JP2005075916A - Neutron scintillator and method for preparing the same - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は、中性子シンチレータおよびその製造方法に関し、さらに詳細には、中性子散乱実験などに用いる中性子検出器のためのシンチレーション検出器におけるシンチレータとして用いて好適な中性子シンチレータおよびその製造方法に関する。 The present invention relates to a neutron scintillator and a method for manufacturing the neutron scintillator, and more particularly to a neutron scintillator suitable for use as a scintillator in a scintillation detector for a neutron detector used in a neutron scattering experiment and the like, and a method for manufacturing the neutron scintillator.
なお、シンチレータとは、放射線が当たったときには当該放射線を吸収して蛍光を発する物質のことであるが、本明細書においては、特に、中性子が当たったときに当該中性子を吸収して蛍光を発する物質のことを中性子シンチレータと称する。 Note that the scintillator is a substance that absorbs the radiation and emits fluorescence when irradiated with radiation. In this specification, particularly, when the neutron hits, the scintillator absorbs the neutron and emits fluorescence. The substance is called a neutron scintillator.
現在、世界各国において、各種の物質の物性研究や原子核に関する基礎実験のために、新しい大強度パルス中性子源の建設が進行中である。こうした次世代の大強度パルス中性子源により発生される中性子ビームの強度は、現在稼働している現状の中性子源と比較すると2〜3桁は大きくなる。 Currently, construction of a new high-intensity pulsed neutron source is underway in various countries around the world for the study of physical properties of various materials and basic experiments on nuclei. The intensity of the neutron beam generated by such a next-generation high-intensity pulsed neutron source is two to three orders of magnitude higher than the current neutron source that is currently in operation.
一方、中性子光学素子が日本を中心に開発されており、それを組み合わせることにより、中性子実験装置領域での実効的なビーム強度は、最終的には、5〜6桁まで大きくなると考えられている。 On the other hand, neutron optical elements have been developed mainly in Japan, and by combining them, the effective beam intensity in the neutron experimental device region will eventually increase to 5 to 6 digits. .
ところで、これまで中性子散乱実験で用いられている汎用的な中性子検出器としては、3Heガスを用いた3Heガス検出器と中性子シンチレータを用いたシンチレーション検出器とが知られている。
However, so far as the general neutron detector that is used in neutron scattering experiments, 3 He gas 3 He gas detector using and the scintillation detector using a neutron scintillator it is known.
ここで、中性子は電荷を持っていないため、中性子を検出するためには、中性子を荷電粒子あるいはガンマ線などに変換するコンバータが必要となる。中性子コンバータとしては、中性子吸収断面積の大きな3He、6Li、10B、113Cd、155Gd、157Gdが知られているが、現在は、ガンマ線に対して低感度であるという理由から、3Heガスを用いた中性子検出器である3Heガス検出器が主流となって用いられている。汎用的な3Heガス検出器の中性子計数率は104〜105/sec程度であり、ガンマ線に対する感度が低いので、3Heガス検出器は中性子の信号とガンマ線の信号とをほぼ完全に識別することができる。 Here, since neutrons have no charge, a converter that converts neutrons into charged particles or gamma rays is necessary to detect neutrons. As neutron converters, 3 He, 6 Li, 10 B, 113 Cd, 155 Gd, and 157 Gd, which have a large neutron absorption cross section, are known, but because of their low sensitivity to gamma rays, A 3 He gas detector, which is a neutron detector using 3 He gas, is mainly used. The general-purpose 3 He gas detector has a neutron count rate of about 10 4 to 10 5 / sec and low sensitivity to gamma rays, so the 3 He gas detector almost completely distinguishes neutron signals from gamma ray signals. can do.
一方、シンチレーション検出器は106/sec程度の計数能力を有するものの、固体のため密度が大きくなり、ガンマ線に対する感度が高くなってしまい、実際の中性子散乱実験で使用されるケースは限られていた。
On the other hand, although the scintillation detector has a counting capability of about 10 6 / sec, since it is a solid, the density becomes large and the sensitivity to gamma rays becomes high, and the cases used in actual neutron scattering experiments have been limited. .
しかしながら、現在も建設が進められている次世代の大強度パルス中性子源が稼働すると、3Heガス検出器の計数能力では中性子の多くを数え落としてしまうという問題がある。特に、中性子波長が短波長領域になるに従い、その傾向は顕著になる。 However, when the next-generation high-intensity pulsed neutron source, which is still under construction, operates, there is a problem that the counting capacity of the 3 He gas detector counts off most of the neutrons. In particular, this tendency becomes more prominent as the neutron wavelength becomes shorter.
従って、大強度パルス中性子源での中性子計数に対応でき、ガンマ線識別が十分実用に耐えうるシンチレーション検出器の開発が強く望まれている。そして、その実現には、シンチレータ素材の開発が最重要課題となっている。 Therefore, development of a scintillation detector that can cope with neutron counting with a high-intensity pulsed neutron source and that can sufficiently identify gamma rays in practical use is strongly desired. And the development of scintillator material has become the most important issue for its realization.
ところで、CdならびにGdなどの重元素からなるシンチレータは高密度であり、中性子検出に対しガンマ線を用いることが多いため、バックグランドとなるガンマ線に対しても感度が高くなり、特殊な場合を除いて中性子散乱実験には適していない。
By the way, scintillators made of heavy elements such as Cd and Gd have a high density and often use gamma rays for detecting neutrons. Therefore, the sensitivity to background gamma rays is increased, except for special cases. Not suitable for neutron scattering experiments.
一方、LiならびにBは、中性子検出に〜MeVの荷電粒子生成反応を用いるため、ガンマ線感度に関係なく、シンチレーター素材を選別することができる。特に、Bは、同量のLiに対して約4倍の中性子検出効率が期待できるため、より薄いシンチレーターを作成することが可能になり、このためガンマ線感度や位置分解能の点で非常に有利になるので、理想的な中性子コンバーターということができる。 On the other hand, Li and B use a ~ MeV charged particle generation reaction for neutron detection, so that scintillator materials can be selected regardless of gamma ray sensitivity. In particular, B can expect a neutron detection efficiency about 4 times that of the same amount of Li, making it possible to create a thinner scintillator, which is very advantageous in terms of gamma-ray sensitivity and position resolution. Therefore, it can be called an ideal neutron converter.
しかしながら、Bは、生成される荷電粒子エネルギーが市販のLiガラス(Li−Glass)の半分程度であり、発光出力の点では不利とみなされており、従来の中性子シンチレータの殆どは、Liをコンバーターとして用いている。 However, B is considered to be disadvantageous in terms of light emission output because the generated charged particle energy is about half that of commercially available Li glass (Li-Glass), and most conventional neutron scintillators convert Li into a converter. It is used as.
ここで、現在実用化されている中性子シンチレータの代表としては、例えば、LiF/ZnSがある。この中性子シンチレータは、高い発光量を持ち(図1参照)、取り扱いにも優れているものの、不透明で発光寿命(〜1μsec)も遅いため、検出効率や計数能力に限界が生じ、次世代大強度パルス中性子源には適さないものといえる。
Here, representative examples of neutron scintillators currently in practical use include LiF / ZnS. Although this neutron scintillator has a high light emission (see Fig. 1) and is excellent in handling, it is opaque and has a slow light emission lifetime (~ 1 µsec). It can be said that it is not suitable for a pulsed neutron source.
また、YやGdなどの希土類元素(R)で構成したLi−B−R(Rは、YやGdなどの希土類元素である。)化合物に少量のCeを添加した酸化物単結晶も多数開発されているが、ガンマ線感度や光量の問題などで、未だ実用化には至っていない。 In addition, many oxide single crystals in which a small amount of Ce is added to a Li—B—R (R is a rare earth element such as Y or Gd) compound composed of rare earth elements (R) such as Y and Gd have been developed. However, it has not yet been put into practical use due to problems with gamma ray sensitivity and light intensity.
酸化物化合物中でも、ガンマ線感度が低いと見積もられる軽元素のみで構成されたものとして、LiBO3ならびにLi2B4O7化合物があげられるが、中性子による発光が極めて小さい。さらに、これらにCeを添加した単結晶では、結晶中に固溶するCeは極めて少量であり、中性子による発光が小さく、実用化は困難である。 Among oxide compounds, LiBO 3 and Li 2 B 4 O 7 compounds can be cited as being composed only of light elements that are estimated to have low gamma-ray sensitivity, but neutron emission is extremely small. Furthermore, in single crystals in which Ce is added to these, the amount of Ce dissolved in the crystal is very small, light emission by neutrons is small, and practical application is difficult.
一方、Li2B4O7化合物にCuやNiなどの賦活剤を添加して単結晶を作成し、これを中性子シンチレータとする試みがなされているが(例えば、特許文献1参照。)、この結晶では発光が比較的小さい。
ところで、賦活剤としてのCeを加え易くするために、Li酸化物のホスト物質をガラス状にする方法もとられている(例えば、非特許文献1参照。)。このLiガラスシンチレータは、光量も比較的大きく、透明なために中性子反応ピークを識別し易く、シグナル/ノイズ 比や中性子検出効率の点で優れている。
しかしながら、LiガラスシンチレータはLi含有量が少なく、特に短波長領域で高い検出効率を得ようとすると厚くなるため、ガンマ線感度や位置分解能の点で限界が生じてくるという問題点があった。 However, the Li glass scintillator has a small Li content, and becomes thick when trying to obtain a high detection efficiency particularly in a short wavelength region, so that there is a problem that a limit arises in terms of gamma ray sensitivity and position resolution.
そこで、LiBO3やLi2B4O7結晶をガラス化して、賦活剤のCeの量を調整することにより、中性子による発光出力を大きくしシンチレーター特性を向上しようとする試みがなされている(例えば、非特許文献2参照。)。
Therefore, attempts have been made to increase scintillator characteristics by increasing the luminescence output by neutrons by vitrifying LiBO 3 or Li 2 B 4 O 7 crystals and adjusting the amount of Ce as an activator (for example, Non-patent document 2).
この非特許文献2に開示されたホストとなるガラスは、Li2Oと2B2O3の混合物であり、定量的にはB2O3が66mol%、Li2Oが34mol%含有した組成である。
The glass used as the host disclosed in Non-Patent
しかしながら、これらのシンチレータは、Liガラスシンチレーターに比べて、発光出力はまだ小さい。また、たとえ発光出力が大きくなっても、Liを主な中性子コンバーター核とする限り、中性子検出特性の観点からはLiガラスに比べて大きな向上は期待できないものであった。 However, these scintillators still have a small light output compared to Li glass scintillators. In addition, even if the light output is increased, as long as Li is the main neutron converter nucleus, no significant improvement can be expected from the viewpoint of neutron detection characteristics compared to Li glass.
本発明は、上記した従来の技術の種々の問題点に鑑みてなされたものであり、その目的とするところは、従来の中性子シンチレータに比べてより薄く構成することができ、かつ、従来のLiベースシンチレータに比べてガンマ線感度や位置分解能の点で優れた中性子シンチレータおよびその製造方法を提供しようとするものである。 The present invention has been made in view of the various problems of the above-described conventional technology. The object of the present invention is to make it thinner than a conventional neutron scintillator, and the conventional Li It is an object of the present invention to provide a neutron scintillator and a method for manufacturing the neutron scintillator that are superior in terms of gamma ray sensitivity and position resolution as compared with a base scintillator.
上記目的を達成するために、本発明は、Bを中性子コンバーターのベースにしたガラスシンチレータたる中性子シンチレータを実現しようとするものである。 In order to achieve the above object, the present invention aims to realize a neutron scintillator that is a glass scintillator using B as the base of a neutron converter.
ここで、Bは、同量のLiに対して約4倍の中性子検出効率が期待できるため、より薄いシンチレータを作成することが可能になり、従来のLiベースシンチレーターに比べて、ガンマ線感度や位置分解能の点で優れた中性子シンチレータを得ることができる。 Here, since B can expect a neutron detection efficiency about 4 times that of Li of the same amount, it becomes possible to create a thinner scintillator. Compared with a conventional Li-based scintillator, gamma ray sensitivity and position A neutron scintillator excellent in terms of resolution can be obtained.
実際のところ、次世代パルス中性子源に実用可能な中性子検出器の開発にとって、優れた中性子シンチレータ開発は最重要課題とされ、本発明は有力なシンチレーター素材を提供することができる。 In fact, the development of an excellent neutron scintillator is the most important issue for the development of a neutron detector that can be used in a next-generation pulsed neutron source, and the present invention can provide a powerful scintillator material.
ところで、上記したように、中性子検出のためのシンチレータには、中性子の吸収率が大きいBおよびLiで構成され、中性子によって発する蛍光を外部に取り出すために、光学的には透明な材料をホストとする酸化物が必要である。さらにまた、このホスト材料に中性子による蛍光を発する賦活剤を含むことが必要である。
By the way, as described above, the scintillator for detecting neutrons is composed of B and Li, which have a high neutron absorption rate, and an optically transparent material is used as a host in order to extract fluorescence emitted by the neutrons to the outside. An oxide is required. Furthermore, it is necessary that this host material contains an activator that emits fluorescence by neutrons.
しかしながら、これまでの研究によれば、B−Li−O化合物では、ホスト材料が単結晶の場合においてCeやCuを賦活剤にしたとき、その濃度が0.2%以上を固溶することができず発光量が小さいことが知られている(参考文献:N.Senguttuva et al., Nuclear Instruments and method in Physics Research A 486 (2002) 264−267)。 However, according to previous studies, in the case of B-Li-O compounds, when the host material is a single crystal, when Ce or Cu is used as an activator, its concentration can be 0.2% or more. It is known that the amount of luminescence cannot be achieved (reference document: N. Sengutuva et al., Nuclear Instruments and methods in Physics Research A 486 (2002) 264-267).
そこで、本発明においては、B−Li−Oからなるホスト材を光学特性を損なうことのないガラスにより構成して、賦活剤となるCeを多く含ませるようにしたものである。
Therefore, in the present invention, the host material made of B—Li—O is made of glass that does not impair the optical characteristics, and contains a large amount of Ce as an activator.
即ち、シンチレータは、例えば、B2O3、Li2OおよびCeO2を出発原料として構成され、これらを高温で溶解した後に急速冷却してガラスとしたものである。 That is, the scintillator is made of, for example, B 2 O 3 , Li 2 O and CeO 2 as starting materials, and these are melted at a high temperature and then rapidly cooled to form glass.
このようにして作成したB−Li−Ce酸化物ガラスは、光学的特性を損なうことなく、賦活剤のCeのほかは重元素を含むことなく、中性子はガンマ線の識別性が良いシンチレータが得られる。 The B-Li-Ce oxide glass produced in this way can obtain a scintillator with good gamma ray discrimination without damaging optical properties, without containing heavy elements other than Ce as an activator. .
さらに、ここで得られるB−Li−Ce酸化物ガラスは、例えば、B2O3−Li2O−CeO2の組成比を適切に選択することによって、光学特性のうち光吸収端波長を短い側に移行させることによって光学特性を改善し、中性子による発光出力を大きくすることができる。 Furthermore, where the resulting B-Li-Ce oxide glass is, for example, by selecting B 2 O 3 -Li 2 the O-CeO 2 composition ratio properly, short inner light absorption edge wavelength of the optical properties By shifting to the side, the optical characteristics can be improved, and the light emission output by neutrons can be increased.
さらにまた、製造条件を適切な条件に選ぶことにより、シンチレータの性能を大きく、さらに再現性がよいシンチレータを得ることができる。 Furthermore, a scintillator with high scintillator performance and good reproducibility can be obtained by selecting manufacturing conditions as appropriate.
ところで、シンチレータの特性としては、発光した蛍光を取り出すのに際して、物質には光学的に高い品質の特性が要求される。具体的には、シンチレータ中に添加したCeの発光に対して、シンチレータの光の吸収端ができるだけ短波長であり、かつ透過率が大であることが必要である。
By the way, as a characteristic of the scintillator, when taking out the emitted fluorescence, the substance is required to have an optically high quality characteristic. Specifically, it is necessary for the light absorption edge of the scintillator to be as short as possible and to have a high transmittance with respect to the light emission of Ce added to the scintillator.
ここにおいて、本願発明者は、シンチレータの発光出力がこれら光の吸収端や吸収率に影響され、さらにそれらはホストとなるB2O3の濃度に影響され、B2O3をさらに多く含むことによってさらにすぐれた特性のシンチレータになることを明らかにした。 Here, the inventor of the present application considers that the light emission output of the scintillator is affected by the absorption edge and absorption rate of these lights, and further, they are affected by the concentration of B 2 O 3 serving as a host, and contain more B 2 O 3. It became clear that it becomes a scintillator with even better characteristics.
本発明は、本願発明者の上記した知見に基づいてなされたものであり、本発明のうち請求項1に記載の発明は、BおよびLiを主構成要素として構成した酸化物にCeを添加してガラスにしたものである。
The present invention has been made on the basis of the above-mentioned findings of the inventor of the present application, and the invention described in
また、本発明のうち請求項1に記載の発明は、本発明のうち請求項2に記載の発明において、上記ガラスは、CeO2が10〜30mol%含有されているようにしたものである。
The invention of
また、本発明のうち請求項3に記載の発明は、本発明のうち請求項1または請求項2のいずれか1項に記載の発明において、上記ガラスは、BとLiとの組成比がB2O3/Li2O比で75/25〜95/5モル比含有されているようにしたものである。
Further, the invention according to
また、本発明のうち請求項4に記載の発明は、出発原料としてLi2B4O7とCeO2とを混合した後に、少なくとも950℃以上の温度で加熱して1時間以上保持し、その後に800〜400℃の温度の間を150℃/sec以上の速度で冷却して製造するようにしたものである。 The invention according to claim 4 of the present invention comprises mixing Li 2 B 4 O 7 and CeO 2 as starting materials, and then heating at a temperature of at least 950 ° C. and holding for 1 hour or more, Further, it is manufactured by cooling between 800 and 400 ° C. at a rate of 150 ° C./sec or more.
また、本発明のうち請求項5に記載の発明は、出発原料としてB2O3とLi2CO3とCeO2とを混合し、その後に少なくとも950℃以上の温度で加熱して1時間以上保持した後に、800〜400℃の温度の間を150℃/sec以上の速度で冷却して中性子シンチレータを製造するようにしたものである。
In the invention according to
また、本発明のうち請求項6に記載の発明は、出発原料としてLi2B4O7にB2O3を加えてB−Liガラスを作製し、上記作製したB−Liガラスを室温で粉砕し、出発原料として上記粉砕したB−LiガラスとCeO2とを混合した後に、少なくとも950℃以上の温度で加熱して1時間以上保持し、その後に800〜400℃の温度の間を150℃/sec以上の速度で冷却して中性子シンチレータを製造するようにしたものである。 The invention of claim 6 of the present invention, the Li 2 B 4 O 7 was added to B 2 O 3 to produce a B-Li glass as a starting material, at room temperature B-Li glass prepared above After pulverizing and mixing the pulverized B-Li glass and CeO 2 as a starting material, the mixture is heated at a temperature of at least 950 ° C. and held for 1 hour or more, and then the temperature between 800 to 400 ° C. is 150 ° C. A neutron scintillator is manufactured by cooling at a rate of at least ° C./sec.
また、本発明のうち請求項7に記載の発明は、本発明のうち請求項4、請求項5または請求項6のいずれか1項に記載の発明において、上記出発原料を室温以上で加熱、溶解ならびに冷却中は、還元ガス雰囲気で行うようにしたものである。
The invention according to claim 7 of the present invention is the invention according to any one of
また、本発明のうち請求項8に記載の発明は、本発明のうち請求項4、請求項5、請求項6または請求項7のいずれか1項に記載の発明において、上記出発原料をカーボンるつぼに投入して加熱ならびに溶解を行うようにしたものである。
The invention according to
また、本発明のうち請求項9に記載の発明は、本発明のうち請求項4、請求項5、請求項6、請求項7または請求項8のいずれか1項に記載の発明において、上記中性子シンチレータを室温に冷却した後に、500℃以下の温度で少なくとも2時間以上熱処理するようにしたものである。
The invention according to claim 9 is the invention according to any one of
また、本発明のうち請求項10に記載の発明は、本発明のうち請求項9に記載の発明において、上記500℃以下の温度で少なくとも2時間以上熱処理した後に、300〜500℃の温度において還元性雰囲気で少なくとも30分以上保持して熱処理するようにしたものである。 The invention according to claim 10 of the present invention is the invention according to claim 9 of the present invention, wherein the heat treatment is performed at a temperature of 500 ° C. or lower for at least 2 hours, and then at a temperature of 300 to 500 ° C. The heat treatment is performed by holding in a reducing atmosphere for at least 30 minutes or more.
本発明は、以上説明したように構成されているので、従来の中性子シンチレータに比べてより薄く構成することができ、かつ、従来のLiベースシンチレータに比べてガンマ線感度や位置分解能の点で優れた中性子シンチレータおよびその製造方法を提供することができるという優れた効果を奏する。 Since the present invention is configured as described above, it can be configured thinner than conventional neutron scintillators, and is superior in terms of gamma ray sensitivity and position resolution compared to conventional Li-based scintillators. There is an excellent effect that a neutron scintillator and a manufacturing method thereof can be provided.
以下、添付の図面に基づいて、本発明による中性子シンチレータおよびその製造方法の実施の形態の一例を詳細に説明するものとする。 Hereinafter, an example of an embodiment of a neutron scintillator and a manufacturing method thereof according to the present invention will be described in detail with reference to the accompanying drawings.
本発明の実施の形態の一例による中性子シンチレータは、主としてBとLiにより構成した酸化物で、これにCeを添加して構成した光学的に透明なガラスである。このガラスは、例えば、B2O3とLi2Oとのモル比が78/28以上であり、これにCeO2を10〜30mol%を含むことが好ましい。
The neutron scintillator according to an example of the embodiment of the present invention is an optically transparent glass composed of an oxide mainly composed of B and Li and added with Ce. In this glass, for example, the molar ratio of B 2 O 3 and Li 2 O is 78/28 or more, and it is preferable that this glass contains 10 to 30 mol% of CeO 2 .
なお、本明細書においては、BおよびLiにより構成した酸化物ガラスを「B−Liガラス(B−Li−Glass)」と称することとし、B−LiガラスにCeを添加したB、LiおよびCeを含むガラスを「B−Li−Ceガラス(B−Li−Ce−Glass)」と称することとする。
In the present specification, an oxide glass composed of B and Li is referred to as “B-Li glass (B-Li-Glass)”, and B, Li, and Ce obtained by adding Ce to B-Li glass are used. The glass containing is referred to as "B-Li-Ce glass (B-Li-Ce-Glass)".
こうした本発明による中性子シンチレータ、即ち、B−Li−Ceガラスよりなる中性子シンチレータは、例えば、以下の実施例1および実施例2に示す製造方法により作製することができる。 Such a neutron scintillator according to the present invention, that is, a neutron scintillator made of B-Li-Ce glass, can be produced by, for example, the production methods shown in Examples 1 and 2 below.
1.製造方法
1−1.実施例1(CeO2添加Li2B4O7ガラス)
実施例1は、B−Li−Ceガラスの一例として、LiとBとの比がLi2Oと2B2O3となる分子式Li2B4O7に対して、CeをCeO2の状態で添加して構成したCeO2添加Li2B4O7ガラスよりなる中性子シンチレータであり、以下にその製造方法を説明する。
1. Manufacturing method 1-1. Example 1 (CeO 2 -added Li 2 B 4 O 7 glass)
In Example 1, as an example of B-Li-Ce glass, Ce is in the state of CeO 2 with respect to the molecular formula Li 2 B 4 O 7 in which the ratio of Li to B is Li 2 O and 2B 2 O 3. It is a neutron scintillator made of CeO 2 -added Li 2 B 4 O 7 glass that is added and configured, and its manufacturing method will be described below.
図2には、B−Li−Ceガラスを製造する際に用いる電気溶解ガラス作製装置の一例の概略構成が示されている。
FIG. 2 shows a schematic configuration of an example of an electromelting glass manufacturing apparatus used when manufacturing B-Li-Ce glass.
この電気溶解ガラス作製装置は、従来より公知の構造を備えたものであるので、その構成ならびに作用に関する詳細な説明は省略するが、符号12は原料26(後述する。)を加熱するヒーターを示し、符号14は炉心管を示し、符号16はイソライト耐火物を示し、符号18はフランジを示し、符号20は流量計を示し、符号22はAr+H2ガス流入口を示し、符号24は原料18が投入されるカーボンるつぼを示し、符号26はヒーター12により加熱して溶解させる原料を示し、符号28はカーボンるつぼ24を支持するるつぼ台を示し、符号30はるつぼ台28を支持する支持棒を示し、符号32は支持棒30を矢印A方向(上方向)および矢印B方向(下方向)に上下動する駆動機構を示す。
Since this electromelting glass manufacturing apparatus has a conventionally known structure, a detailed description of its configuration and operation is omitted, but reference numeral 12 denotes a heater for heating the raw material 26 (described later). , 14 represents a core tube, 16 represents an isolite refractory, 18 represents a flange, 20 represents a flow meter, 22 represents an Ar + H 2 gas inlet, 24 represents a
本発明によるCeO2添加Li2B4O7ガラスは、上記した電気溶解ガラス作製装置を用いて、原料26を高温で溶解した後に急冷することにより作製される。ガラスの溶解雰囲気は、Arに2〜5%のH2を混合した還元ガスである。
The CeO 2 -added Li 2 B 4 O 7 glass according to the present invention is produced by rapidly cooling the
より詳細には、原料26としての出発原料のLi2B4O7は、純度が99.99%の高純度で、これに市販の99.9%のCeO2を用いた。このLi2B4O7原料は粉末状であり、分子式からその組成比はB2O3/Li2O=66/34である。
More specifically, the starting material Li 2 B 4 O 7 as the
ガラスの作成は、全量が11gで予め所定の組成になるように、それぞれの原料を計算・秤量した後に、プラスチック製のボールミルで30分間均一になるように混合した。即ち、CeO2が10mol%では、Li2B4O7は9.88g、CeO2は1.12g秤量した。また、CeO2が20mol%では、Li2B4O7は8.77g、CeO2は2.23g秤量した。 For the preparation of the glass, each raw material was calculated and weighed so that the total amount was 11 g and a predetermined composition was obtained, and then mixed with a plastic ball mill for 30 minutes so as to be uniform. That is, when CeO 2 was 10 mol%, 9.88 g of Li 2 B 4 O 7 and 1.12 g of CeO 2 were weighed. Moreover, the CeO 2 is 20mol%, Li 2 B 4 O 7 is 8.77 g, CeO 2 was 2.23g weighed.
上記したように、ガラスの溶解にはカーボンるつぼ24を使用するが、そのカーボンるつぼ24の寸法は、例えば、直径がφ30mm、高さが30mmである。
As described above, the carbon crucible 24 is used for melting the glass. The dimensions of the carbon crucible 24 are, for example, a diameter of 30 mm and a height of 30 mm.
このカーボンるつぼ24は、るつぼ台28により支持されているが、このるつぼ台28は、例えば、アルミナセラミックスの板により形成することができる。 The carbon crucible 24 is supported by a crucible base 28. The crucible base 28 can be formed by an alumina ceramic plate, for example.
るつぼ台28を支持する支持棒30は、駆動機構32により矢印A方向および矢印B方向に移動可能であるので、カーボンるつぼ24が炉心管14内に位置する図2に示す状態から、駆動機構32により支持棒30を矢印B方向に移動させて、カーボンるつぼ24を炉心管14外に位置させることにより、カーボンるつぼ24を急速冷却することができる。
Since the
ここで、B−Li−Ceガラスを製造するには、ヒーター12により炉心管14内を予め1050℃に加熱するとともに1050℃に保持し、かつ、炉内を還元性雰囲気に保っておく。
Here, in order to manufacture B-Li-Ce glass, the inside of the
このような状態において、駆動機構32により支持棒30を矢印A方向(上方向)に移動することにより、炉心管14外に位置するカーボンるつぼ24を、図2に示すように炉心管14内に位置させる。
In such a state, by moving the
そして、カーボンるつぼ24の温度が800℃で10分、950℃で10分保持した後、最終的には1100℃に加熱して少なくとも1時間以上保持する。 And after hold | maintaining the temperature of the carbon crucible 24 at 800 degreeC for 10 minutes and 950 degreeC for 10 minutes, it finally heats to 1100 degreeC and hold | maintains it for at least 1 hour or more.
この長時間の保持は、原料26の溶解中に発生するガスを除くための脱泡処理のためであり、さらに、添加するCeO2中のCeの原子価は4価であったが、長時間保持することによって原子価が3価になり、シンチレータとしては好ましい状態になるからである。
This long-time retention is due to the defoaming treatment for removing the gas generated during the dissolution of the
原料26を溶解した後に、駆動機構32により支持棒30を矢印B方向(下方向)に降下させてカーボンるつぼ24を急冷して、溶融したLBO原料をガラス化させる。このとき、冷却は少なくとも800〜400℃までの間を150℃/sec以上の速さで冷却させると、カーボンるつぼ24中の原料26は透明なガラスになる。冷却速度がこの速度よりも遅いとき、原料は結晶化したLi2B4O7の析出物によって白濁して、透明なガラスにならない。反対に、冷却速度が著しく速いときには、原料は透明なガラスになるが、ひび割れして板状のガラスが得られない。
After the
この溶解に際しては、カーボンるつぼ24の内面にBNをスプレーしておくと、ガラスがカーボンるつぼ24の内面に濡れて付着することなく、板状のガラスをカーボンるつぼ24から容易に取り外すことができる。
In this melting, if BN is sprayed on the inner surface of the carbon crucible 24, the plate-like glass can be easily removed from the carbon crucible 24 without the glass getting wet and adhering to the inner surface of the carbon crucible 24.
このようにして得られたガラスは、約φ30mmで厚さが6mmであった。このガラスは、切断機を用いて「10mm×10mm」の正方形に切断し、さらに厚さが1mmとなるようにスライスし、その後に両面が鏡面になるまで研磨して評価用サンプルとした。
The glass thus obtained had a diameter of about 30 mm and a thickness of 6 mm. This glass was cut into a square of “10 mm × 10 mm” using a cutting machine, further sliced so as to have a thickness of 1 mm, and then polished until both surfaces became mirror surfaces to obtain samples for evaluation.
なお、ガラスの歪みとりのための熱処理として、上記のようにして製造したガラスを室温に冷却した後に、500℃以下の温度で少なくとも2時間以上熱処理するようにしてもよい。
As a heat treatment for removing the distortion of the glass, the glass produced as described above may be cooled to room temperature and then heat treated at a temperature of 500 ° C. or lower for at least 2 hours.
同様に、ガラスの歪みとりのための熱処理として、上記のように500℃以下の温度で少なくとも2時間以上熱処理した後に、300〜500℃の温度において還元性雰囲気で少なくとも30分以上保持して熱処理するようにしてもよい。 Similarly, as a heat treatment for removing distortion of glass, after heat treatment at a temperature of 500 ° C. or lower for at least 2 hours or more as described above, the heat treatment is performed at a temperature of 300 to 500 ° C. in a reducing atmosphere for at least 30 minutes or more You may make it do.
1−2.実施例2(B2O3とLi2Oの比が66/34よりも大きいB−Li−Ceガラス)
LBOガラスにCeを添加する場合に、出発原料にはB2O3とLi2OおよびCeO2を用い、これらを混合して溶解するのが一般的であるが、このときLi2Oは一般にはLi2CO3を使用する。
1-2. Example 2 (large B-Li-Ce glass than
In the case of adding Ce to LBO glass, the B 2 O 3 and Li 2 O and CeO 2 used as the starting material, but dissolve as a mixture thereof is generally, at this time Li 2 O is generally Uses Li 2 CO 3 .
しかしながら、使用するLi2CO3は、
Li2CO3→Li2O+CO2
の分解反応によって、加熱中において約500℃近傍でカーボンるつぼ24内は泡だってくる。このために、溶解中は加熱を緩やかにして、急激な発生ガスによる泡の発生を防止することが必要である。
However, the Li 2 CO 3 used is
Li 2 CO 3 → Li 2 O + CO 2
Due to the decomposition reaction, the inside of the carbon crucible 24 becomes bubbles at about 500 ° C. during heating. For this reason, it is necessary to moderate the heating during dissolution to prevent the generation of bubbles due to a sudden generated gas.
B2O3とLi2Oの比が、
B2O3/Li2O=66/34
よりもB2O3が多い組成のガラスの作製では、出発原料としては、例えば、Li2B4O7にB2O3を加え、さらにCeO2を加えて溶解することも可能であり、本発明においては、予めLi2B4O7にB2O3を加えて最初にB−Liガラスを作成した。その後に、得られたB−Liガラスを室温で粉砕し、これにCeO2を加えて混合溶解してB−Li−Ceガラスを作成した。このように2段で溶解すると、ガラス組成は均一になる。
The ratio of B 2 O 3 and Li 2 O is
B 2 O 3 / Li 2 O = 66/34
In the production of a glass having a composition with more B 2 O 3 than the starting material, for example, B 2 O 3 can be added to Li 2 B 4 O 7 and further CeO 2 can be added and dissolved. In the present invention, B 2 Li 3 was added to Li 2 B 4 O 7 in advance to prepare B-Li glass first. Thereafter, the obtained B-Li glass was pulverized at room temperature, and CeO 2 was added thereto and mixed and dissolved to prepare a B-Li-Ce glass. Thus, when it melt | dissolves in two steps, a glass composition will become uniform.
作成するガラスの組成は、分子式が
x(mLi2O+nB2O3)+yCeO2
で表される組成に秤量した。ここでxおよびy、mおよびnはいずれもmol%である。
The composition of the glass to be produced is such that the molecular formula is x (mLi 2 O + nB 2 O 3 ) + yCeO 2
Weighed to a composition represented by Here, x and y, m and n are all mol%.
予め計算した出発原料の重量および溶解に使用した原料の重量の一例を、図3として表に示した。 An example of the weight of the starting material calculated in advance and the weight of the starting material used for dissolution is shown in the table as FIG.
この図3に示す表について説明すると、B2O3が78mol%、Li2Oが22mol%のB−Li−OガラスにCeO2を20mol%加えるときの組成は、Li2B4O7が5.82gでB2O3が3.70gであり、これを一次のB−Liガラスとする。二次溶解においては、これにCeO2を1.48g添加してB−Li−Ceガラスを作成した。
Referring to the table shown in FIG. 3,
このようにして作成したガラスは、切断機を用いて「10mm×10mm」の正方形に切断し、さらに厚さが1mmとなるようにスライスし、その後に両面が鏡面になるまで研磨して評価用サンプルとした。 The glass thus prepared is cut into a square of “10 mm × 10 mm” using a cutting machine, further sliced to a thickness of 1 mm, and then polished until both surfaces become mirror surfaces for evaluation. A sample was used.
なお、製造に際してのシステム構成や加熱・冷却条件などの温度管理については実施例1と同様であるので、実施例1の記載を援用するものとして、重複する説明は省略する。
Since temperature management such as system configuration and heating / cooling conditions during manufacturing is the same as that in the first embodiment, the description of the first embodiment is used and redundant description is omitted.
3.評価
3−1.評価方法
上記した実施例1および実施例2により製造されたB−Li−Ceガラスの評価用サンプルに中性子を照射して、シンチレーシヨン特性の評価を行ない、B−Li−Ceガラスの中性子シンチレータとしての性能を評価した。
3. Evaluation 3-1. Evaluation method The sample for evaluation of the B-Li-Ce glass produced in Example 1 and Example 2 described above was irradiated with neutrons to evaluate the scintillation characteristics, and as a neutron scintillator of B-Li-Ce glass The performance of was evaluated.
なお、中性子の照射には原子炉や大型の加速器が必要であるので、評価は主として241Amから出るアルファ(α)線によって行ない、ついで中性子照射による確認実験を行うことにした。原子核−中性子反応から生ずる荷電粒子エネルギーは2.4MeV(10B)、4.8MeV(6Li)であるのに対して、241Amからのアルファ線のエネルギーは5.5MeVである。それぞれの粒子によるB−Li−Ceガラスの発光はほぼ比例すると考えられるから、アルファ線による測定は比較的容易であり、評価は効率的に行うことができる。 Since a nuclear reactor and a large accelerator are required for neutron irradiation, the evaluation was performed mainly by alpha (α) rays emitted from 241 Am, and then a confirmation experiment by neutron irradiation was performed. The charged particle energy resulting from the nucleus-neutron reaction is 2.4 MeV ( 10 B), 4.8 MeV ( 6 Li), whereas the energy of alpha rays from 241 Am is 5.5 MeV. Since the light emission of the B-Li-Ce glass by each particle is considered to be approximately proportional, the measurement by alpha rays is relatively easy, and the evaluation can be performed efficiently.
3−2.アルファ線および中性子による評価方法
測定は、5.5MeVのアルファ線を発するRI(ラジオアイソトープ)の容量が5KBqの241Amを用いた。
3-2. Evaluation method using alpha rays and neutrons Measurement was performed using 241 Am having a capacity of 5 KBq of RI (radioisotope) that emits 5.5 MeV alpha rays.
図4には、本発明によるB−Li−Ceガラスのアルファ線および中性子線によるシンチレータ特性評価に用いた蛍光出力測定システムの概要が示されている。なお、この蛍光出力測定システムは従来より公知のシステムであるので、その詳細な構成ならびに作用の説明は省略する。 FIG. 4 shows an outline of a fluorescence output measurement system used for scintillator characteristic evaluation of the B-Li-Ce glass according to the present invention using alpha rays and neutron rays. Since this fluorescence output measurement system is a conventionally known system, a detailed description of its configuration and operation is omitted.
図4を参照しながら評価方法の概要を説明すると、試料は光グリースを用いて光電子増倍管(PMT)(型名:H6522、窓材:UVガラス)の窓に貼り付けた。光電子増倍管は電圧1700〜2200Vを印加し、試料とRIとの距離は2mmとした。測定した信号は、CAMACクレート内の電荷積分方式ADCモジュール(LeCroy:2249W)によって解析し、発光量を求めた。
The outline of the evaluation method will be described with reference to FIG. 4. The sample was attached to the window of a photomultiplier tube (PMT) (model name: H6522, window material: UV glass) using optical grease. The photomultiplier tube applied a voltage of 1700 to 2200 V, and the distance between the sample and RI was 2 mm. The measured signal was analyzed by a charge integration type ADC module (LeCroy: 2249W) in the CAMAC crate to obtain the light emission amount.
図5には、B−Li−Ceガラスのアルファ線による発光スペクトルの測定結果の一例が示されている。この図5において、横軸は発光強さであってCh(チャンネル)で表示しており、また、縦軸は各チャンネル間のパルスの頻度である。従って、図5に表れたピークの最大を示すときの横軸のチャンネル数が、試料の発光量に相当する。 FIG. 5 shows an example of the measurement result of the emission spectrum of the B-Li-Ce glass with alpha rays. In FIG. 5, the horizontal axis represents the light emission intensity and is expressed in Ch (channel), and the vertical axis represents the frequency of pulses between the channels. Therefore, the number of channels on the horizontal axis when indicating the maximum of the peak shown in FIG. 5 corresponds to the light emission amount of the sample.
なお、中性子による発光測定も、図4に示すシステムを用いて同様な評価方法で行った。ただし、中性子による発光測定の場合には、図4における241Am線源を外して、その代わりに中性子を照射して発光量を評価した。 In addition, the light emission measurement by neutron was also performed by the same evaluation method using the system shown in FIG. However, in the case of luminescence measurement with neutrons, the 241 Am radiation source in FIG. 4 was removed, and instead neutrons were irradiated to evaluate the amount of luminescence.
一方、発光パルスの時間特性の測定は、図4におけるデジタルオシロスコープ(Digital Oscilloscope)に50〜100個程度の発光信号の波形を取り込み、平均化することで求めた。
On the other hand, the measurement of the time characteristic of the light emission pulse was obtained by taking the waveform of about 50 to 100 light emission signals into a digital oscilloscope (Digital Oscilloscope) in FIG.
図6には、B−Li−Ceガラスの蛍光減衰スペクトルの測定結果の一例が示されている。この図6において、横軸は時間であり、また、縦軸はパルスの強度である。 FIG. 6 shows an example of the measurement result of the fluorescence decay spectrum of B-Li-Ce glass. In FIG. 6, the horizontal axis represents time, and the vertical axis represents pulse intensity.
図6において、蛍光は鋭い立ち上がりと、その後の減衰の後、続いて緩やかな減衰が観察される。最初の急激な減衰は不明であるが、その後の緩やかな減衰はB−Li−Ceガラスの中のCeによる蛍光の主たる減衰であり、蛍光の強度Iは、
I=I0log(−t/τ)
で示す減衰曲線に従っている。ここでtは時間、τは時間特性の程度を表す定数であり、τを減衰定数として評価した。
In FIG. 6, the fluorescence is observed to have a sharp rise followed by a slow decay followed by a slow decay. The initial rapid decay is unknown, but the subsequent slow decay is the main decay of fluorescence due to Ce in the B-Li-Ce glass, and the fluorescence intensity I is
I = I 0 log (−t / τ)
It follows the attenuation curve shown in. Here, t is time, τ is a constant representing the degree of time characteristics, and τ is evaluated as an attenuation constant.
3−3.評価結果
1)蛍光出力
B−Li−Ceガラスでは、アルファ線による発光が観察された。実験を行ったサンプルの組成を、「x(mB2O3−nLi2O)−yCeO2」で表示した。即ち、yは添加したCeO2の濃度(mol%)であり、残りはxでB2O3−Li2Oのホストガラスの量である。従って、x量は「1−y」となる。さらに、ホストとなるLi−Bガラスの組成比はm/nであり、mol比(モル比)で表示している。
3-3. Evaluation result 1) Fluorescence output In the B-Li-Ce glass, light emission by alpha rays was observed. The composition of the sample in which the experiment was performed was represented by “x (mB 2 O 3 —nLi 2 O) -yCeO 2 ”. That is, y is the concentration (mol%) of the added CeO 2 , and the rest is the amount of B 2 O 3 —Li 2 O host glass with x. Therefore, the x amount is “1-y”. Furthermore, the composition ratio of the Li—B glass serving as the host is m / n, and is expressed in mol ratio (molar ratio).
図7〜図9は、代表的なB−Li−Ceガラスについて、アルファ線による発光のエネルギースペクトルを示す。
7 to 9 show energy spectra of light emission by alpha rays for a typical B-Li-Ce glass.
具体的には、図7(a)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=66/34」であるものに、CeO2を5mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示し、図7(b)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=66/34」であるものに、CeO2を10mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示し、図7(c)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=66/34」であるものに、CeO2を20mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示している。 Specifically, FIG. 7A shows a B-Li-Ce glass in which 5 mol% of CeO 2 is added to the host glass whose composition is “B 2 O 3 / Li 2 O = 66/34”. The measurement results are shown in FIG. 7B. FIG. 7B shows a B-Li-Ce glass in which 10 mol% of CeO 2 is added to the host glass whose composition is “B 2 O 3 / Li 2 O = 66/34”. FIG. 7 (c) shows the measurement results, and FIG. 7 (c) shows a B-Li-Ce glass in which the composition of the host glass is “B 2 O 3 / Li 2 O = 66/34” and 20 mol% of CeO 2 is added. The measurement results are shown.
また、図8(a)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=72/28」であるものに、CeO2を10mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示し、図8(b)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=72/28」であるものに、CeO2を20mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示している。 FIG. 8A shows the measurement result of B-Li-Ce glass in which 10 mol% of CeO 2 is added to the composition of the host glass “B 2 O 3 / Li 2 O = 72/28”. FIG. 8B shows the measurement result of the B-Li-Ce glass in which the composition of the host glass is “B 2 O 3 / Li 2 O = 72/28” and 20 mol% of CeO 2 is added. Show.
さらに、図9(a)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=78/22」であるものに、CeO2を5mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示し、図9(b)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=78/22」であるものに、CeO2を10mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示し、図9(c)は、ホストガラスの組成が「B2O3/Li2O=78/22」であるものに、CeO2を20mol%添加したB−Li−Ceガラスの測定結果を示している。 Further, FIG. 9A shows the measurement result of B-Li-Ce glass in which 5 mol% of CeO 2 is added to the composition of the host glass having “B 2 O 3 / Li 2 O = 78/22”. FIG. 9B shows the measurement result of the B-Li—Ce glass in which the composition of the host glass is “B 2 O 3 / Li 2 O = 78/22” and 10 mol% of CeO 2 is added. FIG. 9C shows the measurement result of the B-Li-Ce glass in which the composition of the host glass is “B 2 O 3 / Li 2 O = 78/22” and 20 mol% of CeO 2 is added. Show.
アルファ線による発光は、CeO2濃度が高くなると著しく増加し、さらにホストガラス中のB2O3が増加しても発光出力が増加している。 The light emission by alpha rays increases remarkably as the CeO 2 concentration increases, and the light emission output increases even if B 2 O 3 in the host glass increases.
図10は、上記した図7〜図9に示す測定結果および図7〜図9に示す場合とは異なるCeO2組成ならびにホストガラスの組成(B2O3/Li2O組成)で測定した場合の測定結果をまとめて示したグラフである。
FIG. 10 shows the measurement results shown in FIGS. 7 to 9 and the case of measuring with a CeO 2 composition different from the case shown in FIGS. 7 to 9 and the composition of the host glass (B 2 O 3 / Li 2 O composition). It is the graph which showed collectively the measurement result of.
この図10に示すグラフを得るために、CeO2組成については30mol%まで、また、B2O3/Li2O組成については66/34、72/28、78/22、84/16および90/10について、それぞれ試料を作成し、B−Li−Ceガラスの発光出力のCeO2濃度およびB2O3の濃度依存性について測定した。 To obtain the graph shown in FIG. 10, up to 30 mol% for the CeO 2 composition and 66/34, 72/28, 78/22, 84/16 and 90 for the B 2 O 3 / Li 2 O composition. Each sample was prepared for / 10, and the CeO 2 concentration and the B 2 O 3 concentration dependency of the light emission output of the B—Li—Ce glass were measured.
その結果、発光強さはCeO2濃度が多くなるほど増加し、さらに、B2O3濃度が多くなるほど増加することが明らかになった。 As a result, it became clear that the emission intensity increases as the CeO 2 concentration increases, and further increases as the B 2 O 3 concentration increases.
なお、この実験では、B2O3がさらに多い「B2O3/Li2O=95/5」についてもCeO2を加えて試料を作成したが、無色透明なガラスが得られなかった。
In this experiment,
2)減衰特性
代表的なB−Li−Ceガラスについて、アルファ線および中性子による発光の減衰特性を測定し、その結果を図11の表に示した。
2) Attenuation characteristics For typical B-Li-Ce glasses, the attenuation characteristics of light emission by alpha rays and neutrons were measured, and the results are shown in the table of FIG.
図11に示す表の結果らからも理解されるように、B−Li−Ceガラスの蛍光の減衰は添加したCeO2の濃度の増加とともに早くなり、さらにB2O3が増加すると大きくなる傾向を示した。 As understood from the results of the table shown in FIG. 11, the decay of the fluorescence of the B-Li-Ce glass becomes faster as the concentration of the added CeO 2 increases, and further increases as B 2 O 3 increases. showed that.
しかしながら、得られた減衰定数は33〜45nsの範囲にあって、その値は比較的小さく、シンチレータとしては好ましい値であった。 However, the obtained attenuation constant was in the range of 33 to 45 ns, and its value was relatively small, which was a preferable value for a scintillator.
3)中性子検出特性
図12に、中性子による蛍光の検出結果を示す。図12の中性子による発光スペクトルから、B2O3/Li2Oが84/16のとき、CeO2が10mol%および20mol%では、発光強度はそれぞれ140chおよび188chであり、また、CeO2が20mol%では、B2O3/Li2Oが78/22と84/16とでは、それぞれ164chと188chであった。
3) Neutron detection characteristics FIG. 12 shows the result of fluorescence detection by neutrons. From the neutron emission spectrum of FIG. 12, when B 2 O 3 / Li 2 O is 84/16, when CeO 2 is 10 mol% and 20 mol%, the emission intensity is 140 ch and 188 ch, respectively, and CeO 2 is 20 mol. %, B 2 O 3 / Li 2 O was 164 ch and 188 ch for 78/22 and 84/16, respectively.
このようにB−Li−Ceガラスの中性子によるシンチレータ特性は、CeO2の濃度が多くなるほど、またB2O3の濃度が高くなるほど、発光強度が大きくなっているのがわかる。 Thus, it can be seen that the neutron scintillator characteristics of B-Li-Ce glass increase in emission intensity as the concentration of CeO 2 increases and as the concentration of B 2 O 3 increases.
3−4.評価結果のまとめ
B2O3−Li2O−CeO2で作成したガラスに関して、良好なシンチレーシヨン特性を見出すことができた。
3-4. Summary of evaluation results Good scintillation characteristics were found for the glass made of B 2 O 3 —Li 2 O—CeO 2 .
まず、シンチレーシヨンの減衰速度は35〜45nsとこれまでのLiガラスの70nsよりも速い。 First, the decay rate of scintillation is 35 to 45 ns, which is faster than 70 ns of conventional Li glass.
また、シンチレータの発光出力は、現在、最高の発光強度を示すと言われているLiF/ZnS:Agよりも小さいが、Liガラスの約10%程度の値を示した。中性子検出器としては、シンチレータの出力は大きいに越したことはないが、この出力は実用できるレベルにある。 Further, the light output of the scintillator is smaller than LiF / ZnS: Ag, which is currently said to have the highest light emission intensity, but is about 10% of that of Li glass. As a neutron detector, the output of the scintillator has never been large, but this output is at a practical level.
さらに、γ線との識別性を示す密度と実効原子番号の4乗の積がほぼ一桁(6.1=19/3.1)良い、中性子の吸収率が大きいB濃度が非常に多く含まれているなどの優れた特性を備えている。 In addition, the density of γ-rays and the fourth power of the effective atomic number are almost one digit (6.1 = 19 / 3.1), and the B concentration with a large neutron absorption rate is very high. It has excellent characteristics such as.
従って、これらの特徴から、本願発明者により発明されたB−Li−Ceシンチレータガラスは中性子検出器として実用化するための条件を十分備えていると結論できる。 Therefore, from these characteristics, it can be concluded that the B-Li-Ce scintillator glass invented by the present inventor has sufficient conditions for practical use as a neutron detector.
以上において説明したように、本発明によるB2O3−Li2O−CeO2で構成されるガラス(B−Li−Ceガラス)の発光パルスの巾は、33〜45nsと従来のシンチレータよりも早く、その発光強度はやや小さいが実用化可能であり、さらにγ線と中性子線との識別性がLiガラスの6倍大きいことから、このシンチレータガラスを用いることにより、優れた中性子検出器を開発することが可能である。
As described above, the emission pulse width of the glass (B-Li-Ce glass) composed of B 2 O 3 —Li 2 O—CeO 2 according to the present invention is 33 to 45 ns, which is larger than that of the conventional scintillator. Early, its luminescence intensity is a little small, but it can be put to practical use. Furthermore, the discrimination between γ-rays and neutrons is 6 times larger than Li glass, so we developed an excellent neutron detector by using this scintillator glass. Is possible.
なお、上記したB−Li−Ceガラスの組成は、B2O3とLi2Oの比が75/25〜95/5の範囲で、これにCeO2を10〜30mol%含むガラス組成である。
In addition, the composition of the above-described B—Li—Ce glass is a glass composition in which the ratio of B 2 O 3 and Li 2 O is in the range of 75/25 to 95/5 and 10 to 30 mol% of CeO 2 is contained therein. .
しかしながら、B2O3/Li2Oが90/10を超えてB2O3の濃度がさらに多くなるとガラスが作りにくく、実用的にはB2O3/Li2Oが90/10の組成域が好ましい。 However, when B 2 O 3 / Li 2 O exceeds 90/10 and the concentration of B 2 O 3 is further increased, it is difficult to produce glass, and practically a composition of B 2 O 3 / Li 2 O is 90/10. A range is preferred.
このB−Li−Ceガラスの作成では、出発原料としてLi2O、Li2CO3、B2O3ならびにLi2B4O7を適宜に用いてこれらにCeO2を添加・混合し、これを950℃以上で1時間以上、溶解保持し、その後急速に冷却する。なお、冷却は800〜400℃の間を150℃/secの速度で行うと良好な特性のシンチレータが得られる。
In the preparation of this B-Li-Ce glass, Li 2 O, Li 2 CO 3 , B 2 O 3 and Li 2 B 4 O 7 are appropriately used as starting materials, and CeO 2 is added and mixed to them. Is dissolved and held at 950 ° C. or higher for 1 hour or longer, and then rapidly cooled. It should be noted that a scintillator with good characteristics can be obtained by cooling at a rate of 150 ° C./sec between 800 and 400 ° C.
さらに、ガラスの作成中は雰囲気を還元雰囲気とし、詳しくはArまたはN2ガスに2%以上のH2を混合してガラスを作成すると、特性が良いシンチレータが得られる。 Furthermore, a scintillator with good characteristics can be obtained by making the atmosphere a reducing atmosphere during the production of glass, specifically, by producing glass by mixing 2% or more of H 2 with Ar or N 2 gas.
以上において詳細に説明したように、中性子シンチレータのガンマ線識別能力にとって、中性子の光量ピークを識別でき、シンチレータの密度を小さく厚さを薄くできることが重要である。中性子コンバーター核としてBを多量に含み、光学的に透明な本発明の中性子シンチレータは、上記の条件を十分満たしている。Bコンバーター核を多量に含む性質は中性子検出効率を向上し、特に短波長側の中性子検出に有効に働く。現状ではBは天然組成のものを用いているが、10Bをエンリッチし、中性子検出を行えば、上記の利点はさらに特化され、熱外中性子領域で高い中性子検出効率を持った位置敏感型検出器が実現できる。
As described in detail above, it is important for the gamma ray discrimination ability of the neutron scintillator that the neutron light intensity peak can be discriminated and the scintillator density can be reduced and the thickness reduced. The neutron scintillator of the present invention that contains a large amount of B as a neutron converter nucleus and is optically transparent satisfies the above conditions sufficiently. The nature of containing a large amount of B converter nuclei improves the neutron detection efficiency and works particularly well for detecting neutrons on the short wavelength side. At present, B has a natural composition. However, if 10 B is enriched and neutron detection is performed, the above advantages will be further specialized, and position sensitive type with high neutron detection efficiency in the epithermal neutron region. A detector can be realized.
一方、本発明による中性子シンチレータは減衰速度が小さく、発光出力も実用できるレベルであるので、高強度の中性子の計数を十分行うことができ、次世代パルス中性子源に実用可能な中性子シンチレータを提供することができる。 On the other hand, the neutron scintillator according to the present invention provides a neutron scintillator that is capable of sufficiently counting high-intensity neutrons and practical for next-generation pulsed neutron sources because the neutron scintillator according to the present invention has a low decay rate and a light emission output that is practical. be able to.
10 ヒーター
14 炉心管
16 イソライト耐火物
18 フランジ
20 流量計
22 Ar+H2ガス流入口
24 カーボンるつぼ
26 原料
28 るつぼ台
30 支持棒
32 駆動機構
DESCRIPTION OF
Claims (10)
ことを特徴とする中性子シンチレータ。 A neutron scintillator characterized in that Ce is added to glass with an oxide composed of B and Li as main components.
前記ガラスは、CeO2が10〜30mol%含有されている
ことを特徴とする中性子シンチレータ。 In the neutron scintillator according to claim 1,
The glass contains 10 to 30 mol% of CeO 2. A neutron scintillator characterized in that
前記ガラスは、BとLiとの組成比がB2O3/Li2O比で75/25〜95/5モル比含有されている
ことを特徴とする中性子シンチレータ。 In the neutron scintillator according to any one of claims 1 and 2,
The glass contains a B / Li composition ratio of 75/25 to 95/5 in a B 2 O 3 / Li 2 O ratio.
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 After mixing Li 2 B 4 O 7 and CeO 2 as starting materials, the mixture is heated at a temperature of at least 950 ° C. and held for 1 hour or more, and then a temperature between 800 to 400 ° C. is 150 ° C./sec or more. A method for producing a neutron scintillator, which is produced by cooling at a speed of
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 After mixing B 2 O 3 , Li 2 CO 3 and CeO 2 as starting materials, the mixture is heated at a temperature of at least 950 ° C. and held for 1 hour or more, and then the temperature between 800 to 400 ° C. is 150 ° C. A method for producing a neutron scintillator, wherein the neutron scintillator is produced by cooling at a rate of at least / sec.
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 B 2 Li 3 is added to Li 2 B 4 O 7 as a starting material to prepare a B-Li glass, the B-Li glass thus prepared is pulverized at room temperature, and the pulverized B-Li glass and CeO are used as starting materials. 2 is mixed and heated at a temperature of at least 950 ° C. and held for 1 hour or longer, and then cooled between 800 to 400 ° C. at a rate of 150 ° C./sec or more to produce a neutron scintillator. A method of manufacturing a neutron scintillator characterized by the above.
前記出発原料を室温以上で加熱、溶解ならびに冷却中は、還元ガス雰囲気で行う
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 In the manufacturing method of the neutron scintillator of any one of Claim 4, Claim 5, or Claim 6,
A method for producing a neutron scintillator, wherein the starting material is heated, melted and cooled at room temperature or higher in a reducing gas atmosphere.
前記出発原料をカーボンるつぼに投入して加熱ならびに溶解を行う
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 In the manufacturing method of the neutron scintillator of any one of Claim 4, Claim 5, Claim 6 or Claim 7,
A method for producing a neutron scintillator, wherein the starting material is charged into a carbon crucible and heated and melted.
前記中性子シンチレータを室温に冷却した後に、500℃以下の温度で少なくとも2時間以上熱処理する
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 In the method for manufacturing a neutron scintillator according to any one of claims 4, 5, 6, 6, 7 or 8,
After the neutron scintillator is cooled to room temperature, the neutron scintillator is heat-treated at a temperature of 500 ° C. or lower for at least 2 hours.
前記500℃以下の温度で少なくとも2時間以上熱処理した後に、300〜500℃の温度において還元性雰囲気で少なくとも30分以上保持して熱処理する
ことを特徴とする中性子シンチレータの製造方法。 In the manufacturing method of the neutron scintillator according to claim 9,
A method for producing a neutron scintillator, comprising heat-treating at a temperature of 500 ° C. or lower for at least 2 hours and then holding and heat-treating at a temperature of 300 to 500 ° C. for at least 30 minutes in a reducing atmosphere.
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