NO168392B - Fasekonjugert reflekterende media - Google Patents
Fasekonjugert reflekterende media Download PDFInfo
- Publication number
- NO168392B NO168392B NO871692A NO871692A NO168392B NO 168392 B NO168392 B NO 168392B NO 871692 A NO871692 A NO 871692A NO 871692 A NO871692 A NO 871692A NO 168392 B NO168392 B NO 168392B
- Authority
- NO
- Norway
- Prior art keywords
- phase
- phase conjugate
- medium
- acetylene
- poly
- Prior art date
Links
- -1 poly(acetylene) Polymers 0.000 claims description 48
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims description 19
- 230000021615 conjugation Effects 0.000 claims description 18
- 238000002156 mixing Methods 0.000 claims description 9
- 230000001427 coherent effect Effects 0.000 claims description 8
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 claims description 8
- 230000007850 degeneration Effects 0.000 claims 1
- 239000000203 mixture Substances 0.000 claims 1
- 238000000034 method Methods 0.000 description 11
- 239000000463 material Substances 0.000 description 10
- 239000011521 glass Substances 0.000 description 8
- HSFWRNGVRCDJHI-UHFFFAOYSA-N alpha-acetylene Natural products C#C HSFWRNGVRCDJHI-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 6
- 238000002474 experimental method Methods 0.000 description 6
- 229920001197 polyacetylene Polymers 0.000 description 6
- 238000002310 reflectometry Methods 0.000 description 6
- 230000010287 polarization Effects 0.000 description 5
- 230000003993 interaction Effects 0.000 description 3
- 239000002243 precursor Substances 0.000 description 3
- IJGRMHOSHXDMSA-UHFFFAOYSA-N Atomic nitrogen Chemical compound N#N IJGRMHOSHXDMSA-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 239000013078 crystal Substances 0.000 description 2
- 238000001093 holography Methods 0.000 description 2
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 description 2
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 2
- 229920000642 polymer Polymers 0.000 description 2
- 230000002123 temporal effect Effects 0.000 description 2
- 229910052779 Neodymium Inorganic materials 0.000 description 1
- XUIMIQQOPSSXEZ-UHFFFAOYSA-N Silicon Chemical compound [Si] XUIMIQQOPSSXEZ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910000831 Steel Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000000853 adhesive Substances 0.000 description 1
- 230000001070 adhesive effect Effects 0.000 description 1
- XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N aluminium Chemical compound [Al] XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 description 1
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 1
- 239000007767 bonding agent Substances 0.000 description 1
- VYXSBFYARXAAKO-WTKGSRSZSA-N chembl402140 Chemical compound Cl.C1=2C=C(C)C(NCC)=CC=2OC2=C\C(=N/CC)C(C)=CC2=C1C1=CC=CC=C1C(=O)OCC VYXSBFYARXAAKO-WTKGSRSZSA-N 0.000 description 1
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 description 1
- 238000007796 conventional method Methods 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
- 230000004927 fusion Effects 0.000 description 1
- 238000002372 labelling Methods 0.000 description 1
- 238000012886 linear function Methods 0.000 description 1
- 239000007788 liquid Substances 0.000 description 1
- QEFYFXOXNSNQGX-UHFFFAOYSA-N neodymium atom Chemical compound [Nd] QEFYFXOXNSNQGX-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910052757 nitrogen Inorganic materials 0.000 description 1
- 229920000620 organic polymer Polymers 0.000 description 1
- 238000002360 preparation method Methods 0.000 description 1
- 230000005855 radiation Effects 0.000 description 1
- 239000004065 semiconductor Substances 0.000 description 1
- 229910052710 silicon Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000010703 silicon Substances 0.000 description 1
- 238000009987 spinning Methods 0.000 description 1
- 239000010959 steel Substances 0.000 description 1
- 230000002459 sustained effect Effects 0.000 description 1
- 238000012360 testing method Methods 0.000 description 1
- 238000012546 transfer Methods 0.000 description 1
- 230000001052 transient effect Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/13—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on liquid crystals, e.g. single liquid crystal display cells
- G02F1/137—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on liquid crystals, e.g. single liquid crystal display cells characterised by the electro-optical or magneto-optical effect, e.g. field-induced phase transition, orientation effect, guest-host interaction or dynamic scattering
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
- G02F1/3536—Four-wave interaction
- G02F1/3538—Four-wave interaction for optical phase conjugation
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Crystallography & Structural Chemistry (AREA)
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
- Holo Graphy (AREA)
- Transition And Organic Metals Composition Catalysts For Addition Polymerization (AREA)
- Addition Polymer Or Copolymer, Post-Treatments, Or Chemical Modifications (AREA)
Description
Den foreliggende oppfinnelse vedrører nye fasekonjugert reflekterende media og bruken av disse for ikke-lineær optisk fasekonjugering.
Optisk fasekonjugering er en teknikk som utnytter de ikke-lineære optiske egenskaper til et materiale for å frembringe en utgangsstråle som har både en reversert fase og en reversert forplantningsretning av en stråle som faller inn på materialet. Dermed kan innretningen som fremstiller denne strålen betraktes som en type "speil" med uvanlige bildeom-formende egenskaper. Systemet som gir opphav til den konjugerte bølge er ofte kalt et "fasekonjugert speil".
Nærmere bestemt er et fasekonjugert speil en innretning for å frembringe en utgangsstråle (referert til som en reflektert stråle eller en fasekonjugert stråle som utgår fra et medium) som er den romlige fasekonjugerte av en inngangsstråle (referert til som prøvestrålen som faller inn på mediumet). I matematiske termer, dersom inngangsstrålen er av formen A exp (-i(wt-kx)), er utgangsstrålen av formen A<*> exp (-i(wt+kx)), hvor A<*> angir den komplekse konjugerte av amplityden A. I fysiske termer, er den fasekonjugerte stråle en som går nøyaktig samme vei som inngangsstrålen (den innfallende) tilbake, og ved hvert punkt i rommet er dets fase den komplekse konjugerte av fasen til den innfallende stråle. Denne prosessen for å generere den romlige fasekonjugerte til en inngangsstråle er referert til som "fasekonjugering", eller "fasekonjugert refleksjon".
Fasekonjugering kan oppnås ved et antall fremgangsmåter innbefattende blanding av tre bølger, blanding av fire bølger og stimulert spredning.
Fremgangsmåten ved fasekonjugering ved firebølget blanding innvolverer at tre inngangsbølger faller inn på et ikke-lineært medium. To av disse inngangsbølger (generelt angitt som den første pumpestråle og prøvestråle) faller inn på mediumet (se figur 1). Nok en inngangsstråle (angitt som den andre pumpestråle) faller også inn på mediumet i den motsatte retning med hensyn til den første pumpestrålen, og kan forplante seg perfekt mot den første pumpestrålen. I det minste to av disse tre innfallende stråler må være koherente. Denne blandestilling gir opphav til en fjerde stråle (den fasekonjugerte stråle) som utgår fra mediumet og er den fasekonjugerte av prøvestrålen, som definert ovenfor. Dersom f.eks. de to pumpestråler ikke perfekt forplanter seg mot hverandre, er den fjerde stråle ikke en perfekt fasekonjugert av prøvestrålen. Imidlertid vil for hensikten ifølge den foreliggende oppfinnelse den fjerde stråle refereres til som "den fasekonjugerte stråle".
Dersom alle tre inngangsstråler er av samme frekvens, har den fasekonjugerte stråle også den samme frekvens. Denne prosess er kalt "degenerert firebølget blanding".
Fasekonjugert reflekterende medier kan også nyttes i sanntidsholografi. Sanntidsholografi er prosessen hvor et transient hologram dannes i et ikke-lineært optisk medium ved interaksjon mellom to eller flere koherente laserstråler (skrivestråler). Generelt er hologrammet kun til stede så lenge skrivestålene er til stede og for en etterfølgende periode bestemt av relaksjonsmekanismen for mediumet. Dette sanntidshologram avleses under skriveprosessen (eller kort etter, men før relaksjonen til det ikke-lineære medium har skjedd) av en ytterligere stråle. Denne avlesningsstråle kan være av en ulik bølgelengde av skrivestrålene og trenger ikke være koherent med disse. Denne avlesningsprosess gir opphav til nok en stråle (utgangsstrålen) som bærer informa-sjonen skrevet av skrivestrålene og som har den samme frekvens som avlesningsstrålen.
Optisk fasekonjugering ved degenerert firebølget blanding har vært demonstrert i ulike materialer innbefattende halvledere, atomdamp, organiske fargeoppløsninger og enkeltkrystaller av uorganiske billedbrytende materialer.
Det er et vedvarende behov for materialer for konstruering av fasekonjugerte speil som er både effektive og hurtige, for bruk i mange applikasjoner innbefattende lasermåling (f.eks. i laserfusjon), høyhastig bildebehandling, optisk kommunikasjon, elementer i optiske resonnatorer og kraft- og billed-overføring.
Det er nå funnet at visse organiske polymerer kan benyttes som et nytt og forbedret medium for fasekonjugering.
Følgelig vedrører den foreliggende oppfinnelse et fasekonjugert speil som innbefatter et ikke-lineært optisk fasekonjugert medium som karakteriseres ved at mediumet innbefatter en film av poly(acetylen).
Ifølge en annen utførelse utnyttes det fasekonjugerte speil ifølge den foreliggende oppfinnelse til å oppnå fasekonjugering ved å degenerere firebølget blanding i et område av det elektromagnetiske spektrum valgt fra ultrafiolett, synlig og infrarødt.
Ifølge nok en utførelse utnyttes det fasekonjugerte speil ifølge den foreliggende oppfinnelse i en innretning for å fremstille sanntidshologrammer med firebølget blanding i et område av det elektromagnetiske spektrum utvalgt fra ultrafiolett, synlig, infrarødt og kombinasjoner av disse.
Poly(acetylen)-filmer som kan benyttes som det fasekonjugerte mediet er hensiktsmessig koherente filmer. De koherente filmer kan i sin tur være isotropiske, av lav krystallinsk orden eller orientert. Metoder for fremstilling av filmer av poly(acetylen) er patentsøkt og beskrevet for eksempel i EP-A-0080329 og EP-A-0124979.
Fasekonjugeringen utføres hensiktsmessig i et nanosekunds system selv om det vil være mulig å oppnå konjugering i både et picosekunds og mikrosekunds system.
Tykkelsene til poly(acetylen)-filmene som utnyttes vil avhenge av typen poly(acetylen), på bølgelengdene til de innfallende stråler og på den ønskede type medium. Således kan tykkelsene til en film av poly(acetylen) variere fra 0,01-200, hensiktsmessig fra 0,1-200 mikrometer.
Innenfor tykkelsesområdet for filmene spesifisert heri skal det forstås at for stråler i det synlige området, foretrekkes den nedre ende av områdene, mens for stråler i det infrarøde området foretrekkes tilsvarende den øvre ende av området.
Således vil, f.eks. for stråler i det synlige området tykkelsene på filmene være hensiktsmessig fra 0,01-1 mikron, fortrinnsvis fra 0,02-0,5 mikrometer, og vanligvis 0,1-0,5 mikrometer. Der hvor stråler i det infrarøde området av spekteret utnyttes, er tykkelsen på filmen hensiktsmessig fra 1 til 200 mikrometer, fortrinnsvis fra 5 til 50 mikrometer.
I tilfelle av frembringelse av hologrammer ved bruk av en poly(acetylen)-film som det ikke-lineære medium, har innretningen for fremstilling av sanntidshologrammer hensiktsmessig et middel for å fremstille i det minste to laserstråler og en annen stråle som faller inn på det optiske medium, som gir opphav til en ytterligere stråle som utgår fra mediet. I det minste to (f.eks. de første to) av laserstrålene er i stand til, når de faller inn på mediet, å fremstille et hologram og i det minste nok en stråle (f.eks. den tredje) er i stand til å avlese hologrammet dannet ved de første to innfalne stråler når det faller inn på mediet. Den tredje strålen kan i seg selv være i stand til å danne et hologram. Den utgående (reflekterte) stråle fra mediet kan bære hologrammet for påfølgende overføring eller projeksjon. Således kan de dannede hologrammer overføres f.eks. til en detektor, eller projiseres f.eks. på en skjerm ved konvensjonelle metoder.
Bruken av poly(acetylen)-filmer som fasekonjugert medium har den fordel at disse materialer kan fabrikeres i store plater, prosessen kan settes igang i en svært tidshurtig målestokk, f.eks. en tidsmålestokk på under et nanosekund og fasekonjugering kan oppnås i det nære infrarøde området av det elektromagnetiske spektrum.
Den foreliggende oppfinnelse er ytterligere illustrert med henvisning til de følgende eksempler.
Eksempel 1
Fasekonjugert refleksjon.
En film med orientert poly(acetylen) ble preparert av en forstadiumspolymer som patentsøkt og beskrevet i EP-A-0080329. Dette betyr at en film av forstadiumspolymeren ble støpt i en prøvecelle under en atmosfære av nitrogen. Dette ble etterfulgt av omforming til poly(acetylen) under vakuum ved 100°C i 3 timer og 20 minutter. Prøven ble så forseglet ved bruk av et glassdeksel glidebundet til prøve-cellen med et merkeadhesiv (glass bond).
Den eksperimentelle geometri for observasjonene av optisk fasekonjugering i poly(acetylen) er vist i figur 1 . I figur 1 representerer tallhenvisningene de følgende:
1. Nd: YAG laser
2. Halvbølgeplate
3. Konveks linse med 2 m fokallengde
4. Speil
5. Varierbar stråledemper
6. Speil
7. Strålesplitter
8. Strålesplitter
9. Forsinkelseslinje (innbefatter tre prismer)
10. Polyacetylenfilm
11. Speil
12. Oppbevarende oskilloskopdetektor (figur 1) eller TV-kamera og monitor (figur 2)
En pulserende laserstråle ble avgitt fra en NdrYAG (neo-dymiumryttrium-aluminiumrødt) laser 1. Laseren frembragte åtte nanosekundpulser ved en repitisjonshastighet av 1,7 Hz.
Strålen falt inn på speilet 4 via en halvbølgeplate 2 og en. konveks linse 3 med 2 meter fokallengde, hvor den ble rettet gjennom den variable stråledemper 5 til et speil 6. Strålen fra 6 ble rettet til en strålesplitter 7 hvor den ble splittet til en avdelt stråle og en uavdelt stråle. Den uavdelte strålen (den "fremad pumpestråle") fra splitteren 7 ble ført til en forsinkelseslinje 9 bestående av tre rett-vinklede glassprismer. Den avdelte strålen fra splitteren 7 ble posisjonert til å falle inn på en ytterligere strålesplitter 11 som reflekterte denne stråle (heretter referert til som "prøvestrålen") tilbake mot poly(acetylen)-filmen 10 som danner det ikke-lineære optiske medium. Forsinkelses-linjen brukt til å sikre at de to fremmadgående inngangsstråler (d.v.s. den fremmadrettede pumpestråle og prøve-strålen), hadde like optiske banelengder og var dermed koherent ved planet av det ikke-lineære optiske medium som i dette tilfelle var en poly(acetylen)-film 10.
En motforplantende- eller bakoverrettet pumpestråle ble avledet fra den fremmadrettede pumpestråle ved speilet 11 som ble posisjonert slik at den reflekterte strålen fra dette speilet 11 falt inn på poly(acetylen)-filmen 10 som danner det ikke-lineære optiske medium. Speilet 11 ble justert slik at den reflekterte strålen derfra nøyaktig motforplantet seg med den fremadrettede pumpestråle.
Utgangsstrålen av systemet passerte langs banen til prøve-strålen gjennom strålesplitteren 8 hvor den ble detektert ved bruk av en fotodiode forbundet til en lagrende oskilloskopdetektor 12.
Intensitetsavhengigheten for den fasekonjugerte stråle ble målt ved å variere inngangsintensiteten ved bruk av den varierbare stråledemper eller strålesvekker 5. Den konjugerte intensitet ble målt til å være en ikke-lineær funksjon av inngangsstråleintensiteten, noe som kunne forventes fra en innretning av denne type (d.v.s. et fasekonjugert speil).
Eksempel 2
Awikskorr iger ing.
De fleste applikasjoner av optisk fasekonjugering innbefatter evnen til den konjugerte bølge å kompensere (eller korrigere) for faseavvik. Den optiske oppstilling for å demonstrere denne effekt ved bruk av isotropisk poly(acetylen) som det ikke-lineære materiale er vist i figur 2.
Poly(acetylen)-prøven ble preparert etter metoden beskrevet i eksempel 1.
Prøvestrålen (Ei) passerte gjennom en faseavviksanordning (et stykke forvrengt glass) og ble avbildet på poly(acetylen)-filmen 10 som var det ikke-lineære medium. Den konjugerte stråle (E*) ble deretter passert tilbake gjennom avviksanordningen og dens intensitetsprofil ble registrert ved bruk av et TV-kamera og en monitor 12.
Resultatene av dette eksperimentet er vist i figur 3.
Figur 3a viser det uavvikende lasersted. Den avvikende prøvestråle (etter passering gjennom avviksanordningen) er vist i figur 3b. Til slutt viser figur 3c en avbildning av den konjugerte bølge etter passering tilbake gjennom avviksanordningen.
Eksempel 3
Fasekonjugert refleksjon i isotropisk polyacetylen ved
1064 nm.
Måling av den fasekonjugerte reflektivitet (Rpc) for polyacetylen ved 1064 nm ble utført som beskrevet i eksempel 1 med hensyn til figurene 1 og 2. Den fasekonjugerte reflektivitet (Rpc) med hensyn til beskrivelsen i eksempel 1 defineres som forholdet av den fasekonjugerte strålnings-intensitet (!<*) til prøvestråleintensiteten (li) d.v.s.
Ved å justere polariseringsforholdene til de tre inngangsstråler kan en helt ny bestemmelse av gitterbidraget dannet ved hvert strålepar oppnås.
De følgende sett av forhold ble analysert.
(3.1) Den fremre pumpestråle (a) og prøvestrålen (b)
danner et romlig gitter, den bakre pumpe (c) og prøvestrålen (b) danner et romlig gitter, og den fremre pumpestråle (a) og den bakre pumpestråle (c) danner et tidsbestemt mønster.
(3.2) Den fremre pumpe (a) og prøvestrålen (b) danner et romlig gitter. (3.3) Motforplantende fremre pumpestråle (a) og bakre pumpestråle (b) er koherente og danner et tidsbestemt gitter.
I beskrivelsen nedenfor, i den såkalte "hurtige" komponent, er den fasekonjugerte reflektivitet (Rpc) et mål på effektiviteten til et tidsbestemt gitter dannet mellom den fremre og bakre punpestråle.
Likeledes er i den såkalte "langsomme" komponent, den fasekonjugerte reflektivitet (Rpc) et mål på effektiviteten til det romlige gitter formet mellom den fremre pumpestråle og prøvestrålen. I den såkalte "alt-bidragende gitter" komponent er den fasekonjugerte reflektivitet (Rpc) et mål på effektiviteten til bidragene fra alle de mulige permutasjoner av romlige og tidsbestemte gitre fra et gitt sett av fremre pumpe-, bakre pumpe- og prøvestråler.
Intensitetene av de tre inngangsstråler ble variert ved bruk av en varierbar stråledemper. Intensitetene til den fasekonjugerte strålen, prøvestrålen og en fremre pumpestråle ble målt ved bruk av en silikon fotodiode. Resultatene er tabelloppstilt i tabell 1.
Polariseringsforholdene for den innfalne stråle avgjør typen av det fremkalte gitter som observeres. Kun stråler med parallell polarisering kan interferere og derfor danne et gitter. Dersom kun polariseringen av de to motforplantende pumpestråler er parallelle dannes det en type av polariser-ingsgitter i materialet. Dette gitter er romlig fluktuerende ved en frekvens to ganger den til det innfallende felt. Av denne grunn vil kun svært hurtig (d.v.s. Kerr-lignende) interaksjon være i stand til å respondere til dette fenomen og et materiale som kan fremstille et konjugert signal fra denne interaksjon er et svært høyhastig materiale.
Resultatene av dette eksperimentet er vist i tabell 2.
Eksempel 4
4.1 Fasekonjugering i isotropisk polyacetylen ved 532 nm.
Eksperimentene utført som beskrevet i eksempel 1 med hensyn til figur 1 ved 1064 nm ble repetert ved bruk av lys med en bølgelengde på 532 nm frembragt ved innsettelse av et frekvensfordoblende krystall i NdrYAG laseren.
Prøver av polyacetylen ble preparert ved å spinne en for-tynnet oppløsning av forstadiumsvæske på en glassplate. Prøvene ble deretter forseglet ved hjelp av et glassdeksel slippbundet til glasskiven med glassbindemiddel.
Detaljer ved prøvetakningsprepareringen:
Resultatene av fasekonjugering ved 532 nm (ved bruk av definisjoner som i eksempel 3 ovenfor) er vist i tabellene 3, 4 og 5 nedenfor:
4.2 Det ovenfor angitte eksperiment 4.1 ble på velykket måte repetert og fasekonjugering oppnådd ved bruk av en film av orientert poly(acetylen) istedet for isotropisk poly-(acetylen).
Eksempel 5
Bølgelengdeavhengighet av fasekonjugering i isotropisk polyacetylen (574-608 nm).
Eksperimenter over bølgelengdeområdet 574-604 nm ble utført ved å erstatte NdrYAG laseren vist i figur 1 med et eksimeter lasersystem. En lambda-fysikkeksimeter laser (EGM201-204MSC) som vedvarte ved 308 nm ble brukt til å pumpe en lambdafysikk FL 3002 fargestofflaser. Fargestoffet brukt for dette eksperiment var Rodamin 6G som ga en innstillbar utgang i området 574-608 nm. Den fasekonjugerte reflektivitet ble målt som en funksjon av bølgelengden. Resultatene er satt opp i tabell 6.
Claims (10)
1.
Fasekonjugert speil som innbefatter et ikke-lineært optisk fasekonjugert medium, karakterisert ved at mediet innbefatter en film av poly(acetylen).
2.
Fasekonjugert speil ifølge krav 1, karakterisert ved at det anvendes for å oppnå fasekonjugering ved degenerering av firebølget blanding i et område av det elektromagnetiske spektrum valgt fra ultrafiolett, synlig og infrarødt.
3.
Fasekonjugert speil ifølge krav 1, karakterisert ved at det anvendes i en anordning for å fremstille sanntidshologrammer ved firebølget blanding i et område av det elektromagnetiske spektrum valgt fra ultrafiolett, synlig, infrarødt og kombinasjoner av disse.
4.
Fasekonjugert speil ifølge et eller fler av de foranstående krav, karakterisert ved at den benyttede poly(acetylen)-film er en koherent film.
5.
Fasekonjugert speil ifølge et eller fler av de foranstående krav, karakterisert ved at tykkelsen av poly(acetylen)-filmen er fra 0,01-200 mikrometer.
6.
Fasekonjugert speil ifølge krav 5, karakterisert ved at tykkelsen til poly(acetylen)-filmen er fra 0,01-1 mikrometer når brukt i forbindelse med stråler med en bølgelengde i det synlige området av det elektromagnetiske spektrum.
7.
Fasekonjugert speil ifølge krav 5, karakterisert ved at tykkelsen til poly(acetylen)-filmen er fra 1-200 mikrometer når brukt i forbindelse med stråler med en bølgelengde i det infrarøde området av det elektromagnetiske spektrum.
8.
Fasekonjugert speil når brukt i en anordning ifølge et eller flere av kravene 3-7, karakterisert ved at innretningen har midler for å fremstille i det minste to laserstråler og en annen stråle som faller inn på det optiske medium, og derved gir opphav til en ytterligere stråle som utgår fra nevnte medium.
9.
Fasekonjugert speil når brukt i en innretning ifølge krav 8, karakterisert ved at i det minste to (d.v.s. de første to) av laserstrålene når de faller inn på det optiske medium er i stand til å frembringe et hologram og i det minste en ytterligere stråle (tredje) når den faller inn på mediet er i stand til å avlese hologrammet dannet av de første to innfallende stråler.
10.
Fasekonjugert speil når brukt i en innretning ifølge krav 9, karakterisert ved at den tredje stråle er i seg selv i stand til å danne et hologram.
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| GB868610027A GB8610027D0 (en) | 1986-04-24 | 1986-04-24 | Phase conjugate reflecting media |
Publications (4)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| NO871692D0 NO871692D0 (no) | 1987-04-23 |
| NO871692L NO871692L (no) | 1987-10-26 |
| NO168392B true NO168392B (no) | 1991-11-04 |
| NO168392C NO168392C (no) | 1992-02-12 |
Family
ID=10596757
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| NO871692A NO168392C (no) | 1986-04-24 | 1987-04-23 | Fasekonjugert reflekterende media |
Country Status (11)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4768846A (no) |
| EP (1) | EP0243130B1 (no) |
| JP (1) | JPS6323137A (no) |
| KR (1) | KR870010419A (no) |
| AU (1) | AU590072B2 (no) |
| CA (1) | CA1283247C (no) |
| DE (1) | DE3770685D1 (no) |
| ES (1) | ES2022892B3 (no) |
| GB (1) | GB8610027D0 (no) |
| NO (1) | NO168392C (no) |
| NZ (1) | NZ220026A (no) |
Families Citing this family (12)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4921335A (en) * | 1988-09-01 | 1990-05-01 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy | Optical phase conjugate beam modulator and method therefor |
| US4930873A (en) * | 1988-09-23 | 1990-06-05 | Hunter Bryan D | Optical flip-flop |
| US5162928A (en) * | 1988-11-02 | 1992-11-10 | Canon Kabushiki Kaisha | Head-up display apparatus |
| US4971409A (en) * | 1989-04-24 | 1990-11-20 | Rockwell International Corporation | Real-time optical image subtraction |
| US4934779A (en) * | 1989-04-24 | 1990-06-19 | Hughes Aircraft Company | System and method for low noise optical retroreflection with gain |
| US5105298A (en) * | 1989-07-12 | 1992-04-14 | Board Of Trustees, Leland Stanford Jr. University | Birefringent structures formed by photo-exposure of polymer films and method for fabrication thereof |
| US5161039A (en) * | 1989-07-12 | 1992-11-03 | Board Of Trustees, Leland Stanford Jr. University | Birefringent structures formed by photo-exposure of polymer films and method for fabrication thereof |
| JP2653186B2 (ja) * | 1989-09-27 | 1997-09-10 | キヤノン株式会社 | ヘッドアップディスプレイ装置 |
| US5080466A (en) * | 1990-03-08 | 1992-01-14 | National Research Council Canada | Interferometer |
| DE19503282A1 (de) * | 1995-02-02 | 1996-08-08 | Bayer Ag | Verwendung von Matrixpolyacetylenen für nicht-lineare optische Elemente |
| US8050308B2 (en) * | 2002-02-12 | 2011-11-01 | Finisar Corporation | Transmitter optical subassembly with volume phase holographic optics |
| WO2017011333A1 (en) | 2015-07-10 | 2017-01-19 | The Arizona Board Of Regents On Behalf Of The University Of Arizona | Pseudo phase conjugate image transfer device |
Family Cites Families (14)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR1525738A (fr) * | 1966-06-06 | 1968-05-17 | Battelle Development Corp | élément photosensible et procédé de formation d'image au moyen de cet élément |
| FR2153140B1 (no) * | 1971-09-20 | 1974-05-31 | Thomson Csf | |
| FR2199162B1 (no) * | 1972-09-08 | 1976-10-29 | Thomson Csf | |
| FR2312052A1 (fr) * | 1975-05-23 | 1976-12-17 | Thomson Csf | Dispositif optique de stockage holographique et systeme de stockage tridimensionnel utilisant un tel dispositif |
| US4233571A (en) * | 1978-09-27 | 1980-11-11 | Hughes Aircraft Company | Laser having a nonlinear phase conjugating reflector |
| US4431263A (en) * | 1979-06-25 | 1984-02-14 | University Patents, Inc. | Novel nonlinear optical materials and processes employing diacetylenes |
| US4515429A (en) * | 1980-05-27 | 1985-05-07 | At&T Bell Laboratories | Nonlinear and bistable optical waveguide devices |
| FR2501872A1 (fr) * | 1981-03-13 | 1982-09-17 | Thomson Csf | Dispositif optique d'amplification en temps reel de l'energie radiante d'un faisceau |
| US4496222A (en) * | 1981-12-21 | 1985-01-29 | Texas Instruments Incorporated | Apparatus and method for photolithography with phase conjugate optics |
| US4529273A (en) * | 1982-12-21 | 1985-07-16 | California Institute Of Technology | Passive phase conjugate mirror |
| GB8309583D0 (en) * | 1983-04-08 | 1983-05-11 | British Petroleum Co Plc | Polyacetylene production |
| DE3339410C1 (de) * | 1983-10-29 | 1991-08-29 | Dürener Maschinenfabrik und Eisengießerei H. Depiereux GmbH & Co, 5160 Düren | Verfahren zum elektrochemischen Aufrauhen von Aluminiumoberflaechen bei der Herstellung von Offsetdruckplatten |
| GB2154024B (en) * | 1984-02-07 | 1987-03-18 | Standard Telephones Cables Ltd | Dynamic hologram recording |
| US4571954A (en) * | 1984-12-04 | 1986-02-25 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Army | Waveguide phase conjugate mirror |
-
1986
- 1986-04-24 GB GB868610027A patent/GB8610027D0/en active Pending
-
1987
- 1987-04-14 US US07/038,243 patent/US4768846A/en not_active Expired - Fee Related
- 1987-04-16 ES ES87303437T patent/ES2022892B3/es not_active Expired - Lifetime
- 1987-04-16 AU AU71773/87A patent/AU590072B2/en not_active Ceased
- 1987-04-16 DE DE8787303437T patent/DE3770685D1/de not_active Expired - Fee Related
- 1987-04-16 NZ NZ220026A patent/NZ220026A/xx unknown
- 1987-04-16 EP EP87303437A patent/EP0243130B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1987-04-22 KR KR870003856A patent/KR870010419A/ko not_active Application Discontinuation
- 1987-04-23 NO NO871692A patent/NO168392C/no unknown
- 1987-04-23 CA CA000535321A patent/CA1283247C/en not_active Expired - Fee Related
- 1987-04-24 JP JP62100210A patent/JPS6323137A/ja active Pending
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| NO168392C (no) | 1992-02-12 |
| NZ220026A (en) | 1989-09-27 |
| DE3770685D1 (de) | 1991-07-18 |
| EP0243130A1 (en) | 1987-10-28 |
| KR870010419A (ko) | 1987-11-30 |
| GB8610027D0 (en) | 1986-05-29 |
| NO871692D0 (no) | 1987-04-23 |
| US4768846A (en) | 1988-09-06 |
| EP0243130B1 (en) | 1991-06-12 |
| AU7177387A (en) | 1987-10-29 |
| ES2022892B3 (es) | 1991-12-16 |
| NO871692L (no) | 1987-10-26 |
| JPS6323137A (ja) | 1988-01-30 |
| AU590072B2 (en) | 1989-10-26 |
| CA1283247C (en) | 1991-04-16 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP5265351B2 (ja) | 厚い非線形結晶を利用した超短光パルスの測定 | |
| US4220928A (en) | Adaptive correction of linear phase aberrations in laser amplifier systems | |
| NO168392B (no) | Fasekonjugert reflekterende media | |
| US4472053A (en) | Method and apparatus for measuring the duration of optical radiation pulses | |
| CN107421910B (zh) | 基于波面倾斜方法的超短脉冲泵浦的太赫兹强场系统 | |
| US6204926B1 (en) | Methods and system for optically correlating ultrashort optical waveforms | |
| Caro et al. | Amplified phase conjugate reflection of KrF laser radiation | |
| Sokolovskyaya et al. | Light beams wavefront reconstruction and real volume image reconstruction of the object at the stimulated Raman scattering | |
| WO2006077476A1 (en) | Organic photodiode of poly(9,9-dioctyl)fluorene | |
| US5852620A (en) | Tunable time plate | |
| CN100554942C (zh) | 消除非线性吸收影响的非线性折射性质测量方法 | |
| US3717415A (en) | Short interval holographic comparison | |
| US4178079A (en) | Sub-picosecond optical gating by degenerate four-wave mixing | |
| Kintzer et al. | Near-surface second-harmonic generation for autocorrelation measurements in the UV | |
| CN109738078A (zh) | 一种单发次自相关测量装置 | |
| US10337928B2 (en) | Autocorrelation measurement device | |
| Arakelian et al. | Comments on the picosecond pulse width measurement by the single-shot second harmonic beam technique | |
| CN220399276U (zh) | 一种单发太赫兹时域光谱仪 | |
| JP2015137980A (ja) | 観察装置 | |
| CN220206862U (zh) | 一种基于飞秒激光的超快和非线性光谱集成系统 | |
| RU2057357C1 (ru) | Автокоррелятор световых импульсов | |
| CN114361925B (zh) | 一种基于荧光调制采样的激光脉冲特性测量装置及方法 | |
| Takagi et al. | Ultrafast single-shot optical oscilloscope based on time-to-space conversion due to temporal and spatial walk-off effects in nonlinear mixing crystal | |
| Wasylczyk et al. | Single-shot autocorrelator based on a Babinet compensator | |
| CN107404059B (zh) | 连续倾斜脉冲波面泵浦铌酸锂产生太赫兹波的方法及装置 |