CN109298582A - 产生高能量相干宽带连续光谱的装置 - Google Patents

产生高能量相干宽带连续光谱的装置 Download PDF

Info

Publication number
CN109298582A
CN109298582A CN201811035486.7A CN201811035486A CN109298582A CN 109298582 A CN109298582 A CN 109298582A CN 201811035486 A CN201811035486 A CN 201811035486A CN 109298582 A CN109298582 A CN 109298582A
Authority
CN
China
Prior art keywords
spectrum
pulse
dispersion compensation
energy
light
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Pending
Application number
CN201811035486.7A
Other languages
English (en)
Inventor
王丁
赵睿睿
乔玲玲
赵钰
陈逸飞
黄志远
冷雨欣
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Shanghai Institute of Optics and Fine Mechanics of CAS
Original Assignee
Shanghai Institute of Optics and Fine Mechanics of CAS
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Shanghai Institute of Optics and Fine Mechanics of CAS filed Critical Shanghai Institute of Optics and Fine Mechanics of CAS
Priority to CN201811035486.7A priority Critical patent/CN109298582A/zh
Publication of CN109298582A publication Critical patent/CN109298582A/zh
Pending legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/35—Non-linear optics
    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/35—Non-linear optics
    • G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/005—Optical devices external to the laser cavity, specially adapted for lasers, e.g. for homogenisation of the beam or for manipulating laser pulses, e.g. pulse shaping
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/005—Optical devices external to the laser cavity, specially adapted for lasers, e.g. for homogenisation of the beam or for manipulating laser pulses, e.g. pulse shaping
    • H01S3/0092—Nonlinear frequency conversion, e.g. second harmonic generation [SHG] or sum- or difference-frequency generation outside the laser cavity

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Nonlinear Science (AREA)
  • Electromagnetism (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Lasers (AREA)

Abstract

一种产生高能量相干连续光谱的装置，其构成是沿入射激光脉冲传播路径上的第一色散补偿装置，分光装置，光谱展宽装置，第二色散补偿装置，四分之一波片，宽带反射镜。本发明可以将常见的飞秒、乃至皮秒量级的激光光谱大幅度展宽。适用的光谱范围覆盖从深紫外到远红外波段，具有非常大的灵活性。本发明不仅适用于较高的脉冲能量，而且适用于高平均功率的入射光源。

Description

产生高能量相干宽带连续光谱的装置
技术领域
本发明涉及超快激光技术，特别是一种产生高能量相干宽带连续光谱的装置。
背景技术
相干宽带连续光谱具有广泛的应用领域，例如在高精密激光技术中，可用于实现频率钟、相位稳定、频率梳等；在泵浦探测研究中，可通过吸收谱测量材料的性质等。如果对相干宽带连续光谱进行时域上的压缩，则可以获得宽度极短的脉冲，用于探测从皮秒(10-12秒)到阿秒(10-18秒)量级的超快过程，研究物质的微观动力学行为。产生相干宽带连续光谱的研究在过去数十年以来始终是一个被广泛研究的领域，并且随着激光器技术的持续发展也不断有新的研究成果出现。
受限于激光器增益介质带宽的影响，激光器输出的光谱范围较窄，特别是经过能量放大后，光谱一般小于几十纳米宽，例如目前性能最佳的钛宝石放大器可以输出的光谱范围在750～850纳米之间，单脉冲能量可以达到数个毫焦。为了进一步得到宽光谱，需要利用一种三阶非线性效应，即自相位调制。最常见的做法是将脉冲耦合到一段光波导中进行非线性传输。在脉冲传输过程中，自相位调制效应导致光谱出现调制展宽。对于纳焦到几个微焦量级脉冲，可以耦合到实心光纤中，利用玻璃的非线性展宽光谱；对于几个微焦到100微焦的脉冲，可以耦合到小口径的充有气体的空心光波导(如内径十几个微米的空心光子晶体光纤)中，进行光谱展宽；对于100微焦以上至数个毫焦量级的脉冲，需要耦合到大口径的充气空心波导中(内径达到100微米以上)。当入射激光脉冲的时域宽度较短时(小于100飞秒)，通过一段光波导的传输，可以得到宽度为数百纳米的光谱。为了得到更宽的光谱(超过一个倍频程)或者入射激光脉冲时域宽度较宽(大于100飞秒)时，一般需要延长光波导的长度，或者用2级甚至多级光波导。
根据目前的激光器技术水平，高的峰值功率和高的平均功率难以同时达到，而许多前沿科学研究需要同时具有高峰值功率和高平均功率的光源。钛宝石激光器是高峰值功率的代表，脉宽输出可以达到20飞秒左右甚至更短，能量输出根据重频频率而定，从数毫焦到焦耳量级。然而，受限于钛宝石热吸收的影响，其平均功率一般在数瓦量级，重频频率在千赫兹量级。以掺镱材料为增益介质的激光器则适用于高重频(数百千赫兹以上)、高平均功率(数百瓦)输出的运行，然而其增益带宽较窄，所以输出的脉宽为数百飞秒以上。为了得到高峰值功率，需要对其光谱进行展宽，进而压缩脉宽。目前唯一的方法是使用2级的充气空心光波导对脉冲进行光谱展宽。例如，德国耶拿的研究人员就用2级充气空心光波导级联的方法将中心波长1028纳米，脉宽210飞秒的脉冲的光谱展宽到覆盖780～1220纳米，可以支持7.1飞秒的傅里叶变换极限。其中，第1级为1米长、内径250微米的空心光波导，充有2巴的氩气，置于1.6米长的管子中。出射激光经色散补偿后被耦合到第2级60厘米长、内径250微米、充有6巴氖气的空心光波导中，光波导置于120厘米长的管子中。整体装置非常长，不仅占用大量空间，而且其稳定性也由于气流扰动和震动而随之下降。
发明内容
本发明要解决的问题就是提供一种产生高能量相干宽带连续光谱的装置，可以将工业界和科研界常见的飞秒、乃至皮秒量级的激光光谱大幅度展宽。
本发明的技术解决方案是
一种产生高能量相干连续光谱的装置，其特点在于其构成依次是第一色散补偿装置、分光装置、光谱展宽装置、第二色散补偿装置、四分之一波片和宽带反射镜，所述的宽带反射镜的反射面与光路垂直，所述的光谱展宽装置的构成依次是第一耦合/准直元件、密闭的充有气体的腔体和第二耦合/准直元件，在所述的腔体中有空心光波导，抽气泵和充气装置置于所述的腔体的两端。
所述的第一色散补偿装置和第二色散补偿装置是啁啾反射镜、光栅压缩器、棱镜压缩器或它们的组合。
分光装置的设计需要参考最终光谱的宽度和相关光学元件支持的带宽。一块偏振分束镜是必不可少的，其基本要求是其支持的带宽能覆盖入射激光光谱的范围。当最终光谱宽度超过偏振分束镜支持的带宽时，需要加入匹配的二向色镜，分离偏振分束镜无法分离的光谱范围。
所述的分光装置的构成为偏振分束元件，或依次设置的偏振分束元件、第一二向色镜，或依次设置的偏振分束元件、第一二向色镜、第二二向色镜。
本发明的工作过程是：
首先将激光脉冲耦合到一段充有气体的空心光波导中传输，利用非线性效应实现脉冲光谱展宽，再对激光脉冲的时域宽度进行压缩，然后令激光脉冲原路返回，再次通过同一空心光波导进行第二次光谱展宽，出射激光脉冲的传播路径在一个分光装置处与入射激光传播路径分离，最终输出宽带连续光谱。
因为该装置用充气空心光波导展宽光谱，所以适用于具有高单脉冲能量、高峰值功率和高平均功率的激光光源。该装置的本质是2级级联的充气空心波导光谱展宽装置，在一段空心波导实现了相同的功能，不仅大大缩小了装置的尺寸，降低了成本，而且提高了系统的稳定性。
实现这一功能的关键之一在于适当的分光装置，利用入射脉冲与原路返回的出射脉冲的性质差异，分离二者的传播路径。为了实现这一功能，对于出射脉冲与入射脉冲光谱范围相同的波段，可以利用偏振性质的差异实现分离，例如使用偏振分束镜；对于新增加的光谱波段，既可以利用偏振性质的差异，也可以利用波长本身的差异实现分离，例如使用二向色镜。通过在光路中加入偏振转换装置，如四分之一波片，使入射脉冲与原路返回的脉冲的偏振态正交，从而实现分离。
此外，为了得到最佳的光谱展宽效果，在光路中加入了第一色散补偿装置和第二色散补偿装置，确保每次耦合到光波导中的脉冲具有尽可能短的时域宽度。通过合理地参数设计，该装置可适用于不同中心波长的、具有不同能量水平的入射光源，最终得到的光谱可以远超一个倍频程。
综上所述，本发明的优点归纳如下：
(1)本发明通过引入一个分光装置，实现了重复利用同一光谱展宽装置的功能，大大缩小装置尺寸，使光谱展宽的效率得到显著提高，同时增加了系统的稳定性。
(2)本发明基于充气空心光波导实现光谱展宽，适用的光谱范围覆盖从深紫外到远红外波段，具有非常大的灵活性。
(3)本发明采用了空心光波导结构，不仅适用于较高的脉冲能量，而且适用于高平均功率的入射光源。
附图说明
图1为本发明产生高能量相干连续光谱的装置的示意图。
图2为光谱展宽装置的示意图。
图3为分光装置的3种结构示意图。
图4为2种不同入射脉冲条件下的光谱展宽的实验测量结果。
具体实施方式
先请参阅图1、图2，图1为本发明产生高能量相干连续光谱的装置的示意图，图2为光谱展宽装置的示意图。由图可见本发明产生高能量相干连续光谱的装置，构成依次是第一色散补偿装置1、分光装置2、光谱展宽装置3、第二色散补偿装置4、四分之一波片5和宽带反射镜6，所述的宽带反射镜6的反射面与光路垂直，所述的光谱展宽装置3的构成依次是第一耦合/准直元件3-1、密闭的充有气体的腔体3-2和第二耦合/准直元件3-4，在所述的腔体3-2中有空心光波导3-3，抽气泵3-5和充气装置3-6置于所述的腔体3-2的两端。
图3显示了分光装置的3种实现方式：图3a，所述的分光装置2的构成为偏振分束元件2-1，图3b，依次设置的偏振分束元件2-1、第一二向色镜2-2，图3c，依次设置的偏振分束元件2-1、第一二向色镜2-2、第二二向色镜2-3。
第一二向色镜2-2、第二二向色镜2-3的差别在于其中之一为透射短波长、反射长波长，另一个为透射长波长、反射短波长，具体的组合方式根据最终展宽光谱的宽度和所用元件的带宽而定。图4显示了2组不同入射脉冲参数下，利用本发明装置一种实例实现的光谱展宽的实验测量。
实施例1：采用图1和图3a结构。
入射激光脉冲中心波长800纳米，光谱宽度约10纳米，如图4(b)所示，对应傅里叶变换极限脉冲宽度约120飞秒，偏振态为水平方向的线偏振。实验中直接调节激光器中的光栅压缩器实现短脉冲输入，该短脉冲光通过光栅压缩器1引入适量的色散，再经偏振分束镜2-1。偏振分束镜可以透过水平线偏振光，而反射垂直线偏振光，其支持的带宽为620～1000纳米。光栅压缩器1引入的负色散部分地补偿了偏振分束镜2-1带来的正色散。补偿后，脉冲宽度测得为约200飞秒，能量为497微焦。脉冲被焦距为1米的凹面银镜3-1聚焦，耦合到长度59厘米、内径250微米的空心光波导3-3中，光波导内充有700毫巴的氩气。经过非线性传输，脉冲光谱被展宽至780～820纳米，如图4(b)所示，此时脉冲能量为319微焦。出射脉冲由焦距50厘米的凹面银镜3-4准直后，在啁啾镜4上反射8次，每次反射补偿约-40飞秒2的色散，然后通过一片四分之一波片5，正入射到一片平面银镜6上再原路返回，第二次通过四分之一波片5后，偏振态由水平偏振转变为垂直偏振，然后再在啁啾镜4上反射8次后，被50厘米焦距的凹面银镜3-4聚焦耦合到同一空心光波导3-3中进行第二次光谱展宽，出射的脉冲被焦距1米的凹面银镜3-1准直后反射到偏振分束镜2-1。因为偏振态为垂直偏振，所以返回的光被偏振分束镜反射，从而偏离入射脉冲的传播路径。图4(b)的顶端显示了最终展宽的光谱，能量115微焦，覆盖670～860纳米。
实施例2：采用图1和图3b结构。
入射激光脉冲中心波长800纳米，光谱宽度约30纳米，如图4(a)所示，对应傅里叶变换极限脉冲宽度约40飞秒，偏振态为水平方向的线偏振。实验中直接调节激光器中的光栅压缩器实现短脉冲输入，该短脉冲光通过光栅压缩器1引入适量的色散，再经偏振分束镜2-1和第一二向色镜2-2。偏振分束镜可以透过水平线偏振光，而反射垂直线偏振光，其支持的带宽为620～1000纳米。第一二向色镜2-2可以透过650～1200纳米波段的光，而反射350～650纳米的光。光栅压缩器1引入的负色散补偿了偏振分束镜2-1和第一二向色镜2-2这两个透射式元件带来的正色散。在不加光栅对进行色散补偿的情况下，40飞秒激光脉冲通过偏振分束镜后将被时域展宽到接近400飞秒。由于非线性光谱展宽的程度反比于脉冲时域宽度，所以需要补偿偏振分束镜等元件引入的正色散。补偿后，脉冲宽度测得为40飞秒，能量为293微焦。脉冲被焦距为1米的凹面银镜3-1聚焦，耦合到长度59厘米、内径250微米的空心光波导3-3中，光波导内充有400毫巴的氩气。经过非线性传输，脉冲光谱被展宽至700～850纳米，如图4(a)所示，此时脉冲能量为190微焦。出射脉冲由焦距50厘米的凹面银镜3-4准直后，在啁啾镜4上反射4次，每次反射补偿约-40飞秒2的色散，然后通过一片四分之一波片5，正入射到一片平面银镜6上再原路返回，第二次通过四分之一波片5后，偏振态由水平偏振转变为垂直偏振，然后再在啁啾镜4上反射4次后，被50厘米焦距的凹面银镜3-4聚焦耦合到同一空心光波导3-3中进行第二次光谱展宽，出射的脉冲被焦距1米的凹面银镜3-1准直后反射到第一二向色镜2-2上，小于650纳米的光谱被反射，大于650纳米的光则透过二向色镜后继续传播到偏振分束镜。因为偏振态为垂直偏振，所以返回的光被偏振分束镜反射，从而偏离入射脉冲的传播路径。图4(a)的顶端显示了最终展宽的光谱，黑色虚线为二向色镜反射的光谱，灰色实线为偏振分束镜反射的光谱，光谱强度做了归一化。其中，650纳米以下的波段能量为17微焦，650纳米以上的波段为67微焦，总计84微焦。最终光谱展宽覆盖400～880纳米。脉冲在光波导中总计传输了118厘米，而相同的脉冲在充有400毫巴氩气的118厘米长的波导中传输后，光谱展宽约为620～880纳米。

Claims (3)

1.一种产生高能量相干连续光谱的装置，其特征在于其构成依次是第一色散补偿装置(1)、分光装置(2)、光谱展宽装置(3)、第二色散补偿装置(4)、四分之一波片(5)和宽带反射镜(6)，所述的宽带反射镜(6)的反射面与光路垂直，所述的光谱展宽装置(3)的构成依次是第一耦合/准直元件(3‐1)、密闭的充有气体的腔体(3‐2)和第二耦合/准直元件(3‐4)，在所述的腔体(3‐2)中有空心光波导(3‐3)，抽气泵(3‐5)和充气装置(3‐6)置于所述的腔体(3‐2)的两端。
2.根据权利要求1所述的产生高能量相干连续光谱装置，其特征在于所述的第一色散补偿装置(1)和第二色散补偿装置(4)是啁啾反射镜、光栅压缩器、棱镜压缩器或它们的组合。
3.根据权利要求1所述的产生高能量相干连续光谱装置，其特征在于所述的分光装置(2)的构成为偏振分束元件(2‐1)，或依次设置的偏振分束元件(2‐1)、第一二向色镜(2‐2)，或依次设置的偏振分束元件(2‐1)、第一二向色镜(2‐2)、第二二向色镜(2‐3)。
CN201811035486.7A 2018-09-06 2018-09-06 产生高能量相干宽带连续光谱的装置 Pending CN109298582A (zh)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN201811035486.7A CN109298582A (zh) 2018-09-06 2018-09-06 产生高能量相干宽带连续光谱的装置

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN201811035486.7A CN109298582A (zh) 2018-09-06 2018-09-06 产生高能量相干宽带连续光谱的装置

Publications (1)

Publication Number Publication Date
CN109298582A true CN109298582A (zh) 2019-02-01

Family

ID=65166186

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
CN201811035486.7A Pending CN109298582A (zh) 2018-09-06 2018-09-06 产生高能量相干宽带连续光谱的装置

Country Status (1)

Country Link
CN (1) CN109298582A (zh)

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN110233411B (zh) * 2019-05-29 2021-10-08 北京交通大学 一种可跨波段输出的激光器

Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN103869506A (zh) * 2012-12-14 2014-06-18 招远招金光电子科技有限公司 利用反射法实现光偏振态旋转的器件和方法
CN204088868U (zh) * 2014-10-30 2015-01-07 上海朗研光电科技有限公司 一种780nm的高功率光纤飞秒激光器
CN104979747A (zh) * 2015-07-21 2015-10-14 北京大学 集成化反射式相位偏置器及光纤激光器和光波-微波鉴相器
CN204927791U (zh) * 2015-08-19 2015-12-30 中国科学院西安光学精密机械研究所 光子晶体光纤的双通放大器
CN105223755A (zh) * 2015-10-08 2016-01-06 北京大学深圳研究生院 一种产生超连续光谱的装置
CN106768859A (zh) * 2016-12-09 2017-05-31 中国科学院物理研究所 一种基于大模场反谐振空芯光子晶体光纤的光谱展宽装置
CN107884961A (zh) * 2017-12-18 2018-04-06 南开大学 一种基于声光作用的全光纤反射式光学移频器及移频方法

Patent Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN103869506A (zh) * 2012-12-14 2014-06-18 招远招金光电子科技有限公司 利用反射法实现光偏振态旋转的器件和方法
CN204088868U (zh) * 2014-10-30 2015-01-07 上海朗研光电科技有限公司 一种780nm的高功率光纤飞秒激光器
CN104979747A (zh) * 2015-07-21 2015-10-14 北京大学 集成化反射式相位偏置器及光纤激光器和光波-微波鉴相器
CN204927791U (zh) * 2015-08-19 2015-12-30 中国科学院西安光学精密机械研究所 光子晶体光纤的双通放大器
CN105223755A (zh) * 2015-10-08 2016-01-06 北京大学深圳研究生院 一种产生超连续光谱的装置
CN106768859A (zh) * 2016-12-09 2017-05-31 中国科学院物理研究所 一种基于大模场反谐振空芯光子晶体光纤的光谱展宽装置
CN107884961A (zh) * 2017-12-18 2018-04-06 南开大学 一种基于声光作用的全光纤反射式光学移频器及移频方法

Non-Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
N.Y.JOLY等: "Bright Spatially Coherent Wavelength-Tunable Deep-UV Laser Source Using an Ar-Filled Photonic Crystal Fiber", 《PHYSICAL REVIEW LETTERS》 *
PENGFEI WANG等: "2.6 mJ/100 Hz CEP-stable near-single-cycle 4 μm laser based on OPCPA and hollow-core fiber compression", 《OPTICS LETTERS》 *
SHAOBO FANG等: "Generation of Sub-900- J Supercontinuum With a Two-Octave Bandwidth Based on Induced Phase Modulation in Argon-Filled Hollow Fiber", 《IEEE PHOTONICS TECHNOLOGY LETTERS》 *

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN110233411B (zh) * 2019-05-29 2021-10-08 北京交通大学 一种可跨波段输出的激光器

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Brahms et al. Infrared attosecond field transients and UV to IR few-femtosecond pulses generated by high-energy soliton self-compression
US9678405B2 (en) System and method for high-intensity ultrashort pulse compression
US10483709B2 (en) Sub-nanosecond broad spectrum generating laser system
CN103560391A (zh) 多级级联偏振分束的高倍率分离脉冲展宽方法
CN104254952A (zh) 基于两级脉冲处理生成超短激光脉冲
US10216063B2 (en) Single pass laser amplifier with pulsed pumping
CN104283097A (zh) 一种780nm的高功率光纤飞秒激光器
CN102522689B (zh) 载波包络相位稳定的宽光谱带宽超短激光脉冲种子源
Ochi et al. Yb: YAG thin-disk chirped pulse amplification laser system for intense terahertz pulse generation
CN112688147B (zh) 预啁啾管理飞秒激光脉冲放大装置和系统
CN101752782B (zh) 级联光学参量放大系统脉冲压缩的方法
Bradler et al. Broadband difference frequency mixing between visible and near-infrared pulses for few-cycle pulse generation with stable carrier-envelope phase
US11881681B2 (en) Precision light source
CN109298582A (zh) 产生高能量相干宽带连续光谱的装置
Gao et al. Compact KGd (WO 4) 2 picosecond pulse-train synchronously pumped broadband Raman laser
US9910339B2 (en) Method and system for linearizing non-linear optics
CN110071419A (zh) 一种飞秒激光脉冲净化的系统和方法
CN107453190B (zh) 具有高峰值功率和高平均功率的飞秒脉冲的产生装置
Zhang et al. Adjustable High-Energy Soliton Fiber Laser Based on a Spatial Alignment Structure
US11860507B2 (en) Cascaded focusing and compressing postcompression system and method thereof
Yu et al. Femtosecond pulse compression with pedestal suppression in a Sagnac interferometer constructed of anti-resonant hollow core fiber
Danilevičius Fiber laser based technologies for high energy femtosecond wavelength-tunable optical parametric chirped pulse amplification systems
Petrov et al. Pump channel of parametric amplifier of terawatt femtosecond Yb laser system
Quintero-Mata et al. Study of a broad-spectrum source in the visible range by concatenating different thin-core fiber
Ansari et al. Spatiotemporal reshaping of femtosecond laser pulses on interaction with gas sheath at ionization saturation intensity regime

Legal Events

Date Code Title Description
PB01 Publication
PB01 Publication
SE01 Entry into force of request for substantive examination
SE01 Entry into force of request for substantive examination
RJ01 Rejection of invention patent application after publication
RJ01 Rejection of invention patent application after publication

Application publication date: 20190201