CN116683188A - 超薄柔性频率编码超表面及其设计方法 - Google Patents
超薄柔性频率编码超表面及其设计方法 Download PDFInfo
- Publication number
- CN116683188A CN116683188A CN202310379945.8A CN202310379945A CN116683188A CN 116683188 A CN116683188 A CN 116683188A CN 202310379945 A CN202310379945 A CN 202310379945A CN 116683188 A CN116683188 A CN 116683188A
- Authority
- CN
- China
- Prior art keywords
- frequency
- phase
- super
- superunit
- ultra
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
- 238000013461 design Methods 0.000 title claims abstract description 20
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 12
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 claims abstract description 26
- 230000033228 biological regulation Effects 0.000 claims abstract description 12
- 229910052751 metal Inorganic materials 0.000 claims description 19
- 239000002184 metal Substances 0.000 claims description 19
- 230000004044 response Effects 0.000 claims description 17
- 230000005855 radiation Effects 0.000 claims description 12
- 239000000758 substrate Substances 0.000 claims description 11
- 230000008859 change Effects 0.000 claims description 8
- RYGMFSIKBFXOCR-UHFFFAOYSA-N Copper Chemical group [Cu] RYGMFSIKBFXOCR-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 3
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 claims description 3
- XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N aluminium Chemical compound [Al] XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 3
- 229910052802 copper Inorganic materials 0.000 claims description 3
- 239000010949 copper Substances 0.000 claims description 3
- 239000011888 foil Substances 0.000 claims description 3
- 239000004642 Polyimide Substances 0.000 claims description 2
- 229920001721 polyimide Polymers 0.000 claims description 2
- 108091026890 Coding region Proteins 0.000 abstract description 5
- 238000004891 communication Methods 0.000 abstract description 3
- 238000012545 processing Methods 0.000 abstract description 3
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 abstract description 2
- 238000004088 simulation Methods 0.000 description 9
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 6
- 239000000463 material Substances 0.000 description 3
- 230000000737 periodic effect Effects 0.000 description 3
- 238000005316 response function Methods 0.000 description 3
- 239000002131 composite material Substances 0.000 description 2
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 2
- 230000002159 abnormal effect Effects 0.000 description 1
- 239000006096 absorbing agent Substances 0.000 description 1
- 238000003491 array Methods 0.000 description 1
- 230000009286 beneficial effect Effects 0.000 description 1
- 238000011161 development Methods 0.000 description 1
- 239000006185 dispersion Substances 0.000 description 1
- 238000009826 distribution Methods 0.000 description 1
- 230000005611 electricity Effects 0.000 description 1
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 1
- 230000007246 mechanism Effects 0.000 description 1
- 238000012986 modification Methods 0.000 description 1
- 230000004048 modification Effects 0.000 description 1
- 238000005457 optimization Methods 0.000 description 1
- 239000002245 particle Substances 0.000 description 1
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01Q—ANTENNAS, i.e. RADIO AERIALS
- H01Q15/00—Devices for reflection, refraction, diffraction or polarisation of waves radiated from an antenna, e.g. quasi-optical devices
- H01Q15/0006—Devices acting selectively as reflecting surface, as diffracting or as refracting device, e.g. frequency filtering or angular spatial filtering devices
- H01Q15/0086—Devices acting selectively as reflecting surface, as diffracting or as refracting device, e.g. frequency filtering or angular spatial filtering devices said selective devices having materials with a synthesized negative refractive index, e.g. metamaterials or left-handed materials
-
- Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
- Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
- Y02D—CLIMATE CHANGE MITIGATION TECHNOLOGIES IN INFORMATION AND COMMUNICATION TECHNOLOGIES [ICT], I.E. INFORMATION AND COMMUNICATION TECHNOLOGIES AIMING AT THE REDUCTION OF THEIR OWN ENERGY USE
- Y02D30/00—Reducing energy consumption in communication networks
- Y02D30/70—Reducing energy consumption in communication networks in wireless communication networks
Landscapes
- Aerials With Secondary Devices (AREA)
Abstract
超薄柔性频率编码超表面及其设计方法，涉及人工电磁超材料领域。本发明设计的频率编码超表面由优化后的反射型频率编码超单元结构组成，单元之间具有不同的相位‑频率敏感度，并利用其单元相位‑频率敏感度的差异设计编码序列，从而实现对电磁波的连续调控。通过1比特编码模式可以实现二分束器和四分束器，通过2比特编码模式可以实现单波束在不同方向的调控。本发明具有结构简单、易于设计、超薄、柔性、高对称性、无源、低成本等特性，在无线通信、雷达、成像、信号处理等领域具有巨大应用潜力和良好的工程应用前景。
Description
技术领域
本发明涉及人工电磁超材料领域。
背景技术
电磁超材料(Metamaterials)就是将具有特定几何形状的宏观基本单元周期性或非周期性排列，使其具有天然材料所不具备的超常电磁特性的人工复合结构或人工复合材料。国内学者将metamaterials翻译为新型人工电磁材料或特异介质。超材料可以实现对电磁波的灵活调控，其电磁特性由单元材料、单元结构和阵列排布方式共同决定。
电磁超表面是在二维形式下的超材料，通常是由周期或非周期的二维亚波长结构单元阵列组成，由于其平面化结构的简易性，超表面的设计成本和制造难度也相对较低，并且在加工和应用方面有着独特的优势。超表面通过在界面上设计人工结构，形成相位梯度，构成人工波矢，可以实现对电磁波灵活的调控，大大缩减了器件的尺寸，在完美吸波器、高方向性天线、超薄电磁隐身衣、下一代无线通信等方面具有极大的应用价值。
发明内容
本发明的目的是为了适应目前对电磁超表面的需求，从而提出一种超薄柔性频率编码超表面及其设计方法
本发明通过以下技术方案实现：
一种超薄柔性频率编码超表面，它包括：N个反射型可调超单元结构；N为正整数；所述N个反射型可调超单元结构均匀布设在xy二维平面内且按周期排列形成一体件，即：超薄柔性频率编码超表面；每个所述反射型可调超单元结构均包括中间介质基板层、正交十字结构金属图案贴片层、和金属反射层；所述金属图案贴片层固定在中间介质基板层的上表面；所述金属反射层固定在中间介质基板层的下表面；
所述金属图案贴片层的图案为正交十字图案构成的对称图形；
所述金属图案贴片层的图案用于反射电磁波的幅度和调制其所在所述反射型可调超单元结构的相位；
所述超薄柔性频率编码超表面在工作频段内具有不同的相位-频率敏感度，且其相位响应曲线随着频率的变化趋于线性。
基于超薄柔性频率编码超表面的设计方法，其特征是：包括以下步骤：
步骤一：确定波束调控器件所需的调制功能，并根据所述调制功能确定每个反射型可调超单元结构所需的相位；
步骤二：通过调整反射型可调超单元的几何参数，以实现对应反射型可调超单元结构的相位调制，保证其反射型可调超单元的相位响应曲线在工作频段内具有不同的相位-频率敏感度，将具有低相位-频率敏感度的反射型可调超单元编码为：0；将具有高相位-频率敏感度的反射型可调超单元编码为：1；
步骤三：给定1比特和2比特编码序列，求解辐射场；
步骤四：通过改变入射电磁波的频率，获得超薄柔性频率编码超表面，完成一次基于超薄柔性频率编码超表面的设计。
步骤三中，求解辐射场是根据公式：
实现的；
式中：θ是辐射场的俯仰角，是辐射场的方位角，/>是每个反射型可调超单元结构的辐射方向图系数；/>是每个反射型可调超单元结构的散射相位；Md代表一个超级子单元的周期，d代表单个子单元的周期，k＝λ0/2π，λ0是入射电磁波的波长。
有益效果：
1、本发明中，电磁超表面由优化后的反射型频率编码超单元结构组成，可实现波束多样调控的功能，具有良好的工程应用前景。
2.本发明具有结构简单、易于设计、超薄、高对称性、无源、低成本等特性，具有巨大应用潜力，推动了电磁超表面的发展。
附图说明
图1是本发明一个实施例的频率编码超表面基本单元结构示意图；
图2是本发明一个实施例的四种频率编码超表面子单元结构示意图；
图3是本发明一个实施例的四种不同结构尺寸的频率编码超表面单元及其对应的幅度和相位响应。图3(a)为四种频率编码超表面子单元在17至20GHz频段内反射幅度的仿真结果。图3(b)为四种频率编码超表面单元在17至20GHz频段内反射相位的仿真结果；
图4(a)为1比特频率编码超表面示意图，其对应的编码排布为：‘0’，‘1’，‘0’，‘1’…，图4(b)为频率编码超表面仿真模型图；
图5是本发明一个实施例的1比特频率编码超表面及其对应的远场方向图。图5(a-d)为由编码排布为‘0’，‘1’，‘0’，‘1’…的1比特频率编码超表面在17，18，19和20GHz时所生成的远场方向图；
图6(a)为1比特频率编码超表面示意图，其对应的编码排布为：‘0’，‘1’，‘0’，‘1’…/‘1’，‘0’，‘1’，‘0’…，图6(b)为频率编码超表面仿真模型图；
图7是本发明一个实施例的1比特频率编码超表面及其远场方向图。图7(a-d)由编码排布为：‘0’，‘1’，‘0’，‘1’…/‘1’，‘0’，‘1’，‘0’…的1比特频率编码超表面在17，18，19和20GHz时所生成的远场方向图；
图8(a)为2比特频率编码超表面，其对应的编码排布为：‘00’，‘01’，‘10’，‘11’，‘00’，‘01’，‘10’，‘11’…，图8(b)为2比特频率编码超表面仿真模型图；
图9为2比特频率编码超表面及其远场方向图。图9(a-d)为编码排布为：‘00-00’，‘00-01’，‘00-10’，‘00-11’，‘00-00’，‘00-01’，‘00-10’，‘00-11’…的2比特频率编码超表面在6、7.5、9和10.5GHz时生成的远场方向图。
具体实施方式
具体实施方式一、下面详细描述本发明的实施例，所述实施例的示例在附图中示出，其中自始至终相同或类似的标号表示相同或类似的元件或具有相同或类似功能的元件。下面通过参考附图描述的实施例是示例性的，旨在用于解释本发明，而不能理解为对本发明的限制。
下面参照附图描述根据本发明实施例提出的基于超薄柔性频率编码超表面的波束调控器件。
如图1所示，所述超表面为3层结构：包括中间介质基板层、正交十字结构金属图案贴片层、和金属反射层；所述中间介质基板层为聚酰亚胺，介电常数为3.2，正切损耗为0.03，厚度为1mm。背面采用完整的铜板，正面覆盖铝箔并刻蚀图案，正反面金属厚度均为0.035mm。反射型可调超单元结构为正方形，其几何参数分别为：正方形边长p，十字形长度a，十字形开缝长度b，十字形开缝宽度w，基板厚度d，圆弧半径r。
进一步地，如图2所示，通过仿真优化，选取最优的结构参数，频率编码超表面编码单元1的参数为圆弧半径r1＝0.8mm，十字形开缝长度b1＝1mm，开缝宽度w1＝0.1m，频率编码超表面编码单元2圆弧半径r2＝2.5mm,十字形开缝长度b2＝3mm,开缝宽度w2＝2.68mm，频率编码超表面编码单元3圆弧半径r3＝2.5mm,十字形开缝长度b3＝3mm,开缝宽度w3＝0.92mm，频率编码超表面编码单元4圆弧半径r4＝2.5mm,十字形开缝长度b4＝3mm，开缝宽度w4＝0.28mm。其余参数正方形边长p＝10mm，基板厚度d＝1mm。
介电常数为3.2，正切损耗为0.03，厚度为1mm。背面采用完整的铜板，正面覆盖铝箔并刻蚀图案，正反面金属层厚度均为0.035mm。
工作原理：本发明设计采用谐振相位调制原理来控制单元的相位特性，基于这一原理，单元的不同几何参数会导致不同的谐振特性，从而导致不同的相位色散(相位灵敏度)。设计的四个编码单元中的几何参数不同，因此具有不同的相位特性，这些相位特性是实现频率编码超表面的关键。为了说明这背后的物理机制，我们使用简化的泰勒级数来表示数字单元随频率的相位响应，如下所示
其中：f0表示设计的超薄柔性频率编码超表面工作频段的初始频率点，α0表示初始频率下频率编码超表面单元的相位响应这里的相位灵敏度是指单元在工作频率范围内的相位变化程度。它可以用起始频率和结束频率之间的相位变化与频率变化的比值来表示；
表示传统编码超表面的相位信息，它是一个与频率无关的常数，因此在此条件下，传统编码超表面在工作频段内只能实现一个固定的电磁功能。对于频率编码超表面而言，在设计时可以利用单元相位响应函数中高阶项的差异性以达到单元间相位差随频率的变化而改变。在这里，我们仅考虑具有不同线性相位-频率敏感度的超表面单元，即频率编码超表面单元的相位响应函数具有不同的1阶响应项。当我们用式(1)描述超表面的相位信息时，发现其相位响应随频率的变化而变化。在这种情况下，我们必须使用两个参数来描述编码超表面的相位响应。一个是初始频率的相位，另一个是相位对频率的灵敏度。与传统编码超表面相比，初始频率的相位响应和工作频段的相位灵敏度都需要为频率编码元面进行精心设计频率编码超表面都需要精心设计初始频率的相位响应和工作频段的相位灵敏度。
根据传统阵列天线的散射理论，编码超表面在法线入射下的远场散射可表示为：
θ是俯仰角，/>是方位角，/>是每个编码单元的辐射方向图系数，/>是散射相位。Md代表一个超级子单元的周期，d代表单个子单元的周期，k＝λ0/2π，M代表一个超级子单元所包含的单元数。根据散射理论，编码超表面的辐射能量可以用方向性函数来描述
其中θ＝arcsin(λ/Γ)，λ是自由空间波长，Γ表示编码序列周期长度，根据广义斯涅耳定律
和超表面散射的远场函数,反射波束的方位角和单元“0”和“1”编码粒子的长度(Dx)和(Dy)满足以下关系：
使用1比特频率编码超表面来说明多波束频率控制的原理和实现。这里，使用了两个数字单元编码单元1和编码单元3，它们在17至20GHz频带内的响应如图2所示。它们具有相似的初始相位值，初始频率为17GHz。
编码单元1和编码单元3在17GHz的初始频率处被编码为“0”。另一方面，它们的相位变化程度在整个工作频段内是不同的，相位曲线近似线性。在这种情况下，我们通过以下公式确定：
f0和f1分别是初始频率和截止频率，和/>分别是对应频率下的相位响应，因此，编码单元1和编码单元3的相位灵敏为-31°/GHz和-210°/GHz，两个单元的相位差约为180°。
如图3(a)-(b)所示，是通过商用软件CST Microwave Studio仿真得到的这四种频率编码超表面单元所对应的幅度和相位响应曲线，不同谐振强度的超表面单元在谐振频率附近具有不同的相位-频率敏感度，即超表面单元的电磁谐振越强，其对应的相位响应函数在谐振频点附近则具有更为明显的变化趋势，超表面单元的相位-频率敏感度也越高，可以看到这组频率编码超表面单元在17至20GHz内具有不同的相位-频率敏感度，且它们的相位响应曲线随着频率的变化近似线性。
进一步地，如图4所示，图4(a)为1比特频率编码超表面示意图，其对应的编码排布为：‘0’，‘1’，‘0’，‘1’…，图4(b)为频率编码超表面仿真模型图，本发明在设计时采用了超级子单元的排布方式，即将4×4个的相同的频率编码超表面单元组成了一个超级子单元。由于频率编码超表面单元结构F1具有低相位-频率敏感度，因此其对应的频率编码为‘0’；相比之下，频率编码超表面单元结构F3具有较高的相位-频率敏感度，因此其对应的频率编码为‘1’，这两种频率编码超表面子单元在初始频率处具有几乎相同的相位响应。本发明通过设计编码图案在空间的排布以设计频率编码超表面，从而实现指定的电磁功能。
图5展示了根据图4的编码序列仿真得到的不同频率处编码超表面所对应的远场向图。如图5(a)所示，在初始频率处电磁能量被频率编码超表面垂直反射，其远场方对应着一个沿着z轴方向出射的单波束。随着入射电磁波频率的增加，两种频率编码超表面单元之间的相位差近似线性变化。当入射电磁波的频率小于中心频率时，频率编码超表面的相位不均匀程度会随频率的增加而逐渐增大，此时频率编码超表面将会同时产生一个垂直出射的单波束以及两个对称偏折的波束。如图5(b)和(c)所示，当入射电磁波的频率超出中心频率后，频率编码超表面的相位不均匀程度将会逐渐减小，垂直出射的波束也逐渐转换为两个对称偏折的波束。如图5(d)所示，当入射电磁波的频率达到截止频率处时，沿z轴方向垂直出射的单波束几乎完全消失，电磁能量几乎全部转化为两个对称偏折波束。
图6(a)为1比特频率编码超表面示意图，其对应的编码排布为：‘0’，‘1’，‘0’，‘1’…/‘1’，‘0’，‘1’，‘0’…，图6(b)为频率编码超表面仿真模型图。
图7展示了根据图6的编码序列仿真得到的不同频率处编码超表面所对应的远场向图。如图7(a)所示，在初始频率处电磁能量被频率编码超表面垂直反射，其远场方对应着一个沿着z轴方向出射的单波束。如图7(b)和(c)所示，当入射电随着入射电磁波频率的增加，初始频率处指向z轴的主波束逐渐转化为四个对称出射的异常反射波束，如图7(d)所示，当入射电磁波的频率继续增加至截止频率后，垂直出射的单波束能量接近完全消失，大部分能量转化为沿对称方位角出射的四波束。
图8(a)为2比特频率编码超表面，其对应的编码排布为：‘00’，‘01’，‘10’，‘11’，‘00’，‘01’，‘10’，‘11’…，图8(b)为2比特频率编码超表面仿真模型图。由于超表面子单元种类的增加，2比特频率编码超表面有着更高的设计自由度，可以实现对电磁波更加灵活的调控。
图9展示了根据图8的编码序列仿真得到的不同频率处编码超表面所对应的远场向图。如图9所示。如图9(a)所示，对于第一种编码图案，可以看到电磁能量在初始频率处被垂直反射。如图9(b)和(c)所示，随着入射电磁波频率的增加，原来垂直出射主波束的能量逐渐减小，而沿z轴右侧偏折波束能量逐渐增大。如图9(d)所示，当入射电磁波的频率达到截止频率时，频率编码超表面表面的相位均匀分布且具有一定的梯度，从而导致原始垂直出射的单波束几乎完全消失，z轴右侧的偏折波束则演变为指向某一角度新的主波束。当入射电磁波频率增加至截止频率时，频率编码超表面单元之间的相位差变为其对应的表面相位分布是由0°，90°，180°，270°，0°，90°，180°，270°…构成的均匀梯度。
本具体实施方式设计的频率编码超表面由优化后的反射型频率编码超单元结构组成，单元之间具有不同的相位-频率敏感度，并利用其单元相位-频率敏感度的差异设计编码序列，从而实现对电磁波的连续调控。通过1比特编码模式可以实现二分束器和四分束器，通过2比特编码模式可以实现单波束在不同方向的调控。
本具体实施方式具有结构简单、易于设计、超薄、柔性、高对称性、无源、低成本等特性，在无线通信、雷达、成像、信号处理等领域具有巨大应用潜力和良好的工程应用前景
具体实施方式二、基于超薄柔性频率编码超表面的设计方法，其特征在于，包括以下步骤：
步骤一：确定波束调控器件所需的调制功能，并根据所述调制功能确定每个反射型可调超单元结构所需的相位；
步骤二：通过调整反射型可调超单元的几何参数，以实现对应反射型可调超单元结构的相位调制，保证其反射型可调超单元的相位响应曲线在工作频段内具有不同的相位-频率敏感度，将具有低相位-频率敏感度的反射型可调超单元编码为：0；将具有高相位-频率敏感度的反射型可调超单元编码为：1；
步骤三：给定1比特和2比特编码序列，求解辐射场；
步骤四：通过改变入射电磁波的频率，获得超薄柔性频率编码超表面，完成一次基于超薄柔性频率编码超表面的设计。
步骤三中，求解辐射场是根据公式：
实现的；式中：各参量的定义为：θ是俯仰角，是方位角，/>是每个编码单元的辐射方向图系数，/>是散射相位。Md代表一个超级子单元的周期，d代表单个子单元的周期，k＝λ0/2π。
在本说明书的描述中，本领域的技术人员可以将本说明书中描述的不同实施例或示例以及不同实施例或示例的特征进行结合和组合。
尽管上面已经示出和描述了本发明的实施例，可以理解的是，上述实施例是示例性的，不能理解为对本发明的限制，本领域的普通技术人员在本发明的范围内可以对上述实施例进行变化、修改、替换和变型。
Claims (6)
1.一种超薄柔性频率编码超表面，其特征是：它包括：N个反射型可调超单元结构；N为正整数；所述N个反射型可调超单元结构均匀布设在xy二维平面内且周期排列形成一体件，即：超薄柔性频率编码超表面；每个所述反射型可调超单元结构均包括中间介质基板层、正交十字结构金属图案贴片层和金属反射层；所述金属图案贴片层固定在中间介质基板层的上表面；所述金属反射层固定在中间介质基板层的下表面；
所述金属图案贴片层的图案为正交十字图案构成的对称图形；
所述金属图案贴片层的图案用于反射电磁波的幅度和调制其所在所述反射型可调超单元结构的相位；
所述超薄柔性频率编码超表面在工作频段内具有不同的相位-频率敏感度，且其相位响应曲线随着频率的变化趋于线性。
2.根据权利要求1所述的一种超薄柔性频率编码超表面，其特征在于，所述中间介质基板层为聚酰亚胺层。
3.根据权利要求1所述的一种超薄柔性频率编码超表面，其特征在于，所述金属图案贴片层正交十字结构金属贴片为刻蚀相应图案的铝箔。
4.根据权利要求1所述的一种超薄柔性频率编码超表面，其特征在于，金属反射层为铜板。
5.权利要求1-4任一项所述的基于超薄柔性频率编码超表面的设计方法，其特征在于，包括以下步骤：
步骤一：确定波束调控器件所需的调制功能，并根据所述调制功能确定每个反射型可调超单元结构所需的相位；
步骤二：通过调整反射型可调超单元的几何参数，以实现对应反射型可调超单元结构的相位调制，保证其反射型可调超单元的相位响应曲线在工作频段内具有不同的相位-频率敏感度，将具有低相位-频率敏感度的反射型可调超单元编码为：0；将具有高相位-频率敏感度的反射型可调超单元编码为：1；
步骤三：给定1比特和2比特编码序列，求解辐射场；
步骤四：通过改变入射电磁波的频率，获得超薄柔性频率编码超表面，完成一次基于超薄柔性频率编码超表面的设计。
6.根据权利要求5所述的基于超薄柔性频率编码超表面的设计方法，其特征在于，步骤三中，求解辐射场是根据公式：
实现的；
式中：θ是辐射场的俯仰角，是辐射场的方位角，/>是每个反射型可调超单元结构的辐射方向图系数；/>是每个反射型可调超单元结构的散射相位；Md代表一个超级子单元的周期，d代表单个子单元的周期，k＝λ0/2π，λ0是入射电磁波的波长。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN202310379945.8A CN116683188A (zh) | 2023-04-11 | 2023-04-11 | 超薄柔性频率编码超表面及其设计方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN202310379945.8A CN116683188A (zh) | 2023-04-11 | 2023-04-11 | 超薄柔性频率编码超表面及其设计方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| CN116683188A true CN116683188A (zh) | 2023-09-01 |
Family
ID=87777623
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| CN202310379945.8A Pending CN116683188A (zh) | 2023-04-11 | 2023-04-11 | 超薄柔性频率编码超表面及其设计方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| CN (1) | CN116683188A (zh) |
-
2023
- 2023-04-11 CN CN202310379945.8A patent/CN116683188A/zh active Pending
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Fan et al. | Frequency scanning radiation by decoupling spoof surface plasmon polaritons via phase gradient metasurface | |
| CN108539426B (zh) | 基于一比特透射式生成多模涡旋电磁波的透镜及方法 | |
| Xu et al. | Dual-mode transmissive metasurface and its applications in multibeam transmitarray | |
| Akbari et al. | Superbroadband diffuse wave scattering based on coding metasurfaces: Polarization conversion metasurfaces | |
| Saifullah et al. | 4-bit optimized coding metasurface for wideband RCS reduction | |
| CN107275798B (zh) | 超表面透镜天线 | |
| Li et al. | X-band phase-gradient metasurface for high-gain lens antenna application | |
| CN106329108B (zh) | 一种双环结构多模态oam电磁涡旋波阵列天线 | |
| CN110165414B (zh) | 一种用于宽带RCS减缩的反射型宽带4-bit编码超表面 | |
| Liu et al. | Conformal polarization conversion metasurface for omni-directional circular polarization antenna application | |
| CN102480062B (zh) | 基于超材料的天线 | |
| CN110336136B (zh) | 一种吸波/散射一体化隐身超材料 | |
| CN111430903B (zh) | 一种辐射散射一体化低rcs天线罩及其设计方法 | |
| CN112382857A (zh) | 基于1bit相位编码产生涡旋波的宽带反射超表面天线 | |
| Yi et al. | Design and validation of an all-dielectric metamaterial medium for collimating orbital-angular-momentum vortex waves at microwave frequencies | |
| CN106058490A (zh) | 一种产生涡旋电磁波的方法 | |
| Longhi et al. | Array synthesis of circular huygens metasurfaces for antenna beam-shaping | |
| Lin et al. | Single-layer re-organizable all-dielectric meta-lens platform for arbitrary transmissive phase manipulation at millimeter-wave frequencies | |
| CN102480019B (zh) | 一种超材料天线 | |
| Ding et al. | Ultrathin Single-Substrate Pancharatnam-Berry Phase Metasurface with High Transmission Efficiency | |
| CN114024144A (zh) | 多功能双频编码超表面 | |
| Malleboina et al. | Coded Metasurfaces for Two Dimensional Steering and Splitting of Incident Radiation | |
| CN102694232B (zh) | 一种阵列式超材料天线 | |
| CN116683188A (zh) | 超薄柔性频率编码超表面及其设计方法 | |
| Zhu et al. | Frequency coding all-dielectric metasurface for flexible control of electromagnetic radiation |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| PB01 | Publication | ||
| PB01 | Publication | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination |