JPH11103116A - Blue laser oscillation device - Google Patents
Blue laser oscillation deviceInfo
- Publication number
- JPH11103116A JPH11103116A JP26310297A JP26310297A JPH11103116A JP H11103116 A JPH11103116 A JP H11103116A JP 26310297 A JP26310297 A JP 26310297A JP 26310297 A JP26310297 A JP 26310297A JP H11103116 A JPH11103116 A JP H11103116A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- harmonic
- crystal
- wavelength
- excitation light
- nonlinear optical
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Abstract
Description
【０００１】[0001]
【産業上の利用分野】本発明は、第２高調波及び和周波
発生により、特に０．４４−０．４５μｍの波長でコヒ
ーレント光を励起する青色レーザー発振器に関するもの
である。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to a blue laser oscillator which excites coherent light at a wavelength of 0.44-0.45 .mu.m by generating a second harmonic and a sum frequency.
【０００２】[0002]
【従来の技術】従来、非線形光学論系に基づいて、非線
形光学素子（結晶）にコヒーレントな励起光（基本波）
を入力することにより、異なる波長のコヒーレント光を
出力せしめる発振器が知られている。この発振器は、一
般に励起光源と非線形光学素子と、その両側に配置され
た一対の反射鏡とから概略構成されており、上記励起光
と出力光である第２及び第３高調波との間には、次式
〔数１〕、〔数２〕に示す関係が成り立っている。2. Description of the Related Art Conventionally, a coherent pump light (fundamental wave) is applied to a nonlinear optical element (crystal) based on a nonlinear optical theory system.
An oscillator that outputs coherent light beams having different wavelengths by inputting an input signal is known. This oscillator is generally composed of an excitation light source, a nonlinear optical element, and a pair of reflecting mirrors arranged on both sides thereof, and is provided between the excitation light and the second and third harmonics as output light. Has the relationship shown in the following equations [Equation 1] and [Equation 2].
【０００３】[0003]
【数１】１／λ1 ＋１／λ2 ＝１／λ３ 1 / λ 1 + 1 / λ 2 = 1 / λ 3
【０００４】[0004]
【数２】ｎ１ ／λ1 ＋ｎ2 ／λ2 ＝ｎ3 ／λ3 但し、λ1 は基本波（励起光）の波長、λ2 は第２高調
波の波長、λ3 は第３高調波の波長、ｎ1 は基本波（励
起光）の屈折率、ｎ2 は第２高調波の屈折率、ｎ3 は第
３高調波の屈折率である。## EQU2 ## where n 1 / λ 1 + n 2 / λ 2 = n 3 / λ 3 where λ 1 is the wavelength of the fundamental wave (excitation light), λ 2 is the wavelength of the second harmonic, and λ 3 is the third harmonic. The wavelength of the wave, n 1 is the refractive index of the fundamental wave (excitation light), n 2 is the refractive index of the second harmonic, and n 3 is the refractive index of the third harmonic.
【０００５】かかる構成のレーザー発振装置において、
励起光源にはＮｄ：ＹＬＦ（Ｎｄ3+：ＬｉＹＦ4 ）、Ｎ
ｄ：ＹＡＧ（Ｎｄ3+：Ｙ3 Ａｌ5 Ｏ12）、Ｎｄ：ＹＡＰ
（Ｎｄ3+：ＹＡｌＯ3 ）等の各種固体レーザーを用い、
波長０．４４−０．４５μｍの第３高調波発生を行うも
のとしては、非線形光学素子としてＬｉＩＯ3 結晶を用
いて構成されたものが知られている。[0005] In the laser oscillation device having such a configuration,
Nd: YLF (Nd 3+ : LiYF 4 ), N
d: YAG (Nd 3+ : Y 3 Al 5 O 12 ), Nd: YAP
Using various solid-state lasers such as (Nd 3+ : YAlO 3 )
As a device that generates a third harmonic having a wavelength of 0.44 to 0.45 μm, a device formed using a LiIO 3 crystal as a nonlinear optical element is known.
【０００６】[0006]
【発明が解決しようとする課題】しかし、上記の波長
０．４４−０．４５μｍの第３高調波を発生せしめる従
来のレーザー発振器には以下に述べる問題があった。However, the conventional laser oscillator that generates the third harmonic having a wavelength of 0.44 to 0.45 μm has the following problems.
【０００７】即ち、非線形光学素子としてＬｉＩＯ3 結
晶を用いたものは、位相整合角θが、タイプ−１（第１
種の整合）の第２、第３高調波発生として、それぞれ２
４．３°、３５．４°と小さいため、有効非線形光学定
数ＤｅｆｆTYPE-1（ＬｉＩＯ3 ）も１．８Ｐｍ／Ｖ、
２．５Ｐｍ／Ｖと小さく、位相整合許容角Δθ（ＦＷＨ
Ｍ半値幅）も、第２高調波発生ではΔθext ・Ｌ＝０．
９ｍｒａｄ・ｃｍ、第３高調波発生ではΔθext ・Ｌ＝
０．５ｍｒａｄ・ｃｍと極めて小さい。ここで、Δθ
ext は結晶の外部角、Ｌは結晶の長さである。That is, a device using a LiIO 3 crystal as a nonlinear optical element has a phase matching angle θ of type -1 (first type).
2nd and 3rd harmonic generation of
Since the angle is as small as 4.3 ° and 35.4 °, the effective nonlinear optical constant Deff TYPE-1 (LiIO 3 ) is also 1.8 Pm / V,
2.5Pm / V, the phase matching allowable angle Δθ (FWH
M half-width) is also Δθ ext · L = 0.
9 mrad · cm, and Δθ ext · L =
It is extremely small at 0.5 mrad · cm. Where Δθ
ext is the external angle of the crystal, and L is the length of the crystal.
【０００８】従ってこの場合、屈折率の温度依存性が殆
どないという利点はあるものの、高い変換効率で安定し
た出力光を得ることは出来なかった。Therefore, in this case, although there is an advantage that the refractive index has almost no temperature dependency, stable output light with high conversion efficiency cannot be obtained.
【０００９】本発明は、上記課題を解決するためになさ
れたものであり、その目的とするところは、高変換効率
且つ高出力で、波長０．４４−０．４５μｍの青色光を
安定に出力せしめ得る青色レーザー発振器を提供するこ
とにある。SUMMARY OF THE INVENTION The present invention has been made to solve the above problems, and has as its object to stably output blue light having a wavelength of 0.44 to 0.45 μm with high conversion efficiency and high output. An object of the present invention is to provide a blue laser oscillator that can be used.
【００１０】[0010]
【課題を解決するための手段】上記の目的を達成すべく
本発明者等は種々の検討を試みた結果、第２高調波発生
素子としてＲｂＴｉＡｓＯ4 結晶、第３高調波発生素子
としてＣｅ：ＫＴｉＯＰＯ4 結晶を用いることにより、
変換効率、出力特性のいずれも向上することを見い出し
たものである。The inventors of the present invention have made various studies to achieve the above object. As a result, the second harmonic generation element was made of RbTiAsO 4 crystal, and the third harmonic generation element was made of Ce: KTiOPO. By using 4 crystals,
It has been found that both the conversion efficiency and the output characteristics are improved.
【００１１】即ち、本発明の青色レーザー発振器は、励
起光源として１．３１３−１．３４１４μｍの波長のレ
ーザー光を発振するＮｄ：ＹＬＦ、Ｎｄ：ＹＡＧ又はＮ
ｄ：ＹＡＰの各種固体レーザーを用い、第２高調波、第
３高調波発生の非線形光学素子としてＲＴＡ結晶及びＣ
ｅ：ＫＴＰ結晶を用いて成るものである。That is, the blue laser oscillator of the present invention oscillates a laser beam having a wavelength of 1.313-1.3414 μm as an excitation light source, such as Nd: YLF, Nd: YAG or Nd: YLF.
d: Using various solid-state lasers of YAP, RTA crystal and C as nonlinear optical elements for generating second and third harmonics
e: It is formed using a KTP crystal.
【００１２】ＲＴＡ結晶及びＣｅ：ＫＴＰ結晶は位相整
合許容角が大きく、しかも励起光に対する出力特性が優
れている。従って、これを非線形光学素子として用い、
位相整合条件を適宜設定することにより、高い変換効率
で安定した出力の青色コヒーレント光が得られる。The RTA crystal and the Ce: KTP crystal have a large allowable angle of phase matching and have excellent output characteristics with respect to pump light. Therefore, using this as a nonlinear optical element,
By appropriately setting the phase matching conditions, blue coherent light with a stable output and high conversion efficiency can be obtained.
【００１３】[0013]
【実施の形態】以下、図示した実施の形態に基づき本発
明を詳細に説明する。図１は本発明の青色レーザー発振
装置の実施の形態を示す図、図２は第２高調波及び和周
波発生である。図中、１は励起光源、２は非線形光学素
子（第２高調波発生）、３は非線形光学素子（第３高調
波発生）、４は完全反射鏡（基本波及び第２高調波でＲ
＝１００％、第３高調波でＲ≧９０％）、５は部分反射
鏡（基本波及び第２高調波でＲ＝１００％、第３高調波
でＲ≦３０％）、λ1 は励起光の波長、λ2 は第２高調
波の波長、λ3 は第３高調波の波長を示す。DETAILED DESCRIPTION OF THE PREFERRED EMBODIMENTS Hereinafter, the present invention will be described in detail based on the illustrated embodiments. FIG. 1 is a diagram showing an embodiment of a blue laser oscillation device according to the present invention, and FIG. 2 shows generation of a second harmonic and a sum frequency. In the figure, 1 is an excitation light source, 2 is a non-linear optical element (second harmonic generation), 3 is a non-linear optical element (third harmonic generation), 4 is a perfect reflecting mirror (R is a fundamental wave and a second harmonic).
= 100%, R ≧ 90% at the third harmonic), 5 is a partially reflecting mirror (R = 100% at the fundamental and second harmonics, R ≦ 30% at the third harmonic), λ 1 is pump light , Λ 2 indicates the wavelength of the second harmonic, and λ 3 indicates the wavelength of the third harmonic.
【００１４】本発明の青色レーザー発振装置は、図１に
示すように励起光を出射する励起光源１と、励起光源上
に配置された第２、第３高調波発生の非線形光学素子２
及び３と、同じく励起光の光軸上で励起光源１と非線形
光学素子３の出射側にそれぞれ配置された完全反射鏡４
と部分反射鏡５とから構成されている。As shown in FIG. 1, a blue laser oscillation device according to the present invention comprises an excitation light source 1 for emitting excitation light, and a second and third harmonic generating nonlinear optical element 2 disposed on the excitation light source.
And 3, complete reflection mirrors 4 respectively disposed on the exit side of the excitation light source 1 and the nonlinear optical element 3 on the optical axis of the excitation light.
And a partial reflecting mirror 5.
【００１５】励起光源１には、波長１．３１３−１．３
４１４μｍのレーザ光を出力する各種固体レーザーを用
いるが、各種固体レーザーとしては、１．３１３及び
１．３２１μｍの波長でレーザー発振するＮｄ：ＹＬＦ
（Ｎｄ3+：ＬｉＹＦ4 ）、１．３１８８及び１．３３８
２μｍの波長でレーザー発振するＮｄ：ＹＡＧ（Ｎ
ｄ3+：Ｙ3 Ａｌ5 Ｏ12）、又は１．３４１４μｍの波長
でレーザー発振するＮｄ：ＹＡＰ（Ｎｄ3+：ＹＡｌ
Ｏ3 ）等が用いられる。この励起光源１から出射された
励起光λ1 は、完全反射鏡４及び部分反射鏡５を介して
非線形光学素子２及び３に入射するようになっている。The excitation light source 1 has a wavelength of 1.313-1.3.
Various solid-state lasers that output laser light of 414 μm are used. As the various solid-state lasers, Nd: YLF that oscillates at wavelengths of 1.313 and 1.321 μm
(Nd 3+ : LiYF 4 ), 1.3188 and 1.338
Nd: YAG (N
d 3+ : Y 3 Al 5 O 12 ) or Nd: YAP (Nd 3+ : YAl) which oscillates at a wavelength of 1.3414 μm.
O 3 ) and the like are used. The excitation light λ 1 emitted from the excitation light source 1 is incident on the nonlinear optical elements 2 and 3 via the complete reflection mirror 4 and the partial reflection mirror 5.
【００１６】第２高調波、第３高調波発生の非線形光学
素子２、３は、タイプ−２（第２種の整合、７０°≦θ
≦７５°、φ＝０°、但し、φはｘ軸からｙ軸方向へ測
定した極座標の角度、θは角度φで引かれたｘｙ面内の
線分へのｚ軸からの極座標の角度である。）で切り出し
たＲｂＴｉＡｓＯ4 結晶（以下、「ＲＴＡ結晶」とい
う）、及びタイプ−２（第２種の整合、８０°≦θ≦９
０°、φ＝０°、但し、θ、φは上記と同一の極座標の
角度）で切り出したＣｅ：ＫＴｉＯＰＯ4 結晶（以下、
「Ｃｅ：ＫＴＰ結晶」という）が用いられている。これ
らＲＴＡ結晶及びＣｅ：ＫＴＰ結晶は、抵抗過熱炉を用
いた周知のフラックス法により形成したが、非線形光学
定数ｄ32が、ＲＴＡ結晶ではｄ32＝３．７ｐｍ／Ｖ、Ｃ
ｅ：ＫＴＰ結晶ではｄ32＝３．４ｐｍ／Ｖと大きく、し
かも位相整合許容角Δθが、ＲＴＡ結晶ではΔθext ・
Ｌ＝０．５ｍｒａｄ・ｃｍ、Ｃｅ：ＫＴＰ結晶ではΔθ
ext・Ｌ＝１７ｍｒａｄ・ｃｍと大きく、前記ＬｉＩＯ
3 結晶の約２．５−３５倍の大きさとなるものである。
又、励起光における破壊しきい値が、１００ｎｓ、１ｋ
Ｈｚのパルスで約５００ＭＷ／ｃｍ2 と高く、更に、潮
解性が無く、位相整合条件が温度に対して、ＲＴＡ結晶
ではΔＴ・Ｌ＝３２°Ｃ・ｃｍ、Ｃｅ：ＫＴＰ結晶では
ΔＴ・Ｌ＝２８°Ｃ・ｃｍと非常に大きく反射防止膜の
コートも簡単に出来るという特性を有している。The nonlinear optical elements 2 and 3 for generating the second harmonic and the third harmonic are of the type-2 (second type of matching, 70 ° ≦ θ).
≦ 75 °, φ = 0 °, where φ is the angle of the polar coordinate measured from the x-axis to the y-axis, and θ is the angle of the polar coordinate from the z-axis to a line segment in the xy plane drawn by the angle φ. is there. ) And RbTiAsO 4 crystal (hereinafter referred to as “RTA crystal”), and type-2 (second type matching, 80 ° ≦ θ ≦ 9)
0 °, φ = 0 °, where θ and φ are the same polar coordinate angles as described above) and cut out from a Ce: KTiOPO 4 crystal (hereinafter, referred to as “C: KTiOPO 4 crystal”).
“Ce: KTP crystal”) is used. These RTA crystal and Ce: KTP crystal were formed by a well-known flux method using a resistance heating furnace, but the nonlinear optical constant d 32 was found to be d 32 = 3.7 pm / V for RTA crystal and C 32
e: as large as d 32 = 3.4pm / V in KTP crystal, moreover phase matching acceptance angle [Delta] [theta] is, [Delta] [theta] ext · the RTA crystals
L = 0.5 mrad · cm, Δθ for Ce: KTP crystal
ext · L = 17 mrad · cm
It is about 2.5-35 times the size of three crystals.
Further, the destruction threshold of the excitation light is 100 ns, 1 k
Hz pulse is as high as about 500 MW / cm 2 , there is no deliquescence, and the phase matching condition is temperature, ΔT · L = 32 ° C · cm for RTA crystal, ΔT · L = for Ce: KTP crystal It is very large at 28 ° C.cm, and has the property of easily being coated with an antireflection film.
【００１７】励起光源１及び非線形光学素子３の出射側
に配置された完全反射鏡４及び部分反射鏡５は、共に励
起光源１により出射される基本波であるレーザー光の波
長及び第２高調波の波長で高い反射率を有している。完
全反射鏡４は、第３高調波の波長で９０％以上の反射率
Ｒを有し、部分反射鏡５は、第３高調波の波長で７０％
の透過率を有するダイクロイック反射鏡より成ってい
る。The complete reflection mirror 4 and the partial reflection mirror 5 arranged on the exit side of the excitation light source 1 and the nonlinear optical element 3 are both a wavelength of a laser beam which is a fundamental wave emitted by the excitation light source 1 and a second harmonic. Has a high reflectance at the wavelength of The perfect reflecting mirror 4 has a reflectance R of 90% or more at the wavelength of the third harmonic, and the partial reflecting mirror 5 has a reflectance R of 70% at the wavelength of the third harmonic.
And a dichroic reflecting mirror having a transmittance of
【００１８】かかる構成において、励起光源１から図で
右方に出射された基本波λ1 の励起光は、図２に示すよ
うに非線形光学素子２で第２高調波λ2 に変換され、非
線形光学素子３で和周波発生により第３高調波λ3 に変
換され、部分反射鏡５により出射される。位相整合せず
に変換されなかった基本波λ1 及び第２高調波λ2 は、
部分反射鏡５により反射されて再度非線形光学素子３で
第３高調波λ3 に変換される。また励起光源１から左方
に出射される励起光λ1 は、完全反射鏡４により反射さ
れて、上記のプロセスを行って第３高調波λ3 に変換さ
れる。In this configuration, the excitation light of the fundamental wave λ 1 emitted to the right in the figure from the excitation light source 1 is converted into the second harmonic λ 2 by the nonlinear optical element 2 as shown in FIG. The light is converted into a third harmonic λ 3 by generation of a sum frequency in the optical element 3, and emitted by the partial reflecting mirror 5. The fundamental wave λ 1 and the second harmonic λ 2 which are not converted without phase matching are
The light is reflected by the partial reflecting mirror 5 and converted again into the third harmonic λ 3 by the nonlinear optical element 3. Excitation light λ 1 emitted to the left from the excitation light source 1 is reflected by the perfect reflecting mirror 4 and converted into a third harmonic λ 3 by performing the above-described process.
【００１９】従って、例えば励起光源１として波長λ1
＝１．３１８８μｍ及び１．３３８２μｍで発振するＮ
ｄ：ＹＡＧレーザーを用い、これにより励起光を出射し
ながら非線形光学素子２、３を図示したｙ軸を中心に所
定の出力光波長に応じて適宜角度調整すると、コヒーレ
ントな青色レザー光を安定して得ることができる。Therefore, for example, the wavelength λ 1
= N oscillating at 1.3188 μm and 1.3382 μm
d: A coherent blue laser beam is stabilized by using a YAG laser and adjusting the angles of the nonlinear optical elements 2 and 3 around the y-axis as shown in the drawing according to a predetermined output light wavelength while emitting excitation light. Can be obtained.
【００２０】[0020]
【発明の効果】以上の説明から明らかなように、本発明
によれば、励起光源として、１．３１３〜１．３４１４
μｍの波長でレーザー発振するＮｄ：ＹＬＦ、Ｎｄ：Ｙ
ＡＧ、又はＮｄ：ＹＡＰの各種固体レーザーを用い、非
線形光学素子として、ＲＴＡ結晶及びＣｅ：ＫＴＰ結晶
を用いて、青色レーザー発振装置を構成するので、青色
コヒーレント光を安定した出力で効率よく得ることがで
きる。As is apparent from the above description, according to the present invention, the excitation light source ranges from 1.313 to 1.3414.
Nd: YLF, Nd: Y oscillating at a wavelength of μm
Since a blue laser oscillator is configured using various solid-state lasers of AG or Nd: YAP, and using an RTA crystal and a Ce: KTP crystal as nonlinear optical elements, it is possible to efficiently obtain blue coherent light with a stable output. Can be.
【００２１】図２に示すように青色レーザー発振装置に
おいて、励起光源としてＮｄ：ＹＡＧレーザーを用い、
θ＝７５°、φ＝０°に切り出して成る長さ０．５ｃｍ
のＲＴＡ結晶及びθ＝８７°±１、φ＝０°に切り出し
て成る長さ０．８ｃｍのＣｅ：ＫＴＰ結晶を用いて適宜
位相整合角に調整することにより、発振しきい値の約２
倍の入力で、平均出力２００ｍＷの青色レーザー光を２
ｋＨｚで得られた。また、図２に示すようにＲＴＡ結晶
の長さをＬ＝１ｃｍ、Ｃｅ：ＫＴＰ結晶の長さをＬ＝
０．８ｃｍとした場合、光変換効率は約４倍に上がる計
算となる。As shown in FIG. 2, in a blue laser oscillator, an Nd: YAG laser is used as an excitation light source.
0.5cm length cut out at θ = 75 °, φ = 0 °
By adjusting the phase matching angle appropriately using an RTA crystal of 0.8 cm and a 0.8 cm long Ce: KTP crystal cut to θ = 87 ° ± 1 and φ = 0 °, an oscillation threshold of about 2
Blue laser light with an average output of 200 mW
kHz. Further, as shown in FIG. 2, the length of the RTA crystal is L = 1 cm, and the length of the Ce: KTP crystal is L =
When it is set to 0.8 cm, the light conversion efficiency is calculated to increase about four times.
【図１】 本発明の青色レーザー発振装置の実施の形態
を示す図である。FIG. 1 is a diagram showing an embodiment of a blue laser oscillation device according to the present invention.
【図２】 非線形光学素子の実施例を示す図である。FIG. 2 is a diagram showing an embodiment of a nonlinear optical element.
１…励起光源、２…非線形光学素子（第２高調波発
生）、３…非線形光学素子（第３高調波発生）、４…完
全反射鏡（基本波及び第２高調波でＲ＝１００％、第３
高調波でＲ≧９０％）、５…部分反射鏡（基本波及び第
２高調波でＲ＝１００％、第３高調波でＲ≦３０％）DESCRIPTION OF SYMBOLS 1 ... Excitation light source, 2 ... Nonlinear optical element (2nd harmonic generation), 3 ... Nonlinear optical element (3rd harmonic generation), 4 ... Completely reflecting mirror (R = 100% in a fundamental wave and a 2nd harmonic, Third
Partial mirror (R = 100% for fundamental wave and second harmonic, R ≦ 30% for third harmonic)
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 畠山 教一 埼玉県草加市栄町２丁目５番23号 103 (72)発明者 田中 詠子 東京都港区白金２丁目５番51号 高岡方 ──────────────────────────────────────────────────続 き Continuing on the front page (72) Inventor K. Hatakeyama 2-5-23, Sakaemachi, Soka-shi, Saitama 103 (72) Inventor Eiko Tanaka 2-5-51, Shirokane 2-chome, Minato-ku, Tokyo
Claims (1)
４４−０．４５μｍの波長でコヒーレント光を励起する
青色レーザー発振器であって、励起光源として、１．３
１３及び０．３２１μｍの波長でレーザー発振するＮ
ｄ：ＹＬＦ（Ｎｄ3+：ＬｉＹＦ4 ）、１．３１８８及び
１．３３８２μｍの波長でレーザー発振するＮｄ：ＹＡ
Ｇ（Ｎｄ3+：Ｙ3 Ａｌ5 Ｏ12）、又は１．３４１４μｍ
の波長でレーザー発振するＮｄ：ＹＡＰ（Ｎｄ3+：ＹＡ
ｌＯ3 ）の各種固体レーザーを用い、第２高調波、第３
高調波発生の非線形光学素子として、ＲｂＴｉＯＡｓＯ
4 （ＲＴＡ）結晶及びＣｅ：ＫＴｉＯＰＯ4 （Ｃｅ：Ｋ
ＴＰ）結晶を用いたことを特徴とする青色レーザー発振
装置。1. Due to the second harmonic and sum frequency generation, 0.1.
A blue laser oscillator for exciting coherent light at a wavelength of 44-0.45 μm, wherein 1.3 is used as an excitation light source.
N at 13 and 0.321 μm
d: YLF (Nd 3+ : LiYF 4 ), Nd: YA which oscillates at a wavelength of 1.3188 and 1.3382 μm.
G (Nd 3+ : Y 3 Al 5 O 12 ) or 1.3414 μm
Nd: YAP (Nd 3+ : YA)
using various solid-state laser of lO 3), second harmonic, third
RbTiOAsO as a nonlinear optical element for generating harmonics
4 (RTA) crystal and Ce: KTiOPO 4 (Ce: K
TP) A blue laser oscillation device characterized by using a crystal.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26310297A JPH11103116A (en) | 1997-09-29 | 1997-09-29 | Blue laser oscillation device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26310297A JPH11103116A (en) | 1997-09-29 | 1997-09-29 | Blue laser oscillation device |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH11103116A true JPH11103116A (en) | 1999-04-13 |
Family
ID=17384860
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP26310297A Pending JPH11103116A (en) | 1997-09-29 | 1997-09-29 | Blue laser oscillation device |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH11103116A (en) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100809271B1 (en) | 2007-04-17 | 2008-02-29 | 삼성전기주식회사 | Wavelength converted laser apparatus |
| CN104319618A (en) * | 2014-11-12 | 2015-01-28 | 核工业理化工程研究院 | 355 nm ultraviolet solid laser |
| CN112993735A (en) * | 2019-12-14 | 2021-06-18 | 中国科学院大连化学物理研究所 | High-efficiency blue laser |
-
1997
- 1997-09-29 JP JP26310297A patent/JPH11103116A/en active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100809271B1 (en) | 2007-04-17 | 2008-02-29 | 삼성전기주식회사 | Wavelength converted laser apparatus |
| CN104319618A (en) * | 2014-11-12 | 2015-01-28 | 核工业理化工程研究院 | 355 nm ultraviolet solid laser |
| CN112993735A (en) * | 2019-12-14 | 2021-06-18 | 中国科学院大连化学物理研究所 | High-efficiency blue laser |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP4489440B2 (en) | Generation of fourth harmonic with enhanced intracavity resonance using uncoated Brewster surface | |
| US5274650A (en) | Solid state laser | |
| JP4231829B2 (en) | Internal cavity sum frequency mixing laser | |
| JPH05210135A (en) | Optical wavelength conversion device | |
| JPH06283794A (en) | Laser-diode-pumped solid laser | |
| KR100863199B1 (en) | Laser Apparatus and Method for Harmonic Beam Generation | |
| JP3330487B2 (en) | Laser equipment | |
| JPH06130328A (en) | Polarization control element and solid laser device | |
| JPH11103116A (en) | Blue laser oscillation device | |
| JPH1041573A (en) | Laser oscillator | |
| JPH06132595A (en) | Secondary higher harmonic light emitter | |
| JP2000338530A (en) | Wavelength conversion device for laser light and method for its conversion | |
| JPH11101995A (en) | Wavelength conversion laser | |
| JP2892329B2 (en) | Wavelength conversion laser device | |
| JPH04318988A (en) | Laser diode pumped solid state laser | |
| JP3199836B2 (en) | Wavelength conversion laser device | |
| JPH11121842A (en) | Eyesafe laser beam generator | |
| JP2663197B2 (en) | Laser diode pumped solid state laser | |
| JPH09232665A (en) | Output stabilizing second harmonics light source | |
| JP2754101B2 (en) | Laser diode pumped solid state laser | |
| JPH08102564A (en) | Wavelength converting laser device | |
| JPH08227085A (en) | Laser device | |
| JPH06164048A (en) | Harmonic generation apparatus | |
| JPH06350173A (en) | Polarized beam and longitudinal mode control element and solid-state laser device | |
| JPH0758380A (en) | Solid laser device |