Wynalazek dotyczy wzmacniaka modu¬ lowanych drgan czestotliwosci wielkiej, za¬ wierajacego przynajmniej jedna lampe ka¬ todowa o oporze wewnetrznym duzym w porównaniu z oporem jej obciazenia, np. lampe z siatka oslonna, zwlaszcza pentode, i ma na celu osiagniecie tego, aby napiecie wytwarzane przez nia na zaciskach obcia¬ zenia, np. w obwodzie siatkowym lampy na¬ stepnej, bylo w szerokim zakresie nieza¬ lezne od opornosci tego obciazenia, co jest pozadane zwlaszcza przy obciazeniu o opornosci zmiennej, np. przy obciazeniu wejsciowa opornoscia lampy katodowej, w której1 podczas pracy potencjal siatki w pewnej czesci okresu jest dodatni.Wedlug wynalazku lampe o duzym opo¬ rze wewnetrznym laczy sie z jej obciaze¬ niem czwórnikiem majacym te wlasciwosc, ze jego opór wejsciowy jest odwrotnie pro¬ porcjonalny do oporu obciazenia, Czwór- niki takie sa same przez sie znane, w in¬ nym jednak zastosowaniu.Fig. 1 przedstawia fragment przykladu ukladu polaczen wzmacniaka wedlug wy¬ nalazku, a fig. 2 i 3 przedstawiaja dwa przyklady nadajacych sie do zastosowania w nim czwórników, Wzmacniak wedlug fig. 1 zawiera lampe katodowa o duzym oporze wewnetrznym, mianowicie pentode 7, do której siatki do¬ prowadza sie wzmacniane drgania. Równo¬ legle do jej dlawika anodowego 2 zalaczo¬ ny jest za posrednicwtem kondensatora 6,nie przepuszczajacego stalej skladowej na¬ piecia anodowego, czwórnik reaktancyjny 3, majacy te wlasciwosc, ze jego opór wej¬ sciowy Ri, maly w porównaniu z oporem wewnetrznym pentody 1, jest przy czesto¬ tliwosci roboczej wzmacniaika odwrotnie proporcjonalny do oporu R2 jego obciaze¬ nia, który tu stanowi opór pomiedzy siatka a katoda drugiej lampy wzmacniakowej 4, przekazujacej wzmacniane drgania dalej za posrednictwem opornika anodowego 5.Napiecie Vi na wejsciowych zaciskach czwórnika 3, w zalozeniu, ze pojemnosc kondensatora 6 jest tak duza, ze jego opor¬ nosc pozorna mozna pominac wobec oporu wejsciowego tego czwórnika, zalezy bez¬ posrednio od nachylenia s charakterystyki pentody 1, a ponadto od napiecia Vg, do¬ prowadzanego do jej siatki, oraz od jego oporu wejsciowego Ru Jezeli pentoda 1 pracuje jako wzmacniak w klasie A, to Vi=s. Vg, Ri, jezeli zas pracuje jako wzmac- V niak w klasie B, to Vi = — . s . Vg. Ri. 2 Opór wejsciowy Ri czwórnika 3, odwrot¬ nie proporcjonalny do oporu R2 jego ob- Ro2 ciazenia, wyraza sie wzorem Ri = ——, gdzie R0 jest to jego opór charaktery¬ styczny, okreslony przez elektryczne stale jego elementów.Napiecie wejsciowe Vi czwórnika 3 spelnia takze równanie Vi = / . Ro . te, gdzie 12 jest to jego prad wyjsciowy, ply¬ nacy przez opór 7?2, zalaczony do jego za¬ cisków wyjsciowych to jest prad siatkowy lampy 4.Z trzech równan Vi = s . Vg . Ri, R 2 R2 Vi = / . R0 . te oraz z równania V2 = te . R2 na napiecie wyjsciowe czwórnika wynika V2 = s . Vg . Ro.Napiecie V2 na siatce lampy 4 jest zatem niezalezne od jej oporu wejsciowego i?2, a zalezy tylko od nachylenia s charaktery¬ styki pentody 1 oraz od oporu charakte¬ rystycznego Ro czwórnika 3.Czwórnik wedlug fig. 2 jest to czwór¬ nik typu T, zawierajacy w kazdej z obu galezi wzdluznych samoindukcje L, w galezi zas poprzecznej pojemnosc C. Odwrotna proporcjonalnosc oporu wejsciowego Ri do oporu obciazenia R2 zachodzi w nim przy czestotliwosci 1 przy czym opór charakterystyczny Fig. 3 przedstawia inny przyklad czwór¬ nika nadajacego sie do wzmacniaka wedlug wynalazku, mianowicie czwórnik typu rc, zawierajacy w galezi wzdluznej konden¬ sator C, w kazdej zas z obu galezi po¬ przecznych samoindukcje L. Jego czesto¬ tliwosc rezonansowa i opór charakterys¬ tyczny wyrazaja sie wzorami takimi samy¬ mi jak dla czwórnika wedlug fig. 2.Zastosowanie czwórnika wedlug fig. 3 daje te korzysc, ze napiecie anodowe lampy 1 mozna doprowadzac poprzez lewa samo¬ indukcje L, a napiecie siatkowe lampy 4 — poprzez prawa samoindukcje L, wlaczy¬ wszy duzy kondensator zaporowy w prze¬ wód laczacy dolne koncówki tych samoin- dtikcyj. Kondensator 6 jest w tym przypad¬ ku zbedny. — 2 — PL