PL15616B1 - Przekaznik z lampami katodowemi. - Google Patents

Description

Wynalazek niniejszy dotyczy przekaz¬ ników z lampami katodowemi, polaczone- mi ze soba równolegle. Siatki tych lamp o- trzymuja napiecia zmienne o tej samej amplitudzie, lecz o fazie przeciwnej. W znanych tego rodzaju urzadzeniach cha¬ rakterystyka statyczna takiego przekazni¬ ka jest prawie paraboliczna i symetrycz¬ na wzgledem jednej z osi wspólrzednych.Z ¦drugiej zas strony charakterystyka dy¬ namiczna, przedstawiajaca dzialanie prze¬ kaznika, bedzie w znanych urzadzeniach odchylona od charakterystyki statycznej wskutek reakcji, majacej wplyw na na¬ piecie wypadkowe siatek lamp i powodo¬ wanej przez spadek napiecia na pozornej opornosci zewnetrznej czesci obwodu a- nody. Wynalazek ma na celu ustalenie za¬ leznosci pomiedzy natezeniem pradu ano¬ dowego i napiecem siatek, przyczem cho¬ dzi o to, aby zaleznosc ta byla mozliwie najprostsza i sprzyjala modulowaniu fal w tym lub injnym kierunku. Wedlug wyna¬ lazku napiecie równowazace przekazywa¬ ne jest zpowrotem z obwodu anodowego, wspólnego dla obydwóch anod, na obydwie siatki z jednakowa faza i z jednakowa amplituda w taki sposób, ze reakcja pradu anodowego na wzbudzajace napiecia siatek zostaje zasadniczo zrównowazona.Charakterystyka dynamiczna moze byc równiez otrzymana w ksztalcie paraboli, calkowicie zgodnej (praktycznie biorac) z charakterystyka statyczna, która to krzy¬ wa przedstawia ideal ksztaltu charaktery¬ styki modulatora. W tym przypadku uzy¬ skany bedzie zanik przewaznej czesci wyz¬ szych harmonicznych, ujawniajacych sie w przeciwnym razie w pradzie anodowym, dzieki dzialaniu wzmiankowanej reakcji.Nastepnie wedlug wynalazku osiagnieta jest ta korzysc, ze urzadzenie przekazni¬ kowe moze byc obliczone zgóry dokladnie i z latwoscia, co nie moze byc uskutecznio¬ ne w warunkach, istniejacych w znanych przekaznikach z lampami katodowemi, przeznaczonych do tegoz celu.Wynalazek jest opisany ponizej bar¬ dziej szczególowo w odniesieniu do zala¬ czonych rysunków, na których fig. 1 i 2 przedstawiaja, w celu lepszego wyjasnie¬ nia dzialania urzadzenie wedlug wynalaz¬ ku, d*wie zinane odmiany przekazników z lampami katodowemi, fig. 3 przedstawia przyklad wykonania przekaznika wedlug wynalazku, w którym reakcja obwodu a- nodowego jest zrównowazona, podczas gdy fig. 4 przedstawia wykres charaktery¬ styki We wszystkich ukladach obwodów, przedstawionych na rysunkach, przekaznik sklada sie z dwóch zwyklych lamp trój- elektrodowych 1, V, których anody 2, 2', polaczone ze soba równolegle, sa przyla¬ czone do jednego z konców cewki 3, któ¬ rej drugi koniec jest przylaczony do biegu¬ na dodatjniego baterji anodowej 4. Cewka 3 jest sprzezona indukcyjnie z cewka wtór¬ na 5, zapomoca której moga byc przeno¬ szone drgania, modulowane w ten lub in¬ ny sposób.W ukladzie obwodów, przedstawionym na fig. 1, kazda z siatek 6, 6' dwóch lamp powyzszych jest przylaczona do wtórnego uzwojenia 7 transformatora, do którego konców uzwojenia pierwotnego 8 dopro¬ wadzone jest napiecie pradu wzmacniane¬ go. Uzwojenie wtórne 7 jest wyposazome w kontakt slizgowy 9, do którego przylaczony jest ujemny biegun baterji siatkowej.Uklad obwodów wedlug fig. 2 rózni sie od poprzedniego tylko tern, ze kazda z sia¬ tek 6, 6' jest bezposrednio polaczona z jed¬ nym z zacisków wejsciowych 8, pomiedzy któremi jest wlaczony potencjomierz 11 z kontaktem slizgowym 12.Poniewaz napiecia zmienne, wystepu¬ jace na siatkach 6, 6', posiadaja fazy do¬ kladnie przeciwne, wiec charakterystyka statyczna obydwóch lamp moze byc przed¬ stawiona (fig. 4) zapomoca dwóch krzy¬ wych, symetrycznych wzgledem jednej z osi wspólrzednych. Na wykresie Vr ozna¬ cza amplitude napiecia wypadkowego, dzialajacego na siatke, bedacego suma na¬ piecia obcego, np. linjowego V^., i napie¬ li cia —- , wynikajacego z reakcji anody na siatke. To wypadkowe napiecie, nazwane napiecem wzbudzajacem Vr, jest: v- = v^+ T"' vv = " v'+ T (1) Napiecie to odpowiada dwóm lampom /, V. Zaleznosc pomiedzy natezeniami pra¬ du anodowego kazdej z lamp, oznaczone- mi przez ia , Va , a zmiennemi napieciami wzbudzajacemiVr , W moga byc przed¬ stawione matematycznie zapomoca wzo¬ rów nastepujacych: u=Co + cx vr + c2n + c3 v3, +... i f:=c:+c1v:+c2v:2+c3v:3+...|(2) Jezeli lampy sa (dokladnie jednakowe, to odpowiednie spólczynniki sa sobie równe.Przyjmujac pod uwage to, ze w ob¬ wód pierwotny transformatora wlaczona jest pradnica pradu iszybkozmiennego o pulsacji H oraz modulator o pulsacji o»zawartej w granicach pulsacyj dzwiekowych, wówczas! Vg = Ai Sin Q t + A Sin to/; zgodnie z wzorem (1): V7= Ai Sin Q / + A2 Sin V; = — A^infi/— A2 Sin<»t+ — + 3 V„ , (i j (3) w których to wzorach czlony o' Va odpo¬ wiadaja napieciu równowaznemu, przeka¬ zywanemu zpowrotem z obwodu anodo¬ wego do obwodu siatek, przyczem 3 ozna¬ cza, pewien wspólczynnik istaly.Wedlug wynalazku niniejszego napie¬ cie powyzsze dobrane jest fadc, aby byl spelniony warunek: V 3 Va =- —; (i wobec czego wypadkowe wzbudzajace na¬ piecia siatek beda: Vr =? A! Sin & t + A2 Sin co /; V'r = — Ax Sin Qt — A2 Sin ¦© / = — Vr .Sumaryczny prad anodowy I n w cewce 3 bedzie: , '„=*tt+*'a=2C„+2C2 V\-\-2CL V*+ (4) wykres tego pradu, t ]. Ia = f (VJ jest przedstawiony na fig. 4 w postaci krzywej parabolicznej, oznaczonej linja ciagla. W wiekszosci przypadków mozna pominac czlony, zawierajace potegi wyzsze od dru¬ giej, wskutek czego mozna, praktycznie biorac, zalozyc, ze krzywa la = f (Vr) jest dokladna parabola.Wazne znaczenie ze wzgledu na modu¬ lacje posiada wedlug wzoru (4) czlon na¬ stepujacy: 2Ca VK = 2C2 [Ax Sin Q / + A2 Sin który po rozwinieciu i po pominieciu kwa* dratow sinusów otrzymuje postac: 4 C2 Ai A2 Sin w / Sin Ql = = 2CzA1A2 [Cosfil —(»)t —Cos(<-{-Q)t] Poniewaz zgodnie ze wzorem (4) rów¬ nanie la = f (VJ nie zawiera czlonów z Vr w pierwszej potedze, przeto do pradu anodowego nie wejda zadne skladniki o pulsacji „co" lub „fi", a tylko (Q —co). W tym przypadku fala nosna zostanie zdla¬ wiona calkowicie.Inny sposób calkowitego zdlawienia fa¬ li nosnej, niewspomniany poprzednio, po¬ lega na przesunieciu poczatkowego punktu pracy lamp do wierzcholka paraboli, t. j. do punktu A charakterystyki anodowej.Osiagnieto ten warunek przez odpowiedni dobór poczatkowego potencjalu siatki MV^".Poniewaz charakterystyka Ja = f (Vr) zdje¬ ta jest przy Vaa= Const, zatem, jak wynika z równania L = / I Vg-\ — I, prad „//' osiagnie wtedy swoje minimum, gdy bedzie spelniony warunek: V# -{- —^ = O, czyli Vjro V ac P Komunikacja bez fali nosnej daje pew¬ na korzysc wtedy, gdy drgania, zmodulo¬ wane przez modulator, przekazywane sa nastepnie wedlug wynalazku do wzmacnia¬ cza o wielkiej mocy, a dopiero pózniej do *- 3 -Anteny lub do podobnego urzadzenia Wy* sylajacego. Wtedy bowiem, w razie zdla¬ wienia fali nosnej, wzmacniacz, nie bedac obciazony ,,ta fala", pracuje z wieksza sprawnoscia.Gdyby oddzialywanie obwodu anodo¬ wego na zmienne napiecie siatek lamp / i /' nie zostalo usuniete przez uczynienie za- dosc warunkowi: 8V = , wówczas a (i ¦ zmienne napiecia siatek bylyby zalezne od pradu anodowego, poniewaz Va=Zn In przy- czem Za oznacza opornosc pozorna ze¬ wnetrznej czesci obwodu anodowego. Po dodaniu równan wedlug wzoru (2) otrzy¬ muje sie wzór dosc iskomplikowany i, co najwazniejsze, niewyznaczaj acy pradu anodowego. Obliczenie przyrzadu zgóry staje sie trudna przyczem rozwiaza¬ nie tego równania wzgledem la bedzie za¬ wieralo równiez czlony, których nie mozna juz bedzie odrzucic.Dzieki zrównowazeniu opornosci po¬ zornej zewnetrznej czesci obwodu anodo¬ wego w powyzej opisany sposób, wedlug niniejszego wynalazku, wzmiankowana nie¬ dogodnosc moze jednak byc usunieta, przy- Gzem moze byc osiagnieta charakterysty¬ ka dynamiczna, zgodna z charakterystyka statyczna, posiadajaca pozadany ksztalt prawidlowej paraboli.W celu uskuteczniania wzmiankowane¬ go zrównowazenia mozna, wedlug wyna¬ lazku, Wlaczyc, jak to przedstawiono na fig. 3, cewke 13 w szereg z baterja siatko¬ wa 10, która to cewka sprzezona jest in¬ dukcyjnie z cewka 3. Stopien sprzezenia oraz kierunek nawiniecia cewek 3 i 13 tak sa dobrane, aby oddzialywanie obwodu a- nodowego zostalo zasadniczo zrównowazo¬ ne, co ma miejsce, gdy przekazywane na- V„ piecie spelnia warunek: d Vn = — —— • [J' W tym przypadku zmienne napiecia siatki posiadaja tylko te czestotliwosci, które doprowadzane sa do zacieków 8, podczas gdy wyzsze harmoniczni, wytwa¬ rzane w obwodzie anodowym wskutek re¬ akcji, zostaja calkowicie u:uniete. Poza tern uklad obwodów, przedstawiony na fig. 3, jest identyczny z ukladem, uwidocznio¬ nym na fig. 2.Dzieki zrównowazeniu reakcji obwodu anodowego osiagnieto wedlug wynalazku niniejszego calkowite usuniecie szeregu wyzszych harmonicznych, które w prze¬ ciwnym przypadku ujawnialyby sie wsku¬ tek reakcji obwodu anodowego. Dzieki wy¬ nalazkowi urzadzenie moze byc rów¬ niez calkowicie obliczone zgóry i doklad¬ nie.Oprócz powyzszego sposobu równowa¬ zenia wplywu obwodu anodowego na ob¬ wód siatek sa do pomyslenia równiez inne sposoby osiagania takichze prawie wyni¬ ków równowazenia.Mozna uzyc np. tak zwanych lamp e- kranowanych, zapomoca których, dzieki u- mieszczonej w nich czwartej elektrody o stalem napieciu, sa równowazone do pew¬ nego stopnia oddzialywania obwodu ano¬ dowego na obwód siatek.W pewnych przypadkach jednak dla¬ wienie fali nosnej nie jest pozadane. Punkt krzywej, charakteryzujacy prace przekaz¬ nika, nie powinien w takich razach znajdo¬ wac sie w A, lecz powinien byc przesunie¬ ty np. do A1 (fig. 4). Równiez i w tym przypadku osiaga sie modulowane drgania w obwodzie anodowym, poniewaz charak¬ terystyka dynamiczna jest, praktycznie biorac, parabola prawidlowa, przyczem drgania te, bedac pozbawione wyzszych harmonicznych, sa proporcjonalne do ilo¬ czynu z amplitudy napiecia modulujacego przez amplitude modulowanego napiecia zmiennego siatók. Tak znacznego usunie¬ cia wyzszych harmonicznych nie daje sie osiagnac w znanych dotychczas odmia¬ nach przekazników z lampami katodowe- mi, przeznaczonych do modulowania fal w ten lub inny sposób. - 4 - PL

Claims (1)

1. Zastrzezenie patentowe. Przekaznik z lampami katodowemi, któ¬ rych dwie anody polaczone sa równolegle, przyczem siatki tych lamp otrzymuja na¬ piecia o jednakowych amplitudach, lecz fazach wzajemnie odwrotnych, znamienny tern, ze, w celu zrównowazenia reakcyjne¬ go oddzialywania obwodu anodowego na obwód siatki, przewidziana jest cewka kompensacyjna (13), wlaczona miedzy wlókna lamp i posredni punkt cewki induk¬ cyjnej (7), laczacej obydwie (siatki, zapo- moca której to cewki kompensacyjnej przekazywane jest z ta sama faza napiecie równowazace z obwodu anodowego do ob¬ wodu siatki. Telefonaktiebolaget L. M. Ericsson. Zastepca: M. Skrzypkowski, rzeazniik patentowy.Do opisu patentowego Nr 15616. ZFt#;d. ^^ Jffiffrl. I ^—'I & 3]z#;2: Druk L. Boguslawskiego i Ski, Warszawa. PL