JP2004272082A

JP2004272082A - Quantum correlation photon pair generator

Info

Publication number: JP2004272082A
Application number: JP2003065169A
Authority: JP
Inventors: Akio Yoshizawa; 明男吉澤; Ryosaku Kaji; 良作鍛治
Original assignee: National Institute of Advanced Industrial Science and Technology AIST
Current assignee: National Institute of Advanced Industrial Science and Technology AIST
Priority date: 2003-03-11
Filing date: 2003-03-11
Publication date: 2004-09-30
Anticipated expiration: 2023-03-11
Also published as: JP4058515B2

Abstract

<P>PROBLEM TO BE SOLVED: To provide a quantum correlation photon pair generator based on polarized light which generates a photon pair in straight beams having an identical wavelength of two photons by using the parametric down conversion by a nonlinear medium satisfying the type-1 phase matching condition. <P>SOLUTION: The generator is composed of: a laser 5 as a light source; splitters 6, 7, 8 to divide the laser light as the output of the laser; phase shifters 12, 13, 14, 15 to control the phases of the light split by the splitters and to output the light; and a multiplexer which includes parametric converters 1, 2, 3, 4 comprised of a secondary nonlinear medium excited by the output laser light of the phase shifter and includes half-wave plates 16, 17 for rotating the polarization of the photon pair beam exiting from the parametric converters, and which separates and outputs each of a pair of polarized waves passing through optional one of the phase shifters. <P>COPYRIGHT: (C)2004,JPO&NCIPI

Description

【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、量子相関を必要とする光通信・情報処理分野（量子コンピュータの入力装置、量子暗号等）、及び、量子干渉を利用とする光応用計測分野等で必要となる量子相関光子対発生装置に関し、特に、偏光に基づく量子相関を持つ光子対の発生装置に関する。
【０００２】
【従来技術】
偏光に基づく量子相関光子対の発生は、タイプ２位相整合条件を満たす二次非線形結晶によるパラメトリック変換技術により実現された（例えば、非特許文献１参照）。
尚、タイプ２位相整合条件では、光子対を構成する２個の光子の偏光が互いに直交する。一方、タイプ１位相整合条件では、光子対を構成する２個の光子の偏光が互いに同一になる。
非特許文献１では、励起光を結晶光軸（Ｃｒｙｓｔａｌｏｐｔｉｃａｘｉｓ）に対しＫｐｕｍｐと表されている方向に入射すると、１個の結晶から、図４（ａ）に示すように空間をコーン状に拡がる光子対の放射パターンを得る。
図４は非特許文献１記載の量子相関光子対発生装置の構成図および量子相関光子対の放射パターン説明図である。図４（ａ）は非特許文献１記載の量子相関光子対発生装置である。図４（ｂ）は非特許文献１記載の量子相関光子対の放射パターンである。
便宜上、光子対の一方を光子１［同図では、ｅｘｔｒａｏｒｄｉｎａｒｙと記載］、他方を光子２［ｏｒｄｉｎａｒｙ］と表す。
【０００３】
タイプ２位相整合条件では、偏光が直交する。量子相関は、図４（ｂ）に示すコーン断面状の両円の交点（図４（ａ）では、Ｅｎｔａｎｇｌｅｄ−ｓｔａｔｅｅｍｉｓｓｉｏｎｄｉｒｅｃｔｉｏｎｓと表されている）で実現される。交点の左右を任意に点１、点２とすれば、点１で水平偏光なら、点２で垂直偏光の光子が観測され、逆に点１で垂直偏光なら、点２で水平偏光の光子が観測される。但し、両者の観測率は等しい。これを数式で記述すると式（１）となる。
【式１】

但し、←は水平、・は垂直偏光、添字は交点を示す。右辺第２項の符号は、結晶の角度に依存する。但し、コーン状に拡がる放射パターンは、実験的に取り扱いが難しく、直線ビーム状の光子対を発生させることが望ましい。
【０００４】
非特許文献２では、タイプ１位相整合を利用する。図５に示すように２個の二次非線形結晶を縦列配置する。図５は非特許文献２記載の量子相関光子対発生方法の説明図である。各結晶から発生する光子対はコーン状に拡がるが、結晶を薄くすることで、両者は重なる。便宜上、結晶の片方を＃１、他方を＃２とする。
このとき、＃１から発生する光子対の偏光が水平（同図では、Ｈ−ｐｏｌａｒｉｚｅｄと記載）、＃２では垂直（Ｖ−ｐｏｌａｒｉｚｅｄ）となるように各結晶を配置する。コーン断面上で円の中心を通る直線が円周と交差する点１、点２に対して、点１で水平偏光なら、点２でも水平偏光の光子が観測され、逆に点１で垂直偏光なら、点２でも垂直偏光の光子が観測される。但し、両者の確率は等しい。これを、数式で記述すると式（２）になる。
【式２】

式（２）の右辺第２項の符号は、結晶の角度に依存する。前述の通り、コーン状に拡がる放射パターンは、非特許文献１同様に、実験的に取り扱いが難しい。
【０００５】
非特許文献３では、図６に示すように、２個の二次非線形結晶（以下、「ＯＰＡ１」、「ＯＰＡ２」と記載する）と偏光ビームスプリッタ（以下、「ＰＢＳ」と記載する）を配置して、直線ビーム状の光子対を発生させる。図６は非特許文献３記載の量子相関光子対発生装置の構成図である。偏光ビームスプリッタは水平偏光を透過、垂直偏光を反射させる。各結晶は、共に、タイプ２位相整合条件を満たすため、光子対を構成する２個の光子Ｓ１↑とＩ１・の偏光が互いに直交する。但し、「↑」は水平、「・」は垂直偏光を示す。Ｓ２・とＩ２←の偏光も互いに直交する。但し、「・」は垂直偏光、「←」は水平偏光を示す。図中のＩｄｌｅｒＯｕｔｐｕｔで垂直偏光の光子（Ｉ１・）が観測されれば、ＳｉｇｎａｌＯｕｔｐｕｔでは水平偏光の光子（Ｓ１↑）が観測される。また、ＩｄｌｅｒＯｕｔｐｕｔで水平偏光の光子（Ｉ２←）が観測されれば、ＳｉｇｎａｌＯｕｔｐｕｔでは垂直偏光の光子（Ｓ２・）が観測される。各結晶から偏光ビームスプリッタ（ＰＢＳ）までの距離を調整することで、式（１）の状態を実現できる。直線ビーム状の光子対は取り扱いが容易であるが、タイプ１位相整合条件とタイプ２位相整合条件の選択は結晶の種類や光子対の波長で制限される。
【０００６】
更に、非特許文献３では、タイプ１位相整合条件を満たす２個の二次非線形結晶（ＯＰＡ１、ＯＰＡ２と記載）を図７のように配置した。図７は非特許文献３記載の他の量子相関光子対発生装置の構成図である。ＯＰＡ１では、光子対の偏光が平行（Ｓ１↑、Ｉ１↑と記載）、ＯＰＡ２では垂直偏光（Ｓ２・、Ｉ２・）になるように、各結晶を配置する。このとき、光子対は直線ビーム状の放射パターンを持つ。二波長ビームスプリッタ（ＤＢＳ）と偏光ビームスプリッタ（ＰＢＳ）を使用して、光子対ビームの分割、合波を行う。二波長ビームスプリッタ（ＤＢＳ）は、波長の異なる光子を透過、反射で分離する。図７では、Ｓ１↑が透過、Ｉ１↑が反射、Ｓ２・が反射、Ｉ２・が透過する。図中のＩｄｌｅｒＯｕｔｐｕｔで水平偏光の光子（Ｉ１↑）が観測されれば、ＳｉｇｎａｌＯｕｔｐｕｔでも水平偏光の光子（Ｓ１↑）が観測される。また、ＩｄｌｅｒＯｕｔｐｕｔで垂直偏光の光子（Ｉ２・）が観測されれば、ＳｉｇｎａｌＯｕｔｐｕｔでも垂直偏光の光子（Ｓ２・）が観測される。各結晶から偏光ビームスプリッタ（ＰＢＳ）までの距離を調整することで、式（２）の状態を得る。但し、二波長ビームスプリッタ（ＤＢＳ）を使用するために、光子対を構成する２個の光子の波長を同一にすることができない。非特許文献４は、非特許文献３と原理が同じである。
【０００７】
【非特許文献１】
ＰｈｙｓｉｃａｌＲｅｖｉｅｗＬｅｔｔｅｒｓ，ＶＯＬＵＭＥ７５，ＮＵＭＢＥＲ２４，ｐｐ．４３３７−４３４０（１９９５）
【非特許文献２】
ＰｈｙｓｉｃａｌＲｅｖｉｅｗＬｅｔｔｅｒｓ，ＶＯＬＵＭＥ８３，ＮＵＭＢＥＲ１６，ｐｐ．３１０３−３１０６（１９９９）
【非特許文献３】
ＪｏｕｒｎａｌｏｆＯｐｔｉｃｓＢ：ＱｕａｎｔｕｍａｎｄＳｅｍｉｃｌａｓｓｉｃａｌＯｐｔｉｃｓ２，ｐｐ．Ｌ１−Ｌ４（Ｆｅｂｒｕａｒｙ２０００）
【非特許文献４】
ＰｈｙｓｉｃａｌＲｅｖｉｅｗＡ，ＶＯＬＵＭＥ６３，ＮＵＭＢＥＲ６，ｐｐ．０６２３０１−１０６２３０１−１１（２００１）
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】
従来技術を示す、非特許文献１と非特許文献３の一部はタイプ２位相整合条件、非特許文献２はタイプ１位相整合条件でのパラメトリック下方変換による光子対発生技術であるが、光子対がコーン状に拡がってしまい、取り扱いが困難であった。これに対して、非特許文献３の一部と非特許文献４では直線ビーム状の光子対を得ることができるが、二波長ビームスプリッタによる波長分離器を必要とするために、光子対を構成する２個の光子の波長が異なり、応用範囲が限定される。これまでに、
（１）タイプ１位相整合条件を満たす二次非線形媒質によるパラメトリック下方変換の利用、
（２）直線状の光子対ビームの発生、
（３）光子対を構成する２個の光子の波長が同一、
を同時に満足させるような発生技術は提案されていない。
本発明の目的は、上記従来例の問題点に鑑み、タイプ１位相整合条件を満たす非線形媒質によるパラメトリック下方変換を利用した、２個の光子の波長が同一となる直線ビーム状の光子対を発生する偏光に基づく量子相関光子対発生装置を提供することにある。
【０００９】
【課題を解決しようとする手段】
本発明は、上記課題を解決するために、以下の解決手段を採用する。
（１）本発明の量子相関光子対発生装置は、光源となるレーザと、前記レーザの出力であるレーザ光を分割する分割器と、前記分割器の分割光の位相を調整して出射する位相シフタと、前記位相シフタの出力レーザ光により励起される二次非線形媒質からなるパラメトリック変換器と、前記パラメトリック変換器を出射する光子対ビームの偏光を回転させる半波長板を含み、前記位相シフタの内の任意の１つを通過した１対の偏光波をそれぞれ分離して出力する合波器とから構成する。
（２）また、前記（１）記載の二次非線形媒質はタイプ１位相整合条件を満たす４個の二次非線形結晶から構成することが好ましい。
（３）また、前記（１）記載の二次非線形媒質はタイプ１位相整合条件を満たす１個の二次非線形結晶から構成することが好ましい。
（４）また、前記（１）記載の二次非線形媒質は４本の擬似位相整合光導波路から構成することが好ましい。
（５）また、前記（１）乃至（４）のいずれか１項記載の量子相関光子対発生装置において、前記分割器はレーザ光を４等分するための３個の無偏光ビームスプリッタと３個の全反射鏡で構成するとよい。
（６）また、前記（１）乃至（５）のいずれか１項記載の量子相関光子対発生装置において、前記合波器は、前記変換器を出射する４本の光子対ビームを合波するための２個の偏光ビームスプリッタと１個の無偏光ビームスプリッタ及び全反射鏡で構成するとよい。
【００１０】
【発明の実施の形態】
本発明の実施の形態について以下図面に基づき詳細に説明する。
図１は本発明の４個の非線形結晶による量子相関光子対発生装置の構成図である。図２は本発明の１個の非線形結晶による量子相関光子対発生装置の構成図である。図３は本発明の４本の擬似位相整合光導路による量子相関光子対発生装置の構成図である。
本発明の量子相関光子対発生装置は、パラメトリック下方変換器となるタイプ１位相整合条件を満たす非線形媒質に対して、非線形媒質を励起する光源であるレーザを配置し、レーザ光を強度が等しい４本の光に分割する分割器を配置し、前記分割器における分割光の位相を独立に調整するために４個の位相シフタを配置し、分割光を非線形媒質に入射し、非線形媒質を出射する４本の光子対ビームの偏光面を回転させる半波長板を配置し、更に、合波するための合波器を配置する。
【００１１】
前記分割器は、図示のように組み合わせた、無偏光ビームスプリッタと全反射鏡から構成され、１本のレーザ光を４本の光に、好ましくは平行光に、分割する。
前記合波器は、図示のように組み合わせた、偏光ビームスプリッタと、無偏光ビームスプリッタと、全反射鏡から構成され、１対の光子対を選択し、さらに前記対になった光子を分離して出射する。
非線形媒質には、タイプ１位相整合条件を満足する４個の非線形結晶、タイプ１位相整合条件を満足する１個の非線形結晶、又は、タイプ１位相整合条件を満足する４本の擬似位相整合光導波路を使用する。
図１〜３に示す第１〜第３実施例では、使用する非線形媒質の種類や個数が異なるが、４分割されたレーザ光を非線形媒質に入射し、４本の直線状の光子対ビームを合波することで偏光に基づく量子相関光子対を発生させることを特徴としており、基本原理は同一である。
【００１２】
まず、図１に示す第１実施例について説明する。
（第１実施例）
量子相関光子対発生装置の構成は、パラメトリック下方変換器となる４個の非線形結晶１、２、３および４と、結晶を励起するレーザ５と、レーザ光を等しい強度で４分割するために使用する３個の無偏光ビームスプリッタ６、７および８と、３枚の全反射鏡９、１０および１１と、分割光の位相を調整する位相シフタ１２、１３、１４および１５と、結晶１および３から発生する光子対の偏光面を９０度回転させる２枚の半波長板１６および１７と、４本の光子対ビームを合波するための２個の偏光ビームスプリッタ１８および１９、及び１個の無偏光ビームスプリッタ２０と、３枚の全反射鏡２１、２２および２３からなる。結晶１、２、３および４はタイプ１位相整合条件を満足する二次の非線形結晶である。各結晶から発生する光子対の偏光が全て水平となるように各結晶を配置する（図中で、Ｓ１↑、Ｉ１↑、Ｓ２↑、Ｉ２↑、Ｓ３↑、Ｉ３↑、Ｓ４↑、Ｉ４↑と記載）。但し、↑は水平偏光を意味する。
【００１３】
分割光の強度を等しくして、各結晶の光子対発生確率を等しくする。ある時刻では、光子対（Ｓ１↑、Ｉ１↑）、光子対（Ｓ２↑、Ｉ２↑）、光子対（Ｓ３↑、Ｉ３↑）、光子対（Ｓ４↑、Ｉ４↑）の光子対のいずれか１組のみが存在するように、光源５の強度を調整する。半波長板１６および１７により結晶１および３から発生した光子対の偏光が水平から垂直に回転する。図中では、光子対（Ｓ１↑、Ｉ１↑）から光子対（Ｓ１・、Ｉ１・）、光子対（Ｓ３↑、Ｉ３↑）から光子対（Ｓ３・、Ｉ３・）に変更されている。但し、「・」は垂直偏光を意味する。全反射鏡２１と偏光ビームスプリッタ１８により光子対（Ｓ１・、Ｉ１・）と光子対（Ｓ２↑、Ｉ２↑）が合波される。同様に、全反射鏡２３と偏光ビームスプリッタ１９により光子対（Ｓ３・、Ｉ３・）と光子対（Ｓ４↑、Ｉ４↑）が合波される。
【００１４】
更に、全反射鏡２２と無偏光ビームスプリッタ２０により、４本の光子対ビームが合波される。このとき，垂直偏光の組み合わせとなる光子対（Ｓ１・、Ｉ１・）と光子対（Ｓ３・、Ｉ３・）間で二光子干渉（下記参考文献１参照）と呼ばれる強度干渉が生じるため，出力１では光子対（Ｓ１・Ｓ３・）、出力２では光子対（Ｉ１・、Ｉ３・）の組み合わせのみが許される。また、同様に、水平偏光の組み合わせとなる光子対（Ｓ２↑、Ｉ２↑）と光子対（Ｓ４↑、Ｉ４↑）間でも二光子干渉が生じるため，出力１では光子対（Ｓ２↑、Ｓ４↑）、出力２では光子対（Ｉ２↑、Ｉ４↑）の組み合わせのみが許される。但し、前述の通り、ある時刻では、光子対（Ｓ１↑、Ｉ１↑）、光子対（Ｓ２↑、Ｉ２↑）、光子対（Ｓ３↑、Ｉ３↑）、光子対（Ｓ４↑、Ｉ４↑）の光子対のいずれか１組のみが存在しているので、出力１で垂直偏光の光子（Ｓ１・又はＳ３・）が観測されれば、出力２で垂直偏光の光子（Ｉ１・又はＩ３・）が観測される。また、逆に、出力１で水平偏光の光子（Ｓ２↑又はＳ４↑）が観測されれば、出力２で水平偏光の光子（Ｉ２↑又はＩ４↑）が観測される。このとき、出力１と出力２で必ず同じ番号を持つ光子が１個ずつ観測され、片方の出力で、光子が２個同時に観測される、又は、全く観測されない確率は零になる。
【００１５】
このように、二光子干渉では、出力１と出力２で必ず光子が１個ずつ対になって観測される。これは、参考文献１（「パリテイ」Ｖｏｌ．１７，Ｎｏ．３，２００２（２００２年３月１日）丸善出版発行、Ｐ．１〜３、２００２年３月号掲載の「多光子状態の不思議な干渉 −フォトニック・ド・ブロイ波長と量子リソグラフィ−」枝松圭一著）に示されている。
さて、結局、二光子干渉により、出力１では光子（Ｓ１・、Ｓ２↑、Ｓ３・、Ｓ４↑）の中で１個の光子が、出力２では光子（Ｉ１・、Ｉ２↑、Ｉ３・、Ｉ４↑）の中で同じ番号を持つ１個の光子が観測される。これは、出力１で垂直偏光の光子（Ｓ１・又はＳ３・）が観測されれば、出力２で垂直偏光の光子（Ｉ１・又はＩ３・）が観測されることを意味する。また、逆に、出力１で水平偏光の光子（Ｓ２↑又はＳ４↑）が観測されれば、出力２で水平偏光の光子（Ｉ２↑又はＩ４↑）が観測されることも意味する。但し、両者の生起確率は等しい。
【００１６】
これを、数式で記述すると
【式３】

あるいは、
【式４】

となり、偏光に基づく量子相関光子対の状態を記述している式（３）、式（４）と一致する。両者の違いは右辺第２項の符号のみであるが、後述するように、位相シフタ１２、１３、１４、１５で位相を調整することで変更できる。
【００１７】
（第２実施例）
図２では、第１実施例のように４個の非線形結晶を使用する代わりに、１個の大きな非線形結晶２４を使用している。非線形結晶２４以外の構成は前記第１実施例で示した構成と同じ構成をとるので、前記第１実施例の説明を援用し、ここでは説明を省略する。装置の動作も第１実施例と同様になる。
【００１８】
（第３実施例）
図３では、第１実施例のように４個の非線形結晶を使用する代わりに、４本の擬似位相整合光導路２５、２６、２７、２８を用いる。４本の擬似位相整合光導路２５、２６、２７、２８以外の構成は前記第１実施例で示した構成と同じ構成をとるので、前記第１実施例の説明を援用し、ここでは説明を省略する。装置の動作も第１実施例と同様になる。
図１〜３では、使用する非線形媒質の種類や個数が異なるが、４分割された励起光を非線形媒質に入射し、４本の直線状の光子対ビームを合波する基本構成は同一である。
【００１９】
図８は数式に使用する記号の説明図である。水平・垂直偏光軸の代わりに、図８に示すような、＋４５度、−４５度偏光軸を導入すると、
【式５】

【式６】

を得る。式（５）、（６）を式（４）に代入すると
【式７】

となる。
【００２０】
このとき、
【式８】

【式９】

のように、座標軸を読み替えることで、式（７）を以下のように書き換えることができる。
【式１０】

上式は、式（１）と一致する。従って、式（４）で記述される状態ＳＢは、座標軸を式（８）、（９）で読み替えることで、式（１）で記述される状態Ｓ１と等価になる。
【００２１】
更に、
【式１１】

となるように、出口２から出射される光子の水平偏光成分の位相のみを反転させることで、式（１０）から
【式１２】

を得る。上式は、式（２）と一致する。従って、式（４）で記述される状態ＳＢは、座標軸を式（８）、（９）で読み替えることで、更に、式（１１）で示すように出口２から出射される光子の水平偏光成分の位相のみを反転させることで、式（１）で記述される状態Ｓ１に変化する。
【００２２】
本発明の光子対発生装置で発生する式（３）、（４）の状態から偏光に基づく量子相関光子対の４状態、即ち、式（１）〜（２）を簡単に得ることが出来る。また、従来技術で見られたような、二波長ビームスプリッタを使用しておらず、波長の等しい直線ビーム状の光子対を発生することができる。
【００２３】
【発明の効果】
本発明は、（１）タイプ１位相整合条件を満たす二次非線形媒質によるパラメトリック下方変換手段が利用でき、（２）直線状の光子対ビームを発生することができ、（３）光子対を構成する２個の光子の波長が同一である光子対の発生を同時に実現することができる偏光に基づく量子相関光子対発生技術を提供できる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の４個の非線形結晶による量子相関光子対発生装置の構成図である。
【図２】本発明の１個の非線形結晶による量子相関光子対発生装置の構成図である。
【図３】本発明の４本の擬似位相整合光導路による量子相関光子対発生装置の構成図である。
【図４】非特許文献１記載の量子相関光子対発生装置の構成図および量子相関光子対の放射パターン説明図である。図４（ａ）は非特許文献１記載の量子相関光子対発生装置である。図４（ｂ）は非特許文献１記載の量子相関光子対の放射パターンである。
【図５】非特許文献２記載の量子相関光子対発生方法の説明図である。
【図６】非特許文献３記載の量子相関光子対発生装置の構成図である。
【図７】非特許文献３記載の他の量子相関光子対発生装置の構成図である。
【図８】数式に使用する記号の説明図である
【符号の説明】
１、２、３、４、２４非線形結晶（パラメトリック変換器）
５レーザ（光源）
６、７、８、２０無偏光ビームスプリッタ
９、１０、１１、２１、２２、２３全反射鏡
１２、１３、１４、１５位相シフタ
１６、１７半波長板
１８、１９偏光ビームスプリッタ
２５、２６、２７、２８擬似位相整合光導路[0001]
TECHNICAL FIELD OF THE INVENTION
The present invention relates to the field of optical communication and information processing requiring quantum correlation (input device of quantum computer, quantum cryptography, etc.) and the generation of quantum correlated photon pairs required in the field of optical applied measurement utilizing quantum interference. The present invention relates to a device, and particularly to a device for generating a photon pair having a quantum correlation based on polarization.
[0002]
[Prior art]
Generation of a quantum correlation photon pair based on polarization has been realized by a parametric conversion technique using a second-order nonlinear crystal satisfying a type 2 phase matching condition (for example, see Non-Patent Document 1).
Note that, under the type 2 phase matching condition, the polarizations of the two photons constituting the photon pair are orthogonal to each other. On the other hand, under the type 1 phase matching condition, the polarizations of the two photons constituting the photon pair are the same.
In Non-Patent Document 1, when excitation light is incident on a crystal optical axis (Crystal optic axis) in a direction represented by Kpump, a space is formed into a cone shape as shown in FIG. Obtain the emission pattern of the expanding photon pairs.
FIG. 4 is a configuration diagram of the quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 1 and a diagram illustrating the radiation pattern of the quantum correlation photon pair. FIG. 4A shows a quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 1. FIG. 4B is a radiation pattern of a quantum correlation photon pair described in Non-Patent Document 1.
For convenience, one of the photon pairs is represented as photon 1 [in the figure, referred to as extraordinary], and the other is represented as photon 2 [ordinary].
[0003]
Under type 2 phase matching conditions, the polarizations are orthogonal. The quantum correlation is realized at the intersection of the two circles in the cone cross section shown in FIG. 4B (in FIG. 4A, represented as Entangled-state emission directions). If the left and right of the intersection are arbitrarily set to

points

1 and 2, if the point 1 is horizontal polarized light, a vertically polarized photon is observed at point 2; Observed. However, both observation rates are equal. If this is described by a mathematical formula, it becomes Formula (1).
(Equation 1)

Here, ← indicates horizontal, • indicates vertical polarization, and subscripts indicate intersections. The sign of the second term on the right side depends on the angle of the crystal. However, the radiation pattern spreading in a cone shape is difficult to handle experimentally, and it is desirable to generate a pair of photons in a linear beam shape.
[0004]
In Non-Patent Document 2, type 1 phase matching is used. As shown in FIG. 5, two second-order nonlinear crystals are arranged in tandem. FIG. 5 is an explanatory diagram of the quantum correlation photon pair generation method described in Non-Patent Document 2. The photon pairs generated from each crystal spread in a cone shape, but by making the crystals thin, they overlap. For convenience, one of the crystals is # 1, and the other is # 2.
At this time, each crystal is arranged so that the polarization of the photon pair generated from # 1 is horizontal (in the figure, described as H-polarized) and # 2 is vertical (V-polarized). For

points

1 and 2 where a straight line passing through the center of the circle on the cross section of the cone intersects the circumference, if the point 1 is horizontal polarized light, a horizontally polarized photon is also observed at point 2 and conversely, the point 1 is vertically polarized. Then, a vertically polarized photon is also observed at point 2. However, their probabilities are equal. If this is described by a mathematical expression, it becomes Expression (2).
[Equation 2]

The sign of the second term on the right side of equation (2) depends on the angle of the crystal. As described above, the radiation pattern spreading in a cone shape is difficult to handle experimentally as in Non-Patent Document 1.
[0005]
In Non-Patent Document 3, as shown in FIG. 6, two second-order nonlinear crystals (hereinafter, referred to as “OPA1” and “OPA2”) and a polarizing beam splitter (hereinafter, referred to as “PBS”) are arranged. As a result, a linear beam-shaped photon pair is generated. FIG. 6 is a configuration diagram of the quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 3. The polarizing beam splitter transmits horizontal polarized light and reflects vertical polarized light. Since each crystal satisfies the type 2 phase matching condition, the polarizations of the two photons S1 ↑ and I1 · constituting the photon pair are orthogonal to each other. Here, “↑” indicates horizontal polarization and “•” indicates vertical polarization. The polarizations of S2 · and I2 ← are also orthogonal to each other. Here, “•” indicates vertical polarization and “←” indicates horizontal polarization. If a vertically polarized photon (I1 •) is observed at Idler Output in the figure, a horizontally polarized photon (S1 ↑) is observed at Signal Output. If a horizontally polarized photon (I2 ←) is observed at Idler Output, a vertically polarized photon (S2 ·) is observed at SignalOutput. By adjusting the distance from each crystal to the polarizing beam splitter (PBS), the state of equation (1) can be realized. The straight-beam photon pair is easy to handle, but the choice between the type 1 phase matching condition and the type 2 phase matching condition is limited by the type of crystal and the wavelength of the photon pair.
[0006]
Further, in Non-Patent Document 3, two second-order nonlinear crystals (described as OPA1 and OPA2) satisfying the type 1 phase matching condition are arranged as shown in FIG. FIG. 7 is a configuration diagram of another quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 3. In OPA1, each crystal is arranged such that the polarization of the photon pair is parallel (described as S1 ↑, I1 ↑), and in OPA2, it is vertical polarization (S2２, I2 ・). At this time, the photon pairs have a linear beam radiation pattern. A two-wavelength beam splitter (DBS) and a polarizing beam splitter (PBS) are used to split and combine a photon-pair beam. A two-wavelength beam splitter (DBS) separates photons of different wavelengths by transmission and reflection. In FIG. 7, S1 ↑ is transmitted, I1 ↑ is reflected, S2 ・ is reflected, and I2 ・ is transmitted. If a horizontally polarized photon (I1 ↑) is observed at Idler Output in the figure, a horizontally polarized photon (S1 ↑) is also observed at Signal Output. If a vertically polarized photon (I2 •) is observed at Idler Output, a vertically polarized photon (S2 •) is also observed at Signal Output. By adjusting the distance from each crystal to the polarizing beam splitter (PBS), the state of equation (2) is obtained. However, since a two-wavelength beam splitter (DBS) is used, the wavelengths of two photons forming a photon pair cannot be made the same. Non-Patent Document 4 has the same principle as Non-Patent Document 3.
[0007]
[Non-patent document 1]
Physical Review Letters, VOLUME75, NUMBER24, pp. 4337-4340 (1995)
[Non-patent document 2]
Physical Review Letters, VOLUME83, NUMBER16, pp. 3103-3106 (1999)
[Non-Patent Document 3]
Journal of Optics B: Quantum and Semiclassical Optics 2, pp. L1-L4 (February 2000)
[Non-patent document 4]
Physical Review A, VOLUME63, NUMBER6, pp. 062301-1 06231-11 (2001)
[0008]
[Problems to be solved by the invention]

Non-Patent Literatures

1 and 3 show a conventional technology. Some of

Non-Patent Literatures

1 and 2 are photon pair generation techniques by parametric down-conversion under Type 1 phase matching conditions. Spread in a cone shape, making handling difficult. On the other hand, although a part of Non-Patent Document 3 and Non-Patent Document 4 can obtain a pair of photons in a linear beam, a photon pair is configured because a wavelength separator by a two-wavelength beam splitter is required. The two photons have different wavelengths, which limits the application range. So far,
(1) Use of parametric down-conversion with a second-order nonlinear medium satisfying the type 1 phase matching condition,
(2) generation of a linear photon-pair beam;
(3) the two photons constituting the photon pair have the same wavelength;
A generation technique that simultaneously satisfies is not proposed.
An object of the present invention is to generate a linear beam-shaped photon pair in which two photons have the same wavelength using parametric down-conversion by a nonlinear medium that satisfies the type 1 phase matching condition in view of the problems of the conventional example. It is an object of the present invention to provide a device for generating a quantum correlation photon pair based on a polarization.
[0009]
[Means to solve the problem]
The present invention employs the following solutions in order to solve the above problems.
(1) A quantum correlation photon pair generation device according to the present invention includes a laser serving as a light source, a splitter for splitting a laser beam output from the laser, and a phase for adjusting the phase of the split light of the splitter and emitting the split light A shifter, a parametric converter made of a second-order nonlinear medium excited by the output laser light of the phase shifter, and a half-wave plate for rotating the polarization of a photon-pair beam emitted from the parametric converter; And a multiplexer that separates and outputs a pair of polarized waves that have passed through any one of them.
(2) Further, it is preferable that the second-order nonlinear medium according to (1) is composed of four second-order nonlinear crystals satisfying the type 1 phase matching condition.
(3) Further, it is preferable that the second-order nonlinear medium according to the above (1) is composed of one second-order nonlinear crystal satisfying a type 1 phase matching condition.
(4) Further, it is preferable that the second-order nonlinear medium according to the above (1) is composed of four quasi-phase matched optical waveguides.
(5) In the quantum correlation photon pair generating apparatus according to any one of (1) to (4), the splitter includes three non-polarization beam splitters for dividing laser light into four equal parts. It is preferable to use a total reflection mirror.
(6) In the quantum correlation photon pair generation device according to any one of (1) to (5), the multiplexer multiplexes four photon pair beams emitted from the converter. For this purpose, it is preferable to use two polarizing beam splitters, one non-polarizing beam splitter, and a total reflection mirror.
[0010]
BEST MODE FOR CARRYING OUT THE INVENTION
Embodiments of the present invention will be described below in detail with reference to the drawings.
FIG. 1 is a configuration diagram of a quantum correlation photon pair generation device using four nonlinear crystals according to the present invention. FIG. 2 is a configuration diagram of a quantum correlated photon pair generation device using one nonlinear crystal according to the present invention. FIG. 3 is a configuration diagram of a quantum correlation photon pair generation device using four quasi-phase matched optical waveguides according to the present invention.
The quantum correlation photon pair generation device of the present invention arranges a laser, which is a light source for exciting a nonlinear medium, with respect to a nonlinear medium that satisfies a type 1 phase matching condition to be a parametric down-converter. A splitter for splitting the split light is arranged, and four phase shifters are arranged to independently adjust the phase of the split light in the splitter. The split light is incident on the nonlinear medium and emitted from the nonlinear medium. A half-wave plate for rotating the plane of polarization of the four photon-pair beams is arranged, and a multiplexer for multiplexing is arranged.
[0011]
The splitter is composed of a non-polarizing beam splitter and a total reflection mirror, which are combined as shown, and splits one laser beam into four beams, preferably parallel beams.
The multiplexer is composed of a polarizing beam splitter, a non-polarizing beam splitter, and a total reflection mirror, which are combined as shown in the figure, selects one pair of photons, and further separates the paired photons. Out.
The nonlinear medium includes four nonlinear crystals satisfying the type 1 phase matching condition, one nonlinear crystal satisfying the type 1 phase matching condition, or four quasi phase matching optical waveguides satisfying the type 1 phase matching condition. Use a wave path.
In the first to third embodiments shown in FIGS. 1 to 3, the type and number of the nonlinear medium used are different, but the four-divided laser light is incident on the nonlinear medium, and four linear photon-pair beams are formed. It is characterized by generating a quantum correlation photon pair based on polarization by multiplexing, and the basic principle is the same.
[0012]
First, a first embodiment shown in FIG. 1 will be described.
(First embodiment)
The configuration of the quantum correlation photon pair generator is used to divide the laser beam into four with equal intensity, four

non-linear crystals

1, 2, 3, and 4, which are parametric down converters, and a laser 5, which excites the crystal. Three non-polarizing beam splitters 6, 7 and 8, three total reflection mirrors 9, 10 and 11,

phase shifters

12, 13, 14 and 15 for adjusting the phase of split light,

crystals

1 and 3 , The two half-

wave plates

16 and 17 for rotating the polarization plane of the photon pair generated from the light beam by 90 degrees, the two

polarization beam splitters

18 and 19 for multiplexing the four photon pair beams, and one It comprises a non-polarizing beam splitter 20 and three total reflection mirrors 21, 22 and 23.

Crystals

1, 2, 3, and 4 are second-order nonlinear crystals that satisfy the type 1 phase matching condition. Each crystal is arranged so that the polarization of a photon pair generated from each crystal is all horizontal (in the figure, S1 ↑, I1 ↑, S2 ↑, I2 ↑, S3 ↑, I3 ↑, S4 ↑, I4 ↑). Described). Here, ↑ means horizontal polarization.
[0013]
By making the intensity of the split light equal, the photon pair generation probability of each crystal is made equal. At a certain time, one of the photon pair (S1 ↑, I1 ↑), the photon pair (S2 ↑, I2 ↑), the photon pair (S3 ↑, I3 ↑), or the photon pair (S4 ↑, I4 ↑) The intensity of the light source 5 is adjusted so that only a set exists. Half-

wave plates

16 and 17 rotate the polarization of photon pairs generated from

crystals

1 and 3 from horizontal to vertical. In the figure, the photon pair (S1 ↑, I1 ↑) is changed to a photon pair (S1, I1 ・), and the photon pair (S3 ↑, I3 ↑) is changed to a photon pair (S3 ・, I3 ・). Here, “•” means vertical polarization. The total reflection mirror 21 and the polarization beam splitter 18 combine the photon pair (S1, I1) with the photon pair (S2, I2). Similarly, the photon pair (S3 偏光, I3 ・) and the photon pair (S4 ↑, I4 ↑) are multiplexed by the total reflection mirror 23 and the polarization beam splitter 19.
[0014]
Further, the four photon pair beams are multiplexed by the total reflection mirror 22 and the non-polarization beam splitter 20. At this time, intensity interference called two-photon interference (see Reference 1 below) occurs between the photon pair (S1, I1.) And the photon pair (S3, I3.), Which is a combination of vertically polarized light. Only the combination of the photon pair (S1 · S3 ·) is permitted at the output 2 and the combination of the photon pair (I1 ·, I3 ·) at the output 2 is permitted. Similarly, two-photon interference also occurs between the pair of photons (S2 ↑, I2 ↑) and the pair of photons (S4 ↑, I4 なる), which is a combination of horizontally polarized light. ), Only a combination of photon pairs (I2 ↑, I4 ↑) is allowed at output 2. However, as described above, at a certain time, the photon pair (S1 #, I1 #), the photon pair (S2 #, I2 #), the photon pair (S3 #, I3 #), and the photon pair (S4 #, I4 #) Since only one set of photon pairs exists, if a vertically polarized photon (S1 · or S3 ·) is observed at output 1, a vertically polarized photon (I1 · / I3 ·) at output 2 is generated. Observed. Conversely, if a horizontally polarized photon (S2Ｓ or S4 ↑) is observed at output 1, a horizontally polarized photon (I2 ↑ or I4 ↑) is observed at output 2. At this time, one photon having the same number is always observed in each of the output 1 and the output 2, and the probability that two photons are observed at the same time or not observed at all is zero.
[0015]
Thus, in two-photon interference, one photon is always observed as a pair at output 1 and output 2. This is described in Reference 1 (“Parity,” Vol. 17, No. 3, 2002 (March 1, 2002) published by Maruzen Publishing Co., Ltd., pages 1-3, March 2002, “Mystery of Multiphoton States” Interference-Photonic de Broglie wavelength and quantum lithography-by Keiichi Edamatsu).
Now, in the end, due to two-photon interference, one photon among the photons (S1, S2, S3, S4) at the output 1 and the photon (I1, I2, I3, I4 at the output 2). One photon with the same number is observed in ↑). This means that if a vertically polarized photon (S1 or S3) is observed at output 1, a vertically polarized photon (I1 or I3) is observed at output 2. Conversely, if a horizontally polarized photon (S2Ｓ or S4 ↑) is observed at the output 1, it also means that a horizontally polarized photon (I2 ↑ or I4 ↑) is observed at the output 2. However, both occurrence probabilities are equal.
[0016]
When this is described by a mathematical formula, [Equation 3]

Or
(Equation 4)

And agrees with the equations (3) and (4) describing the state of the quantum correlation photon pair based on the polarization. The difference between the two is only the sign of the second term on the right side, but can be changed by adjusting the phase with the

phase shifters

12, 13, 14, 15 as described later.
[0017]
(Second embodiment)
In FIG. 2, one large nonlinear crystal 24 is used instead of using four nonlinear crystals as in the first embodiment. Since the configuration other than the nonlinear crystal 24 has the same configuration as the configuration shown in the first embodiment, the description of the first embodiment is referred to, and the description is omitted here. The operation of the device is the same as in the first embodiment.
[0018]
(Third embodiment)
In FIG. 3, four quasi-phase matching

optical waveguides

25, 26, 27, and 28 are used instead of using four nonlinear crystals as in the first embodiment. The configuration other than the four quasi-phase matching

optical waveguides

25, 26, 27, and 28 has the same configuration as the configuration shown in the first embodiment. Therefore, the description of the first embodiment is cited, and the description here will be made. Omitted. The operation of the device is the same as in the first embodiment.
In FIGS. 1 to 3, the type and number of the nonlinear medium used are different, but the basic configuration for inputting the four divided excitation lights into the nonlinear medium and combining the four linear photon-pair beams is the same. .
[0019]
FIG. 8 is an explanatory diagram of symbols used in mathematical expressions. Introducing a + 45-degree and -45-degree polarization axis as shown in FIG. 8 instead of the horizontal and vertical polarization axes,
(Equation 5)

(Equation 6)

Get. Substituting equations (5) and (6) into equation (4) gives:

It becomes.
[0020]
At this time,
[Equation 8]

[Equation 9]

By re-reading the coordinate axes as shown below, equation (7) can be rewritten as follows.
(Equation 10)

The above equation matches equation (1). Therefore, the state SB described by Expression (4) becomes equivalent to the state S1 described by Expression (1) by replacing the coordinate axes with Expressions (8) and (9).
[0021]
Furthermore,
[Equation 11]

By inverting only the phase of the horizontal polarization component of the photon emitted from the exit 2 so that

Get. The above equation is consistent with equation (2). Therefore, the state SB described by Expression (4) can be obtained by replacing the coordinate axes with Expressions (8) and (9), and furthermore, as shown in Expression (11), the horizontal polarization component of the photon emitted from the exit 2 can be obtained. Is changed to the state S1 described by the equation (1).
[0022]
From the states of equations (3) and (4) generated by the photon pair generator of the present invention, four states of the quantum correlation photon pair based on polarization, ie, equations (1) and (2) can be easily obtained. In addition, a two-wavelength beam splitter as in the related art is not used, and it is possible to generate a pair of linear beam photons having the same wavelength.
[0023]
【The invention's effect】
According to the present invention, (1) a parametric down-conversion means using a second-order nonlinear medium satisfying the type 1 phase matching condition can be used, (2) a linear photon pair beam can be generated, and (3) a photon pair is formed. Thus, it is possible to provide a polarization-based quantum correlation photon pair generation technique capable of simultaneously realizing the generation of two photons having the same wavelength.
[Brief description of the drawings]
FIG. 1 is a configuration diagram of a quantum correlation photon pair generation device using four nonlinear crystals of the present invention.
FIG. 2 is a configuration diagram of a quantum correlated photon pair generation device using one nonlinear crystal according to the present invention.
FIG. 3 is a configuration diagram of a quantum correlated photon pair generation device using four quasi-phase matched optical waveguides of the present invention.
FIG. 4 is a configuration diagram of a quantum correlation photon pair generation device and a radiation pattern explanatory diagram of the quantum correlation photon pair described in Non-Patent Document 1. FIG. 4A shows a quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 1. FIG. 4B is a radiation pattern of a quantum correlation photon pair described in Non-Patent Document 1.
FIG. 5 is an explanatory diagram of a quantum correlation photon pair generation method described in Non-Patent Document 2.
FIG. 6 is a configuration diagram of a quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 3.
FIG. 7 is a configuration diagram of another quantum correlation photon pair generation device described in Non-Patent Document 3.
FIG. 8 is an explanatory diagram of symbols used in mathematical expressions.
1,2,3,4,24 nonlinear crystal (parametric converter)
5 Laser (light source)
6, 7, 8, 20

Non-polarizing beam splitters

9, 10, 11, 21, 22, 23 Total reflection mirrors 12, 13, 14, 15

Phase shifters

16, 17 Half-

wave plates

18, 19

Polarizing beam splitters

25, 26, 27, 28 Quasi-phase matching optical waveguide

Claims

A laser serving as a light source, a splitter for splitting a laser beam that is an output of the laser, a phase shifter that adjusts the phase of the split light of the splitter and emits the laser light, and is excited by output laser light of the phase shifter. A pair of polarized waves that include a parametric converter made of a second-order nonlinear medium and a half-wave plate that rotates the polarization of a pair of photons emitted from the parametric converter, and that passes through any one of the phase shifters And a multiplexer that separates and outputs the respective components.

2. The quantum correlated photon pair generator according to claim 1, wherein said second-order nonlinear medium is composed of four second-order nonlinear crystals satisfying a type 1 phase matching condition.

2. The quantum correlated photon pair generator according to claim 1, wherein said second-order nonlinear medium is made of one second-order nonlinear crystal satisfying a type 1 phase matching condition.

2. The quantum correlated photon pair generator according to claim 1, wherein said second-order nonlinear medium comprises four quasi-phase matched optical waveguides.

5. The quantum according to claim 1, wherein the splitter comprises three non-polarization beam splitters for dividing the laser beam into four equal parts and three total reflection mirrors. Correlated photon pair generator.

The multiplexer is composed of two polarizing beam splitters, one non-polarizing beam splitter, and a total reflection mirror for combining four photon-pair beams emitted from the converter. The quantum correlation photon pair generator according to any one of claims 1 to 5.