunowych. 45 To wspólne przesuwanie trzech strumieni spo¬ wodowane polem pierscieni dwubiegunowych jest stosowane dla regulacji kata podejscia trzech stru¬ mieni w kineskopie maskowym dla zapewnienia padania kazdego ze strumieni na wlasciwy obszar 50 luminoforu dla uzyskania optymalnej czystosci ko¬ lorów.W przedsitawionych przykladach na fig. 4, 5 i 6 polozenia pierscieni w kazdej parze byly zgodne.W tej sytuacji otrzymuje sie najwieksza amplitude 55 przesuniecia strumieni. Figury Ta i Tb przedstawia¬ ja jak odpowiednie wzajemne przesuniecia pierscie¬ ni w parze w stosunku do polófenia zgodnego po¬ woduja zmniejszanie sie amplifciftly przesuniec stru¬ mieni. Przykladowo dla ilustracji pokazano piers- 6o cienie czter©biegunowe 50A i 50B. Na fig. 7a czte¬ robiegunowy pierscien 50A zostal obrócony o 15° w kierunku zgodnym z kierunkiem obrotu wskazó¬ wek zegara w stosunku do polozenia z fig. 4a, a pierscien 50B zostal obrócony o 15° w kierunku 65 przeciwnym do kierunku obrotu wskazówek zegara82 170 8 w stosunku do polozenia z fig. 4a. Jak pokazuja strzalka -na fig. 7a kierunek przesuniec strumieni I i III jest takii sarn jak na fig. 4a, lecz wielkosc przesuniec jest zmniejszona. Zjawisko zmniejszenia amplitudy przesuniecia wystepujace przy „rozciag¬ nieciu" pierscieni magnetycznych wspólnej pary jest podobne do dzialania znanych ze stanu tech¬ niki pierscieni do regulacji czystosci lub centrowa¬ nia obrazu i nie wyrnaga dalszego wyjasnienia.W opisanych konstrukcjach uzywane byly mag¬ nesy trwale dla uzyskania odpowiedniego ukladu pola magnetycznego, które moze byc równiez uzy- stkane przez zastosowainie do tego celu elektromag¬ nesów. Figura 8a i 8b odpowiednio ^przedstawiaja pare czterobiegunowych elektromagnesów pierscie¬ niowych 50'A i 50'B; kazdy z nich ma cztery uzwojenia rozmieszczone symetrycznie na obwodzie z tym, ze sasiednie uzwojenia sa nawiniete w prze¬ ciwnym kierunku.Pierscien 50'A, jak przedstawiono na fig. 8a jest ustawiony w polozeniu, w którym jego bieguny odpowiadaja polozeniu biegunów z fig. 4a dla wy¬ twarzania parzeciwnie skierowanych przesuniec pio¬ nowych strumieni I i III. Pierscien 50'B, jak przed¬ stawiono na fig. 8b jest ustawiony w polozeniu, w którymi jego bieguny odpowiadaja polozeniu biegu¬ nów, z. fig. 4b dla wytwarzania przeciwnych prze¬ suniec w kierunku bocznym strumieni I i III. Przy regulacji polaryzacji i amplitudy pradu przeplywa¬ jacego przez szeregowo polaczone uzwojenia odpo¬ wiednich pierscieni poprzez regulacje suwaka odpo¬ wiedniego potencjometru 90 i 100 moga byc wytwa¬ rzane wszystkie wyniki uzyskane przez obracanie pierscieni z magnesu trwalego 50A, 50B. Mozna za¬ uwazyc, ze podobna technika mozna uzyskac elek¬ tromagnesy szesciobiegunowe podobne w skutkach dzialania do obracania pierscieni 40A, 40B.Jak uprzednio wykazano korzystna jest odpo¬ wiednia kolejnosc pól z umieszczeniem pola szescio- bieguncwego w srodku dla maksymalnej efektyw¬ nosci. Nalezy równiez zauwazyc, ze torzystna jest taka kolej nosc regulacji poszczególnyeh pól, ze za¬ czyna sie od pola dwubiegunowego dla uzyskania optymalnej „czystosci" a nastepnie reguluje sie pole szesciobiegunowe dla uzyskania wspólnego przesu¬ niecia obu zewnetrznych strumieni odpowiednio do strumienia srodkowego. W koncu reguluje sie pole czterobiegunowe dla uzyskania przeciwnych prze¬ suniec zewnetrznych strumieni potrzebne dla uzy¬ skania ostatecznego ustawienia zbieznosci statycz¬ nej. Taki sposób regulacji (w porzadku lokalizacji wzdluz drogi strumienia) ma te korzysc, ze nie zmienia polozenia strumienia w poprzednich ob¬ szarach, gdzie wyregulowalismy pole.Material o malej przeniiikalnosci magnetycznej jak na przyklad zelazian barowy moze byc uzyty do uksztaltowania poszczególnych pierscieni magne¬ tycznych z fig. 1. Jest on odpowiedni do uzyskania milnimalnego niepozadanego wplywu na pole od¬ chylajace i pola zbieznosci i czystosci.W przedstawionym przykladzie ustawienie kolej¬ nosci pierscieni, w którym pierscienie „czystosci,, 30A i 30B sa najdalej w stosunku do cewek od¬ chylajacych 27 i na pierscienie „czystosci" moze byc uzyty tanszy material jak na przyklad odpo¬ wiednia stal, która da troche gorsze wyniki. PL PL PLThe subject of the invention is a magnetic system for regulating the electron flux in a multi-beam cathode-ray tube, and in particular a magnetic system to ensure static convergence in a three-beam cathode-ray tube with the streams of electrons lying in one plane d containing the masking frames. the neck of the lamp and the outer fluxes whose paths are arranged symmetrically on opposite sides of the central beam, for the proper reproduction of the television image, it is required that the three fluxes hit the overlapping areas of the luminescent screen. . If the gun constructions were designed perfectly, the convergence of the fluxes would be obtained, and in practice, the tolerances in the fabrication of the cathode ray tube and the associated components necessitate the use of means to correct the convergence error near the center of the screen with which to Regulated magnetic fields are used to adjust the required static convergence in a typical application example for both the series and delta launchers, requiring the use of adjustable magnets in conjunction with xatal poles. The object of the invention is to develop a system of adjustable magnets allowing for static convergence of streams from series projectors without the use of pole pieces of special construction, shaping the magnetic field in the knot. This object has been achieved according to the invention by developing the uk The track of adjustable magnets generating an adjustable magnetic field of two kinds in the axial regions of the kinescope neck. A second type of magnetic control field generating means is mounted on the neck of the cathode ray tube to produce displacements in the compatible directions of said outer jet paths in said region without substantially affecting the mid-jet path. By appropriately adjusting the direction of polarization and the amplitude of the respective fields, the oppositely directed shift of the positions of the outer streams and / or the shift of the outer streams in the same direction can be obtained in this system, 82 1703 82 170 4, so that the outer streams hit together with According to the invention, four-pole magnet constructions (differential effect on external fluxes) were used to produce a field of the first type (differential effect on external fluxes), and a hexagonal structure (common effect on external fluxes) was used to produce a field of the second type. . The adjustment of the position of the permanent magnet and the regalisation of the excitation of the electromagnet enables the execution of a four- and six-pole system of magnets. Each of the four-pole rings has four poles symmetrically located on the circumference of the ring of alternating polarity and position with respect to the North Pole, and the other poles are located at S - 90 °, N - 180 ° and S - 270 °. Each of the six-pole rings has six poles placed symmetrically around the circumference of the ring of alternating polarity and positioned facing the North Pole, and the other poles are situated: S - 60 °, N - 120 °, S - 180 °, N - 240 ° and S —300 °. The joint rotation of the pair of rings changes the direction of the resultant shift of the rings, and during the differential rotation of the rings in the pair, the amplitude of the shift of the fluxes changes. The use of the discussed system of permanent magnets and the addition of a pair of double-pole ring magnets mounted together facilitates the shifting of all three streams for a conventional correction. "The order of placing the appropriate pairs of rings on the neck behind the deflection coils is not critical, however, placing a pair of hexagonal rings centrally between a pair of deflector rings and a pair of bipolar rings on the other hand is particularly advantageous due to the most sensitive operation of the system. It is desirable to use in the discussed system four and six-pole magnets made of magnetic material with low magnetic permeability (e.g. barium iron) to limit the interaction with the coil field. bending down. This is particularly true for the application of the system according to the invention to a color kinescope and its associated deflection coils, where convergence conditions are achieved in the center of the screen (with an appropriate tolerance for the viewer) when selecting the raster. The arrangement in question is particularly advantageous as a means of easily achieving proper alignment in the center of the screen with structures which do not affect the diffuse magnetic field of the coils and cause little or no disturbance to the shaping of the deflector plates. Fig. 1 shows a side view of a color picture tube equipped with a permanent magnet system according to the invention, Fig. 2, a section along the line 2-2 of Fig. 3 a perspective view of the arrangement of the magnetic rings collected into parts, Figs. 4a, 4b and 4c schematically different directions shift the positions of the jets obtained at different rotational positions of the four-pole ring magnets of the magnetic system shown in Fig. 1, Fig. 5a. , 5b and 5c schematically different directions shift the position of the stream obtained at different polo 1, 6a, 6b and 6c schematically different directions shift the positions of the jets obtained at different rotational positions of the bipolar ring magnets of the magnetic system shown in Fig. 1, Fig. 7a and 7b shows schematically how the differential rotation of the four-pole ring magnets affects the position of the jets and the magnitude of the shift, and Figs. 8a and 8b schematically show the construction of a four-pole electromagnet that can be used in the practice of the present invention. 1, a color tube 20 with a series electron gun has a cylindrical neck 21 at its base and a conical portion 23 at its other end and is shown with its associated components. of the kinescope and the adjacent widening portion extends over the cone portion 23 of the cathode ray tube. Behind the coils are placed the remaining elements in the form of six rotating ring magnets 30A, 30B, 40A, 40B, 50A, 50B mounted on a common (non-magnetic) bezel 70 encompassing the neck of the cathode ray tube 21. As more precisely shown in the section in Fig. 2, showing the front face of the uppermost deflection coils of the lying ring 50B; each ring has a pair of protruding lobes to facilitate manual adjustment of the rotational position of the ring on the bracket 70. The elements of the internal structure of the kinescope neck are not shown in the section of Fig. 2 for simplification of the drawing, while the nominal positions of the axis of the streams I are shown. II III inside the neck of the cathode ray tube to indicate the configuration of the linear flux paths. The centerline of the mid-stream II is shown along the axis of the neck of the kinescope. The interior of the neck 21 encompassed by the magnet rings does not contain magnet pole pieces and other magnetizable structures. The inner diameter of the clamp 70 is sufficient to allow the clamp to slide over the neck 21 of the cathode ray tube. The clamping band 80 serves to secure the clamp 70 in the desired position on the neck 21 and the axially placed (non-magnetic) positioning rings 60 suitably attached to the clamp 70 form three appropriately spaced slots along the clamp 70 to obtain rotatable rings. ¬ shadows in the form of appropriate pairs (30A, 30B; 40A, 40B; 50A, 50B). Thin sealants (not shown) of a suitable material (e.g. paper) may be placed between the rings of each pair to facilitate independent rotation of the rings. the perspective view of Fig. 3 shows only the ring magnets (without protrusions) in an order showing the model of the magnetic system of each ring. Each of the rings 30A, 30B of the most distant pair has a two-cube arrangement with the North Pole on the opposite side of the diameter of the ring. Each of the rings 40A, 40B of the center pair has a six-pole system with the poles appropriately spaced (every 60 °) around the circumference of the ring with alternating polarity. Each of the rings 50A, 50B of the pair closest to the deflection coils has a four-pole magnetic system with the poles appropriately spaced (every 90 °) around the circumference of the ring with alternating polarity. the area of the four-pole pair of rings (50A, 50B) for their particular orientation. In the orientation of FIG. 4a, ring 50A is positioned with its north poles upstream and downstream from the axial position of stream II; The 50B ring is similarly positioned (where the fields of these two rings are similarly oriented and fully addicted). In the position shown, the field setting the position of the stream I is directed sideways with the polarization causing the stream I to shift downwards (with the movement of electrons towards the plane of the figure in Fig. 4a). The flux-shifting field III is also laterally directed, but has the opposite polarity causing an upward shift of stream III. In the orientation of FIG. Fig. 4a. In the position of Fig. 4b, the flow displacing field I is vertically downward, while the flow displacing field III is directed vertically upwards, as a result of which the flow positions shift to the left for jet I and to the right for jet m. ¬ indicates that further turning of both rings counterclockwise (approximately 22.5 °) causes a shift of stream I upwards to the right and stream III downwards. Note that stream II being in position It does not shift axially in either of Figs. 4a, b or c. This is due to the fact that the central aperture region of the four-pole flux is devoid of a magnetic field and the flux II lying axially is not affected by the field from the four-pole rings regardless of their position. The four-pole magnetic field obtained from rings 50A and 50B causes the easy introduction of the same displacements, but opposite, external streams without disturbing the position of the center stream. The center stream can be used as a reference for directing the streams to the desired spot on the screen of the cathode ray tube. Figure 5a shows schematically the principle of shifting the position of the fluxes as a result of the magnetic field from a pair of hexagonal rings (40A and 40B) for their respective orientations. one another in a horizontal line with respect to the plane in which the streams I, II, III lie with the north pole of the pair adjacent to the streams. The ring 40B is similarly situated. In the presented orientation, the direction of the field shifting stream I is such that it causes the shift of stream I upwards, also the field shifting stream III is so directed that it shifts stream III upwards. Figure 5b shows the position of rings 40A and 40B rotated by 30 °. in a counterclockwise direction of rotation compared to the position in Fig. 5a. Such a position of the rings causes a lateral shift of streams I and O1 to the left. Figure 5c shows the position of the rings shifted by a smaller angle (15 °) counterclockwise, which results in an oblique shift of streams I and III. The center point II, since there is no magnetic field at the center point of the ring bore. The six-pole field from rings 40A and 40B makes it possible to obtain the desired extremity flux movements in the same direction without disturbing the position of the center stream, which is the reference stream. In contrast to the previously discussed effects of the fields of the four and six poles rings, the bipolar rings 30A and 30B affect the positions of all three jets. him. FIG. 6b shows the joint vertical shift of the three jets caused by a field of horizontal polarization from bipolar rings. FIG. 6c shows the joint oblique displacement of the three strings due to the oblique position of the bipolar rings. 45 This joint shift of the three streams due to the bipolar ring field is used to adjust the approach angle of the three streams in the mask picture tube to ensure that each stream falls on the appropriate phosphor region 50 for optimal color purity. The 4, 5 and 6 positions of the rings in each pair were consistent. In this situation, the highest amplitude 55 shift of the streams is obtained. Figures Ta and Tb show how the corresponding mutual displacements of the rings in pair with respect to the concentric alignment cause the amplification of the shift of the streams to decrease. For example, the illustration shows four-pole shadows 50A and 50B. In Fig. 7a, the four-pole ring 50A has been rotated 15 ° clockwise from the position in Fig. 4a, and ring 50B has been rotated 15 ° counterclockwise. 170 8 with respect to the position of Fig. 4a. As shown by the arrows in Fig. 7a, the direction of the displacements of streams I and III is the same as in Fig. 4a, but the size of the displacements is reduced. The effect of reducing the shift amplitude occurring when the magnetic rings of a common pair are "stretched" is similar to the operation of known art rings for adjusting the purity or centering of the image and does not require further explanation. 8a and 8b respectively show a pair of four-pole 50'A and 50'B ring electromagnets, each having four windings arranged symmetrically around the circumference, but adjacent windings are wound in the opposite direction. The shell 50'A as shown in Fig. 8a is positioned where its poles correspond to the poles of Fig. displacement of vertical streams I and III. Ring 50 'B as shown in Fig. 8b is positioned at the position in which its poles correspond to the poles, see FIG. 4b for producing opposite displacements in the lateral direction of streams I and III. By adjusting the polarity and amplitude of the current flowing through the series connected windings of the respective rings by adjusting the slider of the appropriate potentiometer 90 and 100, all the results obtained by rotating the rings from the permanent magnet 50A, 50B can be produced. It may be appreciated that a similar technique can obtain six-pole electromagnets similar in effect to the rotation of the rings 40A, 40B. As previously demonstrated, the advantage of the correct field sequence with the placement of the six-pole field in the center for maximum load efficiency. It should also be noted that it is preferable to adjust the individual fields in a sequence such that it starts with a bipolar field for optimal "purity" and then a six-pole field is adjusted to achieve a joint shift of the two outer fluxes according to the median flux. the quadripolar field is adjusted to obtain the opposite displacements of the outer streams needed to achieve the final static convergence setting. where we adjusted the field. A material with low magnetic permeability, such as barium iron, for example, can be used to shape the individual magnetic rings of Fig. 1. It is suitable for obtaining a slight undesirable effect on the deflection field and the fields of convergence and purity. The example of setting the order Wearing rings where the "purity" rings 30A and 30B are farthest from the deflection coils 27, and a less expensive material such as suitable steel, which will give slightly inferior results, may be used for the "clean" rings. PL PL PL