CN104950388B - 圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导 - Google Patents

圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导 Download PDF

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Abstract

本发明公开了一种圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，它由低折射率的第一介质柱在低折射率背景介质中按正方晶格排列而成的光子晶体，在所述光子晶体中移除一排和一列高折射率的第一介质柱以形成直角波导；在所述直角波导的拐弯处设置一个高折射率的第二介质柱；所述第二介质柱为补偿散射柱或者空气孔；所述第一介质柱为圆形低折射率柱或者空气孔。本发明的结构具有极低的反射率和非常高的传输率，便于大规模光路集成，这为光子晶体的应用提供了更广阔的空间。

Description

圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导
技术领域
本发明涉及光子晶体拐弯波导，尤其是圆孔式低折射率介质柱和高折射率背景介质正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导。
背景技术
1987年，美国Bell实验室的E.Yablonovitch在讨论如何抑制自发辐射和Princeton大学的S.John在讨论光子区域各自独立地提出了光子晶体(PC)的概念。光子晶体是一种介电材料在空间中呈周期性排列的物质结构，通常由两种或两种以上具有不同介电常数材料构成的人工晶体。光子晶体对光的传播具有较强、灵活的控制能力，不仅对直线式传导，而且对锐利的直角，其传导的效率也很高。如果在PC结构中引入一个线缺陷，创建一个导光的通道，称为光子晶体光波导(PCW)。这种波导即使在90°的转角处也只有很小的损失。与基本的全内反射的传统光波导完全不同，它主要利用缺陷态的导波效应，缺陷的引入在光子带隙(PBG)中形成新的光子态，而在缺陷态周围的光子态密度为零。因此，光子晶体光波导利用缺陷模式实现光传输不会产生模式泄漏，光子晶体光波导是构成光子集成光路的基本器件，光子晶体拐弯波导可以提高光路集成度，与之相关的研究对于集成光路的发展具有重要意义。
发明内容
本发明的目的是克服现有技术中的不足，提供一种具有极低的反射率和非常高的传输率的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导。
为实现以上目的，本发明采取以下设计方案：
本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，它由低折射率的第一介质柱在高折射率背景介质中按正方晶格排列而成的光子晶体，在所述直角波导的拐弯处设置一个低折射率的第二介质柱；所述第二介质柱为补偿散射柱或空气孔；所述第一介质柱为圆形低折射率柱或者空气孔。
所述第二介质柱为半圆形低折射率柱或者空气孔、弓形低折射率柱或者空气孔、圆形低折射率柱或者空气孔、三角形低折射率柱或者空气孔、多边形低折射率柱或者空气孔，或横截面轮廓线为圆滑封闭曲线的低折射率柱或者空气孔。
所述第二介质柱为半圆形低折射率柱或者空气孔。
所述高折射率背景介质的材料为硅、砷化镓、二氧化钛，或者折射率大于2的介质。
所述高折射率背景介质材料为硅，其折射率为3.4。
所述低折射率背景介质为空气、真空、氟化镁、二氧化硅，或者折射率小于1.6的介质。
所述低折射背景介质为空气。
所述直角波导为TE工作模式波导。
所述直角波导结构的面积大于或等于7a×7a，所述a为光子晶体的晶格常数。
本发明的光子晶体光波导器件能广泛应用于各种光子集成器件中。它与现有技术相比，有如下积极效果。
1.本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导有非常低的反射率和非常高的传输率，这为光子晶体的应用提供了更大的空间；
2.本发明的结构基于多重散射理论，通过单低折射率补偿散射柱对其内传输的光波实现相位和幅度的补偿，以降低反射率，提升透射率，该结构能实现低反射率和高透射率；
3.本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导基于的是正方晶格结构，可用于大规模集成光路设计中，光路简洁，便于设计，利于大规模光路集成；
4.本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导基于的是正方晶格结构，使得光路中不同光学元件之间以及不同光路之间易于实现连接和耦合，有利于降低成本。
附图说明
图1是本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导的结构的核心区域示意图。
图2是本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导的归一化频率——传输特性图。
具体实施方式
下面结合附图对本发明的具体实施方式作进一步的阐述。
如图1所示，为本发明的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，它由低折射率的第一介质柱在高折射率背景介质中按正方晶格排列而成的光子晶体，在所述光子晶体中移除一排和一列高折射率的第一介质柱以形成直角波导；在所述直角波导的拐弯处设置一个高折射率的第二介质柱，所述的第二介质柱为补偿散射介质低折射率柱或者空气孔，产生补偿反射波与波导本征反射波相抵消；所述补偿散射介质柱还可以采用各种各样的形状，例如：半圆形低折射率柱或者空气孔、弓形低折射率柱或者空气孔、圆形低折射率柱或者空气孔、三角形低折射率柱或者空气孔、多边形低折射率柱或者空气孔，或横截面轮廓线为圆滑封闭曲线的低折射率柱或者空气孔；所述高折射率背景介质的材料为硅、砷化镓、二氧化钛，或者折射率大于2的介质。所述低折射率背景介质可以采用空气、真空、氟化镁、二氧化硅，或者折射率小于1.6的介质。
根据以上结果给出如下6个实施例：
实施例1.所述正方晶格光子晶体的晶格常数为a；低折射率的第一介质柱为空气圆形柱(或称之为空气孔)，该空气孔的半径为0.495a；波导内传输的光波极化形式为TE波；低折射率补偿散射柱为空气柱时，也称之为散射孔或散射空气孔，所述第二介质补偿散射柱为空气孔或称之为空气柱，第二介质柱为半圆形空气孔；所述第二介质柱，即右下角半圆形补偿散射空气孔的半径为0.39538a；其以原点为基准在X向和Z向的位移分别为0.18961a和0.82705a，其旋转角度为124.722799度；光源距离原点的X向和Z向的位移为(-5.3a，0)；入射光的初始相位为160度。所述高折射率背景介质为硅(Si)，其折射率为3.4；所述低折射率介质为空气。所述光子晶体直角波导的结构尺寸为15a×15a，此时所述的光子晶体直角波导的回波损耗谱和插入损耗谱如图2所示，该图的横轴部分是该结构的工作频率，纵轴部分则是其传输特性，图中的虚线为该结构的回波损耗(定义为LR＝-10log(PR/PI))，而实线则为其插入损耗(定义为LI＝-10log(PT/PI))，其中的PI为该结构的入射功率，PR为该结构的反射功率，PT为该结构的传输功率。在归一化频率为0.3(ωa/2πc)处，光子晶体直角波导的最大回波损耗为34.07dB和最小插入损耗为0.0016dB。
实施例2.所述正方晶格光子晶体的晶格常数a为0.465微米，使最佳归一化波长为1.542微米，低折射率的第一介质柱为圆形空气柱(或称之为空气孔)，该空气孔的半径为0.230175微米；波导内传输的光波极化形式为TE波；所述第二介质补偿散射柱为半圆形空气孔或称之为空气柱；所述第二介质柱，即右下角半圆形补偿散射空气柱的半径为0.183855微米；其以原点为基准在X向和Z向的位移分别为0.088169微米和0.384581微米，其旋转角度为124.722799度；光源距离原点的X向和Z向的位移为(-2.4645，0)(微米)；入射光的初始相位为160度。所述高折射率背景介质为硅(Si)，其折射率为3.4；所述低折射率介质为空气。所述光子晶体直角波导的结构尺寸为15a×15a，其最大回波损耗为20.542796dB和最小插入损耗为0.038303dB。
实施例3.所述正方晶格光子晶体的晶格常数a为0.465微米，使最佳归一化波长为1.55微米，低折射率的第一介质柱为圆形空气柱(或称之为空气孔)，该空气孔的半径为0.230175微米；波导内传输的光波极化形式为TE波；所述第二介质补偿散射柱为半圆形空气孔或称之为空气柱；所述第二介质柱，即右下角半圆形补偿散射空气柱的半径为0.183855微米；其以原点为基准在X向和Z向的位移分别为0.088169微米和0.384581微米，其旋转角度为124.722799度；光源距离原点的X向和Z向的位移为(-2.4645，0)(微米)；入射光的初始相位为160度。所述高折射率背景介质为硅(Si)，其折射率为3.4；所述低折射率介质为空气。所述光子晶体直角波导的结构尺寸为15a×15a，其最大回波损耗为34.07dB和最小插入损耗为0.0016dB。
实施例4.所述正方晶格光子晶体的晶格常数a为0.3微米，使最佳归一化波长为1.00微米，低折射率的第一介质柱为圆形空气柱(或称之为空气孔)，该空气孔的半径为0.1485微米；波导内传输的光波极化形式为TE波；所述第二介质补偿散射柱为半圆形空气孔或称之为空气柱；所述第二介质柱，即右下角半圆形补偿散射空气柱的半径为0.118614微米；其以原点为基准在X向和Z向的位移分别为0.056883微米和0.248115微米，其旋转角度为124.722799度；光源距离原点的X向和Z向的位移为(-1.59，0)(微米)；入射光的初始相位为160度。所述高折射率背景介质为硅(Si)，其折射率为3.4；所述低折射率介质为空气。所述光子晶体直角波导的结构尺寸为15a×15a，其最大回波损耗为34.07dB和最小插入损耗为0.0016dB。
实施例5.所述正方晶格光子晶体的晶格常数a为0.444微米，使最佳归一化波长为1.48微米，低折射率的第一介质柱为圆形空气柱(或称之为空气孔)，该空气孔的半径为0.21978微米；波导内传输的光波极化形式为TE波；所述第二介质补偿散射柱为空气孔或称之为空气柱；所述第二介质柱，即右下角半圆形补偿散射空气孔的半径为0.175549微米；其以原点为基准在X向和Z向的位移分别为0.084187微米和0.36721微米，其旋转角度为124.722799度；光源距离原点的X向和Z向的位移为(-2.3532，0)(微米)；入射光的初始相位为160度。所述高折射率背景介质为硅(Si)，其折射率为3.4；所述低折射率介质为空气。所述光子晶体直角波导的结构尺寸为15a×15a，其最大回波损耗为34.07dB和最小插入损耗为0.0016dB。
实施例6.所述正方晶格光子晶体的晶格常数a为150微米，使最佳归一化波长为500微米，低折射率的第一介质柱为圆形空气柱(或称之为空气孔)，该空气孔的半径为74.25微米；波导内传输的光波极化形式为TE波；所述第二介质补偿散射柱为空气孔或称之为空气柱；所述第二介质柱，即右下角半圆形低折射率介质补偿散射空气柱的半径为59.307微米；其以原点为基准在X向和Z向的位移分别为28.4415微米和124.0575微米，其旋转角度为124.722799度；光源距离原点的X向和Z向的位移为(-795，0)(微米)；入射光的初始相位为160度。所述高折射率背景介质为硅(Si)，其折射率为3.4；所述低折射率介质为空气。所述光子晶体直角波导的结构尺寸为15a×15a，其最大回波损耗为34.07dB和最小插入损耗为0.0016dB。
以上之详细描述仅为清楚理解本发明，而不应将其看做是对本发明不必要的限制，因此对本发明的任何改动对本领域中的技术熟练的人是显而易见的。

Claims (8)

1.圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，包括至少一个第一介质柱、一个第二介质柱、一个介质背景；所述正方晶格光子晶体的晶格常数为a；在所述光子晶体中移除一排和一列低折射率的第一介质柱构建直角波导；在所述直角波导的拐弯左上角去除所述第一介质柱；所述第一介质柱为圆孔介质柱；在所述直角波导的拐弯右下方设置低折射率的第二介质柱；所述第二介质柱为补偿散射柱；所述补偿散射柱为半圆形补偿散射柱；所述第二介质柱的半径为 0.39538a；所述第二介质柱以原点为基准，X轴的位移为 0.18961a，Z轴的位移为 0.82705a，其旋转角度为 124.722799 度；入射光距离原点的X 轴和Z 轴的位移为-5.3a, 0，所述入射光的初始相位为 160 度。
2.按照权利要求 1 所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单 补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述介质背景为折射率大于 2 的介质。
3.按照权利要求 1 所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述介质背景的材料为硅、砷化镓或者二氧化钛。
4.按照权利要求 3 所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述介质背景材料采用硅，其折射率为 3.4。
5.按照权利要求 1所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述第一、二介质柱为折射率小于 1.6 的介质。
6.按照权利要求 1 所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述第一、二介质柱为空气、真空、氟化镁或者二氧化硅。
7.按照权利要求 1 所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述直角波导为 TE 工作模式波导。
8.按照权利要求 1 所述的圆孔式正方晶格光子晶体低折射率单补偿散射柱直角波导，其特征在于，所述直角波导的面积大于或等于7a×7a，其中 a 为光子晶体的晶格常数。
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