CN109067682A - 一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置和方法 - Google Patents
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Abstract
本发明公开了一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置和方法，采用里德堡原子的电磁感应透明光谱作为探测手段，对调幅微波作用下的AT分裂光谱进行了测量，实现了基于原子的调幅微波的量子天线和通讯接收仪，实现调制信号的直接读出，不需要进行传统的调制解调，克服了传统微波通讯接收端需要采用解调方式的缺点。量子天线对电场没有干扰，装置十分简便，易于实现微型化，适于广泛推广。
Description
技术领域
本发明涉及调幅波接收天线领域，特别是涉及一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置和方法。
背景技术
微波通讯已经成为目前主要的通讯手段之一，其在社会生活、科学研究和军事等领域具有重大的意义。传统的调幅微波通讯是把待传输的信号通过调制载波幅度的方式加载到微波上，然后在接收端通过天线将调幅信号接收，并通过解调电路将传输的信号提取出来，但是调幅波的载波频率在几十到几百kHz，接收天线庞大，且不同的频率需要不同的接收天线。解调的过程也会导致传输的信号的失真。
发明内容
本发明主要为解决现有问题的不足之处而提供一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置和方法。
为解决上述技术问题，本发明采用的一个技术方案是：提供一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置，包括：量子天线调幅波接收端、第一激光光源、第二激光光源、高反射率反射镜、双色镜、光电探测器、数据采集系统和微波源；
其中，第一激光光源发出第一激光作为探测光，经过高反射率反射镜从量子天线调幅波接收端的第一端入射；第二激光光源发出第二激光作为耦合光，耦合光通过双色镜从量子天线调幅波接收端的第二端入射，第一激光和第二激光在量子天线调幅波接收端内的光路相对重叠；高反射率反射镜和双色镜的正面与水平面成45度夹角，光电探测器和数据采集系统设置于双色镜另一端；其中，所述量子天线调幅波接收端为装有铯原子蒸气的玻璃铯泡；
在量子天线调幅波接收端内，第二激光的频率在铯原子的第一激发态与里德堡态nS1/2共振跃迁线附近扫描，通过光电探测器探测得到无多普勒背景的电磁感应透明光谱；
微波源产生的微波场发出的微波频率与里德堡态nS1/2到另一个相邻里德堡态n’P1/2的频率间隔相等，此时微波场耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，电磁感应透明光谱将发生Autler-Townes分裂(AT分裂)变成两个峰，两个峰之间的频率间隔f与微波场的电场强度Ec满足：
其中为约化的普朗克常量，为原子的微波跃迁偶极矩；
待传输信号作为调制信号mAM(t)；微波作为载波，表示为Eccos(wct)，通过调幅的方式将传输信号加载到微波上，则经过调幅的微波电场EAM(t)可表示为
EAM(t)＝Ec mAM(t)cos(wct) (2)
通过调幅的方式将调制信号mFM(t)加载到微波上，微波场的幅值将按照调制信号发生变化，wc为微波的频率，调幅后微波场的强度Ec(t)表示为
Ec(t)＝EcmAM(t) (3)
微波场幅度随调制信号的变化导致AT分裂峰的大小也发生变化，将探测器探测到信号输入到数据采集系统中，实时测量AT分裂的大小；
通过测量AT分裂的大小，得到无调制时的微波电场强度Ec，再通过测量AT分裂的大小随调制信号的变化，计算微波场强度的变化Ec(t)，进一步计算得到mAM(t)＝Ec(t)/Ec，即可得到调制信号。
其中，第一激光的波长为852nm，频率锁定在铯原子的基态6S1/2，F＝4到第一激发态6P3/2，F’＝5的共振跃迁线上；第二激光波长为510nm，作为耦合光耦合铯原子的第一激发态6P3/2，F’＝5与某一里德堡态nS1/2。
其中，第一激光和第二激光的频率满足铯nS1/2里德堡原子阶梯型三能级系统电磁感应透明的条件。
其中，微波场的微波频率耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，使得铯原子从里德堡原子阶梯型三能级系统变成四能级系统。
其中，微波的频率范围为1GHz-1000GHz，传输信号为任意波形的调制信号，数据采集系统的采集速率高于基带信号的调制频率。
为解决上述技术问题，本发明采用的一个技术方案是：提供一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法，通过如前述技术方案所述的量子天线调幅波接收装置进行调制，该方法的步骤包括：
设置第一激光光源发出第一激光作为探测光，经过高反射率反射镜从量子天线调幅波接收端的第一端入射；设置第二激光光源发出第二激光作为耦合光，耦合光通过双色镜从量子天线调幅波接收端的第二端入射，第一激光和第二激光在量子天线调幅波接收端内的光路相对重叠；高反射率反射镜和双色镜的正面与水平面成45度夹角，光电探测器和数据采集系统设置于双色镜另一端；其中，所述量子天线调幅波接收端为装有铯原子蒸气的玻璃铯泡；
在量子天线调幅波接收端内，第二激光的频率在铯原子的第一激发态与里德堡态nS1/2共振跃迁线附近扫描，通过光电探测器探测得到无多普勒背景的电磁感应透明光谱；
微波源产生的微波场发出的微波频率与里德堡态nS1/2到另一个相邻里德堡态n’P1/2的频率间隔相等，此时微波场耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，电磁感应透明光谱将发生Autler-Townes分裂(AT分裂)变成两个峰，两个峰之间的频率间隔f与微波场的电场强度Ec满足：
其中为约化的普朗克常量，为原子的微波跃迁偶极矩；
待传输信号作为调制信号mAM(t)；微波作为载波，表示为Eccos(wct)，通过调幅的方式将传输信号加载到微波上，则经过调幅的微波电场EAM(t)可表示为
EAM(t)＝Ec mAM(t)cos(wct) (2)
通过调幅的方式将调制信号mFM(t)加载到微波上，微波场的幅值将按照调制信号发生变化，wc为微波的频率，调幅后微波场的强度Ec(t)表示为
Ec(t)＝EcmAM(t) (3)
微波场幅度随调制信号的变化导致AT分裂的大小也发生变化，将探测器探测到信号输入到数据采集系统中，实时测量AT分裂的大小；
通过测量AT分裂的大小，得到无调制时的微波电场强度Ec，再通过测量AT分裂的大小随调制信号的变化，计算微波场强度的变化Ec(t)，进一步计算得到mAM(t)＝Ec(t)/Ec，即可得到调制信号。
其中，第一激光的波长为852nm，频率锁定在铯原子的基态6S1/2，F＝4到第一激发态6P3/2，F’＝5的共振跃迁线上；第二激光波长为510nm，作为耦合光耦合铯原子的第一激发态6P3/2，F’＝5与某一里德堡态nS1/2。
其中，第一激光和第二激光的频率满足铯nS1/2里德堡原子阶梯型三能级系统电磁感应透明的条件。
其中，微波场的微波频率耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，使得铯原子从里德堡原子阶梯型三能级系统变成四能级系统。
其中，微波的频率范围为1GHz-1000GHz，传输信号为任意波形的调制信号，数据采集系统的采集速率高于基带信号的调制频率。
区别于现有技术，本发明的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置和方法采用里德堡原子的电磁感应透明光谱作为探测手段，对调幅微波作用下的AT分裂光谱进行了测量，实现了基于原子的调幅微波的量子天线和通讯接收仪，实现调制信号的直接读出，不需要进行传统的调制解调，克服了传统微波通讯接收端需要采用解调方式的缺点。量子天线对电场没有干扰，装置十分简便，易于实现微型化，适于广泛推广。
附图说明
图1是本发明提供的一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置的结构示意图。
图2是本发明提供的一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法的流程示意图。
图3是实现本发明所述的基于里德堡原子三能级系统电磁感应透明的双光子共振激发示意图。
图4是本发明所述的微波场耦合两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2构成四能级系统的能级示意图。
图5是本发明中共振微波场和没有微波场作用时的谱线示意图。
图6是本发明中现有技术解调得到的调制信号与采用本发明恢复的调制信号的比较示意图。
具体实施方式
下面结合具体实施方式对本发明的技术方案作进一步更详细的描述。显然，所描述的实施例仅仅是本发明的一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有作出创造性劳动的前提下所获得的所有其他实施例，都应属于本发明保护的范围。
参阅图1，图1是本发明提供的一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置的结构示意图。该装置包括：量子天线调幅波接收端1、第一激光光源2、第二激光光源3、高反射率反射镜4、双色镜5、光电探测器6、数据采集系统7和微波源8；
其中，第一激光光源2发出第一激光作为探测光，经过高反射率反射镜4从量子天线调幅波接收端1的第一端入射；第二激光光源3发出第二激光作为耦合光，耦合光通过双色镜5从量子天线调幅波接收端1的第二端入射，第一激光和第二激光在量子天线调幅波接收端1内的光路相对重叠；高反射率反射镜4和双色镜5的正面与水平面成45度夹角，光电探测器6和数据采集系统7设置于双色镜5另一端；其中，所述量子天线调幅波接收端1为装有铯原子蒸气的玻璃铯泡；高反射率反射镜4选用对852nm的探测光具有高反射率的全反镜，双色镜5选用对852nm的探测光具有高透射率、对510nm的耦合光具有高反射率的二向色镜。图1中通过9输入待检测信号。
在量子天线调幅波接收端1内，第二激光的频率在铯原子的第一激发态与里德堡态nS1/2共振跃迁线附近扫描，通过光电探测器6探测得到无多普勒背景的电磁感应透明光谱；
微波源8产生的微波场发出的微波频率与里德堡态nS1/2到另一个相邻里德堡态n’P1/2的频率间隔相等，此时微波场耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，电磁感应透明光谱将发生Autler-Townes分裂(AT分裂)变成两个峰，两个峰之间的频率间隔f与微波场的电场强度Ec满足：
其中为约化的普朗克常量，为原子的微波跃迁偶极矩；
待传输信号作为调制信号mAM(t)；微波作为载波，表示为Eccos(wct)，通过调幅的方式将传输信号加载到微波上，则经过调幅的微波电场EAM(t)可表示为
EAM(t)＝Ec mAM(t)cos(wct) (2)
通过调幅的方式将调制信号mFM(t)加载到微波上，微波场的幅值将按照调制信号发生变化，wc为微波的频率，调幅后微波场的强度Ec(t)表示为
Ec(t)＝EcmAM(t) (3)
微波场幅度随调制信号的变化导致AT分裂峰的大小也发生变化，将探测器6探测到信号输入到数据采集系统7中，实时测量AT分裂峰的大小；
通过测量AT分裂的大小，得到无调制时的微波电场强度Ec，再通过测量AT分裂的大小随调制信号的变化，计算微波场强度的变化Ec(t)，进一步计算得到mAM(t)＝Ec(t)/Ec，即可得到调制信号。
图5所示为没有微波场和有微波场作用时的谱线示意图。实线为没有微波场的谱线，虚线是有微波场作用的谱线。
优选的，第一激光的波长为852nm，频率锁定在铯原子的基态6S1/2，F＝4到第一激发态6P3/2，F’＝5的共振跃迁线上；第二激光波长为510nm，作为耦合光耦合铯原子的第一激发态6P3/2，F’＝5与某一里德堡态nS1/2。
优选的，第一激光和第二激光的频率满足铯nS1/2里德堡原子阶梯型三能级系统电磁感应透明的条件。基于里德堡原子三能级系统电磁感应透明的双光子共振激发示意图如图3所示。
优选的，微波场的微波频率耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，使得铯原子从里德堡原子阶梯型三能级系统变成四能级系统。
优选的，微波的频率范围为1GHz-1000GHz，传输信号为任意波形的调制信号，数据采集系统的采集速率高于基带信号的调制频率。
参阅图2，图2是本发明提供的一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法的流程示意图。该方法通过如前述技术方案所述的量子天线调幅波接收装置进行调制，其步骤包括：
设置第一激光光源发出第一激光作为探测光，经过高反射率反射镜从量子天线调幅波接收端的第一端入射；设置第二激光光源发出第二激光作为耦合光，耦合光通过双色镜从量子天线调幅波接收端的第二端入射，第一激光和第二激光在量子天线调幅波接收端内的光路相对重叠；高反射率反射镜和双色镜的正面与水平面成45度夹角，光电探测器和数据采集系统设置于双色镜另一端；其中，所述量子天线调幅波接收端为装有铯原子蒸气的玻璃铯泡；
在量子天线调幅波接收端内,第二激光的频率在铯原子的第一激发态与里德堡态nS1/2共振跃迁线附近扫描，通过光电探测器探测得到无多普勒背景的电磁感应透明光谱；
微波源产生的微波场发出的微波频率与里德堡态nS1/2到另一个相邻里德堡态n’P1/2的频率间隔相等，此时微波场耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，电磁感应透明光谱将发生Autler-Townes分裂(AT分裂)变成两个峰，两个峰之间的频率间隔f与微波场的电场强度Ec满足：
其中为约化的普朗克常量，为原子的微波跃迁偶极矩；
待传输信号作为调制信号mAM(t)；微波作为载波，表示为Eccos(wct)，通过调幅的方式将传输信号加载到微波上，则经过调幅的微波电场EAM(t)可表示为
EAM(t)＝Ec mAM(t)cos(wct) (2)
通过调幅的方式将调制信号mFM(t)加载到微波上，微波场的幅值将按照调制信号发生变化，wc为微波的频率，调幅后微波场的强度Ec(t)表示为
Ec(t)＝EcmAM(t) (3)
微波场幅度随调制信号的变化导致AT分裂峰的大小也发生变化，将探测器探测到信号输入到数据采集系统中，实时测量AT分裂的大小；
通过测量AT分裂的大小，得到无调制时的微波电场强度Ec，再通过测量AT分裂的大小随调制信号的变化，计算微波场强度的变化Ec(t)，进一步计算得到mAM(t)＝Ec(t)/Ec，即可得到调制信号。
图6所示为常规调制信号与采用本发明恢复的调制信号的比较。其中，实线为设置的调制信号，圆点为恢复的调制信号。
优选的，第一激光的波长为852nm，频率锁定在铯原子的基态6S1/2，F＝4到第一激发态6P3/2，F’＝5的共振跃迁线上；第二激光波长为510nm，作为耦合光耦合铯原子的第一激发态6P3/2，F’＝5与某一里德堡态nS1/2。
优选的，第一激光和第二激光的频率满足铯nS1/2里德堡原子阶梯型三能级系统电磁感应透明的条件。
优选的，微波场的微波频率耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，使得铯原子从里德堡原子阶梯型三能级系统变成四能级系统。
优选的，微波的频率范围为1GHz-1000GHz，传输信号为任意波形的调制信号，数据采集系统的采集速率高于基带信号的调制频率。
区别于现有技术，本发明的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置和方法采用里德堡原子的电磁感应透明光谱作为探测手段，对调幅微波作用下的AT分裂光谱进行了测量，实现了基于原子的调幅微波的量子天线和通讯接收仪，实现调制信号的直接读出，不需要进行传统的调制解调，克服了传统微波通讯接收端需要采用解调方式的缺点。量子天线对电场没有干扰，装置十分简便，易于实现微型化，适于广泛推广。
以上仅为本发明的实施方式，并非因此限制本发明的专利范围，凡是利用本发明说明书及附图内容所作的等效结构或等效流程变换，或直接或间接运用在其他相关的技术领域，均同理包括在本发明的专利保护范围内。
Claims (10)
1.一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置，其特征在于，包括：量子天线调幅波接收端(1)、第一激光光源(2)、第二激光光源(3)、高反射率反射镜(4)、双色镜(5)、光电探测器(6)、数据采集系统(7)和微波源(8)；
其中，第一激光光源(2)发出第一激光作为探测光，经过高反射率反射镜(4)从量子天线调幅波接收端(1)的第一端入射；第二激光光源(3)发出第二激光作为耦合光，耦合光通过双色镜(5)从量子天线调幅波接收端(1)的第二端入射，第一激光和第二激光在量子天线调幅波接收端(1)内的光路相对重叠；所述高反射率反射镜(4)和双色镜(5)的正面与水平面成45度夹角，光电探测器(6)和数据采集系统(7)设置于双色镜(5)另一端；其中，所述量子天线调幅波接收端(1)为装有铯原子蒸气的玻璃铯泡；
在量子天线调幅波接收端(1)内，第二激光的频率在铯原子的第一激发态与里德堡态nS1/2共振跃迁线附近扫描，通过光电探测器(6)探测得到无多普勒背景的电磁感应透明光谱；
微波源(8)产生的微波场发出的微波频率与里德堡态nS1/2到另一个相邻里德堡态n’P1/2的频率间隔相等，此时微波场耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，电磁感应透明光谱将发生Autler-Townes分裂(AT分裂)变成两个峰，两个峰之间的频率间隔f与微波场的电场强度Ec满足：
其中为约化的普朗克常量，为原子的微波跃迁偶极矩；
待传输信号作为调制信号mAM(t)；微波作为载波，表示为Eccos(wct)，通过调幅的方式将传输信号加载到微波上，则经过调幅的微波电场EAM(t)可表示为
EAM(t)＝EcmAM(t)cos(wct) (2)
通过调幅的方式将调制信号mFM(t)加载到微波上，微波场的幅值将按照调制信号发生变化，wc为微波的频率，调幅后微波场的强度Ec(t)表示为
Ec(t)＝EcmAM(t) (3)
微波场幅度随调制信号的变化导致AT分裂的大小也发生变化，将探测器(6)探测到信号输入到数据采集系统(7)中，实时测量AT分裂的大小；
通过测量AT分裂的大小，得到无调制时的微波电场强度Ec，再通过测量AT分裂的大小随调制信号的变化，计算微波场强度的变化Ec(t)，进一步计算得到mAM(t)＝Ec(t)/Ec，即可得到调制信号。
2.根据权利要求1所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置，其特征在于，第一激光的波长为852nm，频率锁定在铯原子的基态6S1/2，F＝4到第一激发态6P3/2，F’＝5的共振跃迁线上；第二激光波长为510nm，作为耦合光耦合铯原子的第一激发态6P3/2，F’＝5与某一里德堡态nS1/2。
3.根据权利要求2所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置，其特征在于，所述第一激光和第二激光的频率满足铯nS1/2里德堡原子阶梯型三能级系统电磁感应透明的条件。
4.根据权利要求3所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置，其特征在于，微波场的微波频率耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，使得铯原子从里德堡原子阶梯型三能级系统变成四能级系统。
5.根据权利要求1所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收装置，其特征在于，所述微波的频率范围为1GHz-1000GHz，传输信号为任意波形的调制信号，数据采集系统的采集速率高于基带信号的调制频率。
6.一种基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法，通过如权利要求1-5所述的量子天线调幅波接收装置进行调制，其特征在于，包括：
设置第一激光光源(2)发出第一激光作为探测光，经过高反射率反射镜(4)从量子天线调幅波接收端(1)的第一端入射；设置第二激光光源(3)发出第二激光作为耦合光，耦合光通过双色镜(5)从量子天线调幅波接收端(1)的第二端入射，第一激光和第二激光在量子天线调幅波接收端(1)内的光路相对重叠；高反射率反射镜(4)和双色镜(5)的正面与水平面成45度夹角，光电探测器(6)和数据采集系统(7)设置于双色镜(5)另一端；其中，所述量子天线调幅波接收端(1)为装有铯原子蒸气的玻璃铯泡；
在量子天线调幅波接收端(1)内，第二激光的频率在铯原子的第一激发态与里德堡态nS1/2共振跃迁线附近扫描，通过光电探测器(6)探测得到无多普勒背景的电磁感应透明光谱；
微波源(8)产生的微波场发出的微波频率与里德堡态nS1/2到另一个相邻里德堡态n’P1/2的频率间隔相等，此时微波场耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，电磁感应透明光谱将发生Autler-Townes分裂(AT分裂)变成两个峰，两个峰之间的频率间隔f与微波场的电场强度Ec满足：
其中为约化的普朗克常量，为原子的微波跃迁偶极矩；
待传输信号作为调制信号mAM(t)；微波作为载波，表示为Eccos(wct)，通过调幅的方式将传输信号加载到微波上，则经过调幅的微波电场EAM(t)可表示为
EAM(t)＝EcmAM(t)cos(wct) (2)
通过调幅的方式将调制信号mFM(t)加载到微波上，微波场的幅值将按照调制信号发生变化，wc为微波的频率，调幅后微波场的强度Ec(t)表示为
Ec(t)＝EcmAM(t) (3)
微波场幅度随调制信号的变化导致AT分裂的大小也发生变化，将探测器(6)探测到信号输入到数据采集系统(7)中，实时测量AT分裂的大小；
通过测量AT分裂的大小，得到无调制时的微波电场强度Ec，再通过测量AT分裂的大小随调制信号的变化，计算微波场强度的变化Ec(t)，进一步计算得到mAM(t)＝Ec(t)/Ec，即可得到调制信号。
7.根据权利要求6所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法，其特征在于，第一激光的波长为852nm，频率锁定在铯原子的基态6S1/2，F＝4到第一激发态6P3/2，F’＝5的共振跃迁线上；第二激光波长为510nm，作为耦合光耦合铯原子的第一激发态6P3/2，F’＝5与某一里德堡态nS1/2。
8.根据权利要求7所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法，其特征在于，所述第一激光和第二激光的频率满足铯nS1/2里德堡原子阶梯型三能级系统电磁感应透明的条件。
9.根据权利要求8所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法，其特征在于，微波场的微波频率耦合相邻的两个里德堡能级nS1/2和n’P1/2，使得铯原子从里德堡原子阶梯型三能级系统变成四能级系统。
10.根据权利要求6所述的基于里德堡原子的量子天线调幅波接收方法，其特征在于，所述微波的频率范围为1GHz-1000GHz，传输信号为任意波形的调制信号，数据采集系统的采集速率高于基带信号的调制频率。
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Cited By (14)
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|---|---|---|---|---|
| CN109905177A (zh) * | 2019-03-13 | 2019-06-18 | 华南师范大学 | 基于微波光波相干转换的无线数字通信接收天线及其方法 |
| CN110061782A (zh) * | 2019-03-13 | 2019-07-26 | 华南师范大学 | 基于里德堡原子六波混频的光载无线通信系统及其方法 |
| CN110261670A (zh) * | 2019-07-15 | 2019-09-20 | 中国计量科学研究院 | 一种基于里德堡原子量子相干效应的微波功率测量装置及方法 |
| CN110518985A (zh) * | 2019-07-08 | 2019-11-29 | 清远市天之衡传感科技有限公司 | 基于里德堡原子混频器的无线数字通信系统及方法 |
| CN111637833A (zh) * | 2020-06-03 | 2020-09-08 | 中国人民解放军国防科技大学 | 基于里德堡原子电磁感应透明效应的角度测量系统及方法 |
| CN113067642A (zh) * | 2021-03-01 | 2021-07-02 | 山西大学 | 可测量微波的里德堡原子相位噪声光谱产生装置和方法 |
| CN113156415A (zh) * | 2021-03-25 | 2021-07-23 | 中国人民解放军国防科技大学 | 基于里德堡原子的脉冲雷达系统及距离测量方法 |
| CN113238097A (zh) * | 2021-04-25 | 2021-08-10 | 西安电子科技大学 | 基于里德堡原子的单频微波电场强度测量系统的设计方法 |
| CN113568026A (zh) * | 2021-07-06 | 2021-10-29 | 山西大学 | 一种用于测量里德堡原子寿命的装置及方法 |
| CN114325130A (zh) * | 2021-12-24 | 2022-04-12 | 中国人民解放军国防科技大学 | 一种高效率光纤耦合原子气室探头及其制作方法 |
| CN114448513A (zh) * | 2021-12-20 | 2022-05-06 | 军事科学院系统工程研究院网络信息研究所 | 基于里德堡原子的通信网络机固物理接口实现方法 |
| CN114659630A (zh) * | 2022-03-11 | 2022-06-24 | 山西大学 | 基于里德堡原子的电场增强的调幅波接收装置及测量方法 |
| CN114785419A (zh) * | 2022-03-02 | 2022-07-22 | 北京量子信息科学研究院 | 信号接收装置与信号接收方法 |
| CN116047181A (zh) * | 2023-03-31 | 2023-05-02 | 北京量子信息科学研究院 | 测量微波场强的装置和测量微波场强的方法 |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN106707042A (zh) * | 2017-03-21 | 2017-05-24 | 山西大学 | 一种射频电场极化方向的测量装置及方法 |
| CN106842095A (zh) * | 2017-01-06 | 2017-06-13 | 山西大学 | 基于里德堡原子量子相干效应的射频电场校对方法及装置 |
| CN107329006A (zh) * | 2017-05-31 | 2017-11-07 | 华南师范大学 | 一种微波电场强度测量方法及测量装置 |
| CN107462849A (zh) * | 2017-07-21 | 2017-12-12 | 山西大学 | 一种基于原子能级的射频线传输因子的测量装置及方法 |
| US9934469B1 (en) * | 2015-12-10 | 2018-04-03 | National Technology & Engineering Solutions Of Sandia, Llc | Method and apparatus for quantum information processing using entangled neutral-atom qubits |
-
2018
- 2018-05-25 CN CN201810545644.7A patent/CN109067682B/zh active Active
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US9934469B1 (en) * | 2015-12-10 | 2018-04-03 | National Technology & Engineering Solutions Of Sandia, Llc | Method and apparatus for quantum information processing using entangled neutral-atom qubits |
| CN106842095A (zh) * | 2017-01-06 | 2017-06-13 | 山西大学 | 基于里德堡原子量子相干效应的射频电场校对方法及装置 |
| CN106707042A (zh) * | 2017-03-21 | 2017-05-24 | 山西大学 | 一种射频电场极化方向的测量装置及方法 |
| CN107329006A (zh) * | 2017-05-31 | 2017-11-07 | 华南师范大学 | 一种微波电场强度测量方法及测量装置 |
| CN107462849A (zh) * | 2017-07-21 | 2017-12-12 | 山西大学 | 一种基于原子能级的射频线传输因子的测量装置及方法 |
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| 周键: "基于里德堡原子量子效应的微波电场空间高分辨率测量", 《中国优秀硕士学位论文全文数据库 基础科学辑》 * |
Cited By (22)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN110061782A (zh) * | 2019-03-13 | 2019-07-26 | 华南师范大学 | 基于里德堡原子六波混频的光载无线通信系统及其方法 |
| CN109905177A (zh) * | 2019-03-13 | 2019-06-18 | 华南师范大学 | 基于微波光波相干转换的无线数字通信接收天线及其方法 |
| CN110518985A (zh) * | 2019-07-08 | 2019-11-29 | 清远市天之衡传感科技有限公司 | 基于里德堡原子混频器的无线数字通信系统及方法 |
| CN110261670A (zh) * | 2019-07-15 | 2019-09-20 | 中国计量科学研究院 | 一种基于里德堡原子量子相干效应的微波功率测量装置及方法 |
| CN110261670B (zh) * | 2019-07-15 | 2021-07-13 | 中国计量科学研究院 | 一种基于里德堡原子量子相干效应的微波功率测量装置及方法 |
| CN111637833A (zh) * | 2020-06-03 | 2020-09-08 | 中国人民解放军国防科技大学 | 基于里德堡原子电磁感应透明效应的角度测量系统及方法 |
| CN111637833B (zh) * | 2020-06-03 | 2021-07-27 | 中国人民解放军国防科技大学 | 基于里德堡原子电磁感应透明效应的角度测量系统及方法 |
| CN113067642B (zh) * | 2021-03-01 | 2022-07-19 | 山西大学 | 可测量微波的里德堡原子相位噪声光谱产生装置和方法 |
| CN113067642A (zh) * | 2021-03-01 | 2021-07-02 | 山西大学 | 可测量微波的里德堡原子相位噪声光谱产生装置和方法 |
| CN113156415A (zh) * | 2021-03-25 | 2021-07-23 | 中国人民解放军国防科技大学 | 基于里德堡原子的脉冲雷达系统及距离测量方法 |
| CN113156415B (zh) * | 2021-03-25 | 2023-04-11 | 中国人民解放军国防科技大学 | 基于里德堡原子的脉冲雷达系统及距离测量方法 |
| CN113238097A (zh) * | 2021-04-25 | 2021-08-10 | 西安电子科技大学 | 基于里德堡原子的单频微波电场强度测量系统的设计方法 |
| CN113568026A (zh) * | 2021-07-06 | 2021-10-29 | 山西大学 | 一种用于测量里德堡原子寿命的装置及方法 |
| CN114448513A (zh) * | 2021-12-20 | 2022-05-06 | 军事科学院系统工程研究院网络信息研究所 | 基于里德堡原子的通信网络机固物理接口实现方法 |
| CN114448513B (zh) * | 2021-12-20 | 2023-11-14 | 军事科学院系统工程研究院网络信息研究所 | 基于里德堡原子的通信网络物理接口实现方法及系统 |
| CN114325130A (zh) * | 2021-12-24 | 2022-04-12 | 中国人民解放军国防科技大学 | 一种高效率光纤耦合原子气室探头及其制作方法 |
| CN114785419A (zh) * | 2022-03-02 | 2022-07-22 | 北京量子信息科学研究院 | 信号接收装置与信号接收方法 |
| CN114785419B (zh) * | 2022-03-02 | 2024-04-19 | 北京量子信息科学研究院 | 信号接收装置与信号接收方法 |
| CN114659630A (zh) * | 2022-03-11 | 2022-06-24 | 山西大学 | 基于里德堡原子的电场增强的调幅波接收装置及测量方法 |
| CN114659630B (zh) * | 2022-03-11 | 2024-07-05 | 山西大学 | 基于里德堡原子的电场增强的调幅波接收装置及测量方法 |
| CN116047181A (zh) * | 2023-03-31 | 2023-05-02 | 北京量子信息科学研究院 | 测量微波场强的装置和测量微波场强的方法 |
| CN116047181B (zh) * | 2023-03-31 | 2023-06-06 | 北京量子信息科学研究院 | 测量微波场强的装置和测量微波场强的方法 |
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