CN107610687A - 一种用于热噪声环境下的热‑声两场超材料的制备方法 - Google Patents
一种用于热噪声环境下的热‑声两场超材料的制备方法 Download PDFInfo
- Publication number
- CN107610687A CN107610687A CN201710719043.9A CN201710719043A CN107610687A CN 107610687 A CN107610687 A CN 107610687A CN 201710719043 A CN201710719043 A CN 201710719043A CN 107610687 A CN107610687 A CN 107610687A
- Authority
- CN
- China
- Prior art keywords
- mrow
- msub
- meta materials
- hot
- thermal conductivity
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
Landscapes
- Laminated Bodies (AREA)
Abstract
本发明公开了一种用于热噪声环境下的热‑声两场超材料的制备方法，包括环氧树脂基体，橡胶弹性包覆层，硬质量核心铅组成的局域共振声超材料单胞，周期性排列形成的有限尺寸局域共振声超材料薄板，将其各个单胞的环氧树脂基体，替换为由乳胶和硅橡胶交替层合形成的层合式热超材料；或将橡胶弹性包覆层包覆的硬质量核心铅组成的弹性共振单元，嵌入在由基质材料中填充非球形纳米颗粒形成的颗粒填充式热超材料中。本发明满足多场服役环境下结构的防热与降噪两种功能需求。
Description
技术领域
本发明属于结构防热与减振、降噪设计技术领域。主要为基于现有的各向异性热超材料及局域共振型声超材料开展的热-声两场超材料的制备方法，具体应用于尖端装备结构多场服役环境下的防热、减振需求。
背景技术
近些年出现的超材料(或称超构材料)是一种人为设计、具有自然界材料不具备的如负泊松比、负折射率、负模量及负密度等特性的材料。以声超材料为例，其独特的带隙特性为装备结构内部降噪、隔声设计等工程难题提供了新的解决途径，在实现结构减振、隔声及新型声学器件研发等方面有巨大的应用前景。
由于声超材料与热超材料的物理基础以及几何特征等存在很大区别，见表1。对于兼具低频隔声降噪、防热特性的热-声两场超材料的探索，面临如下挑战性难题：
表1声、热超材料物理性能、几何特征对比
由于描述热场、声场的方程类型不同，其变量与响应具有不同的物理概念、量纲及数量级等，无法统一描述。此外，如果将热看成一种高频振动，基于尺寸与波长匹配的布拉格散射机制，欲在同一层面内实现热超材料纳米尺度与局域共振型声超材料厘米尺度的胞元设计，几乎不可能。
然而，从热流的宏观层面来看，实现人为定向控制热流动实际是要求热超材料各点的热传导系数均为各向异性，即热超材料自身至少应是各向异性的。因此，可基于各向异性的热超材料，设计具有低频弹性波带隙特性的声超材料，同时又保证基体热超材料的有效热传导系数保持各向异性，则具有一定的可行性。
发明内容
本发明提出一种适用于热、噪声环境下的热-声两场超材料制备方法，通过热-声超材料一种结构的设计，即将多个局域共振声超材料弹性共振单元嵌入热超材料基体，可同时实现热超材料的热防护功能和声超材料的隔声功能。
本发明的技术方案是这样实现的：
一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，包括环氧树脂基体，橡胶弹性包覆层，硬质量核心铅组成的局域共振声超材料单胞，周期性排列形成的有限尺寸局域共振声超材料薄板，将其各个单胞的环氧树脂基体，替换为由乳胶和硅橡胶交替层合形成的层合式热超材料；或将橡胶弹性包覆层包覆的硬质量核心铅组成的弹性共振单元，嵌入在由基质材料中填充非球形纳米颗粒形成的颗粒填充式热超材料中。
层合式热超材料的导热率为各向异性，且由乳胶与硅橡胶薄膜层交替层合而成。
层合式热超材料的制备方法为：
将导热率不同的乳胶和硅橡胶交替层合放入琼脂-水背景介质中，根据有效介质法，为了使装置与背景热场融合，当背景介质导热率kh与材料A、B的导热率kA、kB满足关系：
时，实现热流的最小扰动；
由于热流有效波长是发散的，每一层的厚度都必须足够小，保证每一层的温度变化都足够小的ΔT,使得复合效应大于每一层的特性，占主导作用，在模拟计算时，采用等温线的角度来观测热流的扭曲程度。
颗粒填充式热超材料的导热率为各向异性，且通过在基质材料中填充非球形纳米颗粒制备而成。
颗粒填充式热超材料的制备方法为：
在基质材料中,等效内、外半径分别为R1、R2的圆柱壳范围内，填充非球形纳米颗粒，其理论基础为通过坐标变换，实现扭曲空间新的热传导系数：
其中，k0为材料在原始坐标下的导热率，kR、kθ、kφ分别为转换后球形坐标下的导热率；
考虑到非球形纳米颗粒的表面热阻，根据有效介质理论，复合材料的有效传热系数可表示为式(0.3)：
其中k'm为考虑纳米颗粒边界热阻抗得到的纳米颗粒导热系数，kr,t表示该方程对于R分量的热导率和角度分量的热导率均适用，Γr,t为纳米颗粒的几何形状因子，ki是基体介质的热导率，p是纳米颗粒的体积分数，之后根据式(0.2)可以得到材料的有效导热系数随R坐标变化的曲线，然后通过调节纳米颗粒的形状和体积分数来拟合这条曲线，进而对颗粒填充式热超材料(5)的导热系数进行设计。
本发明的技术效果在于：
1)当热-声两场超材料服役于热环境，其受到不均匀热环境(如一边温度高于另一边温度)发生热传导时，可人为设计层合热超材料的组分材料的层合厚度、层合角度，以期实现需要的导热率为各向异性的层合热超材料；或通过理论分析及计算颗粒填充式热超材料的纳米颗粒填充率、几何形状等参数，获得其各向异性的热传导特性，使得热流密度矢量在材料中传递会改变方向，从而可以实现热-声超材料的热流反转、热流聚集等功能；
2)当热-声两场超材料服役于噪声环境，其受到外界噪声、机械激励时，可通过调节其橡胶弹性包覆层，硬质量核心铅的材料参数及几何参数，获得局域共振型声超材料在特定频段内的弹性波禁带特性。在外界激励频率等于硬质量核心铅的共振频率时，结构振动将由环氧树脂基体通过橡胶弹性包覆层，传递至共振频率较低的硬质量核心铅上，从而可阻隔弹性波传递，使得结构振动衰减，达到减振、降噪的效果。
热-声两场超材料制备方法的提出，可实现兼具隔声与热防护性能的热-声两场超材料的设计与制备。同时，将单一场的超材料制备与研究延伸至多场超材料制备，可大大简化装备结构复杂的防热、隔声系统设计过程，也使得其制备更为便捷经济。
附图说明
图1是本发明局域共振声超材料单胞构型图；
图2是本发明层合式热超材料构型示意图；
图3是本发明颗粒填充式热超材料构型示意图；
图4是本发明将弹性共振单元嵌入层合式热超材料基体形成的热-声超材料有限结构示意图；
图5是本发明将弹性共振单元嵌入颗粒填充式热超材料形成的热-声超材料有限结构示意图。
具体实施方式
本发明提出的一种应用于热、噪声环境的热-声两场超材料的制备方法，目的在于通过一种结构的设计，满足多场服役环境下结构的防热与降噪两种功能需求。一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，包括环氧树脂基体，橡胶弹性包覆层，硬质量核心铅组成的局域共振声超材料单胞，周期性排列形成的有限尺寸局域共振声超材料薄板，将其各个单胞的环氧树脂基体，替换为由乳胶和硅橡胶交替层合形成的层合式热超材料；或将橡胶弹性包覆层包覆的硬质量核心铅组成的弹性共振单元，嵌入在由基质材料中填充非球形纳米颗粒形成的颗粒填充式热超材料中。
层合式热超材料的导热率为各向异性，且由乳胶与硅橡胶薄膜层交替层合而成。
层合式热超材料的制备方法为：
将导热率不同的乳胶和硅橡胶交替层合放入琼脂-水背景介质中，根据有效介质法，为了使装置与背景热场融合，当背景介质导热率kh与材料A、B的导热率kA、kB满足关系：
时，实现热流的最小扰动；
由于热流有效波长是发散的，每一层的厚度都必须足够小，保证每一层的温度变化都足够小的ΔT,使得复合效应大于每一层的特性，占主导作用，在模拟计算时，采用等温线的角度来观测热流的扭曲程度。
颗粒填充式热超材料的导热率为各向异性，且通过在基质材料中填充非球形纳米颗粒制备而成。
颗粒填充式热超材料的制备方法为：
在基质材料中,等效内、外半径分别为R1、R2的圆柱壳范围内，填充非球形纳米颗粒，其理论基础为通过坐标变换，实现扭曲空间新的热传导系数：
其中，k0为材料在原始坐标下的导热率，kR、kθ、kφ分别为转换后球形坐标下的导热率；
考虑到非球形纳米颗粒的表面热阻，根据有效介质理论，复合材料的有效传热系数可表示为式(0.3)：
其中k'm为考虑纳米颗粒边界热阻抗得到的纳米颗粒导热系数，kr,t表示该方程对于R分量的热导率和角度分量的热导率均适用，Γr,t为纳米颗粒的几何形状因子，ki是基体介质的热导率，p是纳米颗粒的体积分数，之后根据式(0.2)可以得到材料的有效导热系数随R坐标变化的曲线，然后通过调节纳米颗粒的形状和体积分数来拟合这条曲线，进而对颗粒填充式热超材料(5)的导热系数进行设计。
单一的局域共振型声超材料，可通过橡胶弹性包覆层2包覆硬质量核心铅3组成弹性共振单元，嵌入环氧树脂基体材料1中，构成质量-弹簧-质量系统，其结构如图1所示。其特征为通过调节该单胞结构组分的几何及材料参数打开其特定频段的弹性波禁带，从而在一定频率范围内，可阻隔弹性波在结构中的传递。且其弹性波禁带的频段及带宽可通过调节单胞结构的几何尺寸、材料、几何构型以及几何对称性等加以调节。
单一的层合式热超材料4可通过将导热率及厚度不同的乳胶A和硅橡胶B薄板材料以一定的铺设角交替层合，实现导热率各向异性的层合式热超材料4的制备，其结构如图2所示。通过数值计算，可验证不同导热率组分材料、层合厚度以及层合方向对导热率的各向异性影响程度。进而由于各向异性导热率会改变热流密度矢量的方向，可实现热流在特定方向的流动，如热流聚集、热流反转等；单一的颗粒填充式热超材料5可通过在均匀各向同性基质材料C中填充一定体积分数的几何形状及导热率均不同的非球形纳米颗粒D，其结构如图3所示。数值计算验证均匀薄板填充一定体积分数纳米颗粒的各向异性有效热传导系数。进而由于其各向异性导热率会调节板结构的热流密度矢量方向，可实现颗粒填充式热超材料5的热防护性能。
热-声两场超材料的制备，以制备的有限尺度的层合式热超材料4代替环氧树脂基体1，周期性的嵌入多个由橡胶弹性包覆层2包覆硬质量核心铅3组成的弹性共振单元，形成有限周期结构的层合式各向异性热声超材料，其结构如图4所示；或以制备的颗粒填充式热超材料5代替环氧树脂基体1，周期性的嵌入多个由橡胶弹性包覆层2包覆硬质量核心铅3组成的弹性共振单元，形成有限周期结构的颗粒填充式各向异性热声超材料，其结构如图5所示。通过对局域共振声超材料与热超材料分别进行合理设计，从而在制备的热声两场超材料中，可同时实现层合式热超材料4或颗粒填充式热超材料5的热流定向流动特性以及由热超基体材料，橡胶弹性包覆层2和硬质量核心铅3组成的局域共振声超材料禁止弹性波传递的禁带特性。最终通过以上提出的热-声超材料制备方法，实现具备热防护及隔声两种特性的热-声超材料结构制备。
本发明提出的热-声两场超材料的制备方法，拟针对以某类各向异性热超材料为基体的局域共振型声超材料开展设计。在其设计到制备过程中，还必须要考虑包括热效应(热应力、热变形)作用下的局域共振单胞带隙演变规律；热超材料中嵌入局域共振弹性单元时，其热流性能受到的影响等。最终实现兼具低频隔声与防热两种超常功能的热-声两场超材料制备，为尖端装备结构在多场服役环境下的减振、降噪及防热系统设计提供新的途径。
Claims (5)
1.一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，其特征在于，包括环氧树脂基体(1)，橡胶弹性包覆层(2)，硬质量核心铅(3)组成的局域共振声超材料单胞，周期性排列形成的有限尺寸局域共振声超材料薄板，将其各个单胞的环氧树脂基体(1)，替换为由乳胶(A)和硅橡胶(B)交替层合形成的层合式热超材料(4)；或将橡胶弹性包覆层(2)包覆的硬质量核心铅(3)组成的弹性共振单元，嵌入在由基质材料(C)中填充非球形纳米颗粒(D)形成的颗粒填充式热超材料(5)中。
2.根据权利要求1所述的一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，其特征在于，层合式热超材料(4)的导热率为各向异性，且由乳胶(A)与硅橡胶(B)薄膜层交替层合而成。
3.根据权利要求2所述的一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，其特征在于，层合式热超材料(4)的制备方法为：
将导热率不同的乳胶(A)和硅橡胶(B)交替层合放入琼脂-水背景介质中，根据有效介质法，为了使装置与背景热场融合，当背景介质导热率kh与材料A、B的导热率kA、kB满足关系：
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>A</mi>
</msub>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>B</mi>
</msub>
<mo>~</mo>
<msubsup>
<mi>k</mi>
<mi>h</mi>
<mn>2</mn>
</msubsup>
<mo>-</mo>
<mo>-</mo>
<mo>-</mo>
<mrow>
<mo>(</mo>
<mn>0.1</mn>
<mo>)</mo>
</mrow>
</mrow>
时，实现热流的最小扰动；
由于热流有效波长是发散的，每一层的厚度都必须足够小，保证每一层的温度变化都足够小的ΔT,使得复合效应大于每一层的特性，占主导作用，在模拟计算时，采用等温线的角度来观测热流的扭曲程度。
4.根据权利要求1所述的一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，其特征在于，颗粒填充式热超材料(5)的导热率为各向异性，且通过在基质材料(C)中填充非球形纳米颗粒(D)制备而成。
5.根据权利要求4所述的一种用于热噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法，其特征在于，颗粒填充式热超材料(5)的制备方法为：
在基质材料(C)中,等效内、外半径分别为R1、R2的圆柱壳范围内，填充非球形纳米颗粒(D)，其理论基础为通过坐标变换，实现扭曲空间新的热传导系数：
<mrow>
<mtable>
<mtr>
<mtd>
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>R</mi>
</msub>
<mo>=</mo>
<mfrac>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>2</mn>
</msub>
<mrow>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>2</mn>
</msub>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>1</mn>
</msub>
</mrow>
</mfrac>
<msup>
<mrow>
<mo>(</mo>
<mfrac>
<mrow>
<mi>R</mi>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>1</mn>
</msub>
</mrow>
<mi>R</mi>
</mfrac>
<mo>)</mo>
</mrow>
<mn>2</mn>
</msup>
<msub>
<mi>k</mi>
<mn>0</mn>
</msub>
<mo>,</mo>
</mrow>
</mtd>
</mtr>
<mtr>
<mtd>
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>&theta;</mi>
</msub>
<mo>=</mo>
<mfrac>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>2</mn>
</msub>
<mrow>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>2</mn>
</msub>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>1</mn>
</msub>
</mrow>
</mfrac>
<msub>
<mi>k</mi>
<mn>0</mn>
</msub>
<mo>,</mo>
</mrow>
</mtd>
</mtr>
<mtr>
<mtd>
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>&phi;</mi>
</msub>
<mo>=</mo>
<mfrac>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>2</mn>
</msub>
<mrow>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>2</mn>
</msub>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>R</mi>
<mn>1</mn>
</msub>
</mrow>
</mfrac>
<msub>
<mi>k</mi>
<mn>0</mn>
</msub>
<mo>.</mo>
</mrow>
</mtd>
</mtr>
</mtable>
<mo>-</mo>
<mo>-</mo>
<mo>-</mo>
<mrow>
<mo>(</mo>
<mn>0.2</mn>
<mo>)</mo>
</mrow>
</mrow>
其中，k0为材料在原始坐标下的导热率，kR、kθ、kφ分别为转换后球形坐标下的导热率；
考虑到非球形纳米颗粒的表面热阻，根据有效介质理论，复合材料的有效传热系数可表示为式(1.3)：
<mrow>
<mfrac>
<mrow>
<msubsup>
<mi>k</mi>
<mi>m</mi>
<mo>&prime;</mo>
</msubsup>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>k</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
</mrow>
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
<mo>+</mo>
<msub>
<mi>&Gamma;</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
<mrow>
<mo>(</mo>
<msubsup>
<mi>k</mi>
<mi>m</mi>
<mo>&prime;</mo>
</msubsup>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>k</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
<mo>)</mo>
</mrow>
</mrow>
</mfrac>
<mi>p</mi>
<mo>+</mo>
<mfrac>
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>i</mi>
</msub>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>k</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
</mrow>
<mrow>
<msub>
<mi>k</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
<mo>+</mo>
<msub>
<mi>&Gamma;</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
<mrow>
<mo>(</mo>
<msub>
<mi>k</mi>
<mi>i</mi>
</msub>
<mo>-</mo>
<msub>
<mi>k</mi>
<mrow>
<mi>r</mi>
<mo>,</mo>
<mi>t</mi>
</mrow>
</msub>
<mo>)</mo>
</mrow>
</mrow>
</mfrac>
<mrow>
<mo>(</mo>
<mn>1</mn>
<mo>-</mo>
<mi>p</mi>
<mo>)</mo>
</mrow>
<mo>=</mo>
<mn>0</mn>
<mo>-</mo>
<mo>-</mo>
<mo>-</mo>
<mrow>
<mo>(</mo>
<mn>0.3</mn>
<mo>)</mo>
</mrow>
</mrow>
其中k'm为考虑纳米颗粒边界热阻抗得到的纳米颗粒导热系数，kr,t表示该方程对于R分量的热导率和角度分量的热导率均适用，Γr,t为纳米颗粒的几何形状因子，ki是基体介质的热导率，p是纳米颗粒的体积分数，之后根据式(0.2)可以得到材料的有效导热系数随R坐标变化的曲线，然后通过调节纳米颗粒的形状和体积分数来拟合这条曲线，进而对颗粒填充式热超材料(5)的导热系数进行设计。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN201710719043.9A CN107610687B (zh) | 2017-08-21 | 2017-08-21 | 一种用于热、噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN201710719043.9A CN107610687B (zh) | 2017-08-21 | 2017-08-21 | 一种用于热、噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| CN107610687A true CN107610687A (zh) | 2018-01-19 |
| CN107610687B CN107610687B (zh) | 2020-10-27 |
Family
ID=61065337
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| CN201710719043.9A Active CN107610687B (zh) | 2017-08-21 | 2017-08-21 | 一种用于热、噪声环境下的热-声两场超材料的制备方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| CN (1) | CN107610687B (zh) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN108470560A (zh) * | 2018-03-28 | 2018-08-31 | 贵州大学 | 一种基于多吸声机理的复合型声学覆盖层 |
| CN111128109A (zh) * | 2020-01-02 | 2020-05-08 | 山东理工大学 | 一种嵌套开缝共振腔型声学超材料结构 |
| CN113456839A (zh) * | 2021-07-05 | 2021-10-01 | 浙江大学 | 一种偶极共振增强的双负型声学超材料及其应用 |
| US11673110B2 (en) | 2020-03-11 | 2023-06-13 | Toyota Motor Engineering And Manufacturing North America, Inc. | Method of fabricating a radiative and conductive thermal metamaterial composite |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN101284423A (zh) * | 2008-05-30 | 2008-10-15 | 沈阳航空工业学院 | 一种碳纳米管/碳纤维多尺度混杂复合材料的制备方法 |
| US20100255413A1 (en) * | 2009-04-01 | 2010-10-07 | Xerox Corporation | Imaging member |
| CN105845121A (zh) * | 2016-04-19 | 2016-08-10 | 黄礼范 | 隔声通流且强化传热的声学超材料单元、复合结构及制备 |
| US9464001B2 (en) * | 2013-06-18 | 2016-10-11 | California Institute Of Technology | Engineered aggregates for metamaterials |
| US20170098440A1 (en) * | 2014-08-29 | 2017-04-06 | University Of Seoul Industry Cooperation Foundation | Acoustic wave cloaking method and device considering generalized time dependency |
-
2017
- 2017-08-21 CN CN201710719043.9A patent/CN107610687B/zh active Active
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN101284423A (zh) * | 2008-05-30 | 2008-10-15 | 沈阳航空工业学院 | 一种碳纳米管/碳纤维多尺度混杂复合材料的制备方法 |
| US20100255413A1 (en) * | 2009-04-01 | 2010-10-07 | Xerox Corporation | Imaging member |
| US9464001B2 (en) * | 2013-06-18 | 2016-10-11 | California Institute Of Technology | Engineered aggregates for metamaterials |
| US20170098440A1 (en) * | 2014-08-29 | 2017-04-06 | University Of Seoul Industry Cooperation Foundation | Acoustic wave cloaking method and device considering generalized time dependency |
| CN105845121A (zh) * | 2016-04-19 | 2016-08-10 | 黄礼范 | 隔声通流且强化传热的声学超材料单元、复合结构及制备 |
Non-Patent Citations (3)
| Title |
|---|
| CHEN, TIANNING等: "Hybrid acoustic metamaterial as super absorber for broadband low-frequency sound", 《SCIENTIFIC REPORTS》 * |
| 于相龙等: "智能超材料研究与进展", 《材料工程》 * |
| 越荣中等: "银纳米颗粒复合超材料的数值和模拟研究", 《光子学报》 * |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN108470560A (zh) * | 2018-03-28 | 2018-08-31 | 贵州大学 | 一种基于多吸声机理的复合型声学覆盖层 |
| CN111128109A (zh) * | 2020-01-02 | 2020-05-08 | 山东理工大学 | 一种嵌套开缝共振腔型声学超材料结构 |
| CN111128109B (zh) * | 2020-01-02 | 2023-06-23 | 山东理工大学 | 一种嵌套开缝共振腔型声学超材料结构 |
| US11673110B2 (en) | 2020-03-11 | 2023-06-13 | Toyota Motor Engineering And Manufacturing North America, Inc. | Method of fabricating a radiative and conductive thermal metamaterial composite |
| CN113456839A (zh) * | 2021-07-05 | 2021-10-01 | 浙江大学 | 一种偶极共振增强的双负型声学超材料及其应用 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| CN107610687B (zh) | 2020-10-27 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| CN107610687A (zh) | 一种用于热噪声环境下的热‑声两场超材料的制备方法 | |
| Gao et al. | An underwater metamaterial for broadband acoustic absorption at low frequency | |
| Wen et al. | Effects of locally resonant modes on underwater sound absorption in viscoelastic materials | |
| Ambati et al. | Surface resonant states and superlensing in acoustic metamaterials | |
| Liu et al. | Analytic model of phononic crystals with local resonances | |
| Zhang et al. | Ultra-thin and broadband low-frequency underwater acoustic meta-absorber | |
| Liu et al. | Acoustic metamaterials with broadband and wide-angle impedance matching | |
| Gao et al. | Excellent low-frequency sound absorption of radial membrane acoustic metamaterial | |
| Xu et al. | Magnetorheological elastomer vibration isolation of tunable three-dimensional locally resonant acoustic metamaterial | |
| Tian et al. | Elastic wave propagation in the elastic metamaterials containing parallel multi-resonators | |
| Li et al. | A new two-dimensional elastic metamaterial system with multiple local resonances | |
| Liu et al. | Sound absorption of a perforated panel backed with perforated porous material: Energy dissipation of Helmholtz resonator cavity | |
| Wu et al. | Effect of thermal stresses on frequency band structures of elastic metamaterial plates | |
| Hwan Oh et al. | Wave attenuation and dissipation mechanisms in viscoelastic phononic crystals | |
| Feng et al. | Acoustic behavior of composites with gradient impedance | |
| Chen et al. | Broadband underwater acoustic carpet cloak based on pentamode materials under normal incidence | |
| Mak et al. | Going beyond the causal limit in acoustic absorption | |
| Zhang et al. | Mechanism for controlling the band gap and the flat band in three-component phononic crystals | |
| Zhao et al. | Thermal tuning of vibration band gaps in homogenous metamaterial plate | |
| Du et al. | Control the structure to optimize the performance of sound absorption of acoustic metamaterial: A review | |
| Zhong et al. | Effects of core position of locally resonant scatterers on low-frequency acoustic absorption in viscoelastic panel | |
| Li et al. | Integrated analysis of bandgap optimization regulation and wave propagation mechanism of hexagonal multi-ligament derived structures | |
| Li et al. | Forming low-frequency complete vibration bandgaps in a thin nonmetallic elastic metamaterial plate | |
| Xu et al. | The low-frequency bandgap characteristics of a new three-dimensional multihole phononic crystal | |
| Li et al. | Optimization of vibration characteristics and directional propagation of plane waves in branching ligament structures of wind models |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| PB01 | Publication | ||
| PB01 | Publication | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| GR01 | Patent grant | ||
| GR01 | Patent grant |