JPS617703A - 位相調整可能な電力分配装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は誘導電磁波伝達システムに関し、さらに詳細に
は、そのようなシステムにお込で使用される位相変化及
び電力分配装置に関する。

〔従来の技術、及び発明が解決しようとする問題点〕フ
ェライト移相器は、たとえば、フェイズドアレイアンテ
ナの照準方向の制御に適用される。フェイズドアレイア
ンテナは複数の独立する放射要素を有する。アレイの照
準方向は各放射要素に結合される電磁エネルギーの相対
位相によシ決定される。そのような位相の制御はフェラ
イト移相器によシ実施することができる。

その結果として得られるアンテナビームの指向方向は放
射要素に結合されるエネルギーの相対位相によって決定
される。指令信号は、異なる移相器によシ駆動される放
射要素に結合されるエネルギーの相対位相を急速に変化
させる。放射要素の空間分布と位相制御はご単一の角方
向（たとえば方位角又は仰角〕の走査を可能にするか又
は２つの角方向のそれぞれ（たとえば方位角及び仰角）
のビーム指向方向の同時選択を可能にするように考慮さ
れれば良い。二方向への走査の場合、一般に、広い走査
角にわたシ高い性能レベルを達成するためには各放射要
素において独自の位相角を設定しなければならない。ま
た、アンテナアレイの異なる場所にある要素からの放射
信号の振幅差を維持することが望ましい。このような理
由から、従来の高性能二方向走査フェイズドアレイアン
テナは必要な位相差を提供するために放射要素ごとに１
個の移相器の使用を必要とした。必要な振幅差は電力分
配方式によシ得られる。

可逆フェライト移相器は、通常、直線偏波電磁波を円偏
波電磁波に変換し、続いて円偏波電磁波を直線偏波電磁
波に戻す。電磁波が円偏波状態にあるとき、バイアス磁
界によシ所望の位相ずれが加えられる。この位相ずれは
、電磁波が続いて直線偏波に変換されるときに電磁波に
現われる。偏波を変化させるため及び所望の位相ずれを
加えるために使用される装置は、通常、それぞれ四分の
一波長板及び二分の一波長板から構成される。

さらに詳細にいえば、ある種のフェライト移相器は入射
直線偏波マイクロ波信号を円偏波に変換し、円偏波は、
外部回路からフェライトに印加されるバイアス磁界によ
シ所望の位相ずれ特性を提供するように制御された後に
、直線偏波信号に戻され、装置の出力端子に結合される
。このような種類の１つは、米国特許第３，５１０，６
７５号に記載される装置であり、この装置におりては、
円偏波が伝播する領域における縦方向バイアス磁界の制
御によシ、可変位相ずれが発生される。この型の移相器
は、ここでは「デュアルモード」型装置と呼ばれる。こ
の種の第２のものは米国特許第２．７８７，７６５号に
記載される装置であり、この場合、固定四分の一波長板
の間に配置される二分の一波長板特性を発生する横方向
バイアス磁界の回転によシ可変位相ずれが得られる。こ
の型の移相器は、ここでは「回転磁界」型装置と呼ばれ
る。

米国特許第３，６９８，００８号及び米国特許第３．７
３６，５３５号に記載されるもののよう々、プーアルモ
ード移相器の様々な改良が提供されている。それらの改
良は、移相器（でより送／受信される偏波の変化を生じ
させるための基本移相器構造の変形及び追加を含む。米
国特許第４，２０１，９６１号に記載されるような回転
磁界移相器の変形も提供されている。主な目的は一方向
位相ずれ及びその他の非可逆特性を達成することであっ
た。先行技術においては、角方向が一定の四分の一波長
板が使用され、移相器の出力波は単一の導波管又は放射
要素に結合される。このような先行技術の装置は、たと
えば、要素ごとに位相及び振幅が異なる２つの放射要素
を駆動することができる移相器で番家ない。

〔問題を解決するだめの手段及び作用〕本発明の目的は
％２つの出力を有し、２つの出力の位相角差がそれぞれ
の出力の絶対位相ずれによシ独立して制御されるような
単一の移相器を提供することである。

本発明の別の目的は、単一の入力端子と２つの出力端子
とを有し、入力端子に入射する電磁波の電力が出力導波
管の間で選択的に分割されるような移相器を提供するこ
とである。

本発明のさらに別の目的は、１つの入力端子と２つの出
力端子とを有し、入力端子からの入射電磁波の電力が２
つの出力端子の間で選択的に分割され、２つの出力端子
における電磁波は互いに関して選択可能な位相角差全有
し且つ入力電磁波に関して独立して選択可能な位相角を
有する移相器を提供することでおる。

本発明によれば、第１の四分の一波長板と、第１の四分
の一波長板に結合される可変位相部と、可変位相部に結
合される第２の回転自在の四分の一波長板と、第２の回
転自在の四分の一波長板に結合される隔壁偏波器とを具
備する位相調整可能な電力分配装置が提供される。本発
明の第１の面においては、四分の一波長板は、たとえば
非可逆フェライト固定四分の一波長板から成る固定磁性
四分の一波長板を含み：可変位相部は、可変位相部の領
域に可変縦方向バイアス磁界を発生する手段を含み且つ
、たとえば、ラッチングフェライトから成シ；第２の回
転自在の四分の一波長板は、回転自在のフェライト四分
の一波長板として構成可能な回転自在の磁性四分の一波
長板を含む。

本発明の第２の面によれば、第１の四分の一波長板は固
定力ラミック誘電体四分の一波長板を含み；第２の四分
の一波長板は回転自在の非可逆四分の一波長板を含み：
可変位相部は、可変位相部の領域に二分の一波長板特性
を発生する回転自在の横方向バイアス磁界を発生する手
段を含み、たとえば、回転自在の非可逆二分の一波長板
を含んでｂでも良く；さらに、この第２の面によれば、
第２の四分の一波長板と隔壁偏波器との間に、たとえば
可逆固定永久磁石４５度ロテータとして４５度ファラデ
ーロテータが設けられる。

本発明は、直線電磁波を円偏波電磁波に変換する第１の
手段と、円偏波電磁波の位相を変化させる第２の手段と
、円偏波電磁波を選択的に調整可能な角度でアラインメ
ントされる直線偏波電磁波に変換する第３の手段と、選
択的にアラインメントされた電磁波を調整可能な角度の
関数としてその円偏波成分に分割する第４の手段とを具
備する位相調整可能な電力分配装置を含むものとしてみ
なされても良い。１つの面においては、第１及び第３の
変換手段は非可逆手段を含み、第２の変化手段はラッチ
ングフェライ１４含む。別の面によれば、第１の手段は
可逆性であり：第２の手段は回転自在の磁性二分の一波
長板を具備し；第３の手段は非可逆性でアシ；位相調整
可能な電力分配装置は、第３の手段と第４の手段との間
に配置され、選択的にアラインメントされた電磁波全回
転度回転する第５の手段を含む。この第５の手段は非可
逆フェライト四分むのが好ましい。いずれの面において
も、第４の手段は隔壁偏波器を具備するのが好ましい。

本発明のその他の目的及び利点は以下の説明の中に記載
され、以下の説明から明白であるか又は本発明を実施す
ることによシ教示されるであろう。

〔実施例〕

本明細書に含まれ且つその一部を構成する添付の図面は
本発明の好まし、い実施例を示し、その説明と共に、本
発明の詳細な説明するのに有用である。

第１図は、本発明に従って構成される可変移相器電力分
配装置の第１の実施例のブロックを示す図、 第２図は、本発明に従って構成される可変移相器電力分
配装置の第２の実施例のブロックを示す図、及び 第３図は、本発明に従って構成される可変移相器電力分
配装置の第２の実施例の別の形態のブロックを示す図で
ある。

以下、添付の図面全参照して本発明の好ましい実施例を
さらに詳細に説明する。

第１図に関して説明する。第１図に示される縦方向磁界
移相装置８の好ましい実施例は入力導波管１０と、結合
部１２と、抵抗性フィルム層１４と、セラミック結合部
１６とを具備する。入力導波管１０は、入力導波管ｌＯ
と移相装置８とのインピーダンスを部分的に整合すると
共に、直交偏波される反射波を部分的に吸収する働きを
する結合部１２を介して、直線偏波電磁波を移相装置８
に結合する。結合部１２は入力導波管１０からの第１の
直線偏波電磁波を移相装置８に結合する。

当業者には良く知られているように、結合部１２は結合
部１２の各部分とセラミック結合部１６の各部分との間
に挾持される抵抗性フィルム層１４を含んでいても良い
。セラミック結合部１６は結合部１２に装着され、入力
導波管１０と移相装置８との間に最大限の電力伝達を発
生させる。

固定四分の一波長板２０は入力される直線偏波電磁波を
円偏波電磁波に変換する。第１図に示されるように、非
可逆四分の一波長板２０は、永久磁石構造１８により一
部包囲される強磁性材料から成る中実円筒形ロッド２６
を有する固定磁性四分の一波長板を含む。中実円筒形フ
ェライトロッド２６は、移相装置８のセラミック結合部
１６と後述する結合部３６との間に相当する長さだけ延
在する。可変位相部２４は移相装置８を通過する円偏波
電磁波に所望の位相ずれを加える。第１図に示されるよ
うに、可変位相部２４は中実円筒形フェライトロッド２
６の一部分の内部に可変縦方向磁界を発生する手段を含
んでいても良い。この縦方向磁界は、端子４２に以加さ
れる電流により制御されるコイル４６によシ誘導される
。この縦方向磁界はヨーク２２を介する戻シ経路を提供
する。可変位相部２４はラッチングフェライトから形成
されても良い。

中実円筒形フェライトロッド２６のシールド２８ば、た
とえば、導電層によシ形成されれば良い。シールド２８
はフェライトロッド２６の全長に沿って延在し、フェラ
イトロッド２６の周囲に導波管の外壁全形成するために
導波管１０及び３８に接続される。

本発明によれば、円偏波電磁波全選択的に調整可能な角
度でアラインメントされることを最も重要な特徴とする
直線電磁波に変換する手段が提供される。この角度の調
整は円偏波電磁波に加えられる位相ずれとは全く無関係
である。

第１図には、回転自在の磁性四分の一波長板を含む第２
の非可逆四分の一波長板３２が例として示されているが
、この構成に限定され、るものではない。回転自在の磁
性四分の一波長板の回転によシ、第１図の左から右へ進
む信号の偏波面は任意の角度で選択的に回転可能となる
ので、この四分の一波長板はデュアルモード移相器を著
しく変形した構成である。回転自在の磁性四分の一波長
板３２は、電磁ヨーク３０によシ包囲される前述の中実
円筒形フェライトロッド２６全含む。回転自在の磁性四
分の一波長板３２は可変位相部２４の円偏波電磁波を直
線偏波電磁波に変換するが、この電磁波は可変位相部２
４から加えられた位相ずれを維持しておシ、結果として
得られる直線偏波電磁波の向きはこの位相ずれ牛は選択
的に無関係な状態にされる。

セラミック結合部３６は中実円筒形フェライトロッド２
６の一端に取付けられ、回転自在の磁性四分の一波長板
３２と出力導波管３８との間に最大限の電力伝達全発生
させる。

隔壁偏波器４０は出力導波管３８に形成され、誘電体に
よシ充満されても良い。隔壁偏波器４゜は回転自在の磁
性四分の一波長板３２からの選択的アラインメントされ
た電磁波をその電磁波の調整可能な角度の関数として円
偏波成分に分割する。すなわち、磁性四分゛−一波長板
２からの電磁波が完全に直線であれば、隔壁偏波器はそ
の入射波の電力を均等に分割し、２つの出力電磁波のそ
れぞれの位相は異なる。２つの出力電磁波の相対位相差
は、隔壁偏波器４０のテーパ状又は段付きフィンの平面
に対する直線偏波入射波の向きによって決定される。言
いかえれば、２つの出力電磁波の相対位相差は回転自在
の磁性四分の一波長板３２の動作によシ発生される入射
波の調整可能な角度によって決定される。しかしながら
、以下にざらに詳細に説明するように、いずれか一方の
出力電磁波と移相装置８に入射する電磁波との相対位相
差は、可変位相部２４の動作によシ独立して一調整され
ても良い。このように、２つの出力電磁波の完全従属調
整が達成される。

さらに、当業者には十分に理解されるように回転自在の
磁性四分の一波長板３２が可変位相部において円偏波電
磁波の不完全な直線偏波を提供するように動作される七
、隔壁偏波器４０の２つの出力は、同様に以下にさらに
詳細に説明される−ように、隔壁偏波器４０に入射する
電磁波に残留する円偏波の程度の関数として不均等とな
る。

移相装置全通って伝播する電磁波に対する四分の一波長
板及び二分の一波長板の作用は、たとえば、本明細書に
も明示的に参考として取入れられているＦａｘの米国特
許第２，４３８，１１９号に記載されている。フェライ
ト四分の一波長板及びフエライト二分の一波長板の効果
は、特に、本明細書にも明示的に参考として取入れられ
ている担の米国特許第２，７８７，７６５号に記載され
ている。

一般に、四分の一波長板は、それを通っていずれか一方
の方向に伝播する直線偏波電磁エネルギーを円偏波電磁
波に変換する効果を有する。一般に、二分の一波長板は
、それを通っていずれか一方の方向に伝播する円偏波電
磁エネルギーの方向を反転する、たとえば、右方向の円
偏波エネルギーから左方向の円偏波エネルギーに変換す
ると共に、それを通って伝播する電磁エネルギーの位相
を固定四分の一波長板に対する二分の一波長板の角回転
の関数として変化させる効果を有する。本発明の詳細な
説明を通して言及されるそのような位相変化は、固定磁
性四分の一波長板２０、縦方向可変位相部２４及び回転
自在の磁性四分の一波長板３２によシ導入される移相装
置全体の固有挿入位相特性に付加されるものである。入
力導波管１０と出力導波管３８は、それぞれ、直線偏波
電磁波のみを支持するように機能する。

第２図は、入力導波管５０と、結合部５２と、抵抗性フ
ィルム層５４と、結合部５６とを含む移相装置５１の好
ましい実施例全示す。入力導波管５０は直線偏波電磁波
を移相装置５１に結合する。

結合部５２は入力導波管５０と移相装置５１とのインピ
ーダンスを部分的に整合すると共に、直交偏波される反
射波を部分的に吸収する働きをする。

結合部５２は入力導波管５２からの直線偏波電磁波を移
相装置５１に結合する。結合部５２は、結合部５２の各
部分と結合部５６の各部分との間に挾持される抵抗性フ
ィルム層５４を含む。結合部５２に装着される結合部５
６は、入力導波管５０と移相装置５１との間に最大限の
電力伝達を発生させる。

第２図に示される可逆固定四分の一波長板６０は、入力
される直線偏波電磁波の偏波を円偏波電磁波の偏波姉変
化させる。誘電体から成る四分の一波長板６０のインピ
ーダンス整合部６１は結合部５６と、誘電体四分の一波
長板６０の誘電体位相差部６３との間に最大限の電力伝
達を発生させる。誘電体四分の一波長板６０のセラミッ
ク整合部６２は誘電体四分の一波長板６０の誘電体位相
差部６３と、フェライトロッド７２との間に最大限の電
力伝達を発生させる。フェライトロンドア２は、移相装
置５１のセラミ、ツク整合部６２と後述する整合部７８
との間の長さに沿って延在する。

第２図の移相装置５１に設けられる回転磁界可変位相部
６６は誘電体四分の一波長板６０からの円偏波電磁波に
所望の位相ずれ金加え、偏波方向を、たとえば、右方向
円偏波電磁波から左方向円偏波電磁波に変化させる。回
転自在の磁性二分の一波長板６６はセラミック整合部６
２に接続される。

本発明によれば、円偏波電磁波を偏波平面が独立して調
整可能な角度でアラインシントされることを最も重要な
特徴とする直線電磁波に変換する手段が提供される。こ
の電磁波は、次に、非可逆ファラデーロテータにおいて
さらに４５度回転されるのが好ましい。

たとえば、第２図に示されるように、回転自在の磁性二
分の一波長板６６は回転自在の非可逆磁性四分の一波長
板６８に接続される。回転自在の磁性四分の一波長板６
８は、電磁ヨーク７０によシ包囲されるフェライトロン
ドア２を含む。回転自在の磁性四分の一波長板６８は回
転磁界可変位相部６６における円偏波電磁波を直線偏波
電磁波に変換する。回転自在の磁性四分の一波長板６８
は、この四分の一波長板６８からの直線偏波電磁波の偏
波平面４５度の非可逆回転を加える非可逆固定永久磁石
ロチ−タフ６に結合される。ファラデーロチ−タフ６は
、フェライトロッド７２の隣接する部分に軸方向磁界を
発生する永久磁石７４によシ包囲されるフェライトロッ
ド７２を含む。

整合部７８はフェライトロッド７２と出力導波管８０と
の間に最大限の電力伝達を発生するために設けられる。

この実施例においては、整合部７８は、フェライトロッ
ド７２及び出力導波管８０のインピーダンスに対して特
定の比におる特性インピーダンスを有する１つ又は複数
の四分の一波長部分を含む。導電層８２はフェライトロ
ッド７２を包囲して、導波管の外壁を形成する。隔壁偏
波器８４は整合部７８から入射する直線偏波電磁波の電
力を均等に分割する。

第３図は、第２図の可変移相器及び電力分配装置の別の
実施例を示す。同様の部分は第２図と同様の図中符号に
よシ指示されるものとする。第３図の構造が第２図の構
造と異なる点は、フェライトロッド７２の各部分の間に
オプションのセラミックス波−サ１００及び１０２を挿
入できることである。フェライトロッドは部分１０４，
１０６及び１０８から構成されても良い。導電層８２は
フェライトロッドの部分１０．４，１０６及び１０８と
、第１及び第２のセラミックスペーサ１００及び１０２
と；固定誘電体四分の一波長板６０と；結合部５６と；
整合部６２及び７８とを包囲して導波管の外壁を形成す
る。

本発明によれば、位相及び振幅を調整可能にする電力分
配装置は、第１図に例示されるようなプーアルモードフ
ェライト移相器と、第２図及び第３図に例示される回転
磁界フェライト移相器とを含む。本発明によれば、単一
の構造で任意の位相及び振幅差をもつ信号により２つの
放射要素を駆動することができ、そのため、移相装置の
数を同数のアンテナ要素に対して先行技術の場合の半分
に減らすことができる。

本発明のプーアルモード移相器を含む実施例と、回転磁
界移相器を含む実施例の双方において、出力四分の一波
長板に入射する電磁波は完全な円偏波を有するのが理想
的である。出力四分の一波長板は、入射する円偏波電磁
波が直線偏波電磁波に変換されるような特性を有する。

この直線偏波電磁波の向きは出力四分の一波長板の主軸
の向きと１対１の対応関係にある。従って、回転自在の
四分の一波長板の主軸が特定の角度だけ回転されると、
直線偏波電磁波の偏波平面は同じ角度だけ回転する。こ
の角度は、１つには、２つの出力電磁波の位相角差を決
定する。

２つの導波管出力の位相差は、入射直線電磁波の入力電
磁波偏波の偏波平面の角度が２つの振幅の等しい出力波
の相対位相を１８０度変化させるような値の２倍の値だ
け変化するために、第１図、第２図及び第３図の隔壁偏
波器４０及び８４は、正方形又は円形の導波管入力に印
加される直線偏波エネルギーのノ（ワーが２つの矩形の
導波管出力の間で均等に分割されるような特性を有する
。このような位相角差の変化は、回転自在の四分の一波
長板の主軸を適切な角度だけ回転することによシ得られ
る。

円偏波電磁波に関する位相角設定が測定基準平面の回転
と１対１の対応関係で変化することに良く知られている
。この現象があるために、回転自在の四分の一波長板の
電気的回転は移相器自体の挿入位相を変化させる効果を
有する。回転自在の四分の一波長が特定の角度だけ回転
されると、移相器の挿入位相は同じ角度値だけ増減し、
その変化方向は、可変位相部から四分の一波長板部に入
射する円偏波電磁波の方向、すなわち右方向又は左方向
の円偏波によって決定される。この現象によシ発生され
る挿入位相角の変化は隔壁偏波器からの２つの出力に均
等に影響する。最終的に得られる効果は、回転自在の四
分の一波長板が特定の角度だけ回転されたときに、総挿
入位相は理想的には隔壁偏波器出力の一方については不
変であるが、他方の出力は回転自在の四分の一波長板の
回転角の大きさの２倍の角度と等しい位相角の変化を受
けるというものである。

第２図及び第３図の固定永久磁石ロチ−タフ６によ９４
５度のファラデー回転を誘起する手段が追加されている
回転磁界移相器を使用する電力分配装置の場合、回転自
在の四分の一波長板が回転されるときに一方の伝達方向
に挿入位相の変化をもたない隔壁偏波器出力導波管は、
他方の伝達方向にも変化を生じない。従って、この種の
電力分配装置の挿入位相特性は可逆性であり、一定の非
可逆量を無視する。デュアルモード移相器構成の場合に
は、回転自在の四分の一波長板の回転によシ挿入位相が
影響を受けたい隔壁偏波器ポートは、２つの伝播方向に
関して異なる。この状態は、デュアルモード移相器の可
変位相領域における円偏波の方向が２つの伝播方向に関
して逆であることに起因する。その結果、デュアルモー
ド移相器構成を使用する電力分配装置の場合には、回転
自在の四分の一波長板の主軸の向きによって異なる非可
逆挿入位相量が存在する。この特性は、隣接要素の位相
差がアレイ全体にわたシ均一であるフェイズドアレイア
ンテナに使用するときには許容される。この場合、非可
逆挿入位相は全ての電力分割装置について同じであり、
送信と受信のアンテナパターンは同一である。

隔壁偏波器出力導波管の間に振幅差を発生させるために
は、回転自在の四分の一波長板の主軸に沿って挿入位相
差の値を変化させるだけで良い。

基準として、９０度の挿入位相差が選択され、この設定
値は、可変位相部から円偏波電磁波が入射するときに、
隔壁偏波器による均等な電力分割を伴なう直線偏波電磁
波を発生させる。位相差全９０度から調整することによ
シ、隔壁偏波器の入力には直線偏波電磁波ではなく楕円
偏波電磁波が発生される。隔壁偏波器は、２つの出力に
振幅の不均衡を生じさせるように楕円偏波電磁波に作用
し、不均衡の方向は楕円の方向、すなわち右方向又は左
方向の円偏波によって決定され、また、不均衡の量は楕
円率によって決定される。楕円の長軸の向きが直線偏波
電磁波の偏波平面の向きと同じ効果を有する場合、上述
のような位相関係を維持される。

本発明の趣旨から逸脱することなく本発明の位相調整可
能な電力分配装置について様々な変形が実施可能である
ことは当業者には明らかであろう。

本発明は、添付の特許請求の範囲の範囲内にあると想定
されるシステムの変更及び変形並びにその同等物を包含
するものである。

〔発明の効果〕

以上に述べたように、本発明によれば２つの出力を有し
、２つの出力の位相角差がそれぞれの出力の絶対位相ず
れによシ独立して制御されるような単一移相器が提供さ
れる。

また本発明によれば、単一の入力端子と２つの出力端子
とを有し、入力端子に入射する電磁波の電力が出力導波
管の間で選択的に分割されるような移相器が提供される
。

さらに本発明によれば、１つの入力端子と２つの出力端
子とを有し、入力端子からの入射電磁波の電力が２つの
出力端子の間で選択的に分割され、２つの出力端子にお
ける電磁波は互いに関して選択可能々位相角差を有し且
つ入力電磁波に関して独立して選択可能な位相角を有す
る移相器が提供される。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明に従って構成される可変移相器電力分
配装置の第１の実施例のブロック°を示す図、 第２図は、本発明に従って構成される可変移相器電力分
配装置の第２の実施例のブロックを示す図、及び 第３図は、本発明に従って構成される可変移相器電力分
配装置の第２の実施例の別の形態のブロックを示す図で
ある。 ８・・・移相装置、１０・・・入力導波管、１２・・・
結合部、１４・・・抵抗性フィルム層、１６・・・セラ
ミック結合部、１８・・・永久磁石構造、２０・・・固
定四分の一波長板、２２・・・ヨーク、２４・・・可変
位相部、２６°°・中実円筒形フェライトロッド、２８
・・・シールド、３０・・・電磁ヨーク、３２・・・回
転自在の磁性四分の一波長板、３６・・・セラミック結
合部、３８・・・出力導波管、４０・・・隔壁偏波器、
４２・・・端子、４６・・・コイル。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、第１の四分の一波長板と、 前記第１の四分の一波長板に結合される可変位相部と、 前記可変位相部に結合される第２の回転自在の四分の一
   波長板と、 前記第２の回転自在の四分の一波長板に結合される隔壁
   偏波器と、 を具備する位相調整可能な電力分配装置。 ２、前記第１の四分の一波長板は固定磁性四分の一波長
   板を具備し、 前記第２の四分の一波長板は回転自在の磁性四分の一波
   長板を具備する、 特許請求の範囲第１項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 ３、前記第１の四分の一波長板は非可逆フェライト固定
   四分の一波長板を具備し、 前記第２の四分の一波長板は回転自在の非可逆フェライ
   ト四分の一波長板を具備する、 特許請求の範囲第１項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 ４、前記可変位相部は、前記可変位相部の領域に可変縦
   方向バイアス磁界を発生する手段を具備する特許請求の
   範囲第１項、第２項又は第３項記載の位相調整可能な電
   力分配装置。 ５、前記可変位相部はラッチングフェライトを具備する
   特許請求の範囲第４項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 ６、前記第１の四分の一波長板は固定セラミック誘電体
   四分の一波長板を具備し、 前記第２の四分の一波長板は回転自在の磁性四分の一波
   長板を具備し； 前記電力分配装置は、前記第２の四分の一波長板と前記
   隔壁偏波器との間に４５度ファラデーロテータをさらに
   具備する； 特許請求の範囲第１項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 ７、前記第１の四分の一波長板は固定可逆四分の一波長
   板を具備し、 前記第２の四分の一波長板は回転自在の非可逆四分の一
   波長板を具備し、 前記電力分配装置は、前記第２の四分の一波長板と前記
   隔壁偏波器との間に非可逆４５度ファラデーロテータを
   さらに具備する、 特許請求の範囲第１項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 ８、前記可変位相部は、前記可変位相部の領域に二分の
   一波長板の特性を発生する回転自在の横方向バイアス磁
   界を発生する手段を具備する特許請求の範囲第１項、第
   ６項又は第７項記載の位相調整可能な電力分配装置。 ９、前記可変位相部は非可逆二分の一波長板を具備する
   特許請求の範囲第８項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 １０、４５度ファラデーロテータは固定永久磁石を具備
   する特許請求の範囲第６頃又は第７項記載の位相調整可
   能な電力分配装置。 １１、直線電磁波を円偏波電磁波に変換する第１の手段
   と、 前記円偏波電磁波の位相を変化させる第２の手段と； 前記円偏波電磁波を選択的に調整可能な角度でアライン
   メントされる直線電磁波に変換する第３の手段と； 前記選択的にアラインメントされた電磁波を前記調整可
   能な角度の関数としてその円偏波成分に分割する第４の
   手段と； を具備する位相調整可能な電力分配装置。 １２、前記第１及び第３の手段は非可逆性である特許請
   求の範囲第１１項記載の位相調整可能な電力分配装置。 １３、前記第２の手段はラッチングフェライトを具備す
   る特許請求の範囲第１２項記載の位相調整可能な電力分
   配装置。 １４、前記第３の手段は縦方向磁界可変位相部を具備す
   る特許請求の範囲第１１項、第１２項又は第１３項記載
   の位相調整可能な電力分配装置。 １５、前記第４の手段は隔壁偏波器を具備する特許請求
   の範囲第１４項記載の位相調整可能な電力分配装置。 １６、前記第１の手段は可逆性であり、前記第３の手段
   は非可逆性である特許請求の範囲第１１項記載の位相調
   整可能な電力分配装置。 １７、前記第２の手段は回転自在の磁性二分の一波長板
   を具備する特許請求の範囲第１６項記載の位相調整可能
   な電力分配装置。 １８、前記第２の手段は回転磁界可変位相部を具備する
   特許請求の範囲第１６項記載の位相調整可能な電力分配
   装置。 １９、前記第３の手段と前記第４の手段との間に配置さ
   れ、前記に選択的にアラインメントされた電磁波を４５
   度回転させる第５の手段をさらに具備する特許請求の範
   囲第１１項、第１６項又は第１７項記載の位相調整可能
   な電力分配装置。 ２０、前記第５の手段は非可逆フェライトを具備する特
   許請求の範囲第１９項記載の位相調整可能な電力分配装
   置。 ２１、前記第５の手段は隔壁偏波器を具備する特許請求
   の範囲第２０項記載の位相調整可能な電力分配装置。