FR2930044A1 - Barreau detecteur de photons gamma - Google Patents

Abstract

L' invention concerne un barreau (1) détecteur de photons gamma constitué d'un monocristal.Il se caractérisé en ce qu'il comporte en périphérie (11) au moins une première surface (20) absorbante et au moins une seconde surface (30) d' indice d' absorption différent de celui de la précédente (20) .L' invention concerne un dispositif de tomographie comprenant de tels barreaux détecteurs (1).L'invention concerne un procédé de pondération optique, par lequel on crée périphériquement des surfaces absorbantes disjointes autour d'un barreau monocristallin (1) pour créer une juxtaposition de tronçons, entre lesquels deux à deux on crée les conditions d'une déperdition d'énergie discrète, d'ampleur connue, ou mesurable par étalonnage, et par lequel on compare l'énergie (E1, E2), recueillie au niveau de moyens de mesure de flux lumineux (4, 5), montés aux extrémités longitudinales (2, 3) , dudit barreau (1) pour estimer la position (X) de l'impact d'un photon gamna dans un tronçon donné dudit barreau (1).

Description

L'invention concerne un barreau détecteur de photons gamma constitué d'un monocristal scintillateur. L'invention concerne le domaine de l'imagerie fonctionnelle radio-isotopique et, plus particulièrement, l'imagerie biphotonique appelée tomographie par émission de positons ou TEP. Le barreau selon l'invention est plus particulièrement destiné à équiper un module de détection et de localisation d'un traceur radioactif. L'imagerie nucléaire, dans son principe, consiste à administrer un traceur contenant des molécules marquées par un isotope radioactif afin de suivre par détection externe, le fonctionnement normal ou pathologique d'un organe donné. Dans le cadre de la tomographie par émission de positons (TEP), le traceur est injecté à un patient par voie intraveineuse et va se fixer sur les cellules concernées pour émettre des positons. Une fois émis, le positon parcourt quelques millimètres dans les tissus et perd son énergie cinétique. Dans cette position de repos, le positon interagit avec un électron du milieu, suivant une réaction d'annihilation au cours de laquelle les masses de ces deux particules se transforment en deux photons gamma ou photons d'annihilation dotés d'un niveau d'énergie défini. Ces photons sont émis simultanément, colinéairement et suivant des directions opposées. Ces caractéristiques sont exploitées pour localiser la direction d'émission des photons d'annihilation sans avoir recours à un collimateur. Cette direction d'émission est appelée ligne de réponse, dite IAR, en anglais line of response . Cette LCLR contient la position de la source de positons. Les images obtenues en tomographie par émission de positons, dite TEP, résultent d'un processus de reconstruction tamographique qui, à partir de l'ensemble des lignes de réponse acquises par le système, estime la distribution tridimensionnelle du radio traceur dans l'organe à étudier.

La détection des photons gamma est assurée par des barrettes judicieusement disposées, composés chacune d' au moins un barreau détecteur relié à un dispositif électronique assurant le processus de traitement et de reconstruction tamographique aboutissant à l'image recherchée. Le barreau détecteur est constitué d'un cristal scintillateur qui convertit l'énergie photonique en une émission isotrope de photons lumineux susceptibles d'être détectés par au moins un photodétecteur situé à proximité du cristal et qui est conçu apte à mesurer l'énergie reçue. Dans les appareils actuellement utilisés, les images obtenues en TEP présentent une résolution spatiale de l'ordre du centimètre pour les appareils dont on peut introduire le corps entier d'un patient, résolution qui est médiocre si on la compare avec celle d'autres techniques d'imagerie ccar~rre 1' IRM ou la tarodensitcanétrie qui ont des résolutions de l'ordre du millimètre. Cette résolution médiocre est due au fait que le positionnement de la ligne de réponse est entaché d'une erreur ayant plusieurs causes inhérentes, soit au principe utilisé, soit aux limites du système de détection. En fait, la contribution majeure à l'erreur est la résolution intrinsèque du détecteur qui est relativement faible. Un des problèmes majeurs contribuant à dégrader la résolution spatiale est donc la difficulté de déterminer la profondeur d'interaction, dénommée DOI, depth of interaction en anglais, du photon gamma dans le cristal scintillateur.

Une dégradation de la réponse spatiale est observée au fur et à mesure que l'on s'éloigne du centre du champ de détection de l'appareil. Différentes voies ont été explorées pour améliorer la précision sur la DOI du photon gamma dans le cristal, notamment l'approche phoswich, abréviation de phosphor sandwich . Cette méthode phoswich est basée sur la lecture, par un seul photodétecteur, d'un empilement de cristaux ayant des propriétés de scintillation différentes. La plupart du temps, des cristaux ayant des constantes de temps différentes sont utilisés. Chaque région d'interaction produit des impulsions ayant une forme qui lui est caractéristique. Par conséquent, l'analyse de la forme des impulsions permet d'identifier la région d'interaction de chaque événement. On connaît la réalisation de détecteurs composés de matrices à cristaux scintillateurs couplés à des photodétecteurs. Ces matrices sont constituées de cristaux de faibles dimensions, isolés optiquement les uns des autres par un matériau réflecteur tel que le téflon. On parle dans ce cas de cristal pixellisé ou serai-pixellisé si le cristal comporte une partie supérieure pleine et une partie inférieure pixellisée. Cependant, la pixellisation a pour conséquence de diminuer la sensibilité de détection et de détériorer la résolution énergétique à cause de la perte de lumière liée aux multiples réflexions dans le pixel.

Une autre méthode consiste à utiliser deux couches de cristaux légèrement décalées l'une part rapport à l'autre, d'une distance égale à la moitié du pas du pixel du cristal. En effet, la scintillation produite dans la couche supérieure n'éclaire qu'un seul pixel du photodétecteur. En revanche, celle d'un cristal situé sur la couche inférieure en éclaire deux. Un algorithme de décodage permet de distinguer les deux positions, et donc de mesurer la DOI. Avec ces différentes méthodes, la résolution sur la mesure de la DOI reste limitée par l'épaisseur des cristaux d'une part, et d'autre part par une certaine complexité dans le traitement de l'information. Il existe encore une méthode, dite de partage de la lumière, qui permet d'améliorer la résolution spatiale d'un appareil de TEP. Cette méthode consiste à installer à chacune des deux extrémités d'un barreau de cristal scintillateur, un photodétecteur apte à mesurer la quantité de lumière reçue lors de l'interaction du photon gamma dans ledit cristal. L'exploitation mathématique des valeurs mesurées par chacun des deux photodétecteurs permet d'estimer le positionnement longitudinal de l'interaction du photon gamma dans le cristal. L'invention a pour but d'améliorer la performance de cette méthode de partage de la lumière en proposant l'utilisation d'un barreau constitué d'au moins un cristal scintillant, agencé de façon particulière.

A cet effet l'invention concerne un barreau détecteur de photons gamma constitué d'un monocristal scintillateur, caractérisé par le fait que ledit monocristal comporte à sa périphérie au moins une première surface absorbante pour la lumière et au moins une seconde surface d'indice d'absorption de la lumière différent de celui de ladite première surface.

Selon une caractéristique de l'invention, ledit monocristal s'étend, entre une première extrémité et une seconde extrémité conçues aptes à être équipées de photodétecteurs , selon une direction dite longitudinale, et au moins une de ses génératrices comporte une alternance desdites premières et secondes surfaces.

Selon une caractéristique de l'invention, ladite première surface ou/et ladite seconde surface est constituée par une bande s'étendant selon une direction transversale par rapport à ladite direction longitudinale . L'invention concerne encore un dispositif de tomographie par émission de positons comportant au moins un tel barreau.

L'invention concerne encore un procédé de pondération optique. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention ressortiront de la description détaillée qui va suivre des modes de réalisation non limitatifs de l'invention, en référence aux figures annexées dans lesquelles: - la figure 1 représente, de façon schématique et en perspective, un 5 barreau détecteur selon un premier mode de réalisation de l'invention, équipé de photodétecteurs à ses extrémités; - la figure 2 représente, de façon analogue à la figure 1, un barreau détecteur selon un autre mode de réalisation de l'invention. L'invention concerne un barreau 1 détecteur de photons gamma. 10 Ce barreau 1 est conçu apte à être intégré dans un dispositif de tomographie, qui comporte usuellement des barrettes détectrices disposées sous forme d'au moins un anneau détecteur, à l'intérieur duquel est placé un corps ou un organe à examiner. Un même dispositif peut comporter un ou plusieurs anneaux détecteurs juxtaposés, notamment axialement. 15 Un corps à examiner, notamment in vivo, est disposé à l'intérieur de ce ou ces anneaux détecteurs. Le praticien utilisateur du dispositif de homographie cherche à diagnostiquer le fonctionnement normal ou pathologique d'un organe donné. Pour ce faire, une molécule marquée par un émetteur de positons est administrée au patient. L'annihilation de chaque 20 positon émis avec un électron du milieu donne naissance à deux photons gamma ayant des énergies de 511keV chacun et émis simultanément selon la même direction et dans deux sens opposés. La détection de ces paires de photons gamma est effectuée grâce un ensemble de barrettes détectrices disposées sous forme d'un anneau 25 détecteur, selon le cas axialement, radialement ou tangentiellement. La LOR joint les positions d'interaction des deux photons gamma et contient la position de la source émettrice de positons. L'intersection de l'ensemble des LOIS détectées permet de déterminer la position de cette source. L'anneau est de préférence de section cylindrique, ou polygonale se 30 rapprochant d'une section cylindrique, de longueur courte par rapport à la plus grande dimension de sa section. Les barrettes détectrices périphériques sont utilisées pour déterminer l'emplacement des points d'impact de photons gamma en périphérie de l'appareil. Les barrettes détectrices de l'anneau détecteur comportent chacune un 35 ou plusieurs barreaux détecteurs 1. De façon avantageuse, chacun de ces barreaux détecteurs 1 est un monocristal scintillateur, notamment de forme parallélépipédique. Le cristal transforme les photons gamma en photons lumineux. A l'extrémité de chaque barreau détecteur sont couplés un ou plusieurs moyens de mesure du flux lumineux, notamment des photodétecteurs, permettant la mesure de l'énergie lumineuse recueillie au niveau de leur surface en regard du cristal. Ces photodétecteurs sont reliés à des moyens de traitement du signal, se présentant notamment sous forme de cartes électroniques. De façon préférée, chaque barrette détectrice est constituée d'une matrice de barreaux détecteurs, constitués à leur tour d'un barreau de cristal scintillateur couplé aux deux extrémités à des photodétecteurs état solide fonctionnant en mode Geiger. Pour obtenir une mesure parfaitement exploitable, il est nécessaire de déterminer la DOI avec une précision suffisante. En réduisant la taille des barreaux de cristal scintillateur, par exemple à 3 mn x 3 mm x 3 mn, on améliore la résolution spatiale des images obtenues. Toutefois, la réduction de la taille des cristaux élémentaires augmente, en raison inverse du volume de ces cristaux élémentaires, le nombre de détecteurs élémentaires nécessaires, ce qui accroît la complexité et le coût de l' appareillage . De plus, l'encombrement des photodétecteurs ne permet pas de les implanter n'importe où dans l'espace.

Afin de limiter cette complexité et ce coût tout en conservant une très bonne résolution spatiale, il est proposé, selon l'invention, de remplacer plusieurs cristaux élémentaires par un barreau détecteur 1 de monocristal scintillateur, notamment de forme prismatique et en particulier parallélépipédique, isotrope, c'est-à-dire de nature homogène dans son volume. Le barreau détecteur est d'une longueur suffisante pour permettre une interprétation mathématique des mesures effectuées par des moyens de mesure de flux lumineux, notamment des photodétecteurs, et a par exemple comme dimensions 3mmx3imx100mm, de façon à limiter le nombre de photodétecteurs nécessaires. La mesure de la position précise de la scintillation produite par l'interaction du photon gamma, selon l'axe longitudinal du barreau de cristal scintillateur, permet de conserver une résolution spatiale optimale.

Chaque barreau détecteur 1 est muni à chaque extrémité longitudinale 2, 3, d'au moins un photodétecteur 4, 5, apte à mesurer l'énergie lumineuse El, respectivement E2, reçue à l'extrémité 2, respectivement 3. La position X en abscisse, selon la longueur du barreau 1 scintillateur et le sens de l'extrémité 2 vers l'extrémité 3, par rapport au point milieu du barreau 1 pris comme zéro, de l'impact du photon gamma, est donnée par la formule : X=k.(E2-El)/(E1+E2). Si cette formule s'applique dans tous les cas de figure, l'examen de l'art antérieur montre que l'incertitude sur cette position X, par exemple dans le cas de barreaux détecteurs monocristallins à faces polies, ou encore à faces diffusantes, est particulièrement médiocre. De fait cette incertitude absolue est alors trop grande, de l'ordre de 10 mm, alors qu'il est nécessaire d'obtenir une précision de 2 à 3 mm, voire moins. L'invention propose une solution permettant de réduire la plage d'incertitude longitudinale de la zone d'impact sur le barreau de cristal. De préférence, l'anneau détecteur doit être agencé de telle façon qu'un photon gamma, venant vers sa périphérie, y arrive au sein d'une matière continue, afin d'éviter toute déperdition, et donc, toute imprécision et perte de sensibilité. De ce fait, la juxtaposition de matrices détectrices ou de barreaux détecteurs 1 doit permettre de constituer un volume le plus continu possible. A cet effet, un barreau détecteur 1 est de préférence prismatique, de section polygonale. Si une section rectangulaire ou carrée est préférée, il est aussi envisageable d'utiliser des barreaux 1 à section triangulaire, éventuellement montés en alternance avec d'autres barreaux à section triangulaire, ou avec des barreaux à section hexagonale.

Afin d'économiser le nombre de photodétecteurs, il importe de pouvoir mesurer la quantité de lumière, issue d'une scintillation, aux deux extrémités d' un barreau. Le trajet de la lumière, dans le sens de la plus grande dimension du barreau 1, est perturbé par la qualité optique d'une zone périphérique 11 que comporte le cristal 1, selon que ladite zone 11 est absorbante, réfléchissante ou polie. Cette propriété est utilisée dans le cadre de l'invention, qui consiste à modifier judicieusement la périphérie 11 du cristal 1, afin d'obtenir sur toute la longueur du cristal 1 des valeurs discrètes du champ d'intensité lumineuse, tout en limitant la perte d'énergie résultante au niveau des extrémités 2, 3, du cristal 1 où sont placés les photodétecteurs 4,5.

De façon préférée, le barreau détecteur 1 est constitué d'un monocristal prismatique et comporte à sa périphérie 11 au moins une première surface 20 absorbante pour la lumière et au moins une seconde surface 30 d'indice d'absorption de la lumière différent de celui de ladite première surface 20. Une telle première surface 20 peut être constituée par un revêtement absorbant, notent sous forme d'au moins une bande de matériau absorbant, ou encore une bande de peinture noire à base de carbone, permettant de piéger les photons lumineux à l'intérieur du cristal. Cette bande peut être rapportée sur le cristal. La première surface 20 peut encore résulter d'un traitement de surface, notamment sous forme de dépolissage mécanique ou chimique, qui permet de modifier son indice d'absorption de la lumière. On comprend que la seconde surface 30 peut aussi bien être constituée par la surface du cristal 1 dans son état poli de livraison, que par une transformation de cette dernière, de façon analogue à la première surface 20, mais avec d'autres paramètres d' absorption de la lumière. De façon préférée, le monocristal 1 s'étend, entre la première extrémité 2 et la seconde extrémité 3, selon une direction D dite longitudinale, et au moins une de ses génératrices sur sa périphérie 11 comporte une alternance desdites premières 20 et secondes 30 surfaces. On comprend, à ce propos, que la direction D n'est pas nécessairement rectiligne, elle peut être gauche, ainsi que les génératrices de sa périphérie 11. De façon préférée, la première surface 20 ou/et ladite seconde 25 surface 30 est constituée par une bande s'étendant selon une direction transversale par rapport à la direction longitudinale D. Dans un premier mode de réalisation, tel que visible sur la figure 1, cette bande s'étend selon un contour fermé autour du barreau 1. De façon préférée, le barreau 1 est un prisme, notamment un 30 parallélépipède, sur les faces duquel on dispose une ou plusieurs bandes, ainsi aptes à absorber une partie d'un rayonnement lumineux incident. De façon préférée, il comporte à sa périphérie 11 plusieurs bandes 20 de nature absorbante pour les rayons lumineux, de largeur égale ou inégale, équidistantes ou non, s'étendant sur au moins une face du polyèdre. Il en 35 est de même pour la largeur des bandes 30. De façon préférée, pour une plus grande facilité de fabrication et d'exploitation, la bande s'étend perpendiculairement à la direction longitudinale D. Dans un second mode de réalisation tel que visible sur la figure 2, la bande s'étend selon un contour ouvert autour du barreau 1, qui est prismatique et comporte à sa périphérie plusieurs bandes de nature absorbante pour les rayons lumineux, de largeur égale ou inégale, équidistantes ou non sur au moins deux faces du prisme et décalée longitudinalement d'une face à l'autre du prisme. Le monocristal peut être de différents types, selon la largeur du spectre lié à l'émission de lumière selon une longueur d'onde déterminée, lors de l'interaction d'un photon gamma avec le cristal. On connaît différents types de produits de scintillation, de façon préférée on choisit un monocristal de type YSO et plus particulièrement LYSO dont la densité élevée procure un bon pouvoir d'arrêt des photons gamma.

On comprend que la lumière émise lors de l'interaction d'un photon gamma avec un milieu cristallin tel que celui de l'invention, et circulant dans ce milieu de façon perturbée par des rebonds sur des surfaces de propriétés différentes, perd, de façon différentielle de l'énergie à chaque rebond, selon le type de surface rencontrée et son coefficient d' absorption lumineuse. On comprend que la quantité de lumière émise lors de l'interaction d'un photon gamma en photons lumineux dans un milieu cristallin tel que celui décrit dans l'invention, c'est-à-dire avec un cristal scintillateur corme le LYSO comportant des surfaces de parois successives optiqueTent plus ou moins absorbantes est mieux exploitée. En effet en modifiant la périphérie du cristal suivant l'invention, on transforme ainsi un milieu monocristallin isotrope en une juxtaposition de tronçons connexes entre lesquels deux à deux, on crée les conditions d'une déperdition d'énergie lumineuse par niveaux discrets, afin d'accentuer la sectorisation du milieu. On réalise ainsi un procédé de pondération optique d'un milieu isotrope permettant une meilleure corrélation avec la position de l'interaction du photon gamma dans le cristal. La conception du barreau selon l'invention, basée sur une déperdition contrôlée d'énergie à chaque réflexion de bande permet d'obtenir une loi reproductible, correspondant à une courbe permettant d'obtenir la précision recherchée.

En somme, le procédé selon l'invention consiste à créer de façon périphérique des surfaces absorbantes disjointes autour d'un barreau monocristallin isotrope 1 pour créer une juxtaposition de tronçons, entre lesquels deux à deux on crée les conditions d'une déperdition d'énergie discrète, d'ampleur connue, ou mesurable par étalonnage, et par lequel on compare l'énergie El, respectivement E2, recueillie au niveau de moyens de mesure de flux lumineux 4, 5, notamment de photodétecteurs, montés aux extrémités longitudinales 2, 3, de ce barreau cristallin 1 pour estimer la position X de l'impact d'un photon gamma dans un tronçon donné de ce barreau 1. Le but de l'invention est d'amener, à chaque extrémité 2, 3, du barreau 1, une quantité d'énergie lumineuse, qui puisse être mieux corrélée avec l'emplacement de l'impact d'un photon gamma, selon sa position X par rapport à la longueur du barreau 1.

La conception du barreau selon l'invention permet d'obtenir une loi reproductible, correspondant à une courbe permettant d'établir avec une précision élevée, la position X en fonction du ratio entre les énergies lumineuses recueillies aux extrémités 2 et 3 du barreau 1. Il est ainsi possible, en comparant l'énergie recueillie au niveau des photodétecteurs 4, 5, montés aux extrémités longitudinales 2, 3, du milieu cristallin isotrope 1, d'estimer la position X de l'impact du photon gamma dans un tronçon donné, notamment prismatique, du milieu cristallin isotrope 1. En effet, pour le calcul de cette position X, le calcul de la différence (E2 - El) prend des valeurs discrètes, si l'on admet que la totalité de l'énergie du photon gamma, soit 511 keV, est transformée en énergie lumineuse lors de la diffusion dans le cristal. On sait de l'état de la technique que le total de (E1+ E2) n'est pas constant, dans le cas de barreaux complètement isotropes, sans altération d'aucune sorte, et que cette variation est de l'ordre de +-4%. Cette altération n'est pas suffisante pour altérer sensiblement le calcul de la position X. Il importe de ne pas trop atténuer la lumière dans les différents dioptres, car il faut pouvoir disposer, à chaque extrémité 2, 3, du barreau détecteur, de suffisamment d'énergie El, E2, pour en effectuer une mesure fiable. On sait en effet, qu'un photodétecteur peut mesurer de l'énergie à partir d'un seuil de l'ordre de 21 keV. L'écart relatif Ax de la position mesurée avec cet équipement par rapport à la position théorique peut être déterminé par distribution ou corrélation et un étalonnage de chaque type de barreau.

La mise en oeuvre de l'invention requiert une expérimentation de recherche d'optimum entre la largeur adéquate de chacune des bandes, absorbantes ou non, constituant les surfaces 20 et 30 du barreau 1. Cette largeur doit, d'une part être suffisamment large pour créer une déperdition d'énergie suffisamment importante pour permettre une différentiation réelle des différents niveaux d'énergie, et d'autre part suffisamment faible pour qu'une quantité d'énergie mesurable parvienne aux deux extrémités 2 et 3. Cette expérimentation de recherche d'optimum s'accompagne d'un traitement statistique par la méthode de simulation de Monte Carlo connue en optique qui permet d'étudier un processus physique en s'appuyant sur un modèle probabiliste du système considéré, ne nécessitant pas de résoudre des équations mathématiques. Il est ainsi possible d'optimiser la disposition et la largeur respective des différentes bandes. Les éléments relatifs à ce traitement statistique sont accessibles dans la thèse de doctorat n°1181 de Najia TAMDA à l'Université de Franche-Comté, Besançon, France, en date du 18.12.2006. La distribution, selon la longueur du barreau, de l'incertitude relative LX/X sur la position X, peut ainsi être déterminée par corrélation. On comprend qu'il est nécessaire de procéder à un étalonnage pour chaque type de barreau. L'estimateur classique de l'incertitude absolue de plage de position est la IMH, ou largeur à mi-hauteur, du spectre de distribution. Selon les résultats expérimentaux, cette IIIH peut être inférieure à 6mm pour des cristaux de 3x3x100 ou de 3x3x120 mm. Cette valeur correspond à une plage de +-3mm par rapport à la valeur médiane. Aussi le choix de tronçons 6 de largeur faible, notamment 3mm, permet-il une détermination avec une très bonne probabilité de présence, du tronçon 6 au niveau duquel s'est produit l'impact du photon gamma. Le recours à une courbe d'étalonnage permet une estimation 35 suffisamment précise de la position et de la précision de position du point d'impact du photon gamma.

De ce fait, la DOI peut être calculée avec une bonne précision, et la IAR située dans des tolérances acceptables. Il est ainsi possible de réaliser un positionnement dans l'espace extrêmement précis, avec une résolution spatiale inférieure ou égale à 3 millimètres.

Les barreaux détecteurs 1 selon l'invention procurent de nombreux avantages: réduction du coût et du nombre de photodétecteurs, fiabilité améliorée, simplification des circuits électroniques, et de ce fait une fiabilité améliorée des dispositifs de tomographie intégrant ces barreaux. Bien entendu, l'invention n'est pas limitée aux exemples illustrés et décrits précédemment qui peuvent présenter des variantes et modifications sans pour autant sortir du cadre de l'invention.

Claims (10)

1. REVENDICATIONS1. Procédé de pondération optique, par lequel on crée de façon périphérique des surfaces absorbantes disjointes autour d'un barreau monocristallin isotrope pour créer une juxtaposition de tronçons, entre lesquels deux à deux on crée les conditions d'une déperdition d'énergie discrète, d'ampleur connue, ou mesurable par étalonnage, et par lequel on carpare l'énergie (El ; E2), recueillie au niveau de moyens de mesure de flux lumineux (4 ; 5), notamment de photodétecteurs, montés aux extrémités longitudinales (2 ; 3), dudit barreau cristallin pour estimer la position (X) de l'impact d'un photon gamma dans un tronçon donné dudit barreau cristallin.
2. 2. Procédé selon la revendication précédente, caractérisé par le fait qu'on effectue une expérimentation de recherche d'optimum avec un traiteront statistique par la méthode de simulation de Nbnte f'arlo.
3. 3. Procédé selon la revendication 1 ou 2, caractérisé par le fait qu'on détermine la distribution, selon la longueur du barreau, de l'incertitude relative AX/X sur la position (X), par corrélation, et qu'on procède à un étalonnage pour chaque type de barreau, et qu'on choisit campe estimateur de l'incertitude absolue de plage de position la largeur à mi-hauteur du spectre de distribution.
4. 4. Barreau monocristallin (1) détecteur de photons gamma, conçu apte à la mise en oeuvre du procédé selon l'une des revendications précédentes, constitué d'un monocristal scinti1lateur, caractérisé par le fait que ledit monocristal canporte à sa périphérie (11) au moins une première surface (20) absorbante pour la lumière et au moins une second surface (30) d'indice d'absorption de la lumière différent de celui de ladite première surface (20).
5. 5. Barreau (1) selon la revendication 4, caractérisé par le fait que ledit monocristal s'étend, entre une première extrémité (2) et une seconde: extrémité (3) conçues aptes à être équipées de photodétecteurs (4 ; 5), selon une direction (D) dite longitudinale, et au moins une de ses génératrices czaporte une alternance desdites premières (20) et secondes (30) surfaces.
6. 6. Barreau (1) selon la revendication 5, caractérisé par le fait que ladite pranière surface (20) ou/et ladite seconde surface (30) est 12constituée par une bande s'étendant selon une direction transversale par rapport à ladite direction longitudinale (D).
7. 7. Barreau (1) selon la revendication 6, caractérisé par le fait que ladite bande s'étend selon un contour fermé autour dudit barreau.
8. 8. Barreau (1) selon la revendication 6, caractérisé par le fait que ladite bande s'étend selon un contour ouvert autour dudit barreau.
9. 9. Barreau (1) selon l'une des revendications 6 à 8, caractérisé par le fait que ladite band s'étend perpendiculairement à ladite direction longitudinale a .
10. 10. Dispositif de tonographie par mission de positons, comportant des barrettes détectrices disposées sous forme d'au moins un anneau détecteur, chaque barrette détectrice étant constituée d'une matrice de barreaux détecteurs (1) selon l'une quelconque des revendications 4 à 9, caractérisé par le fait que chaque barreau de cristal scintillateur est couplé aux deux extrémités à des photodétecteurs état solide fonctionnant en mole Geiger.