CN109580689B - 一种核磁共振测井t2截止值的逐点计算方法 - Google Patents
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Abstract
本发明公开了一种核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法,对目标工区的岩样核磁共振实验数据,分别计算核磁共振T2谱的截止时间几何平均值Gc和伪几何平均值G',构建Gc、G'数据矩阵后,由最小二乘法算法确定目标工区的伪T2截止值T2'c。由T2'c计算核磁共振T2谱的伪截止时间几何平均值G'c,确定T2截止值T2cutoff与G'c之间的拟合关系式。计算目标工区的实测核磁共振测井资料的G'c,再利用前述确定拟合关系式,实现核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法。本发明方法有效提高了束缚水饱和度、有效孔隙度等参数的计算精度,在多个油、气田进行应用与推广,适用性较好。
Description
技术领域
本发明涉及测井技术领域,具体涉及一种核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法。
背景技术
核磁共振NMR测井是一种适用于裸眼井的测井新技术,利用原子核的顺磁性及与它们相互作用的外加磁场,实现测井目的。实际应用中以氢核与外加磁场的相互作用为基础,不受岩石骨架矿物的影响,能提供丰富的信息,如地层有效孔隙度、自由流体孔隙度、束缚水孔隙度、孔径分布及渗透率等参数。
T2截止值是影响核磁共振束缚水饱和度、有效孔隙度等计算的关键参数,对油田的勘探开发有重要意义。
目前求取(计算)核磁共振T2截止值的方法主要有:
(1)利用孔隙度累加法确定T2截止值(实验数据)
对离心前、后的T2谱分别作累积孔隙度曲线,从离心后的T2谱累积孔隙曲线最大之处(即束缚水体积)作X轴平行线与饱和水累积孔隙曲线相交,由交点引垂线到X轴,其对应的值为T2截止值。
(2)压汞毛管压力曲线法确定T2截止值(实验数据)
测量一条岩心压汞毛管压力曲线和核磁共振T2谱,由压汞毛管压力曲线确定近似的油藏束缚水饱和度Swi,将束缚水饱和度与孔隙度相乘得到束缚水流体体积BVI;将T2谱进行孔隙度累加,找到一个对应的T2值点,使小于该T2值所围的面积等于或近似等于束缚水流体体积BVI,对应的T2值即为核磁共振T2截止值。
优点:提供了压汞毛管压力计算截止值的方法。
缺点:进汞压力的大小很难把握,太大或太小的进汞压力都会对结果造成很大的误差。此外,孔隙中黏度较大的流体会对结果产生较大影响。
(3)利用束缚水饱和度反算T2截止值(实验数据)
将水饱和T2谱进行累加得到一条孔隙度累加曲线;把时间轴分为若干分量,逐个对小于该时间分量的T2谱进行孔隙度累加,计算该累加孔隙度值与总孔隙度累加值得比Si,当这一比值与离心束缚水饱和度Swi的差值小于某一允许的误差范围时,即认为对应的T2值为岩样的T2截止值。
(4)利用综合物性指数确定低孔、低渗储层T2截止值(测井数据)
优点:可以建立目标区块适应性更好,精度更高的连续T2截止值评价模型。
(5)利用核磁共振测井T2谱计算T2截止值(测井数据)
对核磁共振T2谱按形态特征进行分类,根据不同类型的测井T2谱拟合得出其离心谱,将离心谱进行面积积分,得出离心谱的面积,计算T2谱面积并对其进行累加,当累加面积等于或与离心面积相近时,对应的T2值即为T2截止值。
优点:可以建立精度较高,连续的T2截止值评价模型。
缺点:计算方法繁琐,需要较大样本量的核磁实验数据。
发明内容
本发明的目的在于提供一种核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法,以克服现有技术的缺点,本发明有效提高了束缚水饱和度、有效孔隙度等参数的计算精度,在多个油、气田进行应用与推广,适用性较好。
为达到上述目的,本发明采用如下技术方案:
一种核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法,包括以下步骤:
(1)计算核磁共振T2谱的截止时间几何平均值Gc;
(2)计算核磁共振T2谱的伪几何平均值G';
(3)由岩心样品的核磁共振实验T2谱,构建Gc、G'数据矩阵,由最小二乘法算法确定目标工区的伪T2截止值T2'c;
(4)由T2'c计算核磁共振T2谱的伪截止时间几何平均值G'c,通过拟合方法确定T2截止值T2cutoff与G'c之间的拟合关系式;
(5)利用步骤(3)确定的T2'c,计算目标工区的实测核磁共振测井资料的G'c,再利用步骤(4)确定的拟合关系式,实现核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法。
进一步地,定义T2谱从弛豫时间0ms到T2截止值T2cutoff的几何平均为截止时间几何平均值Gc,其数学形式为:
定义T2谱从弛豫时间0ms到设定时间T2'的几何平均为伪几何均值G',其数学形式为:
式(1)、(2)中:
f1(t)——饱和岩样T2谱分布函数;
T2cutoff——实验测定的T2截止值。
进一步地,由岩心样品实验测量得到的核磁共振T2谱及其确定的T2截止值T2cutoff,构建Gc、G'数据矩阵,由最小二乘法算法确定目标工区的伪T2截止值T2'c。最小二乘法目标函数设定为:
式中:E(T)——累积误差;
Gc(i)——第i块岩样的T2截止时间几何平均值;
G'(i,T)——驰豫时间为T时第i块岩样的T2伪几何平均值;
n——实验岩样总块数。
当最小二乘累积误差E(T)为最小时对应的T即为目标工区的伪T2截止值T2'c。其数学实现为:
方程的全局最优解即为伪T2截止值T2'c。
进一步地,计算目标工区内伪T2截止值为T2'c时所有岩样点的T2伪几何平均值(记为:伪截止时间几何平均值G'c),拟合T2cutoff与G'c之间的关系式,其数学形式为:
式中:T2cutoff——实验测定的T2截止值;
G'c——岩样的T2伪几何平均值;
a,b——拟合系数。
进一步地,对于目标工区的实测核磁共振测井资料,利用前述确定的伪T2截止值T2'c计算G'c,再利用前述确定的拟合关系式(5),计算得到T2截止值,实现实测核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法。
与现有技术相比,本发明具有以下有益的技术效果:
本发明方法以岩心核磁共振实验为基础,利用最优化原理获得研究区域伪T2截止值及伪几何平均值,结合统计规律逐点求取地层T2截止值,首先定义了伪几何平均值的概念并给定了计算公式,利用最优化的方法结合岩心实验数据确定伪T2截止值,计算的伪截止时间几何平均值与T2截止值有较好相关性;其次逐点求取的T2截止值贴合地层实际情况,在一定程度上反应了地层各向异性差异。与常用方法相比,变T2截止值计算束缚水饱和度、有效孔隙度等参数的精度大幅提高。
附图说明
图1为本发明的一种逐点计算T2截止值的方法流程图;
图2为目标工区典型核磁共振实验T2谱;
图3为目标工区T2截止时间几何平均值与T2截止值相关性分析图;
图4为目标工区伪T2截止值确定图;
图5为目标工区T2截止值拟合效果图;
图6为目标工区计算T2截止值与实验室分析T2截止值对比图;
图7为本发明逐点计算地层T2截止值效果图。
具体实施方式
本发明以某油田为实施例,该目标工区内共有20块岩样测量核磁T2谱(饱和、离心核磁),下面结合附图和具体实施方式对本发明作进一步详细的说明,具体步骤如图1所示:
步骤S101、由岩样的核磁共振T2谱计算截止时间几何平均值Gc。
定义T2谱从弛豫时间0ms到T2截止值T2cutoff的几何平均为截止时间几何平均值Gc,其数学形式为:
式中:
f1(t)——饱和岩样T2谱分布函数;
T2cutoff——实验测定的T2截止值。
图2所示为研究区典型核磁共振实验T2谱,从离心后的T2谱累积孔隙曲线最大值(三角形组成)作X轴平行线与饱和水累积曲线(十字组成)相交,由交点引Y轴平行线到X轴,交点对应的驰豫时间即为T2截止值(虚线箭头)。由图2中的核磁共振实验T2谱和T2截止值,利用公式(1)可以计算得到每块岩样的截止时间几何平均值Gc。表1中的第3列为本实施例计算的20块岩样的Gc值。
对目标工区的实验数据发现,截止几何平均值与T2截止值有很好的对应关系(如图3)。但其计算依赖于T2截止值已知。据此研究思路,提出由伪T2几何平均值来计算T2截止值的方法。
步骤S102、由岩样的核磁共振T2谱计算伪几何平均值G'。
定义T2谱从弛豫时间0ms到设定时间T2'的几何平均为伪几何均值G',其数学形式为:
式中:
f1(t)——饱和岩样T2谱分布函数。
表1中的第4列至第12列为本实施例计算的20块岩样的部分伪几何平均值G'。
步骤S103、由岩心样品实验测量得到的核磁共振T2谱及其确定的T2截止值T2cutoff,构建Gc、G'数据矩阵,由最小二乘法算法确定目标工区的伪T2截止值T2'c。最小二乘法目标函数设定为:
式中:E(T)——累积误差;
Gc(i)——第i块岩样的T2截止时间几何平均值;
G'(i,T)——驰豫时间为T时第i块岩样的T2伪几何平均值;
n——实验岩样总块数。
定义最小二乘累积误差E(T)取最小值时对应的驰豫时间T为目标工区的伪T2截止值T2'c,其数学实现为:
方程的全局最优解即为伪T2截止值T2'c。
图4为目标工区伪T2截止值T2'c的确定示意图。作累积误差E(T)与驰豫时间T的交会,从最小E(T)处分别引X、Y轴平行线,平行线与Y轴的交点为累积误差最小值,与X轴的交点为工区伪T2截止值T2'c。由图可知,实施例油田当驰豫时间取25.21ms时累积误差为6.96,达到最小值,确定实施例油田伪T2截止值T2'c为25.21ms。
步骤S104、计算目标工区内伪T2截止值为25.21ms时所有岩样点的T2伪几何平均值,见表1第9列(G'c)。拟合获得T2cutoff与G'c之间的关系式,由此建立目标区块的T2截止值计算模型为:
图5为T2cutoff与G'c的之间的拟合效果图,相关系数R2=0.91,精度较高。图6为本发明实施例中计算T2截止值与实验测量得到的T2截止值的一致性对比图,二者的一致性较好。
步骤S105、对于目标工区的实测核磁共振测井资料,利用拟合关系式(5),逐点计算核磁共振测井的T2截止值。
表1目标区块核磁共振T2谱几何均值计算表
图7所示为实施例油田一口取心井核磁共振T2谱评价效果图,图中第四道为测井采集核磁共振T2谱,该道所带曲线为前述方法逐点计算的T2截止值;第七道实线为核磁共振测井测量孔隙度,与实验室测量结果(实点)吻合性好,虚线为利用变T2截止值结合T2谱计算的有效孔隙度;第八道为利用变T2截止值计算的束缚水饱和度与实验室测量束缚水饱和度对比,二者吻合较好;综上,结合变T2截止值与T2谱计算的有效孔隙度、束缚水饱和度对地层有效性进行评价,在3460-3485米井段解释油层1层,干层3层。其中3472-3476米常规测试日产油12.04方,后期压裂日产油38.9方。
最后所应说明的是,以上具体实施方式仅用以说明本发明的技术方案而非限制,尽管参照实例对本发明进行了详细说明,本领域的普通技术人员应当理解,可以对本发明的技术方案进行修改或者等同替换,而不脱离本发明技术方案的精神和范围,其均应涵盖在本发明的权利要求范围当中。
Claims (1)
1.一种核磁共振测井T2截止值的逐点计算方法,其特征在于,包括以下步骤:
步骤一:计算核磁共振T2谱的截止时间几何平均值Gc及伪几何平均值G';
其中,截止时间几何平均值Gc定义为:核磁共振T2谱从弛豫时间0ms到T2截止值T2cutoff的几何平均,截止时间几何平均值Gc计算如式(1)所示:
伪几何均值G'定义为:核磁共振T2谱从弛豫时间0ms到设定时间T2'的几何平均,伪几何均值G'计算如式(2)所示:
式中,f1(t)表示饱和岩样核磁共振T2谱分布函数;T2cutoff表示实验测定的T2截止值;Ln(t)表示弛豫时间t的自然对数;
步骤二:由岩心样品的核磁共振实验T2谱,构建Gc、G'数据矩阵,由最小二乘法算法确定目标工区的伪T2截止值T2'c;
具体为:由岩心样品实验测量得到的核磁共振T2谱及其确定的T2截止值T2cutoff,构建Gc、G'数据矩阵,由最小二乘法算法确定目标工区的伪T2截止值T2'c;
其中最小二乘法目标函数设定为:
式中,E(T)表示累积误差;Gc(i)表示第i块岩样的T2截止时间几何平均值;G'(i,T)表示驰豫时间为T时第i块岩样的T2伪几何平均值;n表示实验岩样总块数;
定义最小二乘累积误差E(T)取最小值时对应的驰豫时间T为目标工区的伪T2截止值T2'c,即:
方程的全局最优解即为伪T2截止值T2'c;
步骤三:由T2'c计算核磁共振T2谱的伪截止时间几何平均值G'c,通过拟合方法确定T2截止值T2cutoff与G'c之间的拟合关系式;
伪截止时间几何平均值G'c定义为:计算目标工区内伪T2截止值为T2'c时所有岩样点的T2伪几何平均值;
T2截止值T2cutoff与G'c之间的拟合关系式如式(5)所示:
式中,T2cutoff为实验测定的T2截止值;G'c为核磁共振T2谱的伪截止时间几何平均值;a,b为拟合系数;
步骤四:利用步骤二确定的T2'c计算目标工区的实测核磁共振测井资料的G'c,再利用步骤三确定的拟合关系式,实现核磁共振测井T2截止值的逐点计算。
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