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Technisches Anwendungsgebiet
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Die
vorliegende Erfindung betrifft ein Verfahren zur nichtlinear optischen
Frequenzkonversion von Laserstrahlung, bei dem die Laserstrahlung
in mindestens ein nichtlinear optisches Medium einer spektralen
Akzeptanzbandbreite eingekoppelt wird, die geringer als die spektrale
Bandbreite der Laserstrahlung ist. Die Erfindung betrifft auch eine
Anordnung zur Durchführung
des Verfahrens.
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Stand der Technik
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Nichtlinear
optische Frequenzkonversion von Laserstrahlung spielt auf dem Gebiet
der Lasertechnik für
viele Anwendungen eine wesentliche Rolle, um bspw. Laserstrahlung
mit optischen Wellenlängen
zu erzeugen, für
die noch kein geeignetes Lasermedium zur Verfügung steht. Bei der nichtlinearen optischen
Frequenzkonversion auf Basis der sogenannten Dreiwellenmischung
handelt es sich um einen phasenkorrelierten Prozess, bei dem eine
hohe Konversionseffizienz nur erzielt wird, wenn die sogenannte
Phasenanpassungsbedingung k1(n1(ω1, θ1, φ1), ω1) + k2(n2(ω2, θ2, φ2), ω2) = k3(n3(ω3, θ3, φ3), ω3)mit ω1 + ω2 = ω3
über
die gesamte Wechselwirkungslänge
der Laserstrahlung mit dem für
die Frequenzkonversion einge setzten nichtlinear optischen Medium
möglichst
gut erfüllt
ist. Aufgrund der Dispersion des Brechungsindex kann diese Bedingung
nicht in homogenen und isotropen Medien und nur für Tripel
monochromatischer Felder erfüllt
werden. Eine endliche spektrale Bandbreite (Halbwertsbreite) der
Laserstrahlung geht mit einer Phasenfehlanpassung Δk = k3 – (k2 + k1) einher, die
sich über
die Wechselwirkungsstrecke aufakkumuliert und damit die Konversionseffizienz beschränkt oder
im ungünstigsten
Fall sogar zu einer Rückkonversion
führt.
Die effektive Wechselwirkungslänge,
d. h. die Länge
des nichtlinear optischen Mediums in Strahlrichtung der Laserstrahlung,
muss daher je nach spektraler Bandbreite der zu konvertierenden
Laserstrahlung auf ein unkritisches Maß reduziert werden.
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Die
entsprechende Kenngröße ist die
so genannte spektrale Akzeptanz des nichtlinearen Materials, in
der Regel ein nichtlinear optischer Kristall. Die spektrale Akzeptanz,
auch als Akzeptanzbandbreite bezeichnet, gibt an, bei welcher spektralen Bandbreite
des eingestrahlten Feldes unter Zugrundelegung einer gegebenen Wechselwirkungslänge die
erzielte Konversionseffizienz im Vergleich zu ideal angepassten,
monochromatischen Wellen um 50% reduziert wird.
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Zur
Erzeugung einer maximalen Konversionseffizienz sind bisher zwei
Ansätze
bekannt, die Einschränkung
der spektralen Emissionsbandbreite der Laserquelle und die Einschränkung der
maximalen Länge
des nichtlinear optischen Mediums. Beim ersten Ansatz wird die zur
Konversion eingesetzte Laserquelle konstruktiv so ausgeführt, dass
deren spektrale Emissionsbandbreite innerhalb der Akzeptanzbandbreite
des verwendeten nichtlinear optischen Mediums an einem für die Konversion
günstigen
Arbeitspunkt liegt. Ist diese Einschränkung der spektralen Emissionsbandbreite
nicht möglich,
so wird der zweite Ansatz verfolgt, bei dem die effizient zu nutzende
Länge des
eingesetzten nichtlinear optischen Mediums entsprechend beschränkt wird.
Dies führt
jedoch auch zu einer Einschränkung
der erreichbaren Konversionseffizienz.
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Beispiele
für den
ersten Ansatz sind beispielsweise im Bereich der nichtlinearen Frequenzkonversion
von Diodenlasern zu finden, bei denen die große natürliche Emissionsbandbreite
für eine
effiziente Frequenzkonversion durch die Verwendung wellenselektiver
Elemente, wie externer Resonatoren mit Gitteranordnungen, DBR-Strukturen
oder DFB-Anordnungen eingeschränkt
wird. Ein weiteres Beispiel sind Festkörperlaser auf Basis breitbandig verstärkender
Lasermedien, wie z. B. Ti:Saphir oder Yb:YAG, bei denen die Emissionsbandbreite
für eine effiziente
Konversion ebenfalls durch resonatorinterne Elemente wie doppelbrechende
Filter, Gitter, Prismen oder Etalons eingeengt wird. Nachteilig
ist jedoch zum einen, dass die Einschränkung der Bandbreite in der
Regel mit einem Verlust an Ausgangsleistung einhergeht, und zum
anderen, dass bei Reduzierung der Bandbreite zum Teil auch Zerstörmechanismen
im Lasermaterial früher
einsetzen.
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Ein
Beispiel für
den zweiten Ansatz sind Ultrakurzpuls-Laser, bei denen die Bandbreite
nicht eingeschränkt
werden kann, ohne gleichzeitig die Pulsdauer unerwünscht zu
verlängern.
Hier werden für
die Frequenzkonversion sehr kurze nichtlinear optische Kristalle
von teilweise unter 1 mm Länge
verwendet.
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Ein
verwandtes Problem stellt die Frequenzkonversion breitbandig abstimmbarer
Laserquellen dar, bei denen jedoch die Emissionsbandbreite an einem
singulärem
Arbeitspunkt, d. h. bei eingestellter Zentralwellenlänge gegenüber der
spektralen Akzeptanz des Kristalls bereits klein ist. In diesem
Fall wird die Phasenanpassungsbedingung für unterschiedliche Wellenlängen bei
der Frequenzabstimmung dadurch erfüllt, dass entweder die mittlere
Temperatur des Materials des nichtlinear optischen Mediums oder
die Ausbreitungsrichtung der Laserstrahlung im nichtlinear optischen
Medium jeweils aktiv an die zu diesem Zeitpunkt eingestellte Zentralwellenlänge angepasst
wird. Dafür
wird das nichtlinear optische Medium entweder in einem Ofen mit
einstellbarer Temperatur oder auf einem drehbaren Halter im Strahlengang
der Laserstrahlung angebracht. Diese Lösung kann jedoch nicht auf
das hier vorliegende Problem breitbandig emittierender Laser angewendet
werden, da die unterschiedlichen Spektralanteile hier anders als
bei abstimmbaren Quellen zeitlich simultan auftreten.
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Die
Aufgabe der vorliegenden Erfindung besteht darin, ein Verfahren
sowie eine Anordnung zur nichtlinear optischen Frequenzkonversion
von Laserstrahlung anzugeben, mit denen eine hohe Konversionseffizienz
auch für
Laserstrahlung einer spektralen Bandbreite ermöglicht wird, die größer als
die spektrale Akzeptanzbandbreite des für die Frequenzkonversion eingesetzten
nichtlinear optischen Mediums ist.
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Darstellung der Erfindung
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Die
Aufgabe wird mit dem Verfahren und der Anordnung gemäß den Patentansprüchen 1 und
10 gelöst.
Vorteilhafte Ausgestaltungen des Verfahrens sowie der Anordnung
sind Gegenstand der Unteransprüche
oder lassen sich der nachfolgenden Beschreibung sowie den Ausführungsbeispielen
entnehmen.
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Bei
dem vorgeschlagenen Verfahren wird die Laserstrahlung räumlich und/oder
zeitlich spektral so aufgespaltet in das nichtlinear optische Medium
eingekoppelt, dass eine Phasenfehlanpassung für die Frequenzkonversion im
nichtlinear optischen Medium integral über die gesamte spektrale Bandbreite der
Laserstrahlung gegenüber
einer Einkopplung ohne Aufspaltung verringert ist.
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Die
geeignete spektrale Aufspaltung und Einkopplung der Laserstrahlung
in das nichtlinear optische Medium ist abhängig vom Aufbau des optischen
Mediums, insbesondere von der Richtungs- und/oder Ortsabhängigkeit
des Brechungsindex im nichtlinear optischen Medium. Durch die Aufspaltung und
daran anschließend
geeignete Einkopplung der einzelnen Spektralbereiche in das nichtlinear
optische Medium, in der Regel ein nichtlinear optischer Kristall,
kann für
jeden betrachteten Spektralbereich eine minimale Phasenfehlanpassung
erreicht werden. Daraus resultiert eine hohe Konversionseffizienz über die
gesamte spektrale Bandbreite der Laserstrahlung.
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Im
Folgenden wird zunächst
auf die räumlich spektrale
Aufspaltung der Laserstrahlung eingegangen. Der Grundgedanke dieser
Aufspaltung besteht darin, die räumlich
spektrale Verteilung der eingangsseitigen Laserstrahlung durch eine
geeignete Optik vor der Konversion gezielt so einzustellen, dass
die Phasenfehlanpassung im nichtlinearen Medium integral über die
gesamte spektrale Bandbreite des Strahlungsfeldes geringer als ohne
eine derartige Aufspaltung ist.
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Hierzu
wird das Strahlungsfeld vor der Wechselwirkung im nichtlinear optischen
Medium vollständig
oder teilweise nach Spektralkomponenten oder Spektralbereichen zerlegt
und durch eine anschließende
Strahlformung, falls nach der Zerlegung noch erforderlich, so an
den Brechungsindex des nichtlinear optischen Mediums und dessen räumliche
Verteilung angepasst, dass bei der Frequenzkonversion die Phasenfehlanpassung
integral reduziert oder minimiert bzw. die Konversionseffizienz
integral erhöht
oder maximiert wird. Die Spektralanteile des erzeugten frequenzkonvertierten
Strahlungsfeldes können
dann nach der Konversion mittels einer weiteren optischen Anordnung
wieder überlagert
werden. Die räumlich
spektrale Zerlegung des eingangsseitigen Strahlungsfeldes kann sowohl diskontinuierlich
in einzelne Frequenzbänder
oder auch kontinuierlich über
Raumwinkel oder Ort erfolgen.
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Für die spektrale
Zerlegung des eingangsseitigen Strahlungsfeldes kann eine Optik
aus einem oder mehreren dispersiven optischen Elementen verwendet werden.
Die nach der Zerlegung vorliegende räumliche Verteilung der Spektralanteile
muss dabei nicht notwendig bereits den Anforderungen an eine minimale
Phasenfehlanpassung genügen,
sondern kann alternativ durch eine zusätzliche Abbildungsoptik, die
selbst dispersiv oder nicht dispersiv sein kann, unter Erhaltung
des Strahlparameterprodukts an diese Anforderungen angepasst werden.
In jedem Falle wird die optische Anordnung für die räumlich spektrale Aufspaltung
und die Einkopplung der Laserstrahlung in das nichtlinear optische
Medium so ausgeführt,
dass die damit erzeugte räumlich
spektrale Verteilung des eingangsseitigen Strahlungsfeldes im nichtlinearen
optischen Medium zu insgesamt geringerer Fehlanpassung bzw. hoher
Konversionseffizienz führen.
Die Phasenfehlanpassung kann dabei minimiert und die Konversionseffizienz
maximiert werden.
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Das
nichtlinear optische Medium kann hierbei in unterschiedlicher Art
und Weise ausgestaltet sein. So kann ein nichtlinear optisches Medium
eingesetzt werden, dessen optische Eigenschaften transversal zur
Ausbreitungsrichtung der Laserstrahlung konstant sind. In diesem
Fall konstanter optischer Eigenschaften in transversaler Richtung
kann die Phasenfehlanpassung durch die Anpassung der spektralen
Winkelverteilung der Laserstrahlung verringert oder minimiert werden.
In einer weiteren Ausgestaltung wird ein nichtlinear optisches Medium
eingesetzt, dessen optische Eigenschaften, insbesondere dessen Brechungsindex,
einer bestimmten räumlichen Änderung
in transversaler Richtung unterliegen. In diesem Falle kann die
Phasenfehlanpassung durch eine Anpassung der Verteilung der Lage der
Spektralbereiche oder Spektralanteile der Laserstrahlung in transversaler
Richtung verringert oder minimiert werden. Auch die Verteilung des
Brechungsindex im nichtlinearen Medium kann durch entsprechende
konstruktive Maßnahmen,
beispielsweise durch eine geeignete Variation einer Dotierungskonzentration
in transversaler Richtung, gezielt zur Minimierung der Phasenfehlanpassung
eingestellt werden.
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Die
Frequenzkonversion kann bei dem vorgeschlagenen Verfahren und der
dafür ausgebildeten Anordnung
einstufig, d. h. in einem einzelnen nichtlinear optischen Medium,
oder auch mehrstufig in zwei oder mehreren nichtlinear optischen
Medien seriell hintereinander erfolgen. Dabei kann der Konversionstyp
in jedem der nichtlinear optischen Medien gleich oder verschieden
sein. Bei Bedarf können auch
zwischen den einzelnen nichtlinear optischen Medien weitere Optiken
zur Manipulation der räumlichen
und/oder zeitlichen spektralen Strahlverteilung sowie der Polarisation
integriert werden.
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Ausgangsseitig
kann das erzeugte frequenzkonvertierte Strahlungsfeld ganz oder
teilweise durch ein optisches Element vom eingestrahlten Strahlungsfeld
getrennt und die spektrale Verteilung in den gewünschten Frequenzbändern im
Hinblick auf eine hohe Brillanz umgeformt werden. Dazu können in ähnlicher
Weise wie eingangsseitig verschiedene dispersive und/oder nicht
dispersive Elemente zu einer Strahlformungsoptik kombiniert werden.
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Die
für die
Durchführung
des Verfahrens ausgebildete Anordnung umfasst mindestens eine Laserquelle,
die die Laserstrahlung emittiert, mindestens ein nichtlinear optisches
Medium, in das die Laserstrahlung eingekoppelt wird und das eine
spektrale Akzeptanzbandbreite aufweist, die geringer als die spektrale
Bandbreite der Laserstrahlung ist. Die Anordnung umfasst weiterhin
ein oder mehrere Optiken oder optische Elemente zwischen der Laserquelle und
dem nichtlinear optischen Medium im Strahlengang der Laserstrahlung,
die so ausgestaltet sind, dass sie die Laserstrahlung räumlich und/oder
zeitlich spektral gemäß dem vorgeschlagenen
Verfahren aufspalten und in das nichtlinear optische Medium einkoppeln.
Beispiele für
geeignete Optiken und nichtlinear optische Medien können den
Ausführungsbeispielen
entnommen werden.
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Die
in den vorangehenden Abschnitten beschriebene räumlich spektrale Aufteilung
ist eine Möglichkeit
der Aufspaltung der spektralen Anteile der Laserstrahlung. Die eingangsseitige
spektrale Aufspaltung der Laserstrahlung kann auch rein zeitlich
oder zeitlich und räumlich
durchgeführt
werden. Für
die zeitliche Aufspaltung wird eine Optik eingesetzt, die zusätzlich oder
ausschließlich
eine dispersive Laufzeitstrecke umfasst. Zur Erzielung der Phasenanpassung
in nichtlinear optischen Medien müssen dann die optischen Eigenschaften
des nichtlinearen Mediums entweder aktiv zeitlich an die Wellenlänge des
momentan in das Medium eingekoppelten Strahlungsfeldes angepasst
werden, oder es wird durch konstruktive Gestaltung oder geeignete
Wahl dieses nichtlinear optischen Mediums erreicht, dass der zeitliche
Verlauf der optischen Eigenschaften im Medium aufgrund intrinsischer
Abläufe
zu jedem Zeitpunkt die Phasenanpassungsbedingung für die Wellenlänge des
zu diesem Zeitpunkt anliegenden Strahlungsfeldes erfüllt. Eine
aktive zeitliche Variation der optischen Eigenschaften, insbesondere
des Brechungsindex des nichtlinear optischen Mediums, kann durch
entsprechende schnelle Temperaturänderungen erreicht werden.
Weiterhin besteht insbesondere bei Verwendung von Kristallen die
Möglichkeit,
eine geeignete Spannung an den Kristall anzulegen und durch eine
schnelle Spannungsänderung eine Änderung
der optischen Eigenschaften zu erreichen. Ein Beispiel für entsprechende
intrinsische Abläufe
stellt eine Temperaturänderung
durch Aufheizung des Mediums beim Durchgang eines Laserimpulses
der eingekoppelten Laserstrahlung dar. Hierdurch wird über die
Dauer dieses Pulses ein Temperaturanstieg mit einer damit verbundenen
Brechungsindexänderung
erreicht. Wird die spektrale Aufteilung zeitlich so vorgenommen,
dass die Kombination aus momentaner Wellenlänge des Strahlungsfeldes im
Medium und momentanem Brechungsindex die Phasenanpassungsbedingung
möglichst
gut erfüllt,
so wird dadurch ebenfalls die Phasenfehlanpassung integral über die
spektrale Bandbreite der Laserstrahlung verringert.
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Mit
dem Verfahren und der zugehörigen
Anordnung wird die Phasenfehlanpassung bei der nichtlinear optischen
Frequenzkonversion von Laserstrahlung mit großer spektraler Bandbreite deutlich reduziert.
Zur Steigerung der Effizienz der Konversion können dadurch bei der gleichen
spektralen Bandbreite der Laserstrahlung deutlich größere Längen des
nichtlinear optischen Mediums als bisher eingesetzt werden. Es werden
dadurch größere Effizienzen
erreicht.
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Das
Verfahren und die Anordnung eignen sich besonders vorteilhaft für breitbandig
emittierende Laserquellen wie Ultrakurzpuls-Laser, Faserlaser oder
Diodenlaser. Diese Laser werden sowohl im Bereich der Wissenschaft
als auch als Pumpquelle für andere
Laser und insbesondere im Bereich der Materialbearbeitung eingesetzt,
beispielsweise zur Strukturierung oder Beschriftung. Daneben gibt
es auch zahlreiche messtechnische Anwendungsgebiete, wie beispielsweise
LIDAR.
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Kurze Beschreibung der Zeichnungen
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Das
Verfahren und die zugehörige
Anordnung werden nachfolgend anhand von Ausführungsbeispielen in Verbindung
mit den Zeichnungen kurz erläutert.
Hierbei zeigen:
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1 stark
schematisiert eine Darstellung des Verfahrens und der Anordnung
gemäß einem ersten
Ausführungsbeispiel
der Erfindung; und
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2 stark
schematisiert eine Darstellung des Verfahrens und der Anordnung
gemäß einem zweiten
Ausführungsbeispiel
der Erfindung.
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Wege zur Ausführung der Erfindung
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In
dem Beispiel der 1 wird ein nichtlinear optisches
Medium 3 für
die Frequenzkonversion eingesetzt, dessen optische Eigenschaften
transversal zur Ausbreitungsrichtung der Laserstrahlung 6 konstant sind.
Für eine
Erhöhung
der Konversionseffizienz in einem derartigen nichtlinear optischen
Medium wird in diesem Beispiel eine Kombination aus dispersiver
Optik 1 und Abbildungs- oder Strahlformungsoptik 2 eingesetzt.
Durch die dispersive Optik 1 wird die Grundwelle der Laserstrahlung 6 räumlich in
mehrere spektrale Komponenten zerlegt, wobei in der Figur lediglich
beispielhaft die drei Komponenten λ1, λ2 und λ3 angedeutet sind. Durch die
Strahlformungsoptik 2 werden diese Komponenten jeweils
mit einer geeigneten Winkelverteilung, d. h. jede Komponente unter
einem anderen geeignet gewählten
Winkel, in das nichtlinear optische Medium 3 eingekoppelt.
Die Winkelverteilung ist hierbei so gewählt, dass die Phasenanpassungsbedingung
in dem nichtlinear optischen Medium für die verschiedenen spektralen Komponenten
unter dem jeweiligen Winkel möglichst gut
erfüllt
ist.
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In
dem nichtlinear optischen Medium 3 werden dadurch die konvertierten
Wellenlängen λ1', λ2' und λ3' erzeugt, die in
der Figur ebenfalls angedeutet sind. Durch ein optisches Element 4 werden
die Strahlanteile der Grundwelle von den Strahlanteilen der konvertierten
Welle getrennt. Schließlich
werden die konvertierten Strahlanteile in einem geeigneten optischen
Element 5 wieder überlagert,
um einen konvertierten Laserstrahl 7 zu bilden.
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2 zeigt
ein weiteres Beispiel einer Ausgestaltung des vorliegenden Verfahrens
sowie der zugehörigen
Anordnung. Die Laserquelle ist in beiden Figuren nicht dargestellt.
In dem Beispiel der 2 wird die Laserstrahlung ebenfalls
in einem dispersiven optischen Element 1 räumlich spektral
aufgespaltet und mit einer geeigneten Strahlformungsoptik 2 in
diesem Fall so in das nichtlinear optische Medium 3 eingekoppelt,
dass unterschiedliche Spektralanteile des Laserstrahls 6 dieses
Medium 3 an unterschiedlichen Orten passieren. Die Grundwelle
und die Konvertierte sind hierbei in gleicher Weise bezeichnet wie
bei der 1. In diesem Fall wird ein nichtlinear
optisches Medium 3 eingesetzt, das eine räumliche Änderung
der Materialeigenschaften, insbesondere des Brechungsindex, in transversaler Richtung
aufweist, wie dies in der Figur durch die sich in transversaler
Richtung ändernde
Schattierung angedeutet ist. Die räumlich spektrale Aufspaltung
sowie die Einkopplung in das nichtlinear optische Medium 3 erfolgen
dabei wiederum derart, dass der jeweilige spektrale Anteil an dem
Ort das nichtlinear optische Medium passiert, an dem der für eine minimale Phasenfehlanpassung
erforderliche Brechungsindex im Medium vorliegt. Grundwelle und
Konvertierte werden auch hier über
ein entsprechendes optisches Element 4 voneinander getrennt.
Die konvertierten Strahlanteile werden dann in einem geeigneten
optischen Element 5 wiederum zu einem Ausgangsstrahl 7 überlagert.
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Bei
beiden Ausgestaltungen kann die dispersive Optik 1 ein
einzelnes dispersives optisches Element oder eine Kombination von
mehreren dispersiven optischen Elementen sein. Beispiele für dispersive
optische Elemente sind Gitter oder Prismen.
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Die
Strahlformungsoptik 2 kann auf Basis von Spiegeln, Linsen
oder Prismen ausgeführt
werden und transformiert die von der dispersiven Optik 1 erzeugte
spektrale Winkelverteilung oder Transversalverteilung unter Erhaltung
des Strahlparameterprodukts so, dass eine minimale Phasenfehlanpassung
der verschiedenen Spektralanteile im nichtlinearen Medium 3 und
damit eine maximale Konversionseffizienz erzielt werden.
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Das
nichtlineare optische Medium 3 kann bspw. in Form eines
doppelbrechenden Volumenkristalls oder eines periodisch gepolten
Kristalls ausgeführt
sein. Eine Veränderung
der optischen Eigenschaften in transversaler Richtung kann beispielsweise
durch entsprechende Dotierung, mechanische oder elektrische Spannung,
Temperaturgradienten oder durch eine in transversaler Richtung veränderliche
Polungsperiode hervorgerufen werden.
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Als
optisches Element 4 für
die Trennung von eingestrahlter und erzeugter Strahlung, d. h. von Grundwelle
und Konvertierter, können
z. B. dielektrische Schichten, polarisierende Elemente oder dispersive
Elemente genutzt werden.
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Das
optische Element 5 zur Überlagerung der
spektralen Anteile der Konvertierten, ist eine Strahlformungsoptik,
die aus den gleichen optischen Elementen wie die dispersive Optik 1 und
Strahlformungsoptik 2 auf der Eingangsseite aufgebaut sein kann,
die hier aber im Hinblick auf eine vorteilhafte räumliche Überlagerung
der Spektralanteile der konvertierten Strahlung dimensioniert und
angeordnet sind.
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Mit
dem vorliegenden Verfahren und der zugehörigen Anordnung wird eine effiziente
nichtlinear optische Frequenzkonversion von Laserstrahlung erreicht,
bei der die spektrale Bandbreite die Akzeptanzbandbreite der verwendeten
nichtlinear optischen Medien deutlich übertreffen kann. Im Vergleich zum
Stand der Technik ist die maximale Länge der verwendeten nichtlinear
optischen Medien damit nicht mehr unmittelbar durch deren spektrale
Akzeptanz limitiert, so dass bei gleicher spektraler Bandbreite
der Laserstrahlung deutlich längere
nicht linear optische Medien verwendet und damit höhere Konversionseffizienzen
erzielt werden können.
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- 1
- dispersive
Optik
- 2
- Strahlformungsoptik
- 3
- Nichtlinear
optisches Medium
- 4
- optisches
Element zur spektralen Trennung
- 5
- optisches
Element zur Überlagerung
spektraler Anteile
- 6
- Laserstrahlung
(Grundwelle)
- 7
- Laserstrahlung
(Konvertierte)