JP2021188904A - Duct for irradiating target with electronic beam and method for controlling electronic beam - Google Patents

Duct for irradiating target with electronic beam and method for controlling electronic beam Download PDF

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幸一 木野
Koichi Kino
永康 大島
Nagayasu Oshima
真人 田中
Masato Tanaka
隆之助 黒田
Takanosuke Kuroda
ユージェン ブライアン オローク
Brian O'rourke Eugen
孝治 満汐
Koji Michishio
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Abstract

To allow a safe observation of a spacial intensity distribution of an electronic beam even in an environment in which radiation is generated.SOLUTION: A dust for a radiation shield includes: (A) a first pipe unit having a window for irradiating an outside target with an electronic beam from an electron accelerator, the first pipe unit outputting a first transition emission discharged when the electronic beam enters the window while changing the direction of travelling of the first transition emission; and (B) a second pipe unit for outputting a second transition emission discharged when the electronic beam enters the outside target while changing the direction of travelling of the second transition emission.SELECTED DRAWING: Figure 1

Description

本発明は、電子加速器からの電子ビームを標的に照射するためのダクト及び電子ビームを制御する技術に関する。 The present invention relates to a duct for irradiating a target with an electron beam from an electron accelerator and a technique for controlling the electron beam.

従来から、電子ビームの空間強度分布を計測する方法として、電子ビームの行路中に金属板を挿入し、金属板から放射される遷移放射（ＯＴＲ：Optical Transition Radiation）を観測する手法が知られている。 Conventionally, as a method for measuring the spatial intensity distribution of an electron beam, a method of inserting a metal plate into the path of the electron beam and observing transition radiation (OTR) emitted from the metal plate has been known. There is.

電子加速器中性子源においては、電子加速器で加速された電子ビームを標的に照射することで中性子を発生させるが、適切に標的に電子ビームを照射するためには、電子ビームの空間強度分布を観測して電子ビームを制御する必要がある。電子加速器中性子源においても、電子ビームの空間強度分布を観測するために上記の遷移放射を用いることが考えられる。 In the electron accelerator neutron source, neutrons are generated by irradiating the target with an electron beam accelerated by the electron accelerator, but in order to properly irradiate the target with the electron beam, observe the spatial intensity distribution of the electron beam. It is necessary to control the electron beam. It is conceivable to use the above transition radiation to observe the spatial intensity distribution of the electron beam also in the electron accelerator neutron source.

しかしながら、電子加速器中性子源では、標的から多量の放射線が発生するため、重厚な放射線遮蔽体で囲われる。すなわち、標的は放射線遮蔽体の内側に入ることになるが、人の被爆を極力避けて安全を確保するという観点から、放射線遮蔽体に、電子ビームの空間強度分布を観測するための貫通孔を設けることは好ましくない。 However, in the electron accelerator neutron source, a large amount of radiation is generated from the target, so that it is surrounded by a heavy radiation shield. That is, the target enters the inside of the radiation shield, but from the viewpoint of avoiding human exposure as much as possible and ensuring safety, the radiation shield is provided with a through hole for observing the spatial intensity distribution of the electron beam. It is not preferable to provide it.

日本特許第３６９８５４５号Japanese Patent No. 3698545

Takuro SAKAI et al.，”MEASUREMENT OF SPATIAL AND TEMPORAL DISTRIBUTIONS OF THE ELECTRON BEAM WITH OPTICAL TRANSITION RADIATION”、Proceedings of the 20th Linear Accelerator Meeting in Japan, Sept. 6-8, 1995, p.239-241Takuro SAKAI et al., "MEASUREMENT OF SPATIAL AND TEMPORAL DISTRIBUTIONS OF THE ELECTRON BEAM WITH OPTICAL TRANSITION RADIATION", Proceedings of the 20th Linear Accelerator Meeting in Japan, Sept. 6-8, 1995, p.239-241

従って、本発明の目的は、一側面として、放射線が生じるような環境においても安全に電子ビームの空間強度分布を観測できるようにするための技術を提供することである。 Therefore, an object of the present invention is, as one aspect, to provide a technique for safely observing the spatial intensity distribution of an electron beam even in an environment where radiation is generated.

本発明に係る、放射線遮蔽体用のダクトは、（Ａ）電子加速器からの電子ビームを外部の標的に照射するための窓を有し、当該窓に前記電子ビームが入射したときに放出される第１の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第１の管部と、（Ｂ）上記外部の標的に電子ビームが入射したときに放出される第２の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第２の管部とを有する。 The duct for a radiation shield according to the present invention has (A) a window for irradiating an external target with an electron beam from an electron accelerator, and is emitted when the electron beam is incident on the window. The traveling direction is changed between the first tube portion that outputs the first transition radiation in a different traveling direction and (B) the second transition radiation emitted when the electron beam is incident on the external target. It has a second tube portion to be output.

一側面によれば、放射線が生じるような環境においても安全に電子ビームの空間強度分布を観測できるようになる。 According to one aspect, the spatial intensity distribution of the electron beam can be safely observed even in an environment where radiation is generated.

図１は、電子加速器中性子源の主要部を示す図である。FIG. 1 is a diagram showing a main part of an electron accelerator neutron source. 図２は、遷移放射の強度分布の一例を示す図である。FIG. 2 is a diagram showing an example of the intensity distribution of transition radiation. 図３は、電子ビームの調整の概要を示す図である。FIG. 3 is a diagram showing an outline of the adjustment of the electron beam.

図１に本実施の形態に係る電子加速器中性子源の主要部を示す。
本実施の形態に係る電子加速器中性子源は、電子加速器１００と、ダクト２００と、中性子源３００とを有する。 FIG. 1 shows the main part of the electron accelerator neutron source according to the present embodiment.
The electron accelerator neutron source according to the present embodiment includes an electron accelerator 100, a duct 200, and a neutron source 300.

電子加速器１００は、電子ビームの偏向磁石１２０と、電子ビームの収束磁石１１０とを有する。電子ビームの偏向磁石１２０と、電子ビームの収束磁石１１０とで、電子ビームを制御する。 The electron accelerator 100 includes a deflection magnet 120 for an electron beam and a focusing magnet 110 for an electron beam. The electron beam is controlled by the electron beam deflecting magnet 120 and the electron beam converging magnet 110.

中性子源３００は、放射線を遮蔽するための放射線遮蔽体３１０と、中性子生成用の標的３２０とを有する。標的３２０は、例えばタンタルのような金属であり、放射線遮蔽体３１０の内側の空洞部分３１５に収納される。この空洞部分３１５は、大気圧のガス雰囲気となっている。 The neutron source 300 has a radiation shield 310 for shielding radiation and a target 320 for neutron generation. The target 320 is a metal such as tantalum and is housed in a cavity portion 315 inside the radiation shield 310. The hollow portion 315 has a gas atmosphere of atmospheric pressure.

本実施の形態における主要構成であるダクト２００は、電子加速器１００に連結されており、その先端が、放射線遮蔽体３１０の空洞部分３１５に差し込まれている。ダクト２００は、第１の管部２１０と、第２の管部２２０とを有する。第１の管部２１０は、電子ビーム取り出し窓２３０と石英窓２４０とで塞がれて真空になっている。また、第１の管部２１０においては、電子ビーム５００と電子ビーム取り出し窓２３０からの遷移放射６１０とが通過し、遷移放射６１０の進行方向を変えるための鏡２１１が設けられている。 The duct 200, which is the main configuration in the present embodiment, is connected to the electron accelerator 100, and the tip thereof is inserted into the hollow portion 315 of the radiation shield 310. The duct 200 has a first pipe portion 210 and a second pipe portion 220. The first tube portion 210 is closed by the electron beam extraction window 230 and the quartz window 240 to form a vacuum. Further, in the first tube portion 210, a mirror 211 is provided for passing the electron beam 500 and the transition radiation 610 from the electron beam extraction window 230 and changing the traveling direction of the transition radiation 610.

第２の管部２２０については、一方は標的３２０からの遷移放射６２０を取り入れるために空洞部分３１５に対して開かれており、他方は石英窓２５０で塞がれているので、大気圧のガス雰囲気となっている。また、第２の管部２２０には、標的３２０からの遷移放射６２０の進行方向を変えるための鏡２２１が設けられている。なお、電子ビーム取り出し窓２３０と標的３２０との距離は例えば１乃至２ｍ程度である。空洞部分３１５には、標的３２０以外に図示しない機器が設けられているが、電子ビーム取り出し窓２３０と標的３２０との間で電子ビームを制御するための磁石などを設置することはできない。 Regarding the second tube portion 220, one is open to the cavity portion 315 to take in the transition radiation 620 from the target 320, and the other is blocked by the quartz window 250, so that the atmospheric pressure gas. It is an atmosphere. Further, the second tube portion 220 is provided with a mirror 221 for changing the traveling direction of the transition radiation 620 from the target 320. The distance between the electron beam extraction window 230 and the target 320 is, for example, about 1 to 2 m. Although a device (not shown) other than the target 320 is provided in the cavity portion 315, a magnet or the like for controlling the electron beam cannot be installed between the electron beam extraction window 230 and the target 320.

電子加速器１００からの電子ビーム５００は、第１の管部２１０を通過して、ほぼ垂直に電子ビーム取り出し窓２３０に入射するが、透過して標的３２０に照射される。これによって、中性子が生成される。 The electron beam 500 from the electron accelerator 100 passes through the first tube portion 210 and enters the electron beam extraction window 230 substantially vertically, but passes through and irradiates the target 320. This produces neutrons.

一方、電子ビーム５００が電子ビーム取り出し窓２３０に照射されると、電子ビーム取り出し窓２３０の表面から遷移放射６１０が第１の管部２１０内に放出される。例えば、図２に模式的に示すように、遷移放射６１０の強度は、電子ビーム５００を中心軸とした場合の、電子ビーム５００からの角度に大きな依存性があり、電子ビームと反対方向に近い１／γの角度をピークとした狭い角度範囲で強くなる。ここで、γ＝（１−（ｖ／ｃ）2）-1/2、ｖは電子の速度、ｃは光の速度である。なお、遷移放射６１０の強度ピークが現れる角度は、使用する電子ビームエネルギに依存して変化する。本実施の形態では、このような遷移放射の強度の角度変化を踏まえて、使用する電子ビームエネルギに依存してその角度が変化するピークでの遷移放射強度を基準とし、遷移放射強度がピーク強度の１／１０となる角度を上限とし、同じく遷移放射強度がピーク強度の１／１０となる角度を下限とする角度範囲を観測可能範囲とする。図２の例では、電子ビームエネルギは４０ＭｅＶであり、上限の角度は５°である。一般的に、より大きな角度の方がダクト２００を作製しやすいので、上限角度又はそれに近い角度の方が採用されやすい。すなわち、図１において、予め定められた角度θ１（例えば５°）の遷移放射６１０を、電子ビーム５００に対してほぼ垂直方向に反射するように鏡２１１が設置される。反射した遷移放射６１０は、第１の管部２１０を通過し、石英窓２４０を透過してカメラ７１０にて撮影される。 On the other hand, when the electron beam 500 irradiates the electron beam extraction window 230, the transition radiation 610 is emitted from the surface of the electron beam extraction window 230 into the first tube portion 210. For example, as schematically shown in FIG. 2, the intensity of the transition radiation 610 has a large dependence on the angle from the electron beam 500 when the electron beam 500 is the central axis, and is close to the direction opposite to the electron beam. It becomes stronger in a narrow angle range with a peak of 1 / γ. Here, γ = (1- (v / c) 2 ) -1 / 2 , v is the velocity of an electron, and c is the velocity of light. The angle at which the intensity peak of the transition radiation 610 appears varies depending on the electron beam energy used. In the present embodiment, based on such an angular change in the intensity of the transition radiation, the transition radiation intensity is the peak intensity based on the transition radiation intensity at the peak where the angle changes depending on the electron beam energy used. The observable range is the angle range in which the upper limit is the angle that is 1/10 of the peak intensity and the lower limit is the angle at which the transition radiation intensity is 1/10 of the peak intensity. In the example of FIG. 2, the electron beam energy is 40 MeV and the upper limit angle is 5 °. In general, it is easier to make the duct 200 at a larger angle, so that an upper limit angle or an angle close to the upper limit angle is more likely to be adopted. That is, in FIG. 1, the mirror 211 is installed so as to reflect the transition radiation 610 at a predetermined angle θ1 (for example, 5 °) in a direction substantially perpendicular to the electron beam 500. The reflected transition radiation 610 passes through the first tube portion 210, passes through the quartz window 240, and is photographed by the camera 710.

同様に、標的３２０の表面からは電子ビーム５００に対する遷移放射６２０も放出され、電子ビーム５００に対して角度θ２の遷移放射６２０は、鏡２２１でほぼ電子ビーム５００に対して垂直方向に反射されて、石英窓２５０を透過し、カメラ７２０にて撮影される。角度θ２＝θ１であるが、異なるようにしてもよい。 Similarly, the transition radiation 620 with respect to the electron beam 500 is also emitted from the surface of the target 320, and the transition radiation 620 having an angle θ2 with respect to the electron beam 500 is reflected by the mirror 221 in a direction substantially perpendicular to the electron beam 500. , It passes through the quartz window 250 and is photographed by the camera 720. The angle θ2 = θ1, but they may be different.

このように、本実施の形態に係るダクト２００を用いることで、電子ビーム取り出し窓２３０及び標的３２０における電子ビームの空間強度分布を、遷移放射６１０及び６２０として同時に観測できるようになる。すなわち、この観測により、標的３２０に適切な強度分布で適切な位置に照射しつつ、電子ビーム取り出し窓２３０でも適切な強分布度で適切な位置で照射するように制御できるようになるので、標的３２０及び電子ビーム取り出し窓２３０の損傷を避けることができるようになる。これにより、人の被爆を極力避けることができるようになる。また、放射線遮蔽体３１０には、標的３２０からの遷移放射６２０を観測するための貫通窓などを設けることがないので、この点でも放射線漏れなどの問題発生を抑制できるようになる。 As described above, by using the duct 200 according to the present embodiment, the spatial intensity distribution of the electron beam in the electron beam extraction window 230 and the target 320 can be simultaneously observed as transition radiations 610 and 620. That is, this observation makes it possible to control the target 320 to irradiate the target 320 at an appropriate position with an appropriate intensity distribution and to irradiate the electron beam extraction window 230 with an appropriate intensity distribution at an appropriate position. Damage to the 320 and the electron beam take-out window 230 can be avoided. This makes it possible to avoid human exposure as much as possible. Further, since the radiation shield 310 is not provided with a through window for observing the transition radiation 620 from the target 320, it is possible to suppress the occurrence of problems such as radiation leakage in this respect as well.

なお、図１では、電子ビーム５００に対してほぼ垂直方向に遷移放射６１０及び６２０を出力するように鏡２１１及び２２１が設置されているが、電子ビーム５００に対して垂直方向ではなく他の角度に遷移放射６１０及び６２０を出力するようにしても良い。また、図１では、石英窓２４０及び２５０とが並ぶように配置されているが、これはカメラ７１０及び７２０などの配置に好適であるためで、場合によっては石英窓２４０及び２５０が別々に配置されるような場合もある。 In FIG. 1, the mirrors 211 and 221 are installed so as to output transition radiations 610 and 620 in a direction substantially perpendicular to the electron beam 500, but the mirrors are not perpendicular to the electron beam 500 but at another angle. The transition radiations 610 and 620 may be output to. Further, in FIG. 1, the quartz windows 240 and 250 are arranged so as to be arranged side by side, because this is suitable for the arrangement of the cameras 710 and 720 and the like, and in some cases, the quartz windows 240 and 250 are arranged separately. It may be done.

カメラ７１０では、電子ビーム取り出し窓２３０における電子ビーム５００の空間強度分布に比例した強度を表す画像が得られるので、この画像に基づき電子ビーム取り出し窓２３０において適切な電子ビームプロファイルとなるように、収束磁石１１０及び偏向磁石１２０で調整する。また、カメラ７２０では、標的３２０における電子ビーム５００の空間強度分布に比例した強度を表す画像が得られるので、この画像に基づき標的３２０において適切な電子ビームプロファイルとなるように収束磁石１１０及び偏向磁石１２０で調整する。この調整については、図３にその概要を示す。 Since the camera 710 obtains an image showing the intensity proportional to the spatial intensity distribution of the electron beam 500 in the electron beam extraction window 230, it converges so as to have an appropriate electron beam profile in the electron beam extraction window 230 based on this image. Adjust with the magnet 110 and the deflection magnet 120. Further, since the camera 720 obtains an image showing the intensity proportional to the spatial intensity distribution of the electron beam 500 at the target 320, the focusing magnet 110 and the deflection magnet so as to obtain an appropriate electron beam profile at the target 320 based on this image. Adjust at 120. The outline of this adjustment is shown in FIG.

電子ビーム５００は、電子ビーム取り出し窓２３０において、その中心付近に位置し、適切な直径となっている照射状態Ａであって、標的３２０においても、その中心付近に位置し、適切な直径となっている照射状態ａであることが好ましい。一方、電子ビーム取り出し窓２３０において、その中心付近に位置しているが直径が小さすぎる照射状態Ｂや、標的３２０において、その中心付近に位置しているが直径が小さすぎる照射状態ｂは、好ましくない。これは、電子ビーム取り出し窓２３０や標的３２０の破損につながる可能性があるためである。さらに、電子ビーム取り出し窓２３０において、中心から遠く離れた照射状態Ｃや、標的３２０においても、中心から遠く離れた照射状態ｃも、好ましくない。標的３２０から中性子を適切に発生させることができない場合もあるからである。また、十分な熱除去ができないため、電子ビーム取り出し窓２３０や標的３２０の損傷を招く恐れがあるためである。 The electron beam 500 is in the irradiation state A which is located near the center of the electron beam extraction window 230 and has an appropriate diameter, and is also located near the center of the target 320 and has an appropriate diameter. It is preferable that the irradiation state a is applied. On the other hand, in the electron beam extraction window 230, the irradiation state B located near the center but having a diameter too small is preferable, and in the target 320, the irradiation state b located near the center but having a diameter too small is preferable. No. This is because the electron beam extraction window 230 and the target 320 may be damaged. Further, the irradiation state C far from the center in the electron beam extraction window 230 and the irradiation state c far away from the center in the target 320 are also unfavorable. This is because it may not be possible to properly generate neutrons from the target 320. Further, since sufficient heat cannot be removed, the electron beam extraction window 230 and the target 320 may be damaged.

このような照射状態は、遷移放射６１０及び６２０をカメラ７１０及び７２０で観測することで把握できるので、観測結果に基づき、収束磁石１１０及び偏向磁石１２０を用いて、好ましい照射状態Ａ及びａになるように調整を行う。 Such an irradiation state can be grasped by observing the transition radiations 610 and 620 with the cameras 710 and 720. Therefore, based on the observation result, the focusing magnet 110 and the deflection magnet 120 are used to obtain preferable irradiation states A and a. Make adjustments as follows.

以上本発明の実施の形態について説明したが、本発明はこれに限定されるものではない。例えば、収束磁石１１０及び偏向磁石１２０の制御については、カメラ７１０及び７２０が接続された制御装置により自動的に行ってもよいし、カメラ７１０及び７２０で撮影された画像を表示する表示装置を見て人が制御してもよい。自動的に制御を行う場合には、汎用のコンピュータによって実行される制御プログラムによって実体的な制御がなされる場合もある。 Although the embodiments of the present invention have been described above, the present invention is not limited thereto. For example, the control of the converging magnet 110 and the deflection magnet 120 may be automatically performed by a control device to which the cameras 710 and 720 are connected, or a display device for displaying images taken by the cameras 710 and 720 can be seen. It may be controlled by a person. In the case of automatic control, substantive control may be performed by a control program executed by a general-purpose computer.

さらに、中性子を発生させる標的における放射線遮蔽体について述べたが、その他の放射線を発生する標的、または電子ビームを照射することで何らかの変化を目的とする標的におけるものについても適用可能である。 Furthermore, although the radiation shield in the target that generates neutrons has been described, it is also applicable to other targets that generate radiation or targets that aim to change something by irradiating an electron beam.

以上述べた実施の形態をまとめると以下のようになる。 The embodiments described above can be summarized as follows.

本実施の形態にかかる、放射線遮蔽体用のダクトは、（Ａ）電子加速器からの電子ビームを外部の標的に照射するための窓を有し、当該窓に前記電子ビームが入射したときに放出される第１の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第１の管部と、（Ｂ）上記外部の標的に電子ビームが入射したときに放出される第２の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第２の管部とを有する。 The duct for a radiation shield according to the present embodiment has (A) a window for irradiating an external target with an electron beam from an electron accelerator, and emits the electron beam when the electron beam is incident on the window. The traveling direction is the first tube portion that outputs the first transition radiation to be generated in a different traveling direction, and (B) the second transition radiation emitted when the electron beam is incident on the external target. It has a second tube portion that outputs a different value.

このように窓からの第１の遷移放射及び標的からの第２の遷移放射をダクトから観測することができるようになるので、放射線遮蔽体に貫通孔などを設けずに済み、安全が確保される。また、この観測により窓及び標的が損傷しないように電子ビームを調整できるようになるので、窓及び標的の修繕などを抑制できる。 In this way, the first transition radiation from the window and the second transition radiation from the target can be observed from the duct, so that it is not necessary to provide a through hole in the radiation shield and safety is ensured. To. In addition, since this observation makes it possible to adjust the electron beam so that the window and the target are not damaged, repair of the window and the target can be suppressed.

また、上記ダクトにおける第１の管部は第１の遷移放射を出力する第２の窓を有しており、第２の管部は第２の遷移放射を出力する第３の窓を有していてもよい。この構成の場合、第２の窓及び第３の窓が、電子ビームの進行方向に対して同じ角度の方向に向いている場合もある。このようにすれば、観測用のカメラの設置が容易になる。なお、この角度は、実施の形態における９０°に限らない。カメラの設置場所に応じて変更しうる。 Further, the first pipe portion in the duct has a second window for outputting the first transition radiation, and the second pipe portion has a third window for outputting the second transition radiation. May be. In the case of this configuration, the second window and the third window may be oriented at the same angle with respect to the traveling direction of the electron beam. In this way, it becomes easy to install an observation camera. Note that this angle is not limited to 90 ° in the embodiment. It can be changed according to the installation location of the camera.

さらに、上記ダクトは、電子ビームに対して第１の所定の角度の第１の遷移放射を、第２の窓の方向に反射させるための第１の鏡と、電子ビームに対して第２の所定の角度の第２の遷移放射を、第３の窓の方向に反射させるための第２の鏡とをさらに有するようにしてもよい。この場合、第１の所定の角度及び第２の所定の角度は、使用される電子ビームのエネルギで測定した場合における遷移放射強度のピークを基準にして、遷移放射強度がピークの１／１０以上となる角度範囲に含まれる。 Further, the duct has a first mirror for reflecting the first transition radiation at a first predetermined angle with respect to the electron beam toward the second window, and a second mirror with respect to the electron beam. It may further have a second mirror for reflecting a second transition radiation at a predetermined angle in the direction of the third window. In this case, the first predetermined angle and the second predetermined angle have a transition radiation intensity of 1/10 or more of the peak with reference to the peak of the transition radiation intensity when measured by the energy of the electron beam used. Is included in the angle range.

第１の遷移放射及び第２の遷移放射は、電子ビームの進行方向とは逆方向に近い角度に強度のピークがあるので、上記のような範囲における所定の角度の遷移放射を取り出すことで、鮮明な遷移放射画像が得られるようになる。 Since the first transition radiation and the second transition radiation have intensity peaks at an angle close to the direction opposite to the traveling direction of the electron beam, the transition radiation at a predetermined angle in the above range can be extracted. A clear transition radiation image can be obtained.

なお、（Ａ）電子加速器からの電子ビームを外部の標的に照射するための窓を有し、当該窓に前記電子ビームが入射したときに放出される第１の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第１の管部と、上記外部の標的に電子ビームが入射したときに放出される第２の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第２の管部とを有するダクトと、（Ｂ）上記ダクトに連結され、電子ビームの収束及び偏向を調整する磁石を有する電子加速器とを有する装置の制御方法は、ダクトから得られた第１の遷移放射及び第２の遷移放射に基づき、磁石により電子ビームの収束及び偏向を調整する工程を含む。 (A) It has a window for irradiating an external target with an electron beam from an electron accelerator, and changes the traveling direction of the first transition radiation emitted when the electron beam is incident on the window. A duct having a first tube portion for outputting the second tube portion and a second tube portion for outputting the second transition radiation emitted when the electron beam is incident on the external target in a different traveling direction. (B) The control method of the device having the electron accelerator connected to the duct and having a magnet for adjusting the convergence and deflection of the electron beam is based on the first transition radiation and the second transition radiation obtained from the duct. Includes the step of adjusting the convergence and deflection of the electron beam with a magnet.

以上述べた制御方法をコンピュータに実行させるためのプログラムを作成することができて、そのプログラムは、様々な記憶媒体に記憶される。 It is possible to create a program for causing a computer to execute the control method described above, and the program is stored in various storage media.

また、上で述べたような制御方法を実行するコンピュータは、１台のコンピュータで実現される場合もあれば、複数台のコンピュータで実現される場合もある。 Further, the computer that executes the control method as described above may be realized by one computer or may be realized by a plurality of computers.

１００ 加速器 １１０ 収束磁石 １２０ 偏向磁石
２００ ダクト ２１０ 第１の管部 ２２０ 第２の管部
２３０ 電子ビーム取り出し窓 ２４０，２５０ 石英窓
２１１，２２１ 鏡
３００ 中性子源 ３１０ 放射線遮蔽体 ３２０ 標的
５００ 電子ビーム ６１０，６２０ 遷移放射 100 Accelerator 110 Convergent Magnet 120 Deflection Magnet 200 Duct 210 First Tube 220 Second Tube 230 Electron Beam Extraction Window 240,250 Quartz Window 211,221 Mirror 300 Neutron Source 310 Radiation Shield 320 Target 500 Electron Beam 610, 620 Transition radiation

Claims (3)

電子加速器からの電子ビームを外部の標的に照射するための窓を有し、当該窓に前記電子ビームが入射したときに放出される第１の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第１の管部と、
前記外部の標的に前記電子ビームが入射したときに放出される第２の遷移放射を、進行方向を変えて出力する第２の管部と、
を有する、放射線遮蔽体用のダクト。 A first that has a window for irradiating an external target with an electron beam from an electron accelerator, and outputs a first transition radiation emitted when the electron beam is incident on the window in a different traveling direction. And the pipe part of
A second tube portion that outputs the second transition radiation emitted when the electron beam is incident on the external target by changing the traveling direction.
A duct for a radiation shield. 前記第１の管部は前記第１の遷移放射を出力する第２の窓を有しており、
前記第２の管部は前記第２の遷移放射を出力する第３の窓を有しており、
前記第２の窓及び第３の窓が、前記電子ビームの進行方向に対して同じ角度の方向に向いている
請求項１記載のダクト。 The first tube portion has a second window for outputting the first transition radiation.
The second tube portion has a third window for outputting the second transition radiation.
The duct according to claim 1, wherein the second window and the third window are oriented at the same angle with respect to the traveling direction of the electron beam. 前記電子ビームに対して第１の所定の角度の前記第１の遷移放射を、前記第２の窓の方向に反射させるための第１の鏡と、
前記電子ビームに対して第２の所定の角度の前記第２の遷移放射を、前記第３の窓の方向に反射させるための第２の鏡と、
をさらに有し、
前記第１の所定の角度及び第２の所定の角度は、使用される電子ビームのエネルギで測定した場合における遷移放射強度のピークを基準として、遷移放射強度が前記ピークの１／１０以上となる角度範囲に含まれる
請求項２記載のダクト。 A first mirror for reflecting the first transition radiation at a first predetermined angle with respect to the electron beam toward the second window.
A second mirror for reflecting the second transition radiation at a second predetermined angle with respect to the electron beam toward the third window.
Have more
The first predetermined angle and the second predetermined angle have a transition radiation intensity of 1/10 or more of the peak with reference to the peak of the transition radiation intensity when measured by the energy of the electron beam used. The duct according to claim 2, which is included in the angle range.
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