JP2003515119A - 磁気共鳴解析流量計および流動測定方法 - Google Patents
磁気共鳴解析流量計および流動測定方法Info
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Abstract
Description
に核磁気または電子磁気共鳴による流体の流量と組成の測定に関する。
、例えばMansfield 、P.Morris、P.G.の“NMR Imaging in Biomedicine”、Adva
nced in Magnetic Resonance、増刊2、1982年、Academic Press社、Orlando 32
887 、235 頁、セクション7.3.5 に記載されている。流量測定または流動マッピ
ングの従来の装置は2つのよく知られた方法、即ち飽和されたまたは飽和されて
いないスピンの“飛行時間”または流動方向に沿った勾配磁界の適用による“位
相エンコード”に基づいている(Cho.Z の“Foundations of Medical Imaging”
John Wiley & Sons 社、ニューヨーク、1993年、374 〜386 頁)。“飛行時間”
方法の例はLew の米国特許第4,782,295 号明細書であり、“位相エンコード”方
法の例はManeval の米国特許第5,532,592 号明細書である。化学的シフトによる
化学組成の解析は“Principles of Magnetic Resonance”、第3版、第4章Slic
hter、C.P.、Springer-Verlag 、N.Y.1989年に記載されている。
界を含む規定された空間内で流動するスピンの停滞時間に基づいて、種々の流動
ドメインの平均値を非侵襲的に測定するか、その速度プロフィールをマップする
全般的に応用可能で簡単な方法を提供することである。
スペクトルをスピンに放射させるように、周期的な勾配磁界によりH0 の強い主
磁界を周期的に位相変調することによってH1 ラーモア無線周波数励起磁界が連
続して存在する規定された空間内で運動するスピンから受信された信号を測定ま
たはマップする方法を提供し、そのラーモア周波数の側波帯の振幅はスピンによ
り放出される中心帯域のラーモア周波数信号の振幅の既知の関数であり、前記放
出される中心帯域のラーモア周波数信号の振幅はH1 ラーモア無線周波数励起磁
界内の規定された空間内のスピンの停滞時間の既知の関数である。
的な勾配磁界の位相変調周波数の整数倍の数と相互相関することによって、非常
に強いH1 の中央ラーモア磁界の存在する位相変調されたスピンから放出された
信号の非常に弱い側波帯を連続的に測定する方法を提供する。
起ラーモア磁界内の規定された容積内のスピンの停滞時間を空間的にマッピング
することを許容するため空間的に順序付けされる。
パルス化された勾配磁界は除去され、それによって、渦電流、過渡現象、ギブズ
の打切りアーチファクト(truncation artifacts)を減少または除去する。
知の形状内のスピンの停滞時間の測定またはそのマッピングからスピンの速度ま
たは灌流ベクトルを測定またはマッピングする方法を提供し、前記既知の形状は
、H1 ラーモア励起磁界から雑音および信号を実質上分離するために好ましくは
H1 ラーモア励起磁界コイルに直交して巻回された受信コイルにより規定されて
いる。
度で測定されるようなH1 ラーモア励起磁界の規定された部分のスピンの停滞時
間に依存し、未知のT1 スピン−格子、未知のT2 スピン−スピン、未知のD拡
散またはスピン磁化、スピン拡散またはスピンコヒーレンスに影響するその他の
未知のパラメータにはそれ程依存しないで、測定から構成されたH1 ラーモア励
起磁界の規定された部分の既知の形状内の流速または灌流ベクトルの測定または
マッピングを行うことである。これらの未知のパラメータは本発明の測定の信号
対雑音比に影響するが、本発明にしたがってこれらの測定の規定された最終点に
はそれ程影響しない。
に実行することである。
ある。
が流動の平均軸に垂直に位置されている1実施形態を示している。図1では、本
発明の原理にしたがって構成された核磁気共鳴流量計の1実施形態の断面が示さ
れており、断面は流体路の中心軸を含む平面に沿って取られている。一方の端部
2から導管4の他方の端部3まで延在する流体路1は流体の流動方向にほぼ垂直
な一定の磁界を横切って延在し、その一定の磁界は、1対の磁極フェースプレー
ト6、7と、1対の永久プレート磁石8、9と、相互に接続されている磁束路構
造10、11からなる磁石アセンブリ5によって与えられる。磁石アセンブリ5と導
管4は、非強磁性材料から作られている固定ボルトおよびスペーサ14、15により
2つのフランジ12および13によって1つの一体化アセンブリにパッケージされる
。流体路1を与える導管4は3つのセクション、即ちステンレス鋼、銅、プラス
ティックまたはガラス等の非強磁性材料から作られる2つの端部セクション17、
18と、フロロカーボンプラスティック、ガラスまたはセラミック材料等のゼロの
パリティの非導電性の反磁性材料から作られるNMR(核磁気共鳴)検出器セク
ション19とから構成されている。NMR検出器セクション19はその外部表面に巻
付けられた送信コイル20と、送信コイル20の入口付近でNMR検出器セクション
19の外部表面またはその内部に巻付けられている受信コイル21を含んでいる。N
MR検出器セクション19はリングシール22と23を含んでもよい耐浅構造での2つ
の端部セクション17に接続されるかまたは結合部に接合されている。磁極フェー
スプレート6、7はシリコンスチール等の高品質の強磁性材料から作られた研磨
された表面を有するプレートであり、流体の流動方向で寸法調整可能な長さにわ
たって磁石の2つの磁極フェースに均一な磁界を介在させるために使用される。
素子10と11を含む磁束路構造も強磁性材料から作られる。
装置を示している。この図面は技術でよく知られているように、典型的な導電ま
たは超導電のH0 磁界用のソレノイドメイン磁石と直交バードケージラーモアr
.f.H1 コイルを示している。
容する適切な磁化を与えるように、スピン速度の測定範囲の最速部分の転移時間
をT1 スピン−格子緩和時間に適合させるように選択されている。磁石セクショ
ンが長いと、後の展開で明白になるように、測定の信号対雑音比が改良され、装
置の構造価格と寸法を増加するが、論理的な最終点にそれ程影響しない。図1の
装置はLew の米国特許第4,782,295 号明細書に記載された装置に類似し、図2の
装置はMistretta の米国特許第5,408,180 号明細書に記載されている装置に類似
する。
位相変調されるH0 の周期的な勾配成分hφは図1の実施形態で与えられること
ができる。本発明の好ましい特性では、位相変調の周期的な勾配は極低周波数(
ELF)または超低周波数(VLF)勾配磁界である。図3は、周波数Ωの周期
的な磁界が勾配コイル25を通る周期的な電流によって生成される図1の実施形態
に対して好ましい検出器セクションに振幅hφの変調磁界24を発生する方法を示
している。ゼロのパリティの非導電性の常磁性材料から作られるスペーサ22は検
出器セクションを固定するために使用されてもよい。他の一般的な勾配コイルの
構造は技術でよく知られているように、図1または図2と結合されることができ
、それによって周期的に空間的に順序付けされた素子をH0 メイン磁界へ与える
(Shenberg、Itzhak; Macovski、Albert; “Applications of time-varying gra
dients in existing magnetic resonance imaging systems ”; Med Phys. 13(2
) 巻、164 〜169 頁、1982年3月、N.Y.、USA を参照)。
(章動)コイル20を示している。図4はH1 ラーモア周波数励起磁界が図1の実
施形態のH0 主(メイン)磁界に垂直に連続して与えられることができる態様を
示している。種々の構造の通常のH1 r.f.励起コイルは図1の構造と図2の
構造の両者において技術でよく知られている。H1 磁界の強度は技術でよく知ら
れているように電流増幅器を通るr.f.コイルの無線周波数電流の振幅により
制御されることができ、この電流強度は本発明にしたがって受信コイルのスピン
により放射される信号分布を変更するために変化されることができる。
5は図1の実施形態の検出器セクションに好ましい長さL2 のr.f.受信コイ
ル21を示している。この受信コイルおよび図1の構造と図2の構造に適したその
他のコイルは技術でよく知られている。図5の受信コイルは好ましくはH1 ラー
モアr.f.励起磁界中へのスピン流の入口付近に位置され、技術でよく知られ
ているようにパワー増幅器の雑音と信号を実質上結合しないようにするためにH 1 励起磁界コイルの巻回に垂直に巻き付けられることが好ましい。受信コイルの
長さは、測定される最低の流速の転移時間がT2 *スピン−スピンとD拡散時間
効果に関して短いように十分に短い長さであることが好ましく、これは信号振幅
を指数関数的に減少させる。これは測定の信号対雑音比に影響するが、本発明に
よる測定の論理的最終点にはそれ程影響しない。
ラーモアr.f.励起磁界からの強力な中心帯域信号を拒否し、関連する側波帯
の振幅を検出するための側波帯復調検出器27の好ましい実施形態を示している(
本発明の参考文献とされるWollinの米国特許第5,757,187 号明細書)。図6では
、磁気共鳴流量計の受信コイル21の磁気共鳴のアンテナ100 はインピーダンス整
合回路102 に結合され、保護回路106 を経て雑音整合前置増幅器104 に供給され
る。雑音整合前置増幅器の出力はRF増幅器108 へ与えられ、その出力は二重平
衡復調器110 、112 へ誘導される。二重平衡復調器110 、112 の出力は加算増幅
器114 を通って交流電流積分器116 と低周波数増幅器118 へ与えられる。各復調
器110 と112 は図8で示されている磁気共鳴マスター無線周波数発振器28からの
直角位相出力により与えられる。復調された出力はその後加算器114 で加算され
、相互相関された入力を積分器116 (直流電流J0 ( )項を評価する)と増幅
器118 とへ与えられ、その出力は付加的なセットの二重平衡復調器120 へ与えら
れ、それらの各加算された相互相関された出力も加算器122 により加算され、積
分器124 により積分され、それによってスペクトルJn ( )の各側波帯の相対
強度を評価する。
ップされることができる一般化された出力式を示した図6の信号解析を与える。
このように図7および8は図6の回路の信号処理の段階的な算術解析を与える(
Poularikas、Alexander D.、“The Transforms and Applications Handbook”、
CRC-IEEE出版、Boca Raton、フロリダ、1996年、29、185 、214 、221 頁)。
ブリ26の受信コイルの出力は、ラーモアr.f.ω0 発振器28と同期復調して、
周波数分割器29からの位相変調周波数Ωの整数倍の数と相互相関するために、同
期復調器と相互相関検出器27に与えられる。復調器−検出器27の出力はr.f.
パワー増幅器32の利得を制御する制御装置30に与えられ、その周波数はラーモア
r.f.ω0 発振器28により制御され、その出力は流量計アセンブリ26のH1 ラ
ーモアr.f.コイルの電流を調節して制御装置30により設定されるように復調
器−検出器27の出力を所望のレベルに設定する。この制御ループは迅速な応答用
に設計され、ω0 r.f.増幅器32の電流出力は後述するように流速を測定する
。周波数分割器29はr.f.発振器28から信号を供給され、増幅器31の周波数Ω
を制御し、これは流量計アセンブリ26の位相変調コイル25を供給する。増幅器31
の利得はサーボ−機構理論でよく知られているように、本発明で説明されるよう
に最高の信号対雑音比レベルを固定するために、強力に制動されたゆっくりと応
答する方法で制御装置30の出力により制御される。ω0 ラーモア周波数発振器28
の周波数も技術でよく知られているように物理的変化または化学的シフトにより
生じるH1 r.f.コイルの可変の負荷インピーダンスを補償することによって
、最高の信号対雑音比レベルを固定するため、非常に強力に制動された非常にゆ
っくりと応答する方法で制御装置30の出力により制御される(“Principles of
Magnetic Resonance”、第3版、第4章、Sichter 、C.P.、Springer-Verlag 、
N.Y.、1989年、35−39頁)。ここで説明するように、ラーモアr.f.増幅器32
の電流出力は所望の測定品質であり、平均流速の関数であり、計器その他の適切
なインジケータまたは記録装置33に供給される。ω0 ラーモア周波数発振器29の
周波数は流動材料の化学的および物理的組成の尺度である(“Principles of Ma
gnetic Resonance”、第3版、第4章、Sichter 、C.P.、Springer-Verlag 、N.
Y.、1989年)。
変化するスピン−格子緩和定数に関して、短いインターバルで反復的なラーモア
r.f.パルスを必要とする。従来技術の位相エンコード技術は疑似定常状態の
流動ベクトルに沿ってスピン−エコーまたは刺激されたエコーシーケンスの勾配
を必要とする。本発明は好ましくはパルス技術を使用せず、比較的スピン緩和お
よび拡散と無関係であり、高いレイノルズ数の測定モードの平均流速の変化、ま
たは低いレイノルズ数のマッピングモードの速度プロフィールの変化に迅速に応
答できる。
幅は好ましくは検出回路中の測定された側波帯の振幅を制御するために調節され
る。H1 磁界は連続的に与えられ、好ましくはパルス化されない。最大の信号ま
たは最小の信号または選択された側波帯の信号の特定値は速度プロフィールの平
均値の測定の最終点として選択されることが好ましく、選択された信号レベルを
得るのに必要なH1 r.f.励起コイルの電流の大きさは測定されたパラメータ
であり、ここで示すように、受信コイルの規定された形状のスピンの停滞時間の
測定された関数である。
幅は好ましくは一定に保持され、主要な強いH0 磁界の位相変調成分の振幅は“
勾配コイル”により空間的に分散され(Shenberg、Itzhak; Macovski、Albert,
“Applications of time-varing gradients in existing magnetic resonance i
maging systems”、Med. Phys.、13(2) 巻、164 −169 頁、1982年3月、N.Y.、
U.S.)、受信された側波帯は図8(d)の端の式のマトリックス近似式で使用さ
れる。マトリックスの反転またはクラーメルの規則を解くことは全体が本発明の
参考文献とされるWollinの米国特許第5,757,187 号明細書にさらに十分に記載さ
れているように信号分散の空間的マップを与える。
検出された振幅を設計者の選択された制御条件(即ち最大値(式17)、最小値(
式18、19)または最適のシステム性能用に選択された幾つかの中間値)と比較し
、それによってこの設計条件を満たすためラーモアr.f.パワー増幅器32の利
得を調節するために適切な意味のエラー信号を生成する。ラーモアr.f.パワ
ー増幅器32の出力電流はコイル20のラーモアr.f.励起(章動)磁界強度H1 に比例し、それ故、平均流速の尺度である(式17、18)。
測定し、(式25にしたがって)位相変調電流の振幅を調節する。
rinciples of Magnetic Resonance”、第3版、第4章、Slichter、C.P.、Sprin
ger-Verlag 、N.Y.1989年)コイル負荷の変化を補償するためにラーモアr
.f.マスター発振器28の周波数を調節し、流動材料の化学的および物理的組成
の変化の評価を可能にする。
たは流体媒体が一定の磁界内に位置されている以下の式にしたがって磁化される
ことはよく知られている。 m=K1 H0 (1−e-t1/T1) (1) (Lew の米国特許第4,901,018 号明細書参照) ここでmは媒体の磁化であり、K1 は磁化率であり、H0 は均一なメイン磁界
近くの大きい静電気の強度であり、t1 はH0 磁界のスピンの平均停滞時間であ
り、T1 はスピン格子緩和時間であり、これはスピンから周囲の媒体へのエネル
ギの転送レートの尺度である。H1 励起磁界により規定される測定セクションに
入る前に、媒体は統計的に大きな磁化を獲得する。入力からH1 励起磁界を含む
測定セクションまでの装置の長さは最高速度で移動するスピンの十分な磁化が装
置の全ての雑音が存在する場合に適切な信号強度を生成することを可能にするよ
うに選択され、それによって各動作モードでの所望の測定の確実な評価を許容す
る。これはさらに高い流速で測定またはマッピングするために付加的な同一の磁
化セクションを付加することにより実現されることが好ましい。
)させる。ここで、 ω0 =γH0 (2) γは地球磁場比であり、各スピン種に対する定数である。図3のように位相変
調コイルによりH0 を周期的に変化すると、ωφを生成するためにω0 を変化し
、ここで、 ωφ=γ(H0 +hφcosΩt) (3) ここで、hφとΩはH0 の周期的な成分の振幅および時間周波数であり、ωφ はH0 の軸を中心にしたスピンの歳差運動の瞬間的な角速度である。この振幅h φ はマッピング速度または灌流(perfusion )分散のための既存の勾配コイルセ
ットを時間変化して励起することにより空間関数を作ることができる(Shenberg
、Itzhak; Macovski、Albert,“Applications of time-varing gradients in e
xisting magnetic resonance imaging systems”、Med. Phys.、13(2) 巻、164
−169 頁、1982年3月、N.Y.、U.S.およびWollinの米国特許第5,412,322 号、第
5,757,187 号明細書)。
周波数ω0 である。これは角度周波数ω1 でスピンの励起または章動を発生し、
ここで、 ω1 =γH1 =dθ/dt (4) この章動はH0 磁界に垂直の磁化成分を発生し、受信コイル中にそれが誘起す
る電圧によって検出されることができ、その面積ベクトルは図5で例示されてい
るコイルで検出されるようにマクスウェルの第2の法則にしたがってH0 磁界に
垂直である(ここで参考文献とされているWollinの米国特許第5,412,322 号、第
5,757,187 号明細書参照)。
スペクトルは位相変調周波数Ωの整数倍の数により中央ラーモア周波数を中心に
同等に分散される側波帯からなり、その振幅分布はゾンマーフェルトの積分に対
する種々の解、即ちベッセル、ノイマンまたはハンケル関数により規定され、そ
の幅はH0 静止磁界の不均等性、および図7、8で解析されるような任意の適用
されたまたは固有の静止勾配により規定される。
数を拒否することは図6、7、8で示されているように基準位相変調周波数Ωの
整数倍の数との相互相関により側波帯振幅の測定を可能にする。受信コイルによ
り規定される形状容積を経て転移する期間にスピンが顕著なコヒーレンスを保持
するならば、これは必ずしもパルス技術を使用せずに側波帯振幅の評価を可能に
する。
なる機構によりそれらの位相コヒーレンスを急速に失い、その幾らかは断熱性で
あり、それ故エントロピーに変化を含まない。断熱性ではないスピンは局部磁界
における(熱等化により支配される)受動拡散または摂動変位またはランダム変
化を含んでいる。実質的に検出可能な磁気mt は指数関数的にH1 磁界を通じて
転移時間に関連される。
ピン緩和定数であり、Dは媒体の受動拡散定数であり、K3 はγと局部勾配磁界
強度を含む係数である。指数関数項の効果は、H1 ラーモアr.f.磁界中のス
ピンの停滞時間t2 により指数関数的に信号強度を減少することであり、この効
果は低速度の流の応用で使用される短い受信コイルを指定する。幾つかのこのよ
うな短いコイルは逐次的に配列されるか、直列に接続され、測定される流速の最
低の範囲を選択することを許容する。
の雑音結合と励起信号結合を最小にするためにH1 ラーモア無線周波数励起コイ
ルに直交して巻回されることが好ましい。
るように(Slichter、C.P; “Principles of Magnetic Resonance”、Springer
-Verlag 、ニューヨーク、第3版、1989年、第2章)、余緯度角度θを通じて章
動する。検出可能な横断方向の磁化はスピンがH1 励起磁界内の受信コイルを横
切るときに変化する。式(4)から、 ω1 =dθ/dt=γH1 (6) θ=γH1 t2 (7) 式(1)と式(5)から、 mt =K1 K2 H0 (1−e-t1/T1)e-t2/T2* sinγH1 t2 (8) ここでt2 *は実効的なT2 であり、これは技術でよく知られているように、
スピン−スピン緩和、拡散、均等性の局部磁界等を含んでいる。
vにおける全体的な受信コイルの横断方向の磁化MT は以下のとおりである。
あり、 L2 はそれぞれ最小の流動範囲に対して選択された受信コイルの実効的な長さ
であり、 lは受信コイルの感応体積を通って媒体の各素子が伝播する距離であり、即ち
式9、 T1 は典型的に0.1−5秒間の媒体のスピン−格子緩和時間であり、 T2 *は典型的に50乃至500ミリ秒の範囲で変化する実効的な自由誘導減
衰制動係数であり、 vは速度プロフィールの各素子の速度である。
ある。
ax)は、 γH1 L2 /v=π (16)または、 v=(γL2 /π)H1 (17)であるとき、 MT =KH0 (1/γH1 )(2) (15)である。
メータ)-1または、 v=(4.26×107 )(4π×10-7)L2 H1 (20) v=53.7 L2 H1 であり、H1 はアンペア/メータである。4cm幅の
受信コイルでは、例えば、 v=2.14H1 メートル/秒 (21) したがって、特別な側波帯信号を獲得するためH1 磁界強度を調節することは
流速の平均速度を生成する。
、対称的な偶数の空間スピン信号分布は偶数次の側波帯を発生し、非対称的な奇
数の分布は奇数次の側波帯のみを発生し、即ち図8の(d)と次式によるもので
ある。 J(-n)(Z)=−1n J(n) (Z) (22) (Jahnke, E. : Emde. F. : Tables of Functions 、第4版、Dover Publicat
ions、ニューヨーク、1945年、128 頁)。それ故、速度プロフィールが対称的で
あるならば、偶数次の側波帯が存在し、次式の最大値で好ましい第2の側波帯の
検出を行う。
ればならず(Shenberg、Itzhak ; Macovski 、Albert、“Applications of time
-variying gradients in existing magnetic resonance imaging systems”; Me
d. Phys.、13(2) 巻、164 −169 頁、1982年、ニューヨーク、U.S.、式3)
これは主磁界H0 の均一性と任意の与えられたまたは固有の静勾配により決定さ
れる。Δω0 はまた最小のジョンソン−ナイキスト雑音パワーPn を決定し、以
下のように、図7の(c)の各側波帯で同一である。 Pn =Kb τΔω0 (26) ここでKb はボルツマン定数であり、τは絶対温度である。
の平均軸に垂直な流体のモーメントの線形成分は、このような線形成分が平均流
体モーメントと比較して小さいので、均一な磁界H0 による磁化、均一なH1 励
起r.f.ラーモア磁界によるスピン章動、または短い受信コイルによる信号受
信にそれ程影響しない。回転モーメントの比較的低速度の成分は主磁界H0 との
断熱スピン整列を許容し(“Principles of Magnetic Resonance”、第3版、第
4章、Slichter、C.P.、Springer-Verlag 、N.Y.1989年、23頁)、受信コイ
ルを介する転移時間が短いならばスピンの位相をそれ程ずらさない。しかしなが
ら、“渦電流”を発生するモーメントの強力な並進および回転成分は信号損失を
生成することが知られており(Chuo,Z ; “Foundations of Medical Imaging”
、John Wiley & Sons 社、ニューヨーク、1993年、374 −386 頁)、これは当業
者に知られているように、流量計パイプ設計の適切な方法、および必要ならば流
量調節装置により防止される(Spitzer 、 David W. 、“Industrial Flow Meas
urement ”、Instrument Society of America 、1990年、97頁)。
マップされ(Wollinの米国特許第5,757,187 号明細書)または前述したように平
均値が決定される。しかしながら、パイプ壁付近の非常に低速度の流動スピンは
T1 とT2 * 効果による信号損失を受け、測定された平均流速を増加する。
信号平均値で可変のH1 の効果はさらに複雑であり、Maneval の米国特許第5,53
2,592 号明細書とWollinの米国特許第5,757,187 号明細書のマッピングまたは測
定の両者でさらに完全に開発される。
ためにH1 励起コイルの電流を制御することは、平均的な流速を測定する。非均
一な速度プロフィールは、側波帯の振幅を含むマトリックス式、図8の(d)の
近似的積分(Wollinの米国特許第5,757,187 号明細書)を連続的に反転すること
によりマップされてもよい。H1 励起コイルと流動媒体との間で最大パワーを整
合するためのr.f.ω0 発生器の回転により、流動材料の化学的および物理的
組成の評価が生成される(前述のSlichter)。
は電子磁気共鳴にも応用可能であることに注意すべきである。
明の好ましい実施形態の方法および装置は流体中の移動パイプ速度の決定(即ち
速度計)に使用されてもよい。それ故、前述し図1−3で説明した流量計はパイ
プと流体との間の相対速度を測定するので、流量計は流体中で移動するボートま
たは他の移動体に取付けられてもよく、それによって静止または移動する流体に
関するボートその他の移動体の速度を決定する。
流動だけでなく、混合物、スラリー、アグレゲート、吹込粒子、粘性プラスティ
ック等のその他の流体材料の流動だけでなく、流量計装置を通る固体材料の伝送
にも応用される。
することを意図することが当業者により認識されよう。本発明の種々の他の実施
形態は明白であり、本発明の技術的範囲内に含まれる。
って構成された核磁気共鳴流量計の実施形態の断面図。
および超導電のソレノイドメイン磁石と直交バードケージラーモアr.f.H1 コイルを示した斜視図。
に示した図1の流量計の断面図。
)コイルの概略図。
のブロック図。
Claims (36)
- 【請求項1】 強力な時間によって変化しない磁界H0 を容器に供給し、 位相変調する周期的な成分hφを容器の検出セクションにわたって前記強力な
時間によって変化しない磁界H0 に供給し、 ラーモア無線周波数励起(章動)磁界H1 をH0 磁界に直交して容器の前記検
出セクションに供給し、 容器の検出セクションにおける材料の章動する位相変調された磁気共鳴スピン
から信号を受信し、 容器の検出セクションにおいて材料内の磁気共鳴スピンの測定された平均停滞
時間から速度の平均値を決定するステップを含んでいる材料と容器の間の相対速
度の平均値を非侵襲的に決定する方法。 - 【請求項2】 前記容器は円筒形パイプを具備し、前記検出セクションは磁
界成分hφと磁界H1 が与えられるパイプのセクションを具備している請求項1
記載の方法。 - 【請求項3】 前記ラーモア無線周波数励起磁界H1 はラーモア周波数ω0 近くに同調されている受信コイルの信号感知容積に与えられる請求項1記載の方
法。 - 【請求項4】 さらに、ラーモア周波数ω0 よりも非常に小さい周波数Ωで
検出器セクションの磁界H0 を周期的に変調することにより検出セクション内の
磁気共鳴スピンを周期的に位相変調する請求項3記載の方法。 - 【請求項5】 ラーモア周波数ω0 励起磁界H1 の周波数とのコンボリュー
ションにより受信コイルにより受信される位相変調された磁気共鳴スピンから信
号を復調し、 位相変調の周期磁界成分hφの変調周波数Ωの倍数との相互相関により復調さ
れた信号を検出するステップをさらに含んでいる請求項4記載の方法。 - 【請求項6】 ラーモア無線周波数励起H1 磁界の強度は受信コイルにより
検出される最大、最小またはその他の限定されたレベルの信号を発生するために
調節される請求項5記載の方法。 - 【請求項7】 さらに、容器内で移動する材料とのインピーダンス整合を生
成するためにH1 励起磁界の周波数ω0 をシフトし、 ラーモア周波数のシフトにより明白にされる移動材料の化学的および物理的組
成の変化を測定する請求項6記載の方法。 - 【請求項8】 さらに、最大の獲得可能な検出された信号出力を実現するた
めに磁界H0 の位相変調の周期磁界成分hφの振幅を調節する請求項5記載の方
法。 - 【請求項9】 材料はパイプの軸に沿って移動する液体または気体の流体を
含んでいる請求項2記載の方法。 - 【請求項10】 材料はパイプの軸に沿って移動するスラリー、アグレゲー
ト、吹込粒子、粘性プラスティックまたは固体材料を含んでいる請求項2記載の
方法。 - 【請求項11】 容器は、材料に関して移動し、容器の平均速度を測定また
はマップする速度計を具備している請求項1記載の方法。 - 【請求項12】 容器は、移動する材料に関して静止し移動する材料の平均
速度を測定またはマップする流量計を具備している請求項1記載の方法。 - 【請求項13】 さらに、周期成分hφによりH0 主磁界を周期的に変化さ
せてスピンを位相変調し、ラーモア周波数を中心とする線形または帯域スペクト
ルをスピンに放射させ、その側波帯振幅はスピンにより放射された中心帯域のラ
ーモア周波数信号の振幅の既知の関数であり、前記放射された中心帯域のラーモ
ア周波数信号の振幅は検出セクション中のラーモア無線周波数励起磁界H1 に近
接して位置された受信コイル内に含まれたスピンの停滞時間の既知の測定された
関数である請求項1記載の方法。 - 【請求項14】 さらに、相対的な平均速度を連続的に測定またはマップす
るため、周期成分磁界hφの位相変調周波数Ωの整数倍の数で受信された信号の
側波帯を復調し相互相関する請求項13記載の方法。 - 【請求項15】 ラーモア無線周波数励起磁界H1 は連続的でパルス化され
ていない磁界である請求項1記載の方法。 - 【請求項16】 さらに、検出セクション内のスピンの停滞時間を直接空間
的にマップするために周期位相変調成分磁界hφの振幅を空間的に順序付けする
請求項1記載の方法。 - 【請求項17】 受信コイルは雑音および信号をラーモア励起磁界H1 から
分断するためにラーモア励起磁界H1 コイルに直交して巻付けられており、 スピンの速度または灌流ベクトルを測定またはマップするために受信コイルの
信号感知容積内のスピンの停滞時間を測定またはマップする請求項3記載の方法
。 - 【請求項18】 H1 ラーモア無線周波数励起磁界の強度と分布を調節する
ことにより検出セクション中のスピンの停滞時間を測定し、 流速プロフィールを構成し、または平均流速またはそこからの灌流ベクトルを
評価することをさらに含んでおり、 前記方法は、未知のT1 スピン−格子、未知のT2 スピン−スピン、未知のD
拡散、またはスピン磁化とスピン拡散またはスピンコヒーレンスに影響する他の
未知のパラメータに顕著に依存しない請求項1記載の方法。 - 【請求項19】 パルス化された磁界は平均速度を決定するために使用され
ない請求項1記載の方法。 - 【請求項20】 さらに、局部スピン環境における化学的シフトまたは磁化
率の変化により生じる材料のスピンの磁気共鳴周波数の変化を補償するために無
線周波数励起磁界H1 の周波数をシフトし、 流動する材料の物理的および化学的組成の変化を同時に評価する請求項1記載
の方法。 - 【請求項21】 円筒形の容器と、 強力な時間不変磁界H0 のソースと、 容器の検出セクションに近接する時間不変磁界H0 に与えられる位相変調周期
成分hφのソースと、 容器の検出セクションに近接するラーモア無線周波数励起磁界H1 のソースと
、 容器の検出セクションに近接する受信コイルと、 受信コイルに電気的に結合された速度決定回路とを具備している速度測定装置
。 - 【請求項22】 円筒形の容器はパイプを具備している請求項21記載の装
置。 - 【請求項23】 強力な時間不変の磁界H0 のソースはパイプに近接して位
置された永久または抵抗磁石またはパイプ周辺に巻付けられているソレノイド磁
石とを具備している請求項22記載の装置。 - 【請求項24】 位相変調周期成分hφのソースは前記パイプの検出セクシ
ョンに近接して巻かれているコイルを具備している請求項23記載の装置。 - 【請求項25】 ラーモア無線周波数励起磁界H1 のソースは前記パイプの
検出セクションに近接する円筒形またはバードケージ無線周波数放射コイルを具
備している請求項24記載の装置。 - 【請求項26】 受信コイルはラーモア無線周波数励起磁界H1 放射コイル
に直交して巻回されている請求項25記載の装置。 - 【請求項27】 速度決定回路は、 ラーモア周波数発振器と、 基準位相変調周波数を供給する周波数分割器と、 基準位相変調周波数の整数倍の数と相互相関することにより受信された信号の
側波帯の振幅を検出する側波帯検出器と、 出力速度信号を与える増幅器とを具備している請求項21記載の装置。 - 【請求項28】 材料を与える手段と、 強力な時間不変の磁界H0 のソースを与える手段と、 強力な時間不変の磁界H0 に対して与えられる位相変調周期成分hφを与える
手段と、 ラーモア無線周波数励起磁界H1 を与える手段と、 材料から無線周波数信号を受信する手段と、 材料と、材料を与える手段との間の相対的な速度を決定する手段とを具備して
いる速度測定装置。 - 【請求項29】 材料を与える手段は移動する材料を与え、決定する手段は
移動する材料の速度を決定する請求項28記載の装置。 - 【請求項30】 流速磁界の速度プロフィールを非侵襲的にマップし、また
はその平均値を測定する方法において、連続的でパルス化されていないH1 ラー
モア無線周波数励起磁界を受ける規定された空間において材料内の流動スピンの
平均停滞時間を直接決定する方法。 - 【請求項31】 さらに、H0 の強力な主磁界を材料に与え、 周期勾配磁界hφによりH0 の強力な主磁界を周期的に変化させてスピンを位
相変調し、ラーモア周波数を中心とする線形または帯域スペクトルをスピンに放
射させ、その側波帯振幅はスピンにより放射された中心帯域のラーモア周波数信
号の振幅の既知の関数であり、前記放射された中心帯域のラーモア周波数信号振
幅はH1 ラーモア無線周波数励起磁界内の規定された空間内のスピンの停滞時間
の直接知られた関数である請求項30記載の方法。 - 【請求項32】 さらに、相対的な平均速度を連続的に測定またはマップす
るために、周期勾配磁界hφの位相変調周波数Ωの整数倍の数で受信された信号
の側波帯を復調し、相互相関する請求項31記載の方法。 - 【請求項33】 さらに、周期勾配hφ磁界の振幅を空間的に順序付け、ス
ピンの平均停滞時間を直接空間的にマップする請求項32記載の方法。 - 【請求項34】 受信コイルは雑音および信号をH1 ラーモア励起磁界と結
合しないようにするためにH1 ラーモア励起磁界コイルに直交して巻回されてお
り、 スピンの速度または灌流ベクトルを測定またはマップするため受信コイルの信
号感知容積内におけるスピンの停滞時間を測定またはマップする請求項32記載
の方法。 - 【請求項35】 H1 ラーモア無線周波数励起磁界の強度と分布を調節する
ことにより規定された空間のスピンの停滞時間を測定し、 流速プロフィールを構成または平均流速またはそこからの灌流ベクトルを評価
することをさらに含んでおり、 前記方法は、未知のT1 スピン−格子、未知のT2 スピン−スピン、未知のD
拡散、またはスピン磁化とスピン拡散またはスピンコヒーレンスに影響する他の
未知のパラメータに顕著に依存しない請求項30記載の方法。 - 【請求項36】 さらに、局部スピン環境における化学的シフトまたは磁化
率の変化により生じる材料のスピンの磁化共鳴周波数の変化を補償するためにH 1 無線周波数励起磁界の周波数をシフトし、 流動材料の物理的および化学的組成の変化を同時に評価する請求項30記載の
方法。
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