CZ2014224A3 - Laser system for generation of laser radiation that i safe for eyes and based on Raman stimulated scattering - Google Patents
Laser system for generation of laser radiation that i safe for eyes and based on Raman stimulated scattering Download PDFInfo
- Publication number
- CZ2014224A3 CZ2014224A3 CZ2014-224A CZ2014224A CZ2014224A3 CZ 2014224 A3 CZ2014224 A3 CZ 2014224A3 CZ 2014224 A CZ2014224 A CZ 2014224A CZ 2014224 A3 CZ2014224 A3 CZ 2014224A3
- Authority
- CZ
- Czechia
- Prior art keywords
- wavelength
- laser
- raman
- safe
- dielectric
- Prior art date
Links
Landscapes
- Lasers (AREA)
Abstract
Je řešen pevnolátkový laserový systém založený na principu stimulovaného Ramanovského rozptylu, generující laserové záření bezpečné pro oko na vlnové délce 1530 nm. Čerpací laser tohoto systému je vytvořen na bázi krystalu Nd.sup.3+.n.:YAP a Ramanovský optický oscilátor na bázi krystalu BaWO.sub.4.n.. Q-spínání čerpacího laseru je tvořeno saturovatelným absorbérem (2) z V.sup.3+.n.:YAG. Pro čerpání Ramanovského optického oscilátoru, umístěného uvnitř optického resonátoru čerpacího laseru, se používá vlnová délka 1340 nm. Pro potlačení základní vlnové délky 1079 nm je tento laserový systém uspořádán ve tvaru písmene L.The solid state laser system based on the principle of stimulated Raman scattering is generated, generating eye-safe laser radiation at 1530 nm. The pumping laser of this system is based on the crystal Nd.sup.3 + .n: YAP and the Raman optical oscillator based on the BaWO.sub.4.n .. Q-switching of the pumping laser is made up of a saturable absorber (2) of V .sup.3 + .n.: YAG. A 1340 nm wavelength is used to pump the Raman optical oscillator located within the optical laser resonator. To suppress the 1079 nm base wavelength, this laser system is L-shaped.
Description
Předkládané řešení se týká nového laserového systému, který generuje laserové záření bezpečné pro oko. Systém je vytvořen na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu.The present invention relates to a new laser system that generates eye-safe laser radiation. The system is based on Raman stimulated scattering.
Dosavadní stav technikyBACKGROUND OF THE INVENTION
Vynález se vztahuje na laserový systém, přesněji řečeno na kompaktní pulsní laserový systém využívající spojený optický prostor rezonátoru.The invention relates to a laser system, more specifically to a compact pulsed laser system utilizing a coupled optical space of a resonator.
Rozšířením použití laserů v posledních letech vznikly požadavky na lasery o vyšších výkonech, které jsou bezpečné pro lidské oko. Čím je výkon laseru větší, tím větší riziko představuje pro lidi, kteří mohou přijít do kontaktu s laserovým paprskem, jehož koherentní světelný paprsek projde rohovkou a následně buď projde, nebo je pohlcen sklivcem. Část svazku, která není pohlcena sklivcem, je okem soustředěna na sítnici. Za normálních podmínek je světelná energie konvertována sítnicí na energii chemickou a stimuluje tak optický vjem. Pokud nemůže být soustředěná energie laserového paprsku pohlcena, může dojít ke zranění způsobené poškozením sítnice. K takovému zranění nedochází, pokud je oko vystaveno působení konvenčních světelných zdrojů, protože v takovém případě je světlo emitováno do všech směrů a vytváří značný, ale nekoncentrovaný obraz na sítnici, který tak může být bezpečně absorbován.Expanding the use of lasers in recent years has created demands for higher performance lasers that are safe for the human eye. The greater the laser power, the greater the risk it poses to people who may come into contact with a laser beam whose coherent light beam passes through the cornea and subsequently either passes through or is absorbed by the vitreous humor. The part of the bundle that is not absorbed by the vitreous humor is concentrated by the eye on the retina. Under normal conditions, light energy is converted by the retina into chemical energy and thus stimulates the optical sensation. If the concentrated energy of the laser beam cannot be absorbed, injury may result from retinal damage. Such injury does not occur when the eye is exposed to conventional light sources, since in that case light is emitted in all directions and produces a significant but unconcentrated image on the retina, which can thus be safely absorbed.
v /Λ/v / Λ /
Laserové paprsky o vlnové délce v rozmezí 1500 nm -/ 2200 nm jsou pohlceny sklivcem, čímž je zmírněno poškození sítnice. Laserové systémy v radarových neboLaser beams with a wavelength in the range of 1500 nm - / 2200 nm are absorbed by the vitreous humor, thereby reducing retinal damage. Laser systems in radar or
-.¾ -·«’»5 » > ' > i ; 5* .’*·*» 4 I » · · · 913?» komunikačních vysílačích používaných v obydlených oblastech musí být obsluhovány takovým způsobem, aby se zabránilo poškození zraku.-.¾ - · «5»> '> i; Communication transmitters used in populated areas must be operated in such a way as to prevent eye damage.
ww
Lasery pracující s vlnovou délkou v rozmezí 1005 nm t 2200 nm byly v minulosti obecně zařízeními s nižší efektivitou a větších rozměrů. Dostupné lasery bezpečné pro oko jsou založené na emisi z pevných hostitelských materiálů dopovaných erbiem, které jsou čerpány pulzní výbojkou nebo na frekvenční konverzi neodymovéhcu, laseru použitím stimulovaného Ramanovského « rozptylu v molekulárním plynu nebo v optickém parametrickém oscilátoru založeném na různých druzích nelineárních krystalů.Lasers operating at wavelengths between 1005 nm and 2200 nm have in general been of lower efficiency and larger dimensions in the past. Available eye-safe lasers are based on emission from solid erbium-doped host materials that are pumped by a pulsed discharge lamp or frequency conversion of neodymium, laser using stimulated Raman scattering in a molecular gas or optical parametric oscillator based on various types of non-linear crystals.
Lasery s Ramanovským oscilátorem umístěným uvnitř optické dutiny jsou popsány v patentech US 4,327,337 „Intracavity raman frequency conversion in a high power laser]}” 28.4.1982 Yung S. Liu, US 4,048,516 “ Laser apparatus for producing stimulated Raman scattering ” 13.9.1977 Eugene O. Ammann a US 7,760,774 “ Intracavity frequency conversion of laser radiation ”, 20.7.2010 Fedor V. Karpushko.Lasers with a Raman oscillator placed inside the optical cavity are described in US Patents 4,327,337 "Intracavity Raman Frequency Conversion in a High Power Laser]}" Apr 28, 1982 Yung S. Liu, US 4,048,516 "Laser apparatus for producing stimulated Raman scattering" September 13, 1977 Eugene O. Ammann and US 7,760,774 “Intracavity Frequency Conversion of Laser Radiation”, July 20, 2010 Fedor V. Karpushko.
Řešení dle US 4,327,337 využívá pro Ramanovskou konverzi plynné medium, které —» je umístěno uvnitř laserového rezonátoru, kde generuje laditelné laserové záření ve viditelných a v blízkých i dlouhých infračervených částech spektra, s vylepšenou účinností konverze a vyššími výkony. Kombinace laserového média a Ramanovského plynného média vytváří koherentní záření s jinou frekvencí, nežli je frekvence vyzářená laserovým médiem.The solution of US 4,327,337 employs a gaseous medium for Raman conversion which is located within a laser resonator, where it generates tunable laser radiation in visible and near and long infrared portions of the spectrum, with improved conversion efficiency and higher power. The combination of the laser medium and the Raman gaseous medium produces a coherent radiation at a frequency different from that emitted by the laser medium.
Nevýhodou tohoto řešení je, že pro Ramanovský posun používá plynné médium, což neumožňuje v trubici postavit robustní konstrukci finálního laserového systému. Takto popsaný laserový systém s plynnou kyvetou není schopen fungovat s vyšší opakovači frekvencí generovaných pulsů. Další nevýhodou je, že laser s plynnou kyvetou má poměrně velké rozměry.The disadvantage of this solution is that it uses a gaseous medium for the Raman shift, which does not allow the robust construction of the final laser system in the tube. The gas cell laser system thus described is unable to operate at a higher repetition rate of the generated pulses. Another disadvantage is that the gas cuvette laser has relatively large dimensions.
Patent US 4,048,516 prezentuje stimulovaný Ramanovský rozptyl při opakování kHz pulzů s podstatně vylepšenou laserovou konfigurací, ve které jsou odstraněna zrcadla Ramanovského optického oscilátoru uvnitř laserového rezonátoru a jak čerpací laser, tak Ramanovský rezonátor využívají zrcadla laseru. Toto sdílení laserového rezonátoru Ramanovským optickým oscilátorem zvýšilo celkový výkon a * » » « »US 4,048,516 discloses stimulated Raman scattering in repetition of kHz pulses with a substantially improved laser configuration in which the mirrors of the Raman optical oscillator inside the laser resonator are removed and both the pump laser and the Raman resonator utilize laser mirrors. This sharing of the laser resonator with the Raman optical oscillator has increased overall performance and * »» «»
·. » J : » · . » · a stabilitu primárních a sekundárních vlnových délek Stokesova posuvu, snížilo optické opotřebení zrcadel a mělo za následek podstatné zjednodušení designu rezonátoru.·. »J:». »And the Stokes' primary and secondary wavelength stability, reduced the optical wear of the mirrors and resulted in a substantial simplification of the resonator design.
Nevýhodou tohoto řešení je, že schéma laserového zařízení je popsáno jako přímé, čímž je prakticky vyloučena možnost generování záření bezpečného pro lidské oko při použití čerpacích laserových zdrojů na bázi krystalů Nd3+:YAG nebo Nd3+:YAP.A disadvantage of this solution is that the laser device scheme is described as direct, thereby practically eliminating the possibility of generating radiation safe for the human eye using Nd 3+ : YAG or Nd 3+ : YAP crystal laser source sources.
Třetí výše uvedený patent US 7,760,774 popisuje laserové zařízení s frekvenční konverzí, které se skládá z kjpmplexní.optické dutiny obsahující dvě části se dvěma různými úrovněmi cirkulující intrakavitní energie, kde je alespoň jeden nelineární krystal umístěn v části optické dutiny s vyšší cirkulující energií a aktivní médium je umístěné v části optické dutiny s nižší cirkulující energií. Zvýšení výkonu je dosaženo ve dvou krocích a celkové zvýšení výkonu je výsledkem spojení faktorů zvyšujících výkon v jednotlivých krocích a systém tak umožňuje větší volnost v designu tak, že je zároveň splněna podmínka zvýšení energie interagujícího laseru uvnitř intrakavitního nelineárního krystalu a podmínka maximálního vyzářeného výkonu laseru.The above-mentioned U.S. Patent No. 7,760,774 discloses a frequency conversion laser device comprising a multiplex optical cavity comprising two portions with two different levels of circulating intracavity energy, wherein at least one non-linear crystal is located in a portion of the optical cavity with higher circulating energy and active medium it is located in the part of the optical cavity with lower circulating energy. The power increase is achieved in two steps and the overall power increase is the result of a combination of performance-enhancing factors in the individual steps, allowing the system more design freedom while meeting the condition of increasing the energy of the interacting laser inside the intracavity nonlinear crystal.
Laserové zařízení popsané v patentu US 7,760,774 může být použito k získání laserového záření bezpečného pro oko pouze v případě použití Optického Parametrického Oscilátoru, což by zvýšilo komplikovanost uspořádání laserového rezonátoru. Schéma uvedené v tomto patentu je prakticky nevyužitelné pro generaci záření bezpečného pro oko způsobem využívajícím stimulovaný Ramanovský rozptyl, a to z důvodu čerpání laseru základní vlnovou délkou.The laser device described in US Patent No. 7,760,774 can be used to obtain eye-safe laser radiation only when using an Optical Parametric Oscillator, which would increase the complexity of the laser resonator arrangement. The scheme shown in this patent is virtually unusable for generating eye safe radiation in a manner utilizing stimulated Raman scattering because of the pumping of the laser at the base wavelength.
Podstata vynálezuSUMMARY OF THE INVENTION
Výše uvedené nevýhody odstraňuje laserový systém, používající Ramanovský stimulovaný rozptyl pro generaci laserového záření v rozsahu vlnových délek bezpečných pro oko, sestávající z primárního laserového rezonátoru a z Ramanovského optického oscilátoru podle předkládaného řešení. Podstatou nového řešení je, že primární laserový rezonátor obsahující uvnitř Ramanovský optický oscilátor je tvořen dielektrickým konkávním zrcadlem s vysokou reflektivitou pro čerpací vlnovou délku 1340 nm, výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem pro čerpací vlnovou délku 1340 nm a oku bezpečnou vlnovou délku 1530 nm, saturovatelným absorbérem na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého granátu dotovaného ionty trojmocného vanadu V3+:YAG, laserovou tyčí na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu dotovaného ionty neodymu Nd3+:YAP, tvořící laserové médium a rovinným zrcadlem, které je uloženo šikmo v rozmezí od 30° do 60° vzhledem k optické ose primárního laserového rezonátoru. Toto rovinné zrcadlo je opatřeno dielektrickými vrstvami pro úhel dopadu od 30° do 60° s vysgkou reflektivitou pro vlnovou délku 1340 nm a vysokou propustností pro vlnovou délku 1079 nm ve směru, kde je umístěn Ramanovský optický oscilátor. Ramanovský optický oscilátor je tvořen na společné optické ose ležícím dielektričkým rovinným zrcadlem s vysokou reflektivitou na oku bezpečné vlnové délce 1530 nm a s vysokou propustností na vlnové délce 1340 nm. Za tímto dielektričkým rovinným zrcadlem je umístěn Ramanovský krystal BaWO4 opatřený antireflexní vrstvou pro vlnovou délku 1530 mm a výstupní dielektrické rovinné zrcadlo, které je společné i pro primární z laserový rezonátor, a které má pro vlnovou délku 1340 nm reflektivitu v intervalu 50 X '/ % a pro vlnovou délku 1530 nm má reflektivitu 50 / 90¾%.The above drawbacks overcome the laser system using Raman stimulated scattering to generate laser radiation in the eye safe wavelength range, consisting of a primary laser resonator and a Raman optical oscillator according to the present invention. The essence of the new solution is that the primary laser resonator containing inside the Raman optical oscillator consists of a dielectric concave mirror with a high reflectivity for a pumping wavelength of 1340 nm, an output dielectric plane mirror for a pumping wavelength of 1340 nm and a safe eye wavelength of 1530 nm, saturable absorber. based on monocrystalline yttrium-aluminum garnet doped with trivalent vanadium ions V 3+ : YAG, laser rod based on monocrystalline yttrium-aluminum perovskite doped with neodymium ions Nd 3+ : YAP, forming a laser medium and a plane mirror, inclined at an angle of 30 ° up to 60 ° relative to the optical axis of the primary laser resonator. This plane mirror is provided with dielectric layers for an angle of incidence from 30 ° to 60 ° with a high reflectivity for a wavelength of 1340 nm and a high transmittance for a wavelength of 1079 nm in the direction where the Raman optical oscillator is located. The Raman optical oscillator is formed on a common optical axis by a lying dielectric plane mirror with a high reflectivity on the eye of a safe wavelength of 1530 nm and with a high transmittance at a wavelength of 1340 nm. For this dielectric flat mirror is positioned Raman crystal Bawo 4 with an AR coating for a wavelength of 1530 mm and an output of the dielectric plane mirror which is common for the primary of the laser resonator, and having for a wavelength of 1340 nm, reflectivity in the range of 50 X '/ % and for a wavelength of 1530 nm it has a reflectivity of 50 / 90¾%.
AAND
Výhodou předkládaného řešení je, že kombinací aktivního prostředí Nd3+:YAP, tedy monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu, který je dotován ionty neodymu, generujícího záření na vlnové délce 1340 nm a Ramanovského krystalu BaWO4 lze dosáhnout generace laserového záření v okolí oku bezpečné vlnové délky 1530 nm. Další výhodou je, že je vytvořeno schéma ve tvaru L, čímž dochází k efektivnímu potlačení základní vlnové délky.The advantage of the present solution is that by combining the active environment Nd 3+ : YAP, ie monocrystalline yttrito-aluminum perovskite, which is doped with neodymium ions generating radiation at 1340 nm and Raman crystal BaWO 4 , the generation of laser radiation around the eye of a safe wave can be achieved. length 1530 nm. A further advantage is that an L-shaped scheme is created, thereby effectively suppressing the base wavelength.
Objasnění výkresůClarification of drawings
Laserový systém pro generaci laserového záření, které je bezpečné pro oko a je založen na Ramanovském stimulovaném rozptylu, bude dále objasněn pomocí přiložených výkresů. Na Obrjí je schematicky uveden Ramanovský laser buzený uvnitř lineárního rezonátoru čerpacího laseru a na Obr^ je uvedeno řešení podle předkládaného vynálezu.The laser system for generating eye-safe laser radiation based on Raman stimulated scattering will be further elucidated by the accompanying drawings. In Fig. 2, a Raman laser excited within a linear resonator of a pump laser is shown schematically, and Fig. 4 shows a solution according to the present invention.
Příklady uskutečnění vynálezu to > » to***· ·Examples of the invention
- 5 ~- 5 ~
Pevnolátkový Ramanovský laser využívá při generaci záření stimulovaného Ramanovského rozptylu, čerpaného laserovým zářením, přičemž generované Ramanovské záření má oproti čerpacímu záření nižší frekvenci, respektive delší vlnovou délku. Posun frekvence je dán použitým Ramanovským prostředím. Tímto způsobem je možné s použitím existujících laserů dosáhnout generace záření s novými vlnovými délkami. Bylo zjištěno, že kombinací aktivního prostředí Nd3+:YAP, monokrystalickéhp, yttrito-hrJinitého perovskitu, který je dotován ionty neodymu,H-A generujícího záření na vlnové délce 1340 nm, a Ramanovského krystalu BaWO4 lze dosáhnout generace laserového záření v okolí oku bezpečné vlnové délky 1530 nm.The solid-state Raman laser utilizes laser-stimulated Raman scattering to generate radiation, while the generated Raman radiation has a lower frequency or longer wavelength than the pumping radiation. The frequency shift is given by the Raman environment used. In this way it is possible to achieve radiation generation with new wavelengths using existing lasers. It has been found that by combining the active environment of Nd 3+ : YAP, monocrystalline, yttritrile-perovskite which is doped with neodymium ions, H- A generating radiation at 1340 nm, and Raman crystal BaWO 4 , laser radiation can be generated around the eye safe wavelength 1530 nm.
Vzhledem k nelineární povaze stimulovaného Ramanovského rozptylu je k účinné konverzi čerpacího záření na Ramanovské záření potřebná vysoká intenzita čerpání a proces konverze vyžaduje určitou minimální, prahovou, hodnotu čerpání. Snížení prahu generace a zvýšení účinnosti konverze lze dosáhnout vložením Ramanovský aktivního prostředí do rezonátoru. Tak vznikne Ramanovský laser.Due to the non-linear nature of the stimulated Raman scattering, a high pumping intensity is required to efficiently convert pumping radiation to Raman radiation, and the conversion process requires a certain pumping minimum threshold. Lowering the generation threshold and increasing the conversion efficiency can be achieved by inserting a Raman active medium into the resonator. This creates the Raman laser.
Pro dosažené vysoké výstupní energie byl nejprve navržen Ramanovský laser buzený uvnitř rezonátoru čerpacího laseru. V tomto uspořádání je Ramanovský rezonátor součástí rezonátoru čerpacího laseru a tvoří tak vzájemně propojené a ovlivňující se systémy. Základní schéma takového uspořádání je na Obr. 1.The Raman laser excited inside the pump laser resonator was designed to achieve high output energy. In this arrangement, the Raman resonator is part of the pump laser resonator, forming interconnected and interacting systems. A basic diagram of such an arrangement is shown in FIG. 1.
Dielektrické konkávní zrcadlo 1. a dielektrické rovinné zrcadlo 7 mají vysoce reflexní vrstvy pro čerpací záření s vlnovou délkou 1340 nm, dielektrické rovinné zrcadlo 5 je propustné pro vlnovou délku 1340 nm a vysoce reflexní pro Ramanovské záření s vlnovou délkou 1530 nm, zrcadlo 7 je částečně propustné pro vlnovou délku 1530 nm.Dielectric concave mirror 1 and dielectric plane mirror 7 have highly reflective layers for pumping radiation with a wavelength of 1340 nm, dielectric plane mirror 5 is transmissive for a wavelength of 1340 nm and highly reflective for Raman radiation with a wavelength of 1530 nm, mirror 7 is partially permeable for a wavelength of 1530 nm.
Z dřívějších zkušeností bylo ale známo, že uspořádání podle Obr. 1 není možné použít při čerpání Ramanovského rezonátoru na vlnové délce 1340 nm, protože i při minimální reflektivitě R prvků tvořících Ramanovský laser na vlnové délce 1079 nm (R < 0,1 %) dojde vzhledem k vysokému zisku aktivního prostředí k parazitní generaci na této vlnové délce a generace požadovaného záření s vlnovou délkou 1530 nm vůbec nenastane. Proto byl místo lineárního rezonátoru čerpacího laseru vHowever, it has been known from prior experience that the arrangement of FIG. 1 can not be used in pumping Raman resonator at 1340 nm, because even with minimal reflectivity of R elements forming Raman laser at 1079 nm (R <0.1%) due to high gain of active environment, parasitic generation will occur on this wave length and generation of the required radiation with a wavelength of 1530 nm does not occur at all. Therefore, instead of the linear resonator of the pumping laser at
použit rezonátor ve tvaru L podle předkládaného vynálezu, Obr.2, doplněnýan L-shaped resonator according to the present invention, Fig. 2, supplemented
AAND
- 6 dielektrickým rovinným zrcadlem 4 s úhlem dopadu od 30° do 60“. Toto dielektrické rovinné zrcadlo 4 bylo vyrobeno tak, aby bylo co nejvíce propustné pro záření v okolí vlnové délky 1079 nm, čímž se podařilo eliminovat parazitní odrazy od prvků Ramanovského rezonátoru a tak zamezit vzniku oscilací na vlnové délce 1079 nm. Současně je toto dielektrické rovinné zrcadlo 4 maximálně reflexní pro vertikálně polarizované zářením s vlnovou délkou 1340 nm, zatímco horizontálně polarizované záření na této vlnové délce zrcadlo propouštělo. To zajistilo lineární polarizaci generovaného čerpacího záření a tak i lepší, účinnost Ramanovské konverze.- 6 dielectric planar mirror 4 with an incidence angle of 30 ° to 60 ". This dielectric plane mirror 4 has been made to be as transmissive as possible around 1079 nm, thereby eliminating parasitic reflections from the Raman resonator elements and thus avoiding oscillations at 1079 nm. At the same time, this dielectric planar mirror 4 is highly reflective for vertically polarized radiation with a wavelength of 1340 nm, while horizontally polarized radiation at this wavelength transmits the mirror. This ensured linear polarization of the generated pumping radiation and thus improved Raman conversion efficiency.
Nový laserový systém používající Ramanovský stimulovaný rozptyl, kde tento systém generuje laserové záření v rozsahu vlnových délek bezpečných pro oko, Obr. 2, je tedy vytvořen následujícím způsobem.A new laser system using Raman stimulated scattering, wherein the system generates laser radiation in a range safe for the eye, FIG. 2, is thus formed as follows.
Laserový systém sestává z primárního laserového rezonátoru a z Ramanovského optického oscilátoru. Primární laserový rezonátor obsahující uvnitř Ramanovský optický oscilátor je tvořen několika prvky. Na vstupu je umístěno dielektrické konkávní zrcadlo 1 s vysokou reflektivitou pro čerpací vlnovou délku 1340 nm. Dalším prvkem je výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7 pro čerpací vlnovou délku 1340 nm a oku bezpečnou vlnovou délku 1530 nm. Za dielektrickým konkávním zrcadlem 1 je umístěn na společné optické ose saturovatelný absorbér 2, který je tvořen monokrystalickým yttrito-hlinitým granátem dotovaným ionty trojmocného vanadu V3+:YAG. Za ním pak následuje, laserová tyč 3 na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu dotovaného ionty neodymu, Nd3+:YAP, tvořící laserové médium a šikmo uložené dielektrické rovinné zrcadlo 4 v rozmezí 30° až 60° k optické ose primárního laserového rezonátoru, v uváděném příkladu 45°. Toto dielektrické rovinné zrcadlo 4 je opatřeno dielektrickými vrstvami pro úhel od 30° do 60° s vysokou reflektivitou pro vlnovou délku 1340 nm a vysokou propustností pro vlnovou délku 1079 nm ve směru, kde je umístěn Ramanovský optický oscilátor. Tento Ramanovský oscilátor je tvořen na společné optické ose ležícím dielektrickým rovinným zrcadlem 5 s vysokou reflektivitou na oku bezpečné vlnové délce 1530 nm a s vysokou propustností na vlnové délce 1340 nm, za ním umístěným Ramanovským krystalem 6 BaWO4 opatřeným antireflexní vrstvou pro vlnovou délku 1530 mm a výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem 7. Toto výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7, jak vyplývá z výše popsaného, je společné i pro primární laserový * » » -> i 9 » J 4 , >'“··»·» 3 « « * » « j i 3 9 3 > » * ? > > i f/j rezonátor a které má pro vlnovou délku 1340 nm reflektivitu v intervalu 50 -i 98 % a ‘7 pro vlnovou délku 1530 nm má reflektivitu 50 9Q%.The laser system consists of a primary laser resonator and a Raman optical oscillator. The primary laser resonator containing a Raman optical oscillator is made up of several elements. A dielectric concave mirror 1 with a high reflectivity for a pumping wavelength of 1340 nm is located at the inlet. Another element is an output dielectric planar mirror 7 for a pumping wavelength of 1340 nm and an eye safe wavelength of 1530 nm. Downstream of the dielectric concave mirror 1 there is located on a common optical axis a saturable absorber 2, consisting of a monocrystalline yttrium-aluminum garnet doped with trivalent vanadium V 3+ : YAG ions. This is followed by a laser rod 3 based on monocrystalline yttrium-aluminum perovskite doped with neodymium ions, Nd 3+ : YAP, forming the laser medium and an inclined dielectric plane mirror 4 in the range of 30 ° to 60 ° to the optical axis of the primary laser resonator. of the present example 45 °. This dielectric plane mirror 4 is provided with dielectric layers for an angle of 30 ° to 60 ° with high reflectivity for a wavelength of 1340 nm and a high transmittance for a wavelength of 1079 nm in the direction where the Raman optical oscillator is located. This Raman oscillator consists of a common optical axis lying a dielectric plane mirror 5 with a high reflectivity at an eye of a safe wavelength of 1530 nm and a high transmittance at a wavelength of 1340 nm, downstream of a Raman crystal 6 BaWO 4 provided with an antireflective layer for 1530 mm. an output dielectric plane mirror 7. This output dielectric plane mirror 7, as shown above, is also common to the primary laser. " 3 " ji 3 9 3> »*? If> j the resonator and which has a reflectivity at a wavelength of 1340 nm in the range 50-198% and a wavelength at 1530 nm has a reflectivity of 50%.
V konkrétním příkladu provedení bylo použito dielektrické konkávní zrcadlo 1 s rádiusem 5m. Sdružené výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7 mělo reflektivitu pro 7v vlnovou délku 1340 nm Ri 34=80,% a pro vlnovou délku 1530 nm R153=70%.In a particular embodiment, a dielectric concave mirror 1 with a radius of 5 m was used. The associated output dielectric plane mirror 7 had a reflectivity for 7v wavelength 1340 nm R 1 34 = 80,% and for a wavelength 1530 nm R 153 = 70%.
·'’ A· '’A
Laserová tyč 3 na bázi Nd3+:YAP čerpaná Xenonovou impulsní výbojkou byla použita o průměru 4 mm a o délce 105 mm. Saturovatelný Absorbér 2, který je tvořenThe Nd 3+ : YAP-based laser bar 3 pumped by a Xenon pulse lamp was used with a diameter of 4 mm and a length of 105 mm. A saturable absorber 2 that is formed
J Jf Λ ‘''' krystalém V3+:YAG, měl průměr 6,3 mm. Dielektrické rovinné zrcadlo 4 je zrcadlo, sloužící jako filtr základní vlnové délky 1079 nm s vysoce reflexní vrstvou pro vlnovou délku 1340 nm a vysoce propustnou vrstvou pro vlnovou délku 1079 nm. Toto5 dielektrické rovinné zrcadlo 4 směruje čerpací vlnovou délku 1340 nm do Ramanovského resonátoru a potlačuje generaci základní vlnové délky 1079 nm.Jf J Λ '''' crystals in 3+: YAG, had a diameter of 6.3 mm. The dielectric plane mirror 4 is a mirror serving as a base wavelength filter of 1079 nm with a highly reflective layer for a wavelength of 1340 nm and a high transmissive layer for a wavelength of 1079 nm. This 5- dielectric plane mirror 4 directs a pumping wavelength of 1340 nm to the Raman resonator and suppresses the generation of a base wavelength of 1079 nm.
Laserová tyč z krystalu Nd3+:YAP 3 čerpaná xenonovou impulsní výbojkou generujeLaser rod made of crystal Nd 3+ : YAP 3 pumped by xenon pulse lamp generates
S to záření na čerpací vlnové délce 134CK Toto záření je modulováno saturovatelným absorbérem 2 z V3+:YAG pro dosaženi generace laserových pulsů s hustotou výkonu vyšší než práh vzniku Ramanovského stimulovaného rozptylu v Ramanovském krystalu 6 BaWO4. Toto záření čerpá Ramanovský krystal BaWO4 6, v němž se laserové záření transformuje v oko bezpečnu vlnovou délku 153^nm. Tato délka zesiluje svůj výkon v Ramanovském rezonátoru a vystupuje z resonátoru přes výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7.This radiation is modulated by a saturable absorber 2 of V 3+ : YAG to achieve a laser pulse generation with a power density higher than the Raman stimulated scattering threshold in the Raman 6 BaWO 4 crystal. This radiation draws a Raman crystal BaWO 46 in which the laser radiation transforms into an eye of a safe wavelength of 153 µm. This length amplifies its power in the Raman resonator and exits the resonator through the output dielectric plane mirror 7.
Výstupní čerpací záření o vlnové délce 1340 nm primárního laserového resonátoru je posunuto do oblasti bezpečné pro oko pomocí krystalu 6 BaWO4 o rozměrech 6X6X10L· v Ramanovském optickém oscilátoru který je, jak bylo výáe popsáno, tvořen dielektrickým rovinným zrcadlem 5 a výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem 7. Design, ve kterém jsou sdruženy optické rezonátory, Obr. 2, umožňuje zachování vysoké účinnosti intrakavitního zařízení. Tento Ramanovský laserový systém se sdruženými optickými rezonátory splňuje požadavky na výstupní efektivitu a umožňuje konstrukci velmi kompaktního laserového vysílače.The output pumping radiation of 1340 nm of the primary laser resonator is shifted to the eye safe area by a 6X6X10L 6 BaWO 4 crystal in a Raman optical oscillator which, as described above, consists of a dielectric plane mirror 5 and an output dielectric plane mirror 7 A design in which optical resonators are associated, FIG. 2, allows maintaining the high efficiency of the intracavity device. This Raman laser system with coupled optical resonators meets the requirements for output efficiency and allows the construction of a very compact laser transmitter.
Průmyslová využitelnostIndustrial applicability
VIN
JUbJUb
Vynález se týká kompaktního pulsního laseru schopného generovat 20^30 mJ na vlnové délce 1530 nm, který využívá intrakavitní Ramanovský Optický Oscilátor unikátního designu k dosažení vysoké účinnosti v kompaktním mechanicky i opticky stabilním uspořádaní. Popsaný Ramanovský laserový systém je využitelný pro konstrukci ručních dálkoměrů a podobných zařízeních díky kompaktní konfiguraci a možnosti generace laserového záření bezpečného pro oko s délkou pulsu 2/5 ns.The present invention relates to a compact pulsed laser capable of generating 20-30 mJ at a wavelength of 1530 nm using an intracavity Raman Optical Oscillator of unique design to achieve high efficiency in a compact mechanically and optically stable arrangement. The described Raman laser system is useful for the construction of hand-held rangefinders and similar devices due to the compact configuration and the possibility of generating eye-safe laser radiation with a pulse length of 2/5 ns.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CZ2014-224A CZ305155B6 (en) | 2014-04-04 | 2014-04-04 | Laser system for generation of laser radiation that is safe for eyes and based on Raman stimulated scattering |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CZ2014-224A CZ305155B6 (en) | 2014-04-04 | 2014-04-04 | Laser system for generation of laser radiation that is safe for eyes and based on Raman stimulated scattering |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| CZ2014224A3 true CZ2014224A3 (en) | 2015-05-20 |
| CZ305155B6 CZ305155B6 (en) | 2015-05-20 |
Family
ID=53266936
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| CZ2014-224A CZ305155B6 (en) | 2014-04-04 | 2014-04-04 | Laser system for generation of laser radiation that is safe for eyes and based on Raman stimulated scattering |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| CZ (1) | CZ305155B6 (en) |
Family Cites Families (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1986002784A1 (en) * | 1984-11-01 | 1986-05-09 | Hughes Aircraft Company | Single mirror integral raman laser |
| US5153887A (en) * | 1991-02-15 | 1992-10-06 | Krapchev Vladimir B | Infrared laser system |
| US5673281A (en) * | 1996-04-20 | 1997-09-30 | Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Solid state system for frequency conversion using raman-active media and non-linear media |
| US20030039293A1 (en) * | 2001-08-22 | 2003-02-27 | Richard Scheps | Eye safe monolithic compact laser |
-
2014
- 2014-04-04 CZ CZ2014-224A patent/CZ305155B6/en unknown
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| CZ305155B6 (en) | 2015-05-20 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5181211A (en) | Eye-safe laser system | |
| US8964799B2 (en) | Q-switching-induced gain-switched erbium pulse laser system | |
| AU694939B2 (en) | Compact laser apparatus and method | |
| Wetter et al. | Diode-side-pumped Nd: YLiF4 laser emitting at 1053 nm with 53.6% optical efficiency and diffraction-limited beam quality | |
| Spariosu et al. | Efficient Er: YAG laser operating at 1645 and 1617 nm | |
| CN107026387A (en) | A kind of 1.5 μm of human eye safe waveband pulse lasers | |
| CN110582902A (en) | Passive Q-switch of diode pumped laser | |
| Borchers et al. | Nonlinear polarization rotation mode-locking via phase-mismatched type I SHG of a thin disk femtosecond laser | |
| CZ2014224A3 (en) | Laser system for generation of laser radiation that i safe for eyes and based on Raman stimulated scattering | |
| Tolstik et al. | Compact Diode-pumped Dispersion-managed SESAM-mode-locked Ho: fiber Laser | |
| Miao et al. | Small-scale high-repetition-rate passively Q-switched intracavity OPO at 1.57 μm | |
| Kanetake et al. | High efficiency continuous-wave Ti: sapphire laser | |
| RU2300834C2 (en) | Compact continuous solid-state fcd laser (alternatives) | |
| Elder et al. | Efficient single-pass resonantly-pumped Ho: YAG laser | |
| US20210167570A1 (en) | Q-switched laser system | |
| Sheintop et al. | Q Switched Tunable milli-Joule Level Tm Laser | |
| Mel'nikov et al. | Compact mid-IR source based on a DFB diode, fiber amplifier, and PPLN | |
| Lagatsky | Diode-pumped femtosecond Ti: sapphire laser operating beyond 900 nm | |
| Scholle et al. | SDL in-band pumped Q-switched 2.1 μm Ho: YAG laser | |
| Šulc et al. | Pulsed self-Raman laser operation in Nd: SrMoO4 at 1.57 um | |
| McComb et al. | Thulium fiber lasers stabilized by a volume Bragg grating in high power, tunable and Q-switched configurations | |
| Lagatsky et al. | Mode locking of a Tm: Sc 2 O 3 laser at 2 μm and 2.1 μm | |
| Zhdanov et al. | Transverse-pumped Cs vapor laser | |
| CN112166701B (en) | Eye safety self-Raman laser | |
| Mateos et al. | Passive Q-switching of a Tm: BaY2F8 laser |