JPH0836793A - Magneto-optical recording medium and reproducing method of magneto-optical recording information using the same - Google Patents
Magneto-optical recording medium and reproducing method of magneto-optical recording information using the sameInfo
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- JPH0836793A JPH0836793A JP17278494A JP17278494A JPH0836793A JP H0836793 A JPH0836793 A JP H0836793A JP 17278494 A JP17278494 A JP 17278494A JP 17278494 A JP17278494 A JP 17278494A JP H0836793 A JPH0836793 A JP H0836793A
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Abstract
Description
【０００１】[0001]
【産業上の利用分野】本発明は、光磁気記録装置に適用
される、例えば光磁気ディスク、光磁気テープ、光磁気
カード等の光磁気記録媒体およびそれを用いた光磁気記
録情報の再生方法に関するものである。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention is applied to a magneto-optical recording apparatus, for example, a magneto-optical recording medium such as a magneto-optical disk, a magneto-optical tape, a magneto-optical card, etc., and a method of reproducing magneto-optical recorded information using the same. It is about.
【０００２】[0002]
【従来の技術】光磁気記録媒体としての光磁気ディスク
は、書き換えが可能な光ディスクとして研究開発が進め
られており、その一部はすでにコンピュータ用の外部メ
モリとして実用化されている。2. Description of the Related Art A magneto-optical disk as a magneto-optical recording medium has been researched and developed as a rewritable optical disk, and a part of it has already been put to practical use as an external memory for a computer.
【０００３】記録媒体として垂直磁化膜を用いる光磁気
ディスクでは、光を利用して記録再生を行うため、面内
磁化膜を用いたフロッピーディスクやハードディスクに
比べて、大記録容量を実現できる。In a magneto-optical disk using a perpendicular magnetization film as a recording medium, recording and reproduction are performed by using light, so that a large recording capacity can be realized as compared with a floppy disk or a hard disk using an in-plane magnetization film.
【０００４】ところが、光磁気ディスクの記録密度は、
光磁気ディスク上の光ビームスポットの大きさに制約を
受ける。つまり、記録ビット径および記録ビットの間隔
が光ビームスポットの大きさに比べて小さくなると、光
ビームスポットの中に複数の記録ビットが入る。このた
め、各記録ビットを分離して再生することができなくな
る。記録密度を向上させるためにビームスポットの大き
さを小さくするには、レーザー光の波長を短くすること
が有効であるが、現在市販されている半導体レーザーは
680nm の波長のものが最短であり、より短波長を有する
半導体レーザーは、いまだ開発途上にある。したがっ
て、現在市販されている長い波長のレーザーを用いて光
磁気ディスクの記録密度をさらに大きくすることは困難
である。However, the recording density of a magneto-optical disk is
The size of the light beam spot on the magneto-optical disk is restricted. That is, when the recording bit diameter and the recording bit interval become smaller than the size of the light beam spot, a plurality of recording bits enter the light beam spot. Therefore, it becomes impossible to reproduce each recorded bit separately. In order to reduce the size of the beam spot in order to improve the recording density, it is effective to shorten the wavelength of the laser beam, but the currently available semiconductor lasers are
A semiconductor laser having a wavelength of 680 nm is the shortest, and a semiconductor laser having a shorter wavelength is still under development. Therefore, it is difficult to further increase the recording density of the magneto-optical disk by using a long-wavelength laser currently on the market.
【０００５】これに対して、例えば、特開平１−１４３
０４１号公報や特開平１−１４３０４２号公報には、再
生時に記録ビットを拡大・消滅させながら再生すること
により、光ビーム走行方向の再生分解能（線記録密度）
を向上させる方法が提案されている。しかしながら、こ
れらの方法では、線記録密度については改善されるが、
クロストークについては通常の光磁気ディスクと同様で
あり、トラック方向の記録密度（以下、トラック密度と
称する）を改善することは難しい。On the other hand, for example, Japanese Laid-Open Patent Publication No. 1-143.
No. 041 and Japanese Unexamined Patent Publication No. 1-143042 disclose reproduction resolution (linear recording density) in the traveling direction of a light beam by reproducing while expanding / disappearing recording bits during reproduction.
Have been proposed. However, although these methods improve linear recording density,
The crosstalk is similar to that of a normal magneto-optical disk, and it is difficult to improve the recording density in the track direction (hereinafter referred to as the track density).
【０００６】これに対し、特開平３−９３０５８号公報
や特開平４−２５５９４１号公報には、光ビーム走行方
向だけでなく、トラック密度をも向上させる方法が提案
されている。On the other hand, JP-A-3-93058 and JP-A-4-255941 propose methods for improving not only the traveling direction of the light beam but also the track density.
【０００７】[0007]
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、これら
の方法では、線記録密度、トラック密度ともに改善され
るが、再生層を初期化するための磁石が必要となり、装
置の大型化を招くという問題点がある。However, although the linear recording density and the track density are improved by these methods, a magnet for initializing the reproducing layer is required, which causes an increase in the size of the device. There is.
【０００８】また、特開平５−２５８３７２号公報に
は、線記録密度、トラック密度ともに改善され、再生層
を初期化するための磁石が不要となる記録再生方法が開
示されている。しかしながら、再生時に必要な外部磁界
が大きくなり、装置の大型化、消費電力の増大を招くと
いう問題点がある。Further, Japanese Patent Laid-Open No. 5-258372 discloses a recording / reproducing method in which both the linear recording density and the track density are improved and a magnet for initializing the reproducing layer is unnecessary. However, there is a problem in that the external magnetic field required for reproduction becomes large, resulting in an increase in size of the device and an increase in power consumption.
【０００９】本発明は上記従来の問題点に鑑みなされた
ものであり、その目的は、装置の大型化や消費電力の増
大を招くことなく、面記録密度を向上させることが可能
な光磁気記録媒体、およびそれを用いた光磁気記録情報
の再生方法を提供することにある。The present invention has been made in view of the above-mentioned conventional problems, and an object thereof is to provide a magneto-optical recording capable of improving an areal recording density without inviting an increase in size of an apparatus and an increase in power consumption. It is to provide a medium and a reproducing method of magneto-optical recording information using the medium.
【００１０】言い換えれば、初期化磁石を用いることな
く、また再生時に印加する磁界を小さくでき、トラック
ピッチを狭くしてもクロストークの増大を招来すること
がなく、かつ、光ビーム走行方向の記録密度を向上させ
ることが可能な光磁気記録媒体、およびそれを用いた光
磁気記録情報の再生方法を提供することにある。In other words, without using an initializing magnet, the magnetic field applied during reproduction can be made small, crosstalk does not increase even if the track pitch is narrowed, and recording in the light beam traveling direction is performed. An object of the present invention is to provide a magneto-optical recording medium capable of improving the density and a method of reproducing magneto-optical recording information using the magneto-optical recording medium.
【００１１】[0011]
【課題を解決するための手段】上記の課題を解決するた
め、請求項１記載の光磁気記録媒体は、光磁気記録した
情報を読み出すための垂直磁気異方性をもつ磁性層であ
る読み出し層と、情報を光磁気記録するための垂直磁気
異方性をもつ磁性層である記録層と、読み出し層と記録
層との間に形成された磁性層である中間層とが設けられ
た光磁気記録媒体において、上記読み出し層と中間層と
を合わせた２層膜の厚みをｈ1'、記録層の厚みをｈ2 と
し、室温taにおける読み出し層と中間層とを合わせた２
層膜の保磁力および飽和磁化をそれぞれHc1'(ta)、Ms1'
(ta)、室温における記録層の保磁力および飽和磁化をそ
れぞれHc2(ta) 、Ms2(ta) 、室温における読み出し層と
記録層との間にできる磁壁の磁壁エネルギーをσw'(ta)
とし、室温ta以上の所定温度tm以上の温度t における読
み出し層と中間層とを合わせた２層膜の保磁力および飽
和磁化をそれぞれHw1'(t) 、Ms1'(t) 、温度t における
記録層の保磁力および飽和磁化をそれぞれHw2(t)、Ms
2(t)、温度t における読み出し層と記録層との間にでき
る磁壁の磁壁エネルギーをσw'(t) としたとき、 Hw1'(ta)= σw'(ta)/2Ms1'(ta)h1' 、 Hw1'(t)=σw'(t)/2Ms1'(t)h1' とすると、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<-Hc1'(t)+Hw1'(t) の条件を満たし、読み出し層と中間層とのいずれもが、
室温とそれぞれのキュリー温度との間に補償温度を有す
ることを特徴としている。In order to solve the above problems, the magneto-optical recording medium according to claim 1 is a read layer which is a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy for reading the magneto-optically recorded information. And a recording layer which is a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy for magneto-optical recording of information, and an intermediate layer which is a magnetic layer formed between the read layer and the recording layer. In the recording medium, the thickness of the two-layer film including the read layer and the intermediate layer is h 1 ′, the thickness of the recording layer is h 2, and the read layer and the intermediate layer are combined at room temperature ta.
The coercive force and saturation magnetization of the layered film are Hc 1 '(ta) and Ms 1 ', respectively.
(ta), the coercive force and saturation magnetization of the recording layer at room temperature are Hc 2 (ta) and Ms 2 (ta), respectively, and the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer and the recording layer at room temperature is σw '(ta)
And the coercive force and saturation magnetization of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at a temperature t equal to or higher than room temperature ta and higher than a predetermined temperature tm are Hw 1 '(t), Ms 1 ' (t), and temperature t, respectively. The coercive force and saturation magnetization of the recording layer at Hw 2 (t) and Ms
2 (t), Hw 1 '(ta) = σw' (ta) / 2Ms 1 '(ta) where σw' (t) is the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer and the recording layer at temperature t. ) h 1 ', Hw 1 ' (t) = σw '(t) / 2Ms 1 ' (t) h 1 ', Hc 1 ' (ta) + Hw 1 '(ta) <-Hc 1 ' (t ) + Hw 1 '(t) is satisfied, and both the readout layer and the intermediate layer are
It is characterized by having a compensation temperature between room temperature and the respective Curie temperatures.
【００１２】請求項２記載の光磁気記録媒体は、請求項
１記載の光磁気記録媒体において、中間層の実効的な垂
直磁気異方性定数が室温で略０であることを特徴として
いる。A magneto-optical recording medium according to a second aspect is the magneto-optical recording medium according to the first aspect, characterized in that the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer is substantially zero at room temperature.
【００１３】請求項３記載の光磁気記録媒体は、請求項
１または２記載の光磁気記録媒体において、読み出し層
と中間層の組成がそれぞれＸＧｄＦｅＣｏ、ＺＧｄＦｅ
Ｃｏであり、上記Ｘ、Ｚがそれぞれ、Ｙ、Ｎｉ、Ｎｄ、
Ｓｍ、Ｐｒ、Ｐｔ、Ａｌ、Ｓｉより選ばれる１種類以上
の元素であることを特徴としている。A magneto-optical recording medium according to a third aspect of the present invention is the magneto-optical recording medium according to the first or second aspect, wherein the read layer and the intermediate layer have compositions of XGdFeCo and ZGdFe, respectively.
Co, where X and Z are Y, Ni, Nd, and
It is characterized by being one or more kinds of elements selected from Sm, Pr, Pt, Al and Si.
【００１４】請求項４記載の光磁気記録情報の再生方法
は、請求項１、２または３記載の光磁気記録媒体を用い
て、 Hw2(ta)=σw(ta)/2Ms2(ta)h2、 Hw2(t)= σw(t)/2Ms2(t)h2とすると、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<Hr<-Hc1'(t)+Hw1'(t) Hr<Hc2(ta)-Hw2(ta) Hr<Hc2(t)-Hw2(t) の関係を満たす外部磁界Hrを印加しながら光を照射し、
情報を読み取ることを特徴としている。According to a fourth aspect of the present invention, there is provided a method of reproducing magneto-optical recording information using the magneto-optical recording medium according to the first, second or third aspect, wherein Hw 2 (ta) = σw (ta) / 2Ms 2 (ta). If h 2 and Hw 2 (t) = σw (t) / 2Ms 2 (t) h 2 , then Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) <Hr <-Hc 1 '(t) + Hw 1 '(t) Hr <Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta) Hr <Hc 2 (t) -Hw 2 (t)
It is characterized by reading information.
【００１５】[0015]
【作用】請求項１記載の光磁気記録媒体の構成によれ
ば、この光磁気記録媒体から情報を読み出す際、光ビー
ムを照射すると、この光の照射領域における温度分布は
ほぼガウス分布になる。したがって、光の照射領域にお
ける中心部近傍の領域のみが昇温して、周辺よりも高温
の領域となる。According to the structure of the magneto-optical recording medium of the first aspect, when the information is read from the magneto-optical recording medium, when the light beam is irradiated, the temperature distribution in the light irradiation region becomes almost Gaussian distribution. Therefore, only the region in the vicinity of the center of the light irradiation region is heated and becomes a region of higher temperature than the surrounding region.
【００１６】このとき、上記-Hc1'(t)+Hw1'(t)が、上記
所定の温度tm以上の高温状態（温度t ）で読み出し層の
磁化を記録層からの交換結合力に従った方向に向かせる
最大の外部磁界となる。一方、上記Hc1'(ta)+Hw1'(ta)
が、室温(ta)付近で読み出し層の磁化を記録層からの交
換結合力に従った方向とは逆の方向に向かせる最小の外
部磁界となる。At this time, -Hc 1 '(t) + Hw 1 ' (t) causes the magnetization of the read layer to become the exchange coupling force from the recording layer in a high temperature state (temperature t) above the predetermined temperature tm. It is the maximum external magnetic field that can be directed. On the other hand, above Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta)
However, at room temperature (ta), the minimum external magnetic field causes the magnetization of the read layer to be directed in the direction opposite to the direction according to the exchange coupling force from the recording layer.
【００１７】この結果、所定の温度tm以上になったこの
高温領域の読み出し層の磁化は、印加される外部磁界が
-Hc1'(t)+Hw1'(t)よりも小さければ、記録層からの交換
結合力に従った方向に向く。一方、上記光照射領域にお
ける高温領域以外の領域、すなわち高温領域の周辺の温
度は、光照射されてもそれほど上昇せず、室温程度のま
まである。このような周辺領域の読み出し層の磁化は、
印加される外部磁界がHc1'(ta)+Hw1'(ta) よりも大きけ
れば、記録層からの交換結合力に従った方向とは逆の方
向、すなわち外部磁界に従った方向に向く。As a result, the magnetization of the read layer in the high temperature region where the temperature exceeds the predetermined temperature tm is affected by the applied external magnetic field.
If it is smaller than -Hc 1 '(t) + Hw 1 ' (t), it is oriented in the direction according to the exchange coupling force from the recording layer. On the other hand, the temperature of the region other than the high temperature region in the light irradiation region, that is, the temperature around the high temperature region does not increase so much even when irradiated with light and remains at about room temperature. The magnetization of the readout layer in such a peripheral region is
If the applied external magnetic field is larger than Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta), the direction is opposite to the direction following the exchange coupling force from the recording layer, that is, the direction following the external magnetic field. .
【００１８】したがって、読み出し層における光照射領
域の中心部近傍の領域が、記録層に記録された情報にし
たがって動作するのに対し、読み出し層におけるその周
辺領域においては、磁化が、対応する記録層の磁化の向
きにかかわらず、上記外部磁界により常に同一の方向を
向くことになる。この結果、光照射領域の中心部近傍以
外の領域にある情報がマスクされた状態になる。Therefore, while the area near the center of the light irradiation area in the read layer operates according to the information recorded in the recording layer, the magnetization in the peripheral area of the read layer corresponds to the corresponding recording layer. Irrespective of the direction of magnetization of, the external magnetic field always points in the same direction. As a result, information in areas other than the vicinity of the center of the light irradiation area is masked.
【００１９】すなわち、所定温度以上の温度に昇温され
た光ビームの径より小さい中心部近傍領域のみを再生に
関与させることができる。同時に、記録層に記録された
情報が上記外部磁界から影響を受けることもない。その
結果、トラックピッチを狭くしてもクロストークが増大
しないので、雑音が減少し、再生時の分解能が向上す
る。また、光ビーム走行方向の再生分解能（線記録密
度）も向上する。また、再生層を初期化するための磁界
が不要なので、その磁界を配置する空間が不要である。
それによって、装置の大型化や消費電力の増大を招くこ
となく面記録密度を向上させることができる。In other words, it is possible to take part in the reproduction only in the central region near the center, which is smaller than the diameter of the light beam heated to a predetermined temperature or higher. At the same time, the information recorded on the recording layer is not affected by the external magnetic field. As a result, crosstalk does not increase even if the track pitch is narrowed, so noise is reduced and the resolution during reproduction is improved. Further, the reproduction resolution (linear recording density) in the light beam traveling direction is also improved. Further, since a magnetic field for initializing the reproducing layer is unnecessary, a space for arranging the magnetic field is unnecessary.
Thereby, the areal recording density can be improved without increasing the size of the device and increasing the power consumption.
【００２０】請求項２記載の光磁気記録媒体の構成によ
れば、中間層の実効的な垂直磁気異方性定数を０付近と
することにより、室温における磁壁エネルギーが小さく
なる。したがって、再生時に印加する外部磁界を小さく
することができる。According to the structure of the magneto-optical recording medium of the second aspect, by setting the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer near 0, the domain wall energy at room temperature becomes small. Therefore, the external magnetic field applied during reproduction can be reduced.
【００２１】それによって、装置の大型化や消費電力の
増大を一層効果的に防止しながら、光磁気記録媒体の面
記録密度を向上させることが可能になる。As a result, the areal recording density of the magneto-optical recording medium can be improved while more effectively preventing an increase in size of the device and an increase in power consumption.
【００２２】請求項３記載の光磁気記録媒体の構成によ
れば、中間層のキュリー温度が低くなるため、記録時に
読み出し層と記録層との間の磁壁のエネルギーが小さく
なる。したがって、記録時に印加が必要な外部磁界を小
さくすることができる。According to the structure of the magneto-optical recording medium described in claim 3, since the Curie temperature of the intermediate layer is lowered, the energy of the domain wall between the read layer and the recording layer is reduced during recording. Therefore, the external magnetic field that needs to be applied during recording can be reduced.
【００２３】それによって、装置の大型化や消費電力の
増大を一層効果的に防止しながら、光磁気記録媒体の面
記録密度を向上させることが可能になる。As a result, the areal recording density of the magneto-optical recording medium can be improved while more effectively preventing the increase in size of the device and the increase in power consumption.
【００２４】請求項４記載の光磁気記録媒体の再生方法
によれば、上記請求項１、２または３記載の構成を持っ
た光磁気記録媒体を用い、Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<Hr<-Hc1'
(t)+Hw1'(t) を満足する外部磁界Hrを印加しながら、上
記光磁気記録媒体に光を照射して情報の再生を行う。According to the method of reproducing the magneto-optical recording medium according to claim 4, using a magneto-optical recording medium having the above configuration according to claim 1, wherein, Hc 1 '(ta) + Hw 1' (ta) <Hr <-Hc 1 '
Information is reproduced by irradiating the magneto-optical recording medium with light while applying an external magnetic field Hr satisfying (t) + Hw 1 '(t).
【００２５】すると、高温状態となっている光の照射領
域の中心部近傍に対応する領域の読み出し層の磁化は、
上記の範囲の外部磁界Hrを印加しても、記録層との交換
結合力により、外部磁界Hrに従うことなく記録層の磁化
の向きに従う。一方、光照射領域の周辺の領域、すなわ
ち温度上昇していない室温程度の領域の読み出し層の磁
化は、上記外部磁界Hrにより、外部磁界Hrに従った方向
を向く。Then, the magnetization of the readout layer in the region corresponding to the vicinity of the center of the light irradiation region in the high temperature state is
Even if the external magnetic field Hr in the above range is applied, the magnetization direction of the recording layer is followed without the external magnetic field Hr due to the exchange coupling force with the recording layer. On the other hand, the magnetization of the read layer in the region around the light irradiation region, that is, in the region at room temperature where the temperature has not risen, is oriented in the direction according to the external magnetic field Hr due to the external magnetic field Hr.
【００２６】なお、上記再生時に印加される外部磁界Hr
は、記録層の磁化が室温で反転するときの磁界Hc2(ta)-
Hw2(ta) 、および高温付近で反転するときの磁界Hc2(t)
-Hw2(t) よりも小さくなるように設定されているので、
この外部磁界Hrによって記録層の磁化反転が起こること
はない。The external magnetic field Hr applied during the above reproduction
Is the magnetic field Hc 2 (ta)-when the magnetization of the recording layer is reversed at room temperature.
Hw 2 (ta) and magnetic field Hc 2 (t) when reversing near high temperature
Since it is set to be smaller than -Hw 2 (t),
This external magnetic field Hr does not cause magnetization reversal of the recording layer.
【００２７】したがって、読み出し層における光照射領
域の中心部近傍の領域が、記録層に記録された情報に従
って動作するのに対し、読み出し層におけるその周辺領
域においては、磁化が、対応する記録層の磁化の向きに
かかわらず、上記外部磁界Hrにより常に同一の方向を向
くことになる。この結果、光照射領域の中心部近傍以外
の領域にある情報がマスクされた状態になる。Therefore, while the area near the center of the light irradiation area in the read layer operates according to the information recorded in the recording layer, the magnetization in the peripheral area of the read layer is the same as that of the corresponding recording layer. The external magnetic field Hr always causes the same direction regardless of the direction of magnetization. As a result, information in areas other than the vicinity of the center of the light irradiation area is masked.
【００２８】すなわち、所定温度以上の温度に昇温され
た光ビームの径より小さい中心部近傍領域のみを再生に
関与させることができる。同時に、記録層に記録された
情報が上記外部磁界Hrから影響を受けることもない。そ
の結果、トラックピッチを狭くしてもクロストークが増
大しないので、雑音が減少し、再生時の分解能が向上す
る。また、光ビーム走行方向の再生分解能（線記録密
度）も向上する。また、再生層を初期化するための磁界
が不要なので、その磁界を配置する空間が不要である。In other words, it is possible to take part in the reproduction only in the central region near the diameter of the light beam heated to a temperature equal to or higher than the predetermined temperature. At the same time, the information recorded in the recording layer is not affected by the external magnetic field Hr. As a result, crosstalk does not increase even if the track pitch is narrowed, so noise is reduced and the resolution during reproduction is improved. Further, the reproduction resolution (linear recording density) in the light beam traveling direction is also improved. Further, since a magnetic field for initializing the reproducing layer is unnecessary, a space for arranging the magnetic field is unnecessary.
【００２９】それによって、高い面記録密度を持って記
録された光磁気記録情報を、装置の大型化や消費電力の
増大を招くことなく再生することができる。As a result, the magneto-optical recording information recorded with a high areal recording density can be reproduced without increasing the size of the device and increasing the power consumption.
【００３０】[0030]
〔実施例１〕本発明の一実施例について図１ないし図１
７に基づいて説明すれば、以下の通りである。本実施例
の光磁気ディスク（光磁気記録媒体）は、図１に示すよ
うに、基板１、透明誘電体層２、読み出し層３、中間層
４、記録層５、保護層６、およびオーバーコート層７が
この順に積層された構成となっている。そして、この光
磁気ディスクに対して、再生時には、図中上から再生光
ビーム２１が集光レンズ２２で集光されて照射されると
ともに、図中下にある外部磁界発生装置としての磁石２
３から外部磁界Hrが印加されるようになっている。[Embodiment 1] One embodiment of the present invention will be described with reference to FIGS.
The description will be made based on No. 7. As shown in FIG. 1, the magneto-optical disk (magneto-optical recording medium) of this embodiment includes a substrate 1, a transparent dielectric layer 2, a readout layer 3, an intermediate layer 4, a recording layer 5, a protective layer 6, and an overcoat. The layer 7 is laminated in this order. At the time of reproduction, the reproducing light beam 21 is focused on the magneto-optical disc from above in the figure by the condenser lens 22 and is irradiated, and the magnet 2 as an external magnetic field generator at the bottom in the figure.
An external magnetic field Hr is applied from 3.
【００３１】上記読み出し層３にはフェリ磁性体である
ＧｄＦｅＣｏ希土類遷移金属合金が使用されている。こ
のＧｄＦｅＣｏ希土類遷移金属合金単層膜（厚さ50nm)
の保磁力（Hc）の温度依存性は図２に示す通りになり、
室温で希土類金属副格子磁化が遷移金属副格子磁化より
も大きく、補償温度を１７０℃付近に持ち、キュリー温
度は３３０℃である。なお、同図には、代表的な温度で
のカーヒステリシスループも併せて示している。カーヒ
ステリシスループは、基板１のカー回転をキャンセルし
て示してある。この膜は、垂直磁気異方性が比較的小さ
いため、Hcの値は比較的小さなものとなっている。For the read layer 3, a GdFeCo rare earth transition metal alloy, which is a ferrimagnetic material, is used. This GdFeCo rare earth transition metal alloy single layer film (thickness 50 nm)
The temperature dependence of the coercive force (Hc) of is as shown in Fig. 2.
The rare earth metal sublattice magnetization is larger than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, the compensation temperature is around 170 ° C., and the Curie temperature is 330 ° C. The Kerr hysteresis loop at a typical temperature is also shown in the figure. The Kerr hysteresis loop is shown by canceling the Kerr rotation of the substrate 1. Since the perpendicular magnetic anisotropy of this film is relatively small, the value of Hc is relatively small.
【００３２】なお、このようなデータを得るために作成
した試料は、図３に示すように、ガラス基板１０上にＡ
ｌＮ誘電体膜１１を70nm、磁性層１２としてＧｄＦｅＣ
ｏ膜を50nm、ＡｌＮ誘電体膜１３を50nm積層したもので
あり、ガラス基板１０側から633nm の光を照射して測定
している。The sample prepared to obtain such data is, as shown in FIG.
70 nm of 1N dielectric film 11, GdFeC as the magnetic layer 12
It is a film in which the o film is laminated with 50 nm and the AlN dielectric film 13 is laminated with 50 nm, and the measurement is performed by irradiating light of 633 nm from the glass substrate 10 side.
【００３３】上記中間層４にはフェリ磁性体であるＹＧ
ｄＦｅＣｏ希土類遷移金属合金が使用されている。この
ＹＧｄＦｅＣｏ合金単層膜（厚さ20nm）の保磁力（Hc）
の温度依存性は図４に示す通りになり、補償温度を１７
０℃付近に持ち、キュリー温度は２５０℃である。な
お、同図には、代表的な温度でのカーヒステリシスルー
プも併せて示している。カーヒステリシスループは、基
板１のカー回転をキャンセルして示してある。この膜
は、垂直磁気異方性が比較的小さいため、Hcの値は比較
的小さなものとなっている。The intermediate layer 4 is made of YG which is a ferrimagnetic material.
A dFeCo rare earth transition metal alloy has been used. Coercive force (Hc) of this YGdFeCo alloy single layer film (thickness 20 nm)
The temperature dependence of is as shown in FIG.
The temperature is around 0 ° C and the Curie temperature is 250 ° C. The Kerr hysteresis loop at a typical temperature is also shown in the figure. The Kerr hysteresis loop is shown by canceling the Kerr rotation of the substrate 1. Since the perpendicular magnetic anisotropy of this film is relatively small, the value of Hc is relatively small.
【００３４】なお、このようなデータを得るために作成
した試料は、図５に示すように、ガラス基板１０上にＡ
ｌＮ誘電体膜１１を70nm、磁性層１２としてＹＧｄＦｅ
Ｃｏ膜を20nm、Ａｌ反射膜１４を30nm積層したものであ
り、ガラス基板１０側から633nm の光を照射して測定し
ている。The sample prepared to obtain such data is, as shown in FIG.
70 nm of 1N dielectric film 11, YGdFe as the magnetic layer 12
A Co film having a thickness of 20 nm and an Al reflecting film 14 having a thickness of 30 nm are laminated, and the measurement is performed by irradiating light of 633 nm from the glass substrate 10 side.
【００３５】上記記録層５には、フェリ磁性体であるＤ
ｙＦｅＣｏ希土類遷移金属合金が使用されている。この
ＤｙＦｅＣｏ合金単層膜（厚さ50nm）の保磁力（Hc）の
温度依存性は図６に示す通りになり、補償温度を室温付
近に持ち、キュリー温度は２００℃である。なお、同図
には、代表的な温度でのカーヒステリシスループも併せ
て示している。カーヒステリシスループは、基板１のカ
ー回転をキャンセルして示してある。この膜は、単層の
場合、室温からキュリー温度に至る温度領域で垂直方向
に磁化が向いている。この膜は、垂直磁気異方性が大き
いため、Hcの値は比較的大きなものとなっている。The recording layer 5 has a ferrimagnetic material D.
A yFeCo rare earth transition metal alloy has been used. The temperature dependence of the coercive force (Hc) of this DyFeCo alloy single layer film (thickness 50 nm) is as shown in FIG. 6, the compensation temperature is near room temperature, and the Curie temperature is 200 ° C. The Kerr hysteresis loop at a typical temperature is also shown in the figure. The Kerr hysteresis loop is shown by canceling the Kerr rotation of the substrate 1. In the case of a single layer, this film has perpendicular magnetization in the temperature region from room temperature to the Curie temperature. Since this film has a large perpendicular magnetic anisotropy, the value of Hc is relatively large.
【００３６】なお、このようなデータを得るために作成
した試料は、図３に示すように、ガラス基板１０上にＡ
ｌＮ誘電体膜１１を70nm、磁性層１２としてＤｙＦｅＣ
ｏ膜を50nm、ＡｌＮ誘電体膜１３を50nm積層したもので
あり、ガラス基板１０側から633nm の光を照射して測定
している。The sample prepared in order to obtain such data is, as shown in FIG.
70 nm of 1N dielectric film 11 and DyFeC as the magnetic layer 12
It is a film in which the o film is laminated with 50 nm and the AlN dielectric film 13 is laminated with 50 nm, and the measurement is performed by irradiating light of 633 nm from the glass substrate 10 side.
【００３７】上記読み出し層、中間層および記録層から
なる磁気三重層を有する試料として、図７に示すよう
に、ガラス基板１５上にＡｌＮからなる誘電体膜１６を
70nm、ＧｄＦｅＣｏからなる読み出し層１７を50nm、Ｙ
ＧｄＦｅＣｏからなる中間層１８を20nm、ＤｙＦｅＣｏ
からなる記録層１９を50nm、ＡｌＮからなる誘電体膜２
０を50nm積層したものを作製した。As a sample having a magnetic triple layer composed of the read layer, the intermediate layer and the recording layer, a dielectric film 16 made of AlN was formed on a glass substrate 15 as shown in FIG.
70nm, read layer 17 made of GdFeCo 50nm, Y
The intermediate layer 18 made of GdFeCo has a thickness of 20 nm and DyFeCo
The recording layer 19 made of 50 nm and the dielectric film 2 made of AlN
0 was laminated in a thickness of 50 nm.
【００３８】図８および図９は、上記磁気三重層を有す
る上述の図７の試料をガラス基板１５側より測定したと
きの、室温と１００℃でのカーヒステリシスループを示
すもので、ガラス基板１５のカー回転をキャンセルして
示してある。測定は633nm の光を照射して行った。ま
た、外部磁界は-1.5(kOe) から+1.5(kOe) までの範囲で
変化させた。図８が室温のもので、図９は１００℃のも
のである。FIGS. 8 and 9 show Kerr hysteresis loops at room temperature and 100 ° C. when the sample of FIG. 7 having the magnetic triple layer is measured from the glass substrate 15 side. The car rotation is canceled and shown. The measurement was performed by irradiating with 633 nm light. The external magnetic field was changed from -1.5 (kOe) to +1.5 (kOe). FIG. 8 is at room temperature, and FIG. 9 is at 100 ° C.
【００３９】上記図８および図９とも、図７に示したサ
ンプルの膜面に垂直な方向に印加される外部磁界H と、
膜面に垂直な方向から光を入射させた場合の極カー回転
角（θｋ）との関係を示している。なお、ガラス基板１
５のカー効果はキャンセルして示してある。図中、実線
の矢印は、ループの軌跡が描かれる方向を表している。8 and 9, the external magnetic field H applied in the direction perpendicular to the film surface of the sample shown in FIG.
The relationship with the polar Kerr rotation angle (θk) when light is incident from the direction perpendicular to the film surface is shown. The glass substrate 1
The Kerr effect of 5 is shown canceled. In the figure, the solid arrow represents the direction in which the locus of the loop is drawn.
【００４０】また各図には、磁界での上記磁気三重層中
の代表的な遷移金属副格子磁化の磁化方向を説明的に示
している。図中白抜きで示した矢印は各層の遷移金属副
格子磁化の磁化方向を表しており、上から順に、読み出
し層１７の遷移金属副格子磁化、中間層１８の遷移金属
副格子磁化、記録層１９の遷移金属副格子磁化をそれぞ
れ示している。In each figure, the magnetization direction of a typical transition metal sublattice magnetization in the magnetic triple layer in a magnetic field is illustrated. The arrows shown in white in the figure represent the magnetization directions of the transition metal sub-lattice magnetizations of the respective layers, and in order from the top, the transition metal sub-lattice magnetization of the read layer 17, the transition metal sub-lattice magnetization of the intermediate layer 18, and the recording layer. 19 shows the transition metal sublattice magnetizations of 19 respectively.
【００４１】また、波線で示した矢印は外部磁界H の方
向である。すなわち、外部磁界H が正のときは、膜面に
垂直に上向きに磁界が印加されることを表し、外部磁界
H が負のときは、膜面に垂直に下向きに磁界が印加され
ることを表している。前述の遷移金属副格子磁化の方向
を表す上記白抜きの矢印は、この外部磁界H として採用
した方向、すなわち膜面に垂直に上向きと下向きの２方
向に対応してその方向が示されている。The arrow shown by the broken line is the direction of the external magnetic field H. That is, when the external magnetic field H is positive, it means that the magnetic field is applied upwards perpendicular to the film surface.
When H is negative, it means that the magnetic field is applied vertically downward to the film surface. The outlined arrows representing the direction of the transition metal sublattice magnetization are shown in the directions adopted as the external magnetic field H 1, that is, the directions corresponding to the two directions of the upward and downward directions perpendicular to the film surface. .
【００４２】図８より明らかなように、室温で、同図中
に示したH1以上の大きさを持つ外部磁界H を垂直方向に
印加すると、読み出し層１７（ＧｄＦｅＣｏ層）の遷移
金属副格子磁化は以下のような方向を向く。すなわち、
H1以上の外部磁界H を印加すると、読み出し層１７の遷
移金属副格子磁化は外部磁界H に従って下を向く。なぜ
なら、室温では読み出し層１７は希土類金属副格子磁化
が遷移金属副格子磁化より優勢であるため、磁化が外部
磁界に従うときは遷移金属副格子磁化は外部磁界と逆の
方向を向くためである。また、H2以下の外部磁界H を印
加すると、読み出し層１７の遷移金属副格子磁化は記録
層１９からの交換結合力に従って上を向く。As is apparent from FIG. 8, when an external magnetic field H having a magnitude of H 1 or more shown in FIG. 8 is applied in the vertical direction at room temperature, the transition metal sublattice of the readout layer 17 (GdFeCo layer). The magnetization has the following directions. That is,
When an external magnetic field H of H 1 or more is applied, the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 17 faces downward according to the external magnetic field H 1. This is because, at room temperature, the rare-earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, and when the magnetization follows the external magnetic field, the transition metal sublattice magnetization faces the direction opposite to the external magnetic field. Further, when an external magnetic field H of H 2 or less is applied, the transition metal sublattice magnetization of the read layer 17 is turned up according to the exchange coupling force from the recording layer 19.
【００４３】なお、同図において記録層１９の遷移金属
副格子磁化の方向が全ての外部磁界H の値において同一
方向（図では上向き）を向いているのは、記録層１９が
室温に補償温度を持っており、-1.5≦H ≦1.5(kOe)の範
囲で外部磁界H を変化させても記録層１９が磁化反転を
起こさないためである。In the figure, the direction of the transition metal sublattice magnetization of the recording layer 19 is the same direction (upward in the figure) for all values of the external magnetic field H because the recording layer 19 has a compensation temperature at room temperature. This is because the recording layer 19 does not cause magnetization reversal even if the external magnetic field H is changed within the range of −1.5 ≦ H 2 ≦ 1.5 (kOe).
【００４４】一方、図９より明らかなように、１００℃
で、H3以上の外部磁界H を印加すると、読み出し層１７
の遷移金属副格子磁化は外部磁界H に従って下を向く。
また、H4以下の外部磁界H を印加すると、読み出し層１
７の遷移金属副格子磁化は記録層１９からの交換結合力
に従って上を向く。On the other hand, as is clear from FIG. 9, 100 ° C.
Then, when an external magnetic field H of H 3 or more is applied, the read layer 17
The transition metal sublattice magnetization of is oriented downward according to the external magnetic field H.
When an external magnetic field H of H 4 or less is applied, the read layer 1
The transition metal sublattice magnetization of No. 7 points upward according to the exchange coupling force from the recording layer 19.
【００４５】なお、同図において記録層１９の遷移金属
副格子磁化の方向が全ての外部磁界H の値において同一
方向（図では上向き）を向いているのは、-1.5≦H ≦1.
5(kOe)の範囲で外部磁界H を変化させても記録層１９が
磁化反転を起こさないためである。In the figure, the direction of the transition metal sublattice magnetization of the recording layer 19 is in the same direction (upward in the figure) for all values of the external magnetic field H, -1.5≤H≤1.
This is because the recording layer 19 does not cause magnetization reversal even if the external magnetic field H is changed within the range of 5 (kOe).
【００４６】本実施例で用いた磁気三重層は、H1＜H4な
る条件を満たしている。上記のような特性を備えた磁気
三重層を使用し、適当な外部磁界の下でレーザー光を照
射して情報を再生する方法を採用すれば、光ビームの大
きさよりも小さな記録ビットの再生が可能になり、光磁
気ディスクの記録密度を向上することができる。これに
ついて、図１、図８および図９を参照して以下に説明す
る。The magnetic triple layer used in this example satisfies the condition of H 1 <H 4 . If a method of reproducing information by irradiating a laser beam under an appropriate external magnetic field is used by using a magnetic triple layer having the above characteristics, it is possible to reproduce recorded bits smaller than the size of the light beam. This makes it possible to improve the recording density of the magneto-optical disk. This will be described below with reference to FIGS. 1, 8 and 9.
【００４７】再生動作時、図１に示す再生光ビーム２１
が、基板１の側から集光レンズ２２を介して読み出し層
３に照射される。再生光ビーム２１が照射された読み出
し層３の領域は、その中心部近傍の温度がもっとも上昇
し、周辺部位よりも高温になる。これは、再生光ビーム
２１が、集光レンズ２２によって回折限界まで絞り込ま
れているため、その光強度分布がガウス分布になり、光
磁気ディスク上の照射部位の温度分布もほぼガウス分布
になるからである。ここでは、中心部近傍の温度が上昇
し、周辺部位の温度が室温付近になるように再生光ビー
ム２１の強度が設定されている。During the reproducing operation, the reproducing light beam 21 shown in FIG.
However, the readout layer 3 is irradiated from the substrate 1 side through the condenser lens 22. In the region of the readout layer 3 irradiated with the reproduction light beam 21, the temperature in the vicinity of the central portion of the readout layer 3 rises most and becomes higher than that of the peripheral portion. This is because the reproduction light beam 21 is narrowed down to the diffraction limit by the condenser lens 22, so that its light intensity distribution has a Gaussian distribution, and the temperature distribution of the irradiation portion on the magneto-optical disk also has a Gaussian distribution. Is. Here, the intensity of the reproduction light beam 21 is set so that the temperature in the vicinity of the central portion rises and the temperature in the peripheral portion approaches the room temperature.
【００４８】上記中心部近傍の領域が上記のように昇温
すると、図９に示すような特性を示す。一方、上記中心
部近傍に対応した領域以外の周辺部位は、温度が室温に
近いため、図８に示すような特性を示す。When the temperature in the region near the center is increased as described above, the characteristic as shown in FIG. 9 is exhibited. On the other hand, since the temperature of the peripheral portion other than the region corresponding to the vicinity of the central portion is close to room temperature, it exhibits the characteristics shown in FIG.
【００４９】今、磁石２３を用いて、H1とH4との間の大
きさを有する外部磁界Hrを印加する。すると、上記中心
部近傍の領域の読み出し層３の遷移金属副格子磁化は、
記録層５からの交換結合力に従った方向を向く。一方、
上記の周辺部位の読み出し層３の遷移金属副格子磁化
は、磁石２３によって印加した外部磁界Hrの従った方向
を向く。Now, the magnet 23 is used to apply an external magnetic field Hr having a magnitude between H 1 and H 4 . Then, the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 in the region near the center is
It faces the direction according to the exchange coupling force from the recording layer 5. on the other hand,
The transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 in the peripheral portion is oriented in the direction of the external magnetic field Hr applied by the magnet 23.
【００５０】本実施例で用いた磁気三重層は、前述のよ
うに、H1＜H4なる条件を満たしている。そこで、 H1＜Hr＜H4 （１） を満たす外部磁界Hrを再生時に印加すれば、再生光ビー
ム２１の中心部近傍の領域に対応する温度上昇部位のみ
で記録層５の情報が読み出し層３に転写されることとな
り、再生光ビーム２１の中心部近傍のみが情報再生に関
与することとなる。つまり、温度上昇部位以外の読み出
し層３の遷移金属副格子磁化は記録層５の情報をマスク
する働きをする。The magnetic triple layer used in this example satisfies the condition of H 1 <H 4 as described above. Therefore, if an external magnetic field Hr satisfying H 1 <Hr <H 4 (1) is applied at the time of reproduction, the information of the recording layer 5 is read out only at the temperature rising portion corresponding to the region near the center of the reproduction light beam 21. Therefore, only the vicinity of the central portion of the reproduction light beam 21 is involved in information reproduction. That is, the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 other than the temperature rising portion functions to mask the information of the recording layer 5.
【００５１】そして、再生光ビーム２１が移動して（実
際には光磁気ディスクが回転して）、次の記録ビットを
再生する時には、すでに再生した部位の温度は室温近傍
まで下がり、読み出し層３の遷移金属副格子磁化は、も
はや記録層５からの交換結合力によって記録層５の遷移
金属副格子磁化に従うことなく、上記外部磁界Hrに従っ
た方向を向く。これにより、再生された部位の情報がマ
スクされる。Then, when the reproducing light beam 21 moves (actually, the magneto-optical disk rotates) to reproduce the next recording bit, the temperature of the already reproduced portion decreases to near room temperature and the read layer 3 The transition metal sub-lattice magnetization of No. 1 no longer follows the transition metal sub-lattice magnetization of the recording layer 5 due to the exchange coupling force from the recording layer 5, and is oriented in the direction according to the external magnetic field Hr. As a result, the information on the reproduced part is masked.
【００５２】次に、上記の再生動作を実現するための一
般的な条件を説明する。読み出し層と中間層とを合わせ
た２層膜の厚みをｈ1'、記録層の厚みをｈ2 とし、室温
taにおける読み出し層と中間層とを合わせた２層膜の保
磁力および飽和磁化をそれぞれHc1'(ta)、Ms1'(ta)、室
温における記録層の保磁力および飽和磁化をそれぞれHc
2(ta) 、Ms2(ta) 、室温における読み出し層と記録層と
の間にできる磁壁の磁壁エネルギーをσw'(ta)とする。Next, general conditions for realizing the above reproducing operation will be described. At the room temperature, the thickness of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer is h 1 ′, and the thickness of the recording layer is h 2.
The coercive force and saturation magnetization of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at ta are Hc 1 '(ta) and Ms 1 ' (ta), respectively, and the coercive force and saturation magnetization of the recording layer at room temperature are respectively Hc
2 (ta), Ms 2 (ta), and the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer and the recording layer at room temperature is σw '(ta).
【００５３】また、室温ta以上の所定温度tm以上の温度
t における読み出し層と中間層とを合わせた２層膜の保
磁力および飽和磁化をそれぞれHw1'(t) 、Ms1'(t) 、温
度tにおける記録層の保磁力および飽和磁化をそれぞれH
w2(t)、Ms2(t)、温度t における読み出し層と記録層と
の間にできる磁壁の磁壁エネルギーをσw'(t) とする。Further, a temperature equal to or higher than room temperature ta and equal to or higher than a predetermined temperature tm
The coercive force and saturation magnetization of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at t are Hw 1 '(t) and Ms 1 ' (t), respectively, and the coercive force and saturation magnetization of the recording layer at temperature t are H respectively.
Let w 2 (t), Ms 2 (t), and the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer and the recording layer at temperature t be σw '(t).
【００５４】このとき、 Hw1'(ta)= σw'(ta)/2Ms1'(ta)h1' 、 Hw1'(t)=σw'(t)/2Ms1'(t)h1' とすると、 H1= Hc1'(ta)+Hw1'(ta) H4=-Hc1'(t)+Hw1'(t) が成り立つ。そのため、上記（１）式は、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<Hr<-Hc1'(t)+Hw1'(t) （２） と書ける。At this time, Hw 1 '(ta) = σw' (ta) / 2Ms 1 '(ta) h 1 ', Hw 1 '(t) = σw' (t) / 2Ms 1 '(t) h 1 , Then H 1 = Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) H 4 = -Hc 1 '(t) + Hw 1 ' (t). Therefore, the above equation (1) can be written as Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) <Hr <-Hc 1 '(t) + Hw 1 ' (t) (2).
【００５５】なお、本実施例にかかる光磁気ディスクの
磁気三重層は、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<-Hc1'(t)+Hw1'(t) （３） を満たす必要がある。The magnetic triple layer of the magneto-optical disk according to the present embodiment is Hc 1 ′ (ta) + Hw 1 ′ (ta) <− Hc 1 ′ (t) + Hw 1 ′ (t) (3) Need to meet.
【００５６】上記（２）、（３）式が満たされた光磁気
記録媒体と外部磁界との組み合わせを用いて再生を行っ
たときの状態は図１に示す通りである。すなわち、同図
において読み出し層３、中間層４および記録層５中に示
した矢印は各層の遷移金属副格子磁化の磁化方向を表し
ており、昇温部位のみで、記録層５に書き込まれた情報
が読み出し層３に転写されている。一方、光ビーム中心
部近傍以外の室温状態にある領域では、読み出し層３の
遷移金属副格子磁化は、上向きに印加された外部磁界Hr
によって一様な同一垂直方向（図では下向き）を向き、
記録層５に書き込まれた情報がマスクされる。FIG. 1 shows the state when reproduction is performed using a combination of a magneto-optical recording medium satisfying the above expressions (2) and (3) and an external magnetic field. That is, in the figure, the arrows shown in the read layer 3, the intermediate layer 4, and the recording layer 5 represent the magnetization direction of the transition metal sublattice magnetization of each layer, and the data was written in the recording layer 5 only at the temperature rising portion. Information has been transferred to the readout layer 3. On the other hand, in regions other than the vicinity of the central portion of the light beam at room temperature, the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 has an external magnetic field Hr applied upward.
By the same uniform vertical direction (downward in the figure),
The information written in the recording layer 5 is masked.
【００５７】このため、温度の低下した部位からは情報
が再生されなくなり、雑音の原因である隣接ビットから
の信号混入がなくなる。Therefore, the information is not reproduced from the portion where the temperature is lowered, and the signal mixing from the adjacent bit, which is the cause of the noise, is eliminated.
【００５８】ただしこのとき、外部磁界Hrは記録層５の
情報を破壊しない程度の大きさである必要がある。すな
わち、室温付近で記録層５の磁化を反転させるときの外
部磁界はHc2(ta)-Hw2(ta) であり、再生光ビーム２１が
照射されることにより、昇温した状態にある記録層５の
磁化を反転させるときの外部磁界はHc2(t)-Hw2(t) で表
されるので、上記外部磁界Hrは、これらの値よりも小さ
い範囲に設定する必要がある。よって、外部磁界Hrは、 Hw2(ta)=σw(ta)/2Ms2(ta)h2、 Hw2(t)= σw(t)/2Ms
2(t)h2 とするとき、 Hr<Hc2(ta)-Hw2(ta) （４） Hr<Hc2(t)-Hw2(t) （５） を満たすことが必要になる。よって、上記（２）（３）
（４）（５）式が、光磁気記録媒体と再生時の外部磁界
Hrが満たすべき条件となる。At this time, however, the external magnetic field Hr needs to be large enough not to destroy the information in the recording layer 5. That is, the external magnetic field when reversing the magnetization of the recording layer 5 near room temperature is Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta), and the recording light is heated by irradiation with the reproduction light beam 21. Since the external magnetic field when reversing the magnetization of the layer 5 is represented by Hc 2 (t) -Hw 2 (t), the external magnetic field Hr must be set to a range smaller than these values. Therefore, the external magnetic field Hr is Hw 2 (ta) = σw (ta) / 2Ms 2 (ta) h 2 , Hw 2 (t) = σw (t) / 2Ms
When 2 (t) h 2 , it is necessary to satisfy Hr <Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta) (4) Hr <Hc 2 (t) -Hw 2 (t) (5). Therefore, the above (2) and (3)
Equations (4) and (5) are the magneto-optical recording medium and the external magnetic field during reproduction.
Hr is a condition that must be satisfied.
【００５９】ところで、磁気三重層が（３）を満足しや
すくするには（３）式の左辺が小さく右辺が大きければ
よい。それにはHc1'(ta)、Hw1'(ta)、Hc1'(t) の値を小
さくして、Hw1'(t) を大きくすればよい。Hw1'(t)=σw'
(t)/2Ms1'(t)h1' より、Ms1'(t)=0 とすればHw1'(t) は
無限大となり（３）式は必ず成立することとなる。そこ
で、読み出し層３や中間層４の補償温度を読み出し時の
温度t にすればよいことが分かる。By the way, in order to make it easier for the magnetic triple layer to satisfy (3), it suffices if the left side of the equation (3) is small and the right side is large. To do this, decrease the values of Hc 1 '(ta), Hw 1 ' (ta), and Hc 1 '(t), and increase Hw 1 ' (t). Hw 1 '(t) = σw'
From (t) / 2Ms 1 '(t) h 1 ', if Ms 1 '(t) = 0, then Hw 1 ' (t) becomes infinite and equation (3) will always hold. Therefore, it is understood that the compensation temperature of the readout layer 3 and the intermediate layer 4 should be set to the temperature t 1 at the time of readout.
【００６０】本実施例で用いた磁気三重層は、図８、図
９より分かるように H1= Hc1'(ta)+Hw1'(ta)=200(Oe) H4=-Hc1'(100℃)+Hw1'(100℃)=800(Oe) であり、（３）式を満たす。次に、図８、図９で測定し
た試料のガラス基板１５とは反対側から光を入射して測
定したＤｙＦｅＣｏ層のカーヒステリシスループを図１
０、図１１にそれぞれ示す。633nm の光を用い、-15<H<
15(kOe) の範囲で磁界を変化させている。これらの図よ
り、 Hc2(ta)-Hw2(ta)>10(kOe) Hc2(100 ℃)-Hw2(100 ℃) =2.5(kOe) であることが分かる。これらより、 200<Hr<800(Oe) なるHrを選べば（３）（４）（５）式を満たすこととな
る。As can be seen from FIGS. 8 and 9, the magnetic triple layer used in this example has H 1 = Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) = 200 (Oe) H 4 = -Hc 1 '(100 ℃) + Hw 1 ' (100 ℃) = 800 (Oe), which satisfies the formula (3). Next, the Kerr hysteresis loop of the DyFeCo layer measured by injecting light from the side opposite to the glass substrate 15 of the sample measured in FIGS. 8 and 9 is shown in FIG.
0 and shown in FIG. 11, respectively. Using 633 nm light, -15 <H <
The magnetic field is changed within the range of 15 (kOe). From these figures, it is found that Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta)> 10 (kOe) Hc 2 (100 ℃) -Hw 2 (100 ℃) = 2.5 (kOe). From these, if Hr of 200 <Hr <800 (Oe) is selected, the formulas (3), (4) and (5) are satisfied.
【００６１】以上のように、本実施例の磁気三重層を持
つ光磁気ディスクを用い、適当なレーザーパワーで、か
つ、適当な外部磁界の下で情報を再生すると、再生光ビ
ーム２１の径よりも小さい記録ビットの再生を確実に行
うことが可能となる。しかも、隣接する記録ビットの影
響を受けないため、記録密度を著しく高めることが可能
になる。また初期化用の磁界を必要としないため、この
ような光磁気ディスクを用いた装置の小型化を実現でき
る。As described above, when the magneto-optical disk having the magnetic triple layer of the present embodiment is used to reproduce information with an appropriate laser power and an appropriate external magnetic field, the diameter of the reproduction light beam 21 becomes smaller than that of the reproduction light beam 21. It is possible to reliably reproduce even a small recording bit. In addition, since it is not affected by the adjacent recording bits, the recording density can be remarkably increased. Further, since the magnetic field for initialization is not required, it is possible to realize the miniaturization of the device using such a magneto-optical disk.
【００６２】また、上記のような再生方法を採用するこ
とによって、高い面記録密度を持って記録された光磁気
記録情報を、装置の大型化や消費電力の増大を招くこと
なく再生することができる。By adopting the reproducing method as described above, the magneto-optical recording information recorded with a high areal recording density can be reproduced without increasing the size of the apparatus and increasing the power consumption. it can.
【００６３】次に、上記光磁気ディスクの具体例をさら
に詳細に説明する。図１において基板１は、直径86nm、
内径15nm、厚さ1.2mm の円盤状のガラス基板からなり、
図示していないが、片側の表面には、光ビーム案内用の
凹凸状のガイドトラックが1.6 μm ピッチ、グルーブ
（凹部）の幅が0.8 μm 、ランド（凸部）の幅が0.8 μ
m で形成されている。Next, a concrete example of the magneto-optical disk will be described in more detail. In FIG. 1, the substrate 1 has a diameter of 86 nm,
Consisting of a disk-shaped glass substrate with an inner diameter of 15 nm and a thickness of 1.2 mm,
Although not shown, on one surface, uneven guide tracks for guiding the light beam are arranged at a pitch of 1.6 μm, the width of the groove (recess) is 0.8 μm, and the width of the land (convex) is 0.8 μm.
It is formed by m.
【００６４】この基板１における上記ガイドトラックが
形成された面側には、透明誘電体層２として、ＡｌＮが
厚さ80nmで形成されている。さらにこの透明誘電体層２
上には、読み出し層３として、希土類遷移金属合金薄膜
であるＧｄＦｅＣｏが厚さ50nmで形成されている。Ｇｄ
ＦｅＣｏの組成は、Ｇｄ0.22( Ｆｅ0.82Ｃｏ0.18)0.7 8
で、室温では希土類金属副格子磁化が遷移金属副格子磁
化よりも優勢で、補償温度は１７０℃、キュリー温度は
約３３０℃である。On the surface of the substrate 1 on which the guide track is formed, AlN is formed as the transparent dielectric layer 2 with a thickness of 80 nm. Furthermore, this transparent dielectric layer 2
On the upper side, GdFeCo, which is a rare earth transition metal alloy thin film, is formed as the readout layer 3 with a thickness of 50 nm. Gd
The composition of FeCo is, Gd 0.22 (Fe 0.82 Co 0.18 ) 0.7 8
At room temperature, the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization, the compensation temperature is 170 ° C., and the Curie temperature is about 330 ° C.
【００６５】この読み出し層３上に、中間層４としてＹ
ＧｄＦｅＣｏ膜が厚さ20nmで形成されている。ＹＧｄＦ
ｅＣｏの組成は、Ｙ0.17Ｇｄ0.17( Ｆｅ0.50Ｃｏ0.50)
0.66で、室温では希土類金属副格子磁化が遷移金属副格
子磁化よりも優勢で、補償温度は１７０℃、キュリー温
度は約２５０℃である。On the read layer 3, Y as the intermediate layer 4 is formed.
A GdFeCo film is formed with a thickness of 20 nm. YGdF
The composition of eCo is Y 0.17 Gd 0.17 (Fe 0.50 Co 0.50 ).
At 0.66 , the rare earth metal sublattice magnetization dominates the transition metal sublattice magnetization at room temperature, with a compensation temperature of 170 ° C and a Curie temperature of about 250 ° C.
【００６６】中間層４上には、記録層５として希土類遷
移金属合金薄膜であるＤｙＦｅＣｏ膜が厚さ50nmで形成
されている。ＤｙＦｅＣｏの組成は、Ｄｙ0.25( Ｆｅ
0.84Ｃｏ0.16)0.75 で、室温が補償温度で、キュリー温
度は約２００℃である。On the intermediate layer 4, a DyFeCo film, which is a rare earth-transition metal alloy thin film, is formed as the recording layer 5 with a thickness of 50 nm. The composition of DyFeCo is Dy 0.25 (Fe
0.84 Co 0.16 ) 0.75 , the room temperature is the compensation temperature, and the Curie temperature is about 200 ° C.
【００６７】上記の読み出し層３、中間層４、記録層５
の組み合わせにより、読み出し層３の遷移金属副格子磁
化の方向は、室温で200(Oe) 以上の外部磁界Hrの下にお
いては外部磁界Hrの方向に従い、１００℃で800(Oe) 以
下の外部磁界Hrの下においては記録層５からの交換結合
力に従う。The reading layer 3, the intermediate layer 4, and the recording layer 5 described above.
The direction of the transition metal sublattice magnetization of the readout layer 3 follows the direction of the external magnetic field Hr under the external magnetic field Hr of 200 (Oe) or more at room temperature, and the external magnetic field of 800 (Oe) or less at 100 ° C. Under Hr, it follows the exchange coupling force from the recording layer 5.
【００６８】記録層５上には、保護層６としてＡｌＮが
厚さ20nmで形成されている。さらにこの保護層６上に
は、オーバーコート層７として、ポリウレタンアクリレ
ート系の紫外線硬化型樹脂が厚さ5 μm で形成されてい
る。On the recording layer 5, AlN is formed as the protective layer 6 with a thickness of 20 nm. Further, on the protective layer 6, a polyurethane acrylate-based ultraviolet curable resin is formed as an overcoat layer 7 with a thickness of 5 μm.
【００６９】次に、上記構成の光磁気ディスクを用い
て、記録ビット長に対する再生信号品質を調べた結果に
ついて説明する。より小さな記録ビットの再生が可能に
なるということは、記録密度の向上を意味する。Next, the result of examining the reproduction signal quality with respect to the recording bit length using the magneto-optical disk having the above-mentioned structure will be described. The fact that smaller recorded bits can be reproduced means an increase in recording density.
【００７０】実験に使用した光ピックアップの半導体レ
ーザーの波長は780nm 、対物レンズの開口数（N.A.) は
0.55である。上記の光磁気ディスクの半径26.5mmに在る
ランド部に、回転数1800rpm(線速5m/sec) 下で、記録周
波数を変えて記録を行い、その記録ビット長と再生信号
品質（Ｃ／Ｎ）を測定した。The wavelength of the semiconductor laser of the optical pickup used in the experiment is 780 nm, and the numerical aperture (NA) of the objective lens is
It is 0.55. Recording was performed on the land portion of the magneto-optical disk with a radius of 26.5 mm at a rotation speed of 1800 rpm (linear velocity of 5 m / sec) while changing the recording frequency, and the recording bit length and reproduction signal quality (C / N ) Was measured.
【００７１】図１２のグラフは、記録ビット長とＣ／Ｎ
との関係を示すものである。図中Ａが本実施例の光磁気
ディスクの測定結果であり、再生レーザーパワーは2.5m
W とし、再生時に印加する外部磁界は300(Oe) とした。The graph of FIG. 12 shows the recording bit length and C / N.
It shows the relationship with. In the figure, A is the measurement result of the magneto-optical disk of this example, and the reproducing laser power was 2.5 m.
W, and the external magnetic field applied during reproduction was 300 (Oe).
【００７２】また、図中Ｂで示した曲線は、比較のため
に作製した従来の光磁気ディスクの測定結果である。従
来の光磁気ディスクは、上記と同様の基板上に、ＡｌＮ
(80nm)、ＤｙＦｅＣｏ(20nm)、ＡｌＮ(30nm)、ＡｌＮｉ
(30nm)をこの順に積層し、ＡｌＮｉ上に上記と同様のオ
ーバーコート層を設けた構成をとっている。すなわち従
来の光磁気ディスクは、希土類遷移金属合金であるＤｙ
ＦｅＣｏ磁性層が１層だけあり、その両側を透明誘電体
層であり保護層であるＡｌＮで挟み込み、最後に、反射
膜であるＡｌＮｉを設けた構造である。この構造は反射
膜構造と呼ばれ、既に市販されている3.5 インチサイズ
単板仕様の光磁気ディスクの代表的な構成である。ま
た、周知の如く、従来の光磁気ディスクにおけるＤｙＦ
ｅＣｏ磁性層は、室温から高温まで垂直磁化を有してい
る。なお、従来の光磁気ディスクに対して再生動作を行
う際は、再生レーザーパワーは1mW とし、外部磁界は印
加していない。The curve indicated by B in the figure is the measurement result of a conventional magneto-optical disk prepared for comparison. A conventional magneto-optical disk is manufactured by using AlN on a substrate similar to the above.
(80 nm), DyFeCo (20 nm), AlN (30 nm), AlNi
(30 nm) is laminated in this order, and an overcoat layer similar to the above is provided on AlNi. That is, the conventional magneto-optical disk is a rare earth transition metal alloy Dy.
The structure is such that there is only one FeCo magnetic layer, both sides of which are sandwiched by AlN which is a transparent dielectric layer and a protective layer, and finally AlNi which is a reflection film is provided. This structure is called a reflective film structure, and is a typical structure of a 3.5-inch size single-plate magneto-optical disk that is already on the market. Further, as is well known, the DyF in the conventional magneto-optical disk is
The eCo magnetic layer has perpendicular magnetization from room temperature to high temperature. When performing a reproducing operation on a conventional magneto-optical disk, the reproducing laser power was 1 mW and no external magnetic field was applied.
【００７３】記録ビット長が0.7 μm 以上の長いビット
においては、両者でＣ／Ｎにほとんど差はないが、0.7
μm 以下になると、本実施例の光磁気ディスクによる測
定結果曲線Ａと従来の光磁気ディスクによる測定結果曲
線Ｂとの差が顕著に現れることが分かる。When the recording bit length is a long bit of 0.7 μm or more, there is almost no difference in C / N between the two.
It can be seen that when the thickness is less than μm, the difference between the measurement result curve A of the magneto-optical disk of the present embodiment and the measurement result curve B of the conventional magneto-optical disk appears remarkably.
【００７４】従来の光磁気ディスクにおいて記録ビット
長が0.7 μm 以下の場合にＣ／Ｎが低いのは、ビット長
が小さくなるにつれて、光ビームの照射径の中に存在す
るビットの数（面積）が増え、ひとつひとつのビットを
識別できなくなるからである。In the conventional magneto-optical disk, the C / N is low when the recording bit length is 0.7 μm or less because the number of bits (area) existing in the irradiation diameter of the light beam as the bit length becomes smaller. Is increased, and it becomes impossible to identify each bit.
【００７５】ここで、光ピックアップの光学的分解能を
表すひとつの指標としてカットオフ空間周波数があり、
これは、光源であるレーザー光の波長と対物レンズの開
口数とにより定まるものである。本実験に用いた光ピッ
クアップの波長と開口数の値（780nm,0.55) を用いてカ
ットオフ周波数を求め、これを記録ビット長に換算する
と、 780nm/(2×0.55)/2 = 0.355 μm になる。言い換えると、本実験に用いた光ピックアップ
の光学的分解能の限界は、ビット長で0.355 μm であ
る。上記の従来の光磁気ディスクの測定結果は、これを
反映して、0.35μm でのＣ／Ｎがほぼ０になっている。Here, there is a cutoff spatial frequency as one index representing the optical resolution of the optical pickup,
This is determined by the wavelength of the laser light that is the light source and the numerical aperture of the objective lens. The cutoff frequency was calculated using the wavelength of the optical pickup used in this experiment and the numerical aperture value (780 nm, 0.55), and when converted to the recording bit length, it was 780 nm / (2 × 0.55) / 2 = 0.355 μm. Become. In other words, the optical resolution limit of the optical pickup used in this experiment is 0.355 μm in bit length. The measurement result of the above conventional magneto-optical disk reflects this, and the C / N at 0.35 μm is almost zero.
【００７６】一方、本実施例の光磁気ディスクは、ビッ
ト長が小さくなるにつれて、Ｃ／Ｎは減少するものの、
光学的分解能である0.355 μm よりも短いビットにおい
ても大きなＣ／Ｎの値が得られている。On the other hand, in the magneto-optical disk of this embodiment, C / N decreases as the bit length decreases, but
A large C / N value is obtained even at a bit shorter than the optical resolution of 0.355 μm.
【００７７】以上の結果から、本実施例の光磁気ディス
クを用いることで、光学的回折限界より小さなビットの
再生が行えることが確認された。これにより、従来の光
磁気ディスクに比べて記録密度を大きく向上させること
が可能である。From the above results, it was confirmed that by using the magneto-optical disk of this example, it is possible to reproduce a bit smaller than the optical diffraction limit. As a result, the recording density can be greatly improved as compared with the conventional magneto-optical disk.
【００７８】次に、上記実験で確かめた記録密度向上の
効果に加えて、もうひとつの重要な効果であるクロスト
ーク量の減少について実験した結果について説明する。
一般に、光磁気ディスクは、例えばランド部に記録を行
うランド仕様であれば、ランドの幅をできるだけ広くと
り、グルーブを狭くしたガイドトラックを形成し、ラン
ド部のみを記録再生に用いる。この場合のクロストーク
は、任意のランドを再生しているときに、両隣のランド
に書かれたビットから漏れ込んでくるものを指す。な
お、グルーブ仕様の光磁気ディスクであればこの逆であ
る。Next, in addition to the effect of improving the recording density confirmed in the above experiment, another important effect, that is, the result of an experiment for reducing the amount of crosstalk will be described.
Generally, in a magneto-optical disk, for example, if the land specification is such that recording is performed on the land portion, the width of the land is set as wide as possible to form a guide track with a narrow groove, and only the land portion is used for recording and reproduction. The crosstalk in this case refers to that which leaks from the bits written in the lands on both sides when reproducing an arbitrary land. The reverse is true for a magneto-optical disk with a groove specification.
【００７９】例えば、IS10089 規格（ISO の5.25" 書き
換え型光ディスクについて定めた規格) においては、1.
6 μm ピッチのガイドトラックにおいて、最短記録ビッ
ト（0.765 μm ）に対するクロストーク量が-26dB 以下
であるように定められている。For example, in the IS10089 standard (standard for ISO 5.25 "rewritable optical disc), 1.
It is specified that the amount of crosstalk for the shortest recorded bit (0.765 μm) is -26 dB or less in the 6 μm pitch guide track.
【００８０】ここでの実験は、ランド幅とグルーブ幅と
が同じく0.8 μm である前述のガラス基板と用いた光磁
気ディスクを使用しており、ランド部再生時の両隣接グ
ルーブからのクロストーク量を測定した。In this experiment, the magneto-optical disk using the above-mentioned glass substrate having the same land width and groove width of 0.8 μm is used, and the crosstalk amount from both adjacent grooves at the time of reproducing the land portion is used. Was measured.
【００８１】従来の光磁気ディスクでは、0.765 μm ビ
ット長でのクロストーク量は-15dBであったが、本実施
例の光磁気ディスクではこのビット長でのクロストーク
量は-30dB であった。In the conventional magneto-optical disk, the crosstalk amount at the bit length of 0.765 μm was -15 dB, but in the magneto-optical disk of this embodiment, the crosstalk amount at this bit length was -30 dB.
【００８２】本実施例の光磁気ディスクのクロストーク
量のビット長依存性を図１３に示す。0.8 μm 以下のビ
ット長で十分小さなクロストーク量が得られた。なお、
同図中矢印で示した値は従来の光磁気ディスクの0.765
μm ビット長でのクロストーク量である。FIG. 13 shows the dependence of the crosstalk amount on the bit length of the magneto-optical disk of this embodiment. A sufficiently small crosstalk amount was obtained with a bit length of 0.8 μm or less. In addition,
The value indicated by the arrow in the figure is 0.765 for the conventional magneto-optical disk.
The amount of crosstalk in μm bit length.
【００８３】このような結果が得られる理由について図
１４を用いて説明する。図１４は、真上から見た光磁気
ディスクの状態を示しており、真ん中のランド部と両隣
のグルーブ部とに円形（破線）で示された記録ビットが
記録されている。図中の大きい円（実線）は、集光され
た光ビームであり、この場合は真ん中のランド部にサー
ボがかかっている。同図において、ランド幅およびグル
ーブ幅は0.8 μm 、光ビーム直径は1.73μm （エアリー
ディスク径：1.22×780nm/0.55)、記録ビット直径は便
宜上、0.355 μm の大きさで示している。The reason why such a result is obtained will be described with reference to FIG. FIG. 14 shows the state of the magneto-optical disk as seen from directly above, and the recording bits indicated by circles (broken lines) are recorded in the middle land portion and the groove portions on both sides. The large circle (solid line) in the figure is the condensed light beam, and in this case, the servo is applied to the land portion in the middle. In the figure, the land width and groove width are 0.8 μm, the light beam diameter is 1.73 μm (Airy disk diameter: 1.22 × 780 nm / 0.55), and the recording bit diameter is 0.355 μm for convenience.
【００８４】同図において、光ビームの下には７個の記
録ビットが入っている。従来の光磁気ディスクであれ
ば、光ビームの中のそれぞれの信号を分離することがで
きない。このことが、従来の光磁気ディスクにおいて0.
35μm での記録ビットに対してＣ／Ｎがほとんど得られ
なかったこと、および隣接トラックからのクロストーク
量が大きかったことに対する理由である。In the figure, seven recording bits are entered below the light beam. A conventional magneto-optical disk cannot separate the signals in the light beam. This is 0 in conventional magneto-optical disks.
This is the reason why almost no C / N was obtained for the recording bit at 35 μm and the amount of crosstalk from the adjacent track was large.
【００８５】一方、本実施例の光磁気ディスクであれ
ば、周囲より温度の高い、光ビームの中心部近傍の領域
のみで、読み出し層の遷移金属副格子磁化が記録層の遷
移金属副格子磁化の方向（すなわち、記録されている情
報）に従って動作するのに対し、光ビーム中心部近傍以
外の部分の読み出し層の遷移金属副格子磁化は、印加さ
れた外部磁界に従って動作する。したがって、上記のよ
うに光ビーム内に７個のビットがあっても、再生に寄与
するのは光ビームの中心に位置する一つのビットのみで
あるので、0.355 μm と非常に小さなビットであっても
大きなＣ／Ｎが得られる。さらに、両隣接トラックから
のクロストーク量も非常に小さくなる。On the other hand, in the case of the magneto-optical disk of the present embodiment, the transition metal sublattice magnetization of the read layer is changed to the transition metal sublattice magnetization of the recording layer only in the region where the temperature is higher than the surroundings and near the center of the light beam. Direction (that is, the recorded information), whereas the transition metal sublattice magnetization of the read layer other than near the center of the light beam operates according to the applied external magnetic field. Therefore, even if there are 7 bits in the light beam as described above, only one bit located at the center of the light beam contributes to the reproduction, and thus it is a very small bit of 0.355 μm. A large C / N can be obtained. Further, the amount of crosstalk from both adjacent tracks is also very small.
【００８６】以上のように、読み出し層３、中間層４、
記録層５を積層した磁気三重層を用い、再生時に外部磁
界を印加しながら、レーザー光を照射することで、従来
の光磁気ディスクに比べて大幅な高密度化が可能となる
ことが、上記の各実験により確かめられた。As described above, the read layer 3, the intermediate layer 4,
By using a magnetic triple layer in which the recording layers 5 are stacked and applying a laser beam while applying an external magnetic field at the time of reproduction, it is possible to significantly increase the density as compared with a conventional magneto-optical disk. Was confirmed by each experiment.
【００８７】次に、本発明の磁気三重層を有する光磁気
ディスクが、同様の動作を示す磁気二重層に比べて優れ
ていることを説明する。比較用の試料として、図１５に
示す構成の比較試料を作製した。試料はガラス基板２４
に透明誘電体層２５としてＡｌＮが70nm、読み出し層２
６としてＧｄＦｅＣｏが50nm、記録層２７としてＤｙＦ
ｅＣｏが50nm、保護層２８としてＡｌＮが30nm積層され
ている。Next, it will be explained that the magneto-optical disk having the magnetic triple layer of the present invention is superior to the magnetic double layer showing the same operation. As a sample for comparison, a comparative sample having the structure shown in FIG. 15 was prepared. Sample is glass substrate 24
AlN as the transparent dielectric layer 25 is 70 nm, and the readout layer 2 is
GdFeCo is 50 nm as 6, and DyF is as recording layer 27
eCo of 50 nm and AlN of 30 nm are stacked as the protective layer 28.
【００８８】読み出し層２６、記録層２７の膜厚および
組成は、読み出し層３、記録層５の膜厚および組成とそ
れぞれ同一である。すなわち、読み出し層２６のＧｄＦ
ｅＣｏの組成は、Ｇｄ0.22( Ｆｅ0.82Ｃｏ0.18)
0.78 で、室温で希土類金属副格子磁化が遷移金属副格
子磁化よりも優勢で、補償温度を１７０℃付近に持ち、
キュリー温度は３３０℃である。また、記録層２７のＤ
ｙＦｅＣｏの組成はＤｙ0.25(Ｆｅ0.84Ｃｏ0.16)0.75
で、補償温度を室温付近に持ち、キュリー温度は２００
℃である。The film thickness and composition of the read layer 26 and the recording layer 27 are the same as the film thickness and composition of the read layer 3 and the recording layer 5, respectively. That is, the GdF of the readout layer 26
The composition of eCo is Gd 0.22 (Fe 0.82 Co 0.18 ).
At 0.78 , the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, and the compensation temperature is around 170 ° C.
The Curie temperature is 330 ° C. In addition, D of the recording layer 27
The composition of yFeCo is Dy 0.25 (Fe 0.84 Co 0.16 ) 0.75
The compensation temperature is around room temperature, and the Curie temperature is 200.
° C.
【００８９】図１６および図１７は、磁気二重層を有す
る上記の比較試料をガラス基板２４側から測定したとき
の、室温および１００℃でのカーヒステリシスループを
示すもので、ガラス基板２４のカー回転をキャンセルし
て示してある。測定は６３３ｎｍの光を照射して行っ
た。また、外部磁界は−２（ｋＯｅ） から+2(kOe) の
範囲で変化させた。図１６が室温のもので、図１７が１
００℃のものである。これらの図は、それぞれ、図８お
よび図９に対応するものである。16 and 17 show Kerr hysteresis loops at room temperature and 100 ° C. when the above-mentioned comparative sample having the magnetic double layer was measured from the glass substrate 24 side, and the Kerr rotation of the glass substrate 24 was observed. Is shown as canceled. The measurement was performed by irradiating with light of 633 nm. The external magnetic field was changed in the range of -2 (kOe) to +2 (kOe). Figure 16 is for room temperature, and Figure 17 is 1
It is one at 00 ° C. These figures correspond to FIG. 8 and FIG. 9, respectively.
【００９０】図１６より、ここで用いた磁気二重層で
は、図８のH1に対応する磁界の値は500(Oe) であること
が分かる。また、図１７より、ここで用いた磁気二重層
では、図９のH4に対応する磁界の値は1200(Oe)であるこ
とが分かる。From FIG. 16, it can be seen that in the magnetic double layer used here, the value of the magnetic field corresponding to H 1 in FIG. 8 is 500 (Oe). Further, from FIG. 17, it can be seen that in the magnetic double layer used here, the value of the magnetic field corresponding to H 4 in FIG. 9 is 1200 (Oe).
【００９１】このことより、高密度に記録された情報を
再生するために、再生時に印加する磁界（Hr）の大きさ
としては、500<Hr<1200(Oe) が必要であることが分か
る。つまり、この場合、再生時に必要な磁界が、本実施
例の光磁気ディスクよりも大きくなる。逆にいうと、本
実施例のような磁気三重層を用いることによって、磁気
二重層に比べて、再生時に必要な磁界を小さくすること
ができるということである。よって、記録再生装置の小
型化、省電力化を図る際に、磁気三重層を用いることが
有効な手段になることが分かる。From this, it can be seen that in order to reproduce information recorded at a high density, the magnitude of the magnetic field (Hr) applied during reproduction must be 500 <Hr <1200 (Oe). That is, in this case, the magnetic field required for reproduction is larger than that of the magneto-optical disk of this embodiment. Conversely, by using the magnetic triple layer as in this embodiment, it is possible to reduce the magnetic field necessary for reproduction as compared with the magnetic double layer. Therefore, it can be seen that the use of the magnetic triple layer is an effective means when the recording / reproducing apparatus is downsized and power is saved.
【００９２】〔実施例２〕本発明の他の実施例について
図１、図１８および図１９に基づいて説明すれば、以下
の通りである。なお、説明の便宜上、前記の実施例の図
面に示した部材と同一の機能を有する部材には、同一の
符号を付記してその説明を省略する。実施例１と同様
に、図１に示すような光磁気ディスク（光磁気記録媒
体）を作製した。[Embodiment 2] Another embodiment of the present invention will be described below with reference to FIGS. 1, 18 and 19. For convenience of explanation, members having the same functions as those of the members shown in the drawings of the above-described embodiment are designated by the same reference numerals, and the description thereof will be omitted. A magneto-optical disk (magneto-optical recording medium) as shown in FIG. 1 was produced in the same manner as in Example 1.
【００９３】読み出し層３にはＧｄＦｅＣｏ希土類遷移
金属合金が厚さ50nmで形成されている。ＧｄＦｅＣｏの
組成は、Ｇｄ0.22( Ｆｅ0.82Ｃｏ0.18)0.78 で、室温で
希土類金属副格子磁化が遷移金属副格子磁化よりも優勢
で、補償温度を１７０℃付近に持ち、キュリー温度は３
３０℃である。また、記録層５として、ＤｙＦｅＣｏ希
土類遷移金属合金が厚さ50nmで形成されている。ＤｙＦ
ｅＣｏの組成はＤｙ0. 25( Ｆｅ0.84Ｃｏ0.16)0.75 で、
補償温度を室温付近に持ち、キュリー温度は２００℃で
ある。The readout layer 3 is formed of a GdFeCo rare earth transition metal alloy with a thickness of 50 nm. The composition of GdFeCo is Gd 0.22 (Fe 0.82 Co 0.18 ) 0.78 , the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, the compensation temperature is around 170 ° C., and the Curie temperature is 3
It is 30 ° C. Further, as the recording layer 5, a rare earth transition metal alloy of DyFeCo is formed with a thickness of 50 nm. DyF
The composition of eCo the Dy 0. 25 (Fe 0.84 Co 0.16 ) 0.75,
It has a compensation temperature near room temperature and a Curie temperature of 200 ° C.
【００９４】これら読み出し層３と記録層５とに挟まれ
る中間層４として、ＧｄＦｅＣｏ膜が、厚さ20nmで形成
されている。ＧｄＦｅＣｏの組成はＧｄ0.22( ＦｅαＣ
ｏ1-α)0.78 である。As the intermediate layer 4 sandwiched between the reading layer 3 and the recording layer 5, a GdFeCo film having a thickness of 20 nm is formed. The composition of GdFeCo is Gd 0.22 (FeαC
o 1- α) 0.78 .
【００９５】次に、中間層４の実効的な垂直磁気異方性
定数が再生時に必要な磁界（外部磁界）に与える影響に
ついて説明する。上記中間層４におけるαと実効的な垂
直磁気異方性定数との関係を図１８に示す。また、中間
層４の実効的な垂直磁気異方性定数と再生時に必要な外
部磁界との関係を示したのが図１９である。実験は、ま
ず光磁気ディスクを初期化して、次に、初期化の際に印
加した磁界の方向とは逆の方向に磁界を印加しておき、
レーザーパワーを変調して0.765 μm 長の単一周波数ビ
ットを記録した。再生時には、レーザーパワーを2.5mW
に固定し、印加する外部磁界を変化させた。そして、Ｃ
／Ｎが飽和する磁界を、再生に必要な磁界（外部磁界）
と定義した。記録に用いたレーザー光のパワーは7mW で
ある。実効的な垂直磁気異方性定数は、中間層４に用い
たＧｄＦｅＣｏ膜単層のサンプルを用意して、トルクメ
ーターで測定した。Next, the effect of the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer 4 on the magnetic field (external magnetic field) required for reproduction will be described. FIG. 18 shows the relationship between α in the intermediate layer 4 and the effective perpendicular magnetic anisotropy constant. Further, FIG. 19 shows the relationship between the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer 4 and the external magnetic field necessary for reproduction. In the experiment, first the magneto-optical disk was initialized, and then the magnetic field was applied in the direction opposite to the direction of the magnetic field applied at the time of initialization.
The laser power was modulated to record a single frequency bit 0.765 μm long. During playback, the laser power is 2.5mW
The external magnetic field applied was changed. And C
Magnetic field required for reproduction (external magnetic field)
Was defined. The power of the laser light used for recording is 7 mW. The effective perpendicular magnetic anisotropy constant was measured with a torque meter by preparing a sample of the GdFeCo film single layer used for the intermediate layer 4.
【００９６】図１９から、中間層４の実効的な垂直磁気
異方性定数が０付近で上記外部磁界が最小値をとること
が分かる。これは、前記（２）式におけるHw1'(ta)の値
が小さくなったため、すなわちσw'(ta)が小さくなった
ためと考えられる。It can be seen from FIG. 19 that the external magnetic field has a minimum value when the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer 4 is near zero. It is considered that this is because the value of Hw 1 '(ta) in the equation (2) becomes small, that is, σw' (ta) becomes small.
【００９７】またこのとき図１８から分かるように、α
が略0.5 のときに上記中間層４の実効的な垂直磁気異方
性定数が０になっている。At this time, as can be seen from FIG. 18, α
Is about 0.5, the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer 4 is zero.
【００９８】このように、中間層の実効的な垂直磁気異
方性定数を０付近とすることにより、室温における磁壁
エネルギーが小さくなる。したがって、再生時に印加す
る外部磁界を小さくすることができる。それによって、
装置の大型化や消費電力の増大を一層効果的に防止しな
がら、光磁気ディスクの面記録密度を向上させることが
可能になる。Thus, by setting the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer near 0, the domain wall energy at room temperature becomes small. Therefore, the external magnetic field applied during reproduction can be reduced. Thereby,
It is possible to improve the areal recording density of the magneto-optical disk while more effectively preventing an increase in the size of the device and an increase in power consumption.
【００９９】〔実施例３〕本発明のさらに他の実施例に
ついて図１および図２０ないし図２２に基づいて説明す
れば、以下の通りである。なお、説明の便宜上、前記の
実施例の図面に示した部材と同一の機能を有する部材に
は、同一の符号を付記してその説明を省略する。実施例
１と同様に、図１に示すような光磁気ディスク（光磁気
記録媒体）を作製した。[Embodiment 3] The following description will explain still another embodiment of the present invention with reference to FIGS. 1 and 20 to 22. For convenience of explanation, members having the same functions as those of the members shown in the drawings of the above-described embodiment are designated by the same reference numerals, and the description thereof will be omitted. A magneto-optical disk (magneto-optical recording medium) as shown in FIG. 1 was produced in the same manner as in Example 1.
【０１００】読み出し層３として、ＧｄＦｅＣｏ希土類
遷移金属合金が厚さ50nmで形成されている。ＧｄＦｅＣ
ｏの組成は、Ｇｄ0.22( Ｆｅ0.82Ｃｏ0.18)0.78 で、室
温で希土類金属副格子磁化が遷移金属副格子磁化よりも
優勢で、補償温度を１７０℃付近に持ち、キュリー温度
は３３０℃である。また、記録層５として、ＤｙＦｅＣ
ｏ希土類遷移金属合金が厚さ50nmで形成されている。Ｄ
ｙＦｅＣｏの組成はＤｙ0.25( Ｆｅ0.84Ｃｏ0.16)0.75
で、補償温度を室温付近に持ち、キュリー温度は２００
℃である。As the read layer 3, a GdFeCo rare earth transition metal alloy is formed with a thickness of 50 nm. GdFeC
The composition of o is Gd 0.22 (Fe 0.82 Co 0.18 ) 0.78 , the rare earth metal sublattice magnetization is more dominant than the transition metal sublattice magnetization at room temperature, the compensation temperature is around 170 ° C, and the Curie temperature is 330 ° C. . Further, as the recording layer 5, DyFeC
o A rare earth-transition metal alloy is formed with a thickness of 50 nm. D
The composition of yFeCo is Dy 0.25 (Fe 0.84 Co 0.16 ) 0.75
The compensation temperature is around room temperature, and the Curie temperature is 200.
° C.
【０１０１】これら読み出し層３と記録層５とに挟まれ
る中間層４として、ＹＧｄＦｅＣｏ膜が、厚さ20nmで形
成されている。ＹＧｄＦｅＣｏの組成はＹβ［Ｇｄ0.22
( Ｆｅ0.50Ｃｏ0.50)0.78 ］1-βとし、Ｙの添加量βを
変化させた。Ｙ添加量βとキュリー温度および補償温度
との関係を図２０に示す。Ｙは磁化の希釈剤としてはた
らくため、Ｙ添加により補償温度はほとんど変化せず、
キュリー温度はＹ添加とともに低下していく。As the intermediate layer 4 sandwiched between the reading layer 3 and the recording layer 5, a YGdFeCo film having a thickness of 20 nm is formed. The composition of YGdFeCo is Yβ [Gd 0.22
(Fe 0.50 Co 0.50 ) 0.78 ] 1− β, and the addition amount of Y β was changed. FIG. 20 shows the relationship between the Y addition amount β and the Curie temperature and the compensation temperature. Since Y acts as a diluent for the magnetization, the compensation temperature hardly changes when Y is added,
The Curie temperature decreases with the addition of Y.
【０１０２】次に、実施例２で行ったのと同様の実験を
行い、記録するのに必要な磁界と、中間層４へのＹ添加
量βとの関係を図２１に示す。同図から、中間層４にＹ
を添加していくことによって、記録時に必要な磁界が急
激に減少していき、β＝0.15付近で200(Oe) 程度と十分
小さな値になっていることが分かる。Next, FIG. 21 shows the relationship between the magnetic field required for recording and the Y addition amount β to the intermediate layer 4 by conducting the same experiment as in Example 2. From the figure, the Y in the middle layer 4
It can be seen that the magnetic field required for recording sharply decreases with the addition of, and becomes a sufficiently small value of about 200 (Oe) near β = 0.15.
【０１０３】図２２に、β＝０（同図（ａ））、β＝0.
17（同図（ｂ））の各場合について、0.765 μm 長のビ
ットを記録した際のＣ／Ｎの記録磁界依存性を示す。図
２０から分かるように、β＝0.17の場合は、β＝０の場
合に比べてキュリー温度が低くなっているので、記録時
に読み出し層３と記録層５との間にできる磁壁のエネル
ギーが小さくなる。このため、十分大きなＣ／Ｎを得る
ために必要な記録磁界を低減することが可能となるもの
と考えられる。In FIG. 22, β = 0 ((a) in the figure) and β = 0.
17 shows the dependence of C / N on the recording magnetic field when recording a bit having a length of 0.765 μm in each case of FIG. 17 (b). As can be seen from FIG. 20, in the case of β = 0.17, the Curie temperature is lower than in the case of β = 0, so the energy of the domain wall formed between the read layer 3 and the recording layer 5 during recording is small. Become. Therefore, it is considered possible to reduce the recording magnetic field required to obtain a sufficiently large C / N.
【０１０４】なお、Ｙ以外にも、中間層４のＧｄＦｅＣ
ｏ膜のキュリー温度を下げる効果のあるＮｉ、Ｎｄ、Ｓ
ｍ、Ｐｒ、Ｐｔ、Ａｌ、Ｓｉにも上記と同様な効果があ
り、記録磁界を低減することが可能である。In addition to Y, GdFeC of the intermediate layer 4
Ni, Nd, S which has the effect of lowering the Curie temperature of the o film
m, Pr, Pt, Al, and Si also have the same effect as described above, and the recording magnetic field can be reduced.
【０１０５】このように、中間層４にＹやＮｉ、Ｎｄ、
Ｓｍ、Ｐｒ、Ｐｔ、Ａｌ、Ｓｉ等を添加することによ
り、中間層のキュリー温度が低くなるため、記録時に読
み出し層と記録層との間の磁壁のエネルギーが小さくな
る。したがって、記録するのに必要な磁界を小さくする
ことができる。それによって、装置の大型化や消費電力
の増大を一層効果的に防止しながら、光磁気記録媒体の
面記録密度を向上させることが可能になる。Thus, Y, Ni, Nd,
By adding Sm, Pr, Pt, Al, Si or the like, the Curie temperature of the intermediate layer is lowered, so that the energy of the domain wall between the read layer and the recording layer is reduced during recording. Therefore, the magnetic field required for recording can be reduced. As a result, the areal recording density of the magneto-optical recording medium can be improved while more effectively preventing an increase in size of the device and an increase in power consumption.
【０１０６】なお、本発明の読み出し層、中間層および
記録層の組成、膜厚、合金の種類等は、上記の各実施例
に挙げたものに限定されるものではない。The composition, film thickness, kind of alloy, etc. of the readout layer, the intermediate layer and the recording layer of the present invention are not limited to those listed in the above embodiments.
【０１０７】本発明の主旨に沿えば、磁気三重層の膜
厚、磁気特性、再生時に印加する外部磁界が、実施例１
の中で示した（２）（３）（４）（５）式を満たせばよ
い。In accordance with the gist of the present invention, the film thickness of the magnetic triple layer, the magnetic characteristics, and the external magnetic field applied during reproduction are the same as those of the first embodiment.
The formulas (2), (3), (4) and (5) shown in the above may be satisfied.
【０１０８】希土類遷移金属合金は、希土類と遷移金属
との比率を変えれば、保磁力や磁化の大きさや他の磁性
層との界面での磁壁エネルギーが大きく変わる材料であ
るので、上記ＧｄＦｅＣｏやＹＧｄＦｅＣｏやＤｙＦｅ
Ｃｏ等において上記比率を変えれば、前述のH1やH4も変
化する。また、膜厚を変えた場合も同様にH1やH4が変化
する。したがって、適宜、上記比率や膜厚を調整するこ
とによって適切なH1やH4の値を得ることができる。The rare earth-transition metal alloy is a material in which the coercive force, the magnitude of magnetization, and the domain wall energy at the interface with another magnetic layer greatly change when the ratio of rare earth to transition metal is changed. And DyFe
If the ratio is changed in Co or the like, H 1 and H 4 mentioned above also change. Also, when the film thickness is changed, H 1 and H 4 similarly change. Therefore, appropriate values of H 1 and H 4 can be obtained by appropriately adjusting the above ratio and film thickness.
【０１０９】また、希土類遷移金属合金は、希土類と遷
移金属との比率を変えれば、希土類と遷移金属とで互い
の磁化が釣り合う補償温度が変わる材料であるので、適
宜、上記比率を調整することによって適切な補償温度を
得ることができる。Further, the rare earth-transition metal alloy is a material in which the compensation temperature at which the magnetizations of the rare earth and the transition metal are balanced with each other can be changed by changing the ratio of the rare earth and the transition metal. Therefore, the above ratio should be adjusted appropriately. Therefore, an appropriate compensation temperature can be obtained.
【０１１０】さらに、各層の組成の他の例としては、読
み出し層３に用いたＧｄＦｅＣｏの他に、例えばＧｄＤ
ｙＦｅＣｏ、ＮｄＧｄＦｅＣｏ、ＰｒＧｄＦｅＣｏ、Ｓ
ｍＧｄＦｅＣｏ、ＰｔＧｄＦｅＣｏ、ＧｄＣｏ等を使用
することが可能である。また、記録層５に用いたＤｙＦ
ｅＣｏの他に、例えばＴｂＦｅＣｏ、ＧｄＴｂＦｅ、Ｇ
ｄＴｂＦｅＣｏ、ＧｄＤｙＦｅＣｏ、ＮｄＧｄＦｅＣｏ
等を使用することが可能である。Further, as another example of the composition of each layer, in addition to GdFeCo used for the reading layer 3, for example, GdD is used.
yFeCo, NdGdFeCo, PrGdFeCo, S
It is possible to use mGdFeCo, PtGdFeCo, GdCo and the like. In addition, the DyF used for the recording layer 5
In addition to eCo, for example, TbFeCo, GdTbFe, G
dTbFeCo, GdDyFeCo, NdGdFeCo
Etc. can be used.
【０１１１】また、中間層４に用いたＹＧｄＦｅＣｏに
おいて、Ｙはキュリー温度を調整するために添加されて
いるが、Ｙ以外にも、Ｎｉ、Ｎｄ、Ｓｍ、Ｐｒ、Ｐｔ、
Ａｌ、Ｓｉ等もまた希土類遷移金属合金に添加された場
合にキュリー温度を下げる効果があるので、Ｙに替えて
添加することも可能である。また、キュリー温度の比較
的低い他の希土類遷移金属合金を使用したり、その合金
に例えば上記のような添加用の元素をさらに加味したも
のを使用したりすることも可能である。また、膜厚方向
に組成を連続的に変化させて、見かけ上の磁気二重層と
した構成で、（２）（３）（４）（５）式を満たすよう
にすることも可能である。In YGdFeCo used for the intermediate layer 4, Y is added to adjust the Curie temperature. However, in addition to Y, Ni, Nd, Sm, Pr, Pt,
Al, Si, and the like also have the effect of lowering the Curie temperature when added to the rare earth-transition metal alloy, so they can be added instead of Y. Further, it is also possible to use another rare earth transition metal alloy having a relatively low Curie temperature, or to use an alloy in which the above-mentioned additive elements are further added. It is also possible to continuously change the composition in the film thickness direction so as to satisfy the formulas (2), (3), (4), and (5) in a configuration of an apparent magnetic double layer.
【０１１２】[0112]
【発明の効果】以上のように、本発明の請求項１記載の
光磁気記録媒体は、光磁気記録した情報を読み出すため
の垂直磁気異方性をもつ磁性層である読み出し層と、情
報を光磁気記録するための垂直磁気異方性をもつ磁性層
である記録層と、読み出し層と記録層との間に形成され
た磁性層である中間層とが設けられた光磁気記録媒体に
おいて、上記読み出し層と中間層とを合わせた２層膜の
厚みをｈ1'、記録層の厚みをｈ2 とし、室温taにおける
読み出し層と中間層とを合わせた２層膜の保磁力および
飽和磁化をそれぞれHc1'(ta)、Ms1'(ta)、室温における
記録層の保磁力および飽和磁化をそれぞれHc2(ta) 、Ms
2(ta) 、室温における読み出し層と記録層との間にでき
る磁壁の磁壁エネルギーをσw'(ta)とし、室温ta以上の
所定温度tm以上の温度t における読み出し層と中間層と
を合わせた２層膜の保磁力および飽和磁化をそれぞれHw
1'(t) 、Ms1'(t) 、温度t における記録層の保磁力およ
び飽和磁化をそれぞれHw2(t)、Ms2(t)、温度t における
読み出し層と記録層との間にできる磁壁の磁壁エネルギ
ーをσw'(t) としたとき、 Hw1'(ta)= σw'(ta)/2Ms1'(ta)h1' 、 Hw1'(t)=σw'(t)/2Ms1'(t)h1' とすると、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<-Hc1'(t)+Hw1'(t) の条件を満たし、読み出し層と中間層とのいずれもが、
室温とそれぞれのキュリー温度との間に補償温度を有す
る構成である。As described above, in the magneto-optical recording medium according to claim 1 of the present invention, a read layer, which is a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy for reading the magneto-optically recorded information, and the information are recorded. In a magneto-optical recording medium provided with a recording layer which is a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy for magneto-optical recording, and an intermediate layer which is a magnetic layer formed between a reading layer and a recording layer, The coercive force and the saturation magnetization of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at room temperature ta are set as h 1 ′ and h 2 are the thickness of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer. Hc 1 '(ta) and Ms 1 ' (ta) respectively, and the coercive force and saturation magnetization of the recording layer at room temperature are Hc 2 (ta) and Ms respectively.
2 (ta), the domain wall energy of the domain wall formed between the reading layer and the recording layer at room temperature is σw '(ta), and the reading layer and the intermediate layer are combined at room temperature ta or higher and a predetermined temperature tm or higher t. The coercive force and saturation magnetization of the two-layer film can be calculated as Hw
The coercive force and saturation magnetization of the recording layer at 1 '(t), Ms 1 ' (t), and temperature t were measured between the read layer and the recording layer at Hw 2 (t), Ms 2 (t), and temperature t, respectively. When the domain wall energy of the domain wall that can be generated is σw '(t), Hw 1 ' (ta) = σw '(ta) / 2Ms 1 ' (ta) h 1 ', Hw 1 ' (t) = σw '(t) If / 2Ms 1 '(t) h 1 ', the condition of Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) <-Hc 1 '(t) + Hw 1 ' (t) is satisfied, and Both layers and
The configuration has a compensation temperature between room temperature and each Curie temperature.
【０１１３】それゆえ、装置の大型化や消費電力の増大
を招くことなく面記録密度を向上させることができると
いう効果を奏する。Therefore, it is possible to improve the areal recording density without increasing the size of the device and increasing the power consumption.
【０１１４】請求項２記載の光磁気記録媒体は、請求項
１記載の光磁気記録媒体において、中間層の実効的な垂
直磁気異方性定数が室温で略０である構成である。A magneto-optical recording medium according to a second aspect is the magneto-optical recording medium according to the first aspect, wherein the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer is approximately 0 at room temperature.
【０１１５】それゆえ、装置の大型化や消費電力の増大
を一層効果的に防止しながら、光磁気記録媒体の面記録
密度を向上させることが可能になるという効果を奏す
る。Therefore, there is an effect that the areal recording density of the magneto-optical recording medium can be improved while more effectively preventing the enlargement of the device and the increase in power consumption.
【０１１６】請求項３記載の光磁気記録媒体は、請求項
１または２記載の光磁気記録媒体において、読み出し層
と中間層の組成がそれぞれＸＧｄＦｅＣｏ、ＺＧｄＦｅ
Ｃｏであり、上記Ｘ、Ｚがそれぞれ、Ｙ、Ｎｉ、Ｎｄ、
Ｓｍ、Ｐｒ、Ｐｔ、Ａｌ、Ｓｉより選ばれる１種類以上
の元素である構成である。A magneto-optical recording medium according to a third aspect of the present invention is the magneto-optical recording medium according to the first or second aspect, wherein the composition of the read layer and the intermediate layer is XGdFeCo and ZGdFe, respectively.
Co, where X and Z are Y, Ni, Nd, and
The structure is one or more elements selected from Sm, Pr, Pt, Al and Si.
【０１１７】それゆえ、装置の大型化や消費電力の増大
を一層効果的に防止しながら、光磁気記録媒体の面記録
密度を向上させることが可能になるという効果を奏す
る。Therefore, there is an effect that the areal recording density of the magneto-optical recording medium can be improved while more effectively preventing the enlargement of the device and the increase in power consumption.
【０１１８】請求項４記載の光磁気記録情報の再生方法
は、請求項１、２または３記載の光磁気記録媒体を用い
て、 Hw2(ta)=σw(ta)/2Ms2(ta)h2、 Hw2(t)= σw(t)/2Ms2(t)h2とすると、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<Hr<-Hc1'(t)+Hw1'(t) Hr<Hc2(ta)-Hw2(ta) Hr<Hc2(t)-Hw2(t) の関係を満たす外部磁界Hrを印加しながら光を照射し、
情報を読み取る方法である。The reproducing method of the magneto-optical recording information described in claim 4 uses the magneto-optical recording medium according to claim 1, 2 or 3, and Hw 2 (ta) = σw (ta) / 2Ms 2 (ta) If h 2 and Hw 2 (t) = σw (t) / 2Ms 2 (t) h 2 , then Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) <Hr <-Hc 1 '(t) + Hw 1 '(t) Hr <Hc 2 (ta) -Hw 2 (ta) Hr <Hc 2 (t) -Hw 2 (t)
It is a method of reading information.
【０１１９】それゆえ、高い面記録密度を持って記録さ
れた光磁気記録情報を、装置の大型化や消費電力の増大
を招くことなく再生することができるという効果を奏す
る。Therefore, the magneto-optical recording information recorded with a high areal recording density can be reproduced without increasing the size of the apparatus and increasing the power consumption.
【図１】本発明の一実施例の光磁気ディスクの構成及び
再生動作を示す説明図である。FIG. 1 is an explanatory diagram showing a configuration and a reproducing operation of a magneto-optical disk according to an embodiment of the present invention.
【図２】図１の光磁気ディスクの読み出し層単層の保磁
力の温度依存性および代表的な温度でのカーヒステリシ
スループを示すグラフである。2 is a graph showing temperature dependence of coercive force of a single read layer of the magneto-optical disk of FIG. 1 and a Kerr hysteresis loop at a typical temperature.
【図３】図１の光磁気ディスクの読み出し層単層での磁
気特性を測定するための試料の構成を示す説明図であ
る。FIG. 3 is an explanatory diagram showing a configuration of a sample for measuring magnetic characteristics of a single reading layer of the magneto-optical disc of FIG.
【図４】図１の光磁気ディスクの中間層単層の保磁力の
温度依存性および代表的な温度でのカーヒステリシスル
ープを示すグラフである。4 is a graph showing temperature dependence of coercive force of a single intermediate layer of the magneto-optical disk of FIG. 1 and a Kerr hysteresis loop at a typical temperature.
【図５】図１の光磁気ディスクの中間層単層での磁気特
性を測定するための試料の構成を示す説明図である。5 is an explanatory diagram showing a configuration of a sample for measuring magnetic characteristics of a single intermediate layer of the magneto-optical disc of FIG. 1. FIG.
【図６】図１の光磁気ディスクの記録層単層の保磁力の
温度依存性および代表的な温度でのカーヒステリシスル
ープを示すグラフである。6 is a graph showing temperature dependence of coercive force of a single recording layer of the magneto-optical disk of FIG. 1 and a Kerr hysteresis loop at a typical temperature.
【図７】図１の光磁気ディスクにおける磁気三重層のカ
ーヒステリシスループを測定するための試料の構成を示
す説明図である。7 is an explanatory diagram showing a configuration of a sample for measuring a Kerr hysteresis loop of a magnetic triple layer in the magneto-optical disc of FIG.
【図８】図１の光磁気ディスクにおける磁気三重層の読
み出し層側からみた室温でのカーヒステリシスループを
示すグラフである。8 is a graph showing a Kerr hysteresis loop at room temperature when viewed from the read layer side of the magnetic triple layer in the magneto-optical disk of FIG.
【図９】図１の光磁気ディスクにおける磁気三重層の読
み出し層側からみた100 ℃でのカーヒステリシスループ
を示すグラフである。9 is a graph showing a Kerr hysteresis loop at 100 ° C. seen from the read layer side of the magnetic triple layer in the magneto-optical disk of FIG. 1.
【図１０】図１の光磁気ディスクにおける磁気三重層の
記録層側からみた室温でのカーヒステリシスループを示
すグラフである。10 is a graph showing a Kerr hysteresis loop at room temperature as seen from the recording layer side of the magnetic triple layer in the magneto-optical disc of FIG.
【図１１】図１の光磁気ディスクにおける磁気三重層の
記録層側からみた100 ℃でのカーヒステリシスループを
示すグラフである。11 is a graph showing a Kerr hysteresis loop at 100 ° C. when viewed from the recording layer side of the magnetic triple layer in the magneto-optical disc of FIG. 1.
【図１２】図１の光磁気ディスクの記録ビット長に対す
る再生信号品質Ｃ／Ｎを測定した結果を示すグラフであ
る。12 is a graph showing the results of measuring the reproduction signal quality C / N with respect to the recording bit length of the magneto-optical disk of FIG.
【図１３】図１の光磁気ディスクのクロストーク量を測
定した結果を示すグラフである。FIG. 13 is a graph showing the results of measuring the crosstalk amount of the magneto-optical disk of FIG.
【図１４】図１の光磁気ディスクにおいてランドおよび
グルーブに光ビームが照射された様子を示す説明図であ
る。14 is an explanatory diagram showing a state in which a land and a groove are irradiated with a light beam in the magneto-optical disc of FIG.
【図１５】磁気二重層のカーヒステリシスループを測定
するための光磁気ディスク試料の構成を示す説明図であ
る。FIG. 15 is an explanatory diagram showing a configuration of a magneto-optical disk sample for measuring a Kerr hysteresis loop of a magnetic double layer.
【図１６】図１５の光磁気ディスクにおける磁気二重層
の読み出し層側からみた室温でのカーヒステリシスルー
プを示すグラフである。16 is a graph showing a Kerr hysteresis loop at room temperature as seen from the read layer side of the magnetic double layer in the magneto-optical disc of FIG.
【図１７】図１５の光磁気ディスクにおける磁気二重層
の読み出し層側からみた100 ℃でのカーヒステリシスル
ープを示すグラフである。17 is a graph showing a Kerr hysteresis loop at 100 ° C. seen from the read layer side of the magnetic double layer in the magneto-optical disk of FIG.
【図１８】本発明の他の実施例の光磁気ディスクにおけ
るＧｄＦｅＣｏのＦｅ／Ｃｏ比と室温での実効的な垂直
磁気異方性定数との関係を示すグラフである。FIG. 18 is a graph showing the relationship between the Fe / Co ratio of GdFeCo and the effective perpendicular magnetic anisotropy constant at room temperature in the magneto-optical disk of another example of the present invention.
【図１９】図１８の光磁気ディスクにおける室温での実
効的な垂直磁気異方性定数と再生時に必要な磁界との関
係を示すグラフである。19 is a graph showing the relationship between the effective perpendicular magnetic anisotropy constant at room temperature and the magnetic field required for reproduction in the magneto-optical disk of FIG.
【図２０】本発明のさらに他の実施例の光磁気ディスク
の中間層におけるＹＧｄＦｅＣｏへのＹ添加量βとキュ
リー温度および補償温度との関係を示すグラフである。FIG. 20 is a graph showing the relationship between the amount of Y added to YGdFeCo, β, and the Curie temperature and the compensation temperature in the intermediate layer of the magneto-optical disk of another example of the present invention.
【図２１】図２０の光磁気ディスクの中間層におけるＹ
添加量βと記録に必要な磁界との関係を示すグラフであ
る。FIG. 21 is a diagram showing Y in the intermediate layer of the magneto-optical disk of FIG.
6 is a graph showing the relationship between the added amount β and the magnetic field required for recording.
【図２２】図２０の光磁気ディスクの中間層における２
種類のＹ添加量βに対するＣ／Ｎと記録磁界との関係を
示すグラフであり、同図（ａ）はβ＝０の場合、同図
（ｂ）はβ＝0.17の場合である。FIG. 22 is a graph of 2 in the intermediate layer of the magneto-optical disk of FIG.
It is a graph which shows the relationship between C / N and the recording magnetic field with respect to the Y addition amount β of each kind. The same figure (a) shows the case of β = 0, and the same figure (b) shows the case of β = 0.17.
３ 読み出し層 ４ 中間層 ５ 記録層 １７ 読み出し層 １８ 中間層 １９ 記録層 ２３ 磁石 3 Reading Layer 4 Intermediate Layer 5 Recording Layer 17 Reading Layer 18 Intermediate Layer 19 Recording Layer 23 Magnet
Claims (4)
磁気異方性をもつ磁性層である読み出し層と、情報を光
磁気記録するための垂直磁気異方性をもつ磁性層である
記録層と、読み出し層と記録層との間に形成された磁性
層である中間層とが設けられた光磁気記録媒体におい
て、 上記読み出し層と中間層とを合わせた２層膜の厚みをｈ
1'、記録層の厚みをｈ2 とし、室温taにおける読み出し
層と中間層とを合わせた２層膜の保磁力および飽和磁化
をそれぞれHc1'(ta)、Ms1'(ta)、室温における記録層の
保磁力および飽和磁化をそれぞれHc2(ta) 、Ms2(ta) 、
室温における読み出し層と記録層との間にできる磁壁の
磁壁エネルギーをσw'(ta)とし、室温ta以上の所定温度
tm以上の温度t における読み出し層と中間層とを合わせ
た２層膜の保磁力および飽和磁化をそれぞれHw1'(t) 、
Ms1'(t) 、温度t における記録層の保磁力および飽和磁
化をそれぞれHw2(t)、Ms2(t)、温度t における読み出し
層と記録層との間にできる磁壁の磁壁エネルギーをσw'
(t) としたとき、 Hw1'(ta)= σw'(ta)/2Ms1'(ta)h1' 、 Hw1'(t)=σw'(t)/2Ms1'(t)h1' とすると、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<-Hc1'(t)+Hw1'(t) の条件を満たし、読み出し層と中間層とのいずれもが、
室温とそれぞれのキュリー温度との間に補償温度を有す
ることを特徴とする光磁気記録媒体。1. A read layer, which is a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy for reading magneto-optically recorded information, and a recording layer, which is a magnetic layer having perpendicular magnetic anisotropy for magneto-optical recording of information. And a magneto-optical recording medium provided with an intermediate layer which is a magnetic layer formed between the read layer and the recording layer, the thickness of the two-layer film including the read layer and the intermediate layer is h
1 ', the thickness of the recording layer is h 2, and the coercive force and saturation magnetization of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at room temperature ta are Hc 1 ' (ta), Ms 1 '(ta), and room temperature, respectively. The coercive force and saturation magnetization of the recording layer at Hc 2 (ta), Ms 2 (ta), and
Let σw '(ta) be the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer and the recording layer at room temperature, and set the temperature to room temperature ta or higher.
The coercive force and saturation magnetization of the two-layer film including the readout layer and the intermediate layer at a temperature t of tm or higher are Hw 1 '(t),
The coercive force and saturation magnetization of the recording layer at Ms 1 '(t) and temperature t are the domain wall energy of the domain wall formed between the read layer and the recording layer at Hw 2 (t), Ms 2 (t) and temperature t, respectively. σw '
(t), Hw 1 '(ta) = σw' (ta) / 2Ms 1 '(ta) h 1 ', Hw 1 '(t) = σw' (t) / 2Ms 1 '(t) h If it is 1 ', the condition of Hc 1 ' (ta) + Hw 1 '(ta) <-Hc 1 ' (t) + Hw 1 '(t) is satisfied, and both the readout layer and the intermediate layer are
A magneto-optical recording medium having a compensation temperature between room temperature and each Curie temperature.
温で略０であることを特徴とする請求項１記載の光磁気
記録媒体。2. The magneto-optical recording medium according to claim 1, wherein the effective perpendicular magnetic anisotropy constant of the intermediate layer is approximately 0 at room temperature.
ｄＦｅＣｏ、ＺＧｄＦｅＣｏであり、上記Ｘ、Ｚがそれ
ぞれ、Ｙ、Ｎｉ、Ｎｄ、Ｓｍ、Ｐｒ、Ｐｔ、Ａｌ、Ｓｉ
より選ばれる１種類以上の元素であることを特徴とする
請求項１または２記載の光磁気記録媒体。3. The composition of the readout layer and that of the intermediate layer are XG, respectively.
dFeCo and ZGdFeCo, where X and Z are Y, Ni, Nd, Sm, Pr, Pt, Al and Si, respectively.
The magneto-optical recording medium according to claim 1 or 2, wherein the magneto-optical recording medium is one or more kinds of elements selected from the following.
体を用いて、 Hw2(ta)=σw(ta)/2Ms2(ta)h2、 Hw2(t)= σw(t)/2Ms2(t)h2とすると、 Hc1'(ta)+Hw1'(ta)<Hr<-Hc1'(t)+Hw1'(t) Hr<Hc2(ta)-Hw2(ta) Hr<Hc2(t)-Hw2(t) の関係を満たす外部磁界Hrを印加しながら光を照射し、
情報を読み取ることを特徴とする光磁気記録情報の再生
方法。4. The magneto-optical recording medium according to claim 1, 2 or 3, wherein Hw 2 (ta) = σw (ta) / 2Ms 2 (ta) h 2 and Hw 2 (t) = σw (t ) / 2Ms 2 (t) h 2 Hc 1 '(ta) + Hw 1 ' (ta) <Hr <-Hc 1 '(t) + Hw 1 ' (t) Hr <Hc 2 (ta)- Irradiate light while applying an external magnetic field Hr that satisfies the relationship of Hw 2 (ta) Hr <Hc 2 (t) -Hw 2 (t),
A method of reproducing magneto-optical recording information, which comprises reading information.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17278494A JPH0836793A (en) | 1994-07-25 | 1994-07-25 | Magneto-optical recording medium and reproducing method of magneto-optical recording information using the same |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17278494A JPH0836793A (en) | 1994-07-25 | 1994-07-25 | Magneto-optical recording medium and reproducing method of magneto-optical recording information using the same |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0836793A true JPH0836793A (en) | 1996-02-06 |
Family
ID=15948293
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP17278494A Pending JPH0836793A (en) | 1994-07-25 | 1994-07-25 | Magneto-optical recording medium and reproducing method of magneto-optical recording information using the same |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0836793A (en) |
-
1994
- 1994-07-25 JP JP17278494A patent/JPH0836793A/en active Pending
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