CN1246714C - 光学分插滤波器 - Google Patents

Abstract

一种包含取样布拉格光栅(SBG)的基于光学啁啾SBG的分插滤波器，一种耦合到SBG用于与光纤系统进行连接的接口；其中SBG的啁啾强到足以使一个阻带或通带与至少一个相邻的阻带或通带相重叠，以便产生多个共振反射和透射峰。

Description

光学分插滤波器

技术领域

本发明属于光电子技术和光纤通信技术领域，与光学滤波器，特别是基于布拉格光栅的光学分插滤波器(optical interleaver)有关。

背景技术

通信领域的大部分工程技术人员都知道国际互联网创造了长途通信网络传输信息量的爆炸。根据来自RHK公司(旧金山)的研究，目前大约每月一百万兆兆比特通过长途通信网络传输，并预测到2003年将增长到每月一千五百万兆兆比特。在这种信息爆炸为服务提供商创造了大量新的机遇的同时，也向系统集成商和器件制造商提供高带宽系统提出了挑战。高比特率和高信道数的密集波分复用系统(DWDM)被推崇以适应带宽的需求。当已有的技术和产品已经被超负荷地满足下一代光网络的要求时，新的器件也呼之欲出。在同时追求高比特率(10Gbits/s甚至40Gbits/s)和密集信道间隔的最大带宽的应用中，强色散对系统的限制变得非常紧迫。

一种叫做分插滤波器的器件使超高信道数的DWDM系统成为可能。对一个光路由器来说，要求已有的应用在较大信道间隔的DWDM滤波器扩展到较窄信道间隔(50GHz或者更小)的系统中，分插滤波器就显得非常必要。图1所示的是由三个1×2的分插滤波器组成的一个光学复用和解复用器的原理，它的应用可以说明如下。在最简单的情况下，分插滤波器(解分插滤波器)112把两组复用的信号组合成一组信道间隔只有前者一半的一组更加密集的复用信道。相反地，解分插滤波器112把输入的一组复用信号分成两组信道间隔是前者两倍的两组输出复用信号流121和122。

这种单级的分插滤波器可以以二进制的方式级连使用以制作其他设备。例如，如图一所示，一个50GHz1×2解分插滤波器112使一路信道间隔为50-GHz的复用信号111被分成信道间隔为100GHz的两路复用信号121和122，并且分别发送到两根输出光纤中。然后两个100GHz1×2解分插滤波器123和124又使两路信道间隔为100GHz的复用信号被分成信道间隔为200GHz的四路复用信号131，132，133和134，并且分别发送到四根输出光纤中。通过这种方法，分插滤波器可以结合已有的DWDM滤波器，以致迅速把它们的应用扩展到频道间隔更窄的系统中，或者利用分插滤波器特殊的性能。这种性能在要求高带宽的长距离系统的设计中非常具有吸引力。有了这种应用，通过将现有的薄膜滤波器或者阵列波导光栅同分插滤波器结合起来，只需要使用已有的滤波器或者光栅就可以建造一个信道数是原来两倍或四倍系统，因此新的高带宽系统的设计周期和成本将大量削减。

分插滤波器在使用最高信道数的长距离的DWDM系统中具有非常明显的应用前景，不但如此，这种器件表现出来的模块性在以铺设成本为第一考虑因素的地区性城域网中也很具吸引力。对于图1中所示的解分插滤波器，最初，并不是所有四个输出131，132，133和134都会被使用。例如，一个为32个信道设计的1×4解分插滤波器在每个输出光纤上会有8个信道。最初的系统可能被设计成只利用了一个8个信道的输出光纤，当要求更高的带宽时，可以在未使用的分插滤波器/解分插滤波器再增加另外的发射机和DWDM滤波器。当然，最初安装的发射机必需具备全信道数系统所要求的稳定性，但是这确实为一个系统的提供可测量性找到了一条聪明的办法。

分插滤波器在城域网中的另一个应用是在一个节点上/下路一组信道。在这种情况下，在一个解分插滤波器的输出光纤上的一组波长可以被指定为下路和解复用，而其它波长被认为是通向下一个节点。虽然大多数通行是明确的，但是通过多个分插滤波器/解分插滤波器对的传输就要求有最小的信道窜扰。

尽管这样，分插滤波器的设计关键的经济上的优点是：它使得低成本的上一代的滤波器可以被用在更高信道数的DWDM系统中。很明显，分插滤波器这种经济上的优势在更多信道数的系统将会增加了，这种优势将会继续到将来，因为即使100-GHz的滤波器的价格会降下来，大信道间隔的滤波器的价格会比新的、更密集的滤波器更进一步的下降，并且将会有更好的实用性。

作为一种新型器件的普遍规律，会有很多不同的技术实现分插滤波器的功能，但至今还没有明显的技术优胜者。分插滤波器的主要原理是两束光的相干叠加，干涉造成一个周期性反复的输出，这个装置所要求的信道间隔可以通过控制边界形状加以设定。当前制造商们利用熔融光纤干涉计、流体晶体、双折射晶体、以及更加奇特的技术制作分插滤波器。可能根据原材料和技术最简单的设计方法是熔融光纤马赫-曾德干涉计法(见图2)，在这种设计中，干涉是由于3-dB耦合器的两个光纤路径(22和24)长度不同造成的，通过精确控制23和27之间的路将长度，信道间隔可以被设定到所要求的值并且很好的匹配到ITU信道栅格中。端口21或者26是一个输入口，25和28是输出口。如图3所示，传统的基于干涉计的分插滤波器的缺点是具有尖峰31和宽底32的Lorenzian形状，为了获得一个平顶的光谱，通过对一根额外的光纤或者一个薄膜滤波器等的输出进行切趾，插入损耗将会减小，这将会增加分插滤波器的制作难度和成本。

布拉格光栅：

布拉格光栅是基于布拉格反射原理构成的。当光沿着周期性大小变化的折射率区域传播时，在这些区域间的每个界面都会得到部分反射(见图4)。当这些区域间的距离满足让这些部分反射全都能在相位上相加时当两次反射间的往返是光波长整数倍时整个的反射就能达到将近100％，即时每次单个反射很小。当然，这个条件的满足只对特殊的波长才成立。对于所有之外的波长，反射相位失配导致光波相消，形成高的传输特性。高反射率条件，也就是熟知的布拉格条件，和反射波长，或者称为布拉格波长λ_Bragg，以及光栅周期Λ41和平均折射率n有关，即：

         λ_Bragg＝2nΛ.               (1)

光纤布拉格光栅(FBG)是将布拉格光栅制作在光纤的芯层上。在一个特殊的光纤布拉格光栅，光栅周期大约为535nm对应布拉格波长在1550nm。折射率调制相当的小-在10^-4到10^-3量级间-所以需要很大数量的周期才能得到超过99％的反射。

光纤布拉格光栅普遍长度在1mm至25mm之间。高反射率条件在λ_Bragg附近的一定带宽内可以成立。当光栅很弱时，其3dB带宽与光栅的长度成反比，但是随着光栅的强调的增加而变大。采用非均匀的周期也可以得到布拉格光纤光栅，比如，光栅周期沿着光栅长度方向成线性变化。这种啁啾化的光栅拥有非常宽的带宽，可以达到几十个纳米。啁啾布拉格光纤光栅能够表示成：

  Λ(z)＝Λ₀(1-cz)(-l/2＜z＜l/2)         (2)

在这里c是啁啾系数，它表示了光栅周期沿着光栅长度变化的情况，z是布拉格光栅长度方向上的坐标以及1为光栅的长度。取样布拉格光栅(SBG)是指光纤光栅的折射率由另外一种取样周期函数F(z)所调制。也就是说，除了布拉格周期调制(微米量级)51，还有另一种周期调制，它的周期52是毫米量级。取样长度就是在取样周期中的那部分光栅长度(＝P)。取样率定义为取样长度除以取样周期52。一个通常的光纤布拉格光栅有一个反射峰。而也通常的光纤布拉格光栅不同的是，取样布拉格光栅在其光谱内有多个反射峰。

通常的SBG是没有啁啾或者啁啾很小的。它们都有多个通带和阻带。在SBG结构中，相邻的阻带或者通带间并不重叠，而拥有多个阻带。当一束光的频率落到阻带中时，光将被限制住而只有部分可以不受阻挡继续传播。当峰值反射率调制很大时，只有极少的光能够不受阻挡继续传播，而大部分的光将被反射回去。取样系数越小，能够起作用的信道就越多。当光栅的应用范围落在1550nm的光通信窗口时，取样周期通常为0.5mm，1mm，和2mm，其相对应的信道间隔(两个邻近信道间的间隔)分别为1.6nm，0.8nm，0.4nm，或者200Ghz，100Ghz和50GHz。因此，当一束光的频率落在这些阻带时，光将被反射回去。相反的是，当一束光落在这些阻带外时，光将继续不受阻挡得传播。从通常的SBG光谱上来看，SBG可以看成分插滤波器。这种“分插滤波器”有一些额外的缺陷：光谱响应上信道间不平坦，尤其是离中心布拉格波长越远越严重。同时这种通常的SBG的相位相应在其滤波带宽内是非线性的，当信号脉冲通过这种SBG传播时将会受到严重的损害。因此，通常的SBG不能当作分插滤波器用在实际的光纤系统中。

L.A.Everall，K.Sugden，J.A.R.Williams，I.Bennion，X.Liu，J.S Aitchison，S.Thomas  and K.M DelaRue在文章“Fabrication of multipassband moire resonators in fibers bythe dual-phase-mask exposure method”，Optics Lett.，vol.22，pp.1473-1475，1997报道了一种摩尔光栅型共振滤波器。摩尔光栅是一种有两个中心波长不同的光栅叠加而成的特殊光栅。通常当大的光栅啁啾引入到这种摩尔光栅时，会有多个通带出现，可以看成性能差的分插滤波器(如图7所示)，总之，它的传输特性是尖顶(72)和圆低(74)的Lorenzian形状。

本发明目的是提出一种分插滤波器能够克服上面各种分插滤波器的缺点。

本发明另一目的是提出一种具有平坦响应的分插滤波器。

进一步，本发明目的是提出一种高性能分插滤波器：结构紧凑、低成本、良好的滤波特性、低插入损耗和简单的制作工艺。

更进一步，本发明目的是提出一种拥有锐利的滤波特性和低色散的滤波器。这种滤波器可以用作12.5GHz，25GHz，50GHz和100GHz信道间隔分插滤波器。

发明内容

上面描述的本发明的目标可以在一个基于啁啾取样布拉格光栅(SBG)的分插滤波器(分插滤波器)中实现，这个分插滤波器包含一个强啁啾SBG和一个与此SBG和光纤系统相连接的接口。这个SBG的啁啾足够强以致相邻的禁带或通带相互重叠产生多个共振的反射和透射峰。这样的SBG有两串输出谱流，一是与禁带相关(反射)，另一与通带相关(透射)。这样的SBG可以用作分插滤波器。该分插滤波器的工作频率等于相邻通带和禁带之间的频率间隔。

SBG的啁啾系数c可以很容易做的比5.7×10^-5/mm还大。由于相应的取样周期P就等于 这样展宽了禁带或通带，从而实现了带宽的重叠，产生了共振的多信道，这里的δf是基于SBG的分插滤波器的工作信道间隔，v₁是真空中的光速。

作为选择，基于啁啾SBG的分插滤波器的由满足下列结构参数的关系来表征

$c=\frac{{8\mathrm{mn\λ}}_{\mathrm{Bragg}}}{v_l^2}{\mathrm{\δf}}^2$    (m＝±1，±2，...)            (3)

以及

$P=\frac{v_1}{4\left|m\right|\mathrm{n\δf}}$    (m＝±1，±2，...)          (4)

这里c是啁啾系数，1是布拉格光栅的长度，λ_Bragg是光栅的中心波长，即布拉格波长，n是SBG的平均折射率，P是SBG的取样周期，v₁是真空中的光速，m是整数(m＝±1，±2，...)，δf是基于SBG的分插滤波器的工作信道间隔。

对于分插滤波器的工作频率δf，3％-5％的啁啾系数c和取样周期P的变化较小地影响分插滤波器频率响应，即分插滤波器滤波性能的降低是可以接受的。

此外，在SBG的每个取样采用了Blackman，Hamming，Gauss andTanh，Sinc，Cauchy，或超-Gauss切趾

作为选择，基于强啁啾SBG的50GHz分插滤波器有下列的参数结构：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259mm到1.035mm，c＝4.978×10^-4到1.991×10^-3/mm；

基于强啁啾SBG的25GHz分插滤波器有下列的参数结构：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259到2.07mm，c＝1.245×10^-4到9.956×10^-4/mm；

基于强啁啾SBG的12.5GHz分插滤波器有下列的参数结构：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518到2.07mm，c＝6.23×10^-5到2.489×10^-4/mm；

基于强啁啾SBG的100GHz分插滤波器有下列的参数结构：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518，c＝1.991×10^-3/mm.

根据本发明的基于取样布拉格光栅的光学分插滤波器可以被配置以用作复用/解复用器或光学路由器。

附图说明

图1表示分插滤波器/解分插滤波器的示意图；

图2表示基于Mach-Zehnder的分插滤波器的示意图；

图3表示基于如图2Mach-Zehnder结构的分插滤波器的光谱响应；

图4a和图4b分别表示布拉格光栅的结构和相应的光谱响应；

图5表示本发明中取样布拉格光栅的结构示意图；

图6表示如图5中取样布拉格光栅的透射和反射谱；

图7表示Moiré光栅的光谱响应示意图；.

图8表示基于本发明实体的50GHz分插滤波器的滤波光谱响应；

图9表示基于本发明的50GHz分插滤波器的滤波谱示意图，在取样布拉格光栅的每个取样中没有切趾；

图10-11表示基于本发明其他实体的50GHz分插滤波器的滤波谱示意图；

图12-15表示基于本发明的25GHz分插滤波器的滤波谱示意图；

图16-18表示基于本发明的12.5GHz分插滤波器的滤波谱示意图；

图19表示基于本发明的100GHz分插滤波器的滤波谱示意图。

具体实施方式

为了具体说明这个发明，参考图示对前面的实现工艺做更多的描述。

图4中，b图是a图所示布拉格光栅41的光谱响应，其中的禁带对应了反射谱峰43。光束44入射到光栅中可能被反射，当入射光频率落入禁带42时，该光束就被反射。当折射率调制峰值很大时，只会有很少的光穿过光栅，其余的大部分则被反射，如图4b所示。图5所示的是实现该发明的SBG，它的光谱响应如图6所示。所谓的SBG是指被周期性取样函数调制的光栅51。取样函数的参数是单个取样轮廓52和取样周期53。从傅立叶变换的角度看，它是由许多叠印的子光栅构成，分别对应频域上的一个禁带和反射峰。其中的一个禁带61和反射峰62如图6a所示。当SBG是关于光栅周期啁啾时，如布拉格光栅51所示的，所有的子光栅都按照同一参数啁啾。

虽然图5所示的SBG中的取样轮廓52只占据了整个取样周期的一部分，但是只要该轮廓52在整个周期53内不是等值的，例子中的取样轮廓52的范围可以扩展到整个取样周期53的。为了和Moiré(摩尔)光栅做比较，图7展示了一个光栅周期啁啾的摩尔光栅的光谱响应。摩尔光栅中有很多峰值相等的透射和反射峰，如71标示的透射峰和72标示的反射峰。这种多信道光栅的缺点是尖顶和宽底的反射谱，而这种结构对光纤通信不利。

按照傅立叶变换，一个SBG可以描述成为众多影子光栅底叠加。如果SBG含啁啾，而且啁啾不大，各个子光栅底禁带还没有重合，如图6所示，则入射光只受其中一个子光栅的作用。在这种情况下，没有共振透射现象，如图6所示。但是，当啁啾足够大了，子光栅的禁带被足够的展宽，各个相邻子光栅的禁带可能重叠，落入重叠区的入射光会受到几个子光栅的共同作用，就有机会无阻碍的通过取样光栅。所以只要啁啾足够大，就会在SBG中产生多共振透射和反射峰之结构。

图8给出了该发明的一个例子，是一个具有很大啁啾的SBG。如图8a所示，该啁啾SBG形成了多共振透射和反射峰，分别用81和82表示了。由于这种光谱响应是各个子光栅响应之相干叠加，所以透射反射峰可能不是罗纶兹线性。如图8所示的SBG对每一个取样进行了Hamming切趾。另外，其它的切趾方式也是可行的，比如Blackman、Gauss、Tanh、Sinc、Cauchy，以及超Gauss。图8b是该SBG的一个光谱响应，很明显，该创新使得滤波器的顶部平而边缘陡峭；图8c是该取样光栅的色散图示，具有小的群时延变化，即小的色散。图8中，信道1是群组滤波器的透射峰，信道2是反射峰。这些信道具有如下性质：信道1dB带宽大概0.32nm，1dB带宽条件下的边缘下降速度是151db/nm，1dB带宽内最大群时延变化小于9ps；信道2，1dB带宽是0.34nm，边缘下降速度是136db/nm，1nm带宽内最大群时延变化小于19ps。图8所示的SBG是信道间隔50GHz的分插滤波器，该例按照本发明中公式(3)(4)设计，每个取样52采用Hamming切趾函数，λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝1.035mm，c＝4.978×10^-4/mm，m＝1。

如上述，在这里的例子，如果SBG的结构参数满足下列关系，可以导致相应的分插滤波器好的性能

$c=\frac{{8\mathrm{mn\λ}}_{\mathrm{Bragg}}}{v_l^2}{\mathrm{\δf}}^2$    (m＝±1，±2，...)          (3)

以及

$P=\frac{v_1}{4\left|m\right|\mathrm{n\δf}}$    (m＝±1，±2，...)           (4)

这里c是啁啾系数，1是布拉格光栅的长度，λ_Bragg是光栅的中心波长，即布拉格波长，n是SBG的平均折射率，P是SBG的取样周期，V₁是真空中的光速，m是整数(m＝±1，±2，...)，δf是基于SBG的分插滤波器的工作信道间隔。

根据本发明这个SBG是强啁啾SBG，这个SBG的啁啾足够强以致相邻的禁带或通带相互重叠产生多个共振的反射和透射峰。方程(3)、

(4)表征了具有这种特性的SBG。

SBG的啁啾系数c可以很容易做的比5.7×10^-5/mm还大。由于相应的取样周期P就等于 这样展宽了禁带或通带，从而实现了带宽的重叠，产生了共振的多信道，这里的δf是基于SBG的分插滤波器的工作信道间隔，v₁是真空中的光速。

尽管方程(3)、(4)已经得到描述，但对于在这个领域具有一般水平的人应该知道：这个发明的关键在于让SBG的结构的多个禁带或通带重叠，从而生成多个共振的反射和透射峰。

如图8所示的取样光栅对每一个取样进行了Hamming切趾。另外，其它的切趾方式也是可行的，比如Blackman、Gauss、Tanh、Sinc、Cauchy，以及超Gauss。

在这个领域制作一个具有任意函数结构的SBG是为大家所熟知的，这在下面这本书中有详细的介绍：“Andreas Othonos and KyriacosKalli：FiberBragg gratings：fundamentals and applications intelecommunications and sensing，Arteck House Inc，Norwood，MA，United Sates，1999”。

图9是该发明的第二个例子，表示图8的分插滤波器，但是在SBG制作过程中每个取样中没有采用切趾。因此明显地有一些抖动91使该分插滤波器滤波性能下降。

尽管这个发明采用了Hamming切趾的SBG，但是在这个领域具有一般水平的人应该知道其它的切趾方式，比如Gauss切趾，也能够提高滤波器的性能。通过切趾之后，滤波器就能够更好的性能。

图10是该发明的第三个例子，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的50GHz(δf＝50GHz)带宽的分插滤波器的响应。对于一个基于SBG的分插滤波器平均折射率系数n是由材料决定的，λ_Bragg是由实际的系统决定的，而v₁是常数。这样由本发明公式(3)、(4)可知，对于特定的m级次以及分插滤波器信道间隔，啁啾系数c以及取样周期P就确定了。在这个例子中，SBG使用的光纤的折射率系数为n＝1.448，其它参数如下：λ_Bragg＝1545nm，P＝0.259mm，c＝1.991×10^-3/mm，m＝4。

在其它的图示中还有另外的一些例子，为了是描述简洁些，其它细节的描述就不赘述了。

第四个例子如图11所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的50GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝9.956×10^-4/mm，m＝2。

第五个例子如图12所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的25GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259mm，c＝9.956×10^-4/mm，m＝8。

第六个例子如图13所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的25GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝4.978×10^-4/mm，m＝4。

第七个例子如图14所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的25GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝1.035mm，c＝2.489×10^-4/mm，m＝2。

第八个例子如图15所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的25GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝2.07mm，c＝1.245×10^-4/mm，m＝1。

第九个例子如图16所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的12.5GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝2.489×10^-4/mm，m＝8。

第十个例子如图17所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的12.5GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝1.035mm，c＝1.245×10^-4/mm，m＝4。

第十一个例子如图18所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的12.5GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝2.07mm，c＝6.23×10^-5/mm，m＝2。

第十二个例子如图19所示，它表示了由本发明中公式(3)、(4)计算出的100GHz带宽的分插滤波器的响应。其参数如下：λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝1.991×10^-3/mm，m＝1。

综上所述，在这个领域具有一般水平的人应该知道使用这个发明能够制作出各种各样、具体的基于SBG的分插滤波器。虽然这个发明已经很明白的描述了特定的、具体的分插滤波器，而对于在这个领域里有着很高水平的人很容易就能知道，在这个发明的范围内，将各个参数进行改变就可以制作出不同的分插滤波器。

Claims (18)

1.基于啁啾取样布拉格光栅的光学分插滤波器，包括：

一个取样布拉格光栅，

一个接口，能够使这样的取样布拉格光栅与光纤系统连接，

取样布拉格光栅有强啁啾，强啁啾足够引起光栅的至少一个相邻的禁带和通带相互交叉，导致共振反射峰和共振透射峰的出现。

2.如权利要求1所述的光学分插滤波器，其取样布拉格光栅的啁啾系数c大于5.7×10^-5/mm，相应地取样周期P为

啁啾使每个禁带或通带的带宽展宽使相邻的禁带和通带相互交叉产生共振的通带和禁带，这里δf是分插滤波器的工作频率间隔，v₁是真空中的光速。

3.如权利要求1所述的光学分插滤波器，其特征在于，取样布拉格光栅结构参数由下面关系决定：

$c=\frac{8\mathrm{mn}{\mathrm{\λ}}_{\mathrm{Bragg}}}{{v_l}^2}{\mathrm{\δf}}^2---m=\±1,\±2,...---\left(3\right)$

$P=\frac{v_l}{4\left|m\right|\mathrm{n\δf}}---m=\±1,\±2,...---\left(4\right)$

其中，c为啁啾系数，l是光栅长度，λ_Bragg是反射中心波长，即布拉格波长，n是平均折射率，P是取样周期，v₁是真空中的光速，m是整数m＝±1，±2，...，δf是分插滤波器的信道间隔。

4.如权利要求1所述的光学分插滤波器，其特征在于在取样布拉格光栅中对每一个取样进行了切趾，如布莱克曼切趾、高斯切趾、双曲正切切趾、Sinc切趾、柯西切趾，汉明切趾以及超高斯切趾。

5.如权利要求2所述的光学分插滤波器，其特征在于在取样布拉格光栅中对每一个取样进行了切趾，如布莱克曼切趾、高斯切趾、双曲正切切趾、Sinc切趾、柯西切趾，汉明切趾以及超高斯切趾。

6.如权利要求3所述的光学分插滤波器，其特征在于在取样布拉格光栅中对每一个取样进行了切趾，如布莱克曼切趾、高斯切趾、双曲正切切趾、Sinc切趾、柯西切趾，汉明切趾以及超高斯切趾。

7.如权利要求1所述的光学分插滤波器，其被配置作为复用/解复用器工作。

8.如权利要求1所述的光学分插滤波器，其被配置作为光学路由器工作。

9.如权利要求2所述的光学分插滤波器，其被配置作为复用/解复用器工作。

10.如权利要求2所述的光学分插滤波器，其被配置作为光学路由器工作。

11.如权利要求3所述的光学分插滤波器，其被配置作为复用/解复用器工作。

12.如权利要求3所述的光学分插滤波器，其被配置作为光学路由器工作。

13.如权利要求3所述的光学分插滤波器，λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259mm到1.035mm，c＝4.978×10^-4到1.991×10^-3/mm。

14.权利要求3所述的光学分插滤波器，λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259mm到2.07mm，c＝1.245×10^-4到9.956×10^-4/mm。

15.权利要求3所述的光学分插滤波器，其信道间隔为50GHz，结构参数满足下面关系：

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝1.035mm，c＝4.978×10^-4/mm，m＝1；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259mm，c＝1.991×10^-3/mm，m＝4；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝9.956×10^-4/mm，m＝2.

16.权利要求3所述的光学分插滤波器，其信道间隔为25GHz，结构参数满足下面关系：

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.259mm，c＝9.956×10^-4/mm，m＝8；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝4.978×10^-4/mm，m＝4；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝1.035mm，c＝2.489×10^-4/mm，m＝2；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝2.07mm，c＝1.245×10^-4/mm，m＝1.

17.权利要求3所述的光学分插滤波器，其信道间隔为12.5GHz，结构参数满足下面关系：

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝2.489×10^-4/mm，m＝8；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝1.035mm，c＝1.245×10^-4/mm，m＝4；或

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝2.07mm，c＝6.23×10^-5/mm，m＝2。

18.如权利要求3所述的光学分插滤波器，其信道间隔为100GHz，结构参数满足下面关系：

λ_Bragg＝1545nm，n＝1.448，P＝0.518mm，c＝1.991×10^-3/mm。

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