JPH05176909A

JPH05176909A - 磁気共鳴映像方法及び装置

Info

Publication number: JPH05176909A
Application number: JP4127008A
Authority: JP
Inventors: Rudolf M J N Lamerichs; マティスヨハネニコラスラメリクルドルフ; Stapele Reurt P Van; ピエタファンステイプルルール; Hollander Jan A Den; アントニデンオランデヤン
Original assignee: Philips Gloeilampenfabrieken NV; Koninklijke Philips Electronics NV
Current assignee: Koninklijke Philips NV
Priority date: 1991-05-23
Filing date: 1992-05-20
Publication date: 1993-07-20
Also published as: DE69222804D1; US5283525A; DE69222804T2

Abstract

(57)【要約】【目的】体積選択で先行されるＤＥＰＴシーケンス又
は体積選択が分極転送中になされる変形ＤＥＰＴシーケ
ンスのような体積選択ＭＲＩ分極転送シーケンスは公知
である。これらのシーケンスはそこで生じるＲＦ電磁パ
ルスの正確な調整が必要であり、それらはＲＦ磁界の不
均質をむしろうけやすい欠点を有する。本発明はこれら
の欠点がない体積選択磁化転送シーケンスを提供するこ
とを目的とし、このために、体積選択はハルトマンハ
ーン転送シーケンスと組合わされる。【構成】第１タイプの核及び第１タイプの核に結合さ
れる第２タイプの核を含み、磁化転送から抽出されるス
ペクトル情報を安定均一磁界内に配置される対象から体
積選択抽出する磁気共鳴映像方法であって、磁化転送は
異核ハルトマンハーン転送により実現され、少なくとも
１つのタイプの核のスペクトル情報は他のタイプの核の
転送された磁化から抽出されることを特徴とする。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、第１タイプの核及び第
１タイプの核に結合される第２タイプの核を含み、磁化
伝送から抽出されるスペクトル情報を安定均一磁界内に
配置される対象から体積選択抽出する磁気共鳴映像方法
に係る。本発明は又、第１タイプの核及び第１タイプの
核に結合される第２タイプの核とを含む対象からスペク
トル情報の体積選択抽出する磁気共鳴映像装置であっ
て、安定均一磁界を発生する手段と、安定磁界内に配置
された対象にＲＦ電磁パルスを伝送する伝送手段と、安
定磁界に重畳された勾配磁界を発生する手段と、対象内
で発生された磁気共鳴信号用受信及び処理手段とよりな
り、処理手段はスペクトル情報が磁化転送から抽出され
るよう伝送手段でパルスを第１及び第２タイプの核に印
加するよう作動する磁気共鳴映像装置に係る。

【０００２】

【従来の技術】この種の磁気共鳴映像方法及び装置は欧
州特許出願第３４７９９０号で公知である。引用の出願
は、対象の一部の体積選択が分極伝送シーケンスと一致
し、その３つのパルスが、第１のチャネルを介して第１
タイプの核に印加され、一方該３つのパルスと少なくと
も部分的に一致するその２つのパルスが第２のチャネル
を介して第２タイプの核に印加される体積選択分極転送
シーケンスを開示している。核は例えばＣＨ_n系でのよ
うな陽子結合炭素原子である。体積選択はパルスの印加
中スライス選択勾配磁界の印加により達成される。

【０００３】

【発明が解決しようとする課題】かかる公知の方法が例
えばＶＳＥ（体積選択励起）のような体積選択で先行さ
れたいわゆるＤＥＰＴシーケンス（分極転送による無歪
みエンハンスメント）に関し改良を与えるが、公知のシ
ーケンスはまだ欠点を有する。これは転送効率が例えば
ＣＨ_n系の¹³Ｃと同様にパルス対陽子の励起角の正しい
調整に大きく依存する為である。パルスの正確なタイミ
ングは重要要因でもある。かかるシーケンスに対して、
陽子磁界及び¹³Ｃ磁界に対する異なるＲＦ輪郭、いわゆ
るＢ₁輪郭を有する二重面コイルが屡々用いられる。後
者は調整を実際に追加的に難かしくする。生体内測定に
対して、磁化転送の効率は局部的Ｂ₁不均質により励起
角度変化により更に影響される。

【０００４】本発明の目的はかかる欠点を有さない方法
及び装置を提供することである。

【０００５】

【課題を解決するための手段】本発明による方法は磁化
転送は異核ハルトマンハーン転送により実現され、少
なくとも１つのタイプの核のスペクトル情報は他のタイ
プの核の転送された磁化から抽出されることを特徴とす
る。かかる体積選択ハルトマンハーンシーケンスにお
いて、局部横磁化は例えば陽子に、スピンロックされ、
他のタイプの核、例えば陽子結合¹³Ｃにスピンロックし
ている間ＲＦ電磁界が印加される。いわゆるハルトマン
ハーン転送又はクロス分極転送は下式のいわゆるハル
トマンハーン条件が満足される時達成される： γ’・Ｂ₁’＝γ”・Ｂ₁” ここでγ’及びγ”は夫々第１及び第２タイプの核の磁
気回転比であり、Ｂ₁’及びＢ₁”は夫々第１及び第２
タイプの核のＲＦ電磁界である。本発明によるシーケン
スは各ＲＦ電磁界の比だけが調整される必要があるの
で、より単純な調整を必要とする。その結果、生体測定
中に生じる如くＲＦ電磁界での局部的不均質の意義は公
知の方法におけるよりずっと少ない。

【０００６】ハルトマンハーン転送は、アールアー
ルエルンスト、オックスフォードサイエンティフィッ
クパブリケーションズ、１９８６年、１８５−１９１
頁の本「１及び２次元の核磁気共鳴の原則」にそれ自体
記述されていることが注目される。引用の本がハルトマ
ンハーン実験自体が実験を実行するのに用いられるべ
き装置に関して厳しい必要性を課すことを除いて、他の
転送方法が液体に対して望ましいことも注目される。

【０００７】本発明による方法の例は、異核ハルトマン
ハーン転送は平衡の状態から対象の磁化を生じる為断
熱ＲＦ電磁パルスを第１のタイプの核に印加し、次にＲ
Ｆ電磁スピンロックパルスにより平衡の状態から生じた
磁化をスピンロックし、一方同時にクロス分極転送パル
スを第２のタイプの核に印加することにより実現される
ことを特徴とする。特に非均一感度模様を示す面コイル
が用いられる時、この例はコイルの感度範囲に関する励
起角度が所定の制限内でコイルの非均一感度模様から独
立であるので大きな利点を生じる。ＤＥＰＴのような公
知のシーケンスの場合、磁化転送機構が核スピンの励起
角度に関して変化が非常に知覚可能であることが注目さ
れ；これは本発明による方法の場合ではない。

【０００８】本発明による方法の更なる例は体積選択は
面コイルにより実現されることを特徴とする。ハルトマ
ンハーン条件は制限範囲でのみ満足される。局部範囲
の位置は磁界強度の変化で変化されうる。該例は比較的
短かいＴ₁又はＴ₂緩和時間を有する代謝の測定に特に
重要でありうる。かかる体積選択自体は米国特許第４６
８２１０７号に開示されている。

【０００９】本発明による方法の他の例はハルトマン
ハーン転送は、平衡の状態から対象体積の磁化を選択的
に得る為、体積選択パルス及び勾配シーケンスを第１タ
イプの核に印加し、ＲＦ電磁スピンロックパルスにより
平衡の状態から選択的に生じた磁化体積をスピンロック
し、一方同時にクロス分極伝送パルスを第２タイプの核
に印加することにより実現されることを特徴とする。局
在化は局在化用面コイルの使用と比較して改善される。
体積選択は例えばＰＲＥＳＳ、ＩＳＩＳ又はＳＴＥＡＭ
シーケンスにより実現されえ、スピンロック磁界はエコ
ー形成の時点で印加される。

【００１０】本発明による方法の他の例は体積選択パル
ス及び勾配シーケンスは局部スピンエコーシーケンスで
あり、位相符号化勾配はクロス分極伝送パルスの後、信
号取得の前に印加されることを特徴とする。局部スピン
エコーシーケンスを介して、バーは対象の一部として選
択され、エコー形成の時点で、スピンロック磁界が印加
される。バーは位相符号化により細分割され、フーリエ
変換の後、一組のスペクトルはバーから得られる。バー
は生体内動物又は人体の心臓を通って延在するよう選択
されうる。

【００１１】本発明による方法の他の例は単一二重同調
コイルがパルスを各核に印加するのに用いられることを
特徴とする。両磁界のＢ₁輪郭が同一であるので、ハル
トマンハーン転送は比較的大きい体積に亘って達成さ
れうる。本発明による方法の他の例は、第１タイプの核
は陽子であり、陽子により第２タイプの核に転送された
磁化の信号取得が行なわれることを特徴とする。本発明
によるシーケンスは陽子核のような豊肩に存在する核か
らまれにだけ生じ、核の磁気回転比の比で与えられる
「利得」要因を用いる核への転送の使用と共に一般的に
用いられる。本例において、同じ転送機構が用いられる
が、測定は通常のチャネル即ち本例での陽子チャネル以
外のチャネルを介して行なわれる。しかし、生体内のよ
り小さい範囲に本来生じる核は例えば適切な信号強度を
達成するために注入又は経口投与により濃縮されるべき
である。例えば非有害グルコースが¹³Ｃ同位元素の濃縮
として生体内に印加される時、特に対象の脳でのその代
謝は追跡されうる。後者は放射性化合物、例えば放射性
変更グルコース化合物が対象に注入されるいわゆるＰＥ
Ｔ（陽電子放出断層撮影）技術に関して大きい利点を提
供する。

【００１２】

【実施例】本発明を以下図面を参照して詳細に説明す
る。図１は本発明による装置１を概略的に示す。装置１
は磁気コイル２、抵抗性磁石又は起伝導磁石の場合、直
流電源３からなる。磁石コイル２及び直流電源３は安定
均一磁界を発生する手段を構成する。磁石コイル２が永
久磁石として構成される時、直流電源３は存在しない。
対象５は磁石コイル２内に配置されうる。対象５は例え
ばＣは¹³Ｃ炭素同位元素であり、Ｈは¹Ｈ陽子である分
子のＣＨ_n群において、互いに結合される第１タイプの
核及び第２のタイプの核の核スピンを含む。他のタイプ
の核も実行可能である。結合は結合定数^JＣＨ^sec-1に
より表わされうる。磁石コイル２内に配置される生体人
間又は動物でよい対象５との装置１の動作中、（磁気モ
ーメントを有する核の）わずかに過剰の核スピンは平衡
の状態の安定磁界の方向に向けられる。巨視的観点か
ら、これは平衡磁化として考えられるべきである。装置
１は更にＲＦ電磁パルスにより人体の磁気共鳴信号を発
生する手段６からなる。手段６は第１の送信／受信チャ
ネル７及び第２の送信／受信チャネル８からなる。第１
の送信／受信チャネル７は方向性結合器９を介してＲＦ
電磁パルスの送信用及び磁気共鳴信号の受信用の第１の
コイル１０に結合される。第１の送信／受信チャネルは
変調器１１と、増幅器１２と、増幅器１３と、位相感知
検出器１４と、搬送波信号を発生する発振器１５とから
なる。変調器１１は振幅及び／又は周波数及び／又は位
相変調器でよく、プログラム化手段１８を含む処理手段
１７に結合される処理コンピュータ１６で制御される。
第１の送信／受信チャネル７を介して受信された磁気共
鳴信号は位相感知検出器１４で復調され、復調された信
号はＡ／Ｄ変換器に印加される。サンプリング値２０は
処理手段１７に印加されうる。第２の送信／受信チャネ
ル８の構造は同一であり、方向性結合器２１と、送信／
受信コイル２２と、変調器２３と、増幅器２４と、増幅
器２５と、位相感知検出器２６と、発振器２７とからな
る。位相感知検出器２６はそれ自体が処理手段１７に結
合されるＡ／Ｄ変換器２８に結合される。装置１が第１
のタイプの核から第１のタイプの核に結合された第２の
タイプの核への磁化転送を実現するパルス及び勾配シー
ケンスを発生するのに用いられる時、発振器１５は第１
のタイプの核のスピン共鳴に調整され、発振器２７は第
２のタイプに核のスピン共鳴に調整される。コイル１０
及び２２は各核の各共振周波数に同調された単一二重同
調コイルでよい面コイル２９で置換えられうる。後者の
場合、このコイルは２つのタイプの核の各共振周波数を
分離する通常の周波数分離フィルタを介して方向性結合
器９及び２１に接続される。或いは、コイル１０及び２
２は体積選択を可能にする二重同心円的に配置されたコ
イルで形成されてもよい。面コイルが使用される時、か
かるコイルは装置１内で置き換え可能である。装置１は
又安定磁界に重畳された勾配磁界を発生する手段３０か
らなる。手段３０は勾配磁界Ｇ_xを発生する勾配磁石コ
イル３１と、勾配磁界Ｇ_yを発生する勾配磁石コイル３
２と、勾配磁界Ｇ_zを発生する勾配磁石コイル３３と、
処理コンピュータ１６で制御され、個別に起動自在であ
る勾配磁石コイル３１，３２及び３３に通電するのに役
立つ電源３４とからなる。図示の実施例において、勾配
磁石コイル３１，３２及び３３は、勾配磁界Ｇ_x，Ｇ_y
及びＧ_zの磁界方向が、安定磁界の方向と一致し、勾配
方向が図１の３つの相互に垂直な軸ｘ，ｙ及びｚで示さ
れる如く互いに垂直に延在するよう、空間に配置され
る。装置１は更に受信された共鳴信号から形成さるべき
スペクトルを表示する表示手段からなる。プログラム化
手段１８は例えばフーリエ変換により例えば第２の送信
／受信チャネル８を介して得られたサンプリング値２０
からスペクトルを決定するよう作動する。

【００１３】図２の（Ａ）は時間ｔの関数として本発明
によるパルス及び勾配シーケンスｓｑ１の第１例を示
し、体積選択は面コイルとして構成されるコイル１０及
び２２により実現される。例として、第１のタイプの核
は¹³Ｃ炭素同位元素に結合された結合陽子¹Ｈであると
する。コイル１０及び２２は同心円コイルでよく、コイ
ル１０は送信／受信チャネル７に結合され、¹Ｈに同調
され、一方コイル２２は送信／受信チャネル８に結合さ
れ、¹³Ｃに同調される。本発明により陽子チャネルであ
るチャネル７を介して、いわゆる９０°断熱パルスの場
合、平衡陽子磁化体積選択を横状態にする断熱パルスＰ
₁が印加される。これは磁化Ｍで陽子座標系ｘ’，ｙ’
及びｚ’を回転して図２の（Ｂ）に示される。断熱パル
スの場合、陽子チャネルの変調器１１は振幅／周波数変
調器である。図２の（Ｃ）は時間ｔの関数としての断熱
パルスの場合周波数の同時変化によるＲＦ磁界Ｂ₁の変
化、ω₀＋Δωからω₀への変化、即ち陽子共振周波数
ω₀の近くの周波数スイングΔωを示す。次に、陽子チ
ャネル７を介してスピンロックパルスＰ₂はプログラム
された手段１８の制御下で対象５に印加される。スピン
ロックパルスＰ₂のＢ ₁磁界は磁化Ｍと同じ軸に沿って
向けられるべきである。スピンロックパルスＰ ₂中、ク
ロス分極転送パルスＰ₃は¹³Ｃチャネル８を介して対象
５に印加される。パルスＰ₂及びＰ₃の終了の後、共鳴
信号２０は陽子チャネル７でサンプルされ、スペクトル
を得るようフーリエ変換を用いて処理手段１７で処理さ
れる。転送により、陽子の磁気回転比とそれに結合され
た炭素同位元素の比により、即ち「利得」要因４により
強化された炭素磁化が観測される。この点で、いわゆる
ハルトマンハーン状態が満足されることが重要であ
り、即ち本例において、Ｂ₁磁界は１：４として関係す
べきである。

【００１４】図２の（Ｄ）は¹Ｈ及び¹³Ｃ用安定磁界で
のエネルギーレベルのゼーマン分離を示し、スピンアッ
プ及びスピンダウンも又ここで概略的に示される。ハル
トマンハーン転送状態は、エネルギー勾配が対応すべ
き、即ちスピンロックシステムはハルトマンハーン状
態だけを受けるエネルギーを転送しうることを示す。そ
の場合転送は「滑らか」であり、この点で摂動項が液体
中にあるべきことに注意すべきである。関連した例にお
いて、この摂動項は¹Ｈと¹³Ｃの間のＪ結合の形で存在
し、転送の速度はこの結合定数に正比例する、即ちクロ
ス分極転送に必要な時間はＪ結合に反比例する。陽子−
炭素結合は比較的大きく（１２５−１７０Ｈｚ）、これ
により４乃至７ミリ秒のクロス分極転送で十分である。

【００１５】図２の（Ｅ）は時間ｔの関数として転送さ
れた横磁化Ｍの振舞いを示す。転送が振動的往復処理で
あることが分る。転送された磁化は時点ｔ＝ｔ₁＝１／
Ｊでの第１の最大値でサンプルされうる。絶対感知にお
いて、磁化は本来ある緩和により減少し；本例において
これは略３００ミリ秒になる座標Ｔ_1pの回転系での脂肪
の緩和である。例えばグリコーゲン結合を考える時、座
標の回転系の緩和は脂肪より略２番目に小さい大きさの
振幅である。その場合、信号取得は最適な結果を得る為
図２の（Ｅ）に示す如く第１の磁化ピーク前になされる
べきである。人体５において、グリコーゲンは特に筋組
織及び肝臓で生じ、対象でのエネルギー状態に関する指
標を与えうる。偏差グリコーゲン濃度は代謝性不調の場
合に見られる。

【００１６】図３は時間ｔの関数の如く本発明によるパ
ルス及び勾配シーケンスｓｑ２の第２の例を示す。第１
のチャネル７、例えば陽子チャネル¹Ｈを介して、勾配
Ｇ_zを有する局部励起パルスＰ₄及び勾配Ｇ_xを有する
局部反転パルスＰ₅からなる局部スピンエコーシーケン
スが印加される。時点ｔ＝ｔ₁で、スピンエコー信号Ｓ
Ｅの最大値で、スピンロックパルスＰ₆は対象５に印加
され、クロス分極転送パルスＰ₇はチャネル８、例えば
¹³Ｃチャネルを介して同時に印加される。その結果、バ
ーに局部化された転送共鳴信号ＦＩＤが得られる。スピ
ンロックの終了のすぐ後位相符号化勾配Ｇ_yの適用によ
り、バーの部分から共鳴信号が得られ、プログラムされ
た手段１８によりそれからスペクトルを再構成すること
が可能である。

【００１７】他の例において、ＰＲＥＳＳ、ＩＳＩＳ又
はＳＴＥＡＭのような体積選択パルス及び勾配シーケン
スは第１のタイプの核に先ず印加され、従って平衡から
磁化体積を選択的に生じる。次に、第２のタイプの核へ
のハルトマンハーン転送がなされる。欧州特許出願第
１０６２２６号に記載の如くＰＲＥＳＳシーケンス及び
米国特許第４７４８４０９号に記載の如くＳＴＥＡＭシ
ーケンスの場合、スピンロッキングは夫々体積選択エコ
ー共鳴信号又は誘起スピンエコー信号の最大値で印加さ
れる。励起パルスは空間的に選択的であり、非磁気勾配
は体積選択共鳴信号の発生中に印加される。磁気共鳴６
６のジャーナル、２８３−２９４頁（１９８６年）に記
載の如くＩＳＩＳシーケンスの場合、体積選択磁化はパ
ルス及び勾配組合せの８倍適用で得られる。ＩＳＩＳ励
起パルスは望ましくは断熱９０°パルスであり、スピン
ロッキングはＩＳＩＳ励起パルスによりＦＩＤ信号の発
生中に印加される。

【００１８】ハルトマンハーン転送の往復性により、
測定は通常のチャネルでないチャネルを介しても可能で
ある。しかし、陽子炭素結合の場合、例えばその代謝が
追跡さるべき対象５へのグルコースの注入又は経口投与
により炭素を実際に濃縮することが必要である。追加位
相符号化勾配は、分光映像用磁気共鳴信号を得る為、例
えばスピンロックパルスの後、信号取得の前に印加され
うる。後者の方法は放射性化合物を用いるＰＥＴ（ポジ
トロン放出断層撮影）に代替できる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明による磁気共鳴映像装置を概略的に示す
図である。

【図２】（Ａ）乃至（Ｅ）はその効果と同様本発明によ
るパルス及び勾配シーケンスの第１の例を示す図であ
る。

【図３】本発明によるパルス及び勾配シーケンスの第２
の例を示す図である。

【符号の説明】

１装置２磁石コイル３直流電源５対象６磁気共鳴信号発生手段７，８送信／受信チャネル９，２１方向性結合器１０コイル１１，２３変調器１２，１３，２５増幅器１４検出器１５，２７発振器１６処理コンピュータ１７処理手段１８プログラム化手段２０サンプリング手段２２送信／受信コイル２６位相感度検出器２８アナログディジタル変換器２９面コイル３０手段３１，３２，３３勾配磁石コイル３４電源Ｂ₁ ＲＦ磁界Ｇ勾配Ｍ磁化ｐパルスｘ’，ｙ’，ｚ’ 座標系

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者ルールピエタファンステイプルオランダ国 5621 ビーエーアインドーフェンフルーネヴァウツウエッハ１番地 (72)発明者ヤンアントニデンオランデオランダ国 5621 ビーエーアインドーフェンフルーネヴァウツウエッハ１番地

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】第１タイプの核及び第１タイプの核に結
合される第２タイプの核を含み、磁化伝送から抽出され
るスペクトル情報を安定均一磁界内に配置される対象か
ら体積選択抽出する磁気共鳴映像方法であって、磁化転
送は異核ハルトマンハーン転送により実現され、少な
くとも１つのタイプの核のスペクトル情報は他のタイプ
の核の転送された磁化から抽出されることを特徴とする
磁気共鳴映像方法。
【請求項２】異核ハルトマンハーン転送は平衡の状
態から対象の磁化を生じる為断熱ＲＦ電磁パルスを第１
のタイプの核に印加し、次にＲＦ電磁スピンロックパル
スにより平衡の状態から生じた磁化をスピンロックし、
一方同時にクロス分極転送パルスを第２のタイプの核に
印加することにより実現されることを特徴とする請求項
１記載の磁気共鳴映像方法。
【請求項３】体積選択は面コイルにより実現されるこ
とを特徴とする請求項１又は２記載の磁気共鳴映像方
法。
【請求項４】ハルトマンハーン転送は、平衡の状態
から対象体積の磁化を選択的に得る為、体積選択パルス
及び勾配シーケンスを第１タイプの核に印加し、ＲＦ電
磁スピンロックパルスにより平衡の状態から選択的に生
じた磁化体積をスピンロックし、一方同時にクロス分極
伝送パルスを第２タイプの核に印加することにより実現
されることを特徴とする請求項１記載の磁気共鳴映像方
法。
【請求項５】体積選択パルス及び勾配シーケンスはＰ
ＲＥＳＳシーケンス、ＩＳＩＳシーケンス又はＳＴＥＡ
Ｍシーケンスであることを特徴とする請求項４記載の磁
気共鳴映像方法。
【請求項６】体積選択パルス及び勾配シーケンスは局
部スピンエコーシーケンスであり、位相符号化勾配はク
ロス分極伝送パルスの後、信号取得の前に印加されるこ
とを特徴とする請求項４記載の磁気共鳴映像方法。
【請求項７】単一二重同調コイルがパルスを各核に印
加するのに用いられることを特徴とする請求項４，５又
は６記載の磁気共鳴映像方法。
【請求項８】第１タイプの核は陽子であり、陽子によ
り第２タイプの核に転送された磁化の信号取得が行なわ
れることを特徴とする請求項１乃至７のうちいずれか一
項記載の磁気共鳴映像方法。
【請求項９】第１タイプの核は陽子であり、第２タイ
プの核は対象で濃縮された炭素同位元素であり、濃縮さ
れた炭素同位元素により陽子に転送された磁化の信号取
得が行なわれることを特徴とする請求項１乃至７のうち
いずれか一項記載の磁気共鳴映像方法。
【請求項１０】炭素同位元素はグルコースの注入又は
経口投与で濃縮されることを特徴とする請求項９記載の
磁気共鳴映像方法。
【請求項１１】第１タイプの核及び第１タイプの核に
結合される第２タイプの核とを含む対象からスペクトル
情報を体積選択抽出する磁気共鳴映像装置であって、安
定均一磁界を発生する手段と、安定磁界内に配置された
対象にＲＦ電磁パルスを伝送する伝送手段と、安定磁界
に重畳された勾配磁界を発生する手段と、対象内で発生
された磁気共鳴信号用受信及び処理手段とよりなり、処
理手段はスペクトル情報が磁化転送から抽出されるよう
伝送手段でパルスを第１及び第２タイプの核に印加する
よう作動し、プログラムされた手段はハルトマンハー
ン転送により磁化を実現し、少なくとも１つのタイプの
核のスペクトル情報を他のタイプの核の転送された磁化
から抽出するよう作動することを特徴とする磁気共鳴映
像装置。