JPS5885145A - Ｎｍｒ−ｃｔ装置における撮像方法 - Google Patents
Ｎｍｒ−ｃｔ装置における撮像方法Info
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- JPS5885145A JPS5885145A JP56184211A JP18421181A JPS5885145A JP S5885145 A JPS5885145 A JP S5885145A JP 56184211 A JP56184211 A JP 56184211A JP 18421181 A JP18421181 A JP 18421181A JP S5885145 A JPS5885145 A JP S5885145A
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- discrete
- nmr
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- imaging method
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
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- Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
発明の技術分野
本発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ； ｎｕｃｌ＠ａｒｍａ
ｇｎ＠ｔｌｃ ｒ＠５ｏｎａｎｅ・〜以下「蘭」と称す
る）現象を用いて、被検体のおる断面における特定の原
子核スピン密度の分布をいわゆるコンビエータ断層法（
ＣＴ ： ｃｏｍｐｕｔ＠ｄ ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ
）によりＣＴ 像（ｃｏｍｐｕｔ＠ｄ ｔｏｍｏｇｒａ
ｍ ）として画儂イヒするＮＭＲ−ＣＴ装置（核磁気共
鳴コンビエータ断層装置）における撮像方法に関するも
のである。
ｇｎ＠ｔｌｃ ｒ＠５ｏｎａｎｅ・〜以下「蘭」と称す
る）現象を用いて、被検体のおる断面における特定の原
子核スピン密度の分布をいわゆるコンビエータ断層法（
ＣＴ ： ｃｏｍｐｕｔ＠ｄ ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ
）によりＣＴ 像（ｃｏｍｐｕｔ＠ｄ ｔｏｍｏｇｒａ
ｍ ）として画儂イヒするＮＭＲ−ＣＴ装置（核磁気共
鳴コンビエータ断層装置）における撮像方法に関するも
のである。
発明の技術的背景
例えば診断用ＮＭＲ−ＣＴ装置では、被検体の特定な位
置の断層像を得るために第１図に示すように被検体？に
図示ｚ軸方向に沿う非常に均一な静磁場Ｈ・を作用させ
、一対の傾斜磁場コイル１ムｅｘｎＫより静磁場Ｈ・に
２軸方向についての線型磁場勾配を付加する。静磁場Ｈ
０に対して特定゛の原子核は次式で示される角周波数ω
・で共鳴する。
置の断層像を得るために第１図に示すように被検体？に
図示ｚ軸方向に沿う非常に均一な静磁場Ｈ・を作用させ
、一対の傾斜磁場コイル１ムｅｘｎＫより静磁場Ｈ・に
２軸方向についての線型磁場勾配を付加する。静磁場Ｈ
０に対して特定゛の原子核は次式で示される角周波数ω
・で共鳴する。
ω・−ＩＨ・ ・・・・・・（１）
（１）式においてＶは磁気回転比であ夛、原子核の種類
に固有のものである。特定の原子核のみ共鳴させる角周
波数ω・で回転磁場Ｈ１を一対の送信コイル２ム、ｊＢ
を介して、前記線型磁場勾配を利用して設定される図示
ｘ −ｙ平面内について被検体Ｐに作用させ、断層像を
得る特定のスライス部分Ｓ（平面状の部分であるが現実
にはある厚みをもっている）のみに曳現象を生ぜしめる
。ＮＭＲｊＪ象は一対の受信コイル３ム・ＩＢを介して
自由誘導減衰（ＦＩＤ ’、 ｆｒ＠ｅｌｓｄｕｃｔｉ
ｏｎ ａｓ＠ａｙ ）信号（以下ｒ ＦＩＤ信号」と称
する）として観測され、この信号をフーリエ変換するこ
とによシ特定の原子核スピンの回転周波数についての単
一のスペクトルが得られる。
に固有のものである。特定の原子核のみ共鳴させる角周
波数ω・で回転磁場Ｈ１を一対の送信コイル２ム、ｊＢ
を介して、前記線型磁場勾配を利用して設定される図示
ｘ −ｙ平面内について被検体Ｐに作用させ、断層像を
得る特定のスライス部分Ｓ（平面状の部分であるが現実
にはある厚みをもっている）のみに曳現象を生ぜしめる
。ＮＭＲｊＪ象は一対の受信コイル３ム・ＩＢを介して
自由誘導減衰（ＦＩＤ ’、 ｆｒ＠ｅｌｓｄｕｃｔｉ
ｏｎ ａｓ＠ａｙ ）信号（以下ｒ ＦＩＤ信号」と称
する）として観測され、この信号をフーリエ変換するこ
とによシ特定の原子核スピンの回転周波数についての単
一のスペクトルが得られる。
断層像をＣＴ像として得るためには、スライス部分Ｓの
１−７平面内の多方向についての投影像が必要である。
１−７平面内の多方向についての投影像が必要である。
そのためにスライス部分Ｓを励起してＮＭＲ現象を生じ
させた後、第２図に示すように磁場Ｈ，にＸ′軸方向（
Ｘ軸よ勺θ０回転した座標系）に直線的な傾斜を持つ線
型磁場勾配Ｇｘｙを作用させると、被検体のスライス部
分Ｓ内の等磁場線Ｅは直線となシ、その線上の特定の原
子核スピンの回転周波数は（１）式によりあられさ゛れ
る。ここで説明の便宜上等磁場線Ｅの各各（Ｅｌ〜Ｅｎ
とする）より信号ＤＩ−−（一種のＦＩＤ信号）を生ず
ると考える。信号Ｄｌ−Ｄｎの振幅はそれぞれスライス
部分Ｓを貫く勢磁場線Ｅ１−Ｅｎ上の原子核スピン密度
に比例することになる。ところが実際に観測されるＦＩ
Ｄ信号−リエ変換することによシ、スライス部分ＳのＸ
′軸への投影情報（１次元像） ＰＤが得られる。
させた後、第２図に示すように磁場Ｈ，にＸ′軸方向（
Ｘ軸よ勺θ０回転した座標系）に直線的な傾斜を持つ線
型磁場勾配Ｇｘｙを作用させると、被検体のスライス部
分Ｓ内の等磁場線Ｅは直線となシ、その線上の特定の原
子核スピンの回転周波数は（１）式によりあられさ゛れ
る。ここで説明の便宜上等磁場線Ｅの各各（Ｅｌ〜Ｅｎ
とする）より信号ＤＩ−−（一種のＦＩＤ信号）を生ず
ると考える。信号Ｄｌ−Ｄｎの振幅はそれぞれスライス
部分Ｓを貫く勢磁場線Ｅ１−Ｅｎ上の原子核スピン密度
に比例することになる。ところが実際に観測されるＦＩ
Ｄ信号−リエ変換することによシ、スライス部分ＳのＸ
′軸への投影情報（１次元像） ＰＤが得られる。
このＸ′軸をＸ −７面内で回転させることにょシ、前
述と同様にしてＸ −Ｆ平面内の各方向への投影情報が
得られ、これらの情報に基づいてＣＴ俸を合成すること
ができる。
述と同様にしてＸ −Ｆ平面内の各方向への投影情報が
得られ、これらの情報に基づいてＣＴ俸を合成すること
ができる。
ところで通常のファンビーム回転方式ニよる診断用Ｘ
ｉｉ ＣＴ親装置は診断を精密に行うためにｘＩＩ源を
被検体に近づけることにょシ、例えば断層像を撮る部位
のスライス面の大きさに応じて再構成画像の撮像領域の
大きさを変化させ結果的に空間分解能を変化させて診断
精度を向上することができる。ところが、上述した診断
用ＮＭＲ−ＣＴ装置では同様の空間分解能の制御を実現
する方法が無かった。
ｉｉ ＣＴ親装置は診断を精密に行うためにｘＩＩ源を
被検体に近づけることにょシ、例えば断層像を撮る部位
のスライス面の大きさに応じて再構成画像の撮像領域の
大きさを変化させ結果的に空間分解能を変化させて診断
精度を向上することができる。ところが、上述した診断
用ＮＭＲ−ＣＴ装置では同様の空間分解能の制御を実現
する方法が無かった。
発明の目的
本発明は、被検体の断層像の空間分解能の可変制御を実
現し得る蘭−ＣＴ装置における撮像方法を提供すること
を目的としている。
現し得る蘭−ＣＴ装置における撮像方法を提供すること
を目的としている。
発明の構成
本発明に係る第１の発明の特徴とするところは、協侃に
より被検体のある断面上における多方向についての線型
磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出しこれらを離散７
−リエ変換して特定原子核スピン密度分布の多方向につ
いての投影情報を得、これら投影情報に基づく画像再構
成処理により当該＠面における前記特定原子核スピンの
重度分布ｇＩｔ−得るＮＭＲ−ＣＴ装置における連像方
法において、前記ＦＩＤ信号検出時に前記被検体に作用
させる前記線型磁場勾配の大きさを変化させて再構成画
像の撮像領域の大きさおよび空間分解能を変化させるこ
とにある。
より被検体のある断面上における多方向についての線型
磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出しこれらを離散７
−リエ変換して特定原子核スピン密度分布の多方向につ
いての投影情報を得、これら投影情報に基づく画像再構
成処理により当該＠面における前記特定原子核スピンの
重度分布ｇＩｔ−得るＮＭＲ−ＣＴ装置における連像方
法において、前記ＦＩＤ信号検出時に前記被検体に作用
させる前記線型磁場勾配の大きさを変化させて再構成画
像の撮像領域の大きさおよび空間分解能を変化させるこ
とにある。
また、本発明に係る第２の発明の特徴とするところは、
ＮＭＲにより被検体のある断面上における多方向につい
ての線型磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出しこれら
を離散フーリエ変換して特定原子核スピン密度分布の多
方向についての投影ｔ＊報を得、これら投影情報に基づ
く画像再構成処理によシ当該断面における前記特定原子
核スピンの密度分布像を得るＮＭＲ−ＣＴ装置における
撮像方法において、前記離散７一リエ変換時の離散点間
の時間間隔を変化させて再構成画像の撮像領域の大きさ
および空間分解能を変化させ、ることにある。
ＮＭＲにより被検体のある断面上における多方向につい
ての線型磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出しこれら
を離散フーリエ変換して特定原子核スピン密度分布の多
方向についての投影ｔ＊報を得、これら投影情報に基づ
く画像再構成処理によシ当該断面における前記特定原子
核スピンの密度分布像を得るＮＭＲ−ＣＴ装置における
撮像方法において、前記離散７一リエ変換時の離散点間
の時間間隔を変化させて再構成画像の撮像領域の大きさ
および空間分解能を変化させ、ることにある。
そして、本発明に係る第３の発明の特徴とするところａ
、 ＮＭＲにょシ被検体のある断面上における多方向に
′：）いての線型磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出
しこれらを離散７−リエ変換して特定原子核スピン密度
分布の多方向についての投影情報を得、これら投影情報
に基づく画像再構成処理によ）当該断面における前記％
屋原子核スピンの密度分布像を祷るＮＭＲ−ＣＴ装置に
おける撮曹方法において、前記離散フーリエ変換時の離
°散点数を変化させて再構成画像の空間分解能を変化さ
せることにある。
、 ＮＭＲにょシ被検体のある断面上における多方向に
′：）いての線型磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出
しこれらを離散７−リエ変換して特定原子核スピン密度
分布の多方向についての投影情報を得、これら投影情報
に基づく画像再構成処理によ）当該断面における前記％
屋原子核スピンの密度分布像を祷るＮＭＲ−ＣＴ装置に
おける撮曹方法において、前記離散フーリエ変換時の離
°散点数を変化させて再構成画像の空間分解能を変化さ
せることにある。
さらに本発明に係る第４の発明の特徴とするところは、
ヌ侃にょプ被検体のある断面上における多方向について
の線型磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出しこれらを
離散フーリエ変換して特定原子被スピン密度分布の多方
向についての投影情報を得、これら投影情味に基づく画
像再構成処理により当該断面における前記特定原子核ス
ピンの密度分布像を得る高化−ＣＴ装蓋における撮像方
法において、前記ＦＩＤ信号検出時に前記被検体に作用
させる前記＃３！型磁場勾配の大きさ、前記離散７一リ
エ変換時の離散点間の時間間隔および離散点数のうち少
なくとも２１Ｍ索を共に変化させて再構成画像の撮像領
域の大きさおよび空間分解能を変化させることにある。
ヌ侃にょプ被検体のある断面上における多方向について
の線型磁場勾配に対応するＦＩＤ信号を検出しこれらを
離散フーリエ変換して特定原子被スピン密度分布の多方
向についての投影情報を得、これら投影情味に基づく画
像再構成処理により当該断面における前記特定原子核ス
ピンの密度分布像を得る高化−ＣＴ装蓋における撮像方
法において、前記ＦＩＤ信号検出時に前記被検体に作用
させる前記＃３！型磁場勾配の大きさ、前記離散７一リ
エ変換時の離散点間の時間間隔および離散点数のうち少
なくとも２１Ｍ索を共に変化させて再構成画像の撮像領
域の大きさおよび空間分解能を変化させることにある。
発明の実施例
第２図において被検体の断層像を得ようとするスライス
部分Ｓの蛾、大径をｔとする。＊型磁場勾配Ｇｚｙ（大
きさ； Ｇｚｙ ）をスライス部分ｌに作用することψ
よ）得られる信号Ｄ１〜Ｄ の存在し得る帯域幅Ｆ、１
．は次式で示される。
部分Ｓの蛾、大径をｔとする。＊型磁場勾配Ｇｚｙ（大
きさ； Ｇｚｙ ）をスライス部分ｌに作用することψ
よ）得られる信号Ｄ１〜Ｄ の存在し得る帯域幅Ｆ、１
．は次式で示される。
Ｆ、１、＝Ｇｘｙ−ｔ・・曲（２）
７−リエ変換は通常の場合、デジタル計算機により高速
７−リエ変換（ＦＦＴ； ｆａｓｔ Ｆｏｕｒｉ＠ｒｔ
ｒａｎｓｆｏｒｍ 〜以下ｒ ＦＦＴ Ｊと称する）法
によ）実施される。−ＦＦＴ法のごとき離散７−リエ変
換（ＤＦＴ ： ｄ１ａｃｒ＠ｔ＠Ｆｏｕｒｉｅｒ ｔ
ｒａｎｓｆｏｒｍ 〜以下「ＤＦＴ Ｊと称する）は時
間領域の離散的な値によ）計算されるため変換後の周波
数領域での周波数帯域幅Ｆ。、は有限となる。時間領域
の離散点間の時間間隔をｊｔとすると周波数帯域幅Ｆ２
．。
７−リエ変換（ＦＦＴ； ｆａｓｔ Ｆｏｕｒｉ＠ｒｔ
ｒａｎｓｆｏｒｍ 〜以下ｒ ＦＦＴ Ｊと称する）法
によ）実施される。−ＦＦＴ法のごとき離散７−リエ変
換（ＤＦＴ ： ｄ１ａｃｒ＠ｔ＠Ｆｏｕｒｉｅｒ ｔ
ｒａｎｓｆｏｒｍ 〜以下「ＤＦＴ Ｊと称する）は時
間領域の離散的な値によ）計算されるため変換後の周波
数領域での周波数帯域幅Ｆ。、は有限となる。時間領域
の離散点間の時間間隔をｊｔとすると周波数帯域幅Ｆ２
．。
は次式で示される・
Ｆ、、、 −ｍ １／ Ａ ｔ 、−、、、（３）
この帯域＠ Ｆ、、、と上記帯域ｌ１ｌｉｉ＆Ｆｗｉｇ
とがｐ ｗｘ （−Ｊ’、、、 ・・・・・・
（４）ＦＦＴ （但し、Ｃ亀比例定数（Ｃａ２）） なる関係にＴｏ）、比例定数Ｃが５程度のときと１．７
程度のとき０１投影情報ＦＤをそれぞれ第３図（、）と
（ｂ） Ｋ示す、比例定数Ｃが５程度の値のときは第３
図（ａ）のようにＦＦＴ後に得られる投影悄＠ＰＤは周
波数（角速度ω）軸上で縮んでしまい、Ｃが１．７程度
の値のときは、第３図（ｂ）のように、同図（、）のと
きより投影情報ＰＤは拡がる。比例定数Ｃによ）高速７
−リメ変換後に示される撮像領域の幅りは次式で示され
る。
この帯域＠ Ｆ、、、と上記帯域ｌ１ｌｉｉ＆Ｆｗｉｇ
とがｐ ｗｘ （−Ｊ’、、、 ・・・・・・
（４）ＦＦＴ （但し、Ｃ亀比例定数（Ｃａ２）） なる関係にＴｏ）、比例定数Ｃが５程度のときと１．７
程度のとき０１投影情報ＦＤをそれぞれ第３図（、）と
（ｂ） Ｋ示す、比例定数Ｃが５程度の値のときは第３
図（ａ）のようにＦＦＴ後に得られる投影悄＠ＰＤは周
波数（角速度ω）軸上で縮んでしまい、Ｃが１．７程度
の値のときは、第３図（ｂ）のように、同図（、）のと
きより投影情報ＰＤは拡がる。比例定数Ｃによ）高速７
−リメ変換後に示される撮像領域の幅りは次式で示され
る。
Ｌ＝Ｃ−４−−−−・・（５）
（４）、（５）式よ）次式が導かれる。
Ｌ：□ 、、、、、、ｃｈ’＋
ＧＸＦ・ｊｔ
（６）式より、線型磁場勾配Ｇ’ｘｙまたはＦＦＴにお
ける離散点間の時間間隔Δｔを増せば撮像領域の幅りは
小さくなり、投影情報ＰＤは第３図（ｂ）のように周波
数軸で拡げることができる。また線型磁場勾配Ｇｘｙま
たは時同間隔Δｔを小さくすれば１１１ｇ Ｌは増大し
て投影情報ＰＤは第３図（、）のように周波数軸上で縮
まる。ＦＦＴの離散点数をＮとすると空間分解能ΔＬは
次式で示される。
ける離散点間の時間間隔Δｔを増せば撮像領域の幅りは
小さくなり、投影情報ＰＤは第３図（ｂ）のように周波
数軸で拡げることができる。また線型磁場勾配Ｇｘｙま
たは時同間隔Δｔを小さくすれば１１１ｇ Ｌは増大し
て投影情報ＰＤは第３図（、）のように周波数軸上で縮
まる。ＦＦＴの離散点数をＮとすると空間分解能ΔＬは
次式で示される。
ΔＬ＝、−・・・・・・（７）
離散点数Ｎを一定とすれば撮像領域の幅りを小さくして
投影情報ＰＤの幅を拡げると、ΔＬは小さくなシ空間分
解能は向上する。また幅りを一定にして離散点数Ｎのみ
を増せば（ＦＦＴでのデータ収集時間を長くとるあるい
はそれに代えてＯデータを付加してＮを増す）、再構成
像の大きさを変えずに、空間分解能を向上することがで
きる。
投影情報ＰＤの幅を拡げると、ΔＬは小さくなシ空間分
解能は向上する。また幅りを一定にして離散点数Ｎのみ
を増せば（ＦＦＴでのデータ収集時間を長くとるあるい
はそれに代えてＯデータを付加してＮを増す）、再構成
像の大きさを変えずに、空間分解能を向上することがで
きる。
このようにして、線型磁場勾配ＧＸ７の大きさまたはＦ
ＦＴの離散点間の時間間隔Δｔを変えれば撮像領域の大
きさを変え結果的に空間分解能を変えることができ、Ｆ
ＦＴの離散点数Ｎを変えれば撮像領域の大きさを変えず
に空間分解能を変えることができ、Ｉ！型磁場勾配Ｇｘ
ｙの大きさおよびＦＦＴの離散点間の時間間隔Δｔの少
なくとも一方とＦＦＴ ｔ）離散点数Ｎの両方を変えれ
ば撮像領域の大きさを変えると同時に空間分解能を極め
て広範囲に変えることが可能となる。
ＦＴの離散点間の時間間隔Δｔを変えれば撮像領域の大
きさを変え結果的に空間分解能を変えることができ、Ｆ
ＦＴの離散点数Ｎを変えれば撮像領域の大きさを変えず
に空間分解能を変えることができ、Ｉ！型磁場勾配Ｇｘ
ｙの大きさおよびＦＦＴの離散点間の時間間隔Δｔの少
なくとも一方とＦＦＴ ｔ）離散点数Ｎの両方を変えれ
ば撮像領域の大きさを変えると同時に空間分解能を極め
て広範囲に変えることが可能となる。
もちろん、実施に当っては上記Ｇｚｙの大きさ、ｊｔお
よびＮ□うちいずれか一つを変化させるようにしてもよ
く、これらのうち二つ以上を組み合わせてもよい。
よびＮ□うちいずれか一つを変化させるようにしてもよ
く、これらのうち二つ以上を組み合わせてもよい。
なお、本発明は上述し且つ図面に示す実施例にのみ限定
されることなくその要旨を変更しない範囲内で種々変形
して実施することができる。
されることなくその要旨を変更しない範囲内で種々変形
して実施することができる。
例えば上述の実行例においてはＤＦＴとしてＦＦＴを行
なうものとして説明したが、ＦＦＴでない一般的なりＦ
Ｔを行なう場合であっても同様の効果が得られる。
なうものとして説明したが、ＦＦＴでない一般的なりＦ
Ｔを行なう場合であっても同様の効果が得られる。
°もちろん、診断用ＮＭＲ−ＣＴ装置に限らず他の目的
のＮＭＲ−ＣＴ装置にも適用することができる。
のＮＭＲ−ＣＴ装置にも適用することができる。
発明の効果
本発明によれば、空間分解能の可変制御または断層像の
撮像領域の大きさおよび空間分解能Ｏ可変制御を実現し
得る穐１−ＣＴ装置の撮像方法を提供することができる
。
撮像領域の大きさおよび空間分解能Ｏ可変制御を実現し
得る穐１−ＣＴ装置の撮像方法を提供することができる
。
第１図は診断用ＮＭＲ−ＣＴ装置の一例の原理構成図、
第２図は核磁気共鳴現象により投影情報を得る原理およ
び本発明の一実施例を説明するための図、第３図（、）
および（ｂ）はそれぞれ撮像領域の幅を拡げたときの投
影情報および撮像領域の幅を狭くしたときの投影像情報
を示す図である。 Ｐ・・・被検体、Ｈ・・・・静磁場、１ム、ＪＲ・・・
傾斜磁場コイル、Ｈ！・・・回転磁場、ｚＡ、２Ｂ・・
・送信コイル、Ｓ−断層像を得るスライス部分、３Ａ。 ＪＢ・・・受信；イル、Ｇｘｙ・・・線型磁場勾配、ｔ
・・・スライス部分Ｂの最大径。
第２図は核磁気共鳴現象により投影情報を得る原理およ
び本発明の一実施例を説明するための図、第３図（、）
および（ｂ）はそれぞれ撮像領域の幅を拡げたときの投
影情報および撮像領域の幅を狭くしたときの投影像情報
を示す図である。 Ｐ・・・被検体、Ｈ・・・・静磁場、１ム、ＪＲ・・・
傾斜磁場コイル、Ｈ！・・・回転磁場、ｚＡ、２Ｂ・・
・送信コイル、Ｓ−断層像を得るスライス部分、３Ａ。 ＪＢ・・・受信；イル、Ｇｘｙ・・・線型磁場勾配、ｔ
・・・スライス部分Ｂの最大径。
Claims (8)
- （１） 核磁気共鳴によル被検体のある断面上におけ
る多方向についての線型磁場勾配に対応する自由誘導減
衰信号を検出しこれらを離散７−リエ変換して譬定厘子
核スピン密度分布の多方向についての投影情報を得、こ
れら投影情報に基づく画像再構成処理によシ当該断面に
おける前記特定原子核スピンの密度分布像を得るＮＭＲ
−ＣＴ装置における撮像方法において、前記自由ｎ−導
波減衰信号検出時前記被検体に作用させる前記線型磁場
勾配の大きさを変化させて再構成画像の撮像領域の大き
さおよび空間分解能を変化させることを特徴とするＮＭ
Ｒ−ＣＴ装置における撮像方法。 - （２） 離散７−リエ変換は高速フーリエ変換である
特許請求の範囲第１項記載のＮＭＲ−ＣＴ装置における
撮像方法。 - （３）核磁気共鳴により被検体のある断面上における多
方向についての線型磁場勾配に対応する自由誘導減衰信
号を検出しこれらを離散７−リエ変換して特定原子核ス
ピン密度分布の多方向についての投影情報を得□、これ
ら投影情報に基づく画像再構成処理によシ当該断面にお
ける前記特定原子核スピンの密度分布像を得る蘭−ＣＴ
装置における撮像方法において、前記離散フーリエ変換
時の離散点間の時間間隔を変化させて再構成画像の撮像
領域の大きさおよび空間分解能を変化させることを特徴
とするＮＭＲ−ＣＴ装置における撮像方法。 - （４）離散フーリエ変換は高速フーリエ変換である時Ｗ
ｔｆ請求の範囲第３項記載のＮＭＲ”−ＣＴ装置におけ
る撮像方法。 - （５）核磁気共鳴によシ被検体のある断面上における多
方向についての線型磁場勾配に対応する自由誘導減衰信
号を検出しこれらを離散７−リエ変換して特に原子核ス
ピン密度分布の多方向についての投影情報を得、これら
投影情報に゛基づく画像再構成処理によシ轟該断面にお
ける前記特定原子核スピンの密度分布像を得るＮＭＲ−
ＣＴ装置における撮像方法において前記離散７一リエ変
換時の離散点数を変化させて再構成画像の空間分解能を
変化させることを特徴とするＮＭＲ−ＣＴ装置における
撮像方法。 - （６） 離散７−リエ変換は高速７−リエ変換である
墳許請求の範囲第５項記載のＮＭＲ−ＣＴ装置における
撮像方法。 - （７）核磁気共鳴によシ被検体のある断面上における多
方向についての線型磁場勾配に対応する自由誘導減衰信
号を検出しこれらを離散フーリエ肇換して特定原子核ス
ピンが度分布の多方向についての投影情報を得、これら
投影情報に基づく画像再構成処理により当該断面におけ
る前記特定原子核スピンの密度分布像を得る厩−ＣＴ装
置における撮像方法において、前記自由誘導減衰信号検
出時に前記被検体に作用させる前記線型磁場勾配の大き
さ、前記離散フーリエ変換時の離散点間の時間間隔およ
び離散点数のうち少なくとも２袂素を共に変化させて再
構成画像の′？４像領域の大きさおよび空間分解能を変
化させることを特徴とするＮＭＲ−ＣＴ装置における撮
像方法。 - （８） 離散フーリエ変換は高速フーリエ変換である
％ｌｔ’ｆｉｌｌｆ求の範囲第７項記載のＮＭＲ−ＣＴ
装置における撮像方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56184211A JPS5885145A (ja) | 1981-11-17 | 1981-11-17 | Ｎｍｒ−ｃｔ装置における撮像方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56184211A JPS5885145A (ja) | 1981-11-17 | 1981-11-17 | Ｎｍｒ−ｃｔ装置における撮像方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5885145A true JPS5885145A (ja) | 1983-05-21 |
Family
ID=16149302
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56184211A Pending JPS5885145A (ja) | 1981-11-17 | 1981-11-17 | Ｎｍｒ−ｃｔ装置における撮像方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5885145A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62103554A (ja) * | 1985-10-30 | 1987-05-14 | Yokogawa Medical Syst Ltd | Ｎｍｒイメ−ジング装置 |
| EP0279584A2 (en) * | 1987-02-19 | 1988-08-24 | Picker International, Inc. | Methods and apparatus for magnetic resonance imaging |
| CN110954853A (zh) * | 2019-12-03 | 2020-04-03 | 华东师范大学 | 一种梯度预补偿波形数字分辨率提高方法及装置 |
-
1981
- 1981-11-17 JP JP56184211A patent/JPS5885145A/ja active Pending
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| JOURNAL OF PHYSICS E;SCIENTIFIC INSTRUMENTS=1976 * |
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62103554A (ja) * | 1985-10-30 | 1987-05-14 | Yokogawa Medical Syst Ltd | Ｎｍｒイメ−ジング装置 |
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