JP2000162352A - 核融合装置 - Google Patents
核融合装置Info
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- JP2000162352A JP2000162352A JP10335281A JP33528198A JP2000162352A JP 2000162352 A JP2000162352 A JP 2000162352A JP 10335281 A JP10335281 A JP 10335281A JP 33528198 A JP33528198 A JP 33528198A JP 2000162352 A JP2000162352 A JP 2000162352A
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- Japan
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- pellet
- fusion
- nuclear fusion
- fuel
- laser beam
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- Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
- Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
- Y02E—REDUCTION OF GREENHOUSE GAS [GHG] EMISSIONS, RELATED TO ENERGY GENERATION, TRANSMISSION OR DISTRIBUTION
- Y02E30/00—Energy generation of nuclear origin
- Y02E30/10—Nuclear fusion reactors
Landscapes
- Plasma Technology (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】本発明の目的は、レーザビーム数を減らして構
造及び運転制御を簡素化できる核融合装置を提案するも
のである。 【解決手段】核融合装置において、核融合燃料を吸蔵し
た固体材料で作製し、固体材料の温度上昇を防止するた
めのコーティング材をコーティングしたペレットと、上
記ペレットに集光する一つあるいは複数のレーザビーム
入射装置とから成り、真空容器内で上記ペレットに上記
レーザビームを集光して高密核融合反応を起こす核融合
装置。
造及び運転制御を簡素化できる核融合装置を提案するも
のである。 【解決手段】核融合装置において、核融合燃料を吸蔵し
た固体材料で作製し、固体材料の温度上昇を防止するた
めのコーティング材をコーティングしたペレットと、上
記ペレットに集光する一つあるいは複数のレーザビーム
入射装置とから成り、真空容器内で上記ペレットに上記
レーザビームを集光して高密核融合反応を起こす核融合
装置。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、レーザビーム数を
減らして構造及び運転制御の簡素化に好適な核融合装置
に関する。
減らして構造及び運転制御の簡素化に好適な核融合装置
に関する。
【０００２】
【従来の技術】核融合装置は、磁場でプラズマを閉じ込
める装置と、慣性でプラズマを閉じ込める装置とに大別
できる。慣性核融合装置においては、燃料ペレットにレ
ーザビームを集光して、上記燃料ペレット表面のプラズ
マ化したプラズマの膨張に伴う反作用で上記燃料ペレッ
トを圧縮して、核融合反応を起こす仕組みになってい
る。上記燃料ペレットは、例えば、核融合燃料として、
重水素や三重水素をこおらせたアイスペレットを用い
る。この際、上記燃料ペレット表面の密度の小さいプラ
ズマが、上記燃料ペレット中心に近い密度の濃いプラズ
マを圧縮するので、レーリーティラー不安定性が起き
る。このレーリーティラー不安定性が起きると、上記燃
料ペレット全体を効率よく圧縮することができない。
める装置と、慣性でプラズマを閉じ込める装置とに大別
できる。慣性核融合装置においては、燃料ペレットにレ
ーザビームを集光して、上記燃料ペレット表面のプラズ
マ化したプラズマの膨張に伴う反作用で上記燃料ペレッ
トを圧縮して、核融合反応を起こす仕組みになってい
る。上記燃料ペレットは、例えば、核融合燃料として、
重水素や三重水素をこおらせたアイスペレットを用い
る。この際、上記燃料ペレット表面の密度の小さいプラ
ズマが、上記燃料ペレット中心に近い密度の濃いプラズ
マを圧縮するので、レーリーティラー不安定性が起き
る。このレーリーティラー不安定性が起きると、上記燃
料ペレット全体を効率よく圧縮することができない。
【０００３】従来、これを防ぎ、上記燃料ペレットを均
一に圧縮するために、多数のレーザビームを用いること
が考えられた（後述する文献１）。例えば、米国で建設
中の慣性核融合装置ＮＩＦでは、レーザビームを１９２
本準備している。慣性核融合では、真空容器内で、落下
している上記燃料ペレットに、多数のレーザビームを集
光させる必要がある。上記レーザビーム軌道の制御と、
上記燃料ペレットへの集光のタイミングの制御は、レー
ザビームの数が多くなればなるほど、技術的には困難に
なり、慣性核融合には、装置としては大型化複雑化する
という問題があった。
一に圧縮するために、多数のレーザビームを用いること
が考えられた（後述する文献１）。例えば、米国で建設
中の慣性核融合装置ＮＩＦでは、レーザビームを１９２
本準備している。慣性核融合では、真空容器内で、落下
している上記燃料ペレットに、多数のレーザビームを集
光させる必要がある。上記レーザビーム軌道の制御と、
上記燃料ペレットへの集光のタイミングの制御は、レー
ザビームの数が多くなればなるほど、技術的には困難に
なり、慣性核融合には、装置としては大型化複雑化する
という問題があった。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は、レー
ザビーム数を減らして構造及び運転制御を簡素化できる
核融合装置を提案するものである。
ザビーム数を減らして構造及び運転制御を簡素化できる
核融合装置を提案するものである。
【０００５】
【課題を解決するための手段】核融合反応を起こさせる
には、燃料をプラズマ化して、燃料であるプラズマイオ
ンのクーロンバリアに打ち勝てるところまで上記プラズ
マイオンを高温にする方法がある。従来の慣性核融合が
それである。本発明で起こさせようとする高密核融合反
応では、上記とは核融合反応の原理が全く異なり、核融
合燃料を圧縮することにより、上記材料の格子間距離を
縮め、格子間にある核融合燃料原子間距離を縮めて、高
密核融合反応を起こす。
には、燃料をプラズマ化して、燃料であるプラズマイオ
ンのクーロンバリアに打ち勝てるところまで上記プラズ
マイオンを高温にする方法がある。従来の慣性核融合が
それである。本発明で起こさせようとする高密核融合反
応では、上記とは核融合反応の原理が全く異なり、核融
合燃料を圧縮することにより、上記材料の格子間距離を
縮め、格子間にある核融合燃料原子間距離を縮めて、高
密核融合反応を起こす。
【０００６】この高密核融合反応では、上記原子間距離
を縮めると、上記原子の電子軌道がお互いに重なり合い
だして、これにより電子系が原子核間のクーロン斥力を
弱めて核融合反応を容易にする性質と、原子間距離が接
近して、原子核が融合するとその系の自由エネルギーが
減少して、それが凝縮力として働き、核融合の核反応増
倍効果になる性質とがある。
を縮めると、上記原子の電子軌道がお互いに重なり合い
だして、これにより電子系が原子核間のクーロン斥力を
弱めて核融合反応を容易にする性質と、原子間距離が接
近して、原子核が融合するとその系の自由エネルギーが
減少して、それが凝縮力として働き、核融合の核反応増
倍効果になる性質とがある。
【０００７】高密核融合反応率Ｒは、
【０００８】
【数１】 Ｒ∝exp（−π(ＥG／ＥS)1/2)exp(１.０５７ｅ2／ａＴ） ＥS＝Ｚ1Ｚ2ｅ2／（ａBａ)1/2 …（数１） で与えられる（後述する文献２）。ここで、ＥG はガモ
フエネルギー、ＥS は電子の遮蔽エネルギーで、電子の
電荷ｅを用いて、原子核の電荷Ｚ1ｅ，Ｚ2ｅとその原子
間距離ａ及びボーア半径ａB で表される。Ｔはその材料
の温度である。
フエネルギー、ＥS は電子の遮蔽エネルギーで、電子の
電荷ｅを用いて、原子核の電荷Ｚ1ｅ，Ｚ2ｅとその原子
間距離ａ及びボーア半径ａB で表される。Ｔはその材料
の温度である。
【０００９】ある温度Ｔ0 ，密度ｎ0 の高密核融合反応
率Ｒ0 から、温度Ｔ，密度ｎをＴ＝βＴ0，ｎ＝αｎ0に
変えた場合、高密核融合反応率Ｒは、
率Ｒ0 から、温度Ｔ，密度ｎをＴ＝βＴ0，ｎ＝αｎ0に
変えた場合、高密核融合反応率Ｒは、
【００１０】
【数２】 Ｒ／Ｒ0＝exp(−π(ＥG／ＥS 0)1/2(１−α-1/12)) exp(１.０５７ｅ2／(ａ0Ｔ0)(α1/3／β-1)) …（数２） となる。ここで、ＥS 0はある温度Ｔ0 ，密度ｎ0 の値で
ある。（数２）からわかるように、核融合燃料をレーザ
ビームで圧縮して、原子間距離ａを小さくすると、高密
核融合反応率が大幅に向上できる。本方法では、燃料ペ
レットに均一にレーザビームを集光させる必要がないの
で、多数のレーザビーム装置は不要であり、核融合装置
の構造簡素化になる。
ある。（数２）からわかるように、核融合燃料をレーザ
ビームで圧縮して、原子間距離ａを小さくすると、高密
核融合反応率が大幅に向上できる。本方法では、燃料ペ
レットに均一にレーザビームを集光させる必要がないの
で、多数のレーザビーム装置は不要であり、核融合装置
の構造簡素化になる。
【００１１】図２に、従来の高密核融合反応を生成する
装置概念を示す。図２において、２はレーザビーム入射
装置、８は核融合燃料で例えば水素重水素混合の固相の
物質、つまり、氷、９は圧縮素子、１０は上記核融合燃
料８を閉じ込め、圧縮素子９を支持する構造物である。
上記装置概念において、まず、上記圧縮素子９で上記核
融合燃料８を圧縮し、更にレーザビーム入射装置２から
のレーザビームで圧縮して、高密核融合反応を起こさせ
る（後述する文献２）。
装置概念を示す。図２において、２はレーザビーム入射
装置、８は核融合燃料で例えば水素重水素混合の固相の
物質、つまり、氷、９は圧縮素子、１０は上記核融合燃
料８を閉じ込め、圧縮素子９を支持する構造物である。
上記装置概念において、まず、上記圧縮素子９で上記核
融合燃料８を圧縮し、更にレーザビーム入射装置２から
のレーザビームで圧縮して、高密核融合反応を起こさせ
る（後述する文献２）。
【００１２】高密核融合反応を、核融合炉に用いる場
合、繰り返し上記反応を行う必要がある。図２に示す構
造では、繰り返し高密核融合反応を起こした時、上記構
造物を破損する可能性がある。また、高密核融合反応で
上記構造物の温度が上昇して、上記核融合燃料８を充填
した時、上記構造物の熱容量で上記核融合燃料８の温度
が上昇して有効に高密核融合反応を起こすことができな
くなる可能性がある、等の課題がある。
合、繰り返し上記反応を行う必要がある。図２に示す構
造では、繰り返し高密核融合反応を起こした時、上記構
造物を破損する可能性がある。また、高密核融合反応で
上記構造物の温度が上昇して、上記核融合燃料８を充填
した時、上記構造物の熱容量で上記核融合燃料８の温度
が上昇して有効に高密核融合反応を起こすことができな
くなる可能性がある、等の課題がある。
【００１３】本発明では、上記構造物の課題を解決する
ために、核融合燃料を吸蔵した固体材料で作製し、固体
材料の温度上昇を防止するためのコーティング材をコー
ティングしたペレットを真空容器内に落下、あるいは出
射して、上記ペレットに一つあるいは複数のレーザビー
ムを集光してコーティング材のプラズマ化に伴う爆縮圧
で、上記ペレットを圧縮して高密核融合反応を起こす核
融合装置を提案する。上記ペレットを真空容器内に落
下、あるいは出射することで、上記のような構造物１０
は不要となり、上記ペレットの温度が上昇することがな
くなり、予め定めた温度を維持できる。このように、本
発明は、慣性核融合とは、全く異なる核融合コンセプト
を提案するものである。
ために、核融合燃料を吸蔵した固体材料で作製し、固体
材料の温度上昇を防止するためのコーティング材をコー
ティングしたペレットを真空容器内に落下、あるいは出
射して、上記ペレットに一つあるいは複数のレーザビー
ムを集光してコーティング材のプラズマ化に伴う爆縮圧
で、上記ペレットを圧縮して高密核融合反応を起こす核
融合装置を提案する。上記ペレットを真空容器内に落
下、あるいは出射することで、上記のような構造物１０
は不要となり、上記ペレットの温度が上昇することがな
くなり、予め定めた温度を維持できる。このように、本
発明は、慣性核融合とは、全く異なる核融合コンセプト
を提案するものである。
【００１４】（文献１）三間、他；日本原子力学会誌、
vol.３８，Ｎo.１２，９６１頁(1996) （文献２）一丸；日本物理学会誌、vol.５３，Ｎo.２，
９３頁（１９９８） 即ち、真空容器内で、核融合燃料を吸蔵した固体材料で
作製し、固体材料の温度上昇を防止するためのコーティ
ング材をコーティングしたペレットを落下あるいは出射
させる。上記ペレットに集光する一つあるいは複数のレ
ーザビームをレーザビーム入射装置から発射させて上記
ペレットに当てる。
vol.３８，Ｎo.１２，９６１頁(1996) （文献２）一丸；日本物理学会誌、vol.５３，Ｎo.２，
９３頁（１９９８） 即ち、真空容器内で、核融合燃料を吸蔵した固体材料で
作製し、固体材料の温度上昇を防止するためのコーティ
ング材をコーティングしたペレットを落下あるいは出射
させる。上記ペレットに集光する一つあるいは複数のレ
ーザビームをレーザビーム入射装置から発射させて上記
ペレットに当てる。
【００１５】これにより、コーティング材のプラズマ化
に伴う爆縮圧で、上記ペレットは圧縮され、核融合反応
を起こす。核融合反応は低温の方がよく反応するので、
上記ペレットは真空容器内に落下あるいは出射させる前
には低温に維持する必要がある。核融合反応で発生した
エネルギーは、例えば、従来の核融合炉と同様にブラン
ケットで回収する。
に伴う爆縮圧で、上記ペレットは圧縮され、核融合反応
を起こす。核融合反応は低温の方がよく反応するので、
上記ペレットは真空容器内に落下あるいは出射させる前
には低温に維持する必要がある。核融合反応で発生した
エネルギーは、例えば、従来の核融合炉と同様にブラン
ケットで回収する。
【００１６】
【発明の実施の形態】図１に本発明の一実施例を示す。
図１において、１は真空容器、２はレーザビーム入射装
置、３は核融合燃料を吸蔵した固体材料で作製し、固体
材料の温度上昇を防止するためのコーティング材をコー
ティングしたペレット、４は上記ペレット入射部、５は
上記ペレット搬送路、１１はレーザビームである。例え
ば、上記ペレット材にＰｄを用いて、核融合燃料として
重水素を吸蔵させる。吸蔵の仕方は、例えば、電気分解
で行う。
図１において、１は真空容器、２はレーザビーム入射装
置、３は核融合燃料を吸蔵した固体材料で作製し、固体
材料の温度上昇を防止するためのコーティング材をコー
ティングしたペレット、４は上記ペレット入射部、５は
上記ペレット搬送路、１１はレーザビームである。例え
ば、上記ペレット材にＰｄを用いて、核融合燃料として
重水素を吸蔵させる。吸蔵の仕方は、例えば、電気分解
で行う。
【００１７】レーザビームを照射する上記ペレット面に
は、プラズマ化して上記ペレットを圧縮し、かつ、上記
ペレット材の温度を上げないような材質をコーティング
する。例えば、図３に示すように、レーザビーム１１が
当たる、核融合燃料を吸蔵した材料１３の面にコーティ
ング材１２を設ける。
は、プラズマ化して上記ペレットを圧縮し、かつ、上記
ペレット材の温度を上げないような材質をコーティング
する。例えば、図３に示すように、レーザビーム１１が
当たる、核融合燃料を吸蔵した材料１３の面にコーティ
ング材１２を設ける。
【００１８】コーティング材として、例えばポリスティ
レンを用いる。上記ペレット材としては、例えば、ぺレ
ット材にＰｄを用いて、核融合燃料として重水素を吸蔵
させたＰｄ−Ｄを用いる。ぺレット材としては、Ｐｄの
他の可能性として水素吸蔵材であるＴｉ，Ｖ等が考えら
れる。上記ペレット材に複数のレーザビームを当てる場
合には複数のレーザビームが当たる面にコーティングを
施す。
レンを用いる。上記ペレット材としては、例えば、ぺレ
ット材にＰｄを用いて、核融合燃料として重水素を吸蔵
させたＰｄ−Ｄを用いる。ぺレット材としては、Ｐｄの
他の可能性として水素吸蔵材であるＴｉ，Ｖ等が考えら
れる。上記ペレット材に複数のレーザビームを当てる場
合には複数のレーザビームが当たる面にコーティングを
施す。
【００１９】レーザビームによる上記ペレットの圧縮に
おいては、レーザビームによる爆縮圧が金属電子の縮退
圧に打ち勝って圧縮する必要がある。金属電子の縮退圧
は、Ｐｄの原子密度では、自由電子数に依存するが０.
１−１００Ｍ 気圧である。近年開発されているレーザ
ビームには、レーザの圧力として１０3−１０6Ｍ気圧に
達するものがあるので、レーザビーム照射によるコーテ
ィング材のプラズマ化に伴う爆縮圧で、上記の金属電子
の縮退圧より十分高い圧縮が可能である。
おいては、レーザビームによる爆縮圧が金属電子の縮退
圧に打ち勝って圧縮する必要がある。金属電子の縮退圧
は、Ｐｄの原子密度では、自由電子数に依存するが０.
１−１００Ｍ 気圧である。近年開発されているレーザ
ビームには、レーザの圧力として１０3−１０6Ｍ気圧に
達するものがあるので、レーザビーム照射によるコーテ
ィング材のプラズマ化に伴う爆縮圧で、上記の金属電子
の縮退圧より十分高い圧縮が可能である。
【００２０】例えば、１ＭＪの核融合出力を得るのに、
ＤＤ反応を用いる場合、
ＤＤ反応を用いる場合、
【００２１】
【化１】Ｄ＋Ｄ ⇒ 3Ｈｅ＋ｎ（２.４５ＭｅＶ） であるから、１ＭＪ／２.４５ＭｅＶ／１.６×１０-19
Ｊ／ｅＶ＝２.６×１０18の反応が必要となる。
Ｊ／ｅＶ＝２.６×１０18の反応が必要となる。
【００２２】ペレット材Ｐｄに重水素を吸蔵させた場合
を想定して、ｎ0＝６.３×１０22cm-3，Ｔ0 ＝３００Ｋ
で、半径４００μｍ，厚さ１００μｍの円筒形のペレッ
トにパルス長１０nsのレーザビームを入射する場合を考
える。体積は５.０×10-5cm3である。３００Ｋの反応率
は１０-31／ｓである。従って、高密核融合反応率は、
を想定して、ｎ0＝６.３×１０22cm-3，Ｔ0 ＝３００Ｋ
で、半径４００μｍ，厚さ１００μｍの円筒形のペレッ
トにパルス長１０nsのレーザビームを入射する場合を考
える。体積は５.０×10-5cm3である。３００Ｋの反応率
は１０-31／ｓである。従って、高密核融合反応率は、
【００２３】
【数３】 高密核融合反応率＝１０-31／ｓ×６.３×１０22cm-3×５.０ ×１０-5cm3×１０ns×Ｒ／Ｒ0 ＝３.２×１０-21×Ｒ／Ｒ0 …（数３） となる。（数３）が２.６×１０18になるには、Ｒ／Ｒ
0 ＝８.３×１０38にする必要があり、（数２）より温
度条件を得ることができる。以上の条件で１ＭＪの核融
合出力を得ることができる。
0 ＝８.３×１０38にする必要があり、（数２）より温
度条件を得ることができる。以上の条件で１ＭＪの核融
合出力を得ることができる。
【００２４】本実施例ではレーザビーム数が２個の場合
を示したが、一つでも、また、複数でも、上記ペレット
を圧縮できればよく、均一にペレットを圧縮する必要は
ない。従って、従来の慣性核融合に比べて、格段にレー
ザビーム数を減らすことができるので、炉構造の簡素化
が可能になる。
を示したが、一つでも、また、複数でも、上記ペレット
を圧縮できればよく、均一にペレットを圧縮する必要は
ない。従って、従来の慣性核融合に比べて、格段にレー
ザビーム数を減らすことができるので、炉構造の簡素化
が可能になる。
【００２５】図４に、上記ペレット入射部４の構造を詳
しく示す。図４において、３は核融合燃料を吸蔵したペ
レット、５は上記ペレット搬送路、６はシャッター、７
は上記ペレット冷却用の冷却配管である。ペレット搬送
路５を通ってきた上記ペレットは上部のシャッター６を
開として冷却配管７のある部位に進み、そこで予め決め
られた温度に冷やされ、下部シャッター６を開によっ
て、図１の真空容器へと進む。
しく示す。図４において、３は核融合燃料を吸蔵したペ
レット、５は上記ペレット搬送路、６はシャッター、７
は上記ペレット冷却用の冷却配管である。ペレット搬送
路５を通ってきた上記ペレットは上部のシャッター６を
開として冷却配管７のある部位に進み、そこで予め決め
られた温度に冷やされ、下部シャッター６を開によっ
て、図１の真空容器へと進む。
【００２６】核融合燃料を吸蔵したペレットからは、長
時間放置しておくと、吸蔵させた核融合燃料が上記ペレ
ットから自然に放出してしまうことが想定されるので、
それを防ぐ方法としては、例えば、レーザビームでのペ
レット圧縮に影響の少ない金属、例えば、銅等をコーテ
ィングすることが考えられる。
時間放置しておくと、吸蔵させた核融合燃料が上記ペレ
ットから自然に放出してしまうことが想定されるので、
それを防ぐ方法としては、例えば、レーザビームでのペ
レット圧縮に影響の少ない金属、例えば、銅等をコーテ
ィングすることが考えられる。
【００２７】図１においては、落下あるいは出射された
上記ペレットの位置を計測して、上記ペレット軌道を予
測してレーザビームの入射位置及びタイミングを計算し
て、レーザビームを入射する制御系が必要である。図５
は、本発明の他の実施例を示す。図５において、１は真
空容器、２はレーザビーム入射装置、３は核融合燃料を
吸蔵した材料（ペレット）、４は上記ペレット入射部、
５は上記ペレット搬送路、１４は上記ペレットのガイド
パイプである。上記ガイドパイプ１４により、より正確
に上記ペレットのレーザビーム入射位置及びタイミング
を制御し易くなる。
上記ペレットの位置を計測して、上記ペレット軌道を予
測してレーザビームの入射位置及びタイミングを計算し
て、レーザビームを入射する制御系が必要である。図５
は、本発明の他の実施例を示す。図５において、１は真
空容器、２はレーザビーム入射装置、３は核融合燃料を
吸蔵した材料（ペレット）、４は上記ペレット入射部、
５は上記ペレット搬送路、１４は上記ペレットのガイド
パイプである。上記ガイドパイプ１４により、より正確
に上記ペレットのレーザビーム入射位置及びタイミング
を制御し易くなる。
【００２８】
【発明の効果】本発明によれば、核融合燃料を吸蔵した
ペレット温度を予め決めた温度に維持でき、繰り返し高
密核融合反応を起こす核融合装置を提供するので、従来
の慣性核融合のようにペレットを均一に圧縮する必要が
なく、レーザビーム数を減らすことができる。また、慣
性核融合で見られるような多数のレーザビームに対す
る、軌道の制御と上記燃料ペレットへの集光のタイミン
グの制御が不要になる。これにより、従来の慣性核融合
のような大型化複雑化に対する問題が解決できるという
効果がある。
ペレット温度を予め決めた温度に維持でき、繰り返し高
密核融合反応を起こす核融合装置を提供するので、従来
の慣性核融合のようにペレットを均一に圧縮する必要が
なく、レーザビーム数を減らすことができる。また、慣
性核融合で見られるような多数のレーザビームに対す
る、軌道の制御と上記燃料ペレットへの集光のタイミン
グの制御が不要になる。これにより、従来の慣性核融合
のような大型化複雑化に対する問題が解決できるという
効果がある。
【図１】本発明の一実施例である核融合装置を示す図。
【図２】従来の高密核融合反応を生成する装置概念を示
す図。
す図。
【図３】図１に使用するペレット構成を示す図。
【図４】温度制御するペレット入射部の構造を示す図。
【図５】本発明の他の実施例である核融合装置を示す
図。
図。
１…真空容器、２…レーザビーム入射装置、３…ペレッ
ト、４…ペレット入射部、５…ペレットの搬送路、６…
シャッター、７…ペレット冷却用の冷却配管、８…核融
合燃料、９…圧縮素子、１０…核融合燃料８を閉じ込め
圧縮素子９を支持する構造物、１１…レーザビーム、１
２…コーティング材、１３…核融合燃料を吸蔵した材
料、１４…ペレットのガイドパイプ。
ト、４…ペレット入射部、５…ペレットの搬送路、６…
シャッター、７…ペレット冷却用の冷却配管、８…核融
合燃料、９…圧縮素子、１０…核融合燃料８を閉じ込め
圧縮素子９を支持する構造物、１１…レーザビーム、１
２…コーティング材、１３…核融合燃料を吸蔵した材
料、１４…ペレットのガイドパイプ。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 布施 元正 茨城県日立市大みか町七丁目２番１号 株 式会社日立製作所電力・電機開発本部内 (72)発明者 松井 哲也 茨城県日立市大みか町七丁目２番１号 株 式会社日立製作所電力・電機開発本部内 (72)発明者 笹平 朗 茨城県日立市大みか町七丁目２番１号 株 式会社日立製作所電力・電機開発本部内 (72)発明者 上村 博 茨城県日立市大みか町七丁目２番１号 株 式会社日立製作所電力・電機開発本部内 (72)発明者 北口 博司 茨城県日立市大みか町七丁目２番１号 株 式会社日立製作所電力・電機開発本部内
Claims (2)
- 【請求項１】核融合装置において、核融合燃料を吸蔵し
たペレットと、上記ペレットに集光する一つあるいは複
数のレーザビーム入射装置とから成り、真空容器内で上
記ペレットに上記レーザビームを集光して高密核融合反
応を起こすことを特徴とする核融合装置。 - 【請求項２】核融合装置において、核融合燃料を吸蔵
し、温度上昇を防止する物質をコーティングしたペレッ
トと、上記ペレットに集光する一つあるいは複数のレー
ザビーム入射装置とから成り、真空容器内で上記ペレッ
トに上記レーザビームを集光して高密核融合反応を起こ
すことを特徴とする核融合装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10335281A JP2000162352A (ja) | 1998-11-26 | 1998-11-26 | 核融合装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10335281A JP2000162352A (ja) | 1998-11-26 | 1998-11-26 | 核融合装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2000162352A true JP2000162352A (ja) | 2000-06-16 |
Family
ID=18286770
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10335281A Pending JP2000162352A (ja) | 1998-11-26 | 1998-11-26 | 核融合装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2000162352A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR101068811B1 (ko) * | 2009-02-06 | 2011-10-04 | 한국원자력연구원 | 레이저를 사용한 중성자 발생장치 |
| JP2014153349A (ja) * | 2013-02-05 | 2014-08-25 | Minoru Fujiwara | パルス衝突型核融合炉 |
| CN106463183A (zh) * | 2014-03-23 | 2017-02-22 | 海因里希·霍拉 | 用于通过基于激光的核聚变生成电能的方法以及激光聚变反应堆 |
-
1998
- 1998-11-26 JP JP10335281A patent/JP2000162352A/ja active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR101068811B1 (ko) * | 2009-02-06 | 2011-10-04 | 한국원자력연구원 | 레이저를 사용한 중성자 발생장치 |
| JP2014153349A (ja) * | 2013-02-05 | 2014-08-25 | Minoru Fujiwara | パルス衝突型核融合炉 |
| CN106463183A (zh) * | 2014-03-23 | 2017-02-22 | 海因里希·霍拉 | 用于通过基于激光的核聚变生成电能的方法以及激光聚变反应堆 |
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