JP3374600B2 - α-ray dust monitor - Google Patents
α-ray dust monitorInfo
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Description
【0001】[0001]
【産業上の利用分野】この発明は、対象とする雰囲気中
の空気を濾紙に通して、その空気中に存在する埃(ダス
ト)を濾紙上に収集し、そのダストから放射されるα線
を放射線検出器を含む測定系で計測し、その雰囲気に含
まれるα線を放射するダスト(α線ダスト)の種類とそ
の量をモニタリングする装置に関する。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention passes air in a target atmosphere through a filter paper, collects dust (dust) present in the air on the filter paper, and collects α rays emitted from the dust. The present invention relates to an apparatus for monitoring the type and amount of dust (α-ray dust) that is measured by a measurement system including a radiation detector and that emits α-rays contained in the atmosphere.
【0002】[0002]
【従来の技術】図14は従来技術によるα線ダストモニタ
の構成を示す概念図である。ポンプ1で集塵部3を減圧
し、送気管2を通してモニタリングする作業環境エリア
の空気を集塵部3に吸引し、濾紙4を通し、流量計5を
通して排気系に送る。流量計5は濾紙4を通過させた空
気量を知り、モニタリングするべき作業環境エリアの空
気中のダスト濃度を求めるために必要とするものであ
る。濾紙4上に収集したダスト6から放射される放射線
を、濾紙4の直上に配置している放射線検出器7によっ
て検出し、積分型波高弁別器を内蔵する計測部8で、設
定パルス波高値以上のパルス波高値(パルス波高値はエ
ネルギーに換算できる)をもつ放射線数を計測し、その
計測値を表示部10に表示する。必要に応じて警報を発す
ることもある。2. Description of the Related Art FIG. 14 is a conceptual diagram showing the structure of an .alpha.-ray dust monitor according to the prior art. The pump 1 depressurizes the dust collecting unit 3, sucks air in the work environment area to be monitored through the air supply pipe 2 into the dust collecting unit 3, passes the filter paper 4, and sends the air through the flow meter 5 to the exhaust system. The flow meter 5 is necessary to know the amount of air that has passed through the filter paper 4 and to obtain the dust concentration in the air of the work environment area to be monitored. Radiation emitted from the dust 6 collected on the filter paper 4 is detected by a radiation detector 7 arranged directly above the filter paper 4, and a measuring unit 8 having a built-in integral wave height discriminator has a set pulse wave height value or more. The number of radiations having the pulse wave height value (the pulse wave height value can be converted into energy) is measured, and the measured value is displayed on the display unit 10. An alarm may be issued if necessary.
【0003】このモニタによる場合には、設定パルス波
高値以上の放射線を全て計数していて、パルス波高値に
よる区別はできないので、幾つかの核種から放射される
α線を含んでいてもその区別はできない。図15は上述の
従来技術による計測を説明するための線図であり、ウラ
ンとラドン・トロンの娘核種の共存する場合のパルス波
高スペクトルを示したものである。点線は計測範囲の下
限を示している。この点線とこれより右側の太線で示し
たスペクトルと横軸で囲まれた部分(ハッチング部)の
面積に相当する全計数値が計測値となる。図の場合で
は、ウランの計数分とラドン・トロンの娘核種の計数分
の和が計測値となる。In the case of this monitor, since all the radiations having the set pulse wave height value or more are counted and the pulse wave wave height values cannot be distinguished, even if the α rays emitted from some nuclides are included, the distinction can be made. I can't. FIG. 15 is a diagram for explaining the measurement by the above-mentioned conventional technique, and shows a pulse height spectrum when uranium and radon-thoron daughter nuclides coexist. The dotted line indicates the lower limit of the measurement range. The total count value corresponding to the area surrounded by the dotted line and the thick line on the right side of this spectrum and the portion surrounded by the horizontal axis (hatched portion) is the measured value. In the case of the figure, the sum of the counts of uranium and the daughters of Radon Thoron is the measured value.
【0004】α線を放射している核種やそれらの量を計
測するためには、マルチチャンネルアナライザを用い
て、収集したα線ダストのパルス波高スペクトル(図15
に示したようなもの)を取り、スペクトルストリッピン
グにより個々の核種の量を求めなければならない。特
に、高感度で計測する必要がある場合には、天然のα線
ダストであるラドン・トロンの娘核種の影響が無視でき
なくなるので、ラドン・トロンの娘核種の影響を補償す
ることが不可欠となる。In order to measure the nuclides emitting α-rays and their amounts, a pulse wave height spectrum of collected α-ray dust was measured using a multi-channel analyzer (see FIG. 15).
(As shown in 1) and the amount of individual nuclides must be determined by spectral stripping. In particular, when it is necessary to measure with high sensitivity, the effect of the daughter nuclide of radon thoron, which is a natural α-ray dust, cannot be ignored, so it is essential to compensate for the effect of the daughter nuclide of radon thoron. Become.
【0005】その理由を以下に説明する。空気中、特
に、ある程度閉じられた空間の空気中には、天然の放射
性物質であるラドン・トロン(気体)とその娘核種を含
むダストが存在し、状況によっては、このラドン・トロ
ンの娘核種によるα線の量が無視できない量になること
がある。しかも、ラドン・トロンの娘核種が放射するα
線のエネルギーは計測対象となるウランやプルトニウム
などから放射されるα線のエネルギーより大きく、更
に、ラドン・トロンの娘核種を含むダストはエアロゾル
状で粒径が1ミクロン以下のものを多く含み、濾紙を通
過するものもあるが、濾紙の内部に収集されるものもあ
り、表面に収集されるものもある。The reason will be described below. In the air, especially in the air of a somewhat closed space, there is dust containing natural radioactive material radon thoron (gas) and its daughter nuclide, and depending on the situation, the daughter nuclide of this radon thoron The amount of α-rays due to may become a non-negligible amount. Moreover, α emitted by Radon Tron's daughter nuclide
The energy of the rays is larger than the energy of the alpha rays emitted from uranium and plutonium, which are the objects of measurement. Furthermore, the dust containing the daughter nuclide of Radon Thoron contains many aerosol particles with a particle size of 1 micron or less, Some pass through the filter paper, some are collected inside the filter paper, and some are collected on the surface.
【0006】濾紙表面での収集だけの場合であれば、計
測の環境条件が決まれば、パルス波高スペクトルを計算
推定することができる。しかし、濾紙の内部に収集され
るものが増えてくると、パルス波高スペクトルは低エネ
ルギー側へ大きく尾を引く状態となり、計算推定は非常
に困難となる。この状態は図15に示したとおりである。In the case of only collecting on the filter paper surface, the pulse height spectrum can be calculated and estimated if the environmental conditions for measurement are determined. However, as the amount of information collected inside the filter paper increases, the pulse wave height spectrum tends to have a large tail toward the low energy side, making calculation and estimation very difficult. This state is as shown in FIG.
【0007】α線ダストとして対象となる核種の代表的
なものはウランとプルトニウムであり、これらを含めた
パルス波高スペクトルを図16に示す。この場合は、コリ
メータを使用し、検出器への入射角が60度より斜めの成
分は除去されている。図16から分かるように、ラドン・
トロンの娘核種であるRaAとThC、RaC'及びThC'の尾の
部分がウランやプルトニウムのパルス波高領域に重なっ
てきている。このため、スペクトルストリッピングによ
る核種ごとの分離が必要となるのである。Typical nuclides of interest as α-ray dust are uranium and plutonium, and the pulse height spectrum including these is shown in FIG. In this case, a collimator is used, and a component whose incident angle on the detector is more than 60 degrees is removed. As you can see from Figure 16, radon
The tails of Thoron's daughter nuclides RaA and ThC, RaC 'and ThC' are overlapping with the pulse height regions of uranium and plutonium. Therefore, it is necessary to separate each nuclide by spectral stripping.
【0008】一方、対象核種であるウランやプルトニウ
ムを含むダストは、通常、ラドン・トロンの娘核種のダ
ストよりはその粒径が大きく、濾紙の孔径を選択すれ
ば、その大部分を濾紙表面で収集することができる。
239Puで実測した結果を図16に点線で示したが、細線で
示した 241Amの面線源の場合とほぼ同じ傾きを示してお
り、表面でその大部分を収集しているとするのは正しい
と判断できる。そのため、これらの核種を含むダストは
濾紙の表面に収集されるため、そのパルス波高領域は、
その環境条件、すなわち、濾紙と放射線検出器との相対
位置関係、その間にある空気の温度と圧力と湿度、及び
それらの間に挿入されているコリメータや保護膜などで
一義的に決定できるパルス波高領域となり、図16に見る
ような比較的狭い幅になる。On the other hand, the dust containing uranium and plutonium which are the target nuclides is usually larger in particle size than the dust of the daughter nuclide of Radon Thoron, and if the pore size of the filter paper is selected, most of it will be on the filter paper surface. Can be collected.
The results measured with 239 Pu are shown by the dotted line in Fig. 16, but they show almost the same slope as the case of the 241 Am surface source shown by the thin line, and it is assumed that most of it is collected on the surface. Can be judged to be correct. Therefore, since the dust containing these nuclides is collected on the surface of the filter paper, its pulse wave height region is
The environmental conditions, that is, the relative positional relationship between the filter paper and the radiation detector, the temperature, pressure, and humidity of the air between them, and the pulse wave height that can be uniquely determined by the collimator or protective film inserted between them The area becomes a relatively narrow width as seen in FIG.
【0009】[0009]
【発明が解決しょうとする課題】以上の説明から分かる
ように、対象とする核種(例えば、ウランやプルトニウ
ム)によるα線と、ラドン・トロンの娘核種によるα線
とは、そのパルス波高スペクトルが重なっており、対象
とする核種のパルス波高領域の全域にラドン・トロンの
娘核種によるパルス波高領域が及んでいる。そのため、
それらを分離することが必要になっても、従来技術で
は、高価なマルチチャンネルアナライザを用いてパルス
波高スペクトルを取り、面倒な演算処理を必要とするス
ペクトルストリッピングによる以外には、それらの分離
ができないという欠点があった。As can be seen from the above description, the α-rays of the target nuclides (for example, uranium and plutonium) and the α-rays of the daughter nuclide of Radon Thong have pulse height spectra. Overlapping, the pulse height region of Radon Tron's daughter nuclide extends over the entire pulse height region of the target nuclide. for that reason,
Even if it is necessary to separate them, in the conventional technique, they are separated by using an expensive multi-channel analyzer to obtain the pulse height spectrum and spectrum stripping which requires a troublesome calculation process. There was a drawback that I could not.
【0010】この発明は、マルチチャンネルアナライザ
を用いてパルス波高スペクトルを取り、そのスペクトル
をスペクトルストリッピングにより個々の核種に分離す
ることをしないで、α線ダストの種類とそれぞれの量を
計測することができるα線ダストモニタを提供すること
を目的とする。In the present invention, a pulse height spectrum is taken by using a multi-channel analyzer, and the type and amount of α-ray dust are measured without separating the spectrum into individual nuclides by spectrum stripping. It is an object of the present invention to provide an α-ray dust monitor capable of performing the above.
【0011】[0011]
【課題を解決するための手段】この発明では、前記の目
的を達成するために、前提となる基本構成として、従来
技術のα線ダストモニタの構成における積分型波高弁別
器の機能を内蔵している計測部に替えて、計測対象とす
る核種のスペクトルのピーク位置に相当するパルス波高
値を含む第1領域におけるα線を検出する第1計数手段
と、前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核
種のパルス波高値を含む第2領域におけるα線を検出す
る第2計数手段と、第2計数手段の計数値を用いて、前
記第1領域にバックグラウンドとして存在するラドン・
トロンの娘核種から放射されるα線の計数値を推定演算
する第1演算手段と、前記第1計数手段の計数値から、
前記第1演算手段にて推定演算された計数値を差し引く
ことにより、計測対象とする核種から放出されるα線を
求める第2演算手段と、を備えるという構成を採用して
いる。 The Means for Solving the Problems] The inventions, in order to achieve the above object, a basic configuration as the premise, a built-in function of the integral height discriminator in the construction of α-rays dust monitor of the prior art In place of the measuring unit, a first counting unit for detecting α-rays in a first region including a pulse peak value corresponding to the peak position of the spectrum of the nuclide to be measured, and not including the first region, and Second counting means for detecting α-rays in the second region containing the pulse peak value of the daughter nuclide of radon thoron, and radon existing in the first region as background by using the count value of the second counting means
From the count value of the first calculation means for estimating and calculating the count value of α rays emitted from the daughter nuclide of TRON, and the count value of the first count means,
By subtracting the count value which is estimated and calculated by the first calculating means, and employs a configuration that includes a second arithmetic means for obtaining the α-rays emitted from nuclide to be measured, the
There is.
【0012】補償のために選択するラドンの娘核種をRa
C'( 214Po)とすると同時にトロンの娘核種をThC'(
212Po)としたり、ラドンの娘核種をRaA( 218Po)と
すると同時にトロンの娘核種をThC( 212Bi)としたり
する。第1演算手段において、第2計数手段の計数値を
用いて、第1領域にバックグラウンドとして存在するラ
ドン・トロンの娘核種から放射されるα線の計数値を推
定演算する際に、第2計数手段の計数値に乗ずる係数と
しては、一定係数を採用したり、濾紙のダスト収集時間
の関数である係数を採用したり、更には、第2計数手段
の計数値の累積値によって決定される係数を採用したり
する。Radon is a daughter radionuclide selected for compensation.
C '( 214 Po) and ThC'
212 Po), or Radon ( 218 Po) as the daughter of Radon, and ThC ( 212 Bi) as the daughter of Toron. In the first calculation means, when the count value of the second counting means is used to estimate and calculate the count value of α-rays emitted from the daughter nuclide of Radon Thoron existing as the background in the first region, As a coefficient for multiplying the count value of the counting means, a constant coefficient is adopted, a coefficient which is a function of the dust collecting time of the filter paper is adopted, and further, it is determined by an accumulated value of the count values of the second counting means. Adopt a coefficient.
【0013】また、ダスト収集に使用する濾紙には、予
め、一定時間、実使用条件に近い条件で予備ダスト収集
したものを使用する。この予備ダスト収集の時間として
は、ダスト収集総時間の10〜50%とする。更に、第2領
域は、ラドン・トロンの娘核種のいずれか1つあるいは
複数の核種の領域を核種ごとに複数の領域に分けられ、
第1演算手段は、核種ごとの分割領域間の計数値の比の
関数として決められる係数値を第2計数手段の計数値に
乗じて、第1領域にバックグラウンドとして存在するラ
ドン・トロンの娘核種から放射されるα線の計数値を推
定する構成にすることもできる。この場合、係数値を決
めるために選択するラドン・トロンの娘核種の中で最も
有効なものはRaC'であり、分割数は2でも十分有効な情
報が得られる。Further, as the filter paper used for collecting dust, one which has been preliminarily collected for dust for a certain period of time under conditions close to actual use conditions is used. The time for this preliminary dust collection is 10 to 50% of the total dust collection time. Further, the second region is a region of any one or more nuclides of Radon Tron's daughter nuclides divided into a plurality of regions for each nuclide,
The first computing means multiplies the count value of the second counting means by a coefficient value determined as a function of the ratio of the count values between the divided regions for each nuclide, and the daughter of Radon Thong present in the first region as a background. It is also possible to adopt a configuration in which the count value of α rays emitted from the nuclide is estimated. In this case, RaC 'is the most effective daughter nuclide of Radon Thong selected to determine the coefficient value, and even if the division number is 2, sufficiently effective information can be obtained.
【0014】[0014]
【0015】更にまた、第2領域として、ラドン・トロ
ンの娘核種のうちのいずれか1つのスペクトルのピーク
位置に相当するパルス波高値を含む領域を基準領域、こ
れに対して、パルス波高値の幅は同じで、パルス波高値
を一定値だけ高パルス波高値側あるいは低パルス波高値
側に移動させた領域を比較領域としてそれぞれ設定し、
基準領域及び比較領域における計数値を比較し、比較領
域における計数値の方が大きい場合には、この核種を含
めた全ての核種の設定領域を比較領域側へ移動させ、比
較領域における計数値の方が小さい場合には、この核種
を含めた全ての核種の設定領域を比較領域とは反対側へ
移動させる。Furthermore, as the second region, a region containing the pulse peak value corresponding to the peak position of the spectrum of any one of the Radon and Tron daughter nuclides is the reference region. The width is the same, and the area where the pulse crest value is moved to the high pulse crest value side or the low pulse crest value side by a certain value is set as the comparison area,
Comparing the count in the reference area and the comparison areas, if greater in count in comparison territory <br/> zone, moves the setting area of all species, including the nuclide to the comparison area side, ratio
When the count value in the comparison region is smaller, the set regions of all nuclides including this nuclide are moved to the side opposite to the comparison region .
【0016】あるいは、同様に、基準領域を設定し、こ
れに対して、パルス波高値の幅は同じで、パルス波高値
を一定値だけ低パルス波高値側及び高パルス波高値側に
移動させた2つの領域を比較領域としてそれぞれ設定
し、これら3つの領域における計数値を比較し、低パル
ス波高側の比較領域における計数値が最大の場合には、
この核種を含めた全ての核種の設定領域を低パルス波高
値側へ移動させ、基準領域における計数値が最大の場合
には、この核種を含めた全ての核種の設定領域はそのま
まとし、高パルス波高値側の比較領域における計数値が
最大の場合には、この核種を含めた全ての核種の設定領
域を高パルス波高値側へ移動させる。この場合に、比較
領域を設定するのが最も有効なラドン・トロンの娘核種
はRaA及びThCである。Alternatively, similarly, a reference region is set, and on the other hand, the width of the pulse peak value is the same, and the pulse peak value is moved by a constant value to the low pulse peak value side and the high pulse peak value side. Two areas are respectively set as comparison areas, the count values in these three areas are compared, and when the count value in the comparison area on the low pulse height side is the maximum,
Move the set area of all nuclides including this nuclide to the low pulse crest value side, and if the count value in the reference area is the maximum, leave the set area of all nuclides including this nuclide as it is, and set the high pulse When the count value in the comparison area on the peak value side is the maximum, the set areas of all nuclides including this nuclide are moved to the high pulse peak value side. In this case, RaD and Tron daughter nuclides for which it is most effective to set the comparison region are RaA and ThC.
【0017】[0017]
【作用】この発明によれば、計測対象とする核種のパル
ス波高領域(第1領域)の他に、バックグラウンドとし
て存在するラドン・トロンの娘核種の量を把握するため
のラドン・トロンの娘核種に専用のパルス波高領域(第
2領域)を設定し、それらの領域に対応した第1計数手
段及び第2計数手段を用いて、それぞれの領域における
計数値を計測する。すなわち、第2計数手段の計数値は
ラドン・トロンの娘核種の量を代表する計数値であり、
第1計数手段の計数値は第1領域での総計数値であるか
ら、計測対象とする核種による計数値と、その領域に含
まれるラドン・トロンの娘核種の寄与分(バックグラウ
ンド)との和となっている。このラドン・トロンの娘核
種の寄与分を、第1演算手段を用いて推定し、第2演算
手段を用いて第1計数手段の計数値から第2演算手段の
出力を差し引くことによって、計測対象とする核種によ
る計数値を求めることができる。According to the present invention, in addition to the pulse wave height region (first region) of the nuclide to be measured, the daughter of radon thoron for grasping the amount of the daughter nuclide of radon thoron existing as the background A pulse wave height area (second area) dedicated to the nuclide is set, and the count value in each area is measured using the first counting means and the second counting means corresponding to these areas. That is, the count value of the second counting means is a count value representing the amount of the daughter nuclide of Radon Tron,
Since the count value of the first counting means is the total count value in the first region, the sum of the count value of the nuclide to be measured and the contribution (background) of the daughter nuclide of Radon Tron contained in that region. Has become. The contribution of the daughter nuclide of Radon Thoron is estimated using the first calculating means, and the output of the second calculating means is subtracted from the count value of the first counting means using the second calculating means to obtain a measurement target. It is possible to obtain the count value depending on the nuclide.
【0018】ダスト収集に使用する濾紙は、予め、一定
時間、実使用条件に近い条件で予備ダスト収集すると、
濾紙のダスト収集状態が定常化する。したがって、第1
演算手段に用いる係数として一定係数を採用しても必要
な精度が得られる。ラドン・トロンの娘核種のいずれか
1つあるいは複数の核種の領域を核種ごとに複数領域に
分け、核種ごとの分割領域間の計数値の比を求めると、
濾紙のダスト収集状態(濾紙の厚さ方向でのダストの収
集比率)を把握することができる。したがって、この分
割領域間の計数値の比から第1演算手段に用いる係数を
求めることができるのである。The filter paper used for collecting dust is collected by preliminary dust collection for a certain period of time under conditions close to actual use conditions.
The dust collection state of the filter paper becomes steady. Therefore, the first
Even if a constant coefficient is used as the coefficient used in the calculation means, the required accuracy can be obtained. If the region of one or more nuclides of Radon Thoron's daughter is divided into multiple regions for each nuclide and the ratio of the count values between the divided regions for each nuclide is calculated,
The dust collection state of the filter paper (dust collection ratio in the thickness direction of the filter paper) can be grasped. Therefore, the coefficient used in the first calculation means can be obtained from the ratio of the count values between the divided areas.
【0019】[0019]
【0020】ラドン・トロンの娘核種の領域のうちの1
つの領域を基準領域とし、これに対して、パルス波高値
の幅は同じで、パルス波高値を一定値だけ高パルス波高
値側あるいは低パルス波高値側に移動させた比較領域を
設定し、基準領域及び比較領域における計数値を比較し
たり、基準領域に対して、パルス波高値の幅は同じで、
パルス波高値を一定値だけ低パルス波高値側及び高パル
ス波高値側に移動させた2つの比較領域を設定し、これ
ら3つの領域における計数値を比較したりすると、基準
領域が適切な設定状態にあるか否かを判定し、最適化す
ることができる。One of the regions of Radon Tron's daughter nuclides
The two areas are used as the reference area, on the other hand, the width of the pulse peak value is the same, and the reference area is set by moving the pulse peak value to the high pulse peak value side or the low pulse peak value side by a certain value. Compare the count value in the area and the comparison area, or the width of the pulse peak value is the same as the reference area,
Setting two comparison areas where the pulse peak value is moved to the low pulse peak value side and the high pulse peak value side by a certain value, and comparing the count values in these three areas, the reference area is set appropriately. Can be optimized by determining whether or not
【0021】[0021]
【実施例】図1はこの発明によるα線ダストモニタの構
成を示す概念図である。図14と同じ番号で示したものは
同じ機能のものであるので説明は省略する。従来技術と
異なるところは、計測部8が、計測対象とする核種のス
ペクトルのピーク位置に相当するパルス波高値を含む第
1領域におけるα線を検出する第1計数手段と、第1領
域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種のパルス波高
値を含む第2領域におけるα線を検出する第2計数手段
とから構成されており、更に、第2計数手段の計数値を
用いて、第1領域にバックグラウンドとして存在するラ
ドン・トロンの娘核種から放射されるα線の計数値を推
定演算する第1演算手段と、第1計数手段の計数値から
第1演算手段にて推定演算された推定計数値を差し引く
ことにより、計測対象とする核種から放射されるα線量
を求める第2演算手段とからなる演算処理部9をもつこ
とである。1 is a conceptual diagram showing the construction of an .alpha.-ray dust monitor according to the present invention. Since the elements denoted by the same numbers as in FIG. 14 have the same functions, description thereof will be omitted. The difference from the conventional technique is that the measurement unit 8 includes a first counting unit that detects α rays in a first region including a pulse peak value corresponding to a peak position of a spectrum of a nuclide to be measured, and a first region. And a second counting means for detecting α-rays in a second region containing the pulse peak value of the Radon-Tron daughter nuclide, and further using the count value of the second counting means, First computing means for estimating and computing the count value of α-rays emitted from the daughter nuclide of Radon Thoron existing as a background in the region, and estimated and calculated by the first computing means from the count value of the first counting means This is to have an arithmetic processing unit 9 including a second arithmetic means for obtaining the α dose emitted from the nuclide to be measured by subtracting the estimated count value.
【0022】第1の実施例として、図2及び図3によ
り、3つの微分型波高弁別器を用いてラドン・トロンに
よるバックグラウンドを補償してプルトニウムをモニタ
リングする場合を説明する。図2は、この場合の設定領
域を示すパルス波高スペクトル線図であり、図3はその
計測部8及び演算処理部9のブロック図である。第2領
域のための核種としては、ラドンの娘核種としてはRaC'
を、トロンの娘核種としてはThC'を選んでいる。ラドン
の娘核種の領域(図では、ラドン−チャンネルと記す)
(この場合は、RaC'チャンネル)での計数値A(RaC')
は、図2における左下がりのハッチング部の面積に相当
し、トロンの娘核種の領域(図ではトロン−チャンネル
と記す)(この場合は、ThC'チャンネル)での計数値A
(ThC')は、図2における粗な右下がりのハッチング部の
面積に相当する。第1領域、すなわち、計測対象である
プルトニウムの領域(図では、プルトニウム−チャンネ
ルと記す)での計数値、すなわち、第1計数手段81の計
数値A(Pu)は、図2における密な右下がりのハッチング
部の面積に相当する。As a first embodiment, a case of monitoring plutonium by compensating for the background caused by Radon-Tron using three differential wave height discriminators will be described with reference to FIGS. 2 is a pulse wave height spectrum diagram showing the set region in this case, and FIG. 3 is a block diagram of the measuring unit 8 and the arithmetic processing unit 9 thereof. RaC 'as the daughter of Radon as the nuclide for the second region
, And ThC 'as the daughter nuclide of Tron. Region of Radon daughter nuclide (indicated as Radon-Channel in the figure)
(In this case, RaC 'channel) Count value A (RaC')
2 corresponds to the area of the hatching portion in the lower left of FIG. 2, and the count value A in the region of the daughter nuclide of thoron (in the figure, described as thoron-channel) (in this case, ThC ′ channel)
(ThC ') corresponds to the area of the rough hatching portion in the lower right direction in FIG. The count value in the first region, that is, the region of plutonium to be measured (in the figure, referred to as plutonium-channel), that is, the count value A (Pu) of the first counting means 81 is the dense right side in FIG. The area corresponds to the area of the hatched portion at the bottom.
【0023】図3に示すように、3つの微分型波高弁別
器をもつ計測部8で、これら3つの計測値を計測し、演
算処理部9の第1演算手段91でA(RaC')にRaC'用の係数
c(RaC')を、A(ThC')にThC'用の係数c(ThC')を乗じ
て、ラドン及びトロンによるバックグラウンド分、すな
わち、推定計数値を算出し、第1計数手段81の計数値A
(Pu)より推定計数値を差し引いて、プルトニウムの計数
値を求める。As shown in FIG. 3, the measurement section 8 having three differential type wave height discriminators measures these three measurement values, and the first calculation means 91 of the calculation processing section 9 gives A (RaC '). The coefficient c (RaC ') for RaC' is multiplied by the coefficient c (ThC ') for ThC' to A (ThC ') to calculate the background component due to radon and thoron, that is, the estimated count value, 1 Counting means 81 count value A
The estimated count value is subtracted from (Pu) to obtain the plutonium count value.
【0024】図4には、第1の実施例において、ラドン
−チャンネルの下限パルス波高値として、濾紙の定常状
態におけるRaC'のピーク計数値の1/10となる計数値に相
当するバルス波高値を選び、トロン−チャンネルの下限
としては、濾紙の定常状態ににおけるThC'のピーク計数
値の1/10となる計数値に相当するバルス波高値を選んで
実測した計測結果及び推定計数値を示す。なお、この場
合、プルトニウムのダストは存在していない。ピーク計
数値の1/10を下限値として選んでいるので、図2のよう
にラドン−チャンネルとトロン−チャンネルは連続には
ならないで、それぞれの下限値は図2の場合より右に寄
っている。In FIG. 4, in the first embodiment, as the lower limit pulse peak value of the Radon-channel, the pulse pulse peak value corresponding to 1/10 of the peak count value of RaC 'in the steady state of the filter paper is obtained. As the lower limit of the Tron-channel, the measurement result and the estimated count value actually measured by selecting the pulse wave crest value corresponding to 1/10 of the count value of ThC 'in the steady state of the filter paper are shown. . In this case, there is no plutonium dust. Since 1/10 of the peak count value is selected as the lower limit value, the Radon-channel and the Tron-channel are not continuous as shown in Fig. 2, and the lower limit values of each are shifted to the right of the case of Fig. 2. .
【0025】図4において、RaC'-ch はラドン−チャン
ネルの計数値A(RaC')を、ThC'-chはトロン−チャンネ
ルの計数値A(ThC')を、Pu-ch はプルトニウム−チャン
ネルの計数値A(Pu)を示しており、太線は推定計数値A
est1(Pu)を示している。推定に使用した計算式は次のと
おりである。In FIG. 4, RaC'-ch is the Radon-channel count value A (RaC '), ThC'-ch is the thoron-channel count value A (ThC'), and Pu-ch is the plutonium-channel. Shows the count value A (Pu) of the
est1 (Pu) is shown. The calculation formula used for the estimation is as follows.
【0026】[0026]
【数1】
Aest1(Pu)= 0.051×A(RaC')+ 0.180×A(ThC')
この計測においては、プルトニウムは存在しない状態な
ので、理想的にラドン・トロンの娘核種のプルトニウム
−チャンネルへの寄与分が推定されていれば、Aest1(P
u)とA(Pu)とは重なっているはずである。しかし、実際
には、図にみるようにズレが現れており、これがモニタ
リングの精度を示すことになる。図に見るように、比較
的大きいズレが見られるのは最初の3日間であり、A
est1(Pu)の方が小さくなっている。4日目以降は可成り
良く一致している。これは、濾紙の使用初期には、ラド
ン・トロンの娘核種が濾紙の内部に多く収集されている
こと、4日目以降はほぼ定常状態になることを示してい
る。統計誤差である計数値の平方根を考慮すると、4日
目以降は非常によい一致を示していると言える。[ Equation 1] A est1 (Pu) = 0.051 × A (RaC ') + 0.180 × A (ThC') Since plutonium does not exist in this measurement, it is ideally the plutonium-channel of the Radon-Tron daughter nuclide. If the contribution to A est1 (P
u) and A (Pu) should overlap. However, in reality, as shown in the figure, a deviation appears, which indicates the accuracy of monitoring. As you can see in the figure, a relatively large gap is seen during the first 3 days.
est1 (Pu) is smaller. After the 4th day, the agreement is fairly good. This indicates that in the early stage of use of the filter paper, a large amount of Radon Thoron's daughter nuclide is collected inside the filter paper, and after the 4th day, it becomes almost in a steady state. Considering the square root of the count value, which is a statistical error, it can be said that there is a very good agreement after the fourth day.
【0027】図5は、第2の実施例による計測結果及び
推定計数値を示すもので、図4の最初の2日の計測結果
及び推定計数値Aest1(Pu)(太点線で示す)に加えて、
係数にダスト収集時間による補正を加えた場合のプルト
ニウム−チャンネル相当の推定計数値Aest2(Pu)(太線
で示す)を示している。補正としては、RaAとRaC'の半
減期の違いによる濾紙上への蓄積状態の違いを補正する
係数B1と、濾紙への収集状態(表面と内部との分布の違
い)を補正する係数B2とを用い、次式によった。FIG. 5 shows the measurement result and the estimated count value according to the second embodiment. The measurement result and the estimated count value A est1 (Pu) of the first two days in FIG. in addition,
The estimated count value A est2 (Pu) (indicated by a thick line) corresponding to the plutonium-channel when the coefficient is corrected by the dust collection time is shown. As a correction, a coefficient B 1 that corrects the difference in the accumulation state on the filter paper due to the difference in half-life of RaA and RaC 'and a coefficient B that corrects the collection state (difference between the surface and the inside) on the filter paper Using 2 and, the following equation was used.
【0028】[0028]
【数2】Aest2(Pu)=B2× [B1×0.051 ×A(RaC')+
0.180×A(ThC')]
なお、使用した係数値の例を示すと、
1時間:B2B1=3.15、 2時間:B2B1=1.85、 12
時間:B2B1=1.48、
24時間:B2B1=1.24、 36時間:B2B1=1.00
であり、B1は最初の4時間までで急激に1に近づき、そ
れ以後はB2が主な補正係数となる。[ Equation 2] A est2 (Pu) = B 2 × [B 1 × 0.051 × A (RaC ') +
0.180 × A (ThC ')] An example of the coefficient values used is: 1 hour: B 2 B 1 = 3.15, 2 hours: B 2 B 1 = 1.85, 12
Time: B 2 B 1 = 1.48, 24 hours: B 2 B 1 = 1.24, 36 hours: B 2 B 1 = 1.00, B 1 rapidly approaches 1 in the first 4 hours and then B 2 is the main correction factor.
【0029】時間補正した係数値による推定計数値A
est2(Pu)は計数値A(Pu)と良く一致してきている。図6
及び図7は、第3の実施例を説明するための図で、2つ
の微分型波高弁別器を用いてラドン・トロンによるバッ
クグラウンドを補償してプルトニウムをモニタリングす
る実施例である。図6は領域の設定を示すパルス波高ス
ペクトル線図であり、図7は計測部8及び演算処理部9
を示すブロック図である。ラドン−チャンネルとしては
RaAチャンネルを、トロン−チャンネルとしてはThCチ
ャンネルを選んでいるが、両者のチャンネルが殆ど重な
っているので、結果として、1つのチャンネルとなり、
2つの微分型波高弁別器で計測できることになってい
る。Estimated count value A based on the time-corrected coefficient value
est2 (Pu) is in good agreement with the count value A (Pu). Figure 6
7 and FIG. 7 are diagrams for explaining the third embodiment, which is an embodiment in which two differential wave height discriminators are used to compensate the background due to Radon-Tron and monitor plutonium. FIG. 6 is a pulse wave height spectrum diagram showing the setting of the region, and FIG. 7 is a measurement unit 8 and an arithmetic processing unit 9.
It is a block diagram showing. Radon-as a channel
Although RaA channel and ThC channel are selected as the Tron-channel, both channels are almost overlapping, resulting in one channel,
It can be measured by two differential wave height discriminators.
【0030】この実施例による第1計測手段の計数値及
び第2計測手段の計数値と推定計数値の比較を図8に示
す。なお、この場合も、プルトニウムは存在しない状態
での計測結果である。細点線は第2計測手段の計数値、
すなわち、RaA&ThCのチャンネルでの計数値A(RaA&T
hC) を、細線は第1計測手段の計数値、すなわち、プル
トニウム−チャンネルの計数値A(Pu)を示しており、太
点線は一定係数による推定計数値Aest3(Pu)を、太線は
係数にダスト収集時間による補正を加えた場合の推定計
数値Aest4(Pu)を示す。この場合も、一定係数による推
定値は、最初の3日間に関しては、第1の実施例と同様
に、A(Pu)に比べて小さくなっている。FIG. 8 shows a comparison between the count value of the first measuring means and the count value of the second measuring means and the estimated count value according to this embodiment. In this case as well, the measurement results are obtained in the absence of plutonium. The thin dotted line is the count value of the second measuring means,
That is, the count value A (RaA & T on the channel of RaA & ThC
hC), the thin line indicates the count value of the first measuring means, that is, the plutonium-channel count value A (Pu), the thick dotted line indicates the estimated count value A est3 (Pu) by a constant coefficient, and the thick line indicates the coefficient. The estimated count value A est4 (Pu) when the correction by the dust collection time is added to is shown. Also in this case, the estimated value by the constant coefficient is smaller than A (Pu) for the first three days, as in the first embodiment.
【0031】図4及び図8から分かるように、濾紙の使
用条件にもよるが、第1の実施例及び第3の実施例にお
ける一定係数による推定の場合には、最初の2〜3日間
の計数値A(Pu)と推定計数値Aest1(Pu)あるいはAest3
(Pu)との間に顕著な差が見られるが、それ以降はその差
が小さくなっている。したがって、濾紙を使用する前に
ダストの予備収集を実施し、収集状態を定常化させてか
ら使用すると推定計数値の精度が高くなる。図4及び図
8の例ではこの期間が2〜3日である。この収集状態の
定常化に必要な期間は、濾紙の使用条件などで大幅にば
らつくと推定されるが、この場合は 2/6(約30%)であ
り、ここで使用した濾紙は2週間の収集までは可能であ
るので、その場合は 2/14(約15%) である。したがっ
て、総使用時間の10〜50%の予備収集が有効であると言
える。As can be seen from FIGS. 4 and 8, in the case of the estimation by the constant coefficient in the first and third embodiments, it depends on the use condition of the filter paper that the first 2-3 days Count value A (Pu) and estimated count value A est1 (Pu) or A est3
Although there is a significant difference with (Pu), the difference has become smaller after that. Therefore, if the dust paper is pre-collected before the filter paper is used and the collection state is stabilized, the estimated count value becomes more accurate. In the example of FIGS. 4 and 8, this period is 2 to 3 days. It is estimated that the period required to stabilize the collection state will vary greatly depending on the usage conditions of the filter paper, but in this case it is 2/6 (about 30%), and the filter paper used here is for 2 weeks. Since collection is possible, in that case it is 2/14 (about 15%). Therefore, it can be said that preliminary collection of 10 to 50% of the total usage time is effective.
【0032】図9及び図10は第4の実施例を示すもの
で、図9はその計測部8及び演算処理部9のブロック図
であり、図10は計測結果及び推定計数値を示す線図であ
る。第2計数手段の計数値にはRaA&ThCのチャンネル
での計数値A(RaA&ThC) を採用し、推定計数値を算出す
るための係数に、計数値A(RaA&ThC) の累積値ΣA(RaA
&ThC) の関数を用いている。図10の場合には、次式によ
り推定計数値Aest5(Pu)を求めた。9 and 10 show a fourth embodiment, FIG. 9 is a block diagram of the measuring section 8 and the arithmetic processing section 9, and FIG. 10 is a diagram showing the measurement result and the estimated count value. Is. As the count value of the second counting means, the count value A (RaA & ThC) in the channel of RaA & ThC is adopted, and the cumulative value ΣA (RaA of the count value A (RaA & ThC) is used as the coefficient for calculating the estimated count value.
& ThC) function is used. In the case of FIG. 10, the estimated count value A est5 (Pu) was obtained by the following formula.
【0033】[0033]
【数3】Aest5(Pu)= 5.4× [ΣA(RaA&ThC)]-0.221×
A(RaA&ThC)
図10に見るように、計数値A(Pu)(細線で示す)と推定
計数値Aest5(Pu)(太線で示す)は非常に良い一致を示
している。図11は第5の実施例を示すもので、濾紙内部
でのラドン・トロンの収集状況を推定する手段を含む実
施例である。この場合は5つの微分型波高弁別器を用い
ている。図においては、計測対象核種はウラン及びプル
トニウムであり、第2領域としては、ラドン・トロンの
娘核種の量に対応する計数値を求めるためにRaA&ThC
チャンネルを設定するのに加えて、濾紙の状況を把握し
てRaA&ThCチャンネルでの計数値に乗ずる係数を求め
るためにRaC'のチャンネルを2分割して設定している。
この2分割したRaC'のチャンネルの高パルス波高値側領
域Iでの計数値A(I) と低パルス波高値側領域IIでの
計数値A(II) との比を求め、RaA&ThCチャンネルで
の計数値に乗ずる係数を決定する。領域I及び領域IIの
設定パルス波高値を固定した状態においては、A (I)
/A (II) が大きいほどスペクトルが急峻であることを
示しているから、係数値は小さくなり、逆に、A (I)
/A (II) が小さいと、係数値が大きくなることは容易
に理解できるであろう。[ Equation 3] A est5 (Pu) = 5.4 × [ΣA (RaA & ThC)] -0.221 ×
A (RaA & ThC) As shown in FIG. 10, the count value A (Pu) (shown by a thin line) and the estimated count value A est5 (Pu) (shown by a thick line) show a very good agreement. FIG. 11 shows a fifth embodiment, which is an embodiment including means for estimating the collection status of radon and thoron inside the filter paper. In this case, five differential wave height discriminators are used. In the figure, the nuclides to be measured are uranium and plutonium, and the second region is RaA & ThC in order to obtain the count value corresponding to the amount of the daughter nuclide of Radon Thoron.
In addition to setting the channel, the channel of RaC 'is divided into two in order to grasp the condition of the filter paper and obtain the coefficient by which the count value in the RaA & ThC channel is multiplied.
The ratio of the count value A (I) in the high pulse peak value side area I and the count value A (II) in the low pulse peak value side area II of this RaC 'divided channel is calculated, and the ratio of RaA & ThC channel Determine the coefficient by which the count value is multiplied. In the state where the set pulse crest value of area I and area II is fixed, A (I)
Since / A (II) is larger, the spectrum is steeper, so the coefficient value is smaller, and conversely, A (I)
It can be easily understood that the coefficient value becomes large when / A (II) is small.
【0034】A (I) /A (II) の精度はそれぞれの計
数値が大きいほど高くなるので、計数値が最も大きくな
るRaC'のチャンネルを採用するのがもっとも有効であ
る。また、領域Iと領域IIのパルス波高値を、ラドン・
トロンの娘核種の量に対応する計数値を計測する核種の
パルス波高領域と計測対象核種のパルス波高領域とに相
対的に対応させて設定すれば、その比をそのまま、推定
計数値を算出するための係数とすることができる。Since the accuracy of A (I) / A (II) becomes higher as each count value becomes larger, it is most effective to adopt the channel of RaC 'having the largest count value. In addition, the pulse peak values of Region I and Region II are
If you set the count value corresponding to the amount of Tron's daughter nuclide relative to the pulse height region of the nuclide and the pulse height region of the target nuclide, the estimated count value will be calculated without changing the ratio. Can be a coefficient for
【0035】この点について、図11により、更に詳しく
説明する。図11において、計測対象核種であるプルトニ
ウムのチャンネルの下限パルス波高値をp1、上限パルス
波高値をp2とし、ラドン・トロンの娘核種の量に対応す
る計数値のためのRaA&ThCのチャンネルの下限パルス
波高値をp2(プルトニウムのチャンネルの上限パルス波
高値と同じ)、上限パルス波高値をr2とする。分割領域
はRaC'のチャンネルで、領域IはRaA&ThCのチャンネ
ルに対応させた領域とし、下限パルス波高値をd2、上限
パルス波高値をd3としており、領域IIはプルトニウムの
チャンネルに対応させた領域とし、下限パルス波高値を
d1、上限パルス波高値をd2としている。領域I及びIIの
領域の幅は、それぞれの対応する領域におけるα線の平
均阻止能によって、次の式により近似的に決定すること
ができる。This point will be described in more detail with reference to FIG. In Fig. 11, the lower limit pulse crest value of the channel of plutonium, which is the nuclide to be measured, is p 1 , the upper limit pulse crest value is p 2, and the RaA & ThC channel for the count value corresponding to the amount of the daughter nuclide of Radon Thoron. The lower limit pulse peak value is p 2 (same as the upper limit pulse peak value of the plutonium channel), and the upper limit pulse peak value is r 2 . The divided region is the RaC 'channel, the region I is the region corresponding to the RaA & ThC channel, the lower limit pulse crest value is d 2 , the upper limit pulse crest value is d 3 , and the region II is the plutonium channel. And the lower limit pulse peak value
d 1 and the upper limit pulse crest value are d 2 . The widths of the regions I and II can be approximately determined by the following equations depending on the average stopping power of α rays in the corresponding regions.
【0036】[0036]
【数4】〔領域Iの幅:d3−d2〕/〔RaA&ThCのチャ
ンネルの幅:r2−p2〕= SP(I) / SP(RaA&ThC)[Formula 4] [Width of region I: d 3 −d 2 ] / [Channel width of RaA & ThC: r 2 −p 2 ] = SP (I) / SP (RaA & ThC)
【0037】[0037]
【数5】〔領域IIの幅:d2−d1〕/〔プルトニウムのチ
ャンネルの幅:p2−p1〕= SP(II)/ SP(Pu)
ここで、 SP(I) は領域Iにおけるα線の平均阻止能、
SP(RaA&ThC) はRaA&ThCのチャンネルにおけるα
線の平均阻止能、 SP(Pu) はプルトニウムのチャンネル
におけるα線の平均阻止能、 SP(II) は領域IIにおける
α線の平均阻能である。[Formula 5] [Width of region II: d 2 −d 1 ] / [width of plutonium channel: p 2 −p 1 ] = SP (II) / SP (Pu) where SP (I) is the region I Average stopping power of α rays at
SP (RaA & ThC) is α in RaA & ThC channel
The average stopping power of rays, SP (Pu) is the average stopping power of α rays in the plutonium channel, and SP (II) is the average stopping power of α rays in region II.
【0038】このように設定すると、プルトニウムのチ
ャンネルにおいて、ラドン・トロンの娘核種によるα線
を計数すると推定される計数値Aest6(Pu)は次式で与え
られる。With this setting, the count value A est6 (Pu) estimated to count α rays due to the Radon-Tron daughter nuclide in the plutonium channel is given by the following equation.
【0039】[0039]
【数6】
Aest6(Pu)=〔A (II)/A (I) 〕×A(RaA&ThC)
これより、領域I及びIIでの計数値より、推定計数値を
求めるための係数が得られることが分かるであろう。ウ
ランのチャンネルにおける推定計数値を求めるための係
数は、この係数の簡単な関数、例えばn乗、として求め
られる。[ Equation 6] A est6 (Pu) = [A (II) / A (I)] × A (RaA & ThC) From this, the coefficient for obtaining the estimated count value can be obtained from the count values in the regions I and II. You can see that. The coefficient for obtaining the estimated count value in the uranium channel is obtained as a simple function of this coefficient, for example, the n-th power.
【0040】なお、計測対象の雰囲気に、ウランが存在
しない場合には、プルトニウムのチャンネルの下限パル
ス波高値をp0まで、領域IIの下限パルス波高値をd0まで
拡げると、計測精度が向上する。図12は、第6の実施例
を示す概念図である。この実施例では、集塵部3の濾紙
4と放射線検出器7を含む空間に、その温度、圧力及び
湿度のいずれか1つあるいはそれらの組み合わせを計測
する雰囲気計測センサ12を備えている。このセンサ12の
出力信号によって、この空間の空気の密度を推定し、そ
の推定空気密度によって、第1計数手段の計測値及び第
2計数手段の計測値のための領域の上下限パルス波高値
の設定値を補償し、雰囲気の状態が変化しても、設定パ
ルス波高領域を実効的に一定に保っている。When no uranium is present in the atmosphere to be measured, the measurement accuracy is improved by expanding the lower limit pulse peak value of the plutonium channel to p 0 and the lower limit pulse peak value of region II to d 0. To do. FIG. 12 is a conceptual diagram showing the sixth embodiment. In this embodiment, an atmosphere measuring sensor 12 for measuring any one of temperature, pressure and humidity or a combination thereof is provided in a space including the filter paper 4 of the dust collecting section 3 and the radiation detector 7. The density of the air in this space is estimated by the output signal of this sensor 12, and the upper and lower limit pulse crest values of the area for the measurement value of the first counting means and the measurement value of the second counting means are estimated by the estimated air density. The set value is compensated, and the set pulse wave height region is effectively kept constant even if the state of the atmosphere changes.
【0041】濾紙4と放射線検出器7との間の空気層の
温度や圧力や湿度が変動すると、その空気層の密度が変
化する。濾紙と放射線検出器との間に空気層が存在し、
その密度が変化すると、同一エネルギーのα線がダスト
6から放射されても、放射線検出器7に到達した時のα
線のエネルギーは、その空気層の密度に比例したエネル
ギーを失って、エネルギー値が異なってくる。すなわ
ち、パルス波高値が異なってくることになる。パルス波
高スペクトルで言えば、スペクトルが横軸方向に移動し
た状態となる。このため、それぞれのパルス波高値領域
が固定になっていると、この空気層の状態の変化が計測
値に変動を生ずることになる。したがって、高い精度を
要求される場合には、濾紙4と放射線検出器7との間の
空気層の温度や圧力や湿度により、設定パルス波高値領
域の上下限パルス波高値の設定値を補償することが必要
となるのである。When the temperature, pressure or humidity of the air layer between the filter paper 4 and the radiation detector 7 fluctuates, the density of the air layer changes. There is an air layer between the filter paper and the radiation detector,
If the density changes, even if α-rays with the same energy are emitted from the dust 6, α-rays when reaching the radiation detector 7
The energy of the line loses energy proportional to the density of the air layer, and the energy value becomes different. That is, the pulse crest values differ. Speaking of the pulse height spectrum, the spectrum moves in the horizontal axis direction. Therefore, if each pulse crest value region is fixed, the change in the state of the air layer causes a change in the measured value. Therefore, when high accuracy is required, the set values of the upper and lower limit pulse crest values of the set pulse crest value region are compensated by the temperature, pressure and humidity of the air layer between the filter paper 4 and the radiation detector 7. Is necessary.
【0042】空気密度に対する温度の影響は1℃当たり
約-1/300、圧力の影響は1hPa 当たり約+1/1,000、湿度
は空気中に存在する水蒸気1%当たり約-1/260であり、
通常の変動幅は温度は±10℃程度、圧力は±10hPa 程
度、水蒸気の濃度は±2%程度とみなせるので、温度の
影響がもっとも大きく、湿度の影響が一番小さいと予想
され、温度を制御することで大幅に精度を向上すること
ができる。The effect of temperature on the air density is about -1/300 per degree Celsius, the effect of pressure is about + 1 / 1,000 per 1 hPa, and the humidity is about -1/260 per 1% of water vapor present in the air,
Since the usual fluctuation range can be regarded as temperature ± 10 ° C, pressure ± 10hPa, and water vapor concentration ± 2%, it is expected that temperature will have the greatest effect and humidity will have the least effect. The accuracy can be greatly improved by controlling.
【0043】実施例として図には示していないが、比較
的簡単な構造で、設定パルス波高値領域の上下限パルス
波高値の設定値を補償することなく、精度を向上できる
有効な実施例として、送気管2にヒータを巻き温度制御
する、などの方法で空気層の温度制御するものを上げる
ことができる。図13は、第7の実施例を説明するための
パルス波高スペクトル線図である。これは、領域の設定
パルス波高値をチェックし、最適化するためのものであ
る。図13は、RaA&ThCのチャンネルによって設定値の
状態のチェックと最適化をしようとするものである。Although not shown in the drawings as an embodiment, as an effective embodiment having a relatively simple structure, the accuracy can be improved without compensating the set values of the upper and lower limit pulse peak values of the set pulse peak value region. The temperature of the air layer can be controlled by, for example, winding a heater around the air supply pipe 2 to control the temperature. FIG. 13 is a pulse wave height spectrum diagram for explaining the seventh embodiment. This is for checking and optimizing the set pulse crest value of the area. FIG. 13 shows an attempt to check and optimize the state of set values by RaA & ThC channels.
【0044】まず、予め設定されていた領域を基準領域
(下限パルス波高値=l0、上限パルス波高値=h0)と
し、この領域における計数値をA0(RaA&ThC)とする。こ
の基準領域を一定パルス波高値幅だけ高パルス波高値側
に移動させた比較領域(下限パルス波高値=l2、上限パ
ルス波高値=h2)を設定し、この領域における計数値を
A2(RaA&ThC)とし、基準領域を一定パルス波高値だけ低
パルス波高値側に移動させた比較領域(下限パルス波高
=l1、上限パルス波高=h1)を設定し、この領域におけ
る計数値をA1(RaA&ThC)とする。First, the preset area is set as a reference area (lower limit pulse peak value = l 0 , upper limit pulse peak value = h 0 ), and the count value in this area is set to A 0 (RaA & ThC). Set a comparison area (lower limit pulse peak value = l 2 , upper limit pulse peak value = h 2 ) in which this reference area is moved to the high pulse peak value side by a certain pulse peak width, and the count value in this area is set to A 2 ( RaA & ThC) and set a comparison area (lower limit pulse height = l 1 , upper limit pulse height = h 1 ) in which the reference area is moved to the low pulse peak value side by a constant pulse peak value, and the count value in this area is set to A 1 (RaA & ThC).
【0045】これらの計数値を比較することで、基準領
域の状態がチェックでき、設定領域を最適化することが
できる。以下に、それを説明する。図13において、基準
チャンネルが低パルス波高値側に移動して低パルス波高
値側の比較領域の状態になったとすると、計数値は上限
バルス波高値側で、面積S h1に相当する分だけ減少し、
下限バルス波高値側で、面積Sl1に相当する分だけ増加
する。図から明らかなように、Sh1>Sl1であるから、
移動すると計数値が減少する。更に、低パルス波高値側
に移動しても、左隣の核種のピーク領域に至るまではこ
の状態が続く。By comparing these count values, the standard
Area can be checked and the setting area can be optimized.
it can. This will be explained below. In Figure 13, the reference
The channel moves to the low pulse peak side and the low pulse peak
If the comparison area on the value side is reached, the count value will be the upper limit.
Area S on the high side of the pulse wave h1Is reduced by the amount corresponding to
Area S at the lower limit of the pulse wave peakl1Increase by the amount equivalent to
To do. As is clear from the figure, Sh1> Sl1Therefore,
The count value decreases as it moves. Furthermore, on the low pulse peak side
Moving to the peak area of the nuclide on the left,
The state of continues.
【0046】逆に、基準領域が高パルス波高値側に移動
して高パルス波高値側の比較領域の状態になったとする
と、計数値は上限バルス波高値側で、面積Sh2に相当す
る分だけ増加し、下限バルス波高値側で、面積Sl2に相
当する分だけ減少する。図から明らかなように、Sl2>
Sh2であるから、この場合も、移動すると計数値が減少
する。更に、高パルス波高値側に移動してもこの状態が
続く。On the contrary, if the reference area moves to the high pulse crest value side and becomes the state of the comparison area on the high pulse crest value side, the count value is the upper limit pulse wave crest value side, and is equal to the area S h2. And increases by the amount corresponding to the area S l2 on the lower limit pulse height side. As is clear from the figure, S l2 >
Since it is S h2 , the count value decreases in this case as well. Further, this state continues even if the pulse value moves to the high pulse crest value side.
【0047】以上の説明から分かるように、図の基準領
域は計数値が最大の状態にあり、どちらに移動しても計
数値が減少する。この計数値最大の状態が理想的な設定
状態である。比較領域を1つとして最適化をはかる場合
には、比較領域の計数値の方が大きいときには、比較領
域側へ全ての設定領域の上下限パルス波高値をシフトさ
せ、比較領域の計数値の方が小さいときには、比較領域
とは反対側へ全ての設定領域の上下限パルス波高値をシ
フトさせることにより、チャンネルのパルス波高値の最
適化ができる。両者の計数値が同じであるときは、全て
の設定領域の上下限パルス波高値はそのままにすればよ
い。As can be seen from the above description, the reference area in the figure has the maximum count value, and the count value decreases when moving to either direction. The state with the maximum count value is an ideal setting state. In the case of optimization with one comparison area, when the count value of the comparison area is larger, the upper and lower limit pulse crest values of all the setting areas are shifted to the comparison area side, and the count value of the comparison area is changed. When is small, the pulse peak value of the channel can be optimized by shifting the upper and lower limit pulse peak values of all the setting areas to the side opposite to the comparison area. When both count values are the same, the upper and lower limit pulse crest values of all setting areas may be left unchanged.
【0048】比較領域を上下に設けて最適化をはかる場
合には、最大の計数値を得た領域の側へ全ての設定領域
の上下限パルス波高値をシフトさせることにより領域の
パルス波高値の最適化ができる。基準領域が最大のとき
は、全ての設定領域の上下限パルス波高値をそのままと
することは言うまでもない。When the comparison areas are provided above and below for optimization, the upper and lower limit pulse crest values of all the set areas are shifted to the side of the area having the maximum count value, thereby changing the pulse crest values of the areas. Can be optimized. It goes without saying that when the reference area is the maximum, the upper and lower limit pulse crest values of all the setting areas are left unchanged.
【0049】[0049]
【発明の効果】この発明によれば、計測対象とする核種
のパルス波高領域(第1領域)の他に、バックグラウン
ドとして存在するラドン・トロンの娘核種の量を把握す
るためのラドン・トロンの娘核種に専用のパルス波高領
域(第2領域)を設定し、それらの領域に対応した第1
計数手段及び第2計数手段を用いて、それぞれの領域に
おける計数値を計測する。すなわち、第2計数手段の計
数値はラドン・トロンの娘核種の量を代表する計数値で
あり、第1計数手段の計数値は第1領域での総計数値で
あるから、計測対象とする核種による計数値と、その領
域に含まれるラドン・トロンの娘核種の寄与分(バック
グラウンド)との和となっている。このラドン・トロン
の娘核種の寄与分を、第1演算手段を用いて推定し、第
2演算手段を用いて第1計数手段の計数値から第2演算
手段の出力を差し引くことによって、計測対象とする核
種による計数値を求めることができる。According to the present invention, in addition to the pulse wave height region (first region) of the nuclide to be measured, the radon thoron for grasping the amount of the daughter nuclide of radon thoron existing as the background is obtained. The dedicated pulse height area (second area) is set for the daughter nuclides of
The counting value in each area is measured using the counting means and the second counting means. That is, since the count value of the second counting means is a count value representing the amount of the daughter nuclide of Radon Tron, and the count value of the first counting means is the total count value in the first region, the nuclide to be measured It is the sum of the count value by and the contribution (background) of the daughter nuclide of Radon Thong contained in that region. The contribution of the daughter nuclide of Radon Thoron is estimated using the first calculating means, and the output of the second calculating means is subtracted from the count value of the first counting means using the second calculating means to obtain a measurement target. It is possible to obtain the count value depending on the nuclide.
【0050】したがって、この発明によれば、マルチチ
ャンネルアナライザを用いてパルス波高スペクトルを取
り、そのスペクトルをスペクトルストリッピングにより
個々の核種に分離することなく、α線ダストの種類とそ
れぞれの量を計測することができる。第2計数手段の計
数値を求めるために選択するラドンの娘核種をRaC'とす
ると同時にトロンの娘核種をThC'とすると、第2計数手
段の計数値を求めるための微分型波高弁別器の数は2つ
必要であるが、ラドンの娘核種をRaAとすると同時にト
ロンの娘核種をThCとすると、その数を1つとすること
ができる。Therefore, according to the present invention, the pulse height spectrum is obtained using a multi-channel analyzer, and the type and amount of α-ray dust are measured without separating the spectrum into individual nuclides by spectral stripping. can do. Let RaC 'be the daughter nuclide of Radon selected to obtain the count value of the second counting means, and ThC' be the daughter nuclide of Tron, and the differential wave height discriminator for obtaining the count value of the second counting means. Two are required, but if RaA is the daughter nuclide of Radon and ThC is the daughter nuclide of Tron, the number can be one.
【0051】ラドン・トロンの娘核種のそれぞれの第2
計数手段の計数値に乗ずる係数としては、必要とする計
測精度によって、使い分けをすることができる。一定係
数を採用するのは、演算は最も簡単であり、ラドン・ト
ロンの影響の小さい場合や高い精度を必要としない場合
に適している。ダスト収集に使用する濾紙に、予め、一
定時間、実使用条件に近い条件で予備ダスト収集したも
のを使用すると、一定係数を採用した簡単な演算で、よ
り高精度を得ることができる。環境条件や必要精度に応
じて、この予備ダスト収集の時間を、適宜選択するとよ
い。Second of each of Radon Tron's daughter nuclides
The coefficient by which the count value of the counting means is multiplied can be properly used depending on the required measurement accuracy. Adopting a constant coefficient is the easiest to calculate, and is suitable when the effect of Radon-Tron is small or when high accuracy is not required. If the filter paper used for collecting dust is used for dust collection in advance for a certain period of time under conditions close to the actual use condition, higher accuracy can be obtained by a simple calculation using a certain coefficient. The time for collecting the preliminary dust may be appropriately selected according to environmental conditions and required accuracy.
【0052】濾紙のダスト収集時間の関数である係数を
採用すると、演算はやや複雑となるが、より精度の高い
計測が可能となる。第2計数手段の計数値の累積値によ
って決定される係数を採用すると、演算は複雑となる
が、更に精度の高い計測を可能とする。以上の係数は、
経験的に予め決定した定数あるいは関数として与えられ
るものである。一方、ラドン・トロンの娘核種のいずれ
か1つあるいは複数の核種の領域を核種ごとに複数領域
に分け、核種ごとの分割領域間の計数値の比により、推
定計数値を推定するための係数値を決めることもでき
る。この方法によって決定される係数は、濾紙の実使用
状態を直接計測した結果であるので、最も高精度の係数
を得ることができるのである。この場合、微分型波高弁
別器の追加が必要であり、第2計数手段の計数値のため
の領域と高パルス波高値領域Iとを共通とすると、追加
数を1つ減らすことができる。When a coefficient which is a function of the dust collection time of the filter paper is adopted, the calculation becomes slightly complicated, but more accurate measurement can be performed. If a coefficient determined by the cumulative value of the count values of the second counting means is adopted, the calculation becomes complicated, but more accurate measurement is possible. The above coefficients are
It is given as an experientially determined constant or function. On the other hand, a region for dividing one or more nuclides of Radon Tron's daughter nuclide into multiple regions for each nuclide and estimating the estimated count value by the ratio of the count values between the divided regions for each nuclide. You can also decide the numerical value. Since the coefficient determined by this method is a result of directly measuring the actual use state of the filter paper, the coefficient with the highest accuracy can be obtained. In this case, it is necessary to add a differential wave height discriminator, and if the area for the count value of the second counting means and the high pulse wave height area I are made common, the number of additions can be reduced by one.
【0053】この方式により係数値を決めるために選択
するラドン・トロンの娘核種の中で最も有効なものはRa
C'である。その理由は、計数値が大きいため計測精度が
高く、更に、チャンネルのパルス波高値の幅が広いため
いろいろな比率の領域を設定できるためである。 The most effective Radon Thong daughter nuclide selected to determine the coefficient value by this method is Ra
It is C '. The reason is that high measurement accuracy due to a large count value, further, the width of the pulse height of the channel is because it sets an area of <br/> have Roiro ratio for wide.
【0054】[0054]
【0055】[0055]
【0056】ラドン・トロンの娘核種の領域のうちの1
つのチャンネルを基準領域とし、これに対して、パルス
波高値の幅は同じで、パルス波高値を一定値だけ高パル
ス波高値側あるいは低パルス波高値側に移動させた比較
領域を設定し、基準領域及び比較領域における計数値を
比較したり、基準領域に対して、パルス波高値の幅は同
じで、パルス波高値を一定値だけ低パルス波高値側及び
高パルス波高値側に移動させた2つの比較領域を設定
し、これら3つの領域における計数値を比較したりする
と、基準領域が適当な設定状態にあるか否かを判定する
ことができ、計測の高精度化ができる。One of the regions of Radon Tron's daughter nuclide
With one channel as the reference area, the width of the pulse peak value is the same, and the reference area is set by moving the pulse peak value to the high pulse peak value side or the low pulse peak value side by a certain value. The count values in the area and the comparison area are compared, and the width of the pulse peak value is the same as that of the reference area, and the pulse peak value is moved to the low pulse peak value side and the high pulse peak value side by a certain value. By setting one comparison area and comparing the count values in these three areas, it can be determined whether or not the reference area is in an appropriate setting state, and the accuracy of measurement can be improved.
【0057】この方法は、濾紙4と放射線検出器7の間
の空気層の状態を制御すること、あるいはその空気層の
状態を計測して補償することによらないで、1つあるい
は2つの比較領域を設定することにより、全ての核種の
設定領域の上下限パルス波高値を最適化させることがで
きるという効果をもつ。この場合に、比較領域をRaA及
びThCに設定するのが最も有効である。その理由は、計
測対象とするプルトニウムやウランが放射するα線のエ
ネルギーに最も近いエネルギーをもつα線を放射するラ
ドン・トロンの娘核種であること、及び、第2計数手段
の計測値としての領域も1つでよいことにより、必要な
微分型波高弁別器の総数が少なくて済むことである。This method does not rely on controlling the state of the air layer between the filter paper 4 and the radiation detector 7 or by measuring and compensating the state of the air layer for comparison of one or two comparisons. By setting the region, it is possible to optimize the upper and lower limit pulse crest values of the setting regions of all nuclides. In this case, it is most effective to set the comparison area to RaA and ThC. The reason is that it is a daughter nuclide of Radon Thoron that emits α-rays having the energy closest to the energy of α-rays emitted by plutonium or uranium to be measured, and that the measurement value of the second counting means is Since only one region is needed, the total number of differential type wave height discriminators required is small.
【図1】この発明によるα線ダストモニタの構成を示す
概念図FIG. 1 is a conceptual diagram showing a configuration of an α-ray dust monitor according to the present invention.
【図2】第1の実施例による設定領域を示すパルス波高
スペクトル線図FIG. 2 is a pulse wave height spectrum diagram showing a set region according to the first embodiment.
【図3】第1の実施例による計測部8及び演算処理部9
を示すブロック図FIG. 3 is a measurement unit 8 and a calculation processing unit 9 according to the first embodiment.
Block diagram showing
【図4】第1の実施例による計測結果及び演算結果を示
す線図FIG. 4 is a diagram showing measurement results and calculation results according to the first embodiment.
【図5】第2の実施例による計測結果及び演算結果を示
す線図FIG. 5 is a diagram showing measurement results and calculation results according to the second embodiment.
【図6】第3の実施例による設定領域を示すパルス波高
スペクトル線図FIG. 6 is a pulse height spectrum diagram showing a set area according to a third embodiment.
【図7】第3の実施例による計測部8及び演算処理部9
を示すブロック図FIG. 7 shows a measuring unit 8 and an arithmetic processing unit 9 according to the third embodiment.
Block diagram showing
【図8】第3の実施例による計測結果及び演算結果を示
す線図FIG. 8 is a diagram showing measurement results and calculation results according to the third embodiment.
【図9】第4の実施例による計測部8及び演算処理部9
を示すブロック図FIG. 9 is a measuring section 8 and an arithmetic processing section 9 according to a fourth embodiment.
Block diagram showing
【図10】第4の実施例による計測結果及び演算結果を
示す線図FIG. 10 is a diagram showing measurement results and calculation results according to the fourth embodiment.
【図11】第5の実施例による設定領域を示すパルス波
高スペクトル線図FIG. 11 is a pulse wave height spectrum diagram showing a set region according to a fifth embodiment.
【図12】第6の実施例によるα線ダストモニタの構成
を示す概念図FIG. 12 is a conceptual diagram showing a configuration of an α-ray dust monitor according to a sixth embodiment.
【図13】第7の実施例による設定領域を示すパルス波
高スペクトル線図FIG. 13 is a pulse wave height spectrum diagram showing a set region according to a seventh embodiment.
【図14】従来技術によるα線ダストモニタの構成を示
す概念図FIG. 14 is a conceptual diagram showing a configuration of an α-ray dust monitor according to a conventional technique.
【図15】従来技術によるα線ダストモニタの計測範囲
を示すパルス波高スペクトル線図FIG. 15 is a pulse wave height spectrum diagram showing a measurement range of an α-ray dust monitor according to a conventional technique.
【図16】ラドン・トロンの娘核種、プルトニウム及び
ウランのパルス波高スペクトルを示すパルス波高スペク
トル線図FIG. 16: Pulse height spectrum diagram showing pulse height spectra of Radon Thoron daughter nuclide, plutonium and uranium
1 ポンプ 2 送気管 3 集塵部 4 濾紙 5 流量計 6 ダスト 7 放射線検出器 8 計測部 81 第1計数手段 82 第2計数手段 9 演算処理部 91 第1演算手段 92 第2演算手段 10 表示部 12 雰囲気計測センサ 1 pump 2 Air tube 3 Dust collector 4 filter paper 5 Flowmeter 6 dust 7 Radiation detector 8 measuring section 81 First counting means 82 Second counting means 9 Arithmetic processing unit 91 First computing means 92 Second computing means 10 Display 12 Atmosphere measurement sensor
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 平8−313639(JP,A) 特開 平7−198856(JP,A) 特開 平2−193093(JP,A) 特開 平5−100036(JP,A) 特開 平8−136658(JP,A) 特開 昭52−104281(JP,A) 特開 昭55−144575(JP,A) 特開 昭59−13968(JP,A) 実開 平2−59483(JP,U) 特公 昭45−6638(JP,B1) 実公 昭43−28629(JP,Y1) (58)調査した分野(Int.Cl.7,DB名) G01T 1/167 ─────────────────────────────────────────────────── ─── Continuation of the front page (56) Reference JP-A-8-313639 (JP, A) JP-A-7-198856 (JP, A) JP-A-2-193093 (JP, A) JP-A-5- 100036 (JP, A) JP-A-8-136658 (JP, A) JP-A-52-104281 (JP, A) JP-A-55-144575 (JP, A) JP-A-59-13968 (JP, A) Jihei 2-59483 (JP, U) Jikkō Sho 45-6638 (JP, B1) Jikkou 43-28629 (JP, Y1) (58) Fields investigated (Int.Cl. 7 , DB name) G01T 1/167
Claims (11)
紙上に収集し、そのダストから放射されるα線を放射線
検出器で計測して、その雰囲気中に存在するα線ダスト
を計測・監視する装置であって、 計測対象とする核種のスペクトルのピーク位置に相当す
るパルス波高値を含む第1領域におけるα線を検出する
第1計数手段と、 前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種の
パルス波高値を含む第2領域におけるα線を検出する第
2計数手段と、 第2計数手段の計数値を用いて、前記第1領域にバック
グラウンドとして存在するラドン・トロンの娘核種から
放射されるα線の計数値を推定演算する第1演算手段
と、 前記第1計数手段の計数値から、前記第1演算手段にて
推定演算された計数値を差し引くことにより、計測対象
とする核種から放出されるα線量を求める第2演算手段
と、 から構成されるα線ダストモニタにおいて、前記第1演算手段は、第2計数手段の計数値に濾紙のダ
スト捕集時間の関数である係数を乗じてラドン・トロン
の娘核種の推定計数値を推定演算することを特徴とする
α線ダストモニタ。 1. Dust contained in an atmosphere of interest is collected on a filter paper, and α rays emitted from the dust are measured by a radiation detector to measure α ray dust existing in the atmosphere. An apparatus for monitoring, a first counting means for detecting α-rays in a first region including a pulse peak value corresponding to a peak position of a spectrum of a nuclide to be measured, and a radon not including the first region A second counting means for detecting α-rays in a second region containing the pulse peak value of the daughter nuclide of thoron, and a radon thoron existing as a background in the first region by using the count value of the second counting means By subtracting the count value estimated and calculated by the first calculation means from the count value of the first count means, the first calculation means for estimating and calculating the count value of α rays emitted from the daughter nuclide of Target for measurement A second computing means for obtaining the α dose emitted from nuclide, the α ray dust monitor that consists from the first calculating means, a filter paper of Da to the count value of the second counting means
Radon Tron multiplied by a coefficient that is a function of strike collection time
Estimating and calculating the estimated counts of the daughter nuclides of
Alpha ray dust monitor.
て、 第2領域のために選択するラドンの娘核種がRaC'( 214
Po)であり、トロンの娘核種がThC'( 212Po)であるこ
とを特徴とするα線ダストモニタ。2. The α-ray dust monitor according to claim 1, wherein the daughter nuclide of radon selected for the second region is RaC ′ ( 214
Po), and ThC '( 212 Po) is the daughter nuclide of Tron.
て、 第2領域のために選択するラドンの娘核種がRaA( 218
Po)であり、トロンの娘核種がThC( 212Bi)であるこ
とを特徴とするα線ダストモニタ。3. The α-ray dust monitor according to claim 1, wherein the daughter nuclide of radon selected for the second region is RaA ( 218).
Po), and the daughter nuclide of TRON is ThC ( 212 Bi), an α-ray dust monitor.
紙上に収集し、そのダストから放射されるα線を放射線
検出器で計測して、その雰囲気中に存在するα線ダスト
を計測・監視する装置であって、 計測対象とする核種のスペクトルのピーク位置に相当す
るパルス波高値を含む第1領域におけるα線を検出する
第1計数手段と、 前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種の
パルス波高値を含む第2領域におけるα線を検出する第
2計数手段と、 第2計数手段の計数値を用いて、前記第1領域にバック
グラウンドとして存在するラドン・トロンの娘核種から
放射されるα線の計数値を推定演算する第1演算手段
と、 前記第1計数手段の計数値から、前記第1演算手段にて
推定演算された計数値を差し引くことにより、計測対象
とする核種から放出されるα線量を求める第2演算手段
と、 から構成されるα線ダストモニタにおいて、 ダスト収集に使用する濾紙には、予め、一定時間、実使
用条件に近い条件で予備ダスト収集したものを使用する
ことを特徴とするα線ダストモニタ。 4. The dust contained in the target atmosphere is filtered.
Alpha rays emitted from dust collected on paper are radiated.
Α-ray dust present in the atmosphere measured by the detector
It is a device that measures and monitors the peak position of the spectrum of the nuclide to be measured.
The α-ray in the first area including the pulse peak value
A first counting means, which does not include the first region and which is a daughter nuclide of Radon Thong
Detecting α rays in the second area including the pulse peak value
2 count means and the count value of the second count means are used to back up the first area.
From Radon Tron's daughter nuclide that exists as a ground
First computing means for estimating and computing the count value of emitted α rays
And from the count value of the first counting means, the first computing means
Measurement target by subtracting the calculated count value
Calculation means for obtaining the α dose emitted from the nuclide
In the α-ray dust monitor consisting of and, the filter paper used for dust collection should be used for a certain period of time in advance.
Use pre-dust collected under conditions close to the usage conditions
An α-ray dust monitor characterized by that.
て、予備ダスト収集の時間がダスト収集総時間の10〜50%で
ある ことを特徴とするα線ダストモニタ。5. The α-ray dust monitor according to claim 4 , wherein the preliminary dust collection time is 10 to 50% of the total dust collection time.
Α rays dust monitor, characterized in that.
紙上に収集し、そのダストから放射されるα線を放射線
検出器で計測して、その雰囲気中に存在するα線ダスト
を計測・監視する装置であって、 計測対象とする核種のスペクトルのピーク位置に相当す
るパルス波高値を含む第1領域におけるα線を検出する
第1計数手段と、 前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種の
パルス波高値を含む第2領域におけるα線を検出する第
2計数手段と、 第2計数手段の計数値を用いて、前記第1領域にバック
グラウンドとして存在するラドン・トロンの娘核種から
放射されるα線の計数値を推定演算する第1演算手段
と、 前記第1計数手段の計数値から、前記第1演算手段にて
推定演算された計数値を差し引くことにより、計測対象
とする核種から放出されるα線量を求める第2演算手段
と、 から構成されるα線ダストモニタにおいて、 第1演算手段は、第2計数手段の計数値に第2計数手段
の計数値の累積値によ って決定される係数を乗じて、ラ
ドン・トロンの娘核種の推定計数値を推定演算すること
を特徴とするα線ダストモニタ。 6. Dust contained in a target atmosphere is filtered.
Alpha rays emitted from dust collected on paper are radiated.
Α-ray dust present in the atmosphere measured by the detector
It is a device that measures and monitors the peak position of the spectrum of the nuclide to be measured.
The α-ray in the first area including the pulse peak value
A first counting means, which does not include the first region and which is a daughter nuclide of Radon Thong
Detecting α rays in the second area including the pulse peak value
2 count means and the count value of the second count means are used to back up the first area.
From Radon Tron's daughter nuclide that exists as a ground
First computing means for estimating and computing the count value of emitted α rays
And from the count value of the first counting means, the first computing means
Measurement target by subtracting the calculated count value
Calculation means for obtaining the α dose emitted from the nuclide
In the α-ray dust monitor configured by, the first calculation means uses the second counting means as the count value of the second counting means.
It is multiplied by a coefficient that is determined me by the cumulative value of the count value, La
Estimating the estimated counts of Don Tron's daughter nuclides
Α ray dust monitor characterized by.
紙上に収集し、そのダストから放射されるα線を放射線
検出器で計測して、その雰囲気中に存在するα線ダスト
を計測・監視する装置であって、 計測対象とする核種のスペクトルのピーク位置に相当す
るパルス波高値を含む第1領域におけるα線を検出する
第1計数手段と、 前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種の
パルス波高値を含む第2領域におけるα線を検出する第
2計数手段と、 第2計数手段の計数値を用いて、前記第1領域にバック
グラウンドとして存在するラドン・トロンの娘核種から
放射されるα線の計数値を推定演算する第1演算手段
と、 前記第1計数手段の計数値から、前記第1演算手段にて
推定演算された計数値を差し引くことにより、計測対象
とする核種から放出されるα線量を求める第2演算手段
と、 から構成され、 前記第2領域は、ラドン・トロンの娘核種のいずれか1
つあるいは複数の核種の領域を核種ごとに複数の領域に
分けられ、第1演算手段は、核種ごとの分割領域間の計
数値の比の関数として決められる係数値を第2計数手段
の計数値に乗じて、ラドン・トロンの娘核種の推定計数
値を推定演算するα線ダストモニタにおいて、 係数値を決めるために選択するラドン・トロンの娘核種
がRaC'であり、分割数が2であることを特徴とするα線
ダストモニタ。 7. Dust contained in a target atmosphere is filtered.
Alpha rays emitted from dust collected on paper are radiated.
Α-ray dust present in the atmosphere measured by the detector
It is a device that measures and monitors the peak position of the spectrum of the nuclide to be measured.
The α-ray in the first area including the pulse peak value
A first counting means, which does not include the first region and which is a daughter nuclide of Radon Thong
Detecting α rays in the second area including the pulse peak value
2 count means and the count value of the second count means are used to back up the first area.
From Radon Tron's daughter nuclide that exists as a ground
First computing means for estimating and computing the count value of emitted α rays
And from the count value of the first counting means, the first computing means
Measurement target by subtracting the calculated count value
Calculation means for obtaining the α dose emitted from the nuclide
If, consists, the second region is one of the daughters of radon thoron 1
One or more nuclide regions into multiple regions for each nuclide
The first calculation means is the total of the divided regions for each nuclide.
The coefficient value determined as a function of the numerical ratio is used as the second counting means.
Of Radon Tron's daughter nuclides
Radon and Tron daughter nuclides to be selected to determine coefficient values in the alpha dust monitor for estimating and calculating values
Is RaC 'and the number of divisions is 2 α rays
Dust monitor.
紙上に収集し、そのダストから放射されるα線を放射線
検出器で計測して、その雰囲気中に存在するα線ダスト
を計測・監視する装置であって、 計測対象とする核種のスペクトルのピーク位置に相当す
るパルス波高値を含む第1領域におけるα線を検出する
第1計数手段と、 前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種の
パルス波高値を含む第 2領域におけるα線を検出する第
2計数手段と、 第2計数手段の計数値を用いて、前記第1領域にバック
グラウンドとして存在するラドン・トロンの娘核種から
放射されるα線の計数値を推定演算する第1演算手段
と、 前記第1計数手段の計数値から、前記第1演算手段にて
推定演算された計数値を差し引くことにより、計測対象
とする核種から放出されるα線量を求める第2演算手段
と、 から構成されるα線ダストモニタにおいて、 前記第2領域として、ラドン・トロンの娘核種のうちの
いずれか1つのスペクトルのピーク位置に相当するパル
ス波高値を含む領域を基準領域、これに対して、パルス
波高値の幅は同じで、パルス波高値を一定値だけ高パル
ス波高値側あるいは低パルス波高値側に移動させた領域
を比較領域として、それぞれ設定し、 基準領域及び比較領域における計数値を比較し、 比較領域における計数値の方が大きい場合には、この核
種を含めた全ての核種の設定領域を比較領域側へ移動さ
せ、 比較領域における計数値の方が小さい場合には、この核
種を含めた全ての核種の設定領域を比較領域とは反対側
へ移動させる、 ことを特徴とするα線ダストモニタ。 8. The dust contained in the target atmosphere is filtered.
Alpha rays emitted from dust collected on paper are radiated.
Α-ray dust present in the atmosphere measured by the detector
It is a device that measures and monitors the peak position of the spectrum of the nuclide to be measured.
The α-ray in the first area including the pulse peak value
A first counting means, which does not include the first region and which is a daughter nuclide of Radon Thong
Detecting α rays in the second area including the pulse peak value
2 count means and the count value of the second count means are used to back up the first area.
From Radon Tron's daughter nuclide that exists as a ground
First computing means for estimating and computing the count value of emitted α rays
And from the count value of the first counting means, the first computing means
Measurement target by subtracting the calculated count value
Calculation means for obtaining the α dose emitted from the nuclide
In the α-ray dust monitor composed of and, as the second region, among the daughter nuclides of Radon Tron
Pal corresponding to the peak position of any one spectrum
The region containing the peak value is the reference region, while the pulse is
The width of the peak value is the same, and the pulse peak value is increased by a certain value.
Area moved to high peak or low pulse peak
Are set as the comparison area, and the count values in the reference area and the comparison area are compared. If the count value in the comparison area is larger, this core
Move the set area of all nuclides including seeds to the comparison area side.
If the count value in the comparison area is smaller,
Setting area for all nuclides including species is opposite to comparison area
The alpha ray dust monitor is characterized by being moved to .
紙上に収集し、そのダストから放射されるα線を放射線
検出器で計測して、その雰囲気中に存在するα線ダスト
を計測・監視する装置であって、 計測対象とする核種のスペクトルのピーク位置に相当す
るパルス波高値を含む第1領域におけるα線を検出する
第1計数手段と、 前記第1領域を含まず、かつラドン・トロンの娘核種の
パルス波高値を含む第2領域におけるα線を検出する第
2計数手段と、 第2計数手段の計数値を用いて、前記第1領域にバック
グラウンドとして存在するラドン・トロンの娘核種から
放射されるα線の計数値を推定演算する第1演算手段
と、 前記第1計数手段の計数値から、前記第1演算手段にて
推定演算された計数値 を差し引くことにより、計測対象
とする核種から放出されるα線量を求める第2演算手段
と、 から構成されるα線ダストモニタにおいて、 前記第2領域として、ラドン・トロンの娘核種のうちの
いずれか1つのスペクトルのピーク位置に相当するパル
ス波高値を含む領域を基準領域、これに対して、パルス
波高値の幅は同じで、パルス波高値を一定値だけ低パル
ス波高値側及び高パルス波高値側に移動させた2つの領
域を比較領域として、それぞれ設定し、これら3つの領
域における計数値を比較し、 低パルス波高値側の比較領域における計数値が最大の場
合には、この核種を含めた全ての核種の設定領域を低パ
ルス波高値側へ移動させ、 基準領域における計数値が最大の場合には、この核種を
含めた全ての核種の設定領域はそのままとし、 高パルス波高値側の比較領域における計数値が最大の場
合には、この核種を含めた全ての核種の設定領域を高パ
ルス波高値側へ移動させる、 ことを特徴とするα線ダストモニタ。 9. The dust contained in the target atmosphere is filtered.
Alpha rays emitted from dust collected on paper are radiated.
Α-ray dust present in the atmosphere measured by the detector
It is a device that measures and monitors the peak position of the spectrum of the nuclide to be measured.
The α-ray in the first area including the pulse peak value
A first counting means, which does not include the first region and which is a daughter nuclide of Radon Thong
Detecting α rays in the second area including the pulse peak value
2 count means and the count value of the second count means are used to back up the first area.
From Radon Tron's daughter nuclide that exists as a ground
First computing means for estimating and computing the count value of emitted α rays
And from the count value of the first counting means, the first computing means
Measurement target by subtracting the calculated count value
Calculation means for obtaining the α dose emitted from the nuclide
In the α-ray dust monitor composed of and, as the second region, among the daughter nuclides of Radon Tron
Pal corresponding to the peak position of any one spectrum
The region containing the peak value is the reference region, while the pulse is
The width of the peak value is the same, but the pulse peak value is reduced by a certain value.
Two areas moved to the high peak side and the high pulse peak side
Areas are set as comparison areas, and these three areas are set.
When the count values in the comparison area on the low pulse peak side are the maximum,
If this is the case, set the setting range for all nuclides including this nuclide to a low level.
If the count value in the reference region is maximum , move this nuclide
All the nuclides, including the set areas, are left unchanged and the count value in the comparison area on the high pulse peak side is the maximum.
If this is the case, set the region for all nuclides including this nuclide to a high level.
An α-ray dust monitor characterized by being moved to the loose wave peak side .
に記載のα線ダストモニタにおいて、 基準領域を設定するラドン・トロンの娘核種がRaA及び
ThCであることを特徴とするα線ダストモニタ。 10. The claim according to claim 8 or claim 9.
In the α-ray dust monitor described in, the daughter nuclide of Radon Tron that sets the reference region is RaA and
An α-ray dust monitor characterized by being ThC.
に記載のα線ダストモニタにおいて、 第2領域は、ラド
ンの娘核種及びトロンの娘核種のそれぞれに対応させ
て、複数の領域として設定されることを特徴とするα線
ダストモニタ。 11. The method according to any one of claims 1 to 10.
In the α-ray dust monitor described in the paragraph 1 , the second region is a rad
The daughter nuclide of Tron and the daughter nuclide of Tron
And α-rays that are set as multiple areas
Dust monitor.
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1995
- 1995-06-28 JP JP16214295A patent/JP3374600B2/en not_active Expired - Fee Related
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Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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CN102818906B (en) * | 2012-09-13 | 2014-04-16 | 成都理工大学 | Automatic ventilation type balloon emanometer |
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JPH0915336A (en) | 1997-01-17 |
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