FR2760855A1 - Regeneration optique pour des systemes de transmission a fibre optique a signaux solitons - Google Patents

Abstract

L'invention concerne un régénérateur pour système de transmissions à impulsions solitons, comprenant un laser à cavité, par exemple un laser à fibre en anneau, dans lequel est inséré un modulateur (5) , des moyens pour coupler le signal d'entrée à régénérer en entrée (7) du modulateur, de sorte à assurer un blocage de mode du laser, et des moyens pour coupler en sortie (9) du modulateur le signal régénéré.Le signal soliton à régénérer assure un blocage de mode du laser à cavité ; par ailleurs, le signal circulant dans la cavité assure la modulation du signal soliton, qui est ainsi régénéré. On peut utiliser des modulations de phase ou d'intensité, ou les deux.L'invention propose d'utiliser comme laser à cavité un laser à fibre en anneau, ou un laser à cavité Fabry Perot. On peut utiliser comme modulateur un miroir non linéaire en boucle, de la fibre dispersive, ou un amplificateur à semi- conducteur.

Description

REGENERATION OPTIQUE POUR DES SYSTEMES DE TRANSMISSION A
FIBRE OPTIQUE A SIGNAUX SOLITONS
La présente invention a pour objet un régénérateur optique pour un système de transmission à impulsions solitons et plus particulièrement un régénérateur optique dans lequel le signal d'horloge est obtenu par verrouillage de mode d'un laser à cavité.

L'invention concerne aussi un procédé de régénération optique d'impulsions solitons. Enfin, elle concerne un système de transmission comprenant un tel régénérateur.

La transmission d'impulsions solitons ou solitons est un phénomène connu.

Ces impulsions sont des impulsions RZ de largeur temporelle (FWHM) faible par rapport au temps bit, qui présentent une relation déterminée entre la puissance, la largeur spectrale et la largeur temporelle, et qui se propagent généralement dans la partie à dispersion anormale d'une fibre optique. L'évolution de l'enveloppe d'une telle impulsion soliton dans une fibre monomode peut être modélisée par l'équation de Schrôdinger non linéaire; la propagation repose sur un équilibre entre la dispersion de la fibre et sa non-linéarité.

Divers effets limitent la transmission de telles impulsions, comme la gigue induite par l'interaction des solitons avec le bruit présent dans le système de transmission, décrite par exemple dans l'article de J. P. Gordon et H. A. Haus,
Optical Letters, vol. 11 n" 10 pages 665-667. Cet effet, appelé effet Gordon
Haus, impose une limite théorique à la qualité ou au débit des transmissions par solitons. Pour arriver à dépasser cette limite, il est possible d'utiliser une modulation synchrone des signaux solitons, par un signal d'horloge ou horloge, pour corriger leur gigue temporelle, comme expliqué par exemple dans un article de H. Kubota, IEEE Journal of Quantum Electronics, vol. 29 n" 7 (1994), p. 2189 et s., pour ce qui est de la modulation d'intensité, et dans un article de N. J.

Smith et N. J. Doran, Optical Fiber Technology, 1, p. 218 (1995), pour ce qui est de la modulation de phase.

Un telle modulation implique une récupération d'horloge, à partir du signal solitons reçu. Cette récupération d'horloge consiste d'une part à récupérer un signal à une fréquence donnée, et d'autre part à synchroniser la phase de ce signal avec la phase des solitons reçu. Diverses solutions ont déjà été proposées pour assurer cette récupération d'horloge. On peut notamment effectuer une conversion optoélectronique, une récupération de phase par des moyens électronique, par exemple à l'aide d'une boucle à verrouillage de phase puis effectuer une reconversion électronique-optique du signal obtenu pour moduler les solitons. Cette solution limite intrinsèquement le débit de la liaison solitons du fait de la limite supérieure de la bande passante des dispositifs semiconducteurs utilisés. Cette solution est en outre compliquée et coûteuse pour des débits élevés.

Une autre solution connue consiste à récupérer l'horloge par blocage de modes d'un laser à fibre en anneau, et d'appliquer l'horloge ainsi récupérée à un modulateur synchrone. Un article de W. A. Pender et al., Electronics Letters, vol.

31 n" 18 (31.08.95) décrit un dispositif de récupération d'horloge par blocage de modes d'un laser à fibres en anneau. Cet article propose d'envoyer la moitié du signal incident dans un laser à fibre dopée à l'erbium en anneau, de sorte à assurer un verrouillage de mode du laser à la fréquence du signal incident. Le signal d'horloge est extrait du laser en anneau par un coupleur, et est utilisé dans une porte Kerr faisant fonction de modulateur. Pour assurer la synchronisation des phases de l'horloge et du signal à régénérer, cet article propose d'utiliser un système d'élongation mécanique de la fibre en sortie du laser en anneau.

T. Ono et al., OFC '94 Technical Digest, ThM3, p. 233 et s. propose un circuit de récupération d'horloge utilisant une diode laser Fabry-Perot, qui est verrouillée en mode latéral par le signal incident pour fournir une horloge. Ce dispositif implique une fréquence bit correspondant exactement à la fréquence du mode latéral du laser.

K. Smith et al., Electronics Letters, vol. 28 n" 19, p. 1814 et s., propose un autre circuit de récupération d'horloge, dans lequel la fibre de transmission et un laser à cavité partagent un modulateur optique non-linéaire, de sorte que le signal de la fibre de transmission module la lumière de la cavité laser, par transmodulation de phase (XPM ou "cross phase modulation"). La cavité laser subit un verrouillage de mode à la fréquence des solîtons; un coupleur extrait de la cavité un signal d'horloge.

D. M. Patrick et al., Electronics Letters, vol. 30 n" 2 décrit un circuit de récupération d'horloge du même genre, dans lequel le signal incident module la lumière d'un laser en anneau à fibre dopée à l'erbium dans un amplificateur à semi-conducteur à ondes progressives (TW-SCA). Le signal d'horloge est extrait de la cavité par un coupleur.

Ces trois articles ne mentionnent pas de méthode particulière pour assurer la modulation du signal par l'horloge récupérée.

Le problème de ces différents circuits tout-optiques de récupération d'horloge est que la synchronisation des phases de l'horloge et des solitons en ligne est difficile à réaliser en tout-optique autrement que par des lignes à retard mécaniques, comme dans le montage de W. A. Pender et al.

La présente invention propose une solution originale et simple au probléme de la récupération d'horloge et de la modulation synchrone des solitons. Elle permet d'éviter le problème de synchronisation des phases de l'horloge et du signal à moduler, qui se pose dans l'art antérieur: de fait, I'invention combine en un dispositif unique le modulateur synchrone et la récupération d'horloge.

L'invention présente en outre l'avantage d'une grande compacité.

Plus précisément, I'invention propose un régénérateur pour système de transmissions à impulsions solitons, comprenant un laser à cavité dans lequel est inséré un modulateur, des moyens pour coupler le signal d'entrée à régénérer en entrée du modulateur de sorte à assurer un blocage de mode du laser, et des moyens pour coupler en sortie du modulateur le signal régénéré.

Le laser est avantageusement un laser à cavité Fabry Perot ou un laser à fibre en anneau. On peut prévoir dans le laser des moyens dispersifs, tels un tronçon de fibre dispersive.

Le modulateur peut être un modulateur de phase ou un modulateur d'intensité. II peut par exemple comprendre un miroir non linéaire en boucle, ou un amplificateur à semi-conducteur, de préférence à ondes progressives.

Le modulateur peut comprendre un tronçon de fibre dispersive assurant une modulation par effet Kerr.

Dans un mode de réalisation, le régénérateur comprend un amplificateur du signal d'entrée à régénérer, en amont du modulateur.

Avantageusement, le régénérateur présente un filtre filtrant le signal régénéré.

Dans le cas d'un laser à cavité, le miroir d'entrée de la cavité Fabry Perot est de préférence sélectif en longueur d'onde, de sorte à séparer le signal régénéré du signal laser.

L'invention a aussi pour objet un système optique de transmission, comprenant au moins un tel régénérateur.

Elle concerne enfin un procédé de régénération d'un signal solitons, comprenant:
- la création d'une horloge par blocage de mode d'un laser à cavité dans lequel est inséré un modulateur, en modulant le signal laser par le signal solitons à régénérer;
- I'extraction en sortie de ce modulateur du signal solitons régénéré par modulation par l'horloge.

Le signal solitons peut effectuer dans le modulateur une modulation de phase du signal laser, et/ou une modulation d'intensité du signal laser.

L'horloge peut effectuer dans le modulateur une modulation de phase du signal solitons, et/ou une modulation d'intensité du signal solitons.

Dans un mode de mise en oeuvre, le procédé comprend l'étalement du signal d'horloge dans le laser à cavité.

On peut aussi prévoir un filtrage du signal extrait en sortie du modulateur, de sorte à séparer le signal régénéré de l'horloge.

D'autres caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront à la lecture de la description qui suit de modes de réalisation de l'invention, donnée à titre d'exemple et en référence aux dessins annexés qui montrent:
- figure 1 une représentation schématique de principe d'un régénérateur selon l'invention;
- figure 2, en bas l'allure du signal soliton à régénérer, et en haut, I'allure du signal d'horloge dans le laser à cavité;
- figure 3 une représentation schématique d'un régénérateur selon un premier mode de réalisation de l'invention;
- figure 4 une représentation schématique d'un régénérateur selon un deuxième mode de réalisation de l'invention;
- figure 5 une représentation schématique d'un régénérateur selon un troisième mode de réalisation de l'invention;
- figure 6 une représentation schématique d'un régénérateur selon un quatrième mode de réalisation de l'invention;
- figure 7 une représentation schématique d'un régénérateur selon un cinquième mode de réalisation de l'invention.

L'invention propose d'associer dans un même circuit la fonction de récupération d'horloge, par blocage de modes d'un laser, et la fonction de modulation. A cet effet, elle repose sur la constatation surprenante que le modulateur utilisé pour assurer le blocage de mode du laser par le signal soliton à régénérer effectue en même temps la modulation de ce signal soliton par la lumière du laser. Dans un circuit formé d'un laser à cavité dans lequel est inséré un modulateur, et de moyens pour coupler le signal d'entrée à régénérer en entrée du modulateur, I'invention propose donc de prévoir, non pas des moyens pour extraire un signal d'horloge constitué par la lumière du laser, mais des moyens pour extraire, en sortie du modulateur, le signal régénéré.

Comme dans les dispositifs connus de l'art antérieur, le signal soliton à régénérer est couplé dans le modulateur inséré dans le laser à cavité, de sorte à assurer un blocage actif des modes du laser, au rythme des bits du signal reçu.

Ceci permet de générer dans le laser en anneau un signal d'horloge à la fréquence bit du signal soliton à régénérer.

Mais ce signal d'horloge circule dans la cavité du laser, et donc dans le modulateur qui y est inséré, et interagit dans le modulateur avec le signal soliton incident pour le moduler au rythme de l'horloge. II est manifeste que la synchronisation du signal d'horloge et du signal soliton à moduler est assurée automatiquement par la structure même du régénérateur de l'invention, sans qu'il soit nécessaire de prévoir des mécanismes tels des lignes à retard ou autres.

On règle de façon connue en soi la longueur la longueur de la cavité pour assurer que l'intervalle spectral libre de la cavité est un sous-multiple entier de la fréquence bit du signal soliton.

L'invention propose donc d'extraire en sortie du modulateur le signal soliton ayant servi au blocage de modes du laser, qui constitue un signal régénéré.

La figure 1 montre une représentation schématique de principe d'un régénérateur selon l'invention, fonctionnant selon ce principe. Le régénérateur de la figure 1 comprend un laser à cavité, en l'espèce un laser à fibre en anneau, comprenant une fibre 1, formant un anneau; sur la fibre sont disposés un isolateur 2, un filtre 3, et des moyens 4 d'amplification optique du signal. La flèche du modulateur montre le sens de circulation de la lumière dans la cavité.

Dans la cavité est inséré un modulateur 5, qui reçoit en entrée non seulement le signal provenant de la fibre 1, sur une entrée 6, mais aussi, sur une entrée 7, le signal soliton à régénérer. En sortie, le modulateur est relié à la fibre 1, sur une sortie 8, de sorte à permettre un blocage de mode actif du laser par le signal soliton. Le modulateur fournit en outre sur une sortie 9 le signal soliton régénéré.

On peut prévoir sur la fibre 1 des moyens dispersifs 10, qui permettent de contrôler la largeur des impulsions du signal d'horloge dans la fibre, et notamment d'élargir les impulsions d'horloge. On améliore ainsi la correction de la gigue temporelle du signal soliton par la modulation par le signal d'horloge. On peut utiliser comme moyens de dispersion une fibre à fort coefficient de dispersion, ou encore un réseau de Bragg.

Le modulateur 5 de la figure 1 peut être un modulateur de phase un modulateur d'intensité, ou un modulateur de phase et d'intensité combinées, comme expliqué dans les divers modes de réalisation des figures 3 à 6.

La figure 2 montre, en bas, l'allure des signaux solitons reçus sur l'entrée 7 du modulateur 5, et en haut l'allure du signal d'horloge correspondant obtenu lorsque le modulateur est un amplificateur à semi-conducteur comme dans le mode de réalisation de la figure 5; ce signal circule dans le laser à cavité. On constate que le blocage de mode actif du laser permet de récupérer un signal d'horloge de qualité.

La figure 3 montre une représentation schématique du modulateur d'un régénérateur selon un premier mode de réalisation de l'invention. On n'a pas représenté sur la figure 3, L'anneau de fibre 1, l'isolateur 2, le filtre 3, les moyens 4 d'amplification optique du signal, ni les moyens dispersifs 10. Dans le mode de réalisation de la figure 3, le modulateur 5 est formé d'un miroir non linéaire en boucle (NOLM). Celui-ci est formé d'une longueur de fibre fortement dispersive 20, par exemple une longueur de l'ordre de 10km. Les deux extrémités de la fibre 20 sont couplées à travers un coupleur 2/2 21, et sont reliés à la fibre 1 de sorte à former l'entrée 6 et la sortie 8 du modulateur. Sur la boucle de fibre 20 sont prévus deux coupleurs 2/2 22 et 23, disposés symétriquement par rapport au coupleur 21, et dans des sens opposés. Le coupleur 22 couple dans le NOLM le signal soliton à régénérer, et constitue l'entrée 7 du modulateur. Le coupleur 23 extrait du modulateur le signal soliton régénéré et l'horloge. En aval du coupleur 23 est prévu un filtre 24 passe bas qui bloque l'horloge. La sortie du filtre 24 constitue la sortie 9 du modulateur 5.

Le fonctionnement du NOLM de la figure 3 est le suivant. Le signal soliton induit un blocage de mode du laser, par modulation d'intensité et de phase sur le signal circulant dans la fibre du NOLM. Le signal provenant de la fibre 1 est couplé dans le NOLM par le coupleur 21, où il est séparé en deux signaux se propageant en sens inverse, comme indiqué par les flèches 26 et 27. Il est recombiné au niveau du coupleur 21, et est réfléchi en sortie 6. Le signal se propageant dans le sens de la flèche 26 est modulé en intensité par le signal soliton incident introduit dans le NOLM par le coupleur 22. On obtient en sortie du coupleur 23 le signal soliton régénéré et le signal d'horloge. Le filtre 24 coupe le signal d'horloge. Par ailleurs, le signal d'horloge assure une modulation synchrone de phase du signal soliton incident, et assure ainsi la correction de sa gigue temporelle. Pour plus de précisions sur le fonctionnement du NOLM comme modulateur, on pourra se reporter à l'article de S. Bigo et al., Electronics
Letters, vol. 31 n" 21(1995).

Dans le montage de la figure 3 peut en outre être prévu, en amont du coupleur 22, un amplificateur 25 pour les signaux solitons incidents.

Le montage de la figure 3 est particulièrement avantageux, en ce que le blocage de mode est assuré par une modulation d'intensité, tandis que la modulation du signal soliton par l'horloge est assurée par une modulation de phase. On peut de ce fait régler de façon indépendante la profondeur de modulation du signal laser par le signal soliton, et la profondeur de modulation du signal soliton par le signal laser. Le réglage de la profondeur de modulation de phase peut être effectué en jouant sur la puissance du signal d'horloge dans la cavité; le réglage de la profondeur de modulation d'intensité peut être effectué en jouant sur le taux de couplage du coupleur d'entrée, pour une puissance donnée du signal d'horloge dans la cavité.

Ainsi, on assure le blocage de mode du laser et une bonne régénération qui ne dégrade pas les solitons.

Dans le mode de réalisation de la figure 3, on peut utiliser le NOLM dans sa configuration classique en miroir, avec un coupleur dissymétrique. On peut aussi régler le NOLM en mode "transmetteur", par exemple en utilisant des contrôleurs de polarisation dans la cavité, ou en utilisant une lame biréfringente aux axes correctement alignés. Ceci permet de rendre le modulateur non bloquant pour l'horloge en présence de zéros, de sorte à éviter toute perte de l'horloge lors des zéros du signal soliton. Dans ce cas on peut utiliser un coupleur d'entrée symétrique. L'efficacité en puissance est alors maximale.

La figure 4 montre une représentation schématique d'un régénérateur selon un deuxième mode de réalisation de l'invention; comme pour la figure 3, on n'a représenté à la figure 4 que le modulateur 5. La modulation, dans le mode de réalisation de la figure 4, est une modulation de phase par effet Kerr dans une section de fibre à forte dispersion. ~ cet effet, le modulateur 5 comprend une section de fibre 30 à forte dispersion, d'une longueur qui peut être de l'ordre de 10 km, et qui est reliée à la fibre 1 pour former l'anneau du laser, de sorte à former l'entrée 6 et la sortie 8 du modulateur. ~ une extrémité de la fibre 30, un coupleur 31 couple le signal soliton à régénérer dans la fibre; à l'autre extrémité de la fibre 30, un coupleur 32 couple le signal soliton et l'horloge vers un filtre 33.

Le filtre 33 bloque le signal d'horloge, et la sortie du filtre 33 constitue la sortie 9 du modulateur 5. En amont du coupleur 31, on peut prévoir comme dans le cas de la figure 3, un amplificateur dont l'entrée constitue l'entrée 7 du modulateur.

Le montage de la figure 4 fonctionne de la façon suivante. Le signal soliton induit un blocage de mode du laser, par modulation de phase par effet Kerr dans la fibre 30. Le signal d'horloge assure une modulation synchrone de phase du signal soliton incident. Le filtre 33 bloque le signal d'horloge.

Dans le montage de la figure 4, la modulation du signal soliton, comme le blocage de mode sont effectuées par le même modulateur. La profondeur de modulation est choisie suffisamment importante pour garantir le blocage de modes du laser en anneau; elle est toutefois maintenue à un niveau tel que la modulation par la lumière du laser assure une régénération correcte, et ne dégrade pas les solitons.

La figure 5 montre une représentation schématique d'un régénérateur selon un troisième mode de réalisation de l'invention; comme pour les figure 3 et 4, on n'a représenté à la figure 5 que le modulateur 5. La modulation, dans le mode de réalisation de la figure 5, est une modulation d'intensité et de phase dans un amplificateur à semi-conducteur, par exemple un amplificateur à semiconducteur à ondes progressives (TW-SCA). Le modulateur de la figure 5 comprend donc un amplificateur à semi-conducteur à ondes progressives 40, dont l'entrée et la sortie sont reliées aux extrémités de la fibre 1. En amont du
TW-SCA 40, un coupleur 41 couple dans la fibre 1 le signal solitons incident. En aval du TW-SCA 40, un coupleur 42 fournit le signal soliton modulé et le signal d'horloge. Le coupleur 42 est relié à un filtre 43 qui bloque le signal d'horloge. La sortie du filtre 43 constitue la sortie 9 du modulateur 5. En amont du coupleur 41, on peut prévoir comme dans le cas des figures 3 et 4, un amplificateur 44 dont l'entrée constitue l'entrée 7 du modulateur.

Le montage de la figure 5 fonctionne de la façon suivante. Le signal soliton induit un blocage de mode du laser, par modulation de phase et d'intensité dans le TW-SCA 40. Le signal d'horloge assure quant à lui une modulation synchrone de phase et d'intensité du signal soliton incident. Le filtre 43 bloque le signal d'horloge. On règle la profondeur de modulation comme indiqué à la figure 4.

La figure 6 montre une représentation schématique d'un régénérateur selon un quatrième mode de réalisation de l'invention; comme pour les figures précédentes, on n'a représenté à la figure 6 que le modulateur 5. Le dispositif de la figure 6 correspond à celui de la figure 3, et les mêmes numéros de référence sont utilisés. Toutefois, le dispositif de la figure 6 comprend en outre dans le
NOLM un amplificateur à semi-conducteur à ondes progressives 50, entre les coupleurs 22 et 23. Ce dispositif permet de limiter l'encombrement du NOLM, en remplaçant la fibre de propagation par un modulateur à semi-conducteurs.

Le fonctionnement du dispositif de la figure 6 est analogue à celui du dispositif de la figure 3. On peut notamment régler indépendamment les profondeurs de modulation respectives de l'horloge et du signal soliton.

La figure 7 montre une représentation schématique d'un régénérateur selon un cinquième mode de réalisation de l'invention. Dans le mode de réalisation de la figure 7, on utilise comme cavité non par un anneau, mais une cavité Fabry
Perot. On insère dans la cavité un modulateur, par exemple un amplificateur à semi-conducteur, tel qu'un amplificateur à semi-conducteur à ondes progressives.

Le dispositif de la figure 7 comprend donc un circulateur 55 à trois bornes, qui reçoit sur une entrée sur une première borne d'entrée 56 le signal soliton à régénérer. Ce signal est fourni en sortie sur une deuxième borne de sortie et d'entrée 57 et est transmis à une cavité Fabry Perot 58 formée de deux miroirs 59, 60; le premier miroir 59 est un miroir sélectif en longueur d'onde. Dans la cavité 58 est disposé un modulateur 61, typiquement un amplificateur à semiconducteur, de préférence à ondes progressives. La troisième borne 62 du circulateur 55 est une borne de sortie qui fournit le signal reçu en entrée sur la deuxième borne 57.

Le fonctionnement du dispositif de la figure 7 est le suivant. Le signal soliton à régénérer est reçue sur la première borne 56 du sélecteur 55, et est transmis à travers la deuxième borne 57 à la cavité 58. Le signal soliton pénètre dans la cavité 58, et module en phase et en intensité dans le modulateur 61 la lumière laser, de sorte à assure un blocage de mode. Le signal d'horloge module dans le modulateur 61 le signal soliton. Le miroir sélectif en longueur d'onde 59 bloque le signal d'horloge et laisse passer le signal soliton modulé. Ce signal arrive ensuite en entrée sur la deuxième borne 57 du circulateur, et est transmis en sortie à la troisième borne 58.

Le mode de réalisation de la figure 7 présente l'avantage d'une extrême compacité. Comme dans les autres modes de réalisation, on peut prévoir un amplificateur en amont du circulateur 55. On pourrait aussi, au lieu du circulateur 55, utiliser un coupleur. On pourrait encore dans le mode de réalisation de la figure 7 prévoir dans la cavité des moyens dispersifs.

Bien entendu, la présente invention n'est pas limitée aux exemples et modes de réalisation décrits et représentés, mais elle est susceptible de nombreuses variantes accessibles à l'homme de l'art. Par exemple, il est clair que le montage des figures 3 et 4 est symétrique, et que l'on pourrait inverser la position de la fibre de transmission et de la fibre du laser au niveau des coupleur 31 et 32, ou 41 et 42.

Claims (20)

REVENDICATIONS

1. Un régénérateur pour système de transmissions à impulsions solitons, comprenant un laser à cavité dans lequel est inséré un modulateur (5, 61), des moyens pour coupler le signal d'entrée à régénérer en entrée du modulateur de sorte à assurer un blocage de mode du laser, et des moyens pour coupler en sortie du modulateur le signal régénéré.

2.- Un régénérateur selon la revendication 1, caractérisé en ce que le laser est un laser à cavité Fabry Perot (58).

3.- Un régénérateur selon la revendication 1, caractérisé en ce que le laser est un laser à fibre en anneau.

4.- Un régénérateur selon la revendication 2 ou 3, caractérisé en ce que le laser comprend des moyens dispersifs (10), tels un tronçon de fibre dispersive.

5.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que le modulateur est un modulateur de phase.

6.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 5, caractérisé en ce que le modulateur est un modulateur d'intensité.

7.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que le modulateur comprend un miroir non linéaire en boucle (20).

8.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 7, caractérisé en ce que le modulateur comprend un amplificateur à semi-conducteur (40, 50, 61), de préférence à ondes progressives.

9.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 5, caractérisé en ce que le modulateur comprend un tronçon de fibre dispersive (30) assurant une modulation par effet Kerr.

10.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 9, caractérisé par un amplificateur (25, 34, 44) du signal d'entrée à régénérer, en amont du modulateur (5).

11.- Un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 10, caractérisé par un filtre (24, 33, 43) filtrant le signal régénéré.

12.- Un régénérateur selon l'une des revendications 2 à 11, caractérisé en ce que le miroir d'entrée de la cavité Fabry Perot est sélectif en longueur d'onde, de sorte à séparer le signal régénéré du signal laser.

13. Système optique de transmission, comprenant au moins un régénérateur selon l'une des revendications 1 à 12.

14.- Un procédé de régénération d'un signal solitons, comprenant:

- la création d'une horloge par blocage de mode d'un laser à cavité dans lequel est inséré un modulateur (5), en modulant le signal laser par le signal solitons à régénérer;

- I'extraction en sortie de ce modulateur (5) du signal solitons régénéré par modulation par l'horloge.

15.- Un procédé selon la revendication 14, caractérisé en ce que le signal solitons effectue dans le modulateur (5) une modulation de phase du signal laser.

16.- Un procédé selon la revendication 14 ou 15, caractérisé en ce que le signal solitons effectue dans le modulateur (5) une modulation d'intensité du signal laser.

17.- Un procédé selon l'une des revendications 14 à 16, caractérisé en ce que l'horloge effectue dans le modulateur (5) une modulation de phase du signal solitons.

18.- Un procédé selon l'une des revendications 14 à 17, caractérisé en ce que l'horloge effectue dans le modulateur (5) une modulation d'intensité du signal solitons.

19.- Un procédé selon l'une des revendications 14 à 18, caractérisé par un étalement du signal d'horloge dans le laser à cavité.

20.- Un procédé selon l'une des revendications 14 à 19, caractérisé par un filtrage du signal extrait en sortie du modulateur, de sorte à séparer le signal régénéré de l'horloge.