CN113470611A - 赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体 - Google Patents

赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体 Download PDF

Info

Publication number
CN113470611A
CN113470611A CN202110765614.9A CN202110765614A CN113470611A CN 113470611 A CN113470611 A CN 113470611A CN 202110765614 A CN202110765614 A CN 202110765614A CN 113470611 A CN113470611 A CN 113470611A
Authority
CN
China
Prior art keywords
underwater
topological
phononic crystal
state
acoustic
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Granted
Application number
CN202110765614.9A
Other languages
English (en)
Other versions
CN113470611B (zh
Inventor
张欣
蔡婧
夏明�
吴福根
姚源卫
郭媛
张开颜
王立诚
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Guangdong University of Technology
Original Assignee
Guangdong University of Technology
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Guangdong University of Technology filed Critical Guangdong University of Technology
Priority to CN202110765614.9A priority Critical patent/CN113470611B/zh
Publication of CN113470611A publication Critical patent/CN113470611A/zh
Application granted granted Critical
Publication of CN113470611B publication Critical patent/CN113470611B/zh
Active legal-status Critical Current
Anticipated expiration legal-status Critical

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G10—MUSICAL INSTRUMENTS; ACOUSTICS
    • G10K—SOUND-PRODUCING DEVICES; METHODS OR DEVICES FOR PROTECTING AGAINST, OR FOR DAMPING, NOISE OR OTHER ACOUSTIC WAVES IN GENERAL; ACOUSTICS NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • G10K11/00—Methods or devices for transmitting, conducting or directing sound in general; Methods or devices for protecting against, or for damping, noise or other acoustic waves in general
    • G10K11/18—Methods or devices for transmitting, conducting or directing sound
    • G10K11/26—Sound-focusing or directing, e.g. scanning

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Acoustics & Sound (AREA)
  • Multimedia (AREA)
  • Transducers For Ultrasonic Waves (AREA)
  • Surface Acoustic Wave Elements And Circuit Networks Thereof (AREA)

Abstract

本发明针对现有技术的局限性，提出了一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，利用月牙状的散射体来实现频带反转，能够构造出伪时间反演对称性以及有限四边形声学结构，可以实现类似于电子系统中的量子霍尔效应(Quantum Hall Effect，QHE)的赝自旋状态，具有自旋方向依赖性的单向传输的边界以及良好的的鲁棒性，并且不受诸如直角弯曲、孔洞和无序之类的缺陷的影响；可采用普通材料实现，拓扑带隙非常宽，结构较为简单，在实际应用中有很大潜力。

Description

赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体
技术领域
本发明涉及凝聚态物理的应用技术领域，具体涉及凝聚态物理在声学传输方面的应用，更具体的，涉及一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体。
背景技术
如公开日为2018.10.02，公开号为CN108615521A的中国发明专利：一种声拓扑绝缘体所示，声音的拓扑声传递可以通过三角晶格的声子晶体来实现，在该声子晶体中，仅通过旋转散射体即可实现带反转，并且在实验中已确认了受拓扑保护的边缘状态。声学谷状态具有与谷相关的涡旋特性，这为操纵声场提供了新的自由度。另外，赝自旋状态也已经被引入到声学系统中，是声波类比电子系统中所得到的自旋向上和自旋向下状态所形成的量子自旋霍尔效应。构造具有特殊对称性的声子晶体以形成狄拉克点，并通过简单地改变声子晶体中散射体或旋转散射体的半径来实现拓扑相变。赝自旋声拓扑绝缘体中研究的大多数狄拉克点都是由高对称性生成的。此外高阶拓扑绝缘体为带隙中不仅存在打开能隙的边界态，同时在所打开的能隙中会存在稳健的角态或棱态。
但现有的声学拓扑隔离器主要研究相对容易获得的声音在空气中的传播，而且大多数狄拉克点是由高对称性产生的，因此现有技术仍具有一定的局限性。
发明内容
针对现有技术的局限，本发明提出一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，本发明采用的技术方案是：
一种水下声子晶体单胞结构，包括正六边形晶格，所述正六边形晶格之中设有六个可围绕各自中心旋转的散射体；
所述散射体呈月牙状，分布在所述正六边形晶格之中；
当各散射体内弧边的圆心与所述散射体所在位置最接近的所述正六边形晶格边缘之间的距离最大时，所述水下声子晶体单胞结构处于拓扑平庸态；
当各散射体内弧边的圆心与所述散射体所在位置最接近的所述正六边形晶格边缘之间的距离最小时，所述水下声子晶体单胞结构处于拓扑非平庸态。
进一步的，所述正六边形晶格的晶格常数a＝43mm。
进一步的，所述月牙状指两个圆部分重合时，其中一个圆的未重合部分所呈现的形状。
进一步的，所述散射体外弧边的半径长度为所述正六边形晶格的晶格常数的十分之一。
进一步的，所述散射体由软橡胶制成，所述软橡胶的声学参数如下：密度ρ1＝1000kg/m3，声速c1＝＝489.9m/s。
进一步的，所述正六边形晶格的基底为水，声学参数如下：密度ρ0＝1000kg/m3，声速c0＝＝1482.9m/s。
一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，其特征在于，其为由前述的水下声子晶体单胞结构组成的有限四边形声学结构，所述有限四边形声学结构的内层分布有处于拓扑非平庸态的水下声子晶体单胞结构，所述有限四边形声学结构的外层分布有处于拓扑平庸态的水下声子晶体单胞结构。
一种由前述的声子晶体单胞结构组成的水下声子晶体，包括相互连接的一个拓扑平庸结构以及一个拓扑非平庸结构，所述拓扑平庸结构由若干个处于拓扑平庸态的所述水下声子晶体单胞结构沿边缘连接组成，所述拓扑非平庸结构由若干个处于拓扑非平庸态的所述水下声子晶体单胞结构沿边缘连接组成。
一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，包括第一水下声子晶体以及第二水下声子晶体，所述第一水下声子晶体以及第二水下声子晶体均为前述的水下声子晶体，所述第一水下声子晶体的拓扑平庸结构沿边缘连接所述第二水下声子晶体的拓扑非平庸结构，所述第一水下声子晶体的拓扑非平庸结构沿边缘连接所述第二水下声子晶体的拓扑平庸结构。
相较于现有技术，本发明利用月牙状的散射体来实现频带反转，能够构造出伪时间反演对称性以及有限四边形声学结构，可以实现类似于电子系统中的量子霍尔效应(Quantum Hall Effect，QHE)的赝自旋状态，具有自旋方向依赖性的单向传输的边界以及良好的的鲁棒性，并且不受诸如直角弯曲、孔洞和无序之类的缺陷的影响；可采用普通材料实现，拓扑带隙非常宽，结构较为简单，在实际应用中有很大潜力。
本发明还包括以下内容：
一种水下声学组件，其采用前述的赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体对声音进行定向传输。
附图说明
图1为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝0°时的示意图；
图2为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝0°时的能带图示意图；
图3为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝+90°时的示意图；
图4为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝+90°时的能带图示意图；
图5为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝+90°时布里渊区域中心的简并点的本征场图；
图6为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝-90°时的示意图；
图7为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝-90°时的能带图示意图；
图8为本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构在散射体旋转角θ＝-90°时布里渊区域中心的简并点的本征场图；
图9本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构构成的超胞示意图；
图10本发明实施例1提供的水下声子晶体单胞结构构成的超胞的能带计算结果示意图；
图11为本发明实施例不同赝自旋状态的声音沿边界传输的示意图；
图12为本发明实施例2提供的赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体的演示图例；
图13为本发明实施例4提供的赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体的演示图例。
具体实施方式
附图仅用于示例性说明，不能理解为对本专利的限制；
应当明确，所描述的实施例仅仅是本申请实施例一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本申请实施例中的实施例，本领域普通技术人员在没有作出创造性劳动前提下所获得的所有其它实施例，都属于本申请实施例保护的范围。
在本申请实施例使用的术语是仅仅出于描述特定实施例的目的，而非旨在限制本申请实施例。在本申请实施例和所附权利要求书中所使用的单数形式的“一种”、“所述”和“该”也旨在包括多数形式，除非上下文清楚地表示其他含义。还应当理解，本文中使用的术语“和/或”是指并包含一个或多个相关联的列出项目的任何或所有可能组合。
下面的描述涉及附图时，除非另有表示，不同附图中的相同数字表示相同或相似的要素。以下示例性实施例中所描述的实施方式并不代表与本申请相一致的所有实施方式。相反，它们仅是如所附权利要求书中所详述的、本申请的一些方面相一致的装置和方法的例子。在本申请的描述中，需要理解的是，术语“第一”、“第二”、“第三”等仅用于区别类似的对象，而不必用于描述特定的顺序或先后次序，也不能理解为指示或暗示相对重要性。对于本领域的普通技术人员而言，可以根据具体情况理解上述术语在本申请中的具体含义。
此外，在本申请的描述中，除非另有说明，“多个”是指两个或两个以上。“和/或”，描述关联对象的关联关系，表示可以存在三种关系，例如，A和/或B，可以表示：单独存在A，同时存在A和B，单独存在B这三种情况。字符“/”一般表示前后关联对象是一种“或”的关系。以下结合附图和实施例对本发明做进一步的阐述。
为了解决现有技术的局限性，本实施例提供了一种技术方案，下面结合附图和实施例对本发明的技术方案做进一步的说明。
实施例1
一种水下声子晶体单胞结构，请参考图1、3以及6，包括正六边形晶格1，所述正六边形晶格1之中设有六个可围绕各自中心旋转的散射体2；
所述散射体2呈月牙状，分布在所述正六边形晶格1之中；
当各散射体2内弧边的圆心与所述散射体2所在位置最接近的所述正六边形晶格1边缘之间的距离最大时，所述水下声子晶体单胞结构处于拓扑平庸态；
当各散射体2内弧边的圆心与所述散射体2所在位置最接近的所述正六边形晶格1边缘之间的距离最小时，所述水下声子晶体单胞结构处于拓扑非平庸态。
相较于现有技术，本发明利用月牙状的散射体来实现频带反转，能够构造出伪时间反演对称性以及有限四边形声学结构，可以实现类似于电子系统中的量子霍尔效应(Quantum Hall Effect，QHE)的赝自旋状态，具有自旋方向依赖性的单向传输的边界以及良好的的鲁棒性，并且不受诸如直角弯曲、孔洞和无序之类的缺陷的影响；可采用普通材料实现，拓扑带隙非常宽，结构较为简单，在实际应用中有很大潜力。
在本专利所涉及的技术领域中，所述正六边形晶格1仅代表一种用于将各组散射体2(一组散射体2即六个按上述设置分布的散射体2)区分开的虚拟边界，类似磁场分布图中表示磁极间磁场分布情况的磁感线，并非实际存在的物质边界。
具体的，所述散射体2围绕其中心旋转的旋转角可以表示为旋转角θ，图1为旋转角θ＝0°所述散射体2的状态；图3为当各散射体2的内弧边正对所述正六边形晶格1的中心时，即旋转角θ＝+90°，也即旋转角θ＝0°的散射体2围绕其中心顺时针旋转90°后所述散射体2的状态；图6为当各散射体2的外弧边正对所述正六边形晶格1的中心时，即旋转角θ＝-90°，也即旋转角θ＝0°的散射体2围绕其中心逆时针旋转90°后所述散射体2的状态。
经过基于有限元方法的COMSOL Multiphysics软件进行数值模拟后，可以得到所述散射体2的旋转角θ＝0°、+90°、-90°时，所述水下声子晶体单胞结构的表示色散关系的能带图，具体请参阅图2、4以及7，其中横坐标为布里渊区，纵坐标为特征频率，曲线为能带。布里渊区为动量空间的最小重复单位，用来表现能量与动量的关系的周期性。
如图2所示，可以看到，当θ＝0°时，布里渊区中心出现了一个双狄拉克点。而随着各散射体2的旋转，狄拉克锥(一种独特的能带结构，在声子晶体材料能带结构中，两条能带线性相交便形成一个狄拉克锥，两条能带线性相交的交点为一个单狄拉克点)将打开带隙：
如图4所示，而当θ＝+90°时，双狄拉克点处于打开的状态，并形成了两个单个狄拉克点，因此可证明存在一个完整的带隙。图4中上方带隙对应二重简并的一对偶极子态，即p态，其在布里渊区域中心的简并点的本征场图请参阅图5的上两个图例；下方带隙对应二重简并的一对四极子态，即d态，其在布里渊区域中心的简并点的本征场图请参阅图5的下两个图例；本实施例中涉及的p态和d态类似于电子的p和d轨道。
在θ＝+90°基础上，随着各散射体2逆时针旋转，声子晶体的带隙逐渐减小。当各散射体2逆时针旋转至θ＝0°时，声子晶体的带隙完全闭合以形成四重简并，即两个单狄拉克点简并在一起形成双狄拉克点。随着各散射体2继续逆时针旋转，带隙再次打开，导致频带反转：当θ＝-90°时，图7上方带隙对应d态，其在布里渊区域中心的简并点的本征场图请参阅图8的上两个图例；图7下方带隙对应p态，其在布里渊区域中心的简并点的本征场图请参阅图8的下两个图例。
更具体的，拓扑边界态的一个重要属性是它的鲁棒性：它不受缺陷的影响，无论是弯曲的边界，还是边界上有诸如孔洞和无序之类的缺陷，受拓扑保护的边界状态都可以绕过这些缺陷，并且几乎没有反射。为了进一步说明本实施提供的水下声子晶体单胞结构的性能，可以采用一种通用的、用于衡量一个结构具有边界态的方法验证所示水下声子晶体单胞结构的拓扑边界态的存在：
将20层处于拓扑非平庸态的水下声子晶体单胞结构夹在上下各20层的处于拓扑平庸态的水下声子晶体单胞结构之间形成一个类似三明治结构的超胞，如图9所示。计算超胞其中一个方向上的能带，结果示于图10，其中横坐标为倒格矢中的kx方向，纵为本征频率。可以看出，声压本征态的声压局域在边界上，即边缘态，出现在体态(整个超胞都会有声压场)的带隙中，并且边界态连接了体态。值得注意的是，图中边界状态上的每个点都是双简并的，因为在相同的波矢量和相同的频率下，为了显示结果，总是存在伪向上旋转和伪向下旋转两种状态。更直观地，在图10中选择了两个代表点A和B，在图9中绘制了相应的拓扑压力场(虚线对应的放大图)。
B点的场图绘制在图9的顶部(虚线对应的放大图)。可以看出，左边界的能量流是顺时针旋转的，右边界上的能量流逆时针旋转。A点的场图与B点类似，不同之处在于能量流的方向，赝自旋方向和传播方向与B点相反：左边界处的能量流逆时针旋转，右边界上的能量流顺时针旋转。这样，在每个边界上(左边界迹线是否是右边界)，同时存在两个边界状态，每个边界状态都具有一定的传播方向，并且特定方向的赝自旋被锁定，因此，该边界状态是具有手性的。
拓扑边界状态的一个重要属性是它的鲁棒性：它不受缺陷的影响，无论是弯曲的边界，还是边界上有诸如孔洞和无序之类的缺陷，受拓扑保护的边界状态都可以绕过这些缺陷，并且几乎没有反射。
接下来，本实施例演示了边缘波在特定缺陷类型周围的传播：图11显示了不同赝自旋状态的声音如何沿边界传输。边界由平庸结构和非平庸的结构组成。其选择的声波频率是图10中点A对应的频率。图11(a)模拟了在边界处伪旋转向上的声波的传播。可以看到，声波单向传播到左侧。波沿边缘传播，在四个尖角处无反射。该结果证实了边缘状态相对于急剧弯曲的界面的拓扑鲁棒性。图11(b)模拟了在边界上传播的赝自旋声波。还可以看到，声波只能向右单向传播。边界状态的这种行为与电子系统中的量子自旋霍尔效应(QuantumSpin Hall Effect)完全一致。
作为一种可选实施例，所述正六边形晶格1的晶格常数a＝43mm。
进一步的，所述月牙状指两个圆部分重合时，其中一个圆的未重合部分所呈现的形状。
作为一种可选实施例，所述月牙状指两个半径相等的圆部分重合时，其中一个圆的未重合部分所呈现的形状。
作为一种可选实施例，所述月牙状指两个半径不相等的圆部分重合时，其中一个圆的未重合部分所呈现的形状。
总体而言，所述月牙状满足一般对“月牙”形状的认知即可。
作为一种可选实施例，所述散射体2外弧边的半径长度为所述正六边形晶格1的晶格常数的十分之一。
作为一种可选实施例，所述散射体2由软橡胶制成，所述软橡胶的声学参数为：密度ρ1＝1000kg/m3，声速c1＝＝489.9m/s。
进一步的，所述正六边形晶格1的基底为水，声学参数如下：密度ρ0＝1000kg/m3，声速c0＝＝1482.9m/s。
实施例2
一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，其为由如实施例1所述的水下声子晶体单胞结构组成的有限四边形声学结构，所述有限四边形声学结构的内层分布有处于拓扑非平庸态的水下声子晶体单胞结构，所述有限四边形声学结构的外层分布有处于拓扑平庸态的水下声子晶体单胞结构。
具体的，赝自旋拓扑状态是指声波类比电子系统中所得到的自旋向上和自旋向下状态形成的量子自旋霍尔效应。
高阶拓扑状态是指带隙中不仅存在打开能隙的边界态，同时在所打开的能隙中会存在稳健的角态或棱态。
请参阅图12，图12(a)为对所述有限四边形声学结构进行计算得到的本征频率，其中横坐标为状态数，纵为本征频率。从中可见在带隙应该出现的地方出现了其他本征频率。对声学本征压力场分别进行观察，发现该带隙中的本征场是一维边界态和零维角态，相应的声场请参阅图12(b)、(c)、(d)，图中颜色越鲜艳，声压场越强。可以清楚地看到，声压主要位于拼接结构的边界，即边界态模式，如图12(d)；声压主要局域在拼接结构的两个转角处，即角态模式，如图12(c)；在带隙之外是体态模式，声压分布在整个声学结构上，图12(c)。
实施例3
一种由实施例1所述的声子晶体单胞结构组成的水下声子晶体，包括相互连接的一个拓扑平庸结构以及一个拓扑非平庸结构，所述拓扑平庸结构由若干个处于拓扑平庸态的所述水下声子晶体单胞结构沿边缘连接组成，所述拓扑非平庸结构由若干个处于拓扑非平庸态的所述水下声子晶体单胞结构沿边缘连接组成。
实施例4
一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，包括第一水下声子晶体以及第二水下声子晶体，所述第一水下声子晶体以及第二水下声子晶体均为实施例2中所述的水下声子晶体，所述第一水下声子晶体的拓扑平庸结构沿边缘连接所述第二水下声子晶体的拓扑非平庸结构，所述第一水下声子晶体的拓扑非平庸结构沿边缘连接所述第二水下声子晶体的拓扑平庸结构。
具体的，请参阅图13，图13(a)为本实施例提供的水下声学拓扑绝缘体，由两个拓扑平庸结构以及两个拓扑非平庸结构组成了一种有限平行四边形结构，其总共有上下左右四个边缘。
对于声波在所述拓扑非平庸结构与所述拓扑平庸结构的拼接边上的传输特性，可以将声音的发射源放在左侧，如图13(b)中的星号所示。发射源的声波频率是图10中点A对应的频率。可以看到，在这样的拼接结构中，声波主要传输到上部拼接边界，而下部边界的声波数量非常少，而右边界几乎没有声波。若尝试更改右边界与上边界之间的角度β，如图13(c)和13(d)所示，可以看出，分配给上边界和下边界的能量将根据不同角度的变换而变化，但是同样的事情是，在右边界上没有声波的传输。通过这样简单的角度调整，可以得到具有不同能量比的分束效果。
实施例5
一种水下声学组件，其采用如实施例2或4所述的赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体对声音进行定向传输。
具体的，所述水下声学组件，可以是作为水下声感测或通信的隔音组件，也可以是作为用于声音定向传输的组件，如声传感器等。
显然，本发明的上述实施例仅仅是为清楚地说明本发明所作的举例，而并非是对本发明的实施方式的限定。对于所属领域的普通技术人员来说，在上述说明的基础上还可以做出其它不同形式的变化或变动。这里无需也无法对所有的实施方式予以穷举。凡在本发明的精神和原则之内所作的任何修改、等同替换和改进等，均应包含在本发明权利要求的保护范围之内。

Claims (10)

1.一种水下声子晶体单胞结构，其特征在于，包括正六边形晶格(1)，所述正六边形晶格(1)之中设有六个可围绕各自中心旋转的散射体(2)；
所述散射体(2)呈月牙状，分布在所述正六边形晶格(1)之中；
当各散射体(2)内弧边的圆心与所述散射体(2)所在位置最接近的所述正六边形晶格(1)边缘之间的距离最大时，所述水下声子晶体单胞结构处于拓扑平庸态；
当各散射体(2)内弧边的圆心与所述散射体(2)所在位置最接近的所述正六边形晶格(1)边缘之间的距离最小时，所述水下声子晶体单胞结构处于拓扑非平庸态。
2.根据权利要求1所述的水下声子晶体单胞结构，其特征在于，所述正六边形晶格(1)的晶格常数a＝43mm。
3.根据权利要求1所述的声子晶体单胞结构，其特征在于，所述月牙状指圆部分重合时，其中一个圆的未重合部分所呈现的形状。
4.根据权利要求1所述的声子晶体单胞结构，其特征在于，所述散射体(2)外弧边的半径长度为所述正六边形晶格(1)的晶格常数的十分之一。
5.根据权利要求1所述的水下声子晶体单胞结构，其特征在于，所述散射体(2)由软橡胶制成，所述软橡胶的声学参数如下：密度ρ1＝1000kg/m3，声速c1＝＝489.9m/s。
6.根据权利要求1所述的水下声子晶体单胞结构，其特征在于，所述正六边形晶格(1)的基底为水，声学参数如下：密度ρ0＝1000kg/m3，声速c0＝＝1482.9m/s。
7.一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，其特征在于，其为由如权利要求1至6所述的水下声子晶体单胞结构组成的有限四边形声学结构，所述有限四边形声学结构的内层分布有处于拓扑非平庸态的水下声子晶体单胞结构，所述有限四边形声学结构的外层分布有处于拓扑平庸态的水下声子晶体单胞结构。
8.一种由如权利要求1至6所述的水下声子晶体单胞结构组成的水下声子晶体，其特征在于，包括相互连接的一个拓扑平庸结构以及一个拓扑非平庸结构，所述拓扑平庸结构由若干个处于拓扑平庸态的水下声子晶体单胞结构沿边缘连接组成，所述拓扑非平庸结构由若干个处于拓扑非平庸态的水下声子晶体单胞结构沿边缘连接组成。
9.一种赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体，其特征在于，包括第一水下声子晶体以及第二水下声子晶体，所述第一水下声子晶体以及第二水下声子晶体均为如权利要求8所述的水下声子晶体，所述第一水下声子晶体的拓扑平庸结构沿边缘连接所述第二水下声子晶体的拓扑非平庸结构，所述第一水下声子晶体的拓扑非平庸结构沿边缘连接所述第二水下声子晶体的拓扑平庸结构。
10.一种水下声学组件，其特征在于，其采用如权利要求7或9所述的赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体对声音进行定向传输。
CN202110765614.9A 2021-07-06 2021-07-06 赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体 Active CN113470611B (zh)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN202110765614.9A CN113470611B (zh) 2021-07-06 2021-07-06 赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN202110765614.9A CN113470611B (zh) 2021-07-06 2021-07-06 赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体

Publications (2)

Publication Number Publication Date
CN113470611A true CN113470611A (zh) 2021-10-01
CN113470611B CN113470611B (zh) 2024-04-12

Family

ID=77878675

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
CN202110765614.9A Active CN113470611B (zh) 2021-07-06 2021-07-06 赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体

Country Status (1)

Country Link
CN (1) CN113470611B (zh)

Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN114284009A (zh) * 2021-10-08 2022-04-05 河南工业大学 一种基于五模超构材料的声拓扑绝缘体
CN114647962A (zh) * 2022-03-16 2022-06-21 中国人民解放军国防科技大学 一种低频弹性超材料高阶拓扑绝缘体及应用
CN115588423A (zh) * 2022-11-23 2023-01-10 南京南大电子智慧型服务机器人研究院有限公司 一种宽带高指向性的拓扑声波辐射天线

Citations (8)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN101777346A (zh) * 2010-01-21 2010-07-14 北京工业大学 二维阿基米德格子声带隙材料
US20150333163A1 (en) * 2012-12-13 2015-11-19 Li Qiliang High performance topological insulator transistors
CN108615521A (zh) * 2018-04-12 2018-10-02 湖南大学 一种声拓扑绝缘体
CN110007398A (zh) * 2019-04-30 2019-07-12 江苏大学 实现光子晶体拓扑边界态光子自旋引导机制的光波导
CN110738979A (zh) * 2019-10-25 2020-01-31 南京师范大学 一种可调声超材料及包括该可调声超材料的波导模式转换器
CN111489731A (zh) * 2020-04-03 2020-08-04 青岛大学 一种拓扑声学定向传输装置及其制备方法
CN112103975A (zh) * 2020-09-11 2020-12-18 南京大学 一种基于共鸣器kagome阵列的声学拓扑储能结构
CN112285822A (zh) * 2020-10-23 2021-01-29 常州工业职业技术学院 一种非厄米调制下二维光子晶体的拓扑态结构

Patent Citations (8)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN101777346A (zh) * 2010-01-21 2010-07-14 北京工业大学 二维阿基米德格子声带隙材料
US20150333163A1 (en) * 2012-12-13 2015-11-19 Li Qiliang High performance topological insulator transistors
CN108615521A (zh) * 2018-04-12 2018-10-02 湖南大学 一种声拓扑绝缘体
CN110007398A (zh) * 2019-04-30 2019-07-12 江苏大学 实现光子晶体拓扑边界态光子自旋引导机制的光波导
CN110738979A (zh) * 2019-10-25 2020-01-31 南京师范大学 一种可调声超材料及包括该可调声超材料的波导模式转换器
CN111489731A (zh) * 2020-04-03 2020-08-04 青岛大学 一种拓扑声学定向传输装置及其制备方法
CN112103975A (zh) * 2020-09-11 2020-12-18 南京大学 一种基于共鸣器kagome阵列的声学拓扑储能结构
CN112285822A (zh) * 2020-10-23 2021-01-29 常州工业职业技术学院 一种非厄米调制下二维光子晶体的拓扑态结构

Non-Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
王一鹤等: "声子晶体中的表面声波赝自旋模式和拓扑保护声传", 物理学报, vol. 68, no. 22, pages 227805 *

Cited By (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN114284009A (zh) * 2021-10-08 2022-04-05 河南工业大学 一种基于五模超构材料的声拓扑绝缘体
CN114284009B (zh) * 2021-10-08 2023-09-22 河南工业大学 一种基于五模超构材料的声拓扑绝缘体
CN114647962A (zh) * 2022-03-16 2022-06-21 中国人民解放军国防科技大学 一种低频弹性超材料高阶拓扑绝缘体及应用
CN114647962B (zh) * 2022-03-16 2023-04-07 中国人民解放军国防科技大学 一种低频弹性超材料高阶拓扑绝缘体及应用
CN115588423A (zh) * 2022-11-23 2023-01-10 南京南大电子智慧型服务机器人研究院有限公司 一种宽带高指向性的拓扑声波辐射天线

Also Published As

Publication number Publication date
CN113470611B (zh) 2024-04-12

Similar Documents

Publication Publication Date Title
CN113470611A (zh) 赝自旋拓扑状态和高阶拓扑状态并存的水下声学拓扑绝缘体
CN107240778B (zh) 超材料天线罩
Ni et al. Topologically protected one-way edge mode in networks of acoustic resonators with circulating air flow
WO2012126249A1 (zh) 一种实现电磁波偏折的超材料
Wang et al. Tunable edge states in reconfigurable photonic crystals
Guo et al. An ultrathin acoustic carpet cloak based on resonators with extended necks
Chen et al. Observation of topological locally resonate and Bragg edge modes in a two-dimensional slit-typed sonic crystal
Qu et al. Topological valley states in sonic crystals with Willis coupling
Huang et al. Resonant-scattering hybrid device for multiband acoustic topology valley transmission
Ma et al. Topological acoustic waveguide with high-precision internal-mode-induced multiband
Chen et al. Switchable asymmetric acoustic transmission based on topological insulator and metasurfaces
He et al. Multi-band acoustic topological insulator based on valley Hall effect
Chen et al. Tunable Dirac cones in two-dimensional acoustic metamaterials with matryoshka structure
Song et al. Switchable directional sound emission with improved field confinement based on topological insulators
Xie et al. Switching between deterministic and accidental Dirac degeneracy by rotating scatterers and the multi-channel topological transport of sound
Dong et al. Multiband acoustic topological metamaterials with valley-switchable higher-order corner states
Liang et al. Frequency band-controllable acoustic topological insulators based on local dimensional coordination
CN112930103B (zh) 一种拓扑自适应电磁吸波结构及其制备方法
Gong et al. Continuously tuneable acoustic metasurface for high order transmitted acoustic vortices
Han et al. Nonlocal Acoustic Moiré Hyperbolic Metasurfaces
Pei et al. Underwater acoustic metamaterial based on double Dirac cone characteristics in rectangular phononic crystals
Silin On the history of backward electromagnetic waves in metamaterials
CN115101039A (zh) 基于三叶草状散射体的多频带谷拓扑绝缘体
CN115394280A (zh) 一种基于谷霍尔诱导拓扑角态的水下声子晶体
Wang et al. Double-banded topology valley transport

Legal Events

Date Code Title Description
PB01 Publication
PB01 Publication
SE01 Entry into force of request for substantive examination
SE01 Entry into force of request for substantive examination
GR01 Patent grant
GR01 Patent grant