DE1152453B

DE1152453B - Polarization converter

Info

Publication number: DE1152453B
Application number: DEP27568A
Authority: DE
Inventors: Dr Ernst Neckenbuerger
Original assignee: Philips Patentverwaltung GmbH
Current assignee: Philips Intellectual Property and Standards GmbH
Priority date: 1961-07-20
Filing date: 1961-07-20
Publication date: 1963-08-08

Description

Polarisationswandler Die üblichen Mikrowellensender arbeiten auf einen Rechteckhohlleiter, der die Hiö Welle führt. Diese ist linear polarisiert, ihr elektrischer Vektor schwingt parallel zur Schmalseite des Hohlleiters. Eine zirkular polarisierte Welle kann dagegen nur von einem Hohlleiter mit quadratischem oder kreisförmigem Querschnitt geführt werden.Polarization converter The usual microwave transmitters work on one Rectangular waveguide that guides the Hiö wave. This is linearly polarized, you electrical The vector oscillates parallel to the narrow side of the waveguide. A circularly polarized one Wave, on the other hand, can only come from a waveguide with a square or circular shape Cross-section are guided.

Die Erfindung bezieht sich auf eine Ferritanordnung zur Umwandlung von linear polarisierten in zirkular polarisierte Wellen, die eine praktisch absorptions- und reflexioslose Umwandlung des linear polarisierten in den zirkular polarisierten Wellentyp ermöglicht.The invention relates to a ferrite assembly for conversion from linearly polarized to circularly polarized waves, which have a practically absorption and reflexionless conversion of the linearly polarized into the circularly polarized Wave type allows.

Die Umwandlung einer linear polarisierten (quasi-) ebenen Welle in eine solche mit zirkularer Polarisation läßt sich auf verschiedene Weisen erreichen. Einmal auf reaktivem Wege: der elektrische Vektor wird in zwei linear polarisierte Komponenten von gleicher Größe zerlegt, die um 90° gegeneinander geneigt und zeitlich um 90° in der Phase zu verschieben sind. Die Phasenverschiebung kann durch Ausnutzung der linearen Doppelbrechung, und zwar in der Optik mit Hilfe des sogenannten 2/4-Blättchens, in der Mikrowellentechnik mittels einer analogen Anordnung erfolgen, die aus einem runden Hohlleiter, der über eine gewisse Länge in einer Durchmesserebene mit einem dielektrischen Steg belastet ist, besteht. Eine Hii-Welle läuft so durch dieses Hohlleiterstück, daß ihr elektrischer Vektor 45° gegen den Steg geneigt ist. Dadurch werden die Komponenten senkrecht und parallel zum Steg in ihrer Phase gegeneinander verschoben. Rein zirkulare Polarisation erhält man hiermit streng genommen bei nur einer Frequenz, die Anordnung arbeitet also äußerst schmalbandig.The conversion of a linearly polarized (quasi) plane wave into a circular polarization can be achieved in various ways. Once in a reactive way: the electric vector is linearly polarized in two Components of the same size disassembled, inclined at 90 ° to each other and in time must be shifted in phase by 90 °. The phase shift can be achieved by utilizing the linear birefringence, in optics with the help of the so-called 2/4 leaflet, in microwave technology by means of an analog arrangement that consists of a round waveguide, which over a certain length in a diameter plane with a dielectric web is loaded, exists. A Hii-wave runs through this like that Waveguide piece that its electrical vector is inclined 45 ° against the web. Through this the components are perpendicular and parallel to the web in their phase against each other postponed. Strictly speaking, purely circular polarization is obtained from only one frequency, so the arrangement works extremely narrow-band.

Ein zweiter anders gearteter Weg zur Erzielung zirkularer Polarisation verwendet dissipative Mittel. Man denkt sich den linear schwingenden elektrischen Vektor in zwei zirkular polarisierte Komponenten von gleicher Amplitude, aber entgegengesetztem Umlaufsinn zerlegt. Von diesen beiden Komponenten wird durch den Polarisationswandler eine total absorbiert, so daß die andere als rein zirkular polarisierte Welle übrigbleibt. Sie führt nur noch die Hälfte der Energie der linear polarisierten Welle. Der entsprechende Polarisationswandler besteht hierbei aus einem runden Hohlleiterstück mit einem longitudinal magnetisierbaren Ferritstab in der Achse. Bei einer bestimmten Stärke des äußeren Magnetfeldes erregt die Mikrowelle den Ferrit zu ferromagnetischer Resonanz, bei der eine der beiden zirkularen Teilwellen der linear polarisierten HüWelle eine starke Absorption erfährt, während die andere praktisch ungedämpft weiterläuft.A second different way of achieving circular polarization uses dissipative means. One thinks of the linear oscillating electrical Vector into two circularly polarized components of equal amplitude but opposite Circulation sense decomposed. Of these two components is made by the polarization converter one totally absorbed, so that the other remains as a purely circularly polarized wave. It only carries half the energy of the linearly polarized wave. The corresponding The polarization converter consists of a round waveguide with a longitudinally magnetizable ferrite rod in the axis. At a certain strength of the external magnetic field, the microwave excites the ferrite to ferromagnetic resonance, one of the two circular partial waves of the linearly polarized Hu wave experiences strong absorption, while the other continues to run practically undamped.

Eine weitere Möglichkeit, die unerwünschte Zirkularkomponente zu absorbieren, bietet der Feldverdrängungseffekt. Hinreichend dicke Ferritstäbe in der Achse eines runden Hohlleiters konzentrieren bei longitudinalem Magnetfeld eine der beiden zirkularen Teilwellen im Stabinneren, während sie die andere daraus verdrängen. Bringt man geeignetes Dämpfungsmaterial an der Außenwand an, und benutzt man einen verlustarmen Ferritstab, so läuft die konzentrierte Welle praktisch ungedämpft weiter, während die aus dem Stab verdrängte Komponente absorbiert wird. Das Erfordernis dieses Feldes, das insbesondere bei Resonanzabsorption im X-Band beträchtliche Werte hat, sowie die mit der Umwandlung prinzipiell verbundenen Energieverluste machen derartige Polarisationswandler für die Praxis wenig attraktiv. Außerdem bedarf es bei den bisher beschriebenen Anordnungen stets eines reflexionsfreien Überganges vom rechteckigen auf den kreisförmigen oder quadratischen Querschnitt. Das erreicht man durch eine allmähliche Querschnittsänderung, deren Herstellung einigen Aufwand an mechanischer Präzision erfordert.Another way to absorb the unwanted circular component, offers the field displacement effect. Sufficiently thick ferrite rods in the axis of one round waveguides concentrate one of the two circular ones when there is a longitudinal magnetic field Partial waves inside the rod, while they displace the other from it. One brings suitable damping material on the outer wall, and a low-loss one is used Ferrite rod, the concentrated wave continues practically undamped while the component displaced from the rod is absorbed. The requirement of this field which has considerable values, especially in the case of resonance absorption in the X-band, as well as the energy losses associated with the conversion make such losses Polarization converter not very attractive in practice. In addition, the Arrangements described so far always have a reflection-free transition from the rectangular on the circular or square cross-section. This can be achieved through a gradual change in cross-section, the production of which requires some mechanical effort Requires precision.

Die Ferritanordnung zur Umwandlung von linear polarisierten in zirkular polarisierte Wellen mittels eines Ferritstabes und einer longitudinal magnetisierenden Spule vermeidet die vorerwähnten Nachteile gemäß der Erfindung dadurch, daß der Ferritstab innerhalb eines Rechteckhohlleiterabschnitts und eines an diesen unmittelbar angeflanschten, im Querschnitt kreisförmigen Hohlleiterabschnitts angeordnet ist, die beide von der longitudinal magnetisierenden Spule umgeben sind.The ferrite arrangement for converting linearly polarized into circular polarized waves by means of a ferrite rod and a longitudinally magnetizing one Coil avoids the aforementioned disadvantages according to the invention in that that the ferrite rod within a rectangular waveguide section and one on these directly flanged, in cross-section circular waveguide section arranged both of which are surrounded by the longitudinal magnetizing coil.

Das grundsätzlich Neue der Erfindung gegenüber den bekannten Vorrichtungen liegt darin, daß sie eine Zirkularisierung mit Hilfe eines Ferrits im Prinzip mit reaktiven Mitteln, also ohne Energieverlust, erreicht, wenn ein entsprechend verlustarmes Ferritmaterial verwendet wird. Im Gegensatz zu den bekannten Anordnungen entsteht bei der Anordnung nach der Erfindung die Umwandlung von der linearen in die zirkulare Polarisation bereits im Rechteckhohlleiter selbst, in dem ein longitudinal magnetisierbarer Ferritstab axial gehaltert ist. Die Ausbreitungsvorgänge in einer derartigen Struktur sind bekannt.The fundamental novelty of the invention compared to the known devices is that they have a circularization with the help of a ferrite in principle reactive means, i.e. without loss of energy, if a correspondingly low-loss method is achieved Ferrite material is used. In contrast to the known arrangements arises in the arrangement according to the invention, the conversion from the linear to the circular Polarization already in the rectangular waveguide itself, in which a longitudinally magnetizable Ferrite rod is axially supported. The processes of propagation in such a structure are known.

Die Zeichnung stellt Ausführungsbeispiele und Diagramme dar. Es zeigt Fig. 1 die Ferritanordnung, Fig. 2 eine schematische Regelschaltung, Fig. 3 eine Abwandlung der Anordnung nach Fig.1" Fig. 4 a und 4 b Diagramme.The drawing represents exemplary embodiments and diagrams. It shows 1 shows the ferrite arrangement, FIG. 2 shows a schematic control circuit, FIG. 3 shows a Modification of the arrangement according to Fig.1 "Fig. 4 a and 4 b diagrams.

Bevor auf die Ausführungsbeispiele näher eingegangen wird, wird vorausgeschickt: Bis zu einer oberen Grenzfrequenz breitet sich längs des magnetisierten Stabes nur ein elliptisch polarisierter Wellentyp aus; dessen Energie vorwiegend im Stabinnern konzentriert ist. Die Grenzfrequenz hängt vom Stabdurchmesser, seinen elektromagnetischen Stoffkonstanten und der Hohlleitergeometrie ab. Die Elliptizität dieses Wellentyps ist durch das longitudinale Magnetfeld variierbar, nicht jedoch die Polarisationsrichtung, d. h. die Richtung der großen Ellipsenachse. Der Umlaufsinn des elektrischen Vektors kehrt sich mit der Richtung des äußeren Feldes um. Bei schwachem äußerem Feld durchläuft der elektrische Vektor im Symmetriezentrum des Hohlleiterquerschnitts zunächst eine Ellipse, deren große Achse parallel zur schmalen Seite des Hohlleiterquerschnitts liegt. Bei einer bestimmten Feldstärke beschreibt der Vektor einen Kreis, d. h., die Elliptizität ist Null und die Welle zirkular polarisiert. Mit weiter zunehmender magnetischer Feldstärke geht die Elliptizität durch Null hindurch, so daß nunmehr die große Achse parallel zur Breitseite des Hohlleiters liegt. Der Zustand reiner Zirkularpolarisation ist nicht nur bei einer Frequenz, sondern innerhalb eines gewissen Frequenzbereiches einstellbar. Dabei gehört zu jeder Frequenz des Bereiches ein bestimmtes Magnetfeld, bei dem zirkulare Polarisation auftritt. Reflexionen an den Stabenden lassen sich vermeiden, wenn der Stab dort spitz zuläuft. Wegen der starken Konzentration der zirkular polarisierten Welle im Ferritstab verursacht auch ein abrupter übergang rechteckig-rund keine merklichen Reflexionen, insbesondere wenn der Stab mit seinem vollen Querschnitt noch einige Millimeter in den runden Hohlleiter hineinragt.Before going into more detail on the exemplary embodiments, the following is sent in advance: Up to an upper limit frequency it only spreads along the magnetized rod an elliptically polarized wave type; its energy mainly inside the rod is focused. The cut-off frequency depends on the rod diameter, its electromagnetic Material constants and the waveguide geometry. The ellipticity of this wave type can be varied by the longitudinal magnetic field, but not the direction of polarization, d. H. the direction of the major axis of the ellipse. The sense of rotation of the electric vector reverses with the direction of the external field. When the external field is weak, it passes through the electrical vector in the center of symmetry of the waveguide cross-section initially one Ellipse, the major axis of which is parallel to the narrow side of the waveguide cross-section lies. At a certain field strength the vector describes a circle, i. H., the ellipticity is zero and the wave is circularly polarized. With increasing magnetic field strength, the ellipticity goes through zero, so that now the major axis is parallel to the broad side of the waveguide. The state of purer Circular polarization is not just at one frequency, but within a certain one Adjustable frequency range. One belongs to each frequency of the range specific magnetic field in which circular polarization occurs. Reflections on the Rod ends can be avoided if the rod is pointed there. Because of the strong Concentration of the circularly polarized wave in the ferrite rod also causes a abrupt transition from rectangular to round no noticeable reflections, especially when the rod with its full cross-section still a few millimeters into the round waveguide protrudes.

Auf Grund dieser Aussagen ist der Polarisationswandler gemäß Fig. 1 aufgebaut, der die Hiö Welle eines Rechteckhohlleiters praktisch reflexions- und absorptionslos in eine zirkular polarisierte Hii-Welle eines im Querschnitt runden Hohlleiters überführt. Mit 1 ist der rechteckige Hoh'lleiterabschnitt bezeichnet, an den ein kreisförmiger oder runder Hohlleiter 2 unmittelbar angeflanscht ist. Innerhalb dieser Abschnitte ist ein bei 3 reflexionsarm gehalterter, an seinen beiden Enden 4' und 4" zugespitzter Ferritstab 4 angeordnet. 5 stellt die das Ganze umgebende Magnetspule zur Erzeugung eines longitudinalen Magnetfeldes dar.Based on these statements, the polarization converter according to Fig. 1 built, the Hiö wave of a rectangular waveguide practically reflection and absorptionless into a circularly polarized Hii wave with a round cross-section Waveguide transferred. The rectangular hollow conductor section is denoted by 1, to which a circular or round waveguide 2 is directly flanged. Within these sections there is an anechoic mount at 3 on both of them Ends 4 'and 4 "tapered ferrite rod 4. 5 represents the surrounding area Magnetic coil for generating a longitudinal magnetic field.

Der Vorteil dieser Anordnung liegt insbesondere darin, daß sich die mit der Frequenz ändernde Elliptizität innerhalb eines gewissen Frequenzbereiches elektrisch auf den Wert Null regeln läßt. Dies kann beispielsweise dadurch geschehen, daß man die Elliptizität der Hii Welle mittels einer längs des Umfanges verschiebbaren kapazitiven Sonde überprüft und das Magnetfeld entsprechend mit der Hand korrigiert. Es ist auch eine automatische Korrektur des Magnetfeldes auf »Elliptizität Null« denkbar. Dies kann nach Fig. 2 mit zwei festen, elektrisch gleichen Sonden 6 und 7 geschehen, wenn man diese auf dem Umfang des runden Hohlleiters 2 um 90° gegeneinander versetzt und ihre Differenzspannung so auf die Magnetspule 5 zurückwirken läßt, daß sie mit der Elliptizität Null wird. Dabei ist jedoch zu beachten, daß eine derartige aus Detektor 8 und Amplitudendiskriminator 9 bestehende Vorrichtung stets die Differenzspannung Null liefert, wenn die Ellipse symmetrisch zu den Sonden 6 und 7 liegt. Die Lage der beiden um 90° versetzten Sonden 6 und 7 ist somit unsymmetrisch zur Ellipse zu wählen, beispielsweise jeweils in Richtung einer der beiden Hauptachsen. Eine Änderung der Achsenrichtung im Rechteckhohlleiter 1 kann grundsätzlich nicht auftreten, solange eine obere Grenzfrequenz nicht überschritten wird. Es tritt jedoch eine Drehung längs des in den runden Hohlleiter 2 hineinragenden Stabteiles 4, 4" auf. Diese ist um so kleiner, je kürzer jener Stabteil ist. Ihre Frequenzabhängigkeit und damit die der Achsenrichtung der Ellipse im runden Hohlleiter ist gering. An Hand der Meßkurve nach Fig. 4 a kann nachgewiesen werden, daß sich bei 8750 MHz die Ellipse um etwa 42° dreht, wenn das magnetische Feld bis 20 Oersted ansteigt. Dann bleibt ihre Lage praktisch konstant bis zum Feld 43 Oersted, wo die zirkulare Polarisation erreicht wird und die Elliptizität durch Null geht. Große und kleine Ellipsenachse tauschen dort ihre Lage, was in einem gemessenen Sprung von 90° in der Polarisationsrichtung zum Ausdruck kommt. Befinden sich somit die beiden Sonden 6 und 7 in der Hauptachsenrichtung der Ellipse und sind deren beide Achsen gleich, so zeigt der Amplitudendiskriminator 9 stets Spannungsnull. Wandert die Frequenz, ändert sich zunächst vorherrschend das Achsenverhältnis. Je nachdem, ob dieses größer oder kleiner als Eins ist, liefert der Amplitudendiskriminator Regelspannungen verschiedenen Vorzeichens. Ein Beispiel einer Versuchsanordnung ergab bei 9000 MHz und 18 Oersted zirkulare Polarisation (Fig.4b). Bei 8750 und 9250 MHz war das Achsenverhältnis bei gleichem Magnetfeld größer als 2 bzw. kleiner als 0,5. Mit 43 Oersted bzw. 10 Oersted konnte bei 8750 bzw. 9250 MHz das Achsenverhältnis Eins wiederhergestellt werden. Die Achsenlage änderte sich bei diesen Variationen allenfalls um ±5°. Die obere Grenzfrequenz, von der an Farad'ay-Drehung beobachtet wurde, betrug hier etwa 9,6 GHz. Sofern die Frequenzwanderungen nicht so groß werden, daß sich die Ellipse merklich dreht, wird sich stets ein stabiler Zustand des Regelkreises bei Elliptizität Null einstellen. Von einer beispielsweise am runden Hohlleiterabschnitt angeschlossenen Antenne reflektierte Wellen werden am Querschnittssprung (rechteckig-rund) des Polarisationswandlers erneut reflektiert. Die aus der Überlagerung aller in Richtung auf die Antenne laufenden Teilwellen entstehende HU-Welle wäre dann nicht mehr zirkular, sondern elliptisch polarisiert. Eine derartige Mehrfachreflexion läßt sich aber ohne weiteres durch eine richtungsabhängige Leitungsstruktur verhindern, die zwischen Wandler und Antenne einzubauen ist. Eine hierfür geeignete Struktur besteht aus einem runden Hohlleiterabschnitt mit einem Ferritstab in der Achse und geeignetem Dämpfungsmaterial an der Innenwand des Hohlleiters. Das für diese Einwegleitung benötigte longitudinale Magnetfeld muß die gleiche Richtung haben wie das Feld des Polarisationswandlers. Dann wird die zur Antenne laufende zirkular polarisierte Welle im verlustarmen Ferritstab konzentriert und damit nicht vom Dämpfungsmaterial an der Hohlleiterwand geschwächt. Das Dämpfungsmateria110 kann auch, wie bei dem Ausführungsbeispiel nach Fig. 3, an der Flanschstelle 11 der Hohlleiter 1 und 2 angebracht sein und sich bis zum Anfang des zugespitzten Stabendes 4" erstrecken. Die von einer kreissymmetischen Antenne reflektierte Welle ist aus Symmetriegründen ebenfalls zirkular polarisiert und wird aus dem Ferritstab der Einwegleitung verdrängt, so daß eine Absorption durch das Dämpfungsmaterial erfolgt.The advantage of this arrangement is in particular that the ellipticity changing with frequency within a certain frequency range can be regulated electrically to the value zero. This can be done, for example, by that you can adjust the ellipticity of the Hii wave by means of a displaceable along the circumference capacitive probe and corrected the magnetic field accordingly by hand. There is also an automatic correction of the magnetic field to »zero ellipticity« conceivable. This can be done according to Fig. 2 with two fixed, electrically identical probes 6 and 7 happen when these on the circumference of the round waveguide 2 by 90 ° against each other offset and allows its differential voltage to act back on the solenoid 5, that it becomes zero with ellipticity. It should be noted, however, that such consisting of detector 8 and amplitude discriminator 9 device always the difference voltage Returns zero if the ellipse is symmetrical to probes 6 and 7. The location of the two probes 6 and 7 offset by 90 ° is therefore asymmetrical to the ellipse to choose, for example in the direction of one of the two main axes. One Changes in the direction of the axis in the rectangular waveguide 1 cannot occur in principle, as long as an upper limit frequency is not exceeded. However, one occurs Rotation along the rod part 4, 4 ″ protruding into the round waveguide 2. This is all the smaller, the shorter that rod part is. Your frequency dependence and thus the direction of the axis of the ellipse in the round waveguide is small. At Using the measurement curve according to FIG. 4 a it can be demonstrated that at 8750 MHz the ellipse rotates by about 42 ° when the magnetic field increases to 20 Oersted. Then their position remains practically constant up to field 43 Oersted, where the circular Polarization is achieved and the ellipticity goes through zero. Big and small Elliptical axes change their position there, which results in a measured jump of 90 ° in the direction of polarization is expressed. So are the two probes 6 and 7 in the main axis direction of the ellipse and their two axes are the same, so the amplitude discriminator 9 always shows zero voltage. The frequency wanders initially the axis ratio changes predominantly. Depending on whether this is larger or less than one, the amplitude discriminator supplies different control voltages Sign. An example of an experimental setup resulted in 9000 MHz and 18 oersteds circular polarization (Fig.4b). At 8750 and 9250 MHz was the axis ratio with the same magnetic field greater than 2 or less than 0.5. With 43 Oersted or 10 Oersted was able to restore the axis ratio to one at 8750 and 9250 MHz will. With these variations, the axis position changed at most by ± 5 °. the The upper limit frequency from which the Farad'ay rotation was observed was around here 9.6 GHz. Unless the frequency shifts are so large that the ellipse noticeably rotates, there will always be a stable state of the control loop with ellipticity Set zero. From one, for example, on the round waveguide section connected antenna, reflected waves are at the cross-sectional jump (rectangular-round) of the polarization converter is reflected again. The one from the overlay of all in The HU wave that occurs in the direction of the partial waves running towards the antenna would then not be more circular, but elliptically polarized. Such a multiple reflection but can easily be prevented by a direction-dependent line structure, which is to be installed between the converter and the antenna. A suitable structure for this consists of a round waveguide section with a ferrite rod in the axis and suitable damping material on the inner wall of the waveguide. That for this one-way line Required longitudinal magnetic field must have the same direction as the field of the Polarization converter. Then the one going to the antenna becomes circularly polarized Wave concentrated in the low-loss ferrite rod and therefore not from the damping material weakened on the waveguide wall. The damping material 110 can also, as with the The embodiment according to FIG. 3, at the flange point 11 of the waveguides 1 and 2 be attached and extend to the beginning of the tapered rod end 4 ". The wave reflected by a circularly symmetrical antenna is due to reasons of symmetry also circularly polarized and is displaced from the ferrite rod of the one-way cable, so that absorption takes place through the damping material.

Die lichte Weite des runden Hohlleiters in Fig. 1 soll etwa gleich der Rechteckdiagonalen sein. Der Stabdurchmesser wird unterhalb einer kritischen Größe, von der ab Faraday-Drehung auftritt, und oberhalb einer kritischen Größe, von der an Feldkonzentration einsetzt, gehalten. Das eine Ende des Stabes ragt mit Spitze und einigen Millimetern des vollen Querschnitts in den runden Hohlleiter hinein, damit die in Richtung Antenne laufende Welle nicht am Querschnittssprung reflektiert wird. Das longitudinale Magnetfeld hat einen Wert, der von der Frequenz abhängt und im allgemeinen 50 Oersted nicht überschreitet. In der Wahl des Magnetfeldes ist man nicht frei.The clear width of the round waveguide in Fig. 1 should be approximately the same of the rectangle diagonals. The rod diameter is below a critical one Size from which the Faraday rotation occurs and above a critical size, from the field concentration set in, held. One end of the rod sticks out too Tip and a few millimeters of the full cross-section into the round waveguide so that the wave running in the direction of the antenna does not have a jump in cross-section is reflected. The longitudinal magnetic field has a value that depends on the frequency depends and generally does not exceed 50 oersteds. In the choice of the magnetic field one is not free.

Claims

PATENT CLAIMS: 1. Ferrite arrangement for converting linearly polarized in circularly polarized waves by means of a ferrite rod sharpened on both sides and a longitudinally magnetizing coil, characterized in that the ferrite rod within a rectangular waveguide section and one directly flanged to it, is arranged in cross-section circular waveguide section, both of the longitudinal magnetizing coil are surrounded.

2. Ferrite arrangement according to claim 1, characterized in that the strength of the longitudinal magnetic field as a function is adjustable by the frequency of the waves.

3. Ferrite arrangement according to claim 1 or 2, characterized in that there is a non-reciprocal between converter and load Waveguide is switched.

4. Ferrite arrangement according to claim 1 or one of the following, characterized in that damping material in the circular waveguide of the transducer is attached directly to the jump in cross section.

5. Ferrite arrangement according to claim 1 or one of the following, characterized in that two fixed electrically equal Probes on the circumference of the round waveguide, preferably in the direction of the main axis the ellipses that arise with small deviations from the circular polarization, and an amplitude discriminator influencing the magnetic field of the coil via an amplifier to regulate the deviations from the circular polarization back. References considered: British Patent No. 792,387.