FR2645973A1 - Frequency transfer device using the stimulated RAMAN effect - Google Patents
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Abstract
Description
La présente invention concerne un dispositif de transfert de fréquence par effet RAMAN stimulé.The present invention relates to a stimulated RAMAN frequency transfer device.
Traditionnellement, le transfert de fréquence par effet RAMAN stimulé s'effectue en réalisant une interaction entre un champ électromagnétique et la matière à l'étant solide, liquide ou gazeux. L'onde fondamentale, issue d'un générateur laser est focalisée dans le milieu qui est le siège d'une émission RAMAN à fort gain. L'effet RAMAN a fait l'objet de nombreux montages expérimentaux. La plupart des milieux ont été sollicités et les écarts en fréquence sont parfaitement connus. La physique de l'interaction est décrite par différents modèles théoriques. Traditionally, stimulated RAMAN frequency transfer is effected by effecting an interaction between an electromagnetic field and the material being solid, liquid or gaseous. The fundamental wave coming from a laser generator is focused in the medium which is the seat of a high gain RAMAN emission. The RAMAN effect has been the subject of many experimental montages. Most media have been solicited and the frequency deviations are well known. The physics of interaction is described by different theoretical models.
Le dispositif de transfert de fréquence par effet RAMAN stimulé, selon l'invention, est caractérisé par un rendement énergétique élevé, s intègre dans une cavité laser dont le milieu actif génère l'onde fondamentale ou se place en sortie de cavité laser. Le dispositif de transfert de fréquence, selon une première caractéristique, comporte une cuve qui contient un gaz sous pression munie de deux hublots composés, pour chacun d'entre eux, de pièces optiques particulières dont les dioptres sont en tout ou partie revêtus de couches diélectriques qui réflèchissent différemment la lumière fondamentale et la lumière RAMAN. The stimulated RAMAN frequency transfer device according to the invention is characterized by a high energy efficiency, integrates into a laser cavity whose active medium generates the fundamental wave or is placed at the laser cavity output. The frequency transfer device, according to a first feature, comprises a vessel which contains a pressurized gas provided with two portholes composed, for each of them, of particular optical parts whose diopters are wholly or partly covered with dielectric layers. which reflect the fundamental light and the RAMAN light differently.
L'ensemble constitue un résonateur optique pour l'onde RAMAN ensemencé par une partie de l'onde fondamentale. La figure n 1 présente les matériels qui conviennent à la réalisation du dispositif de transfert.The assembly constitutes an optical resonator for the RAMAN wave seeded by a portion of the fundamental wave. Figure 1 shows the materials that are suitable for the realization of the transfer device.
La cuve (1) est métallique et dispose de deux orifices non représentés sur la figure dont les axes sont respectivement XX' et YY' pour assurer le pompage du gaz présent initialement dans la cuve et le remplissage du gaz destiné à être le sein de l'effet RAMAN. Ces orifices peuvent être munis de valves qui rendent étanche la cuve après les opérations de pompage et de remplissage. Les pièces optiques (4), (5), et (6), (7) constituent respectivement les hublots d'entrée et de sortie de la cuve. The tank (1) is metallic and has two orifices not shown in the figure, the axes of which are respectively XX 'and YY' to ensure the pumping of the gas initially present in the tank and the filling of the gas intended to be the breast of the tank. RAMAN effect. These orifices may be provided with valves that seal the tank after the pumping and filling operations. The optical parts (4), (5), and (6), (7) respectively constitute the inlet and outlet windows of the tank.
Les flasques (2) et les joints d'étanchéité (3) assurent le maintien des hublots et l'étanchéité de l'ensemble du montag
Les axes ZZ' figurent, l'emplacement des vis qui appliquent une pression suffisante sur les joints (3) par l'intermédiaire des flasques (2).The flanges (2) and the seals (3) ensure the maintenance of the portholes and the sealing of the entire mountag
The ZZ 'axes are the location of the screws which apply sufficient pressure on the seals (3) via the flanges (2).
Les pièces (4) et (5) ont un dioptre commun sphérique dont le rayon de courbure est R2 et dont le centre de courbure est C2. Le dioptre sphérique de la pièce (5) reçoit un revêtement diélectrique dont le coefficient de transmission est maximum pour l'onde fondamentale et dont le coefficient de réflexion est maximum pour l'onde RAMAN STOKES d'ordre 1. Parts (4) and (5) have a spherical common diopter whose radius of curvature is R2 and whose center of curvature is C2. The spherical surface of the part (5) receives a dielectric coating whose transmission coefficient is maximum for the fundamental wave and whose reflection coefficient is maximum for the RAMAN STOKES order 1 wave.
Associées pour constituer le hublot d'entrée, les pièces (4) et (5) sont équivalentes à une lame à faces parallèles pour l'onde fondamentale et à un miroir sphérique de rayon de courbure équivalent à R2 / n où n est l'indice de réfraction commun du matériau qui constitue les pièces.On suppose dans ces conditions que les épaisseurs des pièces sont faibles vis à vis du rayon R2
Les pièces (6) et (7) ont un dioptre commun sphérique dont le rayon de courbure est R1 et dont le centre de courbure est Cl. Le dioptre sphérique de la pièce (6) reçoit un revêtement diélectrique dont les coefficients de réflexion pour l'onde fondamentale et pour l'onde RAMAN STOKES d'ordre 1 sont choisis, en fonction de l'application, entre la valeur la plus faible et la valeur la plus forte que l'homme de l'art sait réaliser.Associated to form the entrance port, the parts (4) and (5) are equivalent to a parallel-faced plate for the fundamental wave and to a spherical mirror of radius of curvature equivalent to R2 / n where n is the common refractive index of the material constituting the parts.It is assumed in these conditions that the thicknesses of the parts are small with respect to the radius R2
The parts (6) and (7) have a spherical common diopter whose radius of curvature is R1 and whose center of curvature is Cl. The spherical surface of the part (6) receives a dielectric coating whose reflection coefficients for the The fundamental wave and for the RAMAN STOKES wave of order 1 are chosen, depending on the application, between the lowest value and the highest value that a person skilled in the art knows how to perform.
Associées pour constituer le hublot de sortie, les pièces (6) et (7) sont équivalentes à une lame à faces parallèles pour l'onde fondamentale et à un miroir sphérique de rayon de courbure équivalent à R1 / n ou n est l'indice de réfraction commun du matériau -qui constitue les pièces. De même, les épaisseurs des pièces sont faibles vis à vis du rayon R1.Associated to form the exit window, the parts (6) and (7) are equivalent to a plate with parallel faces for the fundamental wave and a spherical mirror with a radius of curvature equivalent to R1 / n where n is the index of common refraction of the material -which constitutes the parts. Similarly, the thicknesses of the parts are small with respect to the radius R1.
Les autres dioptres plans et sphériques des quatre pièces qui constituent les deux hublots peuvent recevoir en tout ou partie des traitements diélectriques anti-reflet à la longueur d'onde fondamentale et à la longueur d'onde RAMAN STOKES d'ordre 1. The other planar and spherical diopters of the four parts that make up the two portholes can receive all or part of the anti-reflective dielectric treatments at the fundamental wavelength and at the RAMAN STOKES wavelength of order 1.
L'onde fondamentale entre par le hublot d'entrée sous faible divergence. Au contact du gaz sous pression, son état énergétique est faiblement modifié et sa divergence reste faible. The fundamental wave enters through the entrance window under weak divergence. In contact with the gas under pressure, its energy state is slightly modified and its divergence remains low.
La puissance lumineuse par unité de surface de l'onde fondamentale est généralement inférieure à celle qui engendre l'émission RAMAN stimulée dans le gaz.The luminous power per unit area of the fundamental wave is generally lower than that which generates the stimulated RAMAN emission in the gas.
Lorsque l'onde fondamentale aborde le dioptre sphérique de la pièce (6), une part de cette onde vient se focaliser au foyer du dioptre sphérique de rayon R2 / n. Le prélèvement est choisi de telle façon que l'onde RAMAN stimulée s'observe dans la zône focale. Dans la mesure où, par construction, les axes optiques des deux dioptres sphériques sont confondus et paralleles à la direction moyenne de propagation de l'onde fondamentale, les surfaces réfléchissantes des dioptres sphériques pour l'onde
RAMAN constituent un résonateur dans lequel l'onde RAMAN peut s'amplifier dans des conditions conventionnelles d'une cavité optique. Cette onde se nourrit au contact des molécules de gaz qui interagissent avec l'onde fondamentale dans l'ensemble du volume du résonateur.Pour éviter la destruction des dioptres optiques par un champ électromagnétique trop intense, la zône focale est placée vers le centre de la cuve de telle façon que les images des centres de courbure C1 et C2 dans l'espace du gaz sous pression soit tous deux à l'intérieur du résonateur, ou tous deux à l'extérieur. Dans tous les cas, la cavité est dite stable. Sa longueur L, qui représente la distance optique entre les deux dioptres sphériques vérifie les inégalités suivantes
0 < (1 - L.n / R1) * (1 - L.n / R2) < 1
Le rayon de courbure R2 peut, dans certaines conditions être infini. L'onde RAMAN STOKES d'ordre 1, comme la part de l'onde fondamentale non focalisée par le hublot de sortie. La divergence de l'onde fondamentale est peu différente de la divergence initiale et la divergence de l'onde RAMAN est tributaire des paramètres géomètriques du-résonateur.When the fundamental wave approaches the spherical diopter of the piece (6), a part of this wave is focused at the focus of the spherical diopter radius R2 / n. The sample is chosen in such a way that the stimulated RAMAN wave is observed in the focal zone. Insofar as, by construction, the optical axes of the two spherical diopters are coincident and parallel to the mean direction of propagation of the fundamental wave, the reflecting surfaces of the spherical diopters for the wave
RAMAN is a resonator in which the RAMAN wave can amplify under conventional conditions of an optical cavity. This wave feeds on contact with the gas molecules that interact with the fundamental wave in the whole volume of the resonator. To avoid the destruction of the optical dioptres by an electromagnetic field that is too intense, the focal zone is placed towards the center of the such that the images of the centers of curvature C1 and C2 in the space of the gas under pressure are both inside the resonator, or both outside. In all cases, the cavity is said to be stable. Its length L, which represents the optical distance between the two spherical diopters, verifies the following inequalities
0 <(1 - Ln / R1) * (1 - Ln / R2) <1
The radius of curvature R2 may, under certain conditions be infinite. The RAMAN STOKES wave of order 1, as the part of the fundamental wave not focused by the exit window. The divergence of the fundamental wave is little different from the initial divergence and the divergence of the RAMAN wave is dependent on the geometrical parameters of the resonator.
Selon une variante non illustrée, les hublots ainsi composés peuvent être remplacés par des lames à faces parallèles constituées de deux seuls blocs optiques dont les dioptres reçoivent un traitement diélectrique 11anti-reflet" à la longueur d'onde fondamentale et à la longueur d'onde RAMAN. Les pieces assemblées (4), (5) et (6), (7) sont alors placées de part et d'autre de la cuve. According to a variant not illustrated, the portholes thus composed can be replaced by parallel-sided blades consisting of two single optical blocks whose diopters receive a dielectric treatment 11 antireflection "at the fundamental wavelength and wavelength RAMAN The assembled parts (4), (5) and (6), (7) are then placed on either side of the tank.
Le dispositif de transfert selon la figure 1 où selon la variante peut être placé à l'intérieur d'un résonateur laser qui fabrique l'onde fondamentale. La réflexion de l'onde fondamentale sur le dioptre sphérique de la pièce (6) peut constituer la perte prédominante du -resonateur laser. Dans ces conditions, le rendement énergétique du transfertde l'onde fondamentale vers l'onde RAMAN est élevé. Dans tous les cas, l'onde RAMAN issue de la cuve doit traverser des dioptres ou des milieux optiques à moindre perte. Les agencements sont variés mais reposent tous sur la même utilisation du dispositif de transfert de fréquence de l'invention. The transfer device according to Figure 1 wherein according to the variant may be placed inside a laser resonator which manufactures the fundamental wave. The reflection of the fundamental wave on the spherical surface of the piece (6) may constitute the predominant loss of the laser -resonator. Under these conditions, the energy efficiency of the transfer of the fundamental wave to the RAMAN wave is high. In any case, the RAMAN wave coming from the tank must cross dioptres or optical media with less loss. The arrangements are varied but all rely on the same use of the frequency transfer device of the invention.
Le dispositif de transfert selon la figure 1 où selon la variante peut être placé à l'extérieur du résonateur laser qui fabrique l'onde fondamentale. Dans ces conditions le coefficient de réflexion pour l'onde fondamentale du dioptre sphérique (6) peut être élevé. The transfer device according to Figure 1 wherein according to the variant may be placed outside the laser resonator which manufactures the fundamental wave. Under these conditions the reflection coefficient for the fundamental wave of the spherical diopter (6) can be high.
Quelle que soit la configuration utilise qui place la cuve agencée à l'intérieur ou à l'extérieur de la cavité, le coefficient de réflexion du dioptre sphérique (6) pour l'onde
RAMAN doit être optimisé en fonction de la puissance de 1 'onde fondamentale.Whatever the configuration used which places the tank arranged inside or outside the cavity, the reflection coefficient of the spherical diopter (6) for the wave
RAMAN must be optimized according to the power of the fundamental wave.
Les gaz ou mélange de gaz utilises sont ceux qui présentent de bons transferts énergétiques sur les ondes RAMAN STOKES d'ordre 1. L'effet BRILLOUIN peut être la source d'une fuite d'énergie de l'onde fondamentale. Lorsque le dispositif de transfert est placé à l'intérieur où à l'extérieur du résonateur laser de l'onde fondamentale, l'onde BRILLOUIN stimulée se couple avec l'onde fondamentale dans le résonateur laser et réintervient dans le dispositif au même titre que l'onde fondamentale. The gases or mixture of gases used are those which have good energetic transfers on RAMAN STOKES waves of order 1. The BRILLOUIN effect can be the source of a leak of energy of the fundamental wave. When the transfer device is placed inside or outside the laser resonator of the fundamental wave, the stimulated BRILLOUIN wave couples with the fundamental wave in the laser resonator and re-enters the device as well as the fundamental wave.
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Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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FR8905036A FR2645973B1 (en) | 1989-04-17 | 1989-04-17 | STIMULATED RAMAN EFFECT FREQUENCY TRANSFER DEVICE |
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Publication Number | Publication Date |
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FR2645973A1 true FR2645973A1 (en) | 1990-10-19 |
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Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0484608A1 (en) * | 1990-11-08 | 1992-05-13 | Soviet-Swedish Joint Venture "Horos" | Device for generating harmonics of optical radiation |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4103179A (en) * | 1971-12-13 | 1978-07-25 | Lambda Physik Gmbh & Co. Kg | Apparatus for stimulated emission of coherent, continuously tunable raman radiation |
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1989
- 1989-04-17 FR FR8905036A patent/FR2645973B1/en not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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US4103179A (en) * | 1971-12-13 | 1978-07-25 | Lambda Physik Gmbh & Co. Kg | Apparatus for stimulated emission of coherent, continuously tunable raman radiation |
Non-Patent Citations (1)
Title |
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JETP LETTERS, vol. 13, no. 3, 5 février 1971, pages 77-79; F.A. KOROLEV et al.: "Excitation of SRS using a low-power laser" * |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0484608A1 (en) * | 1990-11-08 | 1992-05-13 | Soviet-Swedish Joint Venture "Horos" | Device for generating harmonics of optical radiation |
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FR2645973B1 (en) | 1991-06-21 |
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