Gdy z postepem wiedzy elektrotechnicz¬ nej udalo sie rurki katodowe zastosowac w charakterze generatorów do wytwarza¬ nia drgan elektrycznych, przekazujacych znaczniejsze ilosci energji, wobec czego rurki te zaczely sie nadawac jako przy¬ rzady nadawcze w telegrafji i telefonji bez¬ przewodowej, wykryto w drodze dociekan teoretycznych wlasnosci nowych tych zró¬ del energji i wyznaczono warunki, w jakich pracuja one najkorzystniej i wykazuja sprawnosc najwieksza. Znaleziono np., ze napiecie siatki powinno byc przesuniete w fazie wzgledem napiecia anody mozliwie o 180° dla uzyskania najkorzystniejszego roz¬ rzadu wielkiej czestotliwosci w ukladzie drgajacym, polaczonym z rurka katodowa.Nastepnie nalezy uzyskac najkorzystniej¬ szy stosunek napiec pomiedzy anoda i ka¬ toda ze strony jednej, a siatka i katoda z drugiej strony, który to stosunek zalezy od wlasciwosci rurki. Warunkom tym czynia skutecznie zadosc polaczenia, w których uklady drgajace sa sprzezone z elektroda¬ mi rurki galwanicznie poprzez dwa wlaczo¬ ne szeregowo opory pradu zmiennego. Sto¬ sunek wartosci tych oporów warunkuje po¬ dzial napiecia miedzy elektrody,a wlasci¬ we polaczenie koncówek i punktu polacze¬ nia tychze z elektrodami — nalezyty sto¬ sunek faz. Dla wytwarzania wiekszej ilo¬ sci energji laczy sie elektrodami kilka ru¬ rek równolegle.Przy pracy zapomoca tego urzadzenianapotykano jednak pewna trudnosc, polega¬ jaca na tern, ze czestokroc wytwarzanie za¬ danych drgan ulega przerwie bez jakiej¬ kolwiek widocznej przyczyny. Badz to przy pewnych okreslonych wielkosciach rurki w wymiarowanych w pewien okreslony spo¬ sób ukladach drgajacych lub przy wlacze¬ niu równoleglem pewnej liczby rurek, po¬ zadane drgania wogóle nie powstaja, badz tez, wzbudzone drgania przy pewnem o- kreslonem nastrojeniu naraz ustaja, acz¬ kolwiek pobieranie energji z zasilczego zródla pradu zachodzi i nadaL Petentce udalo sie zapomoca licznych badan dociec, ze powód tych zjawisk pole¬ ga na tern, iz w urzadzeniu moga powsta¬ wac zaklócajace stany wibracyjne, a mia¬ nowicie, zamiast drgania pozadanego w obwodzie drgajacym glównym lub w jakiej¬ kolwiek z linij drgaijacych moze istniec drganie o innej dlugosci fali, albo tez drga¬ nie wlasciwe zachodzi nie w pozadanej linji drgajacej. Wynalazek niniejszy daje spo¬ soby usuniecia szkodliwych drgan i zapew¬ nia przeto zawsze poprawna prace gene- ' ratora rurkowego. Sposoby te polegaja w zasadzie na przylaczeniu do normalnych elementów urzadzenia srodków dodatko¬ wych, które moga sie skladac z kondensa¬ torów, samoindukcyj, oporów lub kombi- nacyj, przylaczonych w takich miejscach ukladu, ze dzialaniem swojem znosza one fa¬ le niepozadane bez jakiegokolwiek zaklóca¬ nia fal pozadanych. Mozna to np. osia¬ gnac, czyniac zapomoca srodka dodatkowe¬ go, sprzezenie rurki lub napiecie siatki dla fal niepozadanych mniej korzystnem, niz dla fal pozadanych, albo tez tlumienie fal postronnych tak znacznem, aby nie mogly one powstawac; regulowaniem skladników normalnych ukladu fal pasorzytniczych u- sunac nie mozna, albowiem nalezy je wy¬ korzystac do uzyskania najpomyslniejszych warunków dla drgan normalnych, któ¬ re to warunki mogly przeto zostac za¬ chwiane.Zalaczony rysunek wyobraza kilka przykladów praktycznego wykonania wy¬ nalazku z zastosowaniem przyrzadów do¬ datkowych do usuniecia drgan blednych.W wielu schematach do wytwarzania drgan, w szczególnosci w razie zastosowa¬ nia wzmiankowanej sprzeznosci galwanicz¬ nej pomiedzy obwodem drgajacym i rur¬ ka, powstaja wskutek wspóldzialania po¬ jemnosci wewnetrznych rurek z obwodem drgajacym obwody wielofalowe. Pozada¬ ne drganie stanowi wówczas jedna tylko z mozliwych fal, inna zas fala wystepuje, gdy wypadek, wymiar lub nastrojenie stwo¬ rzy warunki dla fali tej korzystniejsze. Tak np. fig. 1 uwidocznia schemat podzialu na¬ piecia. Cyfra 1 oznacza rurke katodowa, 2 — punkty przylaczenia obwodu anodo¬ wego do zródla, zasilczego, 3 i 4 — opory pradu zmiennego, przeznaczone do wy¬ twarzania przesuniecia o 180° faz napiecia pomiedzy anoda 5 i katoda 7 z jednej stro¬ ny, a siatka 6 i katoda 7 z drugiej stro¬ ny. Cyfra 8 oznacza kondensator bloko¬ wy, przeznaczony do przerywania, dziala¬ jacego na zaciski 2, pradu stalego bez wy¬ wierania jakiegokolwiek wplywu na wytwa¬ rzana przez rurke czestotliwosc. Wytwa¬ rzane przez rurke drgania plyna obwodem, zlozonym z samoindukcji 9 i kondensato¬ ra 10.Schemat ten mozna sobie wyobrazic u- zupelnionym w sposób nastepujacy: pomie¬ dzy anoda 5 i katoda 7 miesci sie wewnatrz rurki pojemnosc, która mozna sobie wy¬ obrazic w postaci kondensatora 11 (kresko¬ wanego). Podobniez mozna umiescic kon¬ densator 12 miedzy siatka 6 i katoda 7.Natenczas otrzymuje sie schemat wskazany na fig. 2, a mianowicie obwód drgajacy za¬ mkniety 9, 10, zawierajacy dwa, wlaczone szeregowo, obwody drgajace 13, 14.Sposób dzialania schematu wedlug fig. 2 objasnia sie tytulem przykladu w wypadku najprostszym, gdy samoindukcja 9 jest sto¬ sunkowo mala, wobec czego mozna poml- — 2 —nac pojemnosc rurki, umieszczonej równo¬ legle do kondensatora 10, pomiedzy ano¬ da 5 i siatka 6.Obwód drgajacy glówny 9, 10 posiada pod wzgledem mozliwosci drgan kilka stopni swobody. Dla powstawania jednak drgan w sprzezeniu z rurka katodowa w gre wchodza praktycznie dwa tylko stop¬ nie swobody, a mianowicie stopien, gdy obwody 13 i 14 pracuja w stosunku do ob¬ wodu 9, 10 wylacznie jako samoindukcja, i powtóre stopien swobody, gdy obwody 13 i 14 pracuja wylacznie jako pojemnosc.W wypadku pierwszym powstaje czesto¬ tliwosc mafa a1( a w wypadku drugim cze¬ stotliwosc wieksza a2. Która mianowicie z nieli nastapi zalezy to od sprzeznosci nur¬ ki z ukladem drgajacym, wogóle zas ta, dla której pomieniona sprzeznosc przed¬ stawia sie korzystniej. Rozróznia sie za¬ zwyczaj sprzeznosc siatkowa i sprzeznosc anodowa. Sprzeznosci sa tern silniejsze, im wyzsze stosuje sie napiecia siatkowe lub napiecia anodowe. Wartosci tych na¬ piec zaleza od wielkosci istniejacych w sprzeznosci siatkowych lub anodowych, pojemnosciowych czy indukcyjnych dla czestotliwosci wi lub (o2. Czestotliwosc mniejsza o^ odpowiada z reguly pozada¬ nej fali normalnej. Czestotliwosc zas wieksza o.2 — fali nader malej. Dla zapo¬ biezenia powstawaniu drgan o czestotliwosci (o.2 sprzeznosci powinny ukladac sie dla niej niepomyslnie. W wypadku niniejszym mozna osiagnac to w ten np. sposób, ze sprzeznosc siatkowa, t. j. sprzeznosc po¬ miedzy 12 i 4, zostaje oslabiona. Cel ten uzyskuje sie w drodze obnizenia napiecia, powstajacego w tym punkcie na skutek pradu drgajacego. W wypadku tym po¬ siadamy w tem miejscu spadek napiecia, e = , — a pojemnosc wypadkowa C C—C= —-—, gdzie C oznacza pojemnosc 12 rurki pomiedzy siatka i katoda. Skoro pragnie sie powiekszyc wartosc C\ aby e wypadlo mniejsze, to nalezy tylko powiek szyc C przez równolegle polaczenie 7 po- jemnoscia 12 pojemnosci dodatkowej 15 (fig. 3). Ostatnia ta pojemnosc równolegla 15 odgrywa przy drganiach oJ( gdy mia¬ nowicie obwody 3 i 4 pracuja j^ko samoin¬ dukcja, role nadzwyczaj drobna. Oznacza¬ jac te wypadkowa samoindukcje jednego z tych obwodów przez L1, otrzymuje sie Z,1 = L ^—. Wartosc —*— jest natii- ralnie bardzo drobna.Dla osiagniecia tego samego celu, a mia¬ nowicie obnizenia napiecia w siatce, mozna równiez w przewodzie jej umiescic samo¬ indukcje 16 (fig. 3). Strata napiecia wy- posi w niej i o — L. Dla wielkiej czestotli¬ wosci lejz as o^ — drobna. Oba te sposoby, a mianowicie wlaczenie pojemnosci dodatko¬ wej 15 lub samoindukcji dodatkowej 16 mozna oczywiscie stosowac równiez i jed¬ noczesnie.W wypadku innych polaczen rurek ge¬ neratorowych stosuje sie odpowiednie srod¬ ki z wlasciwemi zmianami, przyczem w kazdym poszczególnym wypadku wyzna- cza sie na zasadzie podzialu napiec miej¬ sca, w których nalezy wlaczyc srodki po¬ chlaniajace fale krótkie, W charakterze przykladu mozna przy¬ toczyc schemat fig. 4, znajdujacy równiez czesto zastosowanie i odpowiadajacy wa¬ runkom wskazanym we wstepie niniejsze¬ go opisu. W polaczeniu tem obwód drga¬ jacy, np. antena 19 sprzega sie z rurka po¬ przez zespól szeregowy w postaci cewki 17 i kondensatora 18, przyczem siatka 6 przylaczona jest w punkcie 20 polaczenia obu oporów pradu zmiennego. Powstawa¬ nie zaklócajacych fal krótkich w tym sche¬ macie z latwoscia daje sie wyjasnic, skoro wyobrazimy sobie samoindukcje przewodu zasilajacego siatke w postaci zaznaczonej linja kreskowana cewki 21i Otrzyma sie — 3 —natenczas schemat wedlug fig. 5. Równiez i tu pomiedzy anoda i siatka miesci sie, jak na fig. 1, zespól szeregowy dwóch ce¬ wek 17 i 21, podczas gdy katoda 7 polaczo¬ na jest z punktem 20 poprzez kondensator 18, który nie wywiera jednak wplywu, ma¬ lym bowiem falom okazuje opór nieskon¬ czenie maly, Rozwazania te wyjasniaja bezposrednio, ze i w tym równiez wypad¬ ku istnieje moznosc powstawania fal krót¬ kich. Tutaj jednak fali krótkiej nie moz¬ na, jak w wypadku pierwszym, usunac wlaczeniem pojemnosci, równoleglem do pojemnosci siatka-katoda, albowiem tutaj równolegle jest juz wlaczony kondensator 18 i podniesienie tej pojemnosci nie wy¬ warloby dostrzegalnego wplywu na podzial napiec. Nader jednak skutecznym sposo-: bem okazalo sie w wypadku niniejszym wlaczenie samoindukcji 22 (fig. 6) w prze¬ wód anody, co obniza sprzezenie siatkowe 21 dla fal malych w stosunku do calkowi¬ tej samoindukcji w obwodzie anody tak znacznie, ze podzial napiecia staje sie dla fal krótkich niekorzystnym. Na fale wiel¬ ka, t. j. pozadana, cewka 22 nie wywiera wplywu istotnego, albowiem fala ta ply¬ nie glównie w obwodzie 19 anteny.Dla osiagniecia zamierzonego tu celu mozna z korzyscia stosowac polaczenie samoindukcji i pojemnosci. Obwód drga¬ jacy poboczny, wlaczony w obwód drgaja¬ cy gfówny i nastrojony na fale niepozada¬ na tegoz, wywoluje np. dla niepozadanej tej fali wielki opór, który przy nalezytem wlaczeniu, np. w przewód siatki, wywiera na napiecie sprzezenia dla tej fali wplyw niekorzystny.Szczególnie korzystne polaczenie wska¬ zuje fig. 7. Pomiedzy siatka 6 i katoda 7 miesci sie zespól skladajacy sie z samo¬ indukcji 23 i pojemnosci 24. Drganie wla¬ sne tego odgalezienia sprowadza sie do ta¬ kiej wartosci, aby pomieniony zespól sta¬ nowil dla drgan niepozadanych rurki zwar¬ cie krótkie, okazujac natomiast drganiom pozadanym opór nieskonczenie wielki.Przewód ten wywiera wówczas ten skutek, iz na podobienstwo tego, jak to ma miej¬ sce przy luzniejszem sprzezeniu rurki, po¬ wstawanie drgan niepozadanych staje sie niemozliwem, gdyz udaremniono wogóle powstawanie napiecia siatkowego dla fal krótkich.W wypadku laczenia w urzadzeniach powyzszych kilku rurek równolegle, lacza sie pojemnosci wszystkich tych rurek rów¬ nolegle, wobec czego warunki dla fal po¬ stronnych, powstajacych na skutek dwufa- lowosci calkowitego ukladu, skladaja sie jeszcze pomyslniej. Tembardziej przeto nalezy tu uczynic uzytek ze srodków wska¬ zanych powyzej. Pokazalo sie jednak, ze drgania niepozadane pomrrio to powstaja.Laczenie równolegle stwarza mianowicie w urzadzeniu nowe drogi drgan poza obwo¬ dem drgajacym glównym. Fig. 8 uwidocz¬ nia np. polaczenie równolegle trzech rurek w ukladzie wedlug fig. 4. Posilkujemy sie tu generatorami katoHowemi /, la i Ib. Ka¬ tody 7a i 76, oraz siatki 6, 6a i 6b sa po¬ laczone ze soba równiez jak anody 5, 5a, 5b wspólnemi przewodami 25. Kazda z tych trzech rurek twarzy z wewnetrznemi swemi pojemnosciami i samoindukcjami przewodów laczacych uklad drgajacy dla rurki sasiedniej, pracujacej w charakterze generatora. Dla pierwszej z tych rurek, przylegajacej do zródla pradu stalego 2, mozna sobie wyobrazic polaczenie uzupel¬ nione wzgledem rurki drugiej przez nakre¬ slenie pojemnosci jej wewnetrznych, jak to wskazuje fig. 9. Powstaje wówczas po¬ jemnosc 26 w charakterze pojemnosci po¬ miedzy anoda 5a i siatka 6a, pojemnosc 27 w charakterze pojemnosci pomiedzy siat¬ ka 6a i katoda 7a, tudziez pojemnosc 28 jako pojemnosc pomiedzy anoda 5a i ka¬ toda 7a.Jak to stwierdzily doswiadczenia prak¬ tyczne, ' pojemnosci powyzsze wywoluja powstawanie drgan bez potrzeby przyla- — 4 —czenia do rurek jakichkolwiek zewnetrz¬ nych obwodów drgajacych lub t. p. Poka¬ zuje sie to stad, ze amperomierz 29 w ob¬ wodzie anody daje stosunkowo znaczne odchylenia bez istnienia jakichkolwiek drgan w obwodzie zewnetrznym 9, 10 (fig. 8). W mysl wynalazku laczy sie kaz¬ da anode 5, 5a, 5b poprzez samoindukcje 30, 31, 32 z odgalezieniem 25. Pomienio- ne samoindukcje udaremniaja powstawanie drgan wewnetrznych. W wiekszosci wy¬ padków zachodzi jednak potrzeba nadawa¬ nia poszczególnym samoindukcjom 30, 31, 32 rozmaitych wartosci. Kazde dwie rurki tworza mianowicie ze soba uklad dla fal krótkich. Skoro przeto wszystkie te ukla¬ dy sa sobie równe, powstaja fale równe, wzajemnie sie wzmacniajace. W wypad¬ ku jednak odmiennosci cewek 30, 31, 32 osiaga sie mozliwe fale bledne o dlugosci róznej, które przeto moga sie znosic. Moz¬ na równiez schemat fig. 8 zmienic w ten sposób, ze przewód 25 laczy sie bezposred- . nio z anodami 5, 5a, 56, a siatki 6, 6a, 6b polaczone sa, kazda przez odrebna samo¬ indukcje, ze wspólnym przewodem siatko¬ wym. I w tym równiez wypadku bywa rzecza korzystna nadawanie tym samoin¬ dukcjom wartosci odmiennych. W innych znów wypadkach moze sie okazac korzyst- nem jednoczesne stosowanie obu tych schematów.Nader prosty i skuteczny sposób osia¬ gniecia zamierzonego celu wskazuje fig. 10.Anody 5, 5a, 5b sa polaczone ze soba po¬ przez samoindukcje 33, 34. Samoindukcje te mozna ewentualnie wlaczyc pomiedzy polaczone w ten sam sposób siatki lub ka¬ tody; moga one byc sobie równe. Ponie¬ waz chodzi tu o fale male, które nalezy u- sunac, wystarczaja przeto dla cewek do¬ datkowych samoindukcje bardzo nieznaczne.Wystarczaj aca samoindukcje wykazuj a czestokroc zwykle juz druty do laczenia elektrod wlaczonych równolegle rurek.Zgodnie z powyzszem wartosc samoinduk- cyj w oddzielnych powstajacych ukladach powinna byc koniecznie odmienna. Pola¬ czenie przeto pojedynczemi, równowazne- mi drutami wystarcza jedynie wtedy, gdy dla róznych mozliwych ukladów sumowa¬ nie drutów daje wartosci elektryczne róz¬ ne. Polaczenie nie moze byc zatem syme¬ tryczne, zapomoca np. przylaczenia elek¬ trod równoleglych rurek do sztab zbior¬ czych, lecz nalezy je wykonac np. wedlug sthematów fig. II1 lub 12, aby sumowanie dalo rezultaty rózne.Dla unikniecia trwalego naladowania siatE w wypadku schematu fig. 4 i 6 na¬ lezy wlaczyc równolegle do kondensatora sprzezczego 18 siatki cewke tlumikowa 35 (fig. 13). Tlumik ten bywa czesto przy¬ czyna, ze energja drgajaca w antenie przy nastawieniu na pewna okreslona dlugosc fal, naraz zmniejsza sie bardzo silnie, albo ginie zupelnie, podczas gdy napiecie w kon¬ densatorze 18 wzrasta dwukrotnie. Jaki¬ kolwiek wypadkowy, nastrojony na fale anteny obwód poboczny wywoluje oczywi¬ scie na zaciskach kondensatora siatkowego wielki opór pozorny. Wspóldrganie to moze powstac w obwodzie, skladajacym sie z kondensatora siatki 18 i cewki wyla¬ dowczej siatki 35, albo w obwodzie, skla¬ dajacym sie z cewki 35 i pojemnosci we¬ wnetrznej miedzy siatka i katoda. Ponie¬ waz cewka 35 wykazuje silna samoinduk¬ cje, dziala przeto w pewnych warunkach w charakterze cewki promieniujacej i prze¬ puszcza wówczas rozmaite fale, co daje moznosc powstawania kilku stanów nastro¬ jenia przy okreslonych falach, z calkowi¬ tego obrebu fal generatora.Dla usuniecia tej niedogodnosci wy¬ starcza najczesciej wlaczenie srodków tlu¬ miacych w ów poboczny obwód nastraja¬ jacy. Tlumienie mozna osiagnac w ten np. sposób, ze cewka rozbrajajaca siatke 35 sklada sie z materjalu o znacznym o- porze, albo zapomoca wlaczenia oporu o-mowego 36 (np. zarówki) w szereg lub równolegle z cewka, jak to na fig. 13 wska-* zuje linja kropkowana. PL PLWhen, with the advancement of electrotechnical knowledge, it was possible to use cathode tubes as generators for generating electric vibrations, transmitting larger amounts of energy, so that these tubes began to be broadcast as transmitting devices in telegraph and cordless telephony, they were detected on the way. I investigate the theoretical new properties of these energy sources and determine the conditions under which they work best and show the greatest efficiency. For example, it has been found that the grid voltage should be phase-shifted with respect to the anode voltage by 180 ° as possible to obtain the most favorable high frequency distribution in the oscillating system connected to the cathode tube. Next, the most favorable voltage ratio between anode and cathode should be obtained. on the one hand, and the mesh and cathode on the other, the ratio of which depends on the properties of the tube. These conditions are effectively satisfied by a connection in which the vibrating systems are galvanically connected to the electrodes of the tubes by means of two alternating current resistances connected in series. The ratio of the values of these resistances determines the voltage division between the electrodes, and the proper connection of the terminals and the point of connection of these with the electrodes - a proper phase ratio. Several pipes are connected in parallel with the electrodes to generate more energy. However, when working with this device, a certain difficulty has been encountered, in that the production of the desired vibrations is often interrupted without any apparent reason. It can be for certain specific sizes of a tube in a certain specific manner of vibrating systems or when a number of tubes are connected in parallel, the desired vibrations do not arise at all, or the induced vibrations with a certain defined tuning immediately cease, but Any consumption of energy from the power source takes place and the Applicant managed to, after numerous studies, find out that the reason for these phenomena lies in the ground that disturbing vibrational states may arise in the device, and that, instead of the vibrations desired in the circuit, the main vibrating line or in any of the vibrating lines there may be a vibration of a different wavelength, or the actual vibration does not occur in the desired vibrating line. The present invention enables the removal of harmful vibrations and therefore always ensures the correct operation of the tubular generator. These methods consist essentially of attaching additional means to the normal components of the device, which may consist of condensers, self-induction, resistances or combinations, connected at such points in the system, so that they act to withstand undesirable folds without any interference of the desired waves. This can be achieved, for example, by making an additional measure, connecting a tube or tensioning the mesh for undesirable waves less favorable than for the desired waves, or by attenuating extraneous waves to such an extent that they cannot arise; the regulation of the normal components of the passive wave system cannot be removed, because they should be used to obtain the most favorable conditions for normal vibrations, which conditions could therefore be disturbed. In many schemes for the generation of vibrations, in particular when the aforementioned galvanic coupling is used between the oscillating circuit and the tube, they arise due to the interaction of the internal capacities of the tubes with the oscillating circuit of the multi-wave circuits. The desired oscillation is then only one of the possible waves, and another wave occurs when an event, dimension or tuning creates the conditions for the wave to be more favorable. For example, Fig. 1 shows a diagram of the distribution of the voltage. The number 1 denotes the cathode tube, 2 - points of connection of the anode circuit to the source, power supply, 3 and 4 - alternating current resistances, intended to produce a 180 ° phase shift in the voltage between the anode 5 and cathode 7 on one side, and the grid 6 and cathode 7 on the other side. The number 8 denotes a block capacitor intended to interrupt the direct current acting on terminals 2 without exerting any influence on the frequency generated by the tube. The vibrations generated by the tube flow through a circuit consisting of self-induction 9 and a condenser 10. This diagram can be visualized as follows: between the anode 5 and the cathode 7 is located inside the tube, a capacitance that can be image in the form of capacitor 11 (shaded). Likewise, a capacitor 12 can be placed between the grid 6 and the cathode 7. The diagram shown in FIG. 2 is then obtained, namely a closed vibrating circuit 9, 10 having two series-connected vibrating circuits 13, 14. according to Fig. 2, the title of the example is explained in the simplest case, when the self-induction 9 is relatively small, so that the capacity of the tube, placed parallel to the capacitor 10, between the tube 5 and the grid 6, can be mixed. The oscillating circuit 9, 10 has several degrees of freedom to vibrate. However, for the formation of vibrations in connection with the cathode tube, practically only two degrees of freedom are included, namely the degree when circuits 13 and 14 work with respect to circuit 9, 10 solely as self-induction, and a second degree of freedom when the circuits 13 and 14 work only as a capacity. In the first case, the frequency of the mafa a1 arises (and in the second case, the frequency of the mafa a1 is greater. The consistency is presented more favorably. A distinction is usually made between the mesh and the anode connectivity. The connectivity is stronger the higher the mesh or anode voltages are applied. inductive for the frequency wi or (o2. The frequency lower by o ^ corresponds to the rule of the desired normal wave. The frequency increases by 2 - wave n ader small. In order to prevent the formation of vibrations at a frequency (o.2, the interconnection should be unsuccessful for it. In the present case, it can be achieved in such a way that, for example, the mesh connectivity, i.e. the consistency between 12 and 4, is weakened. is obtained by lowering the voltage at this point due to the oscillating current. Grid and cathode If you want to increase the value of C \ so that it becomes smaller, you only need to stitch the eyelid C by connecting 7 in parallel with the capacity of 12 of the additional capacity 15 (Fig. 3). Namely, circuits 3 and 4 work together with self-induction, an extremely fine role. very petty. to achieve it of the target itself, namely to reduce the voltage in the grid, it is also possible to place self-induction 16 in its conductor (Fig. 3). The loss of voltage in it will amount to about - L. For high frequencies, it is about - small. Both of these methods, namely the activation of the additional capacity 15 or the self-induction 16, can of course also be used simultaneously. This is based on the voltage distribution of the places in which short wave absorbers are to be incorporated. As an example, the diagram of Fig. 4 can be cited, which is also often applicable and complies with the conditions indicated in the introduction to this description. In this connection, a vibrating circuit, for example, an antenna 19 is connected to a tube via a series unit in the form of a coil 17 and a capacitor 18, with a grid 6 connected at the junction point of the two alternating current resistances. The formation of interfering short waves in this diagram can be easily explained, if we imagine the self-induction of the wire feeding the grid in the form of the marked line of the dashed coil 21i. as in FIG. 1, the series set of two coils 17 and 21 is located, while the cathode 7 is connected to point 20 via a capacitor 18, which, however, has no effect, since small waves exhibit endless resistance. Small, These considerations directly explain that also in this case there is a possibility of the formation of short waves. Here, however, the short wave cannot be removed, as in the first case, by switching on the capacitance, parallel to the grid-cathode capacitance, because here the capacitor 18 is already connected in parallel and increasing this capacity would not have a noticeable effect on the voltage distribution. However, it has proved to be very effective in the present case to include the self-induction 22 (Fig. 6) in the anode conductor, which lowers the lattice coupling 21 for small waves with respect to the total self-induction in the anode circuit so much that the voltage split it becomes disadvantageous for short waves. The great wave, i.e. the desired wave, is not influenced significantly by the coil 22, since this wave mainly flows in the antenna circuit 19. A combination of self-induction and capacitance can advantageously be used to achieve the intended purpose. The side vibrating circuit, connected to the main oscillating circuit and tuned to the waves, causes a great resistance, for example for an undesirable wave, which, when properly connected, e.g. A particularly favorable connection is shown in Fig. 7. Between the grid 6 and the cathode 7 there is a complex consisting of self-induction 23 and a capacity 24. The inherent vibration of this branch is reduced to such a value that the was a short-circuit for the undesirable vibration of the tube, but it showed an infinitely great resistance to the desired vibration. impossible, as the generation of net tension for short waves was prevented. parallel, so that the conditions for the side waves, resulting from the bipolarity of the overall system, combine even more successfully. The more so, therefore, it is necessary to make use of the means indicated above. It turned out, however, that undesirable vibrations do not arise. Parallel connection creates new vibration paths in the device beyond the main vibrating circuit. Fig. 8 shows, for example, the parallel connection of three tubes in the arrangement according to Fig. 4. We are feeding here with the katoHowem generators /, Ia and Ib. The cathodes 7a and 76 and the grids 6, 6a and 6b are also connected to each other as well as the anodes 5, 5a, 5b by common conductors 25. Each of these three face tubes with their internal capacities and self-induction conductors connecting the vibrator for the tube neighboring house, working as a generator. For the first of these tubes, adjacent to the DC source 2, it is possible to imagine a connection completed with respect to the second tube by plotting its internal capacities, as shown in Fig. 9. There is then a capacity 26 as inter-capacity capacity. anode 5a and grid 6a, capacity 27 as a capacity between the grid 6a and cathode 7a, or capacity 28 as a capacity between anode 5a and cathode 7a. connections to the tubes of any external oscillating circuits or the like This shows that the ammeter 29 in the anode circuit gives relatively large variations without any vibrations in the outer circuit 9, 10 (Fig. 8). . According to the invention, each anode 5, 5a, 5b is combined by self-induction 30, 31, 32 with step 25. The cited self-induction prevents the formation of internal vibrations. In most cases, however, there is a need to give individual self-induction 30, 31, 32 different values. Each two tubes form a short wave system with each other. Therefore, since all these systems are equal, equal waves arise, reinforcing each other. However, if the coils 30, 31, 32 are different, possible error waves of different lengths are achieved, which can therefore be tolerated. The diagram of Fig. 8 can also be altered in such a way that the conductor 25 is connected directly. The anodes 5, 5a, 56, and the grids 6, 6a, 6b are connected, each by separate self-induction, to a common grid conductor. And in this case, too, it is sometimes advantageous to assign different values to these self-inducements. In other cases, it may be advantageous to use both of these schemes simultaneously. A simple and effective way to achieve the desired goal is shown in Fig. 10. Anodes 5, 5a, 5b are linked by self-induction 33, 34. Self-induction these may optionally be included between grids or cathodes connected in the same way; they may be equal to each other. Since these are small waves that must be avoided, very slight self-induction is sufficient for additional coils. Sufficient self-induction is shown by wires, usually already often already, for connecting electrodes connected in parallel tubes. Accordingly, the self-induction value in separate resulting systems should necessarily be different. Therefore, the connection with single, equivalent wires is sufficient only if, for different possible systems, the summation of the wires gives different electrical values. The connection must therefore not be symmetrical, e.g. by connecting the electrodes of the parallel tubes to the collective bars, but it must be made, e.g. according to the patterns of Figs. In the case of the diagram of Figs. 4 and 6, a damper coil 35 (Fig. 13) should be connected parallel to the feedback capacitor 18 of the grid. This attenuator is often the reason why the energy vibrating in the antenna, when set to a certain wavelength, suddenly diminishes very strongly, or dies altogether, while the voltage in capacitor 18 doubles. Any resultant side-circuit tuned to the antenna waves obviously causes a great apparent resistance at the terminals of the grid capacitor. This co-vibration may arise in a circuit consisting of a grid capacitor 18 and a grid discharge coil 35, or in a circuit consisting of a coil 35 and an internal capacitance between the grid and the cathode. Since coil 35 exhibits a strong self-induction, it therefore acts as a radiating coil under certain conditions and then transmits various waves, which makes it possible to develop several tuning states at certain waves from the entire area of the generator wave. the removal of this inconvenience is usually sufficient to include the de-inhibiting agents in the secondary tuning circuit. The attenuation can be achieved, for example, by the coil disarming the mesh 35 consisting of a material of considerable ores, or by switching an ohmic resistance 36 (e.g., light bulbs) in series or parallel to the coil, as shown in Fig. 13. indicated by the dotted line. PL PL