DE19717457A1 - Variable optical delay line - Google Patents
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Abstract
Description
Die vorliegende Erfindung betrifft eine optische Verzögerungsleitung mit Wellenleitergittern ortsabhängiger Periodizität, bei denen optische Laufzeiten durch reversible Änderung der lokalen Braggwellenlängen verändert werden können.The present invention relates to an optical delay line with waveguide gratings location-dependent periodicity, in which optical transit times by reversible change in local Bragg wavelengths can be changed.
Verzögerungsleitungen werden standardmäßig durch mechanisch verschiebbare Komponenten in Freistrahlanordnungen realisiert. Als mögliche Komponenten für eine erfindungsmäßige Verzögerungsleitung sind insbesondere photorefraktive Fasergitter mit variabler Gitterperiode, sogenannte gechirpte Fasergitter, bekannt (siehe z. B. F. Ouelette, Optics Letters, 12, pp. 847-849 (1987)), die zur Kompensation chromatischer Dispersionseffekte eingesetzt werden.Standard delay lines are made by mechanically movable components realized in free jet arrangements. As possible components for an inventive Delay lines are in particular photorefractive fiber gratings with a variable grating period, so-called chirped fiber grids, known (see for example F. Ouelette, Optics Letters, 12, pp. 847-849 (1987)), which are used to compensate for chromatic dispersion effects.
Der vorliegenden Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, Laufzeitänderungen mit innerhalb von Wellenleitern geführten Wellen zu realisieren und dabei eine schnelle Einstellbarkeit zu erreichen, polarisationsabhängige Laufzeitänderungen zu ermöglichen und ohne oder mit kleinen mechanische Bewegungen auszukommen.The present invention has for its object to runtime changes within Realize waveguides guided waves and thereby a quick adjustability to achieve polarization-dependent changes in transit time and with or without small mechanical movements.
Diese Aufgabe wird erfindungsmäßig dadurch gelöst, daß die lokalen Braggwellenlängen von gechirpten Wellenleitergittern reversibel verändert werden und diese Gitterkomponenten in geeigneter Weise mit bekannten anderen optischen Komponenten zusammengeschaltet werden. Dabei basiert die Erfindung auf den Erkenntnissen, daß durch kleine Gitteränderungen vergleichsweise große Laufzeitänderungen bewirkt werden können und Kompensation von polarisationsbedingten und chromatisch bedingten Laufzeiteffekten von Übertragungsstrecken gemeinsam oder auch getrennt möglich ist. Die reversiblen Änderungen der Braggwellenlängen werden erfindungsgemäß durch mechanische Wellenleiterdehnungen, durch Temperaturänderungen, durch Druck oder durch magnetische oder elektrische Felder erreicht.This object is achieved according to the invention in that the local Bragg wavelengths of chirped waveguide gratings are reversibly changed and these grating components in suitably interconnected with known other optical components. The invention is based on the knowledge that small grid changes comparatively large runtime changes can be effected and compensation of polarization-related and chromatic-related runtime effects of transmission links is possible together or separately. The reversible changes in the Bragg wavelengths are according to the invention by mechanical waveguide expansions Temperature changes achieved by pressure or by magnetic or electrical fields.
Die grundsätzliche Wirkungsweise der erfindungsgemäßen Laufzeitänderung kann stellvertretend für den Fall eines linear gechirpten und mechanisch gedehnten Fasergitters erklärt werden. Die lokale Braggwellenlänge hängt dabei in guter Näherung sowohl linear vom Ort längs des Fasergitters wie auch linear von der Faserdehnung ab. Umgekehrt hängt in anschaulicher Sprechweise der Reflexionsort von eingekoppeltem Licht linear von der optischen Wellenlänge und von der mechanischen Dehnung ab. Eine Dehnung ε wirkt sich dabei ungefähr so aus wie eine Wellenlängenänderung um δλ = λB γ ε, wobei λB die mittlere Braggwellenlänge bezeichnet und γ = 0,77. Ändert sich die lokale Braggwellenlänge längs des Gitters um ΔλB, so wird in Reflexion durch eine Dehnung eine Laufzeitänderung bewirkt, die um den Faktor 2 λB/ΔλB größer ist, als die Einweg-Laufzeitänderung durch die entsprechende Faser ohne Gitter. Dieser Faktor kann etwa zwischen 101 und 104 liegen.The basic mode of operation of the change in transit time according to the invention can be explained as a representative of the case of a linearly chirped and mechanically stretched fiber grating. The local Bragg wavelength depends to a good approximation both linearly on the location along the fiber grating and linearly on the fiber elongation. Conversely, in a descriptive way of speaking, the reflection location of coupled light depends linearly on the optical wavelength and on the mechanical expansion. An expansion ε has approximately the same effect as a change in wavelength by δλ = λ B γ ε, where λ B denotes the mean Bragg wavelength and γ = 0.77. If the local Bragg wavelength changes along the grating by Δλ B , a change in propagation time is caused in reflection by stretching, which is greater by a factor of 2 λ B / Δλ B than the one-way propagation time change by the corresponding fiber without grating. This factor can be between 10 1 and 10 4 .
Bei einem linear gechirpten Gitter ist die chromatische Dispersion in guter Näherung unabhängig von der Wellenleiterdehnung oder von anderen Größen, die näherungsweise eine gleichmäßig relative Veränderung aller lokaler Braggwellenlängen bewirken. Durch aufeinander folgende Reflexionen an zwei Wellenleitergittern mit unterschiedlichen positiven oder negativen Dehnungen (Stauchungen) und gleichsinnigen oder gegensinnigen Periodizitätsverläufen können somit nichtchromatische und chromatische Laufzeiteffekte getrennt voneinander eingestellt bzw. gewählt werden. Insbesondere ist es möglich, durch Wahl gegenläufiger Periodizitätsverläufe und z. B. alleinige Dehnung nur eines Wellenleitergitters die Gesamtlaufzeit einstellbar zu machen und gleichzeitig das Licht bezüglich chromatischer Dispersion unbeeinflußt zu belassen. Zur verlustarmen Führung der optischen Signale vom Eingang über ein reflektierendes Wellenleitergitter oder mehrere solcher Anordnungen bis zum Ausgang können optischer Zirkulatoren verwandt werden. Werden Verluste akzeptiert, reichen auch gewöhnliche Richtkoppler zur Zusammenschaltung. Ferner sind Konzepte bekannt, solche Zusammenschaltungen mit Polarisations- Richtkopplern und unter Benutzung von Retardern, insbesondere λ/4-Plättchen bzw. ihren Wellenleiteräquivalenten, verlustarm zu realisieren.In the case of a linearly chirped grating, the chromatic dispersion is a good approximation regardless of the waveguide extension or of other quantities, which is approximately one effect evenly relative change of all local Bragg wavelengths. By successive reflections on two waveguide gratings with different positive or negative strains (upsets) and in the same or opposite directions Periodicity profiles can therefore have non-chromatic and chromatic runtime effects can be set or selected separately. In particular, it is possible to Choice of opposite periodicity courses and z. B. sole stretching only one Waveguide grating to make the total run time adjustable while maintaining the light leave unaffected with regard to chromatic dispersion. For low-loss management of the optical signals from the input via a reflective waveguide grating or several such Arrangements up to the exit can be used with optical circulators. Will Accepting losses is also sufficient for common directional couplers for interconnection. Further concepts are known, such interconnections with polarization directional couplers and using retarders, especially λ / 4 plates or their Waveguide equivalents to be implemented with little loss.
Zur Erzeugung von polarisationsabhängigen Laufzeitänderungen, insbesondere zur Kompensation von Polarisationsdispersion von Übertragungsstrecken, können erfindungsgemäß orthogonal polarisierte Bestandteile des einfallenden Lichtes mit Hilfe eines Polarisations-Richtkopplers - einem Wellenleiteräquivalent eines Wollaston Prismas - auf zwei gechirpte Wellenleitergitter verteilt werden. Beispielsweise durch unterschiedliche Dehnungen bzw. durch Dehnung nur eines Gitters können Laufzeitunterschiede eingestellt werden. Soll die Polarisationsdispersion von Faser-Übertragungsstrecken nach dieser Art kompensiert werden, so ist i.a. ein Polarisationssteller vorzuschalten, der die Hauptzustände der Faser auf die der Kompensationsschaltung transformiert. Letztere werden in der Regel durch die Eigenzustände des genannten Polarisations-Richtkopplers gegeben sein.For generating polarization-dependent changes in transit time, in particular for Compensation of polarization dispersion of transmission links, can According to the invention orthogonally polarized components of the incident light with the aid of a Polarization directional coupler - a waveguide equivalent of a Wollaston prism - on two chirped waveguide gratings can be distributed. For example, by different strains or by stretching only one grid, runtime differences can be set. Should the Polarization dispersion of fiber transmission links can be compensated in this way, so i.a. a polarization controller upstream, which the main states of the fiber on the Compensation circuit transformed. The latter are usually determined by the eigenstates of the polarization directional coupler mentioned.
Die im vorhergehenden Absatz beschriebene Anordnung wirkt sich zusätzlich zu den polarisationsabhängigen Laufzeitdifferenzen auch auf die chromatische Dispersion aus, da verschiedene Wellenlängenkomponenten verschiedene Lautzeiten in den gechirpten Gittern aufweisen. Sie kann damit in jedem der Hauptzustände einfallende optische Impulse verlängern oder auch verkürzen. Durch richtige Wahl der Gitterlängen, der Periodizitätsänderungen pro Längeneinheit der beiden Gitter und und z. B. unterschiedliche Dehnung lassen sich erfindungsgemäß gleichzeitig die chromatischen Dispersionseffekte wie auch sie Polarisationsdispersionseffekte einer Übertragungsfaserstrecke kompensieren. Ist eine Wirkung auf die chromatische Dispersion nicht oder in anderem Umfang gewünscht, können erfindungsgemäß zwei der im vorhergehenden Absatz beschriebene Zwei-Gitter-Anordnungen in Lichtwegrichtung hintereinander geschaltet werden. Dies ist insbesondere durch Zirkulatoren möglich. Das zweite Gitterpaar soll dabei in der Regel mit gegenläufigen Periodizitätsänderungen der lokalen Gitterkonstanten gewählt werden. Als zweites Gifterpaar kann das erste mitbenutzt werden, indem letzteres nochmals von der rückwärtigen Seite über einen weiteren Polarisations-Richtkoppler angeschlossen wird.The arrangement described in the previous paragraph acts in addition to polarization-dependent transit time differences also on the chromatic dispersion because different wavelength components different sound times in the chirped gratings exhibit. It can thus extend incident optical impulses in each of the main states or shorten it. By choosing the right grid lengths, the periodicity changes per Unit of length of the two grids and and z. B. different stretch can be according to the invention, the chromatic dispersion effects as well as them Compensate for polarization dispersion effects of a transmission fiber link. It is an effect on the chromatic dispersion or not desired to a different extent according to the invention two of the two-grid arrangements described in the previous paragraph can be switched in series in the direction of the light path. This is particularly due to Circulators possible. The second pair of gratings is usually intended to be opposed Periodicity changes of the local lattice constants can be selected. As a second pair of poisoners the first can also be used by the latter again from the rear side another polarization directional coupler is connected.
In Fig. 1 bis Fig. 3 sind schematisch vorteilhafte Ausführungsbeispiele dargestellt:
In Fig. 1 gelangt das einfallende Licht aus Wellenleiter (1) über einen Zirkulator (5) zu einem
ersten Wellenleitergitter (2) mit linearem Chirp der Gitterkonstanten. Durch die mit (6)
angedeuteten Dehnungen können die effektiven Reflexionsorte der einzelnen
Wellenlängenkomponenten verschoben werden und dadurch in Reflexion Laufzeitänderungen
erreicht werden. In einem langen schwach gechirpten Gitter können auf diese Weise durch
kleine Dehnungen große Wegänderungen erzielt werden. Das in (2) reflektierte Licht gelangt
über den Zirkulator auf eine zweites Wellenleitergitter (3) mit gegenläufiger Chirprichtung, das
jedoch nicht gedehnt werden soll. Dadurch werden in (2) entstandene chromatische
Dispersionseffekte kompensiert, während die dehnungsbedingten Laufreitänderungen erhalten
bleiben. Das dort reflektierte Licht gelangt dann wiederum über den Zirkulator (5) zum
Ausgangswellenleiter (4). Ein solcher Signallichtverlauf läßt sich statt mit einem Zirkulator
auch mit Polarisationsstrahlenteilern und Retardierungselementen erreichen. . In Fig. 1 to 3 is advantageous embodiments are shown schematically:
In Fig. 1, the incident light from waveguide ( 1 ) passes via a circulator ( 5 ) to a first waveguide grating ( 2 ) with a linear chirp of the grating constants. Due to the strains indicated with ( 6 ), the effective reflection locations of the individual wavelength components can be shifted and thus time-of-flight changes can be achieved in reflection. In a long, weakly chirped grid, small changes can be used to achieve large path changes. The light reflected in ( 2 ) passes through the circulator to a second waveguide grating ( 3 ) with opposite direction of rotation, which, however, should not be stretched. This compensates for the chromatic dispersion effects created in ( 2 ), while the stretching-related changes in the tread pattern are retained. The light reflected there then passes through the circulator ( 5 ) to the output waveguide ( 4 ). Such a signal light curve can also be achieved with polarization beam splitters and retardation elements instead of with a circulator.
In Fig. 2 wird das einfallende Licht aus Wellenleiter (1) über einen Zirkulator (5) und einen Polarisationsrichtkoppler (7) nach orthogonalen Polarisationsbestandteilen getrennt auf zwei Wellenleitergitter (2) und (3) verteilt. In diesen Wellenleitern können durch unterschiedliche Dehnungen ε1 und ε2, angedeutet durch unterbrochene Linien (6), verschiedene Laufzeitänderungen eingestellt werden. Die jeweiligen reflektierten Lichtanteile werden durch den Polarisationsstrahlenteiler (7) mit geänderten relativen Laufzeiten wieder zusammengeführt und gelangen über den Zirkulator zum Ausgangswellenleiter. Um Polarisations-Dispersionseffekte einer ankommenden Übertragungsstrecke zu kompensieren, müssen deren Hauptzustände durch einen Polarisationssteller (8) in die Polarisationseigenzustände des Polarisationsstrahlenteilers transformiert werden. Durch eine geeignete Wahl der Periodizitätsänderungen der Gitter pro Längeneinheit kann gleichzeitig die chromatische Dispersion der Übertragungsstrecke kompensiert werden. Eine ähnliche Funktionsweise hat die Anordnung Fig. 3, die keinen Zirkulator benötigt. Statt dessen wird durch polarisationsoptische Retarder (5) erreicht, daß beide reflektierten Lichtströme orthogonal polarisiert in den Richtkoppler zurückkehren und daher den Koppler gemeinsam im Arm (4) verlassen. Die Retarder (5), die in der Regel Viertelwellenlängenplättchen mit 45°-Neigung ihrer Achsen zu den Achsen des Polarisationsstrahlenteilers darstellen, können durch Stücke linear doppelbrechender Fasern realisiert werden oder, wie bei faseroptischen Polarisationsstellers üblich, durch gebogene oder einseitigem Druck ausgesetzte Faserstücke. Ist eine Kompensation der chromatischen Dispersion nicht erwünscht, kann ähnlich wie in Fig. 1 ein zweites, gegenläufig gechirptes Gitterpaar eingesetzt werden. Dieses kann physisch das gleiche Gitterpaar sein, das jedoch über einen weiteren Polarisationsstrahlenteiler und ggfs. zwei weitere Retarder von der rückwärtigen Seite angeschlossen wird.In Fig. 2, the incident light from waveguide ( 1 ) is distributed via a circulator ( 5 ) and a polarization directional coupler ( 7 ) according to orthogonal polarization components to two waveguide gratings ( 2 ) and ( 3 ). Different propagation time changes can be set in these waveguides by different strains ε 1 and ε 2 , indicated by broken lines ( 6 ). The respective reflected light components are brought together again by the polarization beam splitter ( 7 ) with changed relative transit times and reach the output waveguide via the circulator. In order to compensate for polarization dispersion effects of an incoming transmission link, the main states of the transmission path must be transformed into the polarization eigen states of the polarization beam splitter by a polarization controller ( 8 ). The chromatic dispersion of the transmission path can be compensated for at the same time by a suitable choice of the periodicity changes of the gratings per unit length. The arrangement Fig. 3, which does not require a circulator, has a similar function. Instead, polarization-optical retarders ( 5 ) ensure that both reflected light fluxes return polarized orthogonally polarized in the directional coupler and therefore leave the coupler together in the arm ( 4 ). The retarders ( 5 ), which generally represent quarter-wave plates with a 45 ° inclination of their axes to the axes of the polarization beam splitter, can be realized by pieces of linearly birefringent fibers or, as is customary in the case of fiber-optic polarization controllers, by pieces of fiber exposed to curved or unilateral pressure. If compensation of the chromatic dispersion is not desired, a second pair of oppositely chirped gratings can be used, as in FIG. 1. This can be physically the same pair of gratings, but is connected from the rear side via a further polarization beam splitter and, if necessary, two further retarders.
Erfindungsgemäße variable optische Verzögerungsleitung werden für optische Komponenten, z. B. Faserlaser, und an vielen Stellen der optischen Meßtechnik, Sensorik und Übertragungstechnik verwendbar sein, beispielsweise zur Kompensation von Polarisations-Dispersionseffekten langer faseroptischer Strecken.Variable optical delay lines according to the invention are used for optical components, e.g. B. fiber laser, and in many places of optical measurement technology, sensors and Transmission technology can be used, for example to compensate for polarization-dispersion effects of long fiber optic sections.
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
8127 | New person/name/address of the applicant |
Owner name: ADAPTIF PHOTONICS GMBH, 21079 HAMBURG, DE |
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8181 | Inventor (new situation) |
Inventor name: BRINKMEYER, ERNST, DR., 21244 BUCHHOLZ, DE |
|
8110 | Request for examination paragraph 44 | ||
8127 | New person/name/address of the applicant |
Owner name: AGILENT TECHNOLOGIES INC., SANTA CLARA, CALIF., US |
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8128 | New person/name/address of the agent |
Representative=s name: BARTH, D., DIPL.-ING., PAT.-ASS., 71083 HERRENBERG |
|
8139 | Disposal/non-payment of the annual fee |