NO329084B1 - Fremgangsmate for a oppspore kaotiske strukturer i et gitt medium - Google Patents
Fremgangsmate for a oppspore kaotiske strukturer i et gitt medium Download PDFInfo
- Publication number
- NO329084B1 NO329084B1 NO20001881A NO20001881A NO329084B1 NO 329084 B1 NO329084 B1 NO 329084B1 NO 20001881 A NO20001881 A NO 20001881A NO 20001881 A NO20001881 A NO 20001881A NO 329084 B1 NO329084 B1 NO 329084B1
- Authority
- NO
- Norway
- Prior art keywords
- error
- window
- eigenvalues
- image
- multidirectional
- Prior art date
Links
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 26
- 230000000739 chaotic effect Effects 0.000 title claims description 8
- 239000011159 matrix material Substances 0.000 claims abstract description 16
- 230000004907 flux Effects 0.000 claims description 32
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims description 14
- 238000011002 quantification Methods 0.000 claims description 4
- 238000004141 dimensional analysis Methods 0.000 claims description 3
- 238000013459 approach Methods 0.000 claims 1
- 238000012800 visualization Methods 0.000 description 11
- 238000004364 calculation method Methods 0.000 description 7
- 230000014509 gene expression Effects 0.000 description 7
- 238000004458 analytical method Methods 0.000 description 4
- 238000006073 displacement reaction Methods 0.000 description 4
- 230000001419 dependent effect Effects 0.000 description 2
- 238000013507 mapping Methods 0.000 description 2
- 230000036961 partial effect Effects 0.000 description 2
- 230000002829 reductive effect Effects 0.000 description 2
- 230000002238 attenuated effect Effects 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 1
- 229930195733 hydrocarbon Natural products 0.000 description 1
- 150000002430 hydrocarbons Chemical class 0.000 description 1
- 230000010354 integration Effects 0.000 description 1
- 238000012545 processing Methods 0.000 description 1
- 230000000135 prohibitive effect Effects 0.000 description 1
- 230000000717 retained effect Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G06—COMPUTING; CALCULATING OR COUNTING
- G06T—IMAGE DATA PROCESSING OR GENERATION, IN GENERAL
- G06T7/00—Image analysis
- G06T7/20—Analysis of motion
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01V—GEOPHYSICS; GRAVITATIONAL MEASUREMENTS; DETECTING MASSES OR OBJECTS; TAGS
- G01V1/00—Seismology; Seismic or acoustic prospecting or detecting
- G01V1/28—Processing seismic data, e.g. for interpretation or for event detection
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Remote Sensing (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Acoustics & Sound (AREA)
- Geology (AREA)
- General Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Environmental & Geological Engineering (AREA)
- Geophysics (AREA)
- Multimedia (AREA)
- Computer Vision & Pattern Recognition (AREA)
- Theoretical Computer Science (AREA)
- Image Analysis (AREA)
- Geophysics And Detection Of Objects (AREA)
- Image Processing (AREA)
- Length Measuring Devices By Optical Means (AREA)
Abstract
Fremgangsmåten er av den type som består i: å regne ut komponentene i lysintensitetsgradientvektoren E i hvert punkt i et vindu F som er sentrert på et punkt i en blokk som er representativ for mediet, og den erat den videre består i å summere elementære matrikser.M for alle punktene i vinduet F, å diagonalisere nevnte matrikssum A for derved å bestemme dens egenverdier Ai, A, A, å kvantifisere minimumsverdien for nevnte egenverdier Ai, AAi vinduets senter, og med begrensningen UT x D = 1 å eliminere bidraget fra den største egenverdi, å definere en flerretningsfeil ved å integrere den i planet avgrenset av egenvektorene som svarer til de gjenstående egenverdier, å tildele flerretningsfeilen til det billedpunkt som vinduet F er sentrert på, og regne ut flerretningsfeilene tildelt alle billedpunktene i billedblokken.
Description
FREMGANGSMÅTE FOR Å SPORE KAOTISKE STRUKTURER I ET GITT MEDIUM
Den herværende oppfinnelse vedrører en fremgangsmåte for å spore kaotiske strukturer i et gitt medium.
En kaotisk struktur er et tredimensjonalt område av et medium. Innenfor dette tredimensjonale område er variasjonene i intensitet mellom nabobilledelementer (pixels) i et billed-område særlig anarkiske. Slike regioner som ansees som kaotiske, kan forekomme i et hvilket som helst tredimensjonalt bilde, for eksempel medisinske bilder og seismiske bilder. I tilfellet med seismiske bilder, vedrører de tredimensjonale bilder såkalte kanalkomplekser.
Når en seismisk blokk anskueliggjøres i en gitt retning, opp-viser kanalkomplekset eller -sonen særlig uryddige bevegelser. For å spore eller fremheve kanalkompleksene, er det blitt foreslått å beregne feilen i den optiske fluks for hvert punkt, etter en modell hvor hastighetsvektorfeltet for-utsettes å være konstant lokalt. Når den ovennevnte fremgangsmåte for å spore kanalkompleksene gjennomføres, er det funnet ut at de punkter som ligger utenfor kanalkomplekset, stemmer godt med den benyttede modell, siden de alle lokalt gjennomgår nesten den samme bevegelse. I dette tilfelle er feilen liten i den optiske fluks, som representerer avviket mellom den oppnådde hastighet og den ideelle hastighet, som er en hastighet tilsvarende en feil på null. Og omvendt, de punkter som ligger inne i kanalkomplekset, har meget ulike bevegelser lokalt, og forutsetningen om et ensartet felt blir da utilstrekkelig. Feilen i den optiske fluks beregnet for et slikt kompleks, blir følgelig betydelig større. En slik opp-førsel eller forskjell mellom de beregnede fluksfeil gjør det mulig på meget enkelt vis å se forskjell på kanalkompleksene, som foreligger i form av tredimensjonale områder. Beregninge-ne av den optiske fluks, samt den resulterende ensrettede feil, forblir avhengig av visualiseringsretningen, som er vilkårlig valgt. For å få en mer robust sporing av kanalkomplekser, er det mulig å tenke seg å beregne fluksfeilen i et stort antall retninger. Det er imidlertid ikke tenkelig å finne et gjennomsnitt av de beregnede fluksfeil ved å vise en seismisk kartlegging i alle retninger på grunn av hemmende beregningstid.
Måten for å beregne den ensrettede fluksfeil er gitt nedenfor.
Ved å betrakte en blokk med seismiske bilder som har akser er x, y, z med en visualiseringsretning som sammenfaller med z-aksen, defineres nevnte visualiseringsretning av den transponerte vektor A = [001]T, og komponenten for den lokale for-skyvning U eller optiske fluks i retningen A, er én. Model-len med et konstant hastighetsvektorfelt estimerer den transponerte vektor U = [u,v,l]<T> ved å minimere summen W nedenfor etter de minste kvadraters metode:
hvor:
F er et tredimensjonalt vindu med akser x, y, z med dimensjoner N<*>N<*>N, hvor N er antallet billedelementer (pixels) i bildet langs hver av de tre akser x, y, z; og
Exi, Eyi, Ezi er de den partielt deriverte av lysintensiteten for punktet i langs aksene x, y og z.
Videre beregnes komponentene u og v gjennom følgende formler: hvor:
I det ideelle tilfelle hvor forskyvningene av de billedelementer som ligger innenfor vinduet F, er identiske, dvs. når konstantfeltmodellen er helt gyldig, er summen W null. I de forstyrrede tilfeller av kanalkomplekser, er forskyvningene forskjellige for de billedelementer som ligger innenfor vinduet F, og da blir summen W ulik null og faktisk meget stor.
Som kjent bakgrunnsteknikk nevnes WO 97/13166, som omhandler en anordning og en fremgangsmåte for seismisk signalprosesse-ring til bruk ved leting etter hydrokarboner.
På én side er formålet med den herværende oppfinnelse å av-hjelpe ovennevnte ulemper som beror på at beregningen av fluksfeilen er avhengig av visualiseringsretningen, og at be-regning av feilen i alle retninger i den seismiske kartlegging vil være ugjennomførbar. På den annen side er formålet å foreslå en fremgangsmåte som gjør det mulig å spore kaotiske strukturer på en pålitelig måte, og med betydelig redusert beregningstid.
Herværende oppfinnelsesgjenstand angår en fremgangsmåte for å spore kaotiske strukturer i et gitt medium, hvor fremgangsmåten er av typen som omfatter: a) å representere det gitte medium ved hjelp av minst én sekvens av bilder som har akser x og y, og som er anordnet langs en perpendikulær akse z på en slik måte at det konstrueres en billedblokk med akser x, y og z; b) å definere et tredimensjonalt analysevindu F med akser som er parallelle med aksene x, y og z; c) å sentrere vinduet F på et billedpunkt i blokken; d) å beregne, langs aksene x, y og z, komponenter i en
lysintensitetsgradientvektor E for hvert punkt i vinduet F.
Det særegne ved fremgangsmåten er at den også omfatter følgende trinn: e) å beregne en elementær matrise M for hvert punkt i vinduet F og å fremstille det direkte produkt ExE<T>, hvor ET er den transponerte gradientvektor E; f) å summere de elementære matriser M for alle punkter i vinduet F på en slik måte at det oppnås en matrisesum A som tildeles nevnte billedpunkt hvorpå vinduet er sentrert; g) å diagonalisere nevnte matrisesum A for derved å bestemme dens egenverdier Xlt Å,2, Å,3, idet hver egenverdi tilsvarer en egenvektor; h) i billedpunktet som vinduet er sentrert på, å kvantifisere den minste samlede feil i en optisk fluksvektor U i en orientert retning med enhetsvektor D, og som en funksjon av nevnte egenverdier Xa, X,2, og A,3 med begrensningen UT x D = 1, hvor UT er den transponerte vektor U; i) å eliminere bidraget fra den største egenverdi ved kvantifiseringen av feilen i den optiske fluks på en slik måte at det oppnås en kvantifisering av en sekundær feil i den optiske fluks, og som en funksjon av de to gjenstående egenverdier for nevnte orienterte retning; j) å definere en flerrettet feil ved å integrere den sekundære feil i planet som avgrenses av egenvektorene som tilsvarer,de gjenstående egenverdier; k) å tildele den flerrettede feil til det billedpunkt som vinduet F er sentrert på; og 1) å beregne de flerrettede feil som tildeles alle billedpunkter i billedblokken.
En fordel med den herværende oppfinnelse ligger i at den beregnede fluksfeil er flerrettet, dvs. den beregnes i alle retninger i et plan som avgrenses av egenvektorene som tilsvarer de gjenstående egenverdier.
Ifølge et annet trekk ved den herværende oppfinnelse er det kun nødvendig å bestemme formelen som er representativ for den flerrettede feil som tildeles ett billedpunkt, og deretter å anvende denne med hensyn til egenverdiene for hver diagonalisert matrise tilsvarende hvert av de andre billedpunkter i den analyserte blokk.
På denne måte blir beregningstiden med hensyn til hele settet av billedpunkter vesentlig redusert, hvorved det blir mulig å analysere stadig større og stadig mer komplekse seismiske billedblokker, for eksempel innenfor tidsrom som er rimelige sammenlignet med dem som er nødvendig for å gjennomføre frem-gangsmåtene ifølge kjent teknikk.
Ifølge et annet trekk velges de flerrettede feil som en funksjon av en terskel som kan bestemmes eller defineres gradvis, slik at etter at en passende terskel er definert, elimineres verdiene av de flerrettede feil som er mindre enn nevnte passende terskel. Grensene for den ramme som er bestemt av punktene tilsvarende en flerretted feil lik den foreskrevne terskel, vil således tilsvare kanalkompleksets grenser.
Andre fordeler og trekk vil fremgå tydeligere ved gjennom-lesning av beskrivelsen av en anvendelse av fremgangsmåten ifølge oppfinnelsen på en blokk med seismiske bilder, så vel som av de vedføyde tegninger, hvor: Fig. 1 er en skjematisk fremstilling av en blokk med seismiske bilder; Fig. 2 fremstiller et seismisk bilde av blokken ifølge fig. 1 og omfatter tverrsnittet gjennom planet i bildet av et kanalkompleks som skal spores ved hjelp av fremgangsmåten ifølge oppfinnelsen; Fig. 3 fremstiller den flerrettede fluksfeil som er større enn en terskel, og som er beregnet fra bildet ifølge fig. 2; og Fig. 4 er en tredimensjonal fremstilling av kanalkomplekset som befinner seg i den seismiske billedblokk ifølge fig. 1 etter gjennomføring av fremgangsmåten ifølge oppfinnelsen.
Fremgangsmåten ifølge oppfinnelsen anvendt for eksempel for sporing av kanalkomplekser i seismiske kartlegginger, består 1 å konstruere en seismisk billedblokk 1 som er representativ for et utforsket medium. Blokken 1 omfatter en sekvens av seismiske bilder 2 med akser x og y og anordnet langs en retning z som er ortogonal på aksene x og y. Sekvensen av bilder 2 representerer rekken av seismiske horisonter som finnes i mediet. Et seismisk bilde 2 i blokken 1 er fremstilt på fig. 2. Tolkingen av det seismiske bilde 2 antyder nærvær av en sone 3 i et kanalkompleks som det er nødvendig å spore i blokken 1 og å representere i et tredimensjonalt rom. De andre bilder 2 i blokken 1 omfatter også soner av det samme kanalkompleks 3.
Et tredimensjonalt analysevindu F defineres med akser
som er parallelle med aksene x, y og z i blokken 1, og med dimensjoner N<*>N<*>N billedelementer som sentres på et billedpunkt Pc i blokken 1.
Lysintensitetsgradientvektoren E sine komponenter langs aksene x, y og z beregnes for hvert punkt i nevnte analysevindu F. Deretter beregnes det direkte produkt ExE<T>, hvor ET er den transponerte vektoren E. Resultatet av dette produkt er en elementær matrise M med tre rader og tre kolonner.
I et annet trinn summeres de elementære matriser M for alle punktene i analysevinduet F på en slik måte at det oppnås en matrisesum A som kan skrives i form av:
hvor: Exi, Eyi og Ezi er komponentene i gradientvektoren E langs henholdsvis akse x, y og z for punktet i.
En energifunksjon J defineres gjennom forholdet:
hvor u, v og w er komponentene i den optiske fluks U i senter av vinduet F.
Energien J kan i matriseform skrives som:
hvor:
UT er den transponerte vektor U; og
A er raatrisesummen.
Den optiske fluks U som søkes i en hvilken som helst visualiseringsretning med enhetsvektor D, må minimere energien J under begrensningen UTD = 1, siden vektoren U sin komponent i visualiseringsretningen er én.
Ved å diagonalisere den sentrale matrisesum A i ovenstående uttrykk, oppnås tre egenverdier Xlt X2, og A,3 og en basis Vp av egenvektorer. I denne basis Vp, defineres forskyvnings-vektoren eller den optiske fluks U gjennom [ui, u2, u3]<T>, og visualiseringsretningen defineres gjennom [xi, x2, x3]<T.> Da vektoren U sin komponent i visualiseringsretningen er én, siden den gjelder avstanden mellom bildene, følger det at begrensningen som defineres gjennom forholdet UTD = 1, fører til uttrykket:
I basisen Vp, kan energien J skrives som:
Minimering av energien J, for eksempel ved de minste kvadraters metode og under begrensningen UTD = 1, utføres ved å bruke en Lagrange-operatør a. Dette består i å minimere følgende uttrykk:
Minimering består derfor i å sette de partielt deriverte av J, med hensyn til de ukjente ulf u2, u3 og a, til null, og å løse det tilsvarende system som kan skrives som:
På denne måte, og ved å erstatte variablene ui, u2 og u3 med uttrykk i form av egenverdiene Åa, Å2, og Å3, oppnås følgende uttrykk for J som kvantifiserer fluksfeilen i visualiseringsretningen :
Den største av egenverdiene i matrisen A, for eksempel Åi, representerer variasjonen i intensitet i retningen av suksessive seismiske horisonter. På nivå med horisontene med høy intensitet er derfor egenverdien Ai like stor eller større som på innsiden av kanalkompleksene. Dersom uttrykket for J, som kvantifiserer fluksfeilen i visualiseringsretningen, tas i betraktning, skal det nå bemerkes at desto større Ai er, desto mer øker fluksfeilen i visualiseringsretningen. Under disse betingelser, dersom den største verdien Åa ble tatt med i beregningen, ville det bli funnet ut at kontrasten i feil mellom kanalkomplekset og resten av det seismiske kart, ville blitt sterkt dempet, og det ville da ha vært svært vanskelig å spore kanalkomplekset. Ifølge oppfinnelsen elimineres bidraget fra den største av egenverdiene, og den sekundære fluksfeil beregnes i retninger hvor egenverdien X,i ikke leng-er har noen effekt, dvs. i retningene slik at xif som er komponenten av D langs hovedaksen definert gjennom Xlt er null. Under disse betingelser, og siden D er en enhetsvektor, er det mulig å fastsette et forhold mellom x2 og x3 av følgende type:
Således, og under den betingelse at xx = 0, kan den sekundære fluksfeil J' skrives i form av en enkeltparameterfunksjon som avgrenses innenfor intervallet [-1, 1]:
For å definere en flerrettet feil er det da nødvendig å integrere den sekundære fluksfeil i planet som avgrenses av egenvektorene som tilsvarer de gjenstående egenverdier A,2 og Å,3.
Nærmere bestemt, gitt at J' (x2) = J' (-x2) , utføres beregningen av fluksfeilen i alle retninger, slik at xi = 0, ved å løse nedenstående integral:
Resultatet av integreringen fører til følgende uttrykk:
Verdien av SJ representerer den flerrettede feil for det billedpunkt som analysevinduet er sentrert på, idet dets størrelse for eksempel er 5<*>5<*>5, dvs. omfattende 125 billedelementer.
Deretter velges et annet billedpunkt Pc2 i blokken 1, idet analysevinduet er sentrert på nevnte punkt Pc2. For dette billedpunkt Pc2 beregnes deretter komponentene i lysintensitetsgradientvektoren, og fra disse komponenter beregnes egenverdiene X' i, X' 2 og Å,'3 i matrisesummen A. Så snart disse egenverdier er beregnet, og etter at den største av disse egenverdier, A.'i for eksempel, er eliminert, benyttes formelen SJ ved å erstatte egenverdiene A2 og A3 med de nye egenverdier A,'2 og A'3.
Hvert av billedpunktene i blokken 1 blir etter hvert analy-sert på den ovenfor angitte måte.
For å kunne sette grensene i kanalkomplekset ordentlig, gis det terskelverdier for verdiene for flerretningsfluksfeilen SJ for derved å beholde kun de verdier som er større enn en terskel, som enten kan være forhåndsbestemt eller som defineres etter hvert, inntil det finnes en passende terskel som tilsvarer en markert forskjell mellom den flerrettede fluksfeil som tilsvarer punkter beliggende utenfor kanalkomplekset, og flerrettede fluksfeil som tilsvarer punkter beliggende innenfor kanalkomplekset. Fig. 3 viser den terskelavgren-sede og flerrettede feil som tilsvarer sonen 3 i den kanal i billedblokken som ligger på stedet for det seismiske bilde 2.
I et siste trinn visualiseres de beholdte punkter i tre dimensjoner for derved å oppnå et volum som representerer kanalkomplekset, slik det er fremstilt på fig. 4.
Claims (5)
1. Fremgangsmåte for å spore kaotiske strukturer i et gitt medium, hvor fremgangsmåten er av typen som omfatter: a) å representere det gitte medium ved hjelp av minst én sekvens av bilder som har akser x og y, og som er anordnet langs en perpendikulær akse z på en slik måte at det konstrueres en billedblokk med akser x, y og z; b) å definere et tredimensjonalt analysevindu F med akser som er parallelle med aksene x, y og z; c) å sentrere vinduet F på et billedpunkt i blokken; d) å beregne, langs aksene x, y og z, komponenter i en lysintensitetsgradientvektor E for hvert punkt i vinduet F, karakterisert ved at fremgangsmåten også omfatter følgende trinn: e) å beregne en elementær matrise M for hvert punkt i vinduet F og å fremstille det direkte produkt ExE<T>, hvor ET er den transponerte gradientvektor E; f) å summere de elementære matriser M for alle punkter i vinduet F på en slik måte at det oppnås en matrisesum A som tildeles nevnte billedpunkt hvorpå vinduet er sentrert; g) å diagonalisere nevnte matrisesum A for derved å bestemme dens egenverdier Ai, A2, A-3, idet hver egenverdi tilsvarer en egenvektor; h) i billedpunktet som vinduet er sentrert på, å kvantifisere den minste samlede feil i en optisk fluksvektor U i en orientert retning med enhetsvektor D, og som en funksjon av nevnte egenverdier Ai, A.2, og A3 med begrensningen UT x D = 1, hvor UT er den transponerte vektor U; i) å eliminere bidraget fra den største egenverdi ved kvantifiseringen av feilen i den optiske fluks på en slik måte at det oppnås en kvantifisering av en sekundær feil i den optiske fluks, og som en funksjon av de to gjenstående egenverdier for nevnte orienterte retning; j) å definere en flerrettet feil ved å integrere den sekundære feil i planet som avgrenses av egenvektorene som tilsvarer de gjenstående egenverdier; k) å tildele den flerrettede feil til det billedpunkt som vinduet F er sentrert på; og 1) å beregne de flerrettede feil som tildeles alle billedpunkter i billedblokken.
2. Fremgangsmåte ifølge krav 1, karakterisert ved å tildele multiretningsfeilen til et billedpunkt gitt gjennom formelen:
hvor Å,2 og Å,3 er de minste egenverdier i den diagonal i-serte matrise som tilsvarer nevnte billedpunkt.
3. Fremgangsmåte ifølge krav 2, karakterisert ved å utføre trinnene c) til g) som gir egenverdiene i den diagonaliserte matrise, for hvert billedpunkt; og - å anvende formelen for å beregne multiretningsfeilen etter å ha eliminert den største av egenverdiene.
4. Fremgangsmåte ifølge krav 1, 2 eller 3, karakterisert ved å gi hver multirettet fluksfeil en terskelverdi som en funksjon av en terskel som er forhåndsbestemt eller beregnet gjennom suksessive tilnærminger.
5. Fremgangsmåte ifølge ett hvilket som helst av kravene 1 til 4, karakterisert ved å anvende fremgangsmåten på en blokk laget av en sekvens av seismiske bilder for derved å spore kanalkomplekser.
Applications Claiming Priority (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
FR9814533A FR2786294B1 (fr) | 1998-11-19 | 1998-11-19 | Methode de detection de structures chaotiques dans un milieu donne |
PCT/FR1999/002679 WO2000031687A1 (fr) | 1998-11-19 | 1999-11-03 | Methode de detection de structures chaotiques dans un milieu donne |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
NO20001881D0 NO20001881D0 (no) | 2000-04-12 |
NO20001881L NO20001881L (no) | 2000-06-29 |
NO329084B1 true NO329084B1 (no) | 2010-08-16 |
Family
ID=9532909
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
NO20001881A NO329084B1 (no) | 1998-11-19 | 2000-04-12 | Fremgangsmate for a oppspore kaotiske strukturer i et gitt medium |
Country Status (8)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US6628806B1 (no) |
EP (1) | EP1048007B1 (no) |
BR (1) | BR9907088B1 (no) |
CA (1) | CA2306075C (no) |
FR (1) | FR2786294B1 (no) |
NO (1) | NO329084B1 (no) |
OA (1) | OA11474A (no) |
WO (1) | WO2000031687A1 (no) |
Families Citing this family (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2808336B1 (fr) * | 2000-04-26 | 2002-06-07 | Elf Exploration Prod | Methode d'interpretation chrono-stratigraphique d'une section ou d'un bloc sismique |
DE102004059958B4 (de) * | 2004-12-13 | 2007-10-04 | Fraunhofer-Gesellschaft zur Förderung der angewandten Forschung e.V. | Vorrichtung und Verfahren zum Bestimmen eines Korrelationswertes |
JP4881230B2 (ja) * | 2007-06-14 | 2012-02-22 | 株式会社東芝 | パターン認識装置及びその方法 |
WO2011005353A1 (en) | 2009-07-06 | 2011-01-13 | Exxonmobil Upstream Research Company | Method for seismic interpretation using seismic texture attributes |
Family Cites Families (9)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4633400A (en) * | 1984-12-21 | 1986-12-30 | Conoco Inc. | Method for waveform feature extraction from seismic signals |
FR2599517B1 (fr) * | 1986-06-02 | 1989-12-29 | Geophysique Cie Gle | Procede et dispositif de traitement de donnees sismographiques par correlation |
US4910716A (en) * | 1989-01-31 | 1990-03-20 | Amoco Corporation | Suppression of coherent noise in seismic data |
US5473747A (en) * | 1993-02-08 | 1995-12-05 | International Business Machines Corporation | Method and apparatus for identifying features in a multidimensional data set |
US5930730A (en) * | 1994-12-12 | 1999-07-27 | Amoco Corporation | Method and apparatus for seismic signal processing and exploration |
US5572565A (en) * | 1994-12-30 | 1996-11-05 | Philips Electronics North America Corporation | Automatic segmentation, skinline and nipple detection in digital mammograms |
FR2738871B1 (fr) * | 1995-09-19 | 1997-11-14 | Elf Aquitaine | Procede pour realiser une representation des textures d'une structure geologique |
CN1186647C (zh) * | 1996-04-12 | 2005-01-26 | 环球核心实验室有限公司 | 处理和探测地震信号的方法及装置 |
US5940778A (en) * | 1997-07-31 | 1999-08-17 | Bp Amoco Corporation | Method of seismic attribute generation and seismic exploration |
-
1998
- 1998-11-19 FR FR9814533A patent/FR2786294B1/fr not_active Expired - Fee Related
-
1999
- 1999-11-03 CA CA002306075A patent/CA2306075C/en not_active Expired - Fee Related
- 1999-11-03 EP EP99954044A patent/EP1048007B1/fr not_active Expired - Lifetime
- 1999-11-03 WO PCT/FR1999/002679 patent/WO2000031687A1/fr active IP Right Grant
- 1999-11-03 US US09/600,469 patent/US6628806B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1999-11-03 BR BRPI9907088-0A patent/BR9907088B1/pt not_active IP Right Cessation
-
2000
- 2000-04-12 NO NO20001881A patent/NO329084B1/no not_active IP Right Cessation
- 2000-07-14 OA OA1200000209A patent/OA11474A/en unknown
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
FR2786294A1 (fr) | 2000-05-26 |
OA11474A (en) | 2004-05-03 |
WO2000031687A1 (fr) | 2000-06-02 |
CA2306075A1 (en) | 2000-05-19 |
EP1048007B1 (fr) | 2003-07-02 |
BR9907088B1 (pt) | 2013-02-19 |
BR9907088A (pt) | 2000-10-17 |
CA2306075C (en) | 2007-07-03 |
NO20001881D0 (no) | 2000-04-12 |
US6628806B1 (en) | 2003-09-30 |
EP1048007A1 (fr) | 2000-11-02 |
FR2786294B1 (fr) | 2000-12-22 |
NO20001881L (no) | 2000-06-29 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Zhang et al. | Beyond point clouds: Fisher information field for active visual localization | |
De Palma et al. | Underwater localization using single beacon measurements: Observability analysis for a double integrator system | |
CN113074721B (zh) | 一种基于磁矩量法的地磁指纹构建方法 | |
CN114463932A (zh) | 非接触式施工安全距离主动动态识别预警系统及方法 | |
AU2017241341A1 (en) | Determining displacement between seismic images using optical flow | |
Marsland et al. | Learning to select distinctive landmarks for mobile robot navigation | |
NO329084B1 (no) | Fremgangsmate for a oppspore kaotiske strukturer i et gitt medium | |
Dine et al. | Graph-based SLAM embedded implementation on low-cost architectures: A practical approach | |
Diaz et al. | Fully automated model updating framework for damage detection based on the modified Constitutive Relation Error | |
Oliveira Jr et al. | Estimation of the total magnetization direction of approximately spherical bodies | |
CN108225274A (zh) | 基于不完全分解预处理的共轭梯度法光束法平差方法 | |
Trigo et al. | Identification of a scaled-model riser dynamics through a combined computer vision and adaptive Kalman filter approach | |
Chiu et al. | Probabilistic 3D Multi-Object Cooperative Tracking for Autonomous Driving via Differentiable Multi-Sensor Kalman Filter | |
CN115577612A (zh) | 基于深度学习的隧道电阻率极化率联合反演梯度优化方法 | |
Åström | Automatic mapmaking | |
Diaz et al. | Fully automated physics-regularized model updating algorithm for vibration-based damage detection from sparse data | |
Hon et al. | A customized fastslam algorithm using scanning laser range finder in structured indoor environments | |
Yao et al. | Multi-USV cooperative oil spill source seeking via extremum seeking combined with information fusion | |
CN117545985B (zh) | 用于分析机械结构的运动的系统和方法 | |
CN116151123B (zh) | 磁测卫星异常状态智能检测与识别方法 | |
Smaglichenko et al. | Resolution estimates for selected coordinate descent: Identification of seismic structure in the area of geothermal plants | |
Tang et al. | Development of an inspection system for waterway tunnels based on visual SLAM by an autonomous water robot | |
Lee et al. | Model discrepancy of Earth polar motion using topological data analysis and convolutional neural network analysis | |
Liu et al. | Phase Retrieval by Tensor Total Least Squares | |
Polok et al. | 3D reconstruction quality analysis and its acceleration on GPU clusters |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
MM1K | Lapsed by not paying the annual fees |