JPS5827307A - 高均一磁界発生装置 - Google Patents
高均一磁界発生装置Info
- Publication number
- JPS5827307A JPS5827307A JP56124723A JP12472381A JPS5827307A JP S5827307 A JPS5827307 A JP S5827307A JP 56124723 A JP56124723 A JP 56124723A JP 12472381 A JP12472381 A JP 12472381A JP S5827307 A JPS5827307 A JP S5827307A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- coil
- magnetic field
- uniform magnetic
- highly uniform
- expansion
- Prior art date
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- Pending
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F7/00—Magnets
- H01F7/06—Electromagnets; Actuators including electromagnets
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Power Engineering (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
- Measurement Of Length, Angles, Or The Like Using Electric Or Magnetic Means (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は高均一磁界発生装置に関するものである。
葦ず、最初に従来の高均一磁界発生装置におｔする高均
一磁界発生のための原理を述べる。Ｍ１図のように、Ｚ
＝０平面を対称面とするコイル対を考える。このコイル
対はコイルの幅、高さ、起磁力■及び電流の方向がすべ
て同一のものである。
一磁界発生のための原理を述べる。Ｍ１図のように、Ｚ
＝０平面を対称面とするコイル対を考える。このコイル
対はコイルの幅、高さ、起磁力■及び電流の方向がすべ
て同一のものである。
今、簡単のために、コイル断面に分布して流れる電流を
、コイル中心に集中電流■が流れているものとする。こ
の時、第１図に示す様に、観測点Ｐにおける発生磁界Ｂ
ｒ、Ｂ、は、円形電流ループ対の半径−１Ｚ座標Ｚｑ、
電流■、観測点Ｐの座標（極座標系）ｒｐ、θＰ１空間
の透磁第Ｉを用いて次式で与えられる。
、コイル中心に集中電流■が流れているものとする。こ
の時、第１図に示す様に、観測点Ｐにおける発生磁界Ｂ
ｒ、Ｂ、は、円形電流ループ対の半径−１Ｚ座標Ｚｑ、
電流■、観測点Ｐの座標（極座標系）ｒｐ、θＰ１空間
の透磁第Ｉを用いて次式で与えられる。
Ｂ ｒ ＝ｐ ’！’ １１”（ｒｑ −”ｑ）・ｆ
ｒ （ＸＰ ）・ｒｐ ”−゛）Ｎわ１１ ・・・・・・・・ １１乃 ｘ ＝＋ ｃｏｓ ａ、
＠Ｐ ｑ （ト） Ｘｑ−行４ 式囚０式（５）で判る通り、発生磁界Ｂｒ 、Ｉｈは観
測点の座標すの巾級数展開で与えられる。ここで、Ｂｒ
に関しては （１） ｆｒ （ｘｐ） ＝ ０
（（１が成り立つため、Ｂｒは２次、４次、６次
・・・・と巾ｉＩ＆＃ｊ！ｉ展開される。これに対し、
Ｂｚ は、（＋） ｔｘ （ＩＰ） ＝ １
鵠が成立するので、Ｂｚは観測点の位置に独立な零次
の項、及び２次、４次、６次・・・・の項に巾級数展開
される。
ｒ （ＸＰ ）・ｒｐ ”−゛）Ｎわ１１ ・・・・・・・・ １１乃 ｘ ＝＋ ｃｏｓ ａ、
＠Ｐ ｑ （ト） Ｘｑ−行４ 式囚０式（５）で判る通り、発生磁界Ｂｒ 、Ｉｈは観
測点の座標すの巾級数展開で与えられる。ここで、Ｂｒ
に関しては （１） ｆｒ （ｘｐ） ＝ ０
（（１が成り立つため、Ｂｒは２次、４次、６次
・・・・と巾ｉＩ＆＃ｊ！ｉ展開される。これに対し、
Ｂｚ は、（＋） ｔｘ （ＩＰ） ＝ １
鵠が成立するので、Ｂｚは観測点の位置に独立な零次
の項、及び２次、４次、６次・・・・の項に巾級数展開
される。
通常の高均一磁界発生装置においては、位置に独立なり
ｚの零次の項を有効作用磁界として利用する。従って、
Ｂｒ 、Ｂｚともに〜の２次、４次、６次・・・・の展
開項は観測点Ｐの位置に依存する不均一磁界となり、こ
れらの項をいかにして除くかが、高均一磁界を得るため
に重要となる。
ｚの零次の項を有効作用磁界として利用する。従って、
Ｂｒ 、Ｂｚともに〜の２次、４次、６次・・・・の展
開項は観測点Ｐの位置に依存する不均一磁界となり、こ
れらの項をいかにして除くかが、高均一磁界を得るため
に重要となる。
今、への２次の展開項、すなわちｎ−２の場合なる関数
がＢｒ、Ｂ、ともに乗ぜられていることを考慮し、 ｒ−２２（第２図に示すライン（イ））（Ｊ）Ｑ となり、ｒＰの２次の展ｒＩａ１１４が除かれることが
判る。
がＢｒ、Ｂ、ともに乗ぜられていることを考慮し、 ｒ−２２（第２図に示すライン（イ））（Ｊ）Ｑ となり、ｒＰの２次の展ｒＩａ１１４が除かれることが
判る。
式ｇ）を満足するコイル配置を有するコイル系は、ヘル
ムホルツコイルとして曳く知られている。
ムホルツコイルとして曳く知られている。
次に、４次の展開項（ｎ＝３の場合）を考える。
この場合、式ｇ）の関係を満足する２組のコイル対（１
１−（２） （起ｊａ 力”しＩｓ 、半径ｒｑ１’Ｑ
ｉ 、ス座標ＺＱ＋ ＊ＺＱｔ ） を用い、 を満たす様に、起磁力Ｔ、Ｊ、を選べば、２組のコイル
対（ｌ）、（２）の合成磁界の４次の展開項はＢｒ、Ｂ
ｚともに零となる。従って、より高均一の磁界が得られ
ることになる。この実施例を第２図に示す。
１−（２） （起ｊａ 力”しＩｓ 、半径ｒｑ１’Ｑ
ｉ 、ス座標ＺＱ＋ ＊ＺＱｔ ） を用い、 を満たす様に、起磁力Ｔ、Ｊ、を選べば、２組のコイル
対（ｌ）、（２）の合成磁界の４次の展開項はＢｒ、Ｂ
ｚともに零となる。従って、より高均一の磁界が得られ
ることになる。この実施例を第２図に示す。
以上で従来の高均一磁界発生装置の原１１に関する説明
を終り、本発明の高均一磁界発生装置＆Ｃ関する原理に
ついて述べる。
を終り、本発明の高均一磁界発生装置＆Ｃ関する原理に
ついて述べる。
本発明においては、従来の原理では１組のコイル対＋１
１ 、 （２１でｒＦの２次の展開項を除いたのに反し
まず、４次（ｎ＝３）の展開項を除く。これは、と表わ
されることより、 実現される。次に４次の展開項を除くために、従来の原
理と同様、２組のコイル対１，２を用いるこの時、コイ
ル半径はすべて等しく、ｒ、としておく。コイル対の起
磁力をＩ、、Ｉ茸、ｚｓｍをＺ（ｂ ｅＺ（ｂとしてお
く。まず４次の展開項を除くためにの関係を満たすコイ
ル配置を採用する。次に、 ２次の展開項を除くために
、 ２：２２４９ ｍの関係を
コイル付の起磁力１１．Ｉ！にもたせればよいことが、
式（Ｉ）より判る。
１ 、 （２１でｒＦの２次の展開項を除いたのに反し
まず、４次（ｎ＝３）の展開項を除く。これは、と表わ
されることより、 実現される。次に４次の展開項を除くために、従来の原
理と同様、２組のコイル対１，２を用いるこの時、コイ
ル半径はすべて等しく、ｒ、としておく。コイル対の起
磁力をＩ、、Ｉ茸、ｚｓｍをＺ（ｂ ｅＺ（ｂとしてお
く。まず４次の展開項を除くためにの関係を満たすコイ
ル配置を採用する。次に、 ２次の展開項を除くために
、 ２：２２４９ ｍの関係を
コイル付の起磁力１１．Ｉ！にもたせればよいことが、
式（Ｉ）より判る。
以上の原理に基づく、本発明の実施例を第３図。 Ｋ
示す。本発明においても高均一磁界を得ることが可能で
あることは原理的に明らかである。
示す。本発明においても高均一磁界を得ることが可能で
あることは原理的に明らかである。
第１図はコイル対の配置図、第２図は従来の実流側を示
すコイル対の配置図、第３図は本発明の実施例を示すコ
イル対の配置図である。 （１１、（２１・・・・・コイル対 代理人 弁理士 則 近 憲 佑 （他１名）第 １
図 第２図
すコイル対の配置図、第３図は本発明の実施例を示すコ
イル対の配置図である。 （１１、（２１・・・・・コイル対 代理人 弁理士 則 近 憲 佑 （他１名）第 １
図 第２図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 中心軸及びこの中心軸に対して垂直なひとつの平面を対
称面として共有し、かつ、この対称面に対して対称な２
組のコイル対１及び２を有するコイル系において、２Ｉ
ｉｌｌのコイル対のコイル断面中心の半径がすべてｒ、
と等しく、かつ、２組のコイル対のコイル断面中心と対
称面との距離Ｚｑ＋ ｅ”Ｑｔの起磁力Ｔ、、Ｔ、
の比を となしたることをｑ＃徴とする高均一磁界発生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56124723A JPS5827307A (ja) | 1981-08-11 | 1981-08-11 | 高均一磁界発生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56124723A JPS5827307A (ja) | 1981-08-11 | 1981-08-11 | 高均一磁界発生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5827307A true JPS5827307A (ja) | 1983-02-18 |
Family
ID=14892504
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56124723A Pending JPS5827307A (ja) | 1981-08-11 | 1981-08-11 | 高均一磁界発生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5827307A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS612048A (ja) * | 1984-05-23 | 1986-01-08 | ゼネラル・エレクトリツク・カンパニイ | 補正コイル装置 |
| JP2009216424A (ja) * | 2008-03-07 | 2009-09-24 | Kobe Steel Ltd | 磁石位置測定方法および磁場測定装置 |
-
1981
- 1981-08-11 JP JP56124723A patent/JPS5827307A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS612048A (ja) * | 1984-05-23 | 1986-01-08 | ゼネラル・エレクトリツク・カンパニイ | 補正コイル装置 |
| JP2009216424A (ja) * | 2008-03-07 | 2009-09-24 | Kobe Steel Ltd | 磁石位置測定方法および磁場測定装置 |
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