CN115014317A - 一种光纤陀螺仪用紧凑型预报单光子源及其产生方法 - Google Patents

一种光纤陀螺仪用紧凑型预报单光子源及其产生方法 Download PDF

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Abstract

本发明涉及一种用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其包括二极管激光器、单模光纤、桨式光纤偏振控制器、第一圆锥型光纤透镜、周期极化非线性晶体波导、温控器、第二圆锥型光纤透镜、保偏单模光纤及保偏光纤偏振分束器。本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，可以得到高亮度光子对，同时具有更小体积，从二极管激光器产生的泵浦光经第一圆锥型光纤透镜耦合入周期极化非线性晶体波导，由周期极化非线性晶体波导出射后经第二圆锥型光纤透镜耦合入保偏光纤收集参量光光子对，然后熔接光纤偏振分束器，将偏振态相互正交的参量光分开，该预报单光子源具有良好的互易性，同时具有高对称性且尺寸满足装配的优点。

Description

一种光纤陀螺仪用紧凑型预报单光子源及其产生方法
技术领域
本发明属于导航定位技术的光纤陀螺仪技术领域，特别是一种量子高阶干涉光纤陀螺仪用紧凑型预报单光子源及其产生方法。
背景技术
陀螺仪作为典型的惯性导航设备，在军用及民用领域均有重要应用。随着深远海条件下的高精度、高可靠导航信息需求进一步提高，对惯性导航系统的性能提出了比卫星拒止条件下独立精确导航、智能化导航等更高的要求。陀螺仪作为满足上述应用要求的惯性导航系统的核心原件，其精度直接决定着惯性导航系统的性能。
提高光纤陀螺灵敏度的传统方案主要靠增加光纤环圈尺寸和光纤长度来提高灵敏度，将带来诸多新缺点，如增加系统复杂程度、引入更大的Shupe误差(指光纤陀螺环圈中存在位置不对称的温度扰动时，两束反向传播光束在不同时间经过这段光纤将产生一个非互易相移。不对称的应力变化也会产生类似的非互易相移。这种由温度扰动引起的Sagnac干涉仪的非互易性被称为Shupe误差)等，灵敏度继续提升遇到瓶颈。
为此，申请人正在研发的基于量子高阶干涉效应的光纤陀螺，利用预报单光子源对作为光源，将光子对分别耦入由单模保偏光纤绕制成的环圈。当闭合光路以角速度Ω旋转时，两光子分别在光纤中沿顺时针和逆时针传播，当回到出发点时会产生与转速成比例的Sagnac相移。出射后的两光子在分束器上合束，产生聚束效应。当两光子同时到达分束器，相对延时τ＝0，则符合测量曲线上有一“谷”，位置在相对延时τ≠0处；而当闭合光路发生旋转，“谷”的位置会发生平移，并且满足
Figure BDA0003723708620000021
其中N为光纤环圈匝数，R为光纤环圈曲率半径，Ω为转速，n为光纤有效折射率，c为真空中光速。由此，该高阶干涉效应的光纤陀螺可以通过曲线在时间维度的平移量来解出转速信息。
其提出了一种利用量子干涉效应提升陀螺精度的新方案，解决了利用量子干涉效应提升陀螺灵敏度和精度的问题。但是现有的量子光源均为空间光路，其尺寸大，需分层设置，否则无法安装在光纤陀螺的光纤环圈的内环范围内，而且，抗震动性差、产生效率较低，同时其亮度、互易性较差等问题均仍待解决。
发明内容
本发明的目的在于克服现有技术的不足，提供一种用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其具有高亮度、具有互易结构、高对称性且尺寸满足装配的优点。
本发明解决其技术问题是通过以下技术方案实现的：
一种用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其包括二极管激光器、单模光纤、桨式光纤偏振控制器、第一圆锥型光纤透镜、周期极化非线性晶体波导、温控器、第二圆锥型光纤透镜、保偏单模光纤及保偏光纤偏振分束器；所述二极管激光器发出近紫外入射激光束通过尾纤输出连接至单模光纤；单模光纤以2:4:2或3:6:3绕制方式绕在桨式光纤偏振控制器，单模光纤后端部形成第一圆锥型光纤透镜，通过调节桨式光纤偏振控制器使经过第一圆锥型光纤透镜聚焦、出射的激光束为水平线偏振态激光束，第一圆锥型光纤透镜锥形端部对接至周期极化非线性晶体波导，调节第一圆锥型光纤透镜一端及周期极化非线性晶体波导的端面，使经聚焦后的水平线偏振态激光束耦入周期极化非线性晶体波导形成参量光束，周期极化非线性晶体波导设置于温控器上表面，周期极化非线性晶体波导输出端对接形成于保偏单模光纤端部的第二圆锥型光纤透镜的锥形端部，第二圆锥型光纤透镜收集从周期极化非线性晶体波导发出的参量光束，保偏单模光纤的出射端与保偏光纤偏振分束器相连，保偏光纤偏振分束器分离出相互正交的偏振态参量光，该相互正交的偏振态参量光从两个尾纤端口输出。
而且，所述周期极化非线性晶体波导采用Ti扩散LiNbO3波导，周期极化非线性晶体波导包括LiNbO3波导基底及Ti扩散部分，其参数设置为：0类共线相位匹配的畴的周期Λ＝2.75mm，当入射激光束的中心波长为405nm时，发生下转换产生参量光束的中心波长为810nm，两参量光束的光子均为水平偏振态。
而且，所述第一圆锥型光纤透镜的参数设置为：针对泵浦光波长405nm，以SM405光纤制作，曲率半径为9μm，剥纤长度为5mm；所述第二圆锥型光纤透镜参数设置为：针对810nm，以HI780光纤制作，曲率半径为6μm，剥纤长度为5mm。
而且，所述第一圆锥形光纤透镜、第二圆锥形光纤透镜，其锥形端部为半锥形端部，其半锥形端部与周期极化非线性晶体波导的Ti扩散部分对应。
一种紧凑型预报单光子源的单光子源产生方法，其发生方法包括如下步骤：
1)二极管激光器发出中心波长为405nm的近紫外入射激光束，通过其f＝11.0mm的非球面镜耦合到其尾纤后与单模光纤相连；
2)单模光纤以2:4:2或3:6:3绕制方式绕在桨式光纤偏振控制器上，通过调节桨式光纤偏振控制器使经过第一圆锥型光纤透镜聚焦、出射的激光束为水平线偏振态激光束；
3)调节第一圆锥型光纤透镜一端相对于周期极化非线性晶体波导端面的左右倾角、上下倾角、焦距、左右平移和上下平移5个维度相对位置，使经聚焦后的激光束耦入所述周期极化非线性晶体波导，使耦合达到最大；用紫外固化胶或其他类似胶固定圆锥光纤透镜和周期极化非线性晶体波导的相对位置；
4)周期极化非线性晶体波导其具体参数为：采用Ti扩散LiNbO3波导，扩散部分深度≈3μm；当入射激光束的中心波长为405nm时，发生下转换产生参量光束的中心波长为810nm，两参量光束的光子均为水平偏振态；
5)调节温控器，对周期极化非线性晶体波导进行温控，使所述周期极化非线性晶体波导端面工作温度为42.6℃，达到最高转换效率，实现准相位匹配；
6)通过所述第二圆锥型光纤透镜仅收集从周期极化非线性晶体波导发出的参量光束，保偏单模光纤耦合的过程等效于进行了空间滤波，只留下基模，即高斯模式，调节第二圆锥型光纤透镜相对周期极化非线性晶体波导的左右倾角、上下倾角、焦距、左右平移和上下平移5个维度相对位置，使耦合达到最大，然后用紫外固化胶等固定第二圆锥型光纤透镜和周期极化非线性晶体波导的相对位置；
7)将保偏单模光纤的出射端与保偏光纤偏振分束器相连，该保偏光纤偏振分束器针对参量光束波长，将相互正交的偏振态参量光束分离，从两个尾纤端口输出，形成单光子源。
本发明的优点和有益效果为：
1、本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，产生的单光子对具有高亮度，采用周期极化非线性晶体波导，由于泵浦光被束缚在极小的模场内，因此泵浦光和晶体作用效率将远高于体块周期极化非线性晶体，可以得到高亮度的参量光光子对；
周期极化非线性晶体波导通过沿相互作用光的传播路径对材料非线性系数进行周期交替制成的，即非线性系数在-deff和+deff之间的周期交替变化，相互作用的基频光和倍频光在晶体中相速度不同，当走过一个相干长度相位失配达到π，令非线性系数反转后，在下一个周期相位失配达到-π，以此类推，因此非线性效应效率始终保持很高；同时，由于在周期极化非线性晶体波导中，模场被束缚在＜3μm的范围内，因此相比体块周期极化非线性晶体，模场能量密度提升5倍以上。
2、本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，构造上对称性好，具有高度互异性，满足量子高阶干涉光纤陀螺仪需要两个光子口输入且要求两光子具有高度互易性的要求。
3、本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，装置尺寸紧凑、结构简单，装置面积＜12.57cm2，这个尺寸满足安装在光纤环圈内环的要求。
4、本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，采用的第一圆锥型光纤透镜、第二圆锥型光纤透镜参数，第一圆锥型光纤透镜的参数设置为：针对泵浦光波长405nm，以SM405光纤制作，曲率半径为9μm，剥纤长度为5mm；所述第二圆锥型光纤透镜参数设置为：针对810nm，以HI780光纤制作，曲率半径为6μm，剥纤长度为5mm；具有和波导同量级的尺寸、减少介质分界面从而减少菲涅尔反射达到更高空间耦合效率、且固化后牢固稳定的技术效果。
5、本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，第一圆锥形光纤透镜、第二圆锥形光纤透镜，其锥形端部为半锥形端部，倒角部分可通过磁控溅射镀增反膜，半锥形端部镀增透膜，其半锥形端部与周期极化非线性晶体波导的Ti扩散部分对应，其作用效果为使聚焦光斑为D形，和周期极化非线性晶体波导截面更吻合，更接近波导的本征模式，使耦合效率提升约1倍。
6、本发明的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，可以得到高亮度参量光光子对，同时具有更小体积，从周期极化非线性晶体波导出射后经圆锥光纤透镜耦合入保偏光纤收集参量光光子对，然后熔接光纤偏振分束器，将偏振态相互正交的参量光分开，具有良好的互易性，同时具有高对称性且尺寸满足装配的优点。
附图说明
图1是本发明紧凑型预报单光子源的结构光路原理图；
图2是本发明紧凑型预报单光子源的周期极化非线性晶体波导截面示意图；
图3是本发明紧凑型预报单光子源的周期极化非线性晶体波导的周期示意图；
图4是是本发明紧凑型预报单光子源的结构示意图；
图5是通过实验得到的本发明的符合计数结果(时间关联符合计数器界面)。
附图说明
1-二极管激光器、2-单模光纤、3-桨式光纤偏振控制器、4-温控器、5-周期极化非线性晶体波导、6-保偏单模光纤、7-保偏光纤偏振分束器、8-第一圆锥型光纤透镜、9-第二圆锥型光纤透镜、10-LiNbO3波导基底、11为Ti扩散部分、12-半锥形端部、13-剥纤、14-包层。
具体实施方式
下面通过具体实施例对本发明作进一步详述，以下实施例只是描述性的，不是限定性的，不能以此限定本发明的保护范围。
一种用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其包括二极管激光器1、单模光纤2、桨式光纤偏振控制器3、第一圆锥型光纤透镜8、周期极化非线性晶体波导5、温控器4、第二圆锥型光纤透镜9、保偏单模光纤6及保偏光纤偏振分束器7。
二极管激光器发出近紫外入射激光束通过尾纤输出连接至单模光纤。二极管激光器采用带多模光纤尾纤的蝶形封装半导体激光器，集成温控器、热敏电阻和监视器光电二极管，带多模光纤尾纤的蝶形封装半导体激光器发出中心波长为405nm的近紫外入射激光束，通过其非球面镜耦合到光纤中，光纤尾纤与后续器件与单模光纤相连，也可以通过自由空间输出，并经过物镜、非球面镜、物镜、或自聚焦透镜耦合到单模光纤中。
单模光纤以2:4:2或3:6:3绕制方式绕在桨式光纤偏振控制器，单模光纤后端部形成第一圆锥型光纤透镜，通过调节桨式光纤偏振控制器使经过第一圆锥型光纤透镜聚焦、出射的激光束为水平线偏振态激光束，第一圆锥型光纤透镜对接周期极化非线性晶体波导，调节第一圆锥型光纤透镜一端及周期极化非线性晶体波导的端面，使经聚焦后的水平线偏振态激光束耦入周期极化非线性晶体波导形成参量光束，周期极化非线性晶体波导设置于温控器上表面，周期极化非线性晶体波导输出端对接形成于保偏单模光纤端部的第二圆锥型光纤透镜，第二圆锥型光纤透镜收集从周期极化非线性晶体波导发出的参量光束，保偏单模光纤的出射端与保偏光纤偏振分束器相连，保偏光纤偏振分束器分离出相互正交的偏振态参量光，该相互正交的偏振态参量光从两个尾纤端口输出。
根据需求设计非线性周期极化晶体波导周期，使满足准相位匹配条件，周期极化非线性晶体波导采用Ti扩散LiNbO3波导，截面图如图2所示，标号11为Ti扩散部分，标号10为LiNbO3波导基底。由于Ti扩散部分和LiNbO3波导基底有效折射率差≈0.001，Ti扩散LiNbO3波导是在500μm厚全等的LiNbO3晶体表面，扩散一条宽度为3μm的35nm厚的Ti条，通过控制钛扩散温度和时间，使扩散的部分刚好满足＜820nm光传输符合单模条件，扩散部分深度≈3μm。
准相位匹配是指沿相互作用光的传播路径材料的非线性系数进行空间调制，通过周期性的交替晶体中铁电畴取向使非线性系数在正负之间交替变化来获得。相互作用的基频光和参量光在晶体中以不同的相速度传播，相位失配累积到p，即走过一个相干长度时，非线性极化系数的符号刚好反转使得相位差“复位”到0，在下一个相干长度中能量继续向参量光的方向流动。
本实施例中采用810nm波长，满足泵浦光和参量光TM模式，计算出0类共线相位匹配的畴的周期Λ＝2.75mm，如图3所示，当入射激光束的中心波长为405nm时，发生下转换产生参量光束的中心波长为810nm，两参量光束的光子均为水平偏振态。
第一圆锥型光纤透镜的参数设置为：针对泵浦光波长405nm，以SM405光纤制作，曲率半径为9μm，剥纤13的长度为5mm；所述第二圆锥型光纤透镜参数设置为：针对810nm，以HI780光纤制作，曲率半径为6μm，剥纤长度为5mm，其他部分为包层14。
如图4所示，第一圆锥形光纤透镜、第二圆锥形光纤透镜，其锥形端部为半锥形端部12，半锥形端部长度为8μm，半锥形端部可通过在光纤熔融拉伸成型过程中采用模具在圆锥形端部压出轴向平面，并在径向上形成平面，形成九十度倒角；也可以采用厘米级砂轮进行倒角，加工出轴向平面及径向平面，形成九十度的倒角。其半锥形端部与周期极化非线性晶体波导的Ti扩散部分对应。倒角部分可通过磁控溅射镀增反膜，半锥形端部镀增透膜。经过聚焦的光斑为D形，和周期极化非线性晶体波导截面更吻合，更接近波导的本征模式，使耦合效率提升约1倍。
一种利用紧凑型预报单光子源的单光子源产生方法，其发生方法包括如下步骤：
1)二极管激光器发出中心波长为405nm的近紫外入射激光束，通过f＝11.0mm的非球面镜耦合到其尾纤后与单模光纤相连；
2)单模光纤以2:4:2或3:6:3绕制方式绕在桨式光纤偏振控制器上，通过调节桨式光纤偏振控制器使经过第一圆锥型光纤透镜聚焦、出射的激光束为水平线偏振态激光束；
3)调节第一圆锥型光纤透镜一端相对于周期极化非线性晶体波导端面的左右倾角、上下倾角、焦距、左右平移和上下平移5个维度相对位置，使经聚焦后的激光束耦入所述周期极化非线性晶体波导，使耦合达到最大；用紫外固化胶或其他类似胶固定圆锥光纤透镜和周期极化非线性晶体波导的相对位置；
4)周期极化非线性晶体波导其具体参数为：采用Ti扩散LiNbO3波导，扩散部分深度≈3μm；当入射激光束的中心波长为405nm时，发生下转换产生参量光束的中心波长为810nm，两参量光束的光子均为水平偏振态；
5)调节温控器，对周期极化非线性晶体波导进行温控，使所述周期极化非线性晶体波导端面工作温度为42.6℃，达到最高转换效率，实现准相位匹配；
6)通过所述第二圆锥型光纤透镜仅收集从周期极化非线性晶体波导发出的参量光束，保偏单模光纤耦合的过程等效于进行了空间滤波，只留下基模，即高斯模式，调节第二圆锥型光纤透镜相对周期极化非线性晶体波导的左右倾角、上下倾角、焦距、左右平移和上下平移5个维度相对位置，使耦合达到最大，然后用紫外固化胶等固定第二圆锥型光纤透镜和周期极化非线性晶体波导的相对位置；
7)将保偏单模光纤的出射端与保偏光纤偏振分束器相连，该保偏光纤偏振分束器针对参量光束波长，将相互正交的偏振态参量光束分离，从两个尾纤端口输出，形成单光子源。
输出光中包含泵浦光和参量光，在后续接入量子高阶干涉效应的光纤陀螺时会有滤波用元件将泵浦光和参量光分离，所以在本发明中不加滤波元件。
为验证该装置效果，将保偏光纤偏振分束器的两个输出端分别经过810±5nm干涉滤波片接单光子计数模块(SPCM)，进行时间关联符合计数，得到如图5所示结果，其中ch1和ch2为单路单光子计数，“1/2”为当符合计数窗口为6ns时的符合计数。
将该装置生成的单光子源输入至基于量子高阶干涉的光纤陀螺主体光路，由于信号光子和闲频光子具有相互正交的偏振态，分别经过分束器分成两束，经光纤耦合装置耦合入由单模保偏光纤绕制成的光纤环圈，偏振态相互正交的两光子在光纤环圈中沿相反方向传输。经过光纤环圈出射后的两束光由同一分束器进行合束。信号光子和闲频光子在该分束器处发生量子干涉，在分束器出口通过耦合镜将空间光耦入单模光纤收集，实现空间滤波，后分别接一单光子探测器，将单光子光信号转换成电信号。通过符合计数装置将两路单光子探测器收集到的信息进行时间关联符合测量。
当闭合回路不发生旋转时，两光子由于发生量子干涉会产生聚束效应，即两光子同时从分束器的一个端口出射，在两路光信号光程相等处(相对延时Δt＝0处)观察到符合计数曲线呈“谷”状；当光纤环圈转动时，沿顺时针和逆时针的两束光回到出发点时会产生与转速成比例的相位差(Sagnac相移)，通过符合测量得到Hong-Ou-Mandel干涉符合测量结果正比于
Figure BDA0003723708620000091
呈“谷”形(倒置高斯型)。通过“谷”对应的时间延迟可以得出转速信息。相较传统一阶干涉的转速测量装置，基于量子高阶干涉的光纤陀螺具有更高的稳定性，受环境干扰小，探测范围广，灵敏度高，和易于集成化等诸多优点，可用于地球自转测量、惯性导航等多个领域。
尽管为说明目的公开的本发明的实施例和附图，但是本领域的技术人员可以理解，在不脱离本发明及所附权利要求的精神和范围内，各种替换、变化和修改都是可能的，因此本发明的范围不局限于实施例和附图所公开的内容。

Claims (5)

1.一种用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其特征在于：包括二极管激光器、单模光纤、桨式光纤偏振控制器、第一圆锥型光纤透镜、周期极化非线性晶体波导、温控器、第二圆锥型光纤透镜、保偏单模光纤及保偏光纤偏振分束器；所述二极管激光器发出近紫外入射激光束通过尾纤输出连接至单模光纤；单模光纤以2:4:2或3:6:3绕制方式绕在桨式光纤偏振控制器，单模光纤后端部形成第一圆锥型光纤透镜，通过调节桨式光纤偏振控制器使经过第一圆锥型光纤透镜聚焦、出射的激光束为水平线偏振态激光束，第一圆锥型光纤透镜锥形端部对接至周期极化非线性晶体波导，调节第一圆锥型光纤透镜一端及周期极化非线性晶体波导的端面，使经聚焦后的水平线偏振态激光束耦入周期极化非线性晶体波导形成参量光束，周期极化非线性晶体波导设置于温控器上表面，周期极化非线性晶体波导输出端对接形成于保偏单模光纤端部的第二圆锥型光纤透镜的锥形端部，第二圆锥型光纤透镜收集从周期极化非线性晶体波导发出的参量光束，保偏单模光纤的出射端与保偏光纤偏振分束器相连，保偏光纤偏振分束器分离出相互正交的偏振态参量光，该相互正交的偏振态参量光从两个尾纤端口输出。
2.根据权利要求1所述的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其特征在于：所述周期极化非线性晶体波导采用Ti扩散LiNbO3波导，周期极化非线性晶体波导包括LiNbO3波导基底及Ti扩散部分，其参数设置为：0类共线相位匹配的畴的周期Λ＝2.75mm，当入射激光束的中心波长为405nm时，发生下转换产生参量光束的中心波长为810nm，两参量光束的光子均为水平偏振态。
3.根据权利要求1所述的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其特征在于：所述第一圆锥型光纤透镜的参数设置为：针对泵浦光波长405nm，以SM405光纤制作，曲率半径为9μm，剥纤长度为5mm；所述第二圆锥型光纤透镜参数设置为：针对810nm，以HI780光纤制作，曲率半径为6μm，剥纤长度为5mm。
4.根据权利要求1所述的用于量子高阶干涉光纤陀螺仪的紧凑型预报单光子源，其特征在于：所述第一圆锥形光纤透镜、第二圆锥形光纤透镜，其锥形端部为半锥形端部，其半锥形端部与周期极化非线性晶体波导的Ti扩散部分对应。
5.一种利用权利要求1-4中任意一项紧凑型预报单光子源的单光子源产生方法，其特征在于：所述发生方法包括如下步骤：
1)二极管激光器发出中心波长为405nm的近紫外入射激光束，通过其f＝11.0mm的非球面镜耦合到其尾纤后与单模光纤相连；
2)单模光纤以2:4:2或3:6:3绕制方式绕在桨式光纤偏振控制器上，通过调节桨式光纤偏振控制器使经过第一圆锥型光纤透镜聚焦、出射的激光束为水平线偏振态激光束；
3)调节第一圆锥型光纤透镜一端相对于周期极化非线性晶体波导端面的左右倾角、上下倾角、焦距、左右平移和上下平移5个维度相对位置，使经聚焦后的激光束耦入所述周期极化非线性晶体波导，使耦合达到最大；用紫外固化胶或其他类似胶固定圆锥光纤透镜和周期极化非线性晶体波导的相对位置；
4)周期极化非线性晶体波导其具体参数为：采用Ti扩散LiNbO3波导，扩散部分深度≈3μm；当入射激光束的中心波长为405nm时，发生下转换产生参量光束的中心波长为810nm，两参量光束的光子均为水平偏振态；
5)调节温控器，对周期极化非线性晶体波导进行温控，使所述周期极化非线性晶体波导端面工作温度为42.6℃，达到最高转换效率，实现准相位匹配；
6)通过所述第二圆锥型光纤透镜仅收集从周期极化非线性晶体波导发出的参量光束，保偏单模光纤耦合的过程等效于进行了空间滤波，只留下基模，即高斯模式，调节第二圆锥型光纤透镜相对周期极化非线性晶体波导的左右倾角、上下倾角、焦距、左右平移和上下平移5个维度相对位置，使耦合达到最大，然后用紫外固化胶等固定第二圆锥型光纤透镜和周期极化非线性晶体波导的相对位置；
7)将保偏单模光纤的出射端与保偏光纤偏振分束器相连，该保偏光纤偏振分束器针对参量光束波长，将相互正交的偏振态参量光束分离，从两个尾纤端口输出，形成单光子源。
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* Cited by examiner, † Cited by third party
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