JPS5911858B2 - スパ−ク源 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、各種の目的、特に分光分析用の光を発生する
ために用いるスパーク源に関する。

分析クｏ される物質はスパークの発生される分析用ス
パークギャップに導入される。スパークは分析する物質
を発生させその結果の蒸発気（体）を励振して、分析す
る物質の成分を決定するために分光学的に分析できる光
を発生させる。２５本発明の１つの目的は、例えば米国
特許第３７４９９７５号に開示されている一般的形式の
スパーク源の改良したものを提供することである。

この米国特許に示されているものは、コンデンサが高電
圧に充電され次に分析用スパークギャップｎ において
放電されるようになつたスパーク源である。分析用ギャ
ップに直列に制御ギャップが設けてある。分析用スパー
クギャップにおける放電電流の波形を制御するために、
第１および第２の可変コイルまたは誘導性素子がコンデ
ンサとスパー３５クギヤツプに直列に設けられる。分路
用ダイオードが分析用スパークギャップおよび第２誘導
性素子の直列結合に並列に接続される。１ハｑ− 上述した如き米国特許第３７４９９７５号に示されてい
るスパーク源においては、ガス入電子制御真空管が制御
ギヤツプに並列に接続される。

分析用スバークギヤツプにおけるコンデンサの放電は電
子制御真空管の制御電極に制御パルスまたは他の信号を
与えることによジ開始され、それによ）真空管は導通し
、制御ギヤツブを瞬間的に短絡させることになる。分析
用ギヤツブの端子間電圧の増加で分析用ギヤツプにおけ
るコンデンサの放電が開始される。極めて短い期間の後
制御ギヤツプもブレークダウン（絶縁破壊）し、主放電
電流がコンデンサと分析用スバークギヤツプの間に伝達
される。本発明の１つの目的にしたがえば、制御スパー
クギヤツブが除かれ、電子スィツチング真空管がコンデ
ンサと分析用スパークギヤツプの間の直列回路に直接接
続される。

真空管はその制御電極に制御パルスまたは他の信号を供
給することによシ導通する。すると分析用スバークギヤ
ツプにおける電圧増加でこのギヤツプはブレークダウン
しコンデンサはこのギヤツブで放電する。本発明の他の
目的にしたがえば、電子スイツチング真空管のカソード
が分析用スパークギヤツプの一方の電極と同じようにア
ースされている如く、スパーク源の回路が構成される。

この構成ではスイツチング真空管のカソードとカソード
ヒータはアース電位にあり、ヒータに対する電源はアー
スから絶縁する必要はない。更に、トリガインパルスの
電源を高電圧電源から隔離する必要なしに、制御パルス
をスィツチング真空管の制御電極とア （ースしたカソ
ードの間に容易に供給できる。分析用スバークギヤツプ
の一方の電極をアースすることは便利で安全であるので
好ましい。更に、分析するものが金属等であるときは、
各サンブルをアースしたスパークギヤツブ電極に取付け
てス ごパークがサンプルとアースしてない電極の間で
発生させるのが好ましい。しかしながらこの構成では、
振動放電電流の最初の半サイクル中アースしたスパーク
ギヤツプ電極はアノードとなる。分光分析に対しては、
サンプルはアノードよジカリ− ４ドとして使用される
のが好ましい。この問題を解決するために本発明は、最
初の半サイクル中導通するように順方向バイアスされた
分路用ダイオードを用いる。

好適には、第３の可ノ変コイルあるいは誘導性素子が順
方向バイアスの分路用ダイオードに直列に接続される。

第１訃よび第２誘導性素子の調整に関連して第３誘導性
素子を調整するために、最初の半サイクルの後分析用ス
パークギヤツプに単一方向の逆極性の電流を発生させる
ことができる。したがつてアースされたサンプル電極は
最初の半サイクル中アノードであるが、スパーク放電の
残ｂの期間中はカソードとなる。第３誘導性素子は、分
路用ダイオードがコンデンサ放電電流の最初の半サイク
ル中逆バイアスされるように方向づけられているときも
用い得る。

第３誘導性素子は放電電流の波形に対し追加の制御作用
を与える。図面において、第１図は電極１３および１４
を具備した分析用スパークギヤツブ１２を含むスバーク
源１０を示している。

スパークは、コンデンサ１６を高電圧に充電し次にギヤ
ツプ１２で放電させることにより、ギヤツプ１２に発生
される。スパークギヤツブの一方の電極、実施例では電
極１３をアースするのが好ましい。スバークギヤツプ１
２とコンデンサは直列放電回路１８に接続され、好まし
くはこの放電回路１８は、コンデンサ１６とスパークギ
ヤツプ１２の間に直列接続された第１および第２インダ
クタンスコイルすなわち誘導性素子Ｌ１卦よびＬ２を含
む。

好ましくは誘導性素子Ｌ１およびＬ２は可変あるいは調
整可能のものであう、それによ）放電電流の波形と周期
あるいは周波数を制御することができる。好適には、ス
パークギヤツプ１２と第２誘導性素子Ｌ２の直列結合に
対し分路関係にあるように、分路用ダイオード２０が設
けられる。好ましくは第３インダクタンスコイルあるい
は他の誘導性素子Ｌ３が分路用ダイオード２０に直列に
接続される。再び、好適には第３インダクタンス素子Ｌ
３は可変あるいは調整可能のものであり、それによジス
バークギヤツプ１２に訃ける電流の波形を制御すること
ができる。コンデンサ１６を充電するために高電圧電源
２２が設けられる。

この高電圧電源は任意周知の適切な構成のもので良い。
図面では電源２２は、低電圧一次巻線２６と高電圧二次
巻線２８を具備した高電圧変圧器２４を含む。一次巻線
２６を附勢するために商用交流電源を用いることができ
る。図示の如く、一次巻線２６は可変オートトランス３
０と一対の電流制限抵抗３２ａおよび３２ｂを介して附
勢される。この一対の抵抗は相互に並列でオートトラン
ス３０と一次巻線２６に対して直列に接続されている。
明らかな如く、可変オートトランス３０によ）電源２２
の高電圧出力を調整することができる。二次巻線２８か
らの高電圧交流はブリツジ整流回路３４で整流され、こ
の整流回路はその直流出力を電流制限抵抗３６ａ，３６
ｂおよび３６ｃを介してコンデンサ１６へ与える。

この電流制限抵抗は相互に並列でかつブリツジ整流器３
４の負の端子とコンデンサ１６の一方の端子の間に直列
に接続されている。コンデンサの他方の端子はブリツジ
整流回路３４の正の出力端子に接続されている。充電用
抵抗３６ａ，３６ｂ｝よび３６ｃはコンデンサ１６が高
電圧電源２２で充電される速度を調節する。本発明の１
つの態様にしたがえば、電子スィツチング真空管３８が
コンデンサ放電回路１８と直列に接続される。

それにより真空管３８が導通するとコンデンサ１６は分
析用スパークギヤツプ１２に｝いて放電することになる
。スイツチング真空管３８は好適には、アノード３８ａ
、熱電子放出力ソート３８ｋ１カソードヒータ３８ｈお
よびグリツドすなわち制御電極３８ｇを具備する。好適
にはカソード３８ｋとアノード３８ａは、コンデンサ１
６と分析用スパークギヤツプ１２の間でコンデンサ放電
回路１８に直接接続される。アノード３８ａはブリツジ
整流回路３４の正端子とコンデンサ１６の対応端子に接
続され、後者のコンデンサ端子は電源２２により正に充
電される。電子スィッチング真空管３８は好適には、サ
イラトロンの如きガス封入型のものであり、イオン化可
能ガスあるいは蒸気を含み、それによ）真空管が導通す
るとアノードとカソードの間にアーク放電が形成される
。電子スイツチング真空管３８は、制御電極３８ｇとカ
ソード３８ｋの間に正のトリガパルスまたは別の信号を
供給すると、この指令で導通する。

このパルスまたは信号は、約５０〜１００ボルトの正の
パルスを供給するトリガ電源４０から与えられる。好適
にはこのパルスは、ガス封入スイツチング真空管３８の
トリガ動作を正確に行わせるために鋭い正移行のタイミ
ングエツジを有するものである。図示の如く、セレンの
サージ抑制器（サプレツサ）４２が制御電極３８ｇとカ
ソード３８ｋの間に接続されている。

この種のサージサプレツサとしては、ゼネラル・エレク
トリツク社製の製品番号「ＧＲＳ−２１−ＳＡｌｌ−Ｄ
ｌｌ−９Ｈ」なる素子またはそれに等価なものがある。
電子スイツチング真空管３８は好適には水素を封した型
のものであるが、アルゴンや水銀蒸気の如き他のガスや
蒸気を含む別の型であつても良い。

好適なものは水素を含む市販の「６２７９／５Ｃ２２」
型である。真空管３８はそのアノード３８ａとカソード
３８ｋの間で一方向に電流を流す。

振動コンデンサ放電電流に対し反対方向に電流を流すた
めに、ダイオード整流器４４がアノード３８ａとカソー
ド３８ｋの間に接続してある。図示の如くこの整流器４
４は一組のダイオードから成う、アノード３８ａとカソ
ード３８ｋの間の初期の正電圧で逆バイアスされるよう
に方向が決めている。ガス封入スイツチング真空管３８
のヒータ３８ｈは、商用交流電源に接続されるフイラメ
ント変圧器４６により附勢される。

スバーク源１０の回路は、ガス封入スイツチング真空管
３８のカソード３８ｋがアースされるように構成される
。

すなわち第１図に卦いて、カソード３８ｋはアースリー
ドすなわち導体４８に接続されている。この構成によジ
、フイラメント変圧器４６の一次巻線と二次巻線の間に
特殊な高圧用絶縁を設ける必要がない。更にカソード３
８ｋとヒータ３８ｈの間に高電圧が発生されることはな
い。更に、カソードに高圧が発生されないので、制御電
極３８ｇとカソード３８ｋの間にパルスすなわちトリガ
信号を供給するのが容易である。このため高電圧からト
リガ電源４０を保護するために隔離用変圧器等を利用す
る必要がない。カソード３８ｋをアースすることによ虱
スイツチング真空管３８のアノード３８ａはコンデンサ
１６の正端子に直接接続される。

このため真空管３８は、初期放電電流をコンデンサ１６
と分析用スパークギヤツブ１２の間に流せるように方向
が決められる。安全および便宜のために分析用スパーク
ギヤツプ１２の一方の電極をアースすることが極めて好
ましい。

実施例では電極１３がアースされ、電子スイツチング真
空管のアースしたカソード３８ｋに直接接続される。こ
の方向づけにより、コンデンサ１６とスバークギヤツプ
１２の間に発生される振動放電電流の初期半サイクル中
、アースした電極１３はアノードとなる。第１図のスバ
ーク源１０の動作を説明すると、コンデンサ１６は高電
圧電源２２により抵抗３６ａ，３６ｂおよび３６ｃを介
して充電される。

ガス封入スイツチング真空管３８が非導通であるかぎり
スパークは発生されない。ダイオード４４は逆バイアス
されて非導通である。真空管３８の制御電極３８ｇとカ
ソード３８ｋの間に正のトリガパルスまたは電圧を供給
して真空管を導通状態へトリガすることによ）、スパー
ク放電が開始される。

トリガパルスは計算機、他のプログラムされた制御装置
、あるいは他の制御手段を用いて供給できる。真空管３
８が導通すると、コンデンサ１６の高電圧は分析用スパ
ークギヤツブ１２へ供給され、ギヤツプをブレークダウ
ンさせスバーク放電が開始される。

放電回路に静電容量とインダクタンスが存在するので、
放電電流は振動する。振動スバーク放電電流の最初の半
サイクルは真空管が流す。第２の半サイクル中の逆方向
電流はダイオード整流器４４が流す。減衰した振動放電
の残Ｄの期間については、順方向の電流は導通している
真空管３８が流し反対の半サイクル中の逆方向電流はダ
イオード整流器４４によジ流される。ガス封入スィツチ
ング真空管３８の使用により、スパークを指令により発
生させかつスパークのタイミングを極めて正確に制御で
きる。

スパークの正確なタイミングに関して本発明は、従来か
ら用いられている制御ギヤツプ方式に大きな改良を加え
た。ガス封入スイツチング真空管３８の正確な点弧は、
大気の変動や大気制御ギヤツプのブレークダウンに影響
する他の物理的要因で変わらない。極めて正確にスパー
クのタイミングを制御できることは本発明の重要な利点
である。更にガス封入スイツチング真空管３８を用いる
ことによ）、従来使用された制御ギヤツブで飛ぶスパー
クにより発生された大きなノイズがほぼ除かれる。

ノイズの減少は極めて顕著であ如本発明］による周囲に
対する大巾な改善である。

第１図において分路用ダイオード２０は、コンデンサ放
電電流の最初の半サイクル中逆バイアスされるように方
向づけられている。

この方向づけの効果については以下において説明する。
第２図は変更したスパーク源５０を示しており、この実
施例では分路用ダイオード２０は、振動放電電流の初期
半サイクル中順方向バイアスされるように方向が反対で
ある。

第２図のスパーク源５０のその他の部分は第１図のスパ
ーク源１０と同じである。分路用ダイオード２０の方向
を反対にした意味を以下に述べる。第３図は、第１図の
スパーク源１０に関した分析用スパークギヤツプ１２に
卦けるスパーク電流の波形を示しており、分路用ダイオ
ード２０はコンデンサ放電の最初の電流半サイクル中逆
バイアスされているが、Ｌ３のインダクタンスは零また
は排除されておシ、そのため回路のストレイ（漂遊）イ
ンダクタンスだけが分路用ダイオード２０と直列にある
。

逆バイアスによりダイオード２０は最初非導通であシ、
そのため、最初の半サイクル中全電流はＬ２を通ジスバ
ークギヤツプ１２を流れる。誘導性素子Ｌ２に電流が流
れそこにエネルギーの蓄積が生じる。蓄積されたエネル
ギーによジ第２の半サイクル中スパークギヤツプ１２に
弛緩電流が流れる。第３図ａに｝いて、最初の半サイク
ル中のスバークギヤツプにおける電流は５７で示してあ
る。

第２の半サイクル中のＬ２の弛緩に依るスパークギヤツ
ブ１２での電流は５８で示してある。この電流は分路用
ダイオード２０が順方向バイアスされている期間１Ｌ２
中流れる。第３図ａにおいて、点線６０はＬ２の発生す
る弛緩電流が存在しないとき第２半サイクル中スパーク
ギヤツプ１２に流れる電流を表わしている。期間１Ｌ２
中にスバークギヤツプに流れる電流の波形は主振動コン
デンサ放電電流からは完全に独立している。

この電流の方向と大きさはＬ２の値に依存する。Ｌ２の
大きさの変更による効果は第３図Ａ，ｂおよびｃに示し
てある。第３図ａ卦よびｂに示す如くＬ２が大きいとき
は、弛緩電流は十分に大きく放電を１つの方向に規制す
る。スパークギヤツプにおける単一方向の放電電流は第
３図ａでは５８で第３図ｂでは６２で示してある。明ら
かな如く第３図ｂは第３図ａの場合より大きなＬ２を用
いたときを示して卦り、波形６２と５８を比べれば明ら
かな如くＬ２の発生する弛緩電流は第３図ｂの場合が大
きい。第３図ｃはＬ２が比較的小さい場合を表わしてお
り、弛緩電流はスパークギヤツプに｝いて単一方向の放
電電流を発生するには不十分である。

弛緩電流は６４で示してあるように第２半サイクル中反
対極性の電流を減少させる。但しその電流の極性を変え
るまでにはいたらない。明らかになつた如く、スパーク
ギヤツプ１２における放電電流の波形はＬ２の値を変え
ることにより大巾に変更され得る。第３図Ａ，ｂおよび
ｃに示した波形の例は、分路用ダイオード２０のインピ
ーダンスは順方向バイアスされているとき十分に高く放
電の全位相中分析用スパークギヤツプ１２を導通状態に
維持するものと仮定している。

この仮定がないとＬ２からは弛緩電流は得られないであ
ろう。むしろダイオード２０の作用は、特にＬ２が小さ
な値のとき、放電電流をクリツプするだけであろう。こ
のクリツブ作用は第３図ｄに６６で示してある。点６６
において、．順方向バイアスされている分路用ダイオー
ドの極めて低いインピーダンスにより、スパークギヤツ
プ１２は導通しなくなる。クリツプ作用はダイオードが
順方向バイアスされているかぎり半サイクル中続く。こ
のクリツプ作用は、採用するダイオードの固有特性と、
例えば接続用りードの抵抗と分布インダクタンスに依る
如きダイオードに直列の残余インピーダンスに依存する
。分路用ダイオード２０に直列に第３誘導性素子Ｌ３を
設けることにより、ダイオードが順方向バイアスされた
ときダイオード回路のインピーダンスを増加させること
ができる。このようにすることにより、スパークギヤツ
プにおける放電はコンデンサ放電の全位相中維持される
。このような構成は第１図のスパーク源１０に示してあ
り、第３誘導性素子Ｌ３は分路用ダイオード２０に直列
に接続されており、このダイオード２０は第１半サイク
ル中逆バイアスされ第２半サイクル中順方向バイアスさ
れる。スパークギヤツプ１２におけるスパーク電流の波
形は、第２誘導性素子Ｌ２の値に応じて第３図Ａ，ｂま
たはｃのようになる。したがつて、インダクタンスＬ３
はダイオードループに挿入された順方向ユニツトインピ
ーダンスとして作用し、分析用ギヤツプ１２のブレーク
ダウンと連続的イオン化現象を制御する。Ｌ３が調整可
能であれば、この素子はプログラムされた順方向ユニツ
トインピーダンスと呼ばれる。Ｌ３の作用はダイオード
２０とギヤツプ１２の間での電流の分割を制御すること
である。Ｌ２が小さくダイオード２０が順方向バイアス
で完全に導通しているときは、インダクタンスＬ３はギ
ヤツプ１２を導通状態に維持する。第１図のスパーク源
１０の場合は、アースされている電極１３は振動放電の
第１半サイクル中アノードである。

第３図ａおよびｂに示す如くＬ２の値が十分に大きく単
一方向のスバーク電流を発生するときは、アースした電
極１３は全放電期間中アノードである。この状態では、
分析するサンプルをアースした電極に取付けることが望
ましくなく、スパークはサンプルとアースしてない電極
との間で発生する。分光分析の目的に対しては、一般に
はサンプルをアノードではなくてカソードとして使用す
るのが好ましい。勿論この欠点はサンプルをアースして
ない電極１４に取付けることにより克服できる。この上
記問題点を解決する別の方法は、第２図に示すように分
路用ダイオード２０の極性を逆にすることである。

そのようにした極性ではダイオード２０は、第１半サイ
クル中順方向バイアスされ第２半サイクル中逆バイアス
される。このようにダイオードの極性を逆にすると、新
しい放電波形が発生される。この新しい波形は実際的な
スベクトル分析化学に利用できる別の波形群となる。第
２図に示すように第３誘導性素子Ｌ３は分路用ダイオー
ド２０に直列に接続されている。好ましくはＬ３は可変
または調整可能のもので作られ、例えば０から１００マ
イクロヘンリーまでの範囲の値を取るように作られる。
ダイオードは最初に順方向バイアスされるようにすなわ
ち電流の第１半サイクルの最初の部分中順方向バイアス
されるように設けられる。インダクタンスＬ３がそれほ
ど小さくなければ、最初の半サイクル中ダイオード２０
が順方向バイアスされ導通していてもスパークギヤツプ
１２をブレークダウンさせる程度に、Ｌ３はダイオード
通路のインピーダンスを増加させる。

この場合、電流は第１半サイクル中スパークギヤツプと
分路用ダイオードの間で分割され、Ｌ２とＬ３は共にエ
ネルギーを蓄積される。第２半サイクル中にコンデンサ
回路の主振動放電電流の方向が逆になると、ダイオード
２０は逆バイアスされ、その結果ダイオードは非導通と
なｂダイオード通路は開く。

すると親の振動するコンデンサ放電電流は空気ギヤツブ
１２を通る。この半サイクル中第２インダクタンスＬ２
だけがエネルギーを蓄積される。Ｌ２が十分に大きけれ
ば、スパーク放電電流の残）は単一方向である。第４図
ａは上述した状態での波形を表わしている。第１半サイ
クル中のスパークギヤツプに訃ける分割（スプリツト）
電流は６８で示してある。点７０に｝いて、極性は反転
されダイオード２０は非導通になる。これによシ回路か
ら外れる。第２半サイクル中スパークギヤツプにおける
逆極性の全コンデンサ放電電流の波形は７２７！示して
ある。７４で示された点の近ぐにおいてダイオード２０
は再び導通し、第２インダクタンスＬ２の発生する弛緩
電流を通す。

この弛緩電流は７６で示されているようなスパークギヤ
ツブ電流の逆転を阻止し、したがつてスパーク電流は放
電の残ク期間中単一方向である。明らかな如く、波形の
部分７６は第３図ａの部分５８と第３図ｂの部分６２に
対応している。但しスパーク電流の極性は反対である。
第３図ａおよびｂにおける如く、第４図ａでは第２イン
ダクタンスＬ２の発生した弛緩電流により、スパーク電
流は放電の残力の期間中単一方向である。したがつて、
第２図の如く分路用ダイオード２０の極性を反転し但し
第３インダクタンスＬ３をダイオードに直列に設けるこ
とによシ、第４図ａに示す如き波形を発生することがで
きる。

第４図ａでは電流は第１半サイクル中１つの極性を有し
放電の残うの期間中は反対の極性を有する。この状態は
第４図ｂに示してあり、この図面において７８は第１半
サイクル中に発生される一方の極状のスパーク電流を表
わし、８０は放電の残）の期間中の反対極性のスパーク
電流を表わしている。この形式の波形は極めて有益に利
用可能であり、第１半サイクル中の一方の極性の電流７
８は一方の電極に取付けられている分析用部材からサン
プル物質を蒸発させるのに利用できる。インダクタンス
Ｌ３が残余値に減少され、ダイオードが極めて低い順方
向バイアスインピーダンスを有していれば、スバークギ
ヤツブはコンデンサ放電電流の第１半サイクル中導通し
ないであろう。その結果、第４図ｂに示されているスパ
ーク電流の波形は第４図ｃに示すように変更される。第
１半サイクル中スパークギヤツプ電流は８１に示されて
いるようにほぼ零である。放電のこの期間中スバークギ
ヤツブに通常存在する電流は、空気ギヤツプをブレーク
ダウンするのに不十分な電圧降下を生じる程度Ｑ低イン
ピーダンスを有するダイオードを介してほぼ全部分路さ
れる。電子スイツチング真空管を用いることによシ、極
めて正確に分析用スパークのタイミングを制御すること
が可能であジ、従来のものより極めて好適である。

計算機や他の信号源から与えられる外部で発生されたパ
ルスまたは他の制御信号の正確な制御の下に、繰返しパ
ルスを容易に発生することができる。第３図および第４
図に示した波形のスバーク電流を発生し得ることは本発
明の別の重要な利点であわ、分路用ダイオード２０｝よ
び誘導性素子Ｌ２およびＬ３を含む構成に依存するもの
である。

第１図および第２図において、大きな値のりーク抵抗８
２は、スパーク源を断にするときコンデンサ１６を放電
させるために空気ギヤツプ１２の両端に接続される。当
業者には明らかな如くスバーク源の各種素子の値は各状
態に合うように適切に変え得る。

しかしながら、以下の値は実施例に卦いて好適であつた
ものである（なお、これら値は大巾に変更できる）。１
６−ガラスおよび油のコンデンサ群０．０１マイクロフ
アラツド２０−ダイオード群 ２４一変圧器１１０ボルト交流−１６〜２３キロボルト
（実効値）３０−バリアツク ８〜１５アンペア ３２ａおよび３２ｂ 抵抗各５オーム７００ワツト巻線型 ３６ａ，３６ｂおよび３６ｃ 抵抗１００Ｋオーム ２００ワツト巻 線型 ３８−サイラトロン６２７９／５Ｃ２２型４２−セレン
サージサプレツサ Ｇ−Ｅ ４ｐＧＲＳ−２１−Ｓ−Ａｌｌ−Ｄｌｌ 一９Ｈ型 ４４−ダイオード ４８一変圧器 １１０−６．３ボルト １０アンペア８
２−１タグオーム 電子スイツチング真空管を用いることによ）、従来用い
られた制御ギヤツプを除き得るという利点が生じる。

このためブレークダウンすると大きなノイズを発生した
制御ギヤツプが除かれ、大巾なノイズ減少が達成される
。このようにスパーク源の使用周囲に大巾な改善がもた
らされることが本発明の大きな利点である。上述したよ
うに極めて正確にスパークのタイミングを制御できるこ
とは本発明の別の重要な利点であり、これはガス封入ス
イツチング真空管を用いた制御回路によりもたらされる
。

ガス封入スイツチング真空管のトリガ特性は極めて正確
であ）大気状態または他の周囲因子によつてはほとんど
影響されない。十分な大きさの正のトリガパルスまたは
信号がガス封入スイツチング真空管の制御電極に供給さ
れると、真空管は導通しスパークが最少の遅延をもつて
発生される。このようにしてスパークのタイミングは正
確に制御される。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の実施例のスバーク源の回路図、第２図
は一部変更したスパーク源の部分回路図、第３図は第１
図のスバーク源の動作を示す波形図、第４図は第２図に
よるスパーク源の動作を示す波形図である。 １２・・・スパークギヤツプ、１６・・・コンデンサ、
１８・・・コンデンサ放電回路、２０・・・分路用ダイ
オード、２２・・・高電圧電源、２４・・・高電圧変圧
器、３０・・・オートトランス、３４・・・ブリツジ整
流回路、３８・・・電子スィツチング真空管、４０・・
・トリガ源、４２・・・セレンサージサプレツサ、４４
・・・ダイオード整流器、４６・・・フイラメント変圧
器。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １ アースした電極とアースしていない電極を含むスパ
   ークギャップと、正および負に充電され得ると共に正お
   よび負の端子を具備するコンデンサと、正および負の端
   子を有し前記コンデンサを充電する電源と、前記電源の
   正および負の端子を前記コンデンサの正および負の端子
   に接続する手段と、前記コンデンサの負の端子と前記ス
   パークギャップのアースしていない電極との間に接続さ
   れた放電回路と、アノード、熱電子放出カソードおよび
   制御電極を具備した電子スイッチング真空管と、前記ア
   ノードを前記コンデンサの正の端子に接続する手段と、
   前記カソードを前記スパークギャップのアースした電極
   に接続する手段と、前記熱電子放出カソードに加熱電力
   を供給するヒータ回路と、および、前記電子スイッチン
   グ真空管の制御電極とカソードの間へ制御信号を供給す
   る手段と、から成り、前記制御信号は前記スパークギャ
   ップにおいて前記コンデンサの放電を行わせるべく前記
   真空管を導通状態にさせる大きさと極性を有するもので
   あり、スパークが前記ギャップにおいて前記制御信号に
   正確にタイミングが合つて発生される構成のスパーク源
   。