DE4219378A1 - Vorrichtung zur räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels einer Folienelektrode - Google Patents
Vorrichtung zur räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels einer FolienelektrodeInfo
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf eine Vorrichtung zur Er
fassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels
Elektrodenäquivalenten, die auf die zu messende Ober
fläche elektrisch leitend aufgesetzt werden und die er
faßten Meßparameter über eine elektrische Leitung an
eine elektronische Auswerteeinheit weitergeben, die
mindestens einen Vorverstärker und einen Hauptverstär
ker enthält.
Bei einem bekannten Verfahren zur Erfassung von biome
dizinischen Parametern werden EKG-Parameter durch ein
Elektrodenarray gewonnen. Aber bereits bei Anwendungen
mit mehr als vierundzwanzig Elektroden werden Aufwand
und damit letztendlich die Kosten so groß, daß eine
klinische Anwendung im allgemeinen nicht mehr in Frage
kommt.
Bei vielen Methoden der biomedizinischen Technik werden
sogenannte bioelektrische Signale aus dem Körper abge
leitet. Diese bieten durch ihre Auswertung nichtinva
sive, aber auch invasive Methoden zur Bewertung diver
ser physiologischer Funktionen. Weit verbreitet ist
hier das Elektrokardiogramm (EKG), für diagnostische
Zwecke des Herzens. Ähnliche Anwendung finden diese Me
thoden beim Elektroenzephalogramm (EEG) zur Untersu
chung des Gehirns, beim Elektrooculogramm (EOG) und
Elektroretinogramm (ERG) zur Untersuchung von
Augenfunktionen und beim Elektromyogramm (EMG) zur Un
tersuchung von Muskelfunktionen.
Eine Vielzahl weiterer Meßverfahren, z. B. Elektro
nystagmogramm und Elektroolphaktogramm, sind bekannt.
Bei allen Methoden werden Elektroden, z. B. Sil
ber/Silberchlorid-Elektroden, möglichst nahe am zu un
tersuchenden Organ auf die Hautoberfläche des Körpers
aufgebracht. Jedes Organ oder Gewebe im Inneren des
Körpers, das eine elektrische Aktivität aufweist (Herz,
Muskel, Gehirn, Nerven usw.), zeigt diese Aktivität
auch auf der Oberfläche des Körpers in einer abge
schwächten, aber doch meßbaren Summenspannung. Mit den
aufgelegten Elektroden können diese elektrischen Akti
vitäten aufgenommen werden. Nach einer Verstärkung wer
den die Signale registriert und ausgewertet. Ein Weg,
die Aussagekraft der abgeleiteten Signale für die Dia
gnostik zu steigern, war der Versuch, über eine höhere
Anzahl von Elektroden diese Signale räumlich genauer zu
erfassen. Man erfaßt nämlich in der Regel bei einer
Messung mit einer Elektrode immer die Summe aller Akti
vitäten eines räumlich ausgedehnten Gewebes. Je weiter
das Organ dabei von den aufgebrachten Elektroden ent
fernt ist, um so schwächer werden die Signale. Zusätz
lich steigt die räumliche Ausdehnung, aus der sich die
Aktivität in einer Ableitung aufsummiert. Die Messungen
werden also immer undifferenzierter und die mögliche
Auswertung entsprechend ungenauer.
Die sich bei einer Anordnung mit vielen Elektroden er
gebenden Auswertungen sind allerdings eine hochkomplexe
Angelegenheit, gilt es doch im Extremfall jedes Elek
trodensignal einzeln auszuwerten und alle Ergebnisse
zueinander in Bezug zu bringen. Die Darstellung und Vi
sulisierung der so gewonnenen Ergebnisse stellt eben
falls ein nicht geringes Problem dar. Die Hauptprobleme
derartiger Methoden ergeben sich aber aus der prinzi
piellen Schwierigkeit, das hochauflösende Elektrodenar
ray anzulegen. Bei einer EKG-Messung wurden zunächst
achtundvierzig Elektroden auf der Brustwand über dem
Herzen plaziert, später wurde eine Reduktion auf
vierundzwanzig vorgenommen. Die Probleme, die sich
selbst bei einem so kleinen Array ergeben, erlauben
keine praktikable Anwendung.
Demgemäß besteht die Erfindungsaufgabe darin, die ge
samte hochkomplexe Elektrodenanordnung in Form einer
einfachen Folie zur Erfassung von biomedizinischen Pa
rametern zu schaffen.
Gelöst wird die Aufgabe erfindungsgemäß dadurch, daß
sämtliche Elektroden als Elektrodenäquivalente, die
durch punktuell aufgebrachte Energie aktiviert werden,
in einer Folie untergebracht sind.
Die zur Verwendung kommenden Folien bestehen aus einem
Kunststoff und sind zumindest an einer Seite metallisch
bzw. elektrisch leitend beschichtet, wobei die Metall
beschichtung für die verwendete Energieform zumindest
teildurchlässig sein muß. Das verwendete Kunststoffma
terial kann unter anderem aus PVC oder insbesondere aus
jeweils einer der folgenden Substanzen bestehen, und
zwar aus PVC, insbesondere aus Hard-PVC (Genotherm),
aus einer Gießfolie auf Polyamidbasis (Supronyl), Ace
tatfolie (Cellulose-triacetat oder Acetylcellulose) Po
lyethylenterephthalat (Hostaphan), Polypropylen (Tres
paphan) oder aus Polymeren unter Einschluß von Rho
dopsin, aus piezoelektrisch aktiven Polymeren insbe
sondere aus polyvinylidene Fluoride (Kf Piezo Film).
Neben den erwähnten Folienmaterialien bestehet auch die
Möglichkeit die erwähnten Stoffe jeweils in einer Mehr
komponenten-Folie zu kombinieren. Es können also mehr
schichtige Folien aus gleichem oder verschiedenem Mate
rial gebildet werden. Ferner ist es möglich, auf einer
Basisfolie zusätzliche Beschichtungen mit den erwähnten
Stoffen vorzunehmen.
In weiterer Ausgestaltung der Erfindung ist es vorteil
haft, daß die Folie aus mehreren, mindestens aber zwei
Schichten besteht, wobei die erste eine Kunststoff
schicht, die jeweils oberste eine Metallschicht ist.
Hierdurch wird erreicht, da sich die Effekte verschie
dener Materialien gegenseitig unterstützen, wobei die
einzelnen Schichten besonders dünn ausgestattet werden
können und die Folie selbst mechanisch stabil wird.
Gemäß einer bevorzugten Ausführungsform der erfindungs
gemäßen Lösung ist schließlich vorgesehen, daß mehr
schichtige Folien aus unterschiedlich dotiertem Halb
leitermaterial verwendet werden, an deren Grenzschich
ten p-n- oder n-p-Übergänge auftreten. Hierdurch wird
erreicht, daß die Elektrodenäquivalente den bekannten
Halbleiterbauelementen nachgestaltet werden können. Es
ist auch von Vorteil, wenn Ladungsträger durch den En
ergiestrahl in p-n- oder n-p-Übergängen erzeugt werden.
Gemäß einer bevorzugten weiteren Ausführungsform der
erfindungsgemäßen Lösung ist schließlich vorgesehen,
daß metallbeschichtete Folien aus einem piezoelektrisch
bzw. pyroelektrischen Material (polyvinylidene Fluo
ride) verwendet werden. Das hat den Vorteil, daß ein
Potentialfeld unter dieser Folie die Dicke der Folie
bzw. die Materialkonstante des Materials direkt modu
liert, so auch den pyroelektrischen Koeffizienten.
Von besonderer Bedeutung ist für die vorliegende Erfin
dung, daß auf die Oberfläche der Folie ein punktuell
wirksamer Energiestrahl aufgegeben wird, der in der Fo
lie die elektrischen Eigenschaften verändert und da
durch als punktueller Schalter wirkt. Auf diese Weise
kann eine sehr große Anzahl von derartig aktivierbaren
Elektrodenäquivalenten auf einem kleinen Raum unterge
bracht werden.
Im Zusammenhang mit der erfindungsgemäßen Ausbildung
und Anordnung ist es von Vorteil, daß der Energiestrahl
ein Licht-, Wärme- und/oder Schalldruckstrahl ist.
Die Messung einer Potentialfunktion selbst erfolgt be
vorzugt entweder durch eine Strom - oder durch eine
Spannungsmessung.
In weiterer Ausgestaltung der Erfindung ist es vorteil
haft, daß mit den zuvor genannten Folienmaterialien
weiterhin auch Messungen an den Folien möglich sind,
die die mechanischen Schwingungseigenschaften sowie die
optischen Eigenschaften, z. B. den Brechungsindex der
Folie, nutzen.
Es ist von Vorteil, daß die Dielektrizitätskonstante
des Folienmaterials durch den Energiestrahl veränderbar
ist. Vorteilhaft ist auch, wenn der spezifische Wider
stand des Folienmaterials durch den Energiestrahl ver
änderbar ist.
Ferner ist es vorteilhaft, wenn die Meritfigur der Fo
lie durch den Energiestrahl und wenn der pyroelektri
sche Koeffizient des Folienmaterials durch den Energie
strahl veränderbar ist.
Es ist auch von Vorteil, wenn die piezoelektrische Kon
stante des Folienmaterials und die effektive Dicke der
Folie durch den Energiestrahl veränderbar ist.
Ferner es ist von Vorteil, wenn der Schwingungskoeffi
zient des Folienmaterials und der Brechungsindex des
Folienmaterials durch den Energiestrahl veränderbar
ist.
Es ist von Vorteil, wenn sich die Dicke des Folienmate
rials durch ein elektrisches Feld verändert und dieses
durch Messung unter Ausnutzung einer entstehenden Dop
pelbrechung erfaßt werden kann.
Außerdem ist es vorteilhaft, daß das gewonnene Meßsi
gnal durch ein lineares, elektrisches Netzwerk ge
schickt wird, das die Folieneigenschaften korrigiert
und so die gewonnene reale Meßgröße in die Potential
funktion transformiert und somit zur Darstellung und
Auswertung geeignet macht.
Eine sehr nützliche Möglichkeit ist gemäß einer Weiter
bildung der erfindungsgemäßen Vorrichtung, daß der Vor
verstärker der Auswerteeinheit als Impedanzwandler zur
Spannungsmessung eingesetzt wird und ein Kapazitätskom
pensationszweig positiv auf den Eingang rückgekoppelt
wird.
In weiterer Ausgestaltung der Erfindung ist es vorteil
haft, daß der Vorverstärker zur Strommessung aus einem
Stromverstärker, einem Stromspannungswandler und einem
Rückkopplungszweig zur Kapazitätskompensation besteht.
Außerdem ist es vorteilhaft, daß zumindest eine Schicht
mittels der Energiequelle derart aktiviert wird, daß
eine leitende Verbindung oder Änderungen der Übertra
gungseigenschaft zwischen Hautoberfläche und Metall
schicht hergestellt werden.
Vorteilhaft ist es ferner, daß zur Messung der Potenti
alverteilung eine Folienelektrode auf der Hautoberflä
che aufgebracht und die Folienelektrode mittels des En
ergiestrahles gescannt wird und dabei die Folieneigen
schaften temporär verändert und die Oberflächenspannung
der Folienelektrode bei der elektrischen Leitung abge
griffen und über eine Verstärkereinheit mit einem Ana
log-Digitalwandler einem Rechner zugeführt und über
diesen ausgewertet wird.
Vorteilhaft ist außerdem, daß die Folienelektrode zur
Erfassung des EKG′s, EMG′s und EEG′s eingesetzt wird.
Es ist außerdem vorteilhaft, daß mit einem Meßzweig
und einem Referenzzweig mit unterschiedlichen Frequenz
gängen gearbeitet wird, wobei beide Zweige einen Fre
quenzbereich oberhalb des für biologische Signale gel
tenden Frequenzbereichs durchlassen.
Von Vorteil ist auch, daß neben der ersten Folienelek
trode eine Referenzelektrode verwendet und auf dem Rüc
ken angebracht wird.
Weitere Vorteile und Einzelheiten der Erfindung sind in
den Patentansprüchen und in der Beschreibung erläutert
und in den Figuren dargestellt, wobei bemerkt wird, daß
alle Einzelmerkmale und alle Kombinationen von Einzel
merkmalen erfindungswesentlich sind. Es zeigen:
Fig. 1 eine parallel arbeitende Anordnung für
ein Elektrodenmatrix bzw. Elektrodenar
ray,
Fig. 2 die Vereinfachung der Anordnung gemäß
Fig. 1 durch Verwendung eines Multi
plexers zwischen den Elektroden und ei
ner ersten Verstärkereinheit,
Fig. 3 die äquivalente Anordnung der zuvor in
Fig. 2 beschriebenen Anordnung mittels
der erfindungsgemäßen Folienelektrode,
Fig. 4 eine perspektivische Darstellung der
Folie zur Herleitung einer mathemati
schen Beschreibung der Folieneigen
schaften und ein Ersatzschaltbild zur
Beschreibung der elektrischen Eigen
schaften der Folie,
Fig. 5 die prinzipielle Schaltungsanordnung
für eine Spannungsmessung mit Kapazi
tätskompensation,
Fig. 6 die prinzipielle Schaltungsanordnung
für eine Strommessung mit Kapazitäts
kompensation, wobei in der ersten Stufe
noch zusätzlich ein Stromverstärker
verwendet wird,
Fig. 7 die Anordnung einer Stromspannungswand
lung mit einem speziell gearteten Rück
kopplungsnetzwerk und Kapazitätskompen
sation,
Fig. 8 die Hauptbestandteile der auf die Vor
verstärkung folgenden elektronischen
Aufbereitung der Meßsignale, bestehend
aus Hauptverstärkung mit Offsetkorrek
tur, einer eventuellen Frequenzgangkor
rektur, der notwendigen Analog-Digital
wandlung und dem Rechner, auf dem die
weitere Auswertung und die Visualisie
rung der Ergebnisse erfolgt,
Fig. 9 die prinzipielle Anordnung für eine
EKG-bezogene Messung auf der menschli
chen Thoraxoberfläche, unterschieden
wird eine Bezugspotentialbildung wie
Wilson, d. h. es werden vier Widerstände
von Armen und Beinen so zusammengekop
pelt, daß sie das Bezugspotential bil
den,
Fig. 10 eine Anordnung, wie sie jetzt bevorzugt
wird, mit einer Rückenelektrode, wobei
die für Störeinstreuungen wirksamen
Einkopplungsflächen verkleinert worden
sind,
Fig. 11 das erfindungsgemäße Verfahren für eine
EKG-Messung mit zwei getrennten Verar
beitungswegen mit verschiedenen Fre
quenzgängen und den dazugehörigen An
teilen in der Anordnung am Menschen,
Fig. 12 konstruktive Ausführung zur EKG-Messung
im Schnittbild mit Darstellung der
tatsächlichen, sehr kurzen, abgeschirm
ten Kabelführung von den beiden Elek
troden zu der Vorverstärkungseinheit,
die möglichst nahe an den Elektroden
angebracht ist.
Fig. 13 eine allgemeine Darstellung zur mathe
matischen Beschreibung mit der Übertra
gungsfunktion a) und einer beliebigen
Potentialfunktion b),
Fig. 14 das Ergebnis der mathematischen Be
schreibung mit der Darstellung der Fo
lieneigenschaften in Form eines li
neares Systems, mit einer Impulsant
wort, die der durch den Energiestrahl
erzeugenden Übertragungsfunktionände
rung gemäß Fig. 13 entspricht,
Fig. 15 die Korrektur dieses linearen Systems,
das den direkten Zugriff auf die zu
messende Potentialfunktion nicht er
laubt, und durch ein inverses lineares
System erreicht wird.
In Fig. 1 und 2 ist der Stand der Technik und in Fi
gur 3 die erfindungsgemäße Anordnung dargestellt, in
der eine Folie 9, auf der eine Metallbeschichtung 6 zur
Kontaktierung 7 aufgebracht ist, sämtliche Einzelelek
troden der Elektrode 1 in den Fig. 1 und 2 ersetzt.
Die Grundidee des Verfahrens und der hierzu verwendeten
Folie 9 besteht darin, alle in der Darstellung der Fi
gur 2 - fiktiv - unmittelbar auf den Elektroden 1 zu
positionieren und dann diese Kombination in einer
Schicht zusammenzufassen. Der gemeinsame elektrische
Punkt 5, auf den die Schalter 3 die Elektroden schal
ten, ist Kontrapunkt für die Elektronik. Man kann nun
eine - fiktive - Metallplatte über die - fiktive -
Elektroden-Schalter-Kombination legen, um diesen elek
trischen Punkt 5 zu realisieren. Der Abgriff für die
Elektronik erfolgt dazu durch den Punkt 7. Die Metall
platte 6 liegt erfindungsgemäß dabei als Metallfolie
oder leitende Schicht über der Folie 9, durch die die
Schaltfunktion realisiert wird, und diese wiederum auf
der Hautoberfläche 10. Mit einer solchen Anordnung ge
mäß Fig. 3 kann man eine sehr hohe Anzahl von Elektro
den 1 gemäß Fig. 1 und 2 ersetzen.
Das erfindungsgemäße Elektrodenarray-Äquivalent besteht
aus mindestens 1000 Elektroden, die gemäß Fig. 3 auf
einer Folienfläche von 15 × 15 cm oder auch 10 × 10 cm
untergebracht sein können. Es können auch weit mehr
Elektroden auf einer kleineren Fläche realisiert wer
den. Dadurch erreicht man eine extrem hohe Auflösung
und eine sehr einfache Handhabung.
Die Anzahl der räumlich getrennten Meßpunkte wird also
gegenüber den konventionellen Anordnungen nach Fig. 1
und 2 vervielfacht, um eine größere Meßgenauigkeit zu
erzielen. Hierzu wird eine Folienelektrode 9 gemäß Fig. 3
eingesetzt, die der beschriebenen Vielelektroden-
Anordnung nach Fig. 1 und 2 entspricht.
Unter Zuhilfenahme dieser Folienelektrode gemäß Fig. 3
wird eine Potentialfunktion bzw. eine Spannungsfunk
tion, die unter dieser Folie 9 liegt, abgetastet.
Die Folie 9 besteht aus Kunststoffmaterial, bestehend
aus einer oder mehreren Folienschichten, mit einer me
tallisierten Oberfläche 6, von der die Meßsignale ent
nommen werden, und die über eine elektrische Leitung 7
und einen Verstärker 4 an eine Auswerteeinheit ange
schlossen ist. Ausführungen dieses Verstärkers sind in
Fig. 5, 6 und 7 dargestellt, die Auswerteeinheit in Fig. 8.
Ein eng gebündelter Energiestrahl 8 verändert unter
seinem Auftreffpunkt die elektrischen Eigenschaften des
Folienmaterials und wirkt dadurch wie ein punktueller
Schalter, der das unter dem Auftreffpunkt der Folie 44
liegende Potential auf die metallisierte Seite durch
schaltet, d. h. es wird an dem jeweiligen Auftreffpunkt
des Energiestrahles ein Schalteräquivalent kurzfristig
gebildet.
Wird nun, wie in Fig. 3 dargestellt, der Energie
strahl 8 zeilenweise, oder auch mäanderförmig, kreis
förmig oder spiralig über die Folie 9 gelenkt, dann
kann das gesamte elektrische Potential unter der Fo
lie 9 gescannt werden.
Ein Vorverstärker 4 ist nötig, um das so durchgeschal
tete Potential am jeweiligen Auftreffpunkt des Licht
strahls von der metallbeschichteten Seite der Fo
lie gemäß Fig. 3 aufzunehmen, zu verstärken und einer
Weiterverarbeitung zuzuführen.
Die elektrischen Eigenschaften der Folienelektrode 44
können, wie später beschrieben wird, ersatzweise durch
ein elektrisches lineares System dargestellt werden.
Zur Gewinnung der unter der Folie gemäß Fig. 3 liegen
den Potentialfunktion wird aus der so gewonnenen Meß
funktion im Rahmen der Verarbeitung der gewonnenen Si
gnale ein die speziellen Folienübertragungseigenschaf
ten beschreibendes äquivalentes lineares System invers
nachgebildet. Die nicht idealen Bedingungen, die das
Folienmaterial aufweist, können so eliminiert werden.
Die Anordnung kann für die Messung einer Potentialver
teilung auf der Körperoberfläche 10 eines Menschen an
gepaßt werden, um auf der Thoraxoberfläche eine räum
lich hochauflösende Erfassung eines EKG′s zu ermögli
chen.
Die Anordnung kann für die Messung einer Potentialver
teilung auf der Körperoberfläche 10 eines Menschen an
gepaßt werden, um auch andere elektrophysiologische Pa
rameter (EMG, EEG, ECG) räumlich hochauflösend zu erfas
sen.
In dem Ausführungsbeispiel werden gemäß Fig. 3 alle
Schalteräquivalente durch die Folieneigenschaft selbst
in Verbindung mit dem aufgebrachten Energiestrahl re
alisiert.
Bei dem in Fig. 1 gezeigten Elektrodenarray ist in
aufwendiger Weise für jede Elektrode ein Vorverstärker
parallel angeordnet. Wie erkenntlich, wächst der not
wendige Einsatz an Elektronik dabei sehr schnell. Dazu
zeigt Fig. 2 eine alternative Anordnung, bei der jede
Elektrode über die Schalter eines Multiplexers auf die
Auswertelektronik bzw. Auswerteeinheit geschaltet wer
den kann. Hierzu wird nur ein Verstärker benötigt. Die
Anordnung muß aber in der Lage sein, die Schalter aus
reichend schnell zu schließen, eine Messung der an der
Elektrode liegenden Spannung vorzunehmen, den Schalter
wieder zu öffnen und den nächsten Schalter zu betäti
gen, um die Spannungsverläufe an den Einzelelektroden
abzutasten. Die notwendigen Schaltgeschwindigkeiten er
geben sich aus dem Shannon′schen Abtasttheorem, das be
sagt, daß die höchste im zu messenden Signal enthaltene
Frequenz mit mindestens der doppelten Frequenz abzuta
sten ist.
Ist die geforderte Abtastfrequenz fa gegeben, muß das
gesamte Array fa mal je Sekunde vollständig abgetastet
werden. Dies ist mit jeder Elektrode durchzuführen. Da
mit steht an jeder Elektrode für den Einschaltvorgang,
das Einschwingen, die Messung selbst und das Wiederaus
schalten insgesamt lediglich die Zeit 1/(fxm) zur Ver
fügung. Eine solche Multiplexeranordnung erfordert
einen sehr hohen technischen Aufwand. Der Multiplexer
müßte nämlich die geplante, auf jeden Fall sehr große
Eingangsanzahl bewältigen können. Zusätzlich liegen im
mer noch die auf den Körper aufzubringenden Einzelelek
troden vor, und für jede dieser Elektroden wird ein
Schalter benötigt.
Der gemäß Fig. 1 und 2 gemeinsame elektrische Punkt 5,
auf den die Multiplexerschalter 3 die Elektroden 1
schalten, ist zugleich der Eingang des Verstärkers 4.
In der Anordnung gemäß Fig. 3 wird dieser Punkt 5
durch die Metallbeschichtung 6 der Folienbahn 9 er
reicht, auf der ein Kontaktpunkt 7 den elektrischen
Kontakt zum Vorverstärker 4 hergestellt. Die Elektro
den 1 gemäß Fig. 1 und 2 werden also sinngemäß zusam
mengefaßt und in einer Schicht, eben der Folie, inte
griert. Es werden nun aber keine echten Einzelelektro
den 1 gemäß Fig. 1 und 2 in der Folie gemäß Fig. 3
verwendet sondern sinngemäß direkt wirkende bzw. zu ak
tivierende Kanäle. Diese Kanäle oder Elektrodenäquiva
lente bilden sinngemäß kleine Tore, die im offenen Zu
stand eine Verbindung zwischen der in Fig. 3 unten
liegenden Oberfläche 10 mit der zu messenden Potential
verteilung und der Metallbeschichtung 6 herstellen. Im
geschlossenen oder nichtleitenden Zustand besteht eine
solche Verbindung nicht.
Für die erfindungsgemäße Anwendung der Anordnung gemäß
Fig. 3, müssen die Kanäle oder Schaltäquivalente nur
ausreichend schnell geöffnet und geschlossen werden.
Dies wird dadurch erreicht, daß die Folie 9 gemäß Fi
gur 3 aus einem Material angefertigt wird, das seine
Eigenschaften durch Energie, also z. B. Licht, oder Tem
peratureinwirkung verändern kann. So kann ein eng ge
bündelter Energiestrahl 8, z. B. ein Laserstrahl, eine
solche Torwirkung herbeiführen. Ein Lichtstrahl, der
z. B. zeilenweise, kreisförmig, spiralig oder auch mäan
derförmig über die Folie gemäß Fig. 3 streicht, er
laubt so das zeilenweise Abtasten eines unter der auf
liegenden Folie 9 vorhandenen elektrischen Potentials.
Die beschriebenen Torelemente (Elektroden) sind in ih
rer technischen Realisation nur Schaltäquivalente;
tatsächliche Toreigenschaften wären hilfreich, sind
aber nicht nötig. Es können z. B. biologische Membrane
verwendet werden, in denen Kanäle eingebaut sind, die
z. B. selektiv Ionen einer bestimmten Sorte durchlassen
oder andere Transporte durch die Membran ermöglichen.
Die Veränderung der elektrischen Eigenschaften der zur
Verwendung kommenden Folienmaterialien, die durch einen
Energiestrahl 8 gezielt ausgelöst werden kann, ist für
die funktionsgerechte Anwendung ausreichend. Auch ist
eine Vielzahl von Variationen durch das Heranziehen un
terschiedlichster Materialien möglich.
Fig. 3 zeigt den prinzipiellen Aufbau der bereits be
schriebenen Folie 44 zur Messung einer flächenhaften
Potentialverteilung. Die Folie 44 besteht aus der Wir
kungsschicht 9 und der metallbeschichteten Oberflä
che bzw. oberflächigen Metallschicht 6, die zur Kontak
tierung mit einer Elektronik bzw. einem Vorverstärker 4
dient.
Die Folie 9 in Fig. 3 wird durch einen Lichtstrahl 8
in seinen elektrischen Eigenschaften verändert. Zur
Messung des Potentials auf der Körperoberfläche 10 wird
die nicht metallisierte Seite der Folie leitend auf die
Körperoberfläche 10 aufgebracht. Um einen sicheren
elektrischen Kontakt zwischen Körperoberfläche 10 und
der Folie 9 herzustellen, wird ein Elektroden-Gel 11
verwendet. Diese Maßnahme kann bei technischen Anwen
dungen oder bei völlig planen Oberflächen entfallen.
Wie bereits erläutert, sind echte Tor- bzw. Kanalfunk
tionen, also ideale Bedingungen, für die Anwendung
letztendlich nicht nötig.
Fig. 13 zeigt den angenommenen Funktionsverlauf der
Übertragungseigenschaft der Folie 9 mit einer durch
einen Energiestrahl 8 ausgelösten, örtlich begrenzten
Änderung 61 dieser Übertragungseigenschaft für einen
Punkt Xi, entsprechend dem gescannten Punkt Xi. Ein En
ergiestrahl, der in der Zeit dt von Xi nach Xj wandert,
bewirkt eine entsprechende örtliche Verschiebung der
Veränderung, die durch diesen Energiestrahl in der Fo
lie 9 bewirkt wird.
Wichtig ist, daß sich die gesamte, vom Energiestrahl
bewirkte Änderung mit dem Energiestrahl mitbewegt. Da
bei ist der Bereich 61, in dem sich die Änderung be
merkbar macht, räumlich durchaus ausgedehnt. Wenn der
Energiestrahl also hier in eine bestimmte Richtung wan
dert, nimmt das Material nicht sofort den alten Zustand
ein sondern erreicht diesen erst mit einer gewissen
Zeitverzögerung. Das ist nicht relevant, auch ein der
Bewegung des Lichtstrahls evtl. vorauslaufender Wir
kungsanteil ist unwesentlich.
Wie im folgenden erläutert wird, bekommt man bei der
mathematischen Beschreibung der Übertragungseigenschaf
ten gemäß Fig. 12 einer solchen realen Folie 44 ein
bestimmtes Integral, nämlich ein sogenanntes Faltungs
integral, das auch bei der Beschreibung eines linearen
Systems verwendet wird. Hierbei wird die Impulsant
wortsfunktion des linearen Systems mit der auf den Ein
gang des Systems geschalteten Funktion gefaltet, um die
Ausgangsfunktion zu beschreiben. Der Vergleich der auf
tretenden Faltungsintegrale zeigt, daß die Eigenschaf
ten der realen Folie bezüglich der Übertragung der Po
tentialfunktion beim beschriebenen Scanning unter der
Wirkung eines Energiestrahls als die Übertragungseigen
schaften eines linearen Systems aufgefaßt werden kön
nen. In diesem Fall ist es die reale Übertragungseigen
schaft, die diese Folie 9 selbst darstellt, aber man
kann sie als Übertragungseigenschaft eines äquivalenten
elektrischen linearen Systems auffassen.
Die unter der gescannten Zeile liegende Potentialfunk
tion 58 gemäß Fig. 13 geht durch den Scannervorgang in
eine Zeitfunktion über, die meßtechnisch an dem Punkt 7
gemäß Fig. 3 zur Verfügung steht. Das Ergebnis der
Messung ist die unter der Folie 44 liegende Potential
funktion 58, die gemäß Fig. 14 als Zeitfunktion durch
ein lineares System 65 hindurchgeht. Dieses die realen
Folieneigenschaften beschreibende äquivalente lineare
System besitzt dabei eine Impulsantwort, die der Verän
derungsfunktion der Folieneigenschaft entspricht.
Die Beschreibung erfolgt ohne Einschränkung der Gültig
keit auch für flächenhafte Potentialfunktionen hier nur
für eine eindimensionale Funktion und nimmt Bezug auf
Fig. 12.
Diese Figur zeigt einen angenommenen Potentialver
lauf 58 U(x) entlang der x-Achse und darüber eine will
kürlich vorgegebene Funktion, mit der eine wie auch im
mer geartete physikalische Übertragung 59 dieser Poten
tialfunktion 50 auf die metallische Seite beschrieben
wird. Die Übertragung besteht dabei aus zwei Komponen
ten:
Die eine, dargestellt durch U°, ist immer vorhanden,
für alle Stellen einer Folie 44 nach Fig. 3 gleich und
stellt den Grundzustand der Übertragungseigenschaft der
Folie für die Potentialfunktion 58 dar.
Die andere, dargestellt durch Ü(t) im Bereich 61, ist
die Veränderung der Übertragung durch den Energie
strahl 8, der in einem begrenzten Bereich 61 über seine
thermische, Licht- oder Impulswirkung die zuvor ge
nannte Grundeigenschaft des Materials beeinflußt und
verändert.
Es werden bei dieser mathematischen Beschreibung kei
nerlei Voraussetzungen über die Art der Übertragung
selbst gemacht, sondern es wird lediglich angenommen,
daß eine solche Übertragung existiert, daß sich die
Funktion in Abhängigkeit von einem physikalischen Ein
fluß ändert, hier durch einem Energiestrahl 8 an der
Position Xi, und daß sich der gesamte Verlauf der Ände
rung mit dem wandernden Einfluß des Lichtstrahls ent
lang der x-Achse verschiebt.
Wandert der Energiestrahl 8, also in x-Richtung über
die Folie, dann verschiebt sich auch der Verlauf der
vom Licht verursachten Änderung in x-Richtung. Dabei
hängt die Form der Funktionsveränderung durchaus auch
von der gewählten Geschwindigkeit ab, mit der der
Lichtstrahl 8, über die Folie gelenkt wird. Gleichgül
tig aber, an welcher Position x die Messung der durch
Licht verursachten Änderung erfolgt, bleibt der prinzi
pielle Verlauf der Änderung bei konstanter Geschwindig
keit gleich, wenn das Material für alle Stellen gleiche
Eigenschaften hat.
In Fig. 13 gilt dies für zwei Zeitpunkte 62 xi und xj.
In der Zeit dt hat sich hier der Verlauf der Kurve,
also die Änderung der Folieneigenschaften durch den En
ergiestrahl, um dx=v·dt hier nach rechts verlagert. Die
Änderungsfunktion ist ohne weitere Vorgaben, also ganz
allgemein mit Ü(t) bezeichnet und völlig beliebig in
seiner Ausprägung. Die Funktion Ü(t) beschreibt den
Verlauf der Änderungsfunktion bei x=0, wenn zum Zeit
punkt t=0 der Start einer Änderung vorliegt. An der Po
sition Xi, Xj < 0, kommt die Änderung mit einer kleinen
Verspätung an, nämlich mit der Zeitverzögerung, die der
Lichtstrahl 8 zum Erreichen der Position Xi bzw. Xj bei
bl benötigt. Die zeitverschobene Änderungsfunktion an
einer beliebigen Position x lautet Ü(t-x/v), wenn der
Lichtstrahl 8 mit der Geschwindigkeit v in x-Richtung
abgelenkt wird.
Die Übertragungsfunktion selbst, also Ü° +U(t-x/v) wird
folgendermaßen aus ihren Eigenschaften definiert:
Liegt unter der Folie an der Position x die Spannung
U(x) 64, dann trägt diese Spannung U(x) im Intervall
von x bis x+dx an der zu messenden Größe mit
U(x)·[Ü°+Ü(t-x/v)]·dx bei. Dabei ist es gleichgültig,
ob die zu messende Größe ein Strom ist, in diesem Fall
wäre mit Ü°+U(t-x/v) die Beschreibung einer Wider
standsgröße eines Folienelements im Bereich von x bis
x+dx gegeben, oder ob sie etwas anderes darstellt.
Wichtig ist nur, daß die Funktion Ü° +Ü(t-x/v) be
schreibt, wie bei einer Meßanordnung gemäß Fig. 3 das
Potential U(x) im Bereich x . . . x+dx in die Messung ein
geht, nämlich gemäß U(x)·[U°+Ü(t-x/v)]·dx.
In die bei einer Meßanordnung gemäß Fig. 3 gewonnene
Meßfunktion M′(t) gehen die Anteile aller Stellen x
summierend ein. Es gilt also:
In diesem Ausdruck stellt der erste Teil lediglich eine
Konstante dar, wenn sich U(x) nicht innerhalb der Zeit
spanne ändert, in der der Lichtstrahl 8 von x=0 bis x=L
wandert, zumindest aber ist er sehr niederfrequent.
Diesen Anteil kann man technisch durch eine Hochpaßfil
terung ganz leicht abtrennen. Da dies später für eine
reale Messung ohnehin geschieht, wird er im folgenden
vernachlässigt.
Interessant ist hier nur der zweite Teil, der die ei
gentliche Meßfunktion beschreibt, die man bei einer An
ordnung gemäß Fig. 3 erhält, also
Substituiert man hierin noch τ=x/v, x=v·τ, dx=v·dτ,
dann liegt mit
ein wohlbekanntes Integral, nämlich das Faltungsinte
gral, vor, das auch bei der Beschreibung linearer Sy
steme auftritt.
Dieses Integral beschreibt das Verhalten eines li
nearen, kausalen, zeitinvarianten Systems, das eine be
kannte Impulsantwort hat, die hier mit Ü(t) bezeichnet
wird und auf das eine Eingangsfunktion, hier U(v·τ),
einwirkt. Die Konstante v ist dabei ohne Bedeutung.
Tatsächlich geht ja auch die Ortsfunktion U(x) durch
die beschriebene Abtastung durch einen wandernden
Lichtstrahl 8 in eine Zeitfunktion U(v·τ) über. Die
Operation der Folienübertragung bei einer solchen
Lichtabtastung ist also einem linearen System oder Fil
ter äquivalent und entsprechend beschreibbar. Die Fig. 13
und 14 geben diese Anschauung wieder.
Gleichgültig, wie der tatsächliche Verlauf einer durch
den einwirkenden Energiestrahl ausgelösten Änderung
Ü(t) der Übertragungseigenschaften des Folienmaterials
auch aussieht und gleichgültig, welcher physikalische
Effekt diese Änderung bewirkt, die Übertragung der un
ter der Folie liegenden Potentialfunktion bei der be
schriebenen Messung erfolgt stets analog einem linearen
elektrischen System, das die Potentialfunktion über
trägt.
Die Abtastung gemäß Fig. 3 eines unter der Folie lie
genden Potentialverlaufs gelingt also auch mit einem
nicht idealen Folienmaterial. Die Eigenschaften der Fo
lie können als die Eigenschaften eines linearen elek
trischen Systems aufgefaßt werden, durch das die Funk
tion U(v·τ) hindurchgeht. Aus einer in der Anordnung
gemäß Fig. 3 meßbaren Funktion M(t) kann bei Kenntnis
von Ü(t) auf die Funktion U(v·τ) geschlossen werden.
Dazu stehen mathematische Operationen wie die Entfal
tung zur Verfügung.
Schaltet man, eine andere technische Möglichkeit nut
zend, ein zum ersten System inverses System in Reihe zu
dem ursprünglichen System, also mit der Meßfunktion
M(t) als Eingang, dann wird die Wirkung des ersten Sy
stems aufgehoben. Man erhält so wieder die zu messende
Potentialfunktion. Die Fig. 13 und 14 beschreiben
diese Vorstellung: Die Ortsfunktion U(x) 58 wird durch
die beschriebene Energieabtastung - mathematisch ist
dies die Substitution von τ für x/v - in eine Zeitfunk
tion U(v·τ) 69 gewandelt. Diese Zeitfunktion 69 geht
durch ein erstes lineares System 65, das die Folienei
genschaften darstellt, bzw. mit diesen Eigenschaften
äquivalent ist. Der Ausgang 66 dieses Systems 65 ist in
Fig. 14 mit M(t) bezeichnet und stellt bis auf einen
niederfrequenten Anteil die am Kontaktpunkt 7 in Fig.
3 gewonnene Meßfunktion dar. M(t) ist zugleich die Ein
gangsfunktion eines zum ersten System inversen linearen
Systems 67, das die Wirkung des ersten Systems aufhebt.
Es kann als analoges oder digitales System - dann vor
zugsweise auf dem Rechner während der Auswertung soft
waremäßig realisiert - dazugeschaltet werden. Der Aus
gang 68 liefert die Funktion U(v·τ)=U(x) und stellt das
eigentliche Meßziel der Erfindung dar.
Trotz der Möglichkeit, wie beschrieben, auch mit nicht
idealen Folien arbeiten zu können, sind an das Material
einer geeigneten Folie bestimmte Anforderungen ge
stellt. Dazu beziehen sich die folgenden Darstellungen
auf Fig. 4.
In einem leitfähigen Material mit der spezifischen
Leitfähigkeit σ fließt bekanntlich bei vorhandenem
elektrischen Feld der Stärke E ein Strom mit einer
Stromdichte j = σ E (Ohmsches Gesetz).
In einem quadratisch gedachten Folienelement der Fläche
dA = dx dy fließt also ein Strom
i = j dx dy = σ E dx dy.
Das elektrische Feld E ergibt sich aus der Folien
dicke d und der über der Folie liegenden Spannung U ge
mäß E=du/d. Da die obere Seite der Folie in Fig. 3 me
tallbeschichtet ist, ist das Potential auf dieser Flä
che sicher überall gleich. Das in der Folie wirkende
elektrische Feld wird also nur durch das unter der Fo
lie liegende Potentialfeld bestimmt und ist eine Funk
tion des Ortes.
In Fig. 12 ist diese Potentialdifferenz für die Dar
stellung des U(x) verwendet worden, mit U(x)=U oben-U
unten. Damit gilt für diesen Ohmschen Anteil am Strom
im Meßstromkreis:
ir = σ U/d dx dy.
Dies entspricht dem Ohmschen Gesetz mit I=U/R, also
R = l/σA,l=d, A=dxdy.
Zu diesem rein Ohmschen Strom kommt eine kapazitive
Komponente hinzu. Die Folienanordnung gemäß Fig. 3
bildet nämlich mit ihrem Material zwischen der metall
beschichteten Seite 6 und der Meßoberfläche 10 das Di
elektrikum einer recht großen Kapazität.
Ein Strom Ic durch eine Kapazität C bewirkt eine Ände
rung der in die Kapazität eingebrachten Ladungsmenge Q
= U C.
Es gilt: Ic = dQ/dt = Q′ = U′C + U C′.
Es gilt: Ic = dQ/dt = Q′ = U′C + U C′.
Da die kleine Kapazität des betrachteten Folienelements
durch
C = ε A/d, mit A = dx dy
beschrieben wird, und sich die Spannung U(x,y) über dem
Folienelement im Rahmen der hier notwendigen kurzen Ab
tastzeiten nicht oder nur sehr wenig ändern wird, also
U′ = 0 gilt, ist dieser kapazitive Stromanteil.
Ic = U {ε A/d<′ = U dx dy ε′ / d.
Der Gesamtstrom über das Flächenelement der Folie in
der Fig. 4, also die Summe aus Ohmschen und kapaziti
ven Anteil, ist somit durch
i = ir+ic = {σ+ε′/d} U dx dy (I)
beschreibbar.
Aus dieser Formel ergeben sich nun alle Anforderungen,
die an ein Folienmaterial gestellt werden können.
Zugleich ergibt sich daraus die Möglichkeit, ein Er
satzschaltbild zur Beschreibung der Folieneigenschaften
anzugeben. Dies zeigt Fig. 4.
Im verwendeten Ersatzschaltbild wird durch einen Wider
stand Rq 13 der Ohmsche Stromanteil des Folienelements,
also die Ohmsche Leitfähigkeit des Folienmaterials er
faßt. Ein zu Rq 13 parallel liegender Kondensator 14
beschreibt die Kapazität des Folienelementes und erfaßt
die kapazitive Komponente des Stroms. Zur Erfassung
eventuell in der Folie ablaufender aktiver Vorgänge ist
diesen beiden Bauelementen eine gesteuerte Strom
quelle 15 zugeschaltet. Alle diese Elemente sind als
variabel angenommen.
Auf der Metallschicht 6 der Folie 44 bewirkt eine di
rekte Verbindung aller Folienelemente, also einen di
rekten Zusammenschluß der Ersatzbauteile Rq, Cq, Qq bei
17. Dies gilt jedoch nicht auf der Unterseite der Fo
lie 9. Voraussetzungsgemäß muß hier ein Zusammenschluß
verhindert werden, deshalb sind hier die Einzelelemente
mit einem Längswiderstand R1 verbunden.
Sowohl aus dem Ersatzschaltbild, als auch aus der For
mel (I) lassen sich die zu fordernden Folieneigenschaf
ten beschreiben. Dabei ist zu bedenken, daß σ und ε′
gegensinnige Wirkungen haben können, d. h. daß sich die
erzielbaren Effekte gegenseitig aufheben aber auch in
ihrer Wirkung gegenseitig verstärken können.
Um den für eine erfindungsgemäße Anwendung notwendigen
Anforderungen zu genügen, muß zunächst der spezifische
Längswiderstand R1 des Folienmaterials groß sein gegen
den Körperwiderstand, um eine Beeinflussung des zu mes
senden Potentiales durch die aufliegende Folie zu ver
meiden.
Die Dicke d der Folie ist stets ein Kompromiß zwischen
gegensätzlichen Forderungen: Zum einen sollte die Folie
möglichst dünn sein, um den Faktor 1/d in den Formeln
groß werden zu lassen. Zum anderen wird dann aber die
Kapazität der gesamten Folie 44 sehr groß, weil ja auch
dort der Faktor 1/d steht. Die meßtechnische Erfassung
eines gezielt ausgelösten Punkteffekts wird dadurch
stark behindert, weil ein sich schnell verändernder
Strom an diesem Punkt erst einmal die gesamte Kapazität
umladen muß.
Bei der Herleitung der obigen Formeln wurde angenommen,
daß sich nur die spezifische Leitfähigkeit des Folien
materials oder die Dielektrizitätskonstante ändern
wird.
Es kann sich durch eine intensive Energieeinwirkung
aber auch eine Änderung der Dicke d ergeben. In diesem
Fall wäre die oben durchgeführte Ableitung der Kapazi
tät nach der Zeit durch
zu ersetzen.
Formel I geht dann über in
i = { [σ+ε′-ln′d] / d } U dx dy (Ia)
Möglich ist ein solcher Effekt z. B. bei elektrisch ak
tiven oder mehrschichtigen Folien, z. B. aus Halbleiter
materialien mit p-n- oder n-p-Übergängen zwischen den
Folienschichten. Bei Betrieb in Sperrichtung kann eine
recht deutliche räumliche Trennung der Ladungsträger
erfolgen, die Sperrschicht, also der effektive oder
auch mittlere Abstand der vorhandenen Ladungsträger,
ist recht breit wie bei einer Kapazitätsdiode. Ein en
ergiereicher Lichtstrahl bzw. Laserstrahl 8 kann nun
sowohl durch seine thermische Wirkung als auch durch
den direkten Photoeffekt neue Ladungsträger in der
Sperrschicht erzeugen; die Sperrschicht bricht kurzfri
stig zusammen, die effektive Breite der Sperrschicht
geht innerhalb sehr kurzer Zeit, im wesentlichen beste
hend aus der Rekombinationszeit und der Zeit bis zum
Absaugen der Ladungsträger durch die angelegte Span
nung, sehr stark - sogar bis auf d=0 - zurück. Der ge
wünschte Effekt kann gerade an einem solchen Folienma
terial sehr stark auftreten.
Bei derartigen Folien mit ausgebildeten Sperrschichten
sind allerdings auch andere Effekte, wie z. B. Photoef
fekt, für die erfindungsgemäße Anwendung nutzbar.
Bei zweischichtigen Halbleiterfolien mit n-p- oder p-n-
Übergängen sollte die Folie besonders bei der Messungen
kleiner Spannungen so dünn wie möglich sein, weil dann
das elektrische Feld über der Folie gemäß U/d groß
wird. Neu entstandene Ladungsträger können durch die
Elektronik trotz der großen parasitären Kapazität sehr
schnell abgesaugt und gemessen werden, zumal diese Ka
pazität mit gut bekannten Techniken kompensiert werden
kann.
Spezielle Anforderungen ergeben sich dann, wenn die zur
Verfügung stehenden Effekte bzw. auch eine Kombination
davon vorgegeben sind, wenn also ein bestimmtes Folien
material verwendet werden soll.
Ein elektrisch nichtaktives Material, das in Abhängig
keit von einer Bestrahlung mit Energie, also Licht,
Wärme und/oder Impuls, seinen spezifischen Widerstand
ändert, hätte seine nutzbare Wirkung in dem Faktor σ.
Wird dieser Effekt thermisch ausgelöst, muß das Folien
material selbst, oder die aufgebrachte metallische
Seite eine sehr hohe Wärmeleitfähigkeit haben, um die
ausgelöste Änderung schnell wieder zurücknehmen zu kön
nen.
Ein elektrisch nichtaktives Material, das in Abhängig
keit von einer Bestrahlung mit Energie, also Licht,
Wärme und/oder Impuls, seine Dielektrizitätskonstante
ändert, hätte seine nutzbare Wirkung in dem Faktor ε′.
Wird dieser Effekt thermisch ausgelöst, muß das Folien
material selbst oder die aufgebrachte metallische Seite
eine hohe Wärmeleitfähigkeit haben, um die ausgelöste
Änderung schnell wieder zurücknehmen zu können.
Da nur die Änderung von ε, also ε′ in die Wirkung ein
geht, muß der Effekt sehr schnell ausgelöst werden,
kann sich aber langsamer zurückbilden.
Ein elektrisch nichtaktives Material, das in Abhängig
keit von einer Bestrahlung mit Energie, also Licht,
Wärme und/oder Impuls, seine Dicke d ändert, hätte
seine Wirkung in dem Faktors ln′d.
Da nur die Änderungsgeschwindigkeit, also ln′d in die
Wirkung eingeht, muß der Effekt nur sehr schnell ausge
löst werden können, kann sich aber durchaus langsamer
zurückbilden. Hier ist es besonders von Vorteil, wenn
die Dicke der Folie sehr klein ist, weil dann besonders
große Werte für ln′d zu erwarten sind und zusätzlich
der Faktor 1/d sehr groß ist. Wird dieser Effekt ther
misch ausgelöst, dann muß das Folienmaterial selbst
oder die aufgebrachte metallische Seite eine hohe Wär
meleitfähigkeit haben.
Eine sehr geringe Dicke des Folienmaterials ist sehr
günstig. Zusätzlich werden so die elektrischen Felder
über der Folie gemäß E=U/d sehr groß, was unter Umstän
den den wie auch immer gearteten Effekt unterstützt.
Nachfolgend sind mehrschichtige Folien mit n-p oder p-
n-Übergängen erläutert. Ein Übergang wird im Sperrbe
trieb betrieben. Die (Majorität-)Ladungsträger werden
durch die angelegte Sperrspannung auseinandergezogen,
es entsteht eine isolierende Sperrschicht.
Jedes Folienelement weist in diesem Zustand eine sicher
geringe spezifische Leitfähigkeit und eine bestimmte
kleine Kapazität auf. Trifft Licht auf diese Folie,
dann werden unter dem Auftreffpunkt thermisch neue La
dungsträger erzeugt und durch den Photoeffekt neue La
dungsträger erzeugt. In direkter Folge nimmt die Leit
fähigkeit des Folienelements durch die Ladungsträger
zu und die Kapazität des Folienelements wird durch
Änderung der Dielektrizitätskonstanten in Verbindung
mit einer Abnahme der Sperrschichtdicke sehr stark
verkleinert. Die erreichbaren effektiven Schaltge
schwindigkeiten ergeben sich aus der Geschwindigkeit,
mit der die Ladungsträger im Folienmaterial durch den
auftreffenden Lichtstrahl erzeugt werden, zusätzlich
durch die Geschwindigkeit, mit der die ausgelösten Ef
fekte sich zurückbilden können, also die erzeugten La
dungsträger rekombinieren, oder abgesaugt werden können
und die erzeugte Wärmemenge abtransportiert werden
kann.
Ein Übergang wird im Durchlaßbetrieb betrieben. Jedes
Folienelement weist in diesem Zustand eine sicher große
spezifische Leitfähigkeit auf. Trifft Licht auf diese
Folie, dann werden unter dem Auftreffpunkt thermisch
durch den Photoeffekt neue Ladungsträger erzeugt. In
direkter Folge nimmt die Leitfähigkeit des Folienele
ments durch die Ladungsträger zu.
Die erreichbaren effektiven Schaltgeschwindigkeiten er
geben sich aus der Geschwindigkeit, mit der die La
dungsträger im Folienmaterial durch den auftreffenden
Lichtstrahl erzeugt werden, zusätzlich durch die Ge
schwindigkeit, mit der die ausgelösten Effekte sich zu
rückbilden können, also die erzeugten Ladungsträger re
kombinieren oder abgesaugt werden können und die er
zeugte Wärmemenge abtransportiert werden kann.
Bei mehrschichtige Folien mit aufeinanderfolgenden -n-
p-n-p- . . . -Übergängen folgen die Wirkungen wie oben be
schrieben im Wechsel aufeinander.
Nachstehend ist eine einschichtige Folie aus piezoakti
vem Material erläutert.
Das durch die Potentialfunktion modulierte, vom Ort ab
hängende elektrische Feld erzeugt vom Ort abhängige De
formationsänderungen des Folienmaterials 9, dies verän
dert alle Materialschaften.
Jedes Folienelement weist in diesem Grundzustand eine
sicher geringe spezifische Leitfähigkeit und eine be
stimmte kleine Kapazität auf. Trifft Licht auf diese
Folie, dann werden unter dem Auftreffpunkt thermisch
die Materialkonstanten zusätzlich geändert. In direkter
Folge nimmt die Leitfähigkeit des Folienelements durch
die Ladungsträger zu, und die Kapazität des Folienele
ments wird durch Verändern der Dielektriztätskonstan
ten, evtl. in Verbindung mit einer Abnahme der Schicht
dicke, verändert.
Die erreichbaren effektiven Schaltgeschwindigkeiten er
geben sich aus der Geschwindigkeit, mit der die thermi
sche Änderung durch den auftreffenden Lichtstrahl aus
gelöst wird, zusätzlich durch die Geschwindigkeit, mit
der die ausgelösten Effekte sich zurückbilden können,
also die erzeugte Wärmemenge abtransportiert werden
kann.
Nachstehend ist eine ein- oder mehrschichtige Folie aus
piezoaktivem Material beschrieben.
Über der aufliegenden Folie liegt bei Spannungen von
ca. 10 mV und einer Foliendicke von ca. 10 µm ein elek
trisches Feld in der Größenordnung von ca. 1000 V/m.
Bei einem piezoaktiven Material wird bei einer solchen
Feldstärke eine deutliche Dickenänderung des Materials
erzielt. Damit verändern sich aber auch die optischen
Eigenschaften des verwendeten Materials. Das Vorliegen
eines unter der Folienanordnung gemäß Fig. 3 liegenden
Potentialfeldes führt zu einer vom Ort abhängenden
elektrischen Feldstärke, damit zu einer von Ort abhän
genden Material(-Dicken-)änderung und Materialdichte
und damit zu einem vom Ort abhängenden optischen Bre
chungsindex.
Diese Parameter sind gut erfaßbar, z. B. durch Scanning
der Folie mit einem (Monomode-) Laser. Hierbei wird
kann die Eigenschaft der Folie zur Doppelbrechung aus
genutzt werden, wobei der verwendete Laser zugleich En
ergiestrahl 8 als auch Meßfühler ist.
Die Beschreibung der Verstärkertechnik zur Potenti
alaufnahme ist nachstehend aufgeführt. Je nach Anwen
dungsgebiet für die Potentialmessung muß der aufzubau
ende Verstärker etwas angepaßt sein. Trotzdem lassen
sich ganz allgemein einige Konstruktionsmerkmale eines
derartigen Verstärkers beschreiben und realisieren.
Die notwendigen Anpassungen der Verstärkertechnik erge
ben sich aus den Eigenschaften der möglichen Folienma
terialien und betreffen im wesentlichen die Vorverstär
kung. Anwendungsspezifische Variabilitäten der Elektro
nik betreffen im wesentlichen den zu realisierenden
Verstärkungsfaktor, den Frequenzgang und die Auswer
tung.
Zu den vom Folienmaterial abhängigen Verstärkerteilen
gehört vor allen Dingen die Vorverstärkung. Im folgen
den werden die möglichen Verstärkungsprinzipien hierzu
beschrieben.
Fig. 5 beschreibt eine Schaltung zur Spannungsmessung:
Mechanisch möglichst nahe an der Folienelektrode 44
wird ein Operationsverstärker mit direkter negativer
Rückkopplung als Impedanzwandler, mit einer nachfolgen
den Verstärkung 22 positioniert. Die so gewonnenen
Spannung wird über die RC-Kombination 19 zur Kompensa
tion der parasitären Kapazität 20 positiv auf den Ein
gang der Schaltung zurückgekoppelt. Um die Neigung die
ser Schaltung zu unkontrollierten Schwingungen zu be
einflussen, wird der Frequenzgang der Rückkopplung
durch ein entsprechendes Filter 21 festgelegt und die
Kreisverstärkung auf <1 festgelegt.
Die gewonnene Spannung wird dann zur Auswertung über
den Verstärker 23 weiterverstärkt, digitalisiert und im
Rechner weiterverarbeitet.
In Fig. 6 ist eine Schaltung zur Strommessung veran
schaulicht. Mechanisch möglichst nahe an der Folien
elektrode wird in einer ersten Stufe ein Stromverstär
ker positioniert. Der verwendete Operationsverstär
ker 32a hält über R1 und R2 das Potential am Eingang
konstant auf den Wert, der durch die Spannung bei 29
und damit durch Uref vorgegeben ist. Ein Strom Im, der
in den Eingang der Schaltung fließt, wird durch die
R1/R2-Kombination abgeleitet. Dazu muß die Spannung bei
30 so eingestellt werden, daß der Spannungsabfall über
R1, dividiert durch R1, gerade den Meßstrom ergibt.
Dann fließt aber bei Punkt 32 ein Strom, der Im * R1/R3
beträgt, also bei geeigneter Widerstandskombination
R1/R3 proportional zu Im, aber wesentlich größer als
dieser ist. Eine echte Stromverstärkung wird so er
reicht, an die sich eine konventionelle Strom-Span
nungs-Wandlung, bestehend aus Verstärker 33a, an
schließt, bei der ein Rückkopplungswiderstand 33 eine
stromproportionale Spannung am Ausgang des Verstärkers
33a zur Weiterverarbeitung erzeugt.
Die erzielte stromproportionale Spannung am Ausgang be
trägt
Ua = Im * R1/R3 * R4
kann also durch geeignete Wahl der Widerstandswerte für
R1, R3, R4 sehr große Werte bei kleinen Strömen annehmen.
Der Vorteil dieser Anordnung ist, daß bei kleinem R1
eine entsprechend kleine Zeitkonstante für R1 * Cp vor
liegt und damit eine, von der parasitären Kapazität Cp
nicht mehr sehr stark beeinflußte, schnelle Meßwerter
fassung. Der Widerstand R2 sichert die gesamte Schal
tung gegen ungewollte Übersteuerungseffekte, bei denen
die Schaltung ohne diesen Widerstand durch die positive
Rückkopplung über R3 31 in einen stabilen Übersteue
rungszustand gehen kann; die Schaltung "hängt sich dann
auf". R2 verhindert, daß bei dem Kopplungspunkt 29 der
beiden Stufen eine Spannung entstehen kann, die durch
den Strom-Spannungswandler über den Rückkopplungswider
stand R4, 33 nicht mehr auf den Sollwert Uref korrigiert
werden kann. Dazu muß der Widerstandswert für R2 so
ausgelegt sein, daß R2+R3 zusammen größer sind als der
Rückkopplungswiderstand R4, 33.
Cf 34 sichert die Schaltung vor zu schnellen Reaktionen
auf Störspitzen am Eingang der Schaltung.
R5, R6 und R7 dienen zur thermischen Stabilisierung und
sind nötig, wenn die zu messenden Ströme Im so klein
sind, daß die Biasströme der Eingänge der verwendeten
Operationsverstärker in der Größenordnung der zu mes
senden Ströme liegen. Wird R5 gerade so groß wie R1 ge
wählt, dann geht nur der Biasoffsetstrom in eine even
tuell thermisch bedingte Drift der Biasströme ein.
Die so gewonnene stromproportionale Spannung wird über
die RC-Kombination 19 zur Kompensation der parasitären
Kapazität Cp 20 positiv auf den Eingang der Schaltung
zurückgekoppelt. Um die Neigung dieser Schaltung zu un
kontrollierten Schwingungen zu beeinflussen, wird der
Frequenzgang der Rückkopplung durch ein entsprechendes
Filter 21 festgelegt und die Kreisverstärkung auf <1
festgelegt.
Die gewonnene Spannung wird dann zur Auswertung über
den Verstärker 23 weiterverstärkt, digitalisiert und im
Rechner weiterverarbeitet.
Fig. 7 beschreibt eine alternative Schaltung zur
Strommessung. Mechanisch möglichst nahe an der Folien
elektrode wird ein Operationsverstärker mit direkter
negativer Rückkopplung über ein T-Glied mit einem nach
folgenden Verstärker 23 positioniert.
Für die erzielbare Strom-Spannungs-Wandlung gilt
Ua = R1 (1 + R2/R3).
Die so gewonnene Spannung wird über die RC-Kombina
tion 19 zur Kompensation der parasitären Kapazität
Cp 20 positiv auf den Eingang der Schaltung zurückge
koppelt. Um die Neigung dieser Schaltung zu unkontrol
lierten Schwingungen positiv zu beeinflussen, wird der
Frequenzgang der Rückkopplung durch einen entsprechen
den Filter 21 festgelegt und die Kreisverstärkung auf
<1 festgelegt.
Die gewonnene Spannung wird dann zur Auswertung über
den Verstärker 23 weiterverstärkt, im A/D-Glied 34 di
gitalisiert und im Rechner 25 weiterverarbeitet.
Die Messung des Potentials unter der Folie wird, wie
beschrieben, auf eine echte Strom- oder Spannungsmes
sung abgegriffen und bei 7 von der metallisierten Seite
zurückgeführt. Hierbei hat man das bereits beschriebene
Problem der großen parasitären Kapazität, bestehend aus
der metallisierten Seite, dem Folienmaterial als Di
elektrikum und der Fläche, auf der das zu messende Po
tential liegt. Diese parasitäre Kapazität kann aber
durch eine sogenannte Kapazitätskompensation fast völ
lig eliminiert werden. Diese Technik der Kapazitätskom
pensation wird in der biomedizinischen Technik sehr oft
durchgeführt.
Das Prinzip ist dabei rechnerisch die Nachbildung einer
negativen Kapazität gleicher Größe. In der technischen
Realisation erfolgt die Kompensation durch eine posi
tive Rückkopplung über eine einstellbare Kapazität bzw.
RC-Kombination 19 auf den Eingang des Verstärkers.
Steigt die zu messende Spannung am Meßeingang, dann
wird bekanntermaßen ein Teil des für die Messung benö
tigten Stroms zur Umladung der zu kompensierenden Kapa
zität gebraucht, die Spannung an diesem Kondensator
nimmt erst sehr spät den eigentlichen Meßwert an. Zur
Kompensation liefert man nun aus der Elektronik den
größten Teil des für die Umladung benötigten Stroms und
vermindert dadurch den parasitären Effekt wesentlich.
In den Fällen, in denen diese Technik eingesetzt wird,
z. B. bei Patch-Clamp-Techniken, bei normalen intrazel
lulären Ableitungen usw., wird vor jeder Messung eine
recht empfindliche Einstellung der Kreisverstärkung
durchgeführt um zu verhindern, daß die gesamte Schal
tung aufgrund der positiven Rückkopplung ins Schwingen
gerät.
Fig. 5, 6 und 7 zeigt beispielhaft die Ausführung einer
solchen Vorverstärkung mit einer positiven Rückkopplung
zur Kapazitätskompensation. Die vorverstärkte Spannung
wird dazu mit gleicher Polarität über die variable Wi
derstands-Kapazitäts-Kombination 19 auf den Eingang 20
zurückgekoppelt.
Ist die Rückkopplung auf den Eingang 20 zu stark, dann
gerät die Schaltung durch Selbstverstärkung ins Schwin
gen. Eine Beeinflussung des Schwingungseinsatzes der
Elektronik ist in Grenzen dadurch möglich, daß dieser
Rückkopplungszweig einen bestimmten Frequenzgang er
hält. Schwingungsbedingung einer derartigen Schaltung
ist, daß die Kreisverstärkung für eine bestimmte Fre
quenz, die um 180 Grad phasenverschoben auf den Eingang
kommt, größer ist als 1. Deshalb wird der Rückkopp
lungszweig noch mit einem von der jeweiligen Anwendung
abhängigen Netzwerk zur Frequenzkorrektur 21 versehen.
Im Anschluß an die spezifische Vorverstärkung werden
die Hauptverstärkung 23, die Digitalisierung der Si
gnale 24 und die weitere Verarbeitung allgemein im
Rechner 25 durchgeführt. Im Rahmen der Verarbeitung
kann nachträglich auch auf einem Rechner die Korrektur
evtl. noch bestehender Meßsignalverfälschungen vorge
nommen werden.
Die Messung des Potentiales kann also, wie beschrieben,
auf eine Strom- oder Spannungsmessung zurückgeführt
werden. Bei der Strommessung besteht das allgemeine
Problem darin, die sehr geringen Ströme in bekannter
Weise durch eine Strom-Spannungswandlung bzw. einen
Rückkopplungswiderstand 33 in eine stromproportionale
Spannung umzuwandeln. Um kleine Ströme durch eine di
rekte Strom-Spannungswandlung in gut zu verarbeitende
Spannungen wandeln zu können, ist man gezwungen, den
Rückkopplungswiderstand R4 gemäß Fig. 6 in der Schal
tung sehr groß auszulegen. Dadurch wird wiederum die
schon beschriebene parasitäre Kapazität durch die sehr
große Zeitkonstante τ=R4·Cp sehr wirksam und muß kom
pensiert werden. Die Technik dazu ist die gleiche, wie
oben beschrieben.
Man hat allerdings bei der Strommessung zusätzlich die
Möglichkeit, durch geeignete Stromverstärker den Rück
kopplungswiderstand wesentlich zu verkleinern und damit
die Zeitkonstante der RC-Kombination relativ klein zu
halten.
In Fig. 6 ist eine solche Anordnung dargestellt. Die
Spannung am Meßpunkt 27 wird durch die Schaltung kon
stant gehalten. Fließt ein zu messender Strom Im in
diese Schaltung, so wird er durch den Operationsver
stärker über R1, R2 abgesaugt. Dazu stellt sich der
Ausgang des Operationsverstärkers so ein, daß an der
Stelle 30 die Spannung U=-i·R steht, wobei U am Meß
punkt 27 mit 0 angenommen ist. Dann fließt durch den
Widerstand R3 31, der sehr viel kleiner ist als R11 ein
Strom, der wesentlich größer ist. Am Punkt 32 fließt
ein um R1/R3 größerer Strom, so daß also eine echte
Stromverstärkung vorliegt. Erst danach wird die übliche
Strom-Spannungswandlung durch den Verstärker 33a und
den Rückkopplungwiderstand R4 33 durchgeführt.
Die Kapazität Cf 34 an diesem Punkt verhindert eine zu
schnelle Reaktion des Verstärkers im Sinne eines Tief
passes. Da der Widerstand R1 28 in dieser Schaltung nun
viel kleiner ausgelegt werden kann, wird das Zeitver
halten der Schaltung durch die viel kleinere Zeitkon
stante τ=R·C wesentlich verbessert.
Fig. 7 zeigt eine mögliche alternative Schaltung mit
kleinen Zeitkonstanten. Hier erfolgt die Rückkopplung
im üblichen Sinne der Strom-Spannungswandlung, wird
aber durch eine Widerstandskombination 35a, 35b, 35c mit
einem T-Glied realisiert. Im Anschluß an die Vorver
stärkung werden Hauptverstärkung, Digitalisierung und
Verarbeitung allgemein durchgeführt.
Die allgemeine Konstruktion des weiteren Verstärkungs
verlaufs zeigt das Blockschaltbild gemäß Fig. 8. Vom
Ausgang des Vorverstärkers 23 wird die Spannung vor
oder nach einer weiteren Verstärkung im Verstärker 37
durch Addieren oder Subtrahieren einer Korrekturspan
nung 36 offsetfrei gemacht. Diese Spannung wird nun im
Verstärker 38 so weit verstärkt, daß eine Ana
log/Digitalwandlung im A/D-Glied 24 erfolgen kann.
Hierfür wird ein vom Wandlertyp 24 bestimmter Signalpe
gel verlangt. Hier werden, wenn nötig, auch die Fre
quenzgänge durch entsprechend ausgelegte analoge Filter
festgelegt.
Die Digitalisierung 24 und Auswertung auf dem Rechner 25
sowie die Visualisierung der Ergebnisse sind sehr spe
zifische Teile einer solchen Meßanordnung und müssen
von Fall zu Fall anders ausgelegt werden.
Für die Verstärkeranpassung bei einer Messung des Ober
flächenpotentials auf einem menschlichen Körper 10 sind
die allgemein beschriebenen Verstärkertechniken noch
etwas zu spezifizieren. Zwar bleibt prinzipiell das be
schriebene Verfahren erhalten, trotzdem sind bei einer
solchen Messung noch andere Probleme zu berücksichti
gen.
Die zu messende Potentialverteilung auf der Körperober
fläche hat seine Ursache in einer im Körper liegenden
Quelle, und für diagnostische Zwecke will man auf diese
Quelle rückschließen. Das geht allerdings nicht so ohne
weiteres, da bei einer solchen Messung am menschlichen
Körper immer eine Überlagerung vieler Quellen vor
liegt.
So überlagert sich bei einem EKG stets das aus der Mus
kulatur kommende EMG; Nerven, die unter der Meßoberflä
che laufen, tun ein übriges. Will man also Messungen
zur kardiologischen Diagnostik durchführen, muß man zu
sätzliche Anforderungen an die benötigte Technik stel
len. So muß man Potentialanteile aus dem EMG oder ande
ren Quellen von dem interessierenden Signal trennen.
Auch macht sich die elektromagnetisch hoch aktive Um
welt störend bemerkbar. Diese Störungen müssen irgend
wie ausgeschlossen oder beseitigt werden. Da die wich
tigsten Probleme aber die gleichen sind, die auch bei
der normalen EKG-Aufnahme auftreten, sind die Lösungs
wege ähnlich.
Die durch die allgegenwärtigen elektromagnetischen Fel
der verursachten hohen Störspannungen, eingekoppelt
über elektrische und/oder magnetische Felder, müssen
bereits in der Eingangsstufe durch einen Differenzver
stärker mit hoher Gleichtaktunterdrückung kompensiert
werden.
Hohe Offsetspannungen anderer Herkunft, z. B. elektro
statische Aufladungen, sind durch geeignete Bildung ei
nes Bezugspotentials gleichfalls in Verbindung mit dem
Differenzverstärker mit hoher Gleichtaktunterdrückung
zu verhindern.
Dies ist aber mit den in den Fig. 5, 6 und 7 ge
schilderten Schaltungen nur möglich, wenn jeweils zwei
völlig gleichwertige Zweige aufgebaut werden, und zwar
ein Meßzweig und ein gleicher Referenzzweig oder
Ground, gegen den der Meßzweig das eigentliche Meßsi
gnal erfaßt.
Zwei Anordnungen gemäß Fig. 9 und 10 sind besonders
vorteilhaft.
Bei einer ersten Anordnung gemäß Fig. 9 werden wie bei
einer normalen EKG-Ableitung die Potentiale von Elek
troden an den Extremitäten, also an Armen und Beinen,
gemäß Fig. 9 zu einem mittleren Bezugspotential 40 zu
sammengeführt. Die eigentliche Meßspannung ist dann die
Differenz der Spannungen zwischen der Folienelek
trode 44 und dem so gebildeten Bezugspotential 40, ent
nommen am Differenzeingangsverstärker 41.
Vorteilhaft ist eine relativ große Nutzspannung, nach
teilig dagegen, daß sehr viel höhere Brumm- und Offset
spannungen zu beobachten sind, da die einkoppelnden
Felder einen wesentlich größeren Einkopplungsbereich
finden.
Für magnetische Felder sind die Einkopplungsschleifen
gebildet von dem Kreis Folienelektrode-Thorax-Leitungs
zuführungen 43 sehr groß.
Für elektrische Felder bildet die gesamte Körperober
fläche eine recht große Kapazität Ck 42 zum umgebenden
Raum, wodurch eine Einkopplung von Störspannungen durch
elektrische Felder erfolgt.
Bei einer anderen Anordnung gemäß Fig. 10 wird als Be
zugsspannung eine mittlere Folienelektrodenspannung im
tieferen Frequenzbereich angenommen. Das Meßpotential
ist die gegen dieses Potential gemessene schnelle Span
nungsänderung im hohen Frequenzbereich. Bei der hier
dargestellten Methode wird also die Meßspannung durch
die Differenz zweier Meßzweige mit unterschiedlichem
Frequenzgang gebildet, wobei zusätzlich ein beliebiges
Körperpotential, vorzugsweise das einer Rückenelek
trode 43, aber auch das einer Bauch-, Arm- oder Bein-
Elektrode, als Referenzsignal für die Elektronik ver
wendet werden muß.
Es muß sehr deutlich zwischen diesem durch die Rücken
elektrode 43 gebildeten Ground für die Elektronik, für
die differentielle Zuführung der Signale, gebildet zwi
schen Bezugselektrode und Meßelektrode, die für jeden
der Differentialverstärker 41 und 41a genutzt wird, und
dem genannten Referenzzweig für die Messung unterschie
den werden.
Durch die Anordnung gemäß Fig. 10 werden also durch 41
und 41a zwei völlig gleichwertige Signale erzeugt. Erst
die in Fig. 11 angedeuteten unterschiedlichen Fre
quenzgänge durch Filterung in den Blöcken 48 und 48a
ergibt in den Zweigen die Meßspannung 49 und die für
diese Meßspannung gültige Referenzspannung 50.
Bezüglich dieser Referenzspannung wird die relevante
Meßspannung, in Fig. 11 dargestellt durch 50b, aus den
Spannungen 49 und 50 nun durch Differenzbildung in 50a
gewonnen.
Diese Anordnung liefert wesentlich geringere Nutzspan
nung als bei der Methode gemäß Fig. 9. Dabei ist aber
vorteilhaft, daß eine wesentlich geringere Störempfind
lichkeit gegen die Einkopplung von elektrischen und ma
gnetischen Feldern erreicht wird. So kann konstruktiv
durch Verlagern der ersten Vorverstärkungsstufen 47 und
47a möglichst nahe an die Position der Elektroden 43
und 44 und/oder das Verdrillen und Abschirmen der Zu
leitungen 45 eine sehr kleine induktive Einkopplungs
schleife erreicht werden. Hierdurch werden die Wirkun
gen von Störeinkopplungen durch magnetische Felder
weitgehend eliminiert, besonders wenn für die Vorver
stärker Verstärker mit sehr hoher Gleichtaktunterdrüc
kung eingesetzt werden.
Die technische Ausgestaltung zeigt Fig. 11b, hier eine
Schnittdarstellung des Körpers mit der angebrachten Re
ferenz 43 und Meßelektrode 44. Zwei abgeschirmte Lei
tungen 50d verbinden die beiden Elektroden 44, 43 mit
einem dicht am Körper anliegenden, ebenfalls abge
schirmten Kasten 53, in dem die Vorverstärker 47, 47a
sowie die Frequenzgangglieder 48/48a und der Differenz
verstärker 50a untergebracht sind. Das ebenfalls abge
schirmte, mindestens 3adrige Zuführungskabel 50b ver
bindet diese Anordnung mit der in Fig. 8 dargestellten
weiteren elektronischen Auswertung und führt die not
wendige Stromversorgung für die Elektronik in 53 heran
sowie das gewonnene Signal 50b zur Auswertungselektro
nik.
Obwohl bei dieser Anordnung die Kapazität des Meßob
jekts, z. B. der Mensch, gegen den umgebenden Raum genau
so groß ist wie bei der Methode nach Fig. 9, kann hier
die Störeinkopplung durch elektrische Felder wesentlich
kleiner gehalten werden, weil sich die einkoppelnde ef
fektive Fläche durch die Methode der zwei unterschied
lichen Frequenzgänge letztendlich auf die Fläche der
Folienelektrode 44 reduziert, verbleibende Reste wie
derum durch die Verstärker 47/47a mit hoher Gleichtakt
unterdrückung eliminiert werden und durch die wesent
lich höherfrequente Signalführung die elektronischen
Filter sehr einfach sein können.
Die Grenzfrequenz des Blocks 48a des Bezugszweigs ist
mit 50 kHz nämlich relativ tief, die des Meßzweigs 48
sehr viel höher gewählt. Beide Grenzfrequenzen liegen
damit aber noch weit über den Frequenzen, die normaler
weise durch körpereigene Signale entstehen können.
Diese liegen in Frequenzbereichen unterhalb von 20 kHz.
Damit wird eine mögliche Störspannung durch diese Quel
len durch Filter sehr einfach abtrennbar. In der Fig. 11
wird diese Quelle zwar als EMG 51 bezeichnet,
die Herkunft einer solchen Störspannung ist aber sicher
nicht auf diese Quelle beschränkt.
Tatsächlich werden alle Signale, die aus dem Körper an
die Elektroden 44 und 43 gelangen, durch diese Fre
quenzgangswahl erst gar nicht zur Verstärkung zugelas
sen, sogar das eigentliche EKG kommt gar nicht erst zur
Auswertung.
Die Auswertung ist hier tatsächlich auch ganz anders:
Um ein EKG vollständig und ohne Fehler aufnehmen zu
können, ist eine Abtastfrequenz nötig, die das Abtast
theorem nicht verletzt. Die Abtastung eines EKGs ist
deshalb mindestens 256 mal je Sekunde auszuführen.
Da eine Elektrodenanordnung über dem Herzen von mindestens
32 × 32 Elektroden, also 1024 Elektrodenäquivalenten,
erreicht werden soll und somit jede dieser Elektroden
punkte 256 mal je Sekunde abgetastet werden muß, ist
die Abtastfrequenz für alle Elektrodenpunkte mindestens
32·32·256 = 262 144 Hz, also <250 kHz. Die Frequenzen
der aufzunehmenden Spannungen, d. h. die Frequenzen ei
nes Meßpulses, gewonnen durch die oben beschriebene
Lichtstrahlabtastung nach Fig. 3, an einem solchen
Elektrodenpunkt sind sicher noch höher.
Ein Hochpaß mit einer Grenzfrequenz von z. B. 50 kHz,
läßt nun diese zur Auswertung benötigten Signale ober
halb 250 kHz noch sehr gut passieren, trennt aber die
körpereigenen Störspannungen mit Frequenzen unter
20 kHz sicher ab, auch das EMG und sogar das konventio
nelle EKG.
Zu beachten ist hier, daß das eigentliche Ziel ja auch
eine Potentialmessung ist. Der absolute Wert der vom
Ort abhängenden Spannung unter der Folienelektrode ist
dabei nicht von Interesse, sondern nur die relativen
Spannungswerte zueinander, und diese relativen Span
nungslagen aller örtlich verschieden Spannungen werden
durch die beschriebene Methode erfaßt.
Die Bestimmung der absoluten Spannungen erfolgt durch
Kenntnis eines einzigen absoluten Spannungswertes, zu
dem die gemessene Potentialverteilung hinzuaddiert
wird. Dazu kann ein beliebiges EKG verwendet werden.
Bezugszeichenliste
1 Elektrode bzw. Elektrodenarray, Elektrodenmatrix
2 Vorverstärker
3 Elektrode, Multiplexerschalter
4 Vorverstärker
5 Multiplexer = Punkt
6 Oberfläche-Metallschicht
7 elektrische Leitung, Kontaktpunkt
8 Lichtstrahl, Energiestrahl
9 aktive Kunststoff-Folienbahn, Folienmaterial
10 Körper, Körperoberfläche
11 Metallfolie, Metallplatte, Elektroden-Gel
15 Stromquelle
19 Kapazität, RC-Kombination
20 Eingang, parasitäre Kapazität
21 Frequenzkorrektur, Filter
22 Rechner, Verstärkung
23 Digitalisierung-Verstärkereinheit, Verstärker
24 Hauptverstärkung, Signale
25 Digitalisierung-Auswerteeinheit, Rechner
27 Meßpunkt
28 Vorverstärkung
29 Verstärker
30 Spannungsstelle
31 Widerstand
32 Elektrodenpunkt, Punkt
32a Operationsverstärker
33 Strom-Spannungswandlung, Rückkopplungswiderstand
33a Verstärker
34 Kapazität C
35 Widerstandskombination
35a Widerstandskombination
35b Widerstandskombination
35c Widerstandskombination
36 Korrekturspannung
37 Verstärker
38 Netzwerk, Verstärker
39 Analog/Digitalwandlung, Filter
40 Auswerteeinheit, Bezugspotential
41 Bezugspotential, Differenzeingangsverstärker
43 Position = Referenzelektrode, Rückenelektrode
44 Folie = Folienelektrode
45 Zuleitung
47 Vorverstärkung, Vorverstärkungsstufe
47a Vorverstärkungsstufe
48 Grenzfrequenz
48a Meßzweig
49 Meßzweig
50 Bezugszweig = Meßzweig, Potentialfunktion
50a Differenzverstärker
50b Referenzspannung
51 EMG
53 Kasten
55 Referenzzweig
57 Meßzweig
58 Potentialverlauf x-Achse
59 Übertragung der Kurve
61 Bereich
62 Position, Zeitpunkt
65 Lineares System
66 Ausgang
67 Inverses lineares System
68 Ausgang
2 Vorverstärker
3 Elektrode, Multiplexerschalter
4 Vorverstärker
5 Multiplexer = Punkt
6 Oberfläche-Metallschicht
7 elektrische Leitung, Kontaktpunkt
8 Lichtstrahl, Energiestrahl
9 aktive Kunststoff-Folienbahn, Folienmaterial
10 Körper, Körperoberfläche
11 Metallfolie, Metallplatte, Elektroden-Gel
15 Stromquelle
19 Kapazität, RC-Kombination
20 Eingang, parasitäre Kapazität
21 Frequenzkorrektur, Filter
22 Rechner, Verstärkung
23 Digitalisierung-Verstärkereinheit, Verstärker
24 Hauptverstärkung, Signale
25 Digitalisierung-Auswerteeinheit, Rechner
27 Meßpunkt
28 Vorverstärkung
29 Verstärker
30 Spannungsstelle
31 Widerstand
32 Elektrodenpunkt, Punkt
32a Operationsverstärker
33 Strom-Spannungswandlung, Rückkopplungswiderstand
33a Verstärker
34 Kapazität C
35 Widerstandskombination
35a Widerstandskombination
35b Widerstandskombination
35c Widerstandskombination
36 Korrekturspannung
37 Verstärker
38 Netzwerk, Verstärker
39 Analog/Digitalwandlung, Filter
40 Auswerteeinheit, Bezugspotential
41 Bezugspotential, Differenzeingangsverstärker
43 Position = Referenzelektrode, Rückenelektrode
44 Folie = Folienelektrode
45 Zuleitung
47 Vorverstärkung, Vorverstärkungsstufe
47a Vorverstärkungsstufe
48 Grenzfrequenz
48a Meßzweig
49 Meßzweig
50 Bezugszweig = Meßzweig, Potentialfunktion
50a Differenzverstärker
50b Referenzspannung
51 EMG
53 Kasten
55 Referenzzweig
57 Meßzweig
58 Potentialverlauf x-Achse
59 Übertragung der Kurve
61 Bereich
62 Position, Zeitpunkt
65 Lineares System
66 Ausgang
67 Inverses lineares System
68 Ausgang
Claims (32)
1. Vorrichtung zur Erfassung einer flächenhaften Po
tentialverteilung mittels einer Folienelektrode,
die auf die zu messende Oberfläche elektrisch
leitend aufgesetzt wird und die erfaßten Meßpara
meter über eine elektrische Leitung an eine elek
tronische Auswerteeinheit weitergibt, die minde
stens einen Vorverstärker und einen Hauptverstär
ker enthält, dadurch gekennzeichnet, daß zur
räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächen
haften Potentialverteilung sämtliche Elektroden
äquivalente, die durch punktuell aufgebrachte En
ergie aktiviert werden, in einer metallbeschich
teten Folie (44) untergebracht sind.
2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich
net, daß die Meritfigur der Folie und/oder der
pyroelektrische Koeffizient des Folienmaterials
durch den Energiestrahl (8) veränderbar ist.
3. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich
net, daß die piezoelektrische Konstante des Foli
enmaterials (9) durch den Energiestrahl (8) ver
änderbar ist.
4. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich
net, daß die Folie (44) aus einem Kunststoffmate
rial (9) gebildet und zumindest an einer Seite
metallisch beschichtet ist.
5. Vorrichtung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch ge
kennzeichnet, daß die Folie (44) aus Kunststoff
material besteht, insbesondere aus jeweils einer
der folgenden Substanzen, und zwar aus PVC, Hard-
PVC (Genotherm), Gießfolie auf Polyamidbasis
(Supronyl), Acetatfolie (Cellulose-triacetat,
Acetylcellulose), Polyethylenterephthalat
(Hostaphan), Polypropylen (Trespaphan), oder aus
Polymeren unter Einschluß von Rhodopsin, aus pie
zoelektrisch aktiven Polymeren insbesondere aus
polyvinylidene Fluoride bzw. Kf Piezo Film.
6. Vorrichtung nach Anspruch 3, dadurch gekennzeich
net, daß die Folie (44) eine Kunststoff-Folien
bahn (9) aufweist oder aus einer mehrschichtigen
Kunststoff-Folienbahn besteht, die aus unter
schiedlichen Eigenschaften bzw. Stoffzusammenset
zungen besteht.
7. Vorrichtung nach Anspruch 3, dadurch gekennzeich
net, daß die Folie (44) aus Kunststoffmaterial
besteht und insbesondere als Mehrschichtenfolie
ausgebildet ist, wobei die mehrschichtige Folie
mit einem zusätzlichen Material beschichtet wer
den kann, das aus einem Halbleitermaterial be
steht.
8. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich
net, daß die Folie (44) aus mindestens zwei
Schichten besteht, wobei die erste, auf der Kör
peroberfläche liegende eine Kunststoffschicht und
die oberste eine Metallschicht ist.
9. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Kunststoff-Folie (9) aus einem organischen
oder anorganischen Halbleitermaterial besteht, an
deren Grenzschichten p-n- oder n-p-Übergänge auf
treten.
10. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Sperrschicht zwischen den einzelnen Schichten
der Folie einen p-n- oder n-p-Übergang aufweist.
11. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Messung einer Potentialfunktion selbst oder
insbesondere durch eine Strom- oder durch eine
Spannungsmessung erfolgt.
12. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Dielektrizitätskonstante des Folienmaterials
durch den Energiestrahl veränderbar ist.
13. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der spezifische Widerstand des Folienmaterials
durch den Energiestrahl veränderbar ist.
14. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Meritfigur der Folie durch den Energiestrahl
veränderbar ist.
15. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der pyroelektrische Koeffizient des Folienmateri
als durch den Energiestrahl veränderbar ist.
16. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die piezoelektrische Konstante des Folienmateri
als durch den Energiestrahl veränderbar ist.
17. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
durch den Energiestrahl die effektive Dicke der
Folie erzeugt wird.
18. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der Schwingungskoeffizient des Folienmaterials
durch den Energiestrahl veränderbar ist.
19. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der Brechungsindex des Folienmaterials durch den
Energiestrahl veränderbar ist.
20. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Dicke des Folienmaterials durch ein elektri
sches Feld verändert und dieses durch Messung der
entstehenden Doppelbrechung erfaßt wird.
21. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
auf die Oberfläche der Folie (44) der punktuelle
Energiestrahl aufgegeben wird, der in der Folie
die elektrischen Eigenschaften verändert und da
durch als punktueller Schalter wirkt.
22. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der Energiestrahl ein Licht-, Wärme- und/oder
Schalldruckstrahl ist.
23. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
durch die punktuelle Energiezufuhr auf die Ober
fläche der Folie (44) die elektrische Leitfähig
keit der Folie (9) verändert wird und eine Span
nungs- oder Strommessung durchgeführt wird, deren
Ergebnis der Auswerteeinheit zur Verfügung ge
stellt wird.
24. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die Dielektrizitätskonstante der Fo
lie (9) veränderbar ist.
25. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
die gewonnene Meßfunktion durch ein lineares,
elektrisches Netzwerk geschickt wird, das die Ei
genschaften der Folie (44) korrigiert und die ge
wonnene reale Meßgröße in die Potentialfunktion
transformiert und zur Darstellung und Auswertung
geeignet macht.
26. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der Vorverstärker (4) als Impedanzwandler zur
Spannungsmessung eingesetzt wird und ein Kapazi
täts-Kompensationszweig positiv auf den Eingang
rückgekoppelt wird.
27. Vorrichtung nach einem oder mehreren der vorher
gehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß
der Vorverstärker zur Strommessung aus einem
Stromverstärker (20, 31, 28 . . . .plus), einem Strom
spannungswandler (33a, 33) und einem Rückkopp
lungszweig zur Kapazitätskompensation besteht.
28. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeich
net, daß zumindest eine Schicht mittels der Ener
giequelle derart aktiviert wird, daß eine lei
tende Verbindung oder Änderungen der Übertra
gungseigenschaft zwischen Hautoberfläche und Me
tallschicht hergestellt werden.
29. Verfahren zur Messung einer Potentialverteilung
gemäß Anspruch 1, gekennzeichnet durch folgende
Verfahrensschritte,
- a) die Folienelektrode (44) wird auf der Hautoberfläche aufgebracht,
- b) die Folienelektrode (44) wird mittels des En ergiestrahles (8) gescannt und dabei die Folien eigenschaften temporär verändert,
- c) die Oberflächenspannung der Folienelek trode (44) wird bei der elektrischen Leitung (7) abgegriffen und über eine Verstärkereinheit (23) mit einem Analog-Digitalwandler (24) einem Rech ner zugeführt und über diesen ausgewertet.
30. Verfahren zur Messung einer Potentialverteilung
gemäß Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die
Folienelektrode (44) zur Erfassung des EKG′s,
EMG′s und EEG′s eingesetzt wird.
31. Verfahren nach Anspruch 28 und 29, dadurch ge
kennzeichnet, daß mit einem Meßzweig
(57, 47, 48, 49) und einem Referenz
zweig (55, 47, 48a, 50) mit unterschiedlichen Fre
quenzgängen gearbeitet wird, wobei beide Zweige
einen Frequenzbereich oberhalb des für biologi
sche Signale geltenden Frequenzbereichs durchlas
sen.
32. Verfahren nach Anspruch 28 und 29, dadurch ge
kennzeichnet, daß neben der ersten Folienelek
trode (44) eine Referenzelektrode (43) verwendet
und auf dem Rücken angebracht wird.
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE4219378A DE4219378A1 (de) | 1992-06-13 | 1992-06-13 | Vorrichtung zur räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels einer Folienelektrode |
DE9218879U DE9218879U1 (de) | 1992-06-13 | 1992-06-13 | Vorrichtung zur räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels einer Folienelektrode |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE4219378A DE4219378A1 (de) | 1992-06-13 | 1992-06-13 | Vorrichtung zur räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels einer Folienelektrode |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE4219378A1 true DE4219378A1 (de) | 1993-12-16 |
Family
ID=6460937
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE4219378A Ceased DE4219378A1 (de) | 1992-06-13 | 1992-06-13 | Vorrichtung zur räumlich hochauflösenden Erfassung einer flächenhaften Potentialverteilung mittels einer Folienelektrode |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE4219378A1 (de) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE10206521A1 (de) * | 2002-02-14 | 2003-08-28 | Roedel Petra | Vorrichtung und Verfahren zur Messung von Potenzialen im Erdreich |
DE19900581B4 (de) * | 1999-01-09 | 2005-12-22 | Technische Universität Dresden | Verfahren und Schaltungsanordnung zur berührungslosen Bewegungsmessung an einem Faden |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3235100A1 (de) * | 1982-09-22 | 1984-03-22 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Verfahren zur messung elektrischer potentiale an vergrabener festkoerpersubstanz |
-
1992
- 1992-06-13 DE DE4219378A patent/DE4219378A1/de not_active Ceased
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3235100A1 (de) * | 1982-09-22 | 1984-03-22 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Verfahren zur messung elektrischer potentiale an vergrabener festkoerpersubstanz |
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COLLINS, R.E. Distribution of Charge in electrets.In: App. Phys. Lett., Vol. 26, No. 12, 15 June 1975, S. 675-677 * |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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DE10206521A1 (de) * | 2002-02-14 | 2003-08-28 | Roedel Petra | Vorrichtung und Verfahren zur Messung von Potenzialen im Erdreich |
DE10206521B4 (de) * | 2002-02-14 | 2005-03-03 | Progeo Monitoring Gmbh | Vorrichtung und Verfahren zur Messung von Potenzialen im Erdreich |
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