JP2577949B2 - Unnecessary magnetic influence removal device - Google Patents

Unnecessary magnetic influence removal device

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JP2577949B2
JP2577949B2 JP63065995A JP6599588A JP2577949B2 JP 2577949 B2 JP2577949 B2 JP 2577949B2 JP 63065995 A JP63065995 A JP 63065995A JP 6599588 A JP6599588 A JP 6599588A JP 2577949 B2 JP2577949 B2 JP 2577949B2
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Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 この発明は、電子装置など、たとえばシャドウマスク
式カラーブラウン管が地磁気などの周囲磁界の影響を受
けにくくするようにした不要磁気の影響除去装置に関す
るものである。
Description: BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to an apparatus for removing the influence of unnecessary magnetism, such as an electronic apparatus, in which, for example, a shadow mask type color cathode ray tube is hardly affected by an ambient magnetic field such as terrestrial magnetism. Things.

〔従来の技術〕[Conventional technology]

シャドウマスク式カラーブラウン管など、その動作に
際して地磁気のような不要磁気の影響をきらう装置は多
数知られている。
There are many known devices, such as a shadow mask type color cathode ray tube, that eliminate the influence of unnecessary magnetism such as terrestrial magnetism during operation.

このような装置は問題の磁気の影響を防ぐために種々
の方法が知られている。その第1は周知の磁気シールド
の使用である。磁気シールドは問題の装置またはその中
の特定の部分を高透磁率の磁性材料で囲んで形成してい
る。
Such devices are known in various ways to prevent the magnetic effects of interest. The first is the use of known magnetic shields. The magnetic shield is formed by surrounding the device in question, or a specific portion therein, with a magnetic material of high magnetic permeability.

たとえば上記シャドウマスク式カラーブラウン管の場
合地磁気の影響が電子ビームの走行路に及ばないよう
に、電子ビームの主要走行路である略々漏斗状をなして
いるファンネル部の外側を磁性材料で囲んで磁気シール
ドとするのが普通である。この磁気シールドは場合によ
っては、ファンネル内部の真空の部分に設けられること
もある。
For example, in the case of the above-mentioned shadow mask type color cathode ray tube, the outside of a funnel portion having a substantially funnel shape, which is a main traveling path of the electron beam, is surrounded by a magnetic material so that the influence of geomagnetism does not affect the traveling path of the electron beam. It is common to use a magnetic shield. In some cases, the magnetic shield is provided in a vacuum portion inside the funnel.

また、シールド材料としては、初期透磁率の大きいパ
ーマロイのような特殊合金か安価な軟鉄板が用いられ
る。軟鉄板は初期透磁率が小さいので、そのままでは効
果が少いが、シールドしようとする磁界の存在下でデガ
ウス(通常消磁と訳されているが後にも述べるように、
周囲磁界の存在下では純粋な無磁化操作ではない)操作
を行えば、実効的な透磁率を上げることができ、そのよ
うにして使用されるのが普通である。
As the shield material, a special alloy such as permalloy having a large initial magnetic permeability or an inexpensive soft iron plate is used. The soft iron plate has a small initial permeability, so the effect is small as it is, but in the presence of a magnetic field to be shielded, it is degauss (usually translated as demagnetization,
Operation (not pure non-magnetization operation in the presence of an ambient magnetic field) can increase the effective permeability and is commonly used as such.

デガウス操作とはシールド材が磁気的に飽和するかそ
れ以上の振幅から始まって、正負の極性がほぼ対称で零
に向って漸減する交番起磁力をシールド部材に加える操
作を言う。
The degauss operation is an operation in which an alternating magnetomotive force is applied to the shield member in which the polarity of the shield material is magnetically saturated or larger and the positive and negative polarities are substantially symmetric and gradually decrease toward zero.

これを行うことを前提とすれば、同じような構成(板
厚,形状)で軟鉄板はパーマロイのような特別な材料に
かなり近いシールド効果を得ることができる。
Assuming that this is done, the soft iron plate can obtain a shielding effect that is quite close to that of a special material such as permalloy with a similar configuration (plate thickness and shape).

しかし、周知のように磁気のシールドを完全なものと
することは非常にむづかしく、先に述べたカラーブラウ
ン管の例のような場合でも、通常のシールドはかなり不
完全なものであって、もし、これをより確実なものとす
るには、シールド材料を厚さ,面積(問題としている例
えばカラーブラウン管の周囲の囲い率)を大きくせねば
ならない。
However, as is well known, perfecting a magnetic shield is very difficult, and even in the case of the color cathode ray tube mentioned earlier, the usual shield is quite imperfect, If this is to be ensured, the thickness and area of the shielding material (for example, the surrounding ratio of the color cathode ray tube in question) must be increased.

しかし、このようなシールドは装置の重量増加、価格
の上昇を伴い、その割には、効果の改善程度が少い。特
にカラーブラウン管のような場合は、蛍光面部分はシー
ルド材で囲んでしまうことができないので、この傾向は
著じるしい。
However, such a shield is accompanied by an increase in the weight of the device and an increase in the price, and the degree of improvement in the effect is small for that. In particular, in the case of a color cathode ray tube, the fluorescent screen portion cannot be surrounded by a shielding material, so this tendency is remarkable.

不要磁気の影響を除去する第2の方法に問題の装置の
周囲にコイルを卷回し、これに装置の使用期間中連続し
て直流電流を流し続け、問題の不要磁気を打ち消す超磁
力(磁界)を積極的に作り出す方法もある。
According to a second method for eliminating the influence of unnecessary magnetism, a coil is wound around the device in question, and a continuous magnetic current is continuously applied to the coil during use of the device to cancel the unnecessary magnetism in question. There is also a way to actively create

しかし、このためには、直流電流源が新たに必要で、
消費電力が増大する欠点があり、さらに電流の方向を問
題磁界を打ち消す方向に直流電流の方向を調整する面倒
な仕事が必要で、効果はともかく実際問題としてどの場
合にも使えるものでもない。
However, this requires a new DC current source,
There is a drawback that power consumption increases, and furthermore, the direction of the current is problematic. The troublesome work of adjusting the direction of the DC current in the direction of canceling the magnetic field is required, and the effect is not practically applicable in any case.

不要磁気の影響を除去する第3の方法に特公昭54-316
49号公報に開示されている特殊な方法がある。これは外
部からの不要磁気の影響をきらう装置の近傍に磁気シー
ルド機能を呈する部材を配設するとともに、上記磁気シ
ールド機能を呈する部材が磁気的に飽和するか、それ以
上の振幅から始まって正負の極性がほぼ対称で振幅が漸
減する交番超磁力と少くとも所定時間経過しないと零に
収斂せず、かつ零に向って単調に減少する別の起磁力と
の和を上記磁気シールドの機能を呈する部材に加え、こ
のとき上記別の起磁力がもとからある問題の不要磁気を
強める方向に加わるようにしたものである。
The third method to eliminate the influence of unnecessary magnetism
There is a special method disclosed in Japanese Patent Publication No. 49-49. This is because a member exhibiting a magnetic shield function is disposed near a device that is not affected by unnecessary external magnetism, and the member exhibiting the magnetic shield function is magnetically saturated or positive or negative starting from an amplitude larger than that. The function of the magnetic shield is defined as the sum of the alternating supermagnetic force, whose polarity is almost symmetric and the amplitude gradually decreases, and another magnetomotive force that does not converge to zero until at least a predetermined time has elapsed and monotonically decreases toward zero. In this case, in addition to the members provided, the other magnetomotive force is applied in a direction to strengthen the unnecessary magnetism, which is a problem.

〔発明が解決しようとする課題〕 この方法はもし磁気シールド相当部材の大きさを同じ
とするなら、前記第1の方法より良い効果を上げること
ができ、かつ問題装置の使用期間中連続して直流電流を
流し続ける必要がない長所を有しているが、その実用の
ためには、上記「別の起磁力」の方向を定めるためにも
とからある不要磁気の方向を知ることと、上記別の起磁
力の方向の設定(一時的にではあるが流す電流の方向調
整)が必要であり、効果の割に第2の方法と同じく面倒
な要素が多く、必ずしも実用的と言えるものではなかっ
た。
[Problem to be Solved by the Invention] This method can achieve a better effect than the first method if the size of the member corresponding to the magnetic shield is the same, and can be continuously performed during the use period of the problem device. Although it has the advantage that it is not necessary to keep the DC current flowing, for its practical use, it is necessary to know the direction of the unnecessary magnetism that originally exists in order to determine the direction of the above “another magnetomotive force”, and It is necessary to set a different direction of the magnetomotive force (adjustment of the direction of the flowing current, though temporarily), and there are many troublesome elements similar to the second method for the effect, and it is not necessarily practical. Was.

この発明は上記のような問題点を解消するためになさ
れたもので、影響を除去すべき磁気の方向をいちいち調
べることなしに使用することができ、磁気の影響をきら
う問題の装置に対して特定の1方向(符号は問わない)
の不要磁気に対して有効で、デガウスコイルに流す電流
波形を制御するのみで磁気シールド効果を向上させるこ
とができる不要磁気の影響除去装置を得ることを目的と
する。
The present invention has been made in order to solve the above-described problems, and can be used without checking each direction of the magnetic field from which the influence should be removed. One specific direction (regardless of sign)
It is an object of the present invention to obtain a device for removing the influence of unnecessary magnetism, which is effective against unnecessary magnetism and can improve the magnetic shielding effect only by controlling the current waveform flowing through the degauss coil.

〔課題を解決するための手段〕[Means for solving the problem]

この発明に係る不要磁気の影響除去装置は、磁気シー
ルド機能を有する磁性体部材と、該磁性体部材に近接し
て配設してあるコイルと、該コイルに直列接続された電
流波形制御回路とを備え、該電流波形制御回路は外部磁
気に起因して前記コイルに流れる電流のピーク値を正負
非対称になし、該正負非対称の状態を維持しつつ、前記
コイルに流れる電流を除去に零に収斂させる、逆並列接
続された2組のインピーダンス制御回路により構成して
あることを特徴とする。
An apparatus for removing influence of unnecessary magnetism according to the present invention includes a magnetic member having a magnetic shield function, a coil disposed close to the magnetic member, and a current waveform control circuit connected in series to the coil. The current waveform control circuit makes the peak value of the current flowing through the coil due to the external magnetism positive and negative asymmetric, and converges the current flowing through the coil to zero while maintaining the positive / negative asymmetric state. And two sets of impedance control circuits connected in anti-parallel.

〔作用〕[Action]

この発明における電流波形制御回路は磁性体部材が磁
気的に飽和するレベルを越える振幅の交番電流をコイル
に流し、このとき所定不要磁気の成分があると正負対称
の電圧に対しピーク電流波形が正負で非対称となるのを
検出し、この非対称傾向を維持しつつ電流を徐々に零に
収斂させて、不要磁気の影響を除去する。
In the current waveform control circuit according to the present invention, an alternating current having an amplitude exceeding a level at which the magnetic member is magnetically saturated flows through the coil. And the current is gradually converged to zero while maintaining the asymmetric tendency, thereby eliminating the influence of unnecessary magnetism.

〔実施例〕〔Example〕

以下、この発明の不要磁気の影響除去装置の実施例に
ついて図面に基づき説明する。第1図はその一実施例の
構成を示す回路図であり、この第1図は不要磁気の影響
をきらう装置としてカラーブラウン管をとりあげてい
る。
Hereinafter, an embodiment of a device for removing influence of unnecessary magnetism of the present invention will be described with reference to the drawings. FIG. 1 is a circuit diagram showing the configuration of one embodiment, and FIG. 1 shows a color CRT as a device for eliminating the influence of unnecessary magnetism.

この第1図において、1はカラーブラウン管であり、
管軸Z−Z1を有し、この方法の磁気の影響をきらう特性
を有している。2は磁気シールド機能を有する磁性体部
材であり、後に述べるような磁性金属から成り、カラー
ブラウン管1に対しZ−Z1方向の磁束があると、これを
バイパスさせるべくカラーブラウン管1の主要部を取り
囲んでいる。以下、この磁性体部材2を単に磁気シール
ドと呼ぶ。
In FIG. 1, 1 is a color CRT,
It has a tube axis Z-Z1 and has the property of eliminating the influence of magnetism in this method. Reference numeral 2 denotes a magnetic member having a magnetic shielding function, which is made of a magnetic metal as described later. When a magnetic flux in the Z-Z1 direction is applied to the color cathode-ray tube 1, it surrounds a main portion of the color cathode-ray tube 1 so as to bypass the magnetic flux. In. Hereinafter, the magnetic member 2 is simply referred to as a magnetic shield.

3は磁気シールド2の上に管軸(この方向の磁気の影
響をきらう)に直交する面内に卷回されたコイルであ
る。4はこの発明の主要部をなす電流波形制御回路であ
り、コイル3に直列に接続されており、入力端子5から
交流入力が供給される。以下にその詳細を述べる。
Numeral 3 is a coil wound on the magnetic shield 2 in a plane orthogonal to the tube axis (to avoid the influence of magnetism in this direction). Reference numeral 4 denotes a current waveform control circuit which is a main part of the present invention, which is connected in series to the coil 3, and is supplied with an AC input from an input terminal 5. The details are described below.

この実施例における電流波形制御回路4は図に示すご
とく、互に逆向き(逆対称)にかつ並列に配置された2
個のパワートランジスタ10a,10bのエミッタのそれぞれ
に直列に比較的容量の大きい2個のコンデンサ11a,11b
が接続されている。
As shown in the figure, the current waveform control circuits 4 in this embodiment are arranged in opposite directions (inverted symmetry) and in parallel with each other.
Two capacitors 11a, 11b having a relatively large capacity are connected in series with the respective emitters of the power transistors 10a, 10b.
Is connected.

コンデンサ11a,11bにそれぞれ並列に時定数調整用の
抵抗12a,12bが接続されている。上記パワートランジス
タ10aのエミッタは抵抗12aとコンデンサ11aとの並列回
路を介して接続点Bに接続されている。接続点Bは入力
端子5の一方の接続されている。
Time constant adjusting resistors 12a and 12b are connected in parallel to the capacitors 11a and 11b, respectively. The emitter of the power transistor 10a is connected to a connection point B via a parallel circuit of a resistor 12a and a capacitor 11a. The connection point B is connected to one of the input terminals 5.

また、接続点Bはコンデンサ11bの放電防止用のダイ
オード14bを介してパワートランジスタ10bのコレクタに
接続されている。
The connection point B is connected to the collector of the power transistor 10b via a diode 14b for preventing discharge of the capacitor 11b.

パワートランジスタ10bのエミッタは抵抗12bとコンデ
ンサ11bの並列回路を介して接続点Aに接続されてい
る。接続点Aはコイル3を介して上記入力端子5の他方
に接続され、かつコンデンサ11aの放電防止用のダイオ
ード14aを介してパワートランジスタ10aのコレクタに接
続されている。
The emitter of the power transistor 10b is connected to the connection point A via a parallel circuit of a resistor 12b and a capacitor 11b. The connection point A is connected to the other of the input terminals 5 via the coil 3 and to the collector of the power transistor 10a via a diode 14a for preventing discharge of the capacitor 11a.

接続点AとB間には、ポジスタ13が接続されている。
ポジスタ13はこの電流波形制御回路4全体を短絡するご
とくに、これと並列になっている。
A posistor 13 is connected between the connection points A and B.
The posistor 13 is in parallel with the current waveform control circuit 4 as if it were short-circuited as a whole.

次に動作について説明する。地磁気の影響をきらう部
材、すなわち、カラーブラウン管1のZ−Z1方向にシー
ルドすべき磁界HEが存在するものとする。そこで磁気シ
ールド2の材料の磁化曲線(B−Hカーブ)を第4図に
示す。図中にHEと記入してある磁界がいま問題としてい
る地磁気によるものであるとし、飽和磁束密度を与える
材料中の磁界をそれぞれ+HM,−HMとする。
Next, the operation will be described. Member averse influence of terrestrial magnetism, i.e., it is assumed that the magnetic field H E should shield the Z-Z1-direction of the color picture tube 1 is present. The magnetization curve (BH curve) of the material of the magnetic shield 2 is shown in FIG. And the magnetic field in the drawings are filled with H E is due geomagnetism in question now magnetic field in the material to provide a saturation magnetic flux density, respectively + H M, and -H M.

さて、第1図にもどって、通常デガウスと称されてい
る操作と同じようにカラーブラウン管1の動作の際に
は、入力端子5に交流電源が接続される。この操作の初
めには、ポジスタ13は導通状態にあって電流波形制御回
路4は何等特別な働きを有さないようになされているも
のとする。
Returning to FIG. 1, an AC power supply is connected to the input terminal 5 when the color cathode ray tube 1 operates in the same manner as the operation usually called degauss. At the beginning of this operation, it is assumed that the posistor 13 is in a conductive state and the current waveform control circuit 4 has no special function.

この状態でコイル3には電流(初期電流)が流れる
が、この初期電流は磁気シールド2中にも電流自身によ
って生ずる磁束による逆起電力の影響を少くとも受けて
決定される。
In this state, a current (initial current) flows through the coil 3, and the initial current is determined in the magnetic shield 2 at least under the influence of the back electromotive force due to the magnetic flux generated by the current itself.

いま、この初期電流が第1図の磁気シールド2中に地
磁気による磁界HEがないとしたとき、丁度飽和磁束密度
を与える磁界+HMと−HMの間を往復するか、それより少
し大きい位の振幅になるようにコイル3の巻数、抵抗、
印加電圧が前もって調整されているものとする。この場
合の電流は第5図に実線100で示すような波形であると
する。
Now, if this initial current when a no magnetic field H E by geomagnetism in the magnetic shield 2 of FIG. 1, back and forth between the magnetic field + H M and -H M to give just saturation magnetic flux density, slightly larger than Number of turns, resistance,
It is assumed that the applied voltage has been adjusted in advance. It is assumed that the current in this case has a waveform as shown by a solid line 100 in FIG.

次に地磁気による磁界HEが存在するもとで、上記と同
じ電源を入力端子5に接続するものとすれば、その直後
の初期電流による磁気シールド2中の磁界の変化は第4
図に110で示したように略々HEを中心として全体として
右(HEが正とするとHの正の方)へ片寄ったものとな
り、正の方のピークは飽和磁界+HMを越えたものとな
る。
Then the Moto the presence of a magnetic field H E by geomagnetism, if used to connect to the input terminal 5 of the same power source as described above, the change in the magnetic field in the magnetic shield 2 by the immediately following initial current fourth
Overall it is assumed that leaning to the right (towards the positive H when H E is positive) around the substantially H E as shown in 110 in the figure, the peak towards positive exceeds saturation field + H M It will be.

このときの電流Iは第5図に点線101で示すような波
形、すなわち、正の側のピークは高くなり、負の側のピ
ークは低くなる。正の側のピークが高くなるのは第4図
に110で示した磁界Hの値が飽和磁界+HMを越えると、
そこから先の磁束密度Bが増加しないため、電流Iの増
加を押えていた逆起電流が急に減少するためである。
The current I at this time has a waveform as shown by a dotted line 101 in FIG. 5, that is, the peak on the positive side becomes higher and the peak on the negative side becomes lower. The peak of the positive side becomes high when the value of the magnetic field H shown in 110 in Figure 4 exceeds the saturation magnetic field + H M,
This is because the magnetic flux density B does not increase from there, and the back electromotive current which suppressed the increase of the current I suddenly decreases.

一方、負の側のピークでは多少なりともこの逆の傾向
が現われ、ピークは逆に低くなる。
On the other hand, the opposite tendency appears to some extent in the negative peak, and the peak becomes lower on the contrary.

すなわち、地磁気HEが存在すると、第1図のコイル3
に交流電流を印加したときの初期電流波形のピークはそ
れによって生ずる起磁力がHEを強める方向で大となり、
その逆方向では少であるように非対称なものとなる。
That is, when the terrestrial magnetism H E is present, the coil 3 of FIG. 1
Large next peak of the initial current waveform when applying an alternating current magnetomotive force produced by it in the direction of strengthening the H E in,
In the opposite direction, it is asymmetrical to a small extent.

さて、第1図にもどって、以上のような初期電流波形
がしばらく(数10サイクル以下)続くと、ポジスタ13の
温度が上昇し、その抵抗が増大し、電流はもはやポジス
タ13を流れなくなり、パワートランジスタ10a,10bの方
を流れるようになる。
Returning to FIG. 1, if the initial current waveform as described above continues for a while (several tens of cycles or less), the temperature of the posistor 13 increases, its resistance increases, and the current no longer flows through the posistor 13. The current flows through the power transistors 10a and 10b.

いま、電流が電流波形制御回路4中を図中に記入した
接続点AからBの方へ向って流れる方を第4図の正の方
向とする。
Now, the direction in which the current flows in the current waveform control circuit 4 from the connection point A to the direction B shown in the figure is defined as the positive direction in FIG.

この正の半サイクルを考えると、当初コンデンサ11a,
11bは両方ともチャージされてないので、交流に流して
は導通状態とみなされ、したがって、パワートランジス
タ10aはベースとエミッタが同電位であり、上記正の電
流は接続点A−ダイオード14a−パワートランジスタ10a
−コンデンサ11a(抵抗12a,12bはこの現象を考える際は
無視できる程充分大きいものとする)−接続点Bの方向
に流れる。
Considering this positive half cycle, the capacitors 11a,
11b is not charged, so that it is considered to be in a conducting state when an alternating current is flown.Therefore, the power transistor 10a has the same potential at the base and the emitter, and the positive current is the connection point A-diode 14a-power transistor 10a
-Capacitor 11a (resistors 12a and 12b are assumed to be negligibly large when considering this phenomenon)-flow in the direction of connection point B.

このとき、コンデンサ11aには若干のチャージが貯え
られる。また、コンデンサ11bにも若干のチャージが貯
えられるが、パワートランジスタ10aのベース電流によ
るもので小さく無視できる。以下ベース電流は充分小さ
いものとする。
At this time, a slight charge is stored in the capacitor 11a. Although a small amount of charge is stored in the capacitor 11b, it is small and negligible due to the base current of the power transistor 10a. Hereinafter, the base current is assumed to be sufficiently small.

次に、負の半サイクルの電流が同じようにして接続点
B−ダイオード14b−パワートランジスタ10b−コンデン
サ11b−接続点Aの方向に流れるが、このとき、パワー
トランジスタ10bのベース電位はコンデンサ11aに貯えら
れたチャージのため若干の電流阻止バイアスがかけられ
ているため、もともと第4図に点線101で示した負の方
向には少い電流がよけいに少く制御されて(それでもあ
る程度)流れる。
Next, the current of the negative half cycle similarly flows in the direction of the connection point B, the diode 14b, the power transistor 10b, the capacitor 11b, and the connection point A. At this time, the base potential of the power transistor 10b is applied to the capacitor 11a. Since a small current blocking bias is applied due to the stored charge, a small amount of current flows in the negative direction shown by the dotted line 101 in FIG.

以上のプロセスを繰り返し、その都度コンデンサ12a,
12bには少しずつチャージが貯えられてゆくが、以上述
べたプロセスから明らかなごとく、当初電流の多かった
正の方向の電流の通過するコンデンサ11aには負の方向
の電流の通過するコンデンサ11bより多くのチャージが
貯えられる。
The above process is repeated, and each time the capacitor 12a,
The charge is stored little by little in 12b, but as is clear from the process described above, the capacitor 11a, through which the current in the positive direction, which initially had a large amount of current, passes through the capacitor 11b, through which the current in the negative direction passes. Many charges can be saved.

コイル3に流れる電流は正の半サイクルではコンデン
サ11aがチャージされることによる阻止、負の半サイク
ルではパワートランジスタ10bがカットオフにバイアス
されることによる阻止状態となり、電流が徐々に小さく
なり、最後には電流がほとんど流れなくなる。
In the positive half cycle, the current flowing through the coil 3 is blocked by charging the capacitor 11a, and in the negative half cycle, it is blocked by the power transistor 10b being biased to the cutoff, and the current gradually decreases. The current hardly flows through.

しかも、その途中では一貫して正の方向の電流の方が
大きく維持される。(なお、ダイオード14a,14bは一旦
コンデンサ11a,11bに貯えられたチャージが次の半サイ
クルでトランジスタ回路を通って放電するのを防止する
ために配置されている)。
Moreover, the current in the positive direction is consistently maintained larger during the process. (Note that the diodes 14a and 14b are arranged to prevent the charge once stored in the capacitors 11a and 11b from being discharged through the transistor circuit in the next half cycle).

つまり、当初HEの存在したために生じた初期電流の非
対称が維持または比率的に拡大されつつ電流振幅が小さ
くなり、結局はほとんど電流が流れなくなる。すなわ
ち、第6図に102で示したような電流をコイル3に自動
的に流すことができる。
That is, asymmetric initial current generated for existed originally H E is maintained or proportionally enlarged current amplitude is reduced while, eventually hardly current flows. That is, a current as shown by 102 in FIG. 6 can be automatically passed through the coil 3.

もし、当初から存在していた地磁気HEが以上の説明と
逆方向であれば、接続点BからAへ向う電流の方が多く
なり、正の半サイクルではトランジスタ10aがカットオ
フになることを阻止、負の半サイクルではコンデンサ11
bがチャージされることによる阻止の状態で安定し、こ
の間の波形は第6図に示したものとは逆のものとなる。
If any terrestrial magnetism H E is the above explanation the opposite direction that was initially present, who from the connection point B of the current towards the A is increased, the positive half cycle that the transistor 10a is cut off Blocking, capacitor 11 in negative half cycle
6 is stabilized in the state of being blocked by charging, and the waveform during this period is the reverse of that shown in FIG.

さらに、もし当初から地磁気のZ−Z1方向の成分が0
であれば、正の半サイクル(電流が接続点AからBへ流
れる)、負の半サイクル(電流が接続点BからAへ流れ
る)の電流は少くともパワートランジスタ10a,10bの方
を電流が流れ始めた初期にはほぼ同じ値である。
Furthermore, if the component of the geomagnetism in the Z-Z1 direction is zero from the beginning,
Then, the current of the positive half cycle (current flows from the connection point A to B) and the negative half cycle (current flows from the connection point B to A) of the power transistors 10a and 10b at least. The values are almost the same at the beginning of the flow.

一般に、このような回路では、ある程度の特性のばら
つきは避けられないので、電流の往復が何サイクルか繰
り返されるうちに、どちらかのコンデンサにたまるチャ
ージが他方より大きくなり、最後には正負どちらかが優
勢なアンバランスの電流波形となり、これが零に収斂す
るが、アンバランスが目立つようになる以前に電流値の
ピークが充分小さくなってしまえば、実質的に従来から
知られているデガウス操作と同じ効果が得られることに
なる。
In general, in such a circuit, a certain degree of characteristic variation is unavoidable, so that the charge that accumulates in one of the capacitors becomes larger than the other in several cycles of current reciprocation, and finally either Becomes the predominant unbalanced current waveform, which converges to zero, but if the peak of the current value becomes sufficiently small before the unbalance becomes noticeable, the degauss operation substantially known from the related art can be realized. The same effect will be obtained.

結局、後述するように特殊な波形の交番電流による磁
気シールド2の効果の増加がいちいち地磁気の方向を測
定して波形をそれに合わせて設定する操作を行わなくて
も、自動的になされることになる。
Eventually, as will be described later, the increase in the effect of the magnetic shield 2 due to the alternating current having a special waveform is automatically performed without performing the operation of measuring the direction of the terrestrial magnetism and setting the waveform accordingly. Become.

この自動波形制御が安定に行われるためには、コンデ
ンサ11aにあまり急速にチャージが貯えられず、何サイ
クルかの繰り返しにより、これがなされることが必要
で、抵抗12aはこのためにも用いられる。その値は実験
によって決められるべきである。
In order for this automatic waveform control to be performed stably, the charge is not stored very quickly in the capacitor 11a, and it is necessary that this be performed by repeating a number of cycles. The resistor 12a is also used for this purpose. Its value should be determined by experiment.

なお、この値があまり小さいと、コイル3にいつまで
も電流が流れつづけることになり、シールドすべき装
置、たとえば、カラーブラウン管1の動作に好ましくな
い影響が出ることが考えられるが、この場合は従来から
知られている電圧が印加されると、ある時定数をもって
抵抗が0になる素子、すなわちサーミスタのようなもの
をコイル3に並列に接ぐなど従来からカラーテレビジョ
ンにおけるデガウス回路として知られている技術を応用
することができる。
If this value is too small, the current will continue to flow through the coil 3 forever, which may adversely affect the operation of the device to be shielded, for example, the color cathode ray tube 1. A technology conventionally known as a degauss circuit in color television, such as connecting an element whose resistance becomes 0 with a certain time constant when a known voltage is applied, that is, a thermistor or the like in parallel with the coil 3. Can be applied.

この例を第2図に示す。この第2図において、15がサ
ーミスタである。サーミスタ15の時定数は電流波形制御
回路4の時定数より大きくならなければならない。
This example is shown in FIG. In FIG. 2, reference numeral 15 denotes a thermistor. The time constant of the thermistor 15 must be larger than the time constant of the current waveform control circuit 4.

ポジスタ13は入力端子5に交流電源が接続された瞬間
の電源電圧の位相が後のコイル3の電流の非対称に影響
を及ぼさないために用いられる。例えば先程のHEが正の
例で、もし交流電源が負の電流が流れる位相で投入され
ると、まずコンデンサ11bが先に充電されてしまい、そ
れ以後の電流波形が必要なものと全く逆の非対称なもの
となる可能性がある。
The posistor 13 is used to prevent the phase of the power supply voltage at the moment when the AC power supply is connected to the input terminal 5 from affecting the asymmetry of the current of the coil 3 later. For example in the example a positive previous H E, if the AC power is turned on with a negative current flows phase, initially will be charged the capacitor 11b is earlier, quite the opposite to those required subsequent current waveform May be asymmetric.

先に述べた抵抗12a,12bの大きさの選択はかかる問題
に関連しても重要である。抵抗12a,12bを充分低くし
て、1サイクル当たりの充電量を少くすれば、ポジスタ
13は省略できる可能性もある。
The choice of the size of the resistors 12a, 12b mentioned above is also important in connection with such problems. If the resistances 12a and 12b are set low enough to reduce the charge per cycle,
13 may be omitted.

抵抗12a,12bを小さくすると、第2図に関連して述べ
たようなサーミスタ15のようなものが必要になるのに鑑
み、抵抗12a,12bを初めからポジスタ13で構成しておく
ことも可能である。
If the resistors 12a and 12b are reduced, a resistor such as the thermistor 15 described with reference to FIG. 2 is required, so that the resistors 12a and 12b can be configured by the posistor 13 from the beginning. It is.

この例を第3図に示す。この第3図において、16a,16
bは抵抗12a,12bに代るポジスタである。
This example is shown in FIG. In FIG. 3, 16a, 16
b is a posistor replacing the resistors 12a and 12b.

ここで、再び第1図にもどって、この実施例では不要
磁気(地磁気)の成分がZ−Z1方向を向いているときに
有効であり、これに直角な磁気に対しては従来一般の磁
気シールドと普通の消磁操作(対称に減衰する交番電流
による)と同等の効果を与えるに過ぎない。
Returning to FIG. 1 again, this embodiment is effective when the unnecessary magnetic (geomagnetic) component is oriented in the Z-Z1 direction. It only gives the same effect as the shield and the usual degaussing operation (due to the symmetrically decaying alternating current).

しかし、磁気の影響をきらう装置がカラーブラウン管
1である場合などは、最も有害な磁気の方向がきまって
いる場合が多いので、その方向を主として考慮したコイ
ルの配置を行えばよい。
However, in the case where the device that suppresses the influence of magnetism is the color cathode ray tube 1, the direction of the most harmful magnetism is often determined, so that the coil arrangement should be performed mainly considering the direction.

なお、磁気シールド2はこの方法を前提とした材料の
選択、構造の決定が可能であるのは勿論である。
It is needless to say that the material of the magnetic shield 2 can be selected and the structure can be determined based on this method.

以上述べたこの発明の要点は不要磁気の存在する空間
に置かれた磁性体中にその磁気に直交する卷回面を有す
るコイル3を設け、これに適度な振幅の正弦波交流電圧
を印加すると、この交流電源のインピーダンスが充分に
低ければ流れる電流波形が正負非対称になることを利用
し、これをもとに電流波形制御回路4を動作させ、後述
する原理などを応用して不要磁気の影響を低減せんとす
るものであって、電流波形制御回路4はここに述べたも
のに限る必要はない。
The gist of the present invention described above is that when a coil 3 having a winding surface orthogonal to the magnetism is provided in a magnetic substance placed in a space where unnecessary magnetism exists, and a sine wave AC voltage having an appropriate amplitude is applied thereto. If the impedance of the AC power supply is sufficiently low, the current waveform flowing is asymmetrical in the positive and negative directions. Based on this, the current waveform control circuit 4 is operated. The current waveform control circuit 4 need not be limited to the one described here.

場合によっては、複雑な波形分析回路を用いたより精
密なものを作ることも可能である。
In some cases, it is possible to make more precise ones using complex waveform analysis circuits.

なお、電流波形の非対称は近似的には元の交流電源周
波数の第2高調波成分の位相も考えた大小でも知ること
ができ、したがって第2高調波成分を検出して電流波形
制御回路4の動作を決定するような方式も当然可能であ
る。
Incidentally, the asymmetry of the current waveform can also be known approximately by the magnitude of the phase of the second harmonic component of the original AC power supply frequency. Therefore, the second harmonic component is detected and the current waveform control circuit 4 Of course, a method of determining the operation is also possible.

この実施例で述べたような簡単な回路でもパワートラ
ンジスタ10a,10bの動作を安定にさせるための補助手段
が考えられるのは勿論である。
It goes without saying that auxiliary means for stabilizing the operation of the power transistors 10a and 10b can be considered even with a simple circuit as described in this embodiment.

次に、この発明における電流波形制御が不要磁気の影
響を除去するのに有効であることを以下原理的に述べ
る。
Next, the principle that the current waveform control according to the present invention is effective in removing the influence of unnecessary magnetism will be described below.

まず、一般の磁気シールドの原理を説明する。問題を
わかりやすくするため、モデル的に考えるものとし、第
7図に示すように地磁気などに相当する密度B0なる一様
な不要磁束が存在する空間中に軟鋼などの磁気シールド
に相当する棒状の強磁性体棒ba(以下単に磁性体棒と称
する)を置いたとき(置こうとする場所が図では点線で
示されている)、その近くの場所、たとえば、α点で示
した場所の磁束密度が変化する様子を考察する。
First, the principle of a general magnetic shield will be described. In order to make the problem easy to understand, it is assumed to be a model. As shown in Fig. 7, a rod-shaped equivalent to a magnetic shield such as mild steel is placed in a space where a uniform unnecessary magnetic flux having a density B 0 corresponding to geomagnetism exists. When a ferromagnetic rod ba (hereinafter simply referred to as a magnetic rod) is placed (a place to be placed is indicated by a dotted line in the figure), a place near the place, for example, a place indicated by an α point Consider how the magnetic flux density changes.

いま、第7図に示した点線の部分に磁性体棒baを置い
たときの磁束分布の様子を第8図に示す。この第8図に
おいて、X−XI平面を横切る総磁束について考えて見る
と、これは左右の充分遠方での総磁束は、第7図と同じ
でなければならない。
Now, FIG. 8 shows the state of the magnetic flux distribution when the magnetic rod ba is placed at the portion indicated by the dotted line shown in FIG. Considering the total magnetic flux crossing the X-XI plane in FIG. 8, the total magnetic flux at sufficiently far left and right must be the same as in FIG.

しかしながら、磁束は磁気抵抗の小さい磁性体棒baの
中に集まる傾向があり、したがって磁性体棒ba近くのα
点付近では逆に磁束密度は減少することになる。これが
磁気シールドの原理である。
However, the magnetic flux tends to collect in the magnetic bar ba having a small reluctance, and therefore, α near the magnetic bar ba
Conversely, near the point, the magnetic flux density decreases. This is the principle of the magnetic shield.

すなわち、磁気シールドの効果を出すため、第8図に
おいては、磁性体棒baを通る磁束数、すなわち、磁束密
度を上げるのが望ましい。
That is, in order to obtain the effect of the magnetic shield, in FIG. 8, it is desirable to increase the number of magnetic fluxes passing through the magnetic rod ba, that is, the magnetic flux density.

第9図は磁性体棒ba内での磁束の変化を考察するため
の磁性体棒baの材料のいわゆる磁化曲線を示すもので、
いま、磁性体棒baの磁化される状態をこの第9図に基づ
き説明する。
FIG. 9 shows a so-called magnetization curve of the material of the magnetic rod ba for considering the change of the magnetic flux in the magnetic rod ba.
Now, the magnetized state of the magnetic rod ba will be described with reference to FIG.

説明の都合上、磁性体棒ba中での磁束密度などは磁性
体棒ba自身内の場所によって多少異なるが、以下の説明
では一様なものとして考察する。
For convenience of explanation, the magnetic flux density and the like in the magnetic rod ba slightly vary depending on the location inside the magnetic rod ba itself, but in the following description, it is considered as uniform.

さて、磁性体棒baが初めは磁気的にニュートラル、す
なわち、第9図の0点の状態にあったものとする。
Now, it is assumed that the magnetic rod ba is initially magnetically neutral, that is, in the state of the point 0 in FIG.

このような磁性体棒baを第8図に示すように、一様な
地磁気に相当する磁束密度B0なる空間に置くと、磁性体
棒baの磁気的状態はP点(磁界HP,磁束密度BP)に移
る。
When such a magnetic rod ba is placed in a space having a magnetic flux density B 0 corresponding to uniform geomagnetism as shown in FIG. 8, the magnetic state of the magnetic rod ba is at a point P (magnetic field H P , magnetic flux Move to density BP ).

この際、上述のように地磁気による磁束は磁性体内に
集まる傾向にあるので、BP>B0である。
At this time, as described above, the magnetic flux due to the terrestrial magnetism tends to gather in the magnetic body, so that B P > B 0 .

また、磁界HPは地磁気による第7図の場合の空間中に
磁界より小であり、これは磁性体棒baがわずかに磁化し
て、その結果、いわゆる自己減磁力が生ずるためであ
る。
Further, the magnetic field H P is smaller than the magnetic field in the space in the case of Figure 7 by the geomagnetism, which is magnetized slightly magnetic bar ba, as a result, the so-called self-down force occurs.

第8図における磁性体棒baがα点に対する磁気シール
ドとして効果を少くともみかけ上上げるためには、磁束
密度BPの値がなるべく高くなるのが好ましい。
In order for the magnetic rod ba in FIG. 8 to at least increase the apparent effect as a magnetic shield for the point α, it is preferable that the value of the magnetic flux density BP be as high as possible.

このため、普通カラーテレビジョン受像機のような装
置においては、磁気シールドのデガウスと称する磁気シ
ールドの効果をみかけ上あげる操作がおこなわれるよう
に工夫されている。
For this reason, in an apparatus such as an ordinary color television receiver, an operation called apparent degauss of the magnetic shield is performed so as to increase the effect of the magnetic shield.

磁気シールドのデガウス操作と云うのはすでに述べた
ように、強力な交番起磁力(普通電灯線の交番電流によ
り磁界がそのまま用いられる)をシールド材に加え、こ
の交番磁力を正,負の対称性を実質的に保ちつつ徐々に
弱めて行き、最後に零に収斂させる操作である。
Degauss operation of the magnetic shield is, as already mentioned, a strong alternating magnetomotive force (the magnetic field is used as it is by the alternating current of the electric light line) to the shield material, and this alternating magnetic force is positive and negative symmetry. This is an operation of gradually weakening while substantially maintaining, and finally converging to zero.

第10図に、第8図における磁性体棒baに従来のデガウ
ス操作を行う様子を示す。この第10図において、20は磁
性体棒baに巻装されたコイルであり、21はこのコイル20
に電流を供給するための電源を示す。
FIG. 10 shows a state in which a conventional degauss operation is performed on the magnetic rod ba in FIG. In FIG. 10, reference numeral 20 denotes a coil wound around the magnetic rod ba, and reference numeral 21 denotes the coil 20.
Shows a power supply for supplying a current to the power supply.

この電源21は第11図に示すように、時間とともに振幅
の減少する交番電流をコイル20に供給することができる
ようになっている。そして、この電流のピーク値は交番
電流の少なくとも初めの数サイクルは磁性体棒baの通過
磁束が飽和するのに充分なだけの超磁力を発生するよう
になっている。
As shown in FIG. 11, the power supply 21 can supply the coil 20 with an alternating current whose amplitude decreases with time. The peak value of this current is such that at least in the first few cycles of the alternating current, a supermagnetic force sufficient to saturate the magnetic flux passing through the magnetic rod ba is generated.

第12図は第8図における磁性体棒baにそのままの位置
で従来のデガウス操作を行った場合の磁気的状態の変化
を示すもので、最初磁性体棒baの磁気的状態はP点にあ
ったが、交番起磁力が加えられると、初めのうちはその
ピークが充分に強いため、状態をあらわす点は磁化曲線
カーブの最外周、すなわち、第12図における点a−b−
c−dの間を往復するが、そのうちにピークが少し小さ
くなってくると、地磁気によるみかけ上の超磁力とコイ
ルによる交番起磁力とが加え合わされる側、すなわちa
点の部分はそのままなのに対して地磁気の見かけ上の超
磁力とコイルとによる交番超磁力が相減じ合う間、すな
わち、c点は状態点が通らなくなり、a−b−c1−d1
ような経路を通るようになる。
FIG. 12 shows a change in magnetic state when a conventional degauss operation is performed on the magnetic bar ba in FIG. 8 as it is, and the magnetic state of the magnetic bar ba is at point P at first. However, when an alternating magnetomotive force is applied, the peak is sufficiently strong at first, and the point representing the state is the outermost circumference of the magnetization curve, that is, the point ab-b in FIG.
When the peak is slightly reduced, the apparent supermagnetic force due to the terrestrial magnetism and the alternating magnetomotive force due to the coil are added, that is, a
During part of the points alternating ultrasonic force is mutually subtracted phase by ultra force and coils on geomagnetic apparent against ready-for, i.e., c point is no longer pass status point, as a-b-c 1 -d 1 To follow a simple route.

さらに、交番磁界のピーク値が小さくなると、状態点
はa点も通らなくなり、たとえばa1−b1−c2−d2のよう
な経路を通るようになり、このまま図形がちいさくなる
ような恰好で交番超磁力が零に収斂したときには、磁性
体棒baの磁気的状態点はP′点(図示しない磁界HP′、
磁束密度BP′)に移る。
Further, when the peak value of the alternating magnetic field becomes small, the state point does not pass through the point a, for example, the state point follows a path such as a 1 −b 1 −c 2 −d 2 , and the figure becomes small as it is. When the alternating supermagnetic force converges to zero, the magnetic state point of the magnetic rod ba is point P '(magnetic field H P ′, not shown).
Move to the magnetic flux density BP ').

このとき、上述のような収斂過程から推察できるよう
に、第12図でP′点はP点よりも上、すなわち、BP′>
BP、さらに換言すれば、磁性体棒baの棒中を通る磁束は
デガウスを実施する前よりも増え、第8図α点付近で
は、その分だけ磁束密度が減少し、結果として磁気遮蔽
効果が高められることになる。
At this time, as can be inferred from the convergence process as described above, the point P ′ is higher than the point P in FIG. 12, that is, BP ′>
B P , or in other words, the magnetic flux passing through the magnetic rod ba increases before the degauss operation is performed, and the magnetic flux density decreases by a corresponding amount near the point α in FIG. 8, resulting in a magnetic shielding effect. Will be enhanced.

一般のカラーテレビジョン受像機では、第13図に示し
たごとく、カラーブラウン管1と磁気シールド2の形状
および配置は第8図のような模形的なものとは異なって
いるが、第13図と第7図または第8図を比較して、磁気
シールド2を磁性体棒baにデガウス用コイル3を第10図
におけるコイル20に、交番電流供給装置4aを第10図にお
ける電源21に、かつブラウン管1内で磁気シールド2に
よって実質的に包囲されている部分内の1点をα点にそ
れぞれ対応させれば、動作原理的には全く上記と同じ説
明を適用することができる。
In a general color television receiver, as shown in FIG. 13, the shapes and arrangements of the color cathode ray tube 1 and the magnetic shield 2 are different from the schematic one as shown in FIG. Compare FIG. 7 or FIG. 8 with the magnetic shield 2 on the magnetic rod ba, the degauss coil 3 on the coil 20 in FIG. 10, the alternating current supply device 4a on the power supply 21 in FIG. If one point in a portion substantially surrounded by the magnetic shield 2 in the cathode ray tube 1 corresponds to the point α, the same description as above can be applied in terms of the operation principle.

ただし、カラーテレビ受像機では、画面が映っている
ときにデガウス操作を行うことはできないので、画面の
映っていないとき、たとえば、電源スイッチを投入した
瞬間などに自動的にこの操作が行えるように工夫されて
いる。
However, color TV receivers cannot perform degauss operation when the screen is displayed, so that this operation can be performed automatically when the screen is not displayed, for example, when the power switch is turned on. It is devised.

以下、説明を再び第8図に戻して行うと、磁性体棒ba
を置くことにより、α点付近の磁束密度を減らす、すな
わち、磁性体棒baが点付近の空間に対して少なくとも見
かけ上より高いシールド効果を発揮するためには、磁性
体棒baの棒中に磁束が集中することが重要であった。
Hereinafter, returning to FIG. 8 again, the magnetic rod ba
By reducing the magnetic flux density near the α point, that is, in order for the magnetic bar ba to exhibit at least an apparently higher shielding effect on the space near the point, the magnetic bar ba It was important that the magnetic flux was concentrated.

換言すれば、シールド効果をあげるには磁性体棒baに
デガウス操作を加えた後に、磁性体棒baの第8図のよう
な磁化曲線状態図上での状態点がなるべく磁束密度の大
きな方向へ上るようにしてやればよい。
In other words, in order to increase the shielding effect, after applying a degauss operation to the magnetic rod ba, the state point of the magnetic rod ba on the magnetization curve phase diagram as shown in FIG. Just do it up.

ところで、第12図において、P点よりもP′点が上、
すなわち、BP<BP′とすることができたのは、デガウス
操作として磁性体棒baに正,負の対称性を実質的に保ち
つつ減衰する交番超磁力を加えるとき、これに地磁気が
加わっているため、実質的な交番超磁力が非対称になっ
ているためである。
Incidentally, in FIG. 12, the point P 'is higher than the point P,
In other words, B P <B P ′ can be satisfied because, when the alternating supermagnetic force that attenuates while maintaining the positive and negative symmetries is applied to the magnetic rod ba as a degauss operation, the geomagnetism This is because the added alternating supermagnetic force is asymmetrical.

この点に着目してなされたここに述べる方法は、デガ
ウス操作の際、磁気シールド、すなわち、第10図の模形
の磁性体棒baに加える交番超磁力に故意に非対称特性を
もたせて、見かけ上のシールド効果の向上を計るもので
ある。
The method described here, focusing on this point, deliberately imparts an asymmetric characteristic to the magnetic shield, that is, the alternating supermagnetic force applied to the magnetic bar ba schematically shown in FIG. This is to improve the above shielding effect.

第10図における模形の磁性体棒baにこの方法によるデ
ガウス操作を行ったときの交番超磁力の波形、したがっ
て、コイル20に流す電流の波形を第14図に示す。
FIG. 14 shows the waveform of the alternating supermagnetic force when the degauss operation is performed on the magnetic bar ba of the model shown in FIG. 10 by this method, and the waveform of the current flowing through the coil 20 is shown in FIG.

この電流波形は直流分I0を基準にした実質的に対称な
減衰交番超電力の区分t1と、この直流分I0の減衰区間t2
とからなっている。そして直流I0の方向は磁性体棒baを
通過する地磁気による磁束を一層増す方向に、すなわ
ち、いま遮蔽しようとする外部磁界を強める方向に選ぶ
ものとする。
This current waveform is classified as Category t 1 of substantially symmetrical attenuating alternating electromotive force relative to the DC component I 0, attenuation period t 2 of the DC component I 0
It consists of The direction of the current I 0 is a direction to increase further the magnetic flux by the geomagnetism passing through the magnetic rod ba, that is, it is assumed that the pick in a direction to strengthen the external magnetic field to be now shielding.

説明を再び第12図にもどす。磁化曲線の状態図上での
本デガウス操作の効果を考えると、第14図での区間t1
終了時点、すなわち、交番減衰超磁力の減衰が完了した
時点では、磁性体棒baの磁化の状態は、たとえばP1点の
ように磁束密度B、磁界Hともに大なる所に移る。これ
は外部から直流分の超磁力が加えられているためであ
る。
The description is returned to FIG. Given the effects of this degaussing operation in the state diagram of the magnetization curve, the end of the section t 1 in Figure 14, i.e., at the time when the attenuation of the alternating damped ultrasonic force has been completed, the magnetization of the magnetic pole ba state, for example, the magnetic flux density B as P 1 point moves to the place where the magnetic field H both are large. This is because a supermagnetic force of a DC component is applied from the outside.

次に第14図における区画t2の終了時点、すなわち、直
流電流分による超磁力の減衰が完了した時点では、磁性
体棒baの磁化状態は、たとえばP″点のような所に移
る。このとき第12図の磁化曲線の磁化状態図上でP″点
はP′点に比べて必らず左上方にくる。
Then the end of the partition t 2 in Figure 14, i.e., at the time when the attenuation of the ultrasonic force due to the DC current component has been completed, the magnetization state of a magnetic material bar ba proceeds at such as P "point. This At this time, the point P "on the magnetization state diagram of the magnetization curve in FIG. 12 is necessarily located on the upper left as compared with the point P '.

これは、以上の操作から明らかなごとく、磁性体棒ba
が直流電流分による超磁力でわずかに永久磁化されるた
めである。
This is, as is clear from the above operation, the magnetic rod ba
Is slightly permanent magnetized by the supermagnetic force generated by the direct current component.

しかし、このために、磁性体棒ba中の磁束密度、した
がって、総磁束は増えたことにより、上述したように第
8図のX−XI平面を横切る総磁束は図の左右の充分遠方
での総磁束と同じでなければならないことと考え合わせ
ると、磁性体棒baから少し離れた点たとえばα点のよう
な点で磁束密度を従来のデガウス操作の場合に比べて一
層小さくすることができる。
However, because of this, the magnetic flux density in the magnetic rod ba, and therefore the total magnetic flux has increased, and as described above, the total magnetic flux crossing the X-XI plane in FIG. Taking into consideration that the magnetic flux must be the same as the total magnetic flux, the magnetic flux density can be further reduced at a point slightly away from the magnetic rod ba, for example, at a point such as the point α, as compared with the conventional degauss operation.

ところで、上記の説明では、磁束密度だけで着目して
形式的に論議したものであって、実際には磁性体棒baは
上述の操作から明らかなごとく、わずかに永久磁化され
ているわけであり、したがって、第12図の磁化曲線の磁
化状態図上でのP′点、すなわち、従来のデガウス操作
完了時に対応する磁力線の分布の様子を第15図の実線の
ごとくであるとすると、第12図のP″点、すなわち、こ
の方法によるデガウス完了時点では、磁性体棒baに第15
図で点線で示す磁力線が新たに加わったものと考えるこ
とができる。
By the way, in the above description, it is a formal discussion focusing only on the magnetic flux density, and in fact, the magnetic rod ba is slightly permanent magnetized as is apparent from the above operation. Therefore, assuming that the point P ′ on the magnetization diagram of the magnetization curve in FIG. 12, that is, the distribution of the magnetic field lines corresponding to the completion of the conventional degauss operation is as shown by the solid line in FIG. At the point P ″ in the drawing, that is, at the time of completion of the degauss by this method, the fifteenth bar is attached to the magnetic rod ba.
It can be considered that magnetic lines of force indicated by dotted lines in the figure are newly added.

これにより、一般に考えている点が磁性体棒baのごく
近く、たとえば、第15図におけるα′点のような所であ
ると、地磁気とは逆向きの磁界が生じている場合もあ
り、しかもこの量は第14図に関連して説明した直流分I0
に対応する直流超磁力の大きさに大きく左右される。
As a result, if the point generally considered is very close to the magnetic rod ba, for example, a point like the α ′ point in FIG. 15, a magnetic field opposite to the terrestrial magnetism may be generated, and This amount is the DC component I 0 described in connection with FIG.
Greatly depends on the magnitude of the DC supermagnetism corresponding to.

しかし、たとえ磁性体棒baのごく近くの所で多少の逆
向きの磁界が生じたとしても、直流分I0に対応する直流
超磁力の大きさを大きさを適当に調整すれば目的とする
点、たとえばα点の磁界、したがって磁束密度の大きさ
を従来のデガウス操作を適用したときに比べて著しく小
さくできるのは確かである。
However, even if a slightly opposite magnetic field is generated at a position very close to the magnetic rod ba, the magnitude of the DC supermagnetic force corresponding to the DC component I 0 is adjusted appropriately to achieve the purpose. Certainly, the magnitude of the magnetic field at the point, for example the point α, and thus the magnetic flux density, can be significantly smaller than when a conventional degaussian operation is applied.

以下の説明は磁性体棒baを用いた模形による説明であ
るが、同じ原理を第13図のようなカラーブラウン管にも
適用できる。
The following description is based on a model using the magnetic rod ba, but the same principle can be applied to a color CRT as shown in FIG.

カラーブラウン管1に対する不要外部磁気について適
用するには、第13図の場合、いま、管軸Z−Z1が不要磁
気の方向にあるとした場合、デガウス用のコイル3へ電
流を供給する交番電流供給装置4aによって、第14図のよ
うな電流を供給すればよい。
To apply the unnecessary external magnetism to the color cathode ray tube 1, in the case of FIG. 13, if the tube axis Z-Z1 is in the direction of the unnecessary magnet, an alternating current supply for supplying a current to the degauss coil 3 is assumed. A current as shown in FIG. 14 may be supplied by the device 4a.

この場合、電流の直流分I0の方向は、そのときカラー
ブラウン管1中を通り抜けている不要磁気を実質的に増
すような方向に選定し、直流分I0の大きさは第15図に関
連して説明した現象を考慮しつつ選べばよい。
In this case, the direction of the DC component I 0 of current, selects the undesired magnetic running through the time middle color CRT 1 in a direction such that substantially increases the size of the DC component I 0 is related to FIG. 15 The selection should be made in consideration of the phenomenon described above.

実験によれば、対称が地磁気の場合、直流分I0による
超磁力の大きさは普通の磁気シールドを有するカラーテ
レビジョン受像機の場合、地磁気による実質的超磁力の
数倍以内である。
According to experiments, if the symmetry of the geomagnetism, the size of the super-magnetic force due to the DC component I 0 in the case of a color television receiver having a common magnetic shield, is within a few times of substantially super-magnetic force generated by the geomagnetism.

この値は原理から明らかなように、磁気シールドの材
料とも関係があり、材料の選択とあいまって、主として
実験的に決められるべきものである。
As is clear from the principle, this value is also related to the material of the magnetic shield, and should be mainly determined experimentally in combination with the selection of the material.

直流分I0の大きさと方向はカラーブラウン管1の向き
によって選ぶ必要があるため、実用的には交番電流供給
装置4aはその自身の内部に直流分の大きさと磁性を変更
する装置を内蔵しているのが好ましい。
Since the magnitude and direction of the DC component I 0 must be selected according to the direction of the color cathode-ray tube 1, in practice, the alternating current supply device 4a has a built-in device for changing the magnitude and magnetism of the DC component inside itself. Is preferred.

この方法は第13図の例では、不要磁気の管軸Z−Z1方
向に平行である成分に対してしか有効でない。
In the example of FIG. 13, this method is effective only for the component of the unnecessary magnetism parallel to the tube axis Z-Z1.

しかし、これと直角方向の成分に対しても通常のデガ
ウスと同じ効果は保証されている。
However, the same effect as that of a normal degauss is guaranteed for a component perpendicular to this.

なお、この方法において、磁気シールドに加える超磁
力はらずしも第14図に示すようなものでなくてもよく、
たとえば第16図に示すようなものでもよい。要は充分大
きな振幅から始まる実質的に正,負が対称な減衰交番超
磁力と少なくともこの減衰交番超磁力よりも早く零に収
斂しないで、一方向にのみ単調に零に向って減少する超
磁力との和とみなせるものであればよい。
In this method, the supermagnetic force applied to the magnetic shield does not have to be as shown in FIG.
For example, the one shown in FIG. 16 may be used. In essence, a positively and negatively symmetric damped alternating supermagnetic force starting from a sufficiently large amplitude and a supermagnetic force that monotonically decreases toward zero only in one direction without converging to zero at least earlier than this damped alternating supermagnetic force. Anything that can be regarded as the sum of

〔発明の効果〕〔The invention's effect〕

以上のように、この発明によれば、磁気シールド機能
を有する磁性体部材と、該磁性体部材に近接して配設し
てあるコイルと、該コイルに直列接続された電流波形制
御回路とを備え、コイルに電圧が正負対称に変化する交
流電圧を印加した状態で、外部磁気に起因して前記コイ
ルに流れる電流のピーク波形が正負非対称になったこと
を検出すると、この非対称の傾向を維持しつつ前記コイ
ルに流れる電流を徐々に零に収斂させるように構成した
ので、外部磁気の方向を逐次調べることなく外部磁気の
影響を効果的に除去することができ、シャドウマスク式
カラーブラウン管装置など不要外部磁気の影響をきらう
装置を高性能に動作させることができる効果がある。
As described above, according to the present invention, a magnetic member having a magnetic shielding function, a coil disposed close to the magnetic member, and a current waveform control circuit connected in series to the coil are provided. When a peak waveform of a current flowing through the coil is detected to be asymmetrical due to external magnetism while an alternating voltage whose voltage changes symmetrically is applied to the coil, the asymmetric tendency is maintained. The current flowing through the coil is gradually converged to zero while the current is flowing, so that the influence of the external magnetism can be effectively removed without sequentially examining the direction of the external magnetism, such as a shadow mask type color CRT device. There is an effect that a device for eliminating the influence of unnecessary external magnetism can be operated with high performance.

【図面の簡単な説明】[Brief description of the drawings]

第1図はこの発明の一実施例による不要磁気の影響除去
装置の回路図、第2図および第3図はそれぞれこの発明
の他の実施例を示す回路図、第4図はこの発明の原理を
説明するための磁化曲線図、第5図は第4図の非対称磁
界によってコイルに非対称電流が流れることを示す説明
図、第6図はこの発明における電流波形制御回路の電流
波形を示す波形図、第7図および第8図はそれぞれこの
発明による不要磁気除去を説明するための不要磁気と磁
気シールドの関係を示す説明図、第9図はこの発明によ
る不要磁気除去を説明するための磁化曲線図、第10図は
第8図における磁性体棒にデガウス操作を行う様子を示
す図、第11図は第10図におけるコイルの電流を示す波形
図、第12図は第8図における磁性体棒にデガウス操作を
行った場合の磁気的状態の変化を示す磁化曲線図、第13
図は一般のカラー受像機にこの発明における磁性体部材
とコイルを適用した場合の例を示す図、第14図は第12図
の磁化曲線を得るための電流波形を示す波形図、第15図
は第12図の磁化曲線におけるデガウス操作完了時に対応
する磁力線の分布の様子を示す説明図、第16図は第12図
の磁化曲線を得るための第14図とは異なる電流波形を示
す波形図である。 1……不要磁気の影響をきらう装置、2……磁性体部
材、3……コイル、4……電流波形制御回路。 なお、図中同一符号は同一または相当部分を示す。
FIG. 1 is a circuit diagram of a device for removing the influence of unnecessary magnetism according to an embodiment of the present invention, FIGS. 2 and 3 are circuit diagrams showing another embodiment of the present invention, and FIG. 4 is a principle of the present invention. FIG. 5 is an explanatory diagram showing that an asymmetric current flows through a coil by the asymmetric magnetic field of FIG. 4, and FIG. 6 is a waveform diagram showing a current waveform of a current waveform control circuit according to the present invention. 7 and 8 are explanatory diagrams showing the relationship between the unnecessary magnetism and the magnetic shield for explaining the unnecessary magnetism removal according to the present invention, and FIG. 9 is a magnetization curve for explaining the unnecessary magnetism removal according to the present invention. FIG. 10, FIG. 10 is a view showing a state of performing a degauss operation on the magnetic rod in FIG. 8, FIG. 11 is a waveform chart showing a current of the coil in FIG. 10, and FIG. 12 is a magnetic rod in FIG. Magnetic field when degauss operation is performed Magnetization curves illustrating the change in state, 13
FIG. 14 is a diagram showing an example in which the magnetic member and the coil according to the present invention are applied to a general color receiver, FIG. 14 is a waveform diagram showing a current waveform for obtaining a magnetization curve in FIG. 12, and FIG. Is an explanatory diagram showing the state of distribution of magnetic field lines corresponding to the completion of the degauss operation in the magnetization curve of FIG. 12, and FIG. 16 is a waveform diagram showing a current waveform different from FIG. 14 for obtaining the magnetization curve of FIG. It is. 1 ... A device for eliminating the influence of unnecessary magnetism, 2 ... A magnetic member, 3 ... A coil, 4 ... A current waveform control circuit. In the drawings, the same reference numerals indicate the same or corresponding parts.

Claims (1)

(57)【特許請求の範囲】(57) [Claims] 【請求項1】磁気シールド機能を有する磁性体部材と、
該磁性体部材に近接して配設してあるコイルと、該コイ
ルに直列接続された電流波形制御回路とを備え、該電流
波形制御回路は外部磁気に起因して前記コイルに流れる
電流のピーク値を正負非対称になし、該正負非対称の状
態を維持しつつ、前記コイルに流れる電流を除々に零に
収斂させる、逆並列接続された2組のインピーダンス制
御回路により構成してあることを特徴とする不要磁気の
影響除去装置。
A magnetic member having a magnetic shielding function;
A coil disposed in close proximity to the magnetic member; and a current waveform control circuit connected in series to the coil, wherein the current waveform control circuit has a peak of a current flowing through the coil due to external magnetism. It is configured by two sets of impedance control circuits connected in anti-parallel to make the value positively and negatively asymmetric, and to gradually converge the current flowing through the coil to zero while maintaining the positive-negative asymmetric state. Unnecessary magnetic influence removing device.
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