JPS60194386A - 集束超短波誘導ロギング - Google Patents
集束超短波誘導ロギングInfo
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- JPS60194386A JPS60194386A JP60033633A JP3363385A JPS60194386A JP S60194386 A JPS60194386 A JP S60194386A JP 60033633 A JP60033633 A JP 60033633A JP 3363385 A JP3363385 A JP 3363385A JP S60194386 A JPS60194386 A JP S60194386A
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- G01—MEASURING; TESTING
- G01V—GEOPHYSICS; GRAVITATIONAL MEASUREMENTS; DETECTING MASSES OR OBJECTS; TAGS
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- G01V3/18—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation specially adapted for well-logging
- G01V3/26—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation specially adapted for well-logging operating with magnetic or electric fields produced or modified either by the surrounding earth formation or by the detecting device
- G01V3/28—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation specially adapted for well-logging operating with magnetic or electric fields produced or modified either by the surrounding earth formation or by the detecting device using induction coils
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は大地の抵抗率と誘電率とを測定するための高周
波誘導ロギングに係る。米国特許第４．２７８，９４１
舅には試錐孔周囲の着層の１１（抗率と誘電率とを測定
づべく前記石層のロギングサなわち検層を（ｊなうｌ、
二めの方法及び装置が開示されている。この先行性δ′
Ｆに記載の誘導ロギングツールは送信コイル１つど受信
コイル２つとを有し、２０〜Ｇｏ Ｈｌｌｚの無線周波
で作動する。またそのロギング法は、各受信コイルで測
定される送信コイル電流の位相に対す“る同相電圧分と
異相電圧分又は直角電圧分とを両方其使用する。これら
同相電圧及び異相電圧は２つの受信コイル間の位相差及
び電圧減衰′をａ１緯するのに用いられる。位相ズレ及
び電圧減衰は試？■孔の直径と掘削泥水の抵抗率とに余
り左右されないため、着層の抵抗率と誘電ヤは簡＋１１
なノモグラムを用いてめることがＣきる。或いは適切に
プログラムされメこコンビ−１−−９を用いてこれら抵
抗率及び誘゛電率を綽出してしよい。前記米国特許には
更に８層への泥の浸入を？ｉ［ｉ償づるのに使用し１ワ
る４つの受イ１−器を備え！５丁段も開示されている。
波誘導ロギングに係る。米国特許第４．２７８，９４１
舅には試錐孔周囲の着層の１１（抗率と誘電率とを測定
づべく前記石層のロギングサなわち検層を（ｊなうｌ、
二めの方法及び装置が開示されている。この先行性δ′
Ｆに記載の誘導ロギングツールは送信コイル１つど受信
コイル２つとを有し、２０〜Ｇｏ Ｈｌｌｚの無線周波
で作動する。またそのロギング法は、各受信コイルで測
定される送信コイル電流の位相に対す“る同相電圧分と
異相電圧分又は直角電圧分とを両方其使用する。これら
同相電圧及び異相電圧は２つの受信コイル間の位相差及
び電圧減衰′をａ１緯するのに用いられる。位相ズレ及
び電圧減衰は試？■孔の直径と掘削泥水の抵抗率とに余
り左右されないため、着層の抵抗率と誘電ヤは簡＋１１
なノモグラムを用いてめることがＣきる。或いは適切に
プログラムされメこコンビ−１−−９を用いてこれら抵
抗率及び誘゛電率を綽出してしよい。前記米国特許には
更に８層への泥の浸入を？ｉ［ｉ償づるのに使用し１ワ
る４つの受イ１−器を備え！５丁段も開示されている。
これら受信器で検出された信■うは好ましくはその位相
と振幅とが維持されるよう地表に伝送する前にデジタル
化する。周知の如く、アナログ信号は従来の油封用［１
ギングケーブルを介して伝送すると位相及び振幅がかな
り変化するからである。この先行技術の方法で（よ高周
波誘導Ｕｌギングツールを用いることにより抵抗率及び
誘電率のデータがかなり得られるが、その垂直分解能は
高周波誘導ロギングをより高い周波数、例えば１００〜
５００ Ｈｌｌｚ又はそれ以上の周波数で実施りれば更
に大きく向Ｐし得る。但しこのように極めて島い周波数
では着層探査の深さが著しく制限される。
と振幅とが維持されるよう地表に伝送する前にデジタル
化する。周知の如く、アナログ信号は従来の油封用［１
ギングケーブルを介して伝送すると位相及び振幅がかな
り変化するからである。この先行技術の方法で（よ高周
波誘導Ｕｌギングツールを用いることにより抵抗率及び
誘電率のデータがかなり得られるが、その垂直分解能は
高周波誘導ロギングをより高い周波数、例えば１００〜
５００ Ｈｌｌｚ又はそれ以上の周波数で実施りれば更
に大きく向Ｐし得る。但しこのように極めて島い周波数
では着層探査の深さが著しく制限される。
前記米国特許の装置は例え３００ ＭＨｚで作動しても
試錐孔の半径が６ ｃｍ未満でないと着層のデータを供
給し得ない。実際試錐孔半径が１６ｃｍ以上になるとこ
の装置では泥の抵抗率しか得られない。ロギングツール
はケーシングなどを未だ具備していない未処理試錐孔に
挿入されるための、半径が８ｃｍを越える試錐孔に遭遇
することもしばしばある。
試錐孔の半径が６ ｃｍ未満でないと着層のデータを供
給し得ない。実際試錐孔半径が１６ｃｍ以上になるとこ
の装置では泥の抵抗率しか得られない。ロギングツール
はケーシングなどを未だ具備していない未処理試錐孔に
挿入されるための、半径が８ｃｍを越える試錐孔に遭遇
することもしばしばある。
実際、極めて深い井戸の場合以外は未処理試錐孔の半径
は殆んど必ず６ ｃｍ以上である。従って前記先行特許
に開示されて・いるツールは高垂直分解能を得るべく超
短波で作動させても、実際にポーリングされている大抵
の井戸では殆んど役に立たない。
は殆んど必ず６ ｃｍ以上である。従って前記先行特許
に開示されて・いるツールは高垂直分解能を得るべく超
短波で作動させても、実際にポーリングされている大抵
の井戸では殆んど役に立たない。
本発明は集束送信コイルを用いることにより着層内に誘
導電流を伝搬させるという前述の問題を入するのに適し
たロギングツールであって、間隔をあけて配置された４
つのコイルを備え、これらコイルのうち２つが送信コイ
ル、別の２つが受信コイルであり、受信コイルが２つの
送信コイルの間に位Ｍ するようにツールを使用する。
導電流を伝搬させるという前述の問題を入するのに適し
たロギングツールであって、間隔をあけて配置された４
つのコイルを備え、これらコイルのうち２つが送信コイ
ル、別の２つが受信コイルであり、受信コイルが２つの
送信コイルの間に位Ｍ するようにツールを使用する。
本発明の装置は更に、互いに逆のＩＪ向をもつアンテナ
電流の流れを着層内に発生させるべく前記送信コイルに
接続された高周波電力供給器と、前記受信コイルにお（
つる誘導信号をその同相電圧分も直角電圧分も双方含め
て検出し、これら信号を地表に伝送する手段とを有する
。
電流の流れを着層内に発生させるべく前記送信コイルに
接続された高周波電力供給器と、前記受信コイルにお（
つる誘導信号をその同相電圧分も直角電圧分も双方含め
て検出し、これら信号を地表に伝送する手段とを有する
。
本発明のツールの２つの送信コイルのうち一方は集束送
信器として機能する。この集束送信コイルにはもう一方
の送信コイルによって生じるアンテナ電流と逆方向のア
ンテナ電流を発生さゼるための電流が供給される。２つ
の受信コイルは２つの送信コイル冊の＃＆何季的中心ｌ
ｌ１１白ではなく、いずれか一方の送信」イルにより近
くなるよう配置するのが望ましい。
信器として機能する。この集束送信コイルにはもう一方
の送信コイルによって生じるアンテナ電流と逆方向のア
ンテナ電流を発生さゼるための電流が供給される。２つ
の受信コイルは２つの送信コイル冊の＃＆何季的中心ｌ
ｌ１１白ではなく、いずれか一方の送信」イルにより近
くなるよう配置するのが望ましい。
このような装置を用いれば着層に流れる誘Ｓ電流の都は
送信コイルを１つしか使用しない場合の約２倍になる。
送信コイルを１つしか使用しない場合の約２倍になる。
１送信器を２つ備えるツールの別の利点は、掘削泥水に
対する反応が小さく従って信号の位相及び振幅が殆んど
着層のみに係ることである。
対する反応が小さく従って信号の位相及び振幅が殆んど
着層のみに係ることである。
本発明で使用する抵抗率及び誘導率算定法は前出の米国
特許に記載のものと同一である。より訂−細に言えば本
発明では各受イＪ」イルレベルで測定される誘導電流債
相ｌ、：対する同相電圧力と異相電圧分又は直角電圧分
とを双方共使用する。２つの送信コイルに流れる電流は
互いに逆の方向をもつが、位相は同じであるｌこめ受信
コイルでの信号の位相は極めて明確に決定される。本発
明では誘電率が電圧減衰と位相差とに左右されるため、
これら２種類の足を双方共測定しなｔプればならない、
。
特許に記載のものと同一である。より訂−細に言えば本
発明では各受イＪ」イルレベルで測定される誘導電流債
相ｌ、：対する同相電圧力と異相電圧分又は直角電圧分
とを双方共使用する。２つの送信コイルに流れる電流は
互いに逆の方向をもつが、位相は同じであるｌこめ受信
コイルでの信号の位相は極めて明確に決定される。本発
明では誘電率が電圧減衰と位相差とに左右されるため、
これら２種類の足を双方共測定しなｔプればならない、
。
これに対し、前記先行ｖｉ許てはＭ３知波を用いると誘
電率が広範囲に亘り殆んど位相差のみに影響される。従
って誘電率を簡単にめる場合には従来形ノモグラムを作
成してもよいが、振幅及び位相差は双１ノ共測定しなく
てはならない。
電率が広範囲に亘り殆んど位相差のみに影響される。従
って誘電率を簡単にめる場合には従来形ノモグラムを作
成してもよいが、振幅及び位相差は双１ノ共測定しなく
てはならない。
本発明がより良く理解されるＪ：う以下添付図面に基づ
き非限定的貝体例を挙げてよりハ゛細な説明を行なう。
き非限定的貝体例を挙げてよりハ゛細な説明を行なう。
第１Ａ図は米国特許第４．２７８．９４１号に開示の如
き公知の高周波誘導ロギングツールを示している。
き公知の高周波誘導ロギングツールを示している。
このツールは送信コイルＴと、そ、の上方の間隔をおい
て、配置された２つの受信コイルＲ１及びＲ２とを有し
ており、送信コイルは矢印１０の方向に流れる電流によ
って励起され、該」イルの軸線方向１１にフィールドを
発生させる。その結果覆胴には力＠１２で示されている
如ぎ対称フィールドが生じる。この図から明らかなよう
に、前記放射フィールドは送信コイルの周りに均零゛に
発生し、該コイルの上下にほぼ等距離ずつ延在する。。
て、配置された２つの受信コイルＲ１及びＲ２とを有し
ており、送信コイルは矢印１０の方向に流れる電流によ
って励起され、該」イルの軸線方向１１にフィールドを
発生させる。その結果覆胴には力＠１２で示されている
如ぎ対称フィールドが生じる。この図から明らかなよう
に、前記放射フィールドは送信コイルの周りに均零゛に
発生し、該コイルの上下にほぼ等距離ずつ延在する。。
第１Ｂ図にｔよ２つの受信コイルＲ１及びＲ２とその上
下及び下方に配置された２つのの送信コイルＴ 及びＴ
２とを備えた本発明の超短波誘導口ギングツールが示さ
れている。送信コイルＴ１は矢印２０の方向に流れて軸
線２１方向にフィールドを発生させる電流により励起さ
れる。
下及び下方に配置された２つのの送信コイルＴ 及びＴ
２とを備えた本発明の超短波誘導口ギングツールが示さ
れている。送信コイルＴ１は矢印２０の方向に流れて軸
線２１方向にフィールドを発生させる電流により励起さ
れる。
その結果岩層中に力線２２の如ぎフィールドが広がる。
送信コイル−「２もコイル゛「１のフィールドと逆の矢
印３１方向にフィールドを発生させる逆の極性をもつ電
流源により励起され、その結果力線３２の如きフィール
ドが発生する。この図から明らかなようにフィールド２
２及び３２の互いに逆の力線は相互作用領域で反発し合
い、そのため送信コイイ ・−會 ＋遺ａ、＋ Ｊ＋ｆ
ｆｉ −ｕ、ｔ＋小Ｌｔ館し巴信コイルＴ２によって発
生したフィールドの下方部とが平たくなる。このような
フィールドの偏平化現象はこれら両フィールドの相方！
１用領域において誘導電界が着層中により深く浸透覆る
という結果をもたらす。
印３１方向にフィールドを発生させる逆の極性をもつ電
流源により励起され、その結果力線３２の如きフィール
ドが発生する。この図から明らかなようにフィールド２
２及び３２の互いに逆の力線は相互作用領域で反発し合
い、そのため送信コイイ ・−會 ＋遺ａ、＋ Ｊ＋ｆ
ｆｉ −ｕ、ｔ＋小Ｌｔ館し巴信コイルＴ２によって発
生したフィールドの下方部とが平たくなる。このような
フィールドの偏平化現象はこれら両フィールドの相方！
１用領域において誘導電界が着層中により深く浸透覆る
という結果をもたらす。
第１Ｂ図に示されている如く、送信コイル「１及びＴ２
は地表に配置された給電器４０によって励起される。こ
の給電器４０は３００ Ｍｌｌｚ程度の周波数で交流を
発生させ、発生した交流は該ロギング装置の胃降に用い
られる外装グープル４１の一部分たる絶縁された導電ケ
ーブルを介して送信コイルに供給される。受信コイルＲ
１及びＲ２は外装クープル４ ’＋ Ｖ／ ／Ｊ！Ｊυ
ノ杷籾己れた導電ケーブルによって位相感応形検出増幅
器４２に接続され、この検出及び増＠器４２は前記の如
き導電ケーブルを介して給電器４０に接続される。この
ようにすると送信コイルの電流を受信コイルにより受信
される電圧信号の位相基準として使用づることができる
。前記電圧信号は増幅され、送信コイル電流に対づ゛る
同相電圧分及び異相電圧力が双方共測定される。位相感
応形検出及び増幅回路４２は米国特許第２，７８８，４
８３号に開示の如く構成し得る。この回路４２の出力は
２つの受信コイルからの４つの電圧分である。これら４
つの電圧分は絶縁された導電ケーブルにより回路４２に
接続されたｉ；１算器４３に入力される。ｉ１算器４３
はミニコンピユータであり、前述の関係に基づき前記４
つの電圧分の測定値から隣接受信コイル間の位相差と相
対減衰伯どをｐ出する。このコンピュータは適切なリン
ケージ（図示Ｕず）を介してケーブル４１に機械的に接
続された測定ホイール（図示せず）によって駆動する従
来形記録システムに接続される。その結果位相差及び減
衰がワイヤの深さの関数として得られ、［１グに記録さ
れる。
は地表に配置された給電器４０によって励起される。こ
の給電器４０は３００ Ｍｌｌｚ程度の周波数で交流を
発生させ、発生した交流は該ロギング装置の胃降に用い
られる外装グープル４１の一部分たる絶縁された導電ケ
ーブルを介して送信コイルに供給される。受信コイルＲ
１及びＲ２は外装クープル４ ’＋ Ｖ／ ／Ｊ！Ｊυ
ノ杷籾己れた導電ケーブルによって位相感応形検出増幅
器４２に接続され、この検出及び増＠器４２は前記の如
き導電ケーブルを介して給電器４０に接続される。この
ようにすると送信コイルの電流を受信コイルにより受信
される電圧信号の位相基準として使用づることができる
。前記電圧信号は増幅され、送信コイル電流に対づ゛る
同相電圧分及び異相電圧力が双方共測定される。位相感
応形検出及び増幅回路４２は米国特許第２，７８８，４
８３号に開示の如く構成し得る。この回路４２の出力は
２つの受信コイルからの４つの電圧分である。これら４
つの電圧分は絶縁された導電ケーブルにより回路４２に
接続されたｉ；１算器４３に入力される。ｉ１算器４３
はミニコンピユータであり、前述の関係に基づき前記４
つの電圧分の測定値から隣接受信コイル間の位相差と相
対減衰伯どをｐ出する。このコンピュータは適切なリン
ケージ（図示Ｕず）を介してケーブル４１に機械的に接
続された測定ホイール（図示せず）によって駆動する従
来形記録システムに接続される。その結果位相差及び減
衰がワイヤの深さの関数として得られ、［１グに記録さ
れる。
前記２つのフィールドは、誘導フイールドを着層中によ
り深く浸透さＵるという効果Ｊス外に、試錐孔内泥水が
２つの受信コイルレベルで智られる信号に及ぼす影響を
減少さけるという効果も有する。このことは第２図及び
第３図の［１グ応答グラフに如実に顕われている。これ
らのグラフは５〜１００の誘電率にと１０〜２００ΩＩ
ＩＬの抵抗率Ｒとを有する均質着層に関して計算したロ
グ応答を示す。
り深く浸透さＵるという効果Ｊス外に、試錐孔内泥水が
２つの受信コイルレベルで智られる信号に及ぼす影響を
減少さけるという効果も有する。このことは第２図及び
第３図の［１グ応答グラフに如実に顕われている。これ
らのグラフは５〜１００の誘電率にと１０〜２００ΩＩ
ＩＬの抵抗率Ｒとを有する均質着層に関して計算したロ
グ応答を示す。
ツールの送信コイルＴ１及び受信コイル≠Ｒ２間の間隔
は１６ｃｍ１送信コイルＴ１及び受信コイルＲ１間の間
隔は２０ Ｃｍ、送信コイルＴ１及び１２間の間隔は４
８ Ｃｍとした。また、受信コイルの半径は２ ｃｍと
した。送信コイルはこれら２つのコイルの周りに生じる
フィールド内に道方向のアンテナ電流を発生させる極性
をもつ３００ Ｈｔｌｚの交流信５３−Ｃ励起した。こ
のような構成にすると第３図に示されている如きログデ
ータが得られる。第２図のデータは同一の構成と周波数
とによるものであるが、送信コイルＴ２がｐ５慮されて
いない。第２図のグラフから明らかなように先行技術の
５Ａ置を用いると値の低い領域以外では誘電率Ｋが殆ん
ど位相差Ｐのみに依存する。従って着層の抵抗率［くを
測定する必要がなければ、通常は減衰Ａをめなくてよい
。これに対し、第３図ぐは誘電率Ｋが位相差Ｐのみなら
ずｖＡ衰Ａにも依存している。
は１６ｃｍ１送信コイルＴ１及び受信コイルＲ１間の間
隔は２０ Ｃｍ、送信コイルＴ１及び１２間の間隔は４
８ Ｃｍとした。また、受信コイルの半径は２ ｃｍと
した。送信コイルはこれら２つのコイルの周りに生じる
フィールド内に道方向のアンテナ電流を発生させる極性
をもつ３００ Ｈｔｌｚの交流信５３−Ｃ励起した。こ
のような構成にすると第３図に示されている如きログデ
ータが得られる。第２図のデータは同一の構成と周波数
とによるものであるが、送信コイルＴ２がｐ５慮されて
いない。第２図のグラフから明らかなように先行技術の
５Ａ置を用いると値の低い領域以外では誘電率Ｋが殆ん
ど位相差Ｐのみに依存する。従って着層の抵抗率［くを
測定する必要がなければ、通常は減衰Ａをめなくてよい
。これに対し、第３図ぐは誘電率Ｋが位相差Ｐのみなら
ずｖＡ衰Ａにも依存している。
第４Δ図及び第４Ｂ図は大々前記先行特許の装置と本発
明の装置とのログ応答特に位相Ｐ及び減衰Ａの測定値を
示している。第４Ａ図から明らかなように先行技術のデ
バイスは試錐孔の直径りが約０．１２７７１までの場合
にしか効果を示さず、直径りが０．３２ｍを越える穴で
は飽和点、即ちそれを越えると孔内泥水にしか反応しな
くなるという点に達する。本発明の装置は第４Ｂ図に示
されている如く直径りが０．３２ｍを越える試錐孔内で
もＦｉ応し、０．６０ｍ以下の直径りでは飽和点に達す
ることはない。本発明の装置が試錐孔内の掘削泥水では
なく殆んど着層の特性のみに応答することも明白であろ
う。誘電率が位相差のみに依存するのは位相差が０１５
ラジアンの領域だけである。従って本発明の装置を用い
れば先行技術の装置より良い結果が得られる。
明の装置とのログ応答特に位相Ｐ及び減衰Ａの測定値を
示している。第４Ａ図から明らかなように先行技術のデ
バイスは試錐孔の直径りが約０．１２７７１までの場合
にしか効果を示さず、直径りが０．３２ｍを越える穴で
は飽和点、即ちそれを越えると孔内泥水にしか反応しな
くなるという点に達する。本発明の装置は第４Ｂ図に示
されている如く直径りが０．３２ｍを越える試錐孔内で
もＦｉ応し、０．６０ｍ以下の直径りでは飽和点に達す
ることはない。本発明の装置が試錐孔内の掘削泥水では
なく殆んど着層の特性のみに応答することも明白であろ
う。誘電率が位相差のみに依存するのは位相差が０１５
ラジアンの領域だけである。従って本発明の装置を用い
れば先行技術の装置より良い結果が得られる。
前記先行特許又は当業者に公知の先行技術の如く信号処
理を含むロギング装置を構成することもできる。ログデ
ータも前記特許に記載の方法で処理し得る。
理を含むロギング装置を構成することもできる。ログデ
ータも前記特許に記載の方法で処理し得る。
一例として、位相差及び相対減衰を２つの受イ５コイル
に関してめた２つの電圧力測定値から算出する。受信コ
イルＲ１及びＲ２は送信コイルＴ２に対してｚ２〉Ｚｌ
となるように７１と２２とに配置する。この場合に測定
する量は４つの電圧分■１１．■ｏ１．Ｖ１７．■８．
である。この８１算には次の複比式 を導入すると右利である。
に関してめた２つの電圧力測定値から算出する。受信コ
イルＲ１及びＲ２は送信コイルＴ２に対してｚ２〉Ｚｌ
となるように７１と２２とに配置する。この場合に測定
する量は４つの電圧分■１１．■ｏ１．Ｖ１７．■８．
である。この８１算には次の複比式 を導入すると右利である。
式中
である、１
複比Ｒの位相が２つの隣接受信コイルに受信された信号
の位相差ΔΦにすぎないことは容易に証明し得る。従っ
てこの位相差はくラジアンで）次の如く表わされる。
の位相差ΔΦにすぎないことは容易に証明し得る。従っ
てこの位相差はくラジアンで）次の如く表わされる。
△ｏ＝ ｔａｎ−’ （Ｒ” ／Ｒ’）−１−Ｆ （４
）式中Ｒ′及びＲ”は前記の定義を右し、関数Ｆは方程
式 ％式％（５） で示される。尚ｓｇｎ関数１．１次の如く定にされる。
）式中Ｒ′及びＲ”は前記の定義を右し、関数Ｆは方程
式 ％式％（５） で示される。尚ｓｇｎ関数１．１次の如く定にされる。
方程式（４）では逆正接関数が主値と解され、従って一
π／２〜π／２の範囲で規定される。
π／２〜π／２の範囲で規定される。
方程式（４）に関数Ｆを導入したのは電圧成分の代数符
号を適切に考慮してＯ≦Δφ≦２πの範囲で連続的に生
起する位相差を示づ方程式（４）を１ひるためである。
号を適切に考慮してＯ≦Δφ≦２πの範囲で連続的に生
起する位相差を示づ方程式（４）を１ひるためである。
ここまでの説明から２つの隣接受信コイル間の位相差は
方程式 （２）〜（６）に従い電圧成分測定値として表
わし得ることが明らかになつたが、該デバイスの応答の
特徴をを知るに番ま相対減衰もＲ１算しな【ブればなら
ない。相対減衰を式で表わすｌ、：めには先ず第１受信
コイルの誘導電圧の振幅が方程式 で表わされることに留意する。
方程式 （２）〜（６）に従い電圧成分測定値として表
わし得ることが明らかになつたが、該デバイスの応答の
特徴をを知るに番ま相対減衰もＲ１算しな【ブればなら
ない。相対減衰を式で表わすｌ、：めには先ず第１受信
コイルの誘導電圧の振幅が方程式 で表わされることに留意する。
相対減衰Ａは２つの隣接受信コイルにおける誘導電圧振
幅の比のロガリズムによって得られ、（ｄＢ／ｍで）次
の如く示される。
幅の比のロガリズムによって得られ、（ｄＢ／ｍで）次
の如く示される。
Ａ＝（８，６８６／Ｌ） １ ｎ （Ｖｌ、 ／Ｖ２．
） （８）式中Ｌ−ｚ ２ ｚ １であり、これは２
つの受信コイルの中心間の距離（単位′ｒＩＬ）を表わ
す。このようにして岩屑のｉｔ率及び抵抗率が得られる
。
） （８）式中Ｌ−ｚ ２ ｚ １であり、これは２
つの受信コイルの中心間の距離（単位′ｒＩＬ）を表わ
す。このようにして岩屑のｉｔ率及び抵抗率が得られる
。
勿論、第３図の如きノモグラムを作成して誘電率と抵抗
率とを直接ログデータからめることもできる。
率とを直接ログデータからめることもできる。
第１Ａ図及び第１Ｂ図は夫々先行技術のロギング装置及
び本発明のロギング装Ｆを示す簡略説明図、第２図は先
行技術の装置を用いた場合の減衰（Ａ）及び位相（Ｐ）
に従う抵抗率（Ｒ）及び誘電率（Ｋ）の変化を示すノモ
グラム、第３図は本発明の装置を用いた場合の第２図と
同様のノモグラム、第４Ａ図は第１Ａ図の先行技術装置
が試錐孔の直径りに応じて示す応答のグラフ、第４Ｂ図
は本発明の装置が試錐孔の直径りに応じて示す応答のグ
ラフである。 Ｒ，Ｒ２・・・・・・受信コイル、Ｔ１．Ｔ２・・・・
・・送信コイル、４０・・・・・・給電器、４１・・・
・・・外装ケーブル、４２・・・・・・位相感応検出−
増幅回路、４３・・・・・・計算器。 代理人 弁理士月１ 口 義−雄
び本発明のロギング装Ｆを示す簡略説明図、第２図は先
行技術の装置を用いた場合の減衰（Ａ）及び位相（Ｐ）
に従う抵抗率（Ｒ）及び誘電率（Ｋ）の変化を示すノモ
グラム、第３図は本発明の装置を用いた場合の第２図と
同様のノモグラム、第４Ａ図は第１Ａ図の先行技術装置
が試錐孔の直径りに応じて示す応答のグラフ、第４Ｂ図
は本発明の装置が試錐孔の直径りに応じて示す応答のグ
ラフである。 Ｒ，Ｒ２・・・・・・受信コイル、Ｔ１．Ｔ２・・・・
・・送信コイル、４０・・・・・・給電器、４１・・・
・・・外装ケーブル、４２・・・・・・位相感応検出−
増幅回路、４３・・・・・・計算器。 代理人 弁理士月１ 口 義−雄
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 （１） 試ε１【孔の周りの岩層の超短波誘導ロギング
を行なうための装置であって、試錐孔内に挿入し得るよ
う構成されたロギングツールと高周波電力供給器と信号
検出手段とからなり、前記［１ギングツールは互いに間
隔をおいて配置された４つのコイルを備え、そのうら２
つが送信コイル、残りの２つが受信−］イルであって、
受信コーｒルは２つの送信コイルの間に位置し、前記高
周波型ツノ供給器は岩層中にＨいに逆の方向を６つアン
ｊす電流の流れを発生させるべく前記送信コイルに接続
され、前記検出手段１．１ ’＋Ｗｊ記受信」イルでの
誘導（ｉ″Ｉシをその同相電圧分と直角相電圧分との双
方を含めて検（２） 試鉗孔を包囲Ｊる６層の超７．ｉ
ｊ波、Ａ尋［１グを改良するためのブノ法であって、イ
）１地魚で君層中に超短波電流を誘導し、第１地点から
距離１をＪ３いた第２地点で第１地点の電流と周波数は
同じであるが方向が逆Ｃある超短波電流を岩Ｍ中に誘）
Ａ！シ、第１地点及び第２地点間に配し゛された第３及
び第４地点で誘導電流に対ツる誘導雷ＬＥの同相分及び
直角相分を相方バ測定して誘導電圧の４９相差及び減衰
をめることから４【る方法。 （３） 第３及び第４地点のうノ５第１地点に近いブノ
の地点と第１地点どの間の距離（Ｊ、第２地魚とこれに
近いブノの第３又ＩＪ第１地点との間の２Ｉ” ＃ｌと
は異なる特許請求の範囲第２項に記載の方法。 （４） 前記減衰は電圧の比のロガリズムである１コ１
檜品求の範囲第３項に記載の方法、。 （５）￥ｉ圧振幅は同相電圧分の二乗と白色電圧分のに
記載の方法。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US583541 | 1984-02-24 | ||
| US06/583,541 US4626785A (en) | 1984-02-24 | 1984-02-24 | Focused very high frequency induction logging |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60194386A true JPS60194386A (ja) | 1985-10-02 |
Family
ID=24333532
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60033633A Pending JPS60194386A (ja) | 1984-02-24 | 1985-02-21 | 集束超短波誘導ロギング |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4626785A (ja) |
| JP (1) | JPS60194386A (ja) |
| CA (1) | CA1235743A (ja) |
| FR (1) | FR2560390B1 (ja) |
| GB (1) | GB2155186B (ja) |
Cited By (2)
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1984
- 1984-02-24 US US06/583,541 patent/US4626785A/en not_active Expired - Lifetime
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1985
- 1985-02-05 CA CA000473567A patent/CA1235743A/en not_active Expired
- 1985-02-21 JP JP60033633A patent/JPS60194386A/ja active Pending
- 1985-02-21 FR FR858502510A patent/FR2560390B1/fr not_active Expired
- 1985-02-21 GB GB08504485A patent/GB2155186B/en not_active Expired
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| GB8504485D0 (en) | 1985-03-27 |
| GB2155186B (en) | 1987-07-15 |
| GB2155186A (en) | 1985-09-18 |
| FR2560390A1 (fr) | 1985-08-30 |
| FR2560390B1 (fr) | 1989-03-31 |
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