CN1560696A - 双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统 - Google Patents

Abstract

本发明涉及一种双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，包括飞秒锁模脉冲振荡器、脉冲展宽器、OPCPA泵浦源及第一级OPCPA放大器。其中OPCPA泵浦源出射的泵浦光进入第一级OPCPA放大器后分成两束，并从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第一级OPCPA放大器的第一非线性晶体以放大信号光。本发明采用非线性晶体双泵浦光非共线位相匹配结构，扩大了增益谱宽，降低了脉冲宽度，提高了峰值功率，能够支撑15fs以下宽度的超短超强脉冲放大，并为输出10fs以下宽度的超短超强脉冲提供了光谱基础；且本发明的信号光和泵浦光可来自同一个激光源，同步精度高，保证泵浦脉冲能量相对较小时即可获得足够高的泵浦功率，同时提高了OPCPA放大级的稳定性和可靠性。

Description

双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统

技术领域

本发明涉及激光科学领域，特别涉及一种适用于具有超宽光谱的光脉冲的研究与应用以及超短超强激光系统研究和超短超强激光应用等领域的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统。

背景技术

超短超强激光科学以超短超强激光的发展，超短超强激光与物质的相互作用，以及在交叉学科和相关高技术领域中的前沿基础研究为研究对象，是重要的科学前沿领域。其中可以输出高功率脉冲的小型化超短超强激光系统是超短超强激光科学领域研究的基本设备。这里的“超短超强”是指激光脉冲的时间宽度极窄(一般小于200飞秒，飞秒即10^-15s，简称fs)，峰值功率极高(大于1太瓦，太瓦即10¹²W，简称TW)。超短脉冲的时间宽度受到光谱的制约，光谱越宽，脉冲压缩可能达到的脉冲宽度就越窄。

目前，小型化超短超强激光系统主要有两种实现方法。其一是采用啁啾脉冲放大(Chirped Pulse Amplification，简写为CPA)技术的钛宝石激光系统，该技术相对来说比较成熟，但其原理本身有无法克服的缺点，如输入脉冲信噪比低、放大过程存在严重的光谱增益窄化等，且缺乏大幅度提高和改善的空间。其二是采用光学参量啁啾脉冲放大(Optical ParametricChirped Pulse Amplification，简写为OPCPA)和啁啾脉冲放大(CPA)混合型超短超强激光系统，利用光学参量啁啾脉冲放大(OPCPA)级替代原钛宝石激光系统中的再生放大和前置放大级，可大大改善输出脉冲的信噪比、避免增益窄化等现象，从而使其在同样脉冲能量的情况下，可以获得更短的脉冲宽度，因而峰值功率更高。

OPCPA系统的基本原理是：激光振荡器直接产生的强度较弱的超短脉冲，首先被送入展宽器，通过引入啁啾量，脉冲被展宽成200ps(皮秒)量级的长脉冲；再以特定的方向入射非线性晶体，获得从泵浦光转移而来的能量，实现放大。而后可以利用压缩器，消除脉冲已有的啁啾量，使长脉冲被压缩回超短脉冲，实现超短超强激光脉冲的输出。其中在非线性晶体中，当信号光与泵浦光的波矢方向相同时，称为共线OPCPA；当信号光与泵浦光的波矢方向成一定夹角时，称为非共线OPCPA；

在现有技术中，美国里弗莫尔实验室的Igor Jovanovic等人提供了一种典型的小型化非共线OPCPA和CPA混合型超短超强激光系统(OpticsLetters，Vol.27，No.18，1622-1624，2002，UCRL-JC-146224，2001)，其光路布置如图1所示。钛宝石锁模振荡器1输出中心波长在～820nm(纳米)、脉宽为～20fs的锁模脉冲被展宽器2展宽为脉宽～600ps、能量～0.5nJ的啁啾脉冲，在反射镜3和反射镜4的引导下，作为信号光注入OPCPA放大级13。由一台独立的调Q倍频YAG激光器5输出的脉宽～6.9ns、能量1.5J的532nm脉冲，通过能量衰减器6衰减后作为泵浦光，与信号光一起，以非共线方式同时注入OPCPA放大级13中。OPCPA放大级13由BBO(偏硼酸钡)晶体7、BBO晶体11、反射镜8、反射镜9、反射镜10和反射镜12组成，其中BBO晶体7和BBO晶体11都工作在非共线I类位相匹配的方式下。经过OPCPA放大级13的放大，信号光能量增加到～2mJ，而经过OPCPA放大级13后的剩余532nm泵浦光被作为CPA钛宝石多通放大级16的泵浦光。于是信号光在反射镜14的引导下，泵浦光在反射镜15的引导下，注入CPA钛宝石多通放大级16中。经CPA钛宝石多通放大级16，信号光被放大到～45mJ。而后，信号光可在脉冲压缩器17的压缩下，输出了脉冲宽度～60fs的超短脉冲。

上述激光系统的OPCPA放大级13采用BBO晶体的I类非共线非简并位相匹配结构，且该系统采用独立的激光器5作为OPCPA放大级的泵浦源。主要缺点是OPCPA增益谱宽受到泵浦光强度以及非线性晶体的限制：脉冲能否变得更窄，在很大程度上取决于脉冲光谱是否保持足够的宽度，而在OPCPA运转环境里，以中心波长532nm的泵浦光放大中心波长800nm的脉冲，其理论极限的增益谱宽约为70nm，在实际中无法支撑15fs以下的超短脉冲放大；此外该系统采用独立的泵浦源，使得信号脉冲和泵浦脉冲之间的时间同步性差(一般是1ns量级)，导致OPCPA放大级工作不稳定，并且，由于时间同步性不好，一般需要较长脉宽的泵浦脉冲，这意味着，为了获得足够高的泵浦功率，就需要用更大能量的泵浦脉冲。

发明内容

本发明的目的在于克服上述现有技术的不足，提供一种双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，以此扩大增益谱宽，进一步降低脉冲宽度，提高峰值功率，从而能够支撑15fs以下宽度的超短超强脉冲放大；并可使本发明的信号光和泵浦光达到精确的时间同步，以当泵浦脉冲能量相对较小时就可获得足够高的泵浦功率，且提高OPCPA放大级稳定性和可靠性。

为实现上述目的，本发明提供一种双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，包括飞秒锁模脉冲振荡器及脉冲展宽器，其特点是该系统还包括OPCPA泵浦源及第一级OPCPA放大器，其中第一级OPCPA放大器包括第二分束镜、第一反射镜及第一非线性晶体；所述OPCPA同步泵浦源出射的泵浦光经第一级OPCPA放大器的第二分束镜分成两束，其中一束泵浦光经第一反射镜与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第一非线性晶体以放大信号光。

所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统还包括第一分束镜，所述OPCPA泵浦源为OPCPA同步泵浦源，包括泵浦光再生放大器、泵浦光前置放大器、倍频器及双色镜，所述元部件的相对位置关系如下：

飞秒锁模脉冲振荡器产生的超短脉冲列经第一分束镜分成两束光，其中一束光注入脉冲展宽器，展宽到200pm量级，再送入第一级OPCPA放大器的第一非线性晶体，作为OPCPA的信号光；

另一束光依次注入OPCPA同步泵浦源的泵浦光再生放大器、泵浦光前置放大器，放大后通过倍频器获得倍频光输出，该倍频光经双色镜反射注入第一级OPCPA放大器，作为其放大的泵浦光；

该泵浦光经第一级OPCPA放大器的第二分束镜分成两束，其中一束泵浦光再经第一反射镜与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第一非线性晶体以放大信号光。

所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统还包括第三分束镜及第二级OPCPA放大器，其中第二级OPCPA放大器包括第四分束镜、第二反射镜及第二非线性晶体；

经第一级OPCPA放大器放大的信号光注入第二级OPCPA放大器的第二非线性晶体，作为其OPCPA的信号光；

所述倍频光经双色镜反射后，经第三分束镜分成两束，分别注入第一级OPCPA放大器及第二级OPCPA放大器，作为其放大的泵浦光；

注入第二级OPCPA放大器的泵浦光经第四分束镜分成两束，其中一束泵浦光再经第二反射镜与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第二非线性晶体以放大信号光。

所述经第一级OPCPA放大器放大的信号光是经第三反射镜反射注入第二级OPCPA放大器。

所述经放大后输出的信号光可经CPA放大后再引入到脉冲压缩器，或直接引入到脉冲压缩器，经压缩后输出超短超强的激光脉冲。

所述泵浦光再生放大器及泵浦光前置放大器的泵浦源可以是两个独立的激光源，或由一个激光源的光脉冲分束获得，或利用信号光的某一频率分量放大获得。

所述泵浦光再生放大器及泵浦光前置放大器的泵浦源可以是调Q倍频YAG激光器或半导体激光器。

所述的飞秒锁模脉冲振荡器可以是钛宝石、染料或Nd:YLF锁模脉冲激光器。

所述的非线性晶体可以是LBO晶体、BBO晶体或KDP晶体。

本发明具有以下技术效果：

(1)本发明双泵浦光非共线OPCPA系统的OPCPA放大器采用非线性晶体双泵浦光非共线位相匹配结构，工作在双光泵浦非共线状态，同时使用了与信号光不同夹角的两束泵浦光，使得OPCPA可以放大的光谱带宽扩大了近一倍，实现了大谱宽的脉冲放大，能够支撑15fs以下宽度的超短超强脉冲放大；而且这使应用了本发明的超短超强激光系统可获得的脉冲时间宽度可相应缩窄一半、对应的输出峰值功率提高一倍，为输出10fs以下宽度的超短超强脉冲提供了光谱基础；

(2)本发明的OPCPA放大器中的信号光和OPCPA放大器同步泵浦源输出的泵浦光可来自同一个激光源，其同步精度高，从而使泵浦光的脉冲宽度可以足够窄，而比信号光的脉冲宽度略大，因而只需要用相对较小能量的泵浦脉冲，即可获得足够高的泵浦功率；同时这也使得OPCPA放大级工作稳定，可靠性高。

以下结合附图与实施例对本发明作进一步的说明。

附图说明

图1为已有非共线OPCPA和CPA混合型超短超强激光系统的结构示意图。

图2为本发明双泵浦光非共线OPCPA系统较佳实施例的结构示意图。

图3为本发明的第二实施例的结构示意图。

图4为本发明的第三实施例的结构示意图。

具体实施方式

如图2所示，为本发明双泵浦光非共线OPCPA系统较佳实施例的结构示意图，由图可见，本发明双泵浦光非共线OPCPA系统该较佳实施例包括飞秒锁模脉冲振荡器18、第一分束镜19、脉冲展宽器27、OPCPA同步泵浦源26、第三分束镜28、第一级OPCPA放大器32、第三反射镜33及第二级OPCPA放大器37。

其中飞秒锁模脉冲振荡器18输出的光脉冲具有脉冲宽度极窄、光谱宽度较宽的特点，可为钛宝石、染料、Nd:YLF等锁模脉冲激光器。在该较佳实施例中，该飞秒锁模脉冲振荡器18选用钛宝石飞秒锁模脉冲激光器，光脉冲宽度为10fs，并作为泵浦光和信号光共同的种子源。

OPCPA同步泵浦源26包括泵浦光再生放大器22、泵浦光前置放大器23、倍频器24、双色镜25、泵浦光再生放大器的泵浦源20及泵浦光前置放大器的泵浦源21。其中，泵浦光再生放大器22可从外来的种子光脉冲中选出一个窄频分量，使之在其增益腔内多次往返，获得放大。泵浦光前置放大器23则是在泵浦光再生放大器22放大的基础上继续放大光脉冲。泵浦源20和21的输出光分别照射泵浦光再生放大器22和泵浦光前置放大器23中的工作介质，为光脉冲的放大提供能量。该泵浦源20和21可以是两个独立的激光源，也可以由一个激光源的光脉冲分束获得，这些激光源可为半导体激光器、调Q倍频YAG激光器或其它适合的激光器；或者该泵浦源20和21亦可利用信号光的某一频率分量放大获得。本较佳实施例中泵浦源20、21选用两个独立的调Q倍频YAG激光器。倍频器24使光谱频率加倍，获得后续OPCPA放大所需要的短波长光脉冲。双色镜25可利用其对基频光具有高透射率、对倍频光具有高反射率的特点，实现倍频脉冲与基频光的分离。

第一级OPCPA放大器32包括第二分束镜29、第一反射镜30及第一非线性晶体31，其可使一束信号光与两束泵浦光在其非线性晶体31中重叠，并产生双泵浦光非共线OPCPA放大过程。

第二级OPCPA放大器37包括第四分束镜34、第二反射镜35及第二非线性晶体36。该第二级OPCPA放大器37可提高输出脉冲能量并利用饱和放大来修正光谱，并可视实际需要选择使用。

分束镜19、28、29和34可将一束光根据需要分成两束。反射镜30、33和35用于引导光束按照指定的方向传播，其中第三反射镜33主要用于折叠光路，可视实际需要选择使用。本发明的非线性晶体31、36可采用LBO晶体、BBO晶体、KDP晶体等非线性晶体，该较佳实施例中选用LBO晶体。

本发明双泵浦光非共线OPCPA系统该较佳实施例的工作过程如下：

(1)飞秒锁模脉冲振荡器18产生800nm波段，单个脉冲宽度达到10fs的超短锁模脉冲列；

(2)该超短脉冲列由分束镜19分成两束光(光强比可取1∶1)，其中一束光注入脉冲展宽器27，在脉冲展宽器27的作用下成为啁啾脉冲，展宽到200pm量级，展宽后的脉冲作为第一级OPCPA放大器的信号光垂直入射第一非线性晶体31(一块LBO晶体)；

(3)另一束光注入OPCPA同步泵浦源26的泵浦光再生放大器22，在泵浦光再生放大器22的泵浦源调Q倍频YAG激光器20(50mJ/脉冲)的泵浦下，其宽带光谱中一个长波分量840nm被挑选出来并放大成为窄带光脉冲；而后，此脉冲进入泵浦光前置放大器23中，在泵浦光前置放大器的泵浦源调Q倍频YAG激光器21的泵浦下，继续被放大；该被放大的高能量脉冲通过倍频器24产生窄带倍频脉冲；利用双色镜25对840nm基频光高透，对420nm倍频光高反，将倍频脉冲与基频光分离，得到大约1J/脉冲的倍频光能量，脉冲宽度大于300ps，该倍频光作为第一级OPCPA放大器32和第二级OPCPA放大器37的窄带泵浦光；

(4)该420nm倍频光经OPCPA同步泵浦源26的双色镜25反射后，由第三分束镜28分成两束；分别注入第一级OPCPA放大器32及第二级OPCPA放大器37作为泵浦光，其能量在分束镜28处被分配进第一级OPCPA放大器32和第二级OPCPA放大器37(如分别为100mJ、900mJ)；

(5)进入第一级OPCPA放大器32的泵浦光在第二分束镜29的作用下，再次分裂成两束(光强之比1∶1)，其中一束泵浦光经第一反射镜30与另一束泵浦光从不同方向同时入射第一非线性晶体31；确保两泵浦光在非线性晶体内的功率密度均为1.5GW/cm2，调节第二分束镜29、第一反射镜30的位置和角度，可以调整第一非线性晶体31中泵浦光的位置及其与信号光的角度，使得两泵浦光与信号光处于同一水平面内，且两泵浦光与信号光之间有不等大的夹角，如靠近晶体光学x轴一侧的泵浦光与信号光成0.82°，另一侧的泵浦光与信号光成2.40°；该两泵浦光分别在信号光方向上产生相互邻接的两个增益谱，这两个增益谱相互叠加，构成了两倍于单光泵浦OPCPA时的增益谱宽；于是三束光在晶体内实现I类相位匹配，在信号光方向上产生了以800nm为中心大于118nm(对应1717cm^-1)的有效增益谱宽；放大后的信号光被第三反射镜33引导，垂直入射第二非共线晶体36(一块BBO晶体)；

(6)进入第二级OPCPA放大器37的泵浦光在第四分束镜34的作用下，再次分裂成两束(光强之比1∶1)，其中一束泵浦光经第二反射镜35与另一束泵浦光从不同方向同时入射第二非线性晶体36；确保两泵浦光在非线性晶体内的功率密度均为1.5GW/cm2，调节第四分束镜34、第二反射镜35的位置和角度，可以调整第二非线性晶体36中泵浦光的位置及其与信号光的角度，使得两泵浦光与信号光处于同一水平面内，且两泵浦光与信号光之间有不等大的夹角，如靠近晶体光学x轴一侧的泵浦光与信号光成0.82°，另一侧的泵浦光与信号光成2.40°；该两泵浦光分别在信号光方向上产生相互邻接的两个增益谱，这两个增益谱相互叠加，构成了两倍于单光泵浦OPCPA时的增益谱宽；于是三束光在晶体内实现I类相位匹配，在信号光方向上产生了以800nm为中心大于118nm(对应1717cm-1)的有效增益谱宽；

(7)由第二级OPCPA放大器37出射，信号光完成了双泵浦光非共线OPCPA的放大过程。

之后，可以根据实际对脉冲能量和功率的需要，进入CPA放大阶段放大后进脉冲压缩器，或者，直接进入脉冲压缩器，压缩脉冲宽度并输出超短超强的激光脉冲，亦或将此大谱宽脉冲作它用。

本发明双泵浦光非共线OPCPA系统的各级OPCPA放大器32、37工作在饱和状态时，可使整个光谱上的增益均匀化。

计算表明，本发明双泵浦光非共线OPCPA系统上述实施例，对应800nm为中心、10fs脉宽的超宽带信号脉冲，当泵浦光波长在470nm附近时，可以达到最佳的增益谱宽：从680nm到970nm总共290nm(对应4397cm-1)。

此外，为了满足设计要求、充分利用空间或确保输出光束的质量等的需要，可以引入其它辅助光学元件，如反射镜，透镜等；还可在光路中引入衰减器、谱整形、色散补偿等器件，以优化输出脉冲质量。

本发明双泵浦光非共线OPCPA系统的OPCPA放大器工作在双泵浦光非共线状态，同时使用了与信号光不同夹角的两束泵浦光，使得OPCPA可以放大的光谱带宽扩大了近一倍，实现了大谱宽的脉冲放大，能够支撑15fs以下宽度的超短超强脉冲放大。这也意味着，应用了本发明的超短超强激光系统可获得的脉冲时间宽度可相应缩窄一半、对应的输出峰值功率提高一倍，为输出10fs以下宽度的超短超强脉冲提供了光谱基础。

此外，本发明的较佳实施例的OPCPA放大器中的信号光和泵浦光来自同一个激光源，同步精度高(＜10ps)，这使得泵浦光的脉冲宽度可以足够窄，而比信号光的脉冲宽度略大，因而只需要用相对较小能量的泵浦脉冲，就可获得足够高的泵浦功率；同时这也使得OPCPA放大级工作稳定，可靠性高。

图3所示为本发明的第二实施例的结构示意图。该实施例与上述较佳实施例的区别在于其仅使用了一级放大器，即第一级OPCPA放大器31，亦可实现本发明双泵浦光非共线OPCPA，其第一级OPCPA放大器31出射的信号光可以根据实际对脉冲能量和功率的需要，进入CPA放大阶段放大后进脉冲压缩器，或者，直接进入脉冲压缩器，压缩脉冲宽度并输出超短超强的激光脉冲，亦或将此大谱宽脉冲作它用。

当然若OPCPA放大器中的信号光和泵浦光来自不同的激光源，即若OPCPA泵浦源不采用OPCPA同步泵浦源26，而是独立的泵浦源，亦可以实现本发明的双泵浦光非共线OPCPA。如图4所示，本发明第三实施例采用独立的OPCPA泵浦源26’及第一级OPCPA放大器32(可视实际需要选用第二级OPCPA放大器)。独立的OPCPA泵浦源26’出射的泵浦光经第一级OPCPA放大器32的第二分束镜29分成两束，其中一束泵浦光经第一反射镜30与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第一非线性晶体31，该两泵浦光分别在信号光方向上产生相互邻接的两个增益谱，这两个增益谱相互叠加，构成了两倍于单光泵浦OPCPA时的增益谱宽，于是三束光在晶体内实现I类相位匹配，信号光得以放大。

Claims (9)

1、一种双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，包括飞秒锁模脉冲振荡器(18)及脉冲展宽器(27)，其特征在于该系统还包括OPCPA泵浦源及第一级OPCPA放大器(32)，其中第一级OPCPA放大器(32)包括第二分束镜(29)、第一反射镜(30)及第一非线性晶体(31)；所述OPCPA同步泵浦源(26)出射的泵浦光经第一级OPCPA放大器(32)的第二分束镜(29)分成两束，其中一束泵浦光经第一反射镜(30)与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第一非线性晶体(31)以放大信号光。

2、根据权利要求1所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于还包括第一分束镜(19)，所述OPCPA泵浦源为OPCPA同步泵浦源(26)，包括泵浦光再生放大器(22)、泵浦光前置放大器(23)、倍频器(24)及双色镜(25)，所述元部件的相对位置关系如下：

飞秒锁模脉冲振荡器(18)产生的超短脉冲列经第一分束镜(19)分成两束光，其中一束光注入脉冲展宽器(27)，展宽到200pm量级，再送入第一级OPCPA放大器(32)的第一非线性晶体(31)，作为OPCPA的信号光；

另一束光依次注入OPCPA同步泵浦源(26)的泵浦光再生放大器(22)、泵浦光前置放大器(23)，放大后通过倍频器(24)获得倍频光输出，该倍频光经双色镜(25)反射注入第一级OPCPA放大器(32)，作为其放大的泵浦光；

该泵浦光经第一级OPCPA放大器(32)的第二分束镜(29)分成两束，其中一束泵浦光再经第一反射镜(30)与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第一非线性晶体(31)以放大信号光。

3、根据权利要求2所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于还包括第三分束镜(28)及第二级OPCPA放大器(37)，其中第二级OPCPA放大器(37)包括第四分束镜(34)、第二反射镜(35)及第二非线性晶体(36)；

经第一级OPCPA放大器(32)放大的信号光注入第二级OPCPA放大器(37)的第二非线性晶体(36)，作为其OPCPA的信号光；

所述倍频光经双色镜(25)反射后，经第三分束镜(28)分成两束，分别注入第一级OPCPA放大器(32)及第二级OPCPA放大器(37)，作为其放大的泵浦光；

注入第二级OPCPA放大器(37)的泵浦光经第四分束镜(34)分成两束，其中一束泵浦光再经第二反射镜(35)与另一束泵浦光从不同方向，以与信号光不同的夹角，同时注入第二非线性晶体(36)以放大信号光。

4、根据权利要求3所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于经第一级OPCPA放大器(32)放大的信号光是经第三反射镜(33)反射注入第二级OPCPA放大器(37)。

5、根据权利要求1、2、3或4所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于经放大后输出的信号光可经CPA放大后再引入到脉冲压缩器，或直接引入到脉冲压缩器，经压缩后输出超短超强的激光脉冲。

6、根据权利要求2、3或4所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于所述泵浦光再生放大器(22)及泵浦光前置放大器(23)的泵浦源可以是两个独立的激光源(20、21)，或由一个激光源的光脉冲分束获得，或利用信号光的某一频率分量放大获得。

7、根据权利要求6所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于所述泵浦光再生放大器及泵浦光前置放大器的泵浦源可以是调Q倍频YAG激光器或半导体激光器。

8、根据权利要求1、2、3或4所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于所述的飞秒锁模脉冲振荡器(18)可以是钛宝石、染料或Nd:YLF锁模脉冲激光器。

9、根据权利要求1、2、3或4所述的双泵浦光非共线光学参量啁啾脉冲放大系统，其特征在于所述的非线性晶体可以是LBO晶体、BBO晶体或KDP晶体。

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