CN100523834C - 用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置 - Google Patents

Abstract

本发明公开了一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置。用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置具有相连接的波模转换器、波模抑制器、圆波导驻波测量线。最下端的圆波导驻波测量线从下到上依次具有细调测微器、粗调测微器、圆柱壁开口圆波导、活塞、圆波导，在圆波导壁上设有圆柱壁小孔。采用TE₀₁模，波导圆柱壁的电场为零，样品与波导壁之间的径向气隙只引起很小的测量误差，壁损耗的降低，增加了测量介质损耗的准确度。这样带来的有益效果是：对于高介电常数的介质谐振器材料、铁电材料，以及高温介质测量特别适用；此外，活塞上端可置入使样品终端处于接近开路状态的聚四氟乙烯薄圆环，使吸波材料的电磁学参数的同时测量更准确。

Description

用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置

技术领域

本发明涉及一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置。

背景技术

在微波频段，电介质材料的电学参数是设计介质元器件必不可缺的数据，是研制相应材料和介质元器件、微带线、微波集成的基础。对于低介电常数、中/低损耗的材料，国内外普遍采用矩形波导驻波测量线法、散射参数法或TE_01l模谐振腔法，而对于高介电常数、中/低损耗的介质谐振器材料，在直到毫米波的微波频段国内外普遍采用TE₀₁₁模、TE_0m1模介质谐振腔法或腔外微扰法。在这些方法中，驻波测量法既方便又可靠，但对于能同时测量低、高介电常数材料的驻波法还未见报导。此外，八毫米波段(26.5-40GHz)也是目前国际上军事及通信、电子技术开发的重点频段之一。

发明内容

本发明的目的是提供一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置。

用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置具有相连接的波模转换器、波模抑制器、圆波导驻波测量线，波模转换器具有截止圆波导、功率四等分单元、波模转换单元，波模转换单元上设有截止圆波导，波模转换单元周边连接有功率四等分单元，波模抑制器具有螺旋波导，螺旋波导内设螺旋线，圆波导驻波测量线从下到上依次具有细调测微器、粗调测微器、圆柱壁开口圆波导、活塞、圆波导，在圆波导壁上设有圆柱壁小孔。

所述的圆波导内径为12～13mm，在波导工作区，离活塞为50～55mm处的圆柱壁上设置一个直径0.8～1.2mm的圆柱壁小孔。活塞上端可以设有用于使样品终端处于接近开路状态的聚四氟乙烯薄圆环。截止圆波导内径为8～8.4mm，波模转换单元和螺旋波导的内径均为12～13mm。

本发明具有的有益效果

由于圆的TE₀₁场不能在矩形波导中传播，所以不可能在信号输入端用网络分析仪获得反射系数。又因为TE₀₁场的壁电流是圆周状的，也不可能在圆波导纵向开槽来构成驻波测量线。在这个结构中驻波信号的输出是借助于圆柱壁上的一个耦合小孔，用调节可调短路活塞，找到驻波的节点位置。短路活塞的位置用精度为0.001mm的测微器读出。在耦合孔外面，经一节矩形波导和阻抗调配器输出到纳瓦功率计的传感器或晶体检波器。该装置特别适合于高温或高介电常数的介质谐振器材料、铁电材料的测量。其使用频率是8.2GHz～100GHz，就圆波导尺寸而言，特别适宜于八毫米波段下的测量。

从波导内的电磁场结构知道，TE₀₁模圆波导的圆周表面的电场为零，因此样品与波导壁之间的径向气隙只引起很小的测量误差，这个优点，对于高介电常数的介质谐振器材料、铁电材料的准确测量和介质材料的高温测量特别重要；也能使隐身材料的测量更准确可靠。

另一个优点是，在毫米波频率，样品的尺寸可以比较大，从而降低了样品尺寸准确度对测量的影响。

第三个优点是，由于波导波长较长，当样品与驻波节点探测点之间的距离小于波导波长时，驻波节点位置和波导波长测量的误差影响就变低了。例如，信号源的波长为8.6mm(～35GHz)、圆波导的内径取12.7mm时，波导波长为15.25mm，是自由空间波长的1.8倍。

此外，用这个模，腔壁的损耗降低了，从而也增加了介质损耗角正切测量的准确度。

另外一个公认的事实是：当介质样品终端为匹配负载进行驻波测量时，在驻波节点的测量不确定值为0.002cm时与短路法在0.01cm时得到的介电常数结果误差基本相同，即样品终端短路法比样品终端匹配法有着高得多的准确度。

最后，还应补充说明的是介质样品终端为长度l(聚四氟乙烯薄圆环的高度)的情况，这时，其通式可以写成

$\frac{j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}+\frac{Z_2}{Z_1}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}{1+j\frac{Z_1}{Z_2}\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}=\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}};---\left(1\right)$

对于磁性材料(对于非磁性材料μ_r＝1)，有

Z₂/Z₁＝μ_rγ₁/γ₂＝μ_rj2π/(γ₂λ_g)，                    (2)

${\mathrm{\γ}}_1=j\sqrt{{\left(\frac{\mathrm{\ω}}{c}\right)}^2-{\left(\frac{3.832}{a}\right)}^2}=j\frac{2\mathrm{\π}}{{\mathrm{\λ}}_g},---\left(3\right)$

${\mathrm{\γ}}_2=j\sqrt{{\left(\frac{\mathrm{\ω}}{c}\right)}^2(\left({\mathrm{\ϵ}}_r{\mathrm{\μ}}_r\right)\′-j\left({\mathrm{\ϵ}}_r{\mathrm{\μ}}_r\right)\′\′)-{\left(\frac{3.832}{a}\right)}^2},---\left(4\right)$

${\mathrm{\μ}}_r={\mathrm{\μ}}_r^{\′}-j{\text{\μ}}_r^{\′\′},---\left(5\right)$

${\mathrm{\ϵ}}_r={\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}-j{\mathrm{\ϵ}}_r^{\′\′}={\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}(1-j\tan \mathrm{\δ})---\left(6\right)$

ε_rμ_r＝(ε_rμ_r)′-j(ε_rμ_r)＂。                   (7)

式中：λ_g是波导波长；x₀是第一个波节到样品表面的距离；E_min/E_max是电压驻波比；ω＝2πf是角频率；c是光速；γ₁，γ₂分别是含空气或含介质的波导的复传播常数；a是波导或样品的半径；d是样品的厚度；ε_r是相对复介电常数；μ_r相对复磁导率。

因为在实际情况下，用聚四氟乙烯薄圆环，一般难以实现介质样品的准确开路终端，而只能使其处于接近开路的状态，所以式(1)是很有实用价值的，特别是对于磁性材料的复介电常数和复磁导率的同时测量。这时在l＝0和l≠0两次使用式(1)，联合后得到

${\left(\frac{Z_1}{Z_2}\right)}^2=\frac{{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l-j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}-{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s}{j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s},---\left(8\right)$

$\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d=\frac{{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l-{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s-j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}}{-j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l\frac{Z_1}{Z_2}};---\left(9\right)$

式中：Z(0)/Z₁是式(1)右边的测量值，下角l表示样品终端接近开路的情况，下角S表示短路(l＝0)下的情况。这样就能得到材料的两个复参数。

由于该发明有上面所述的优点，当用于隐身材料测量时，比样品放入矩形波导中用测量S₁₁、S₂₁所得的结果具有高得多的准确度，特别是对于八毫米频段的测量。

附图说明

附图是用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置结构示意图；图中：微波输入信号1、截止圆波导2、功率四等分单元3、波模转换单元4、螺旋波导5、驻波探测信号6、圆柱壁开口圆波导7、细调测微器8、粗调测微器9、活塞10、圆波导11、圆柱壁小孔12、螺旋线13。

具体实施方式

本发明属于低/高介电常数、中/高损耗微波介质材料的相对复介电常数 ${\mathrm{\ϵ}}_r={\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}-j{\mathrm{\ϵ}}_r^{\′\′}={\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}$ (1-jtanδ)测量用的TE₀₁模圆波导驻波测量线，以及在八毫米波段下使用该圆波导驻波测量线时必不可缺的配套组合。

圆波导驻波测量线包括TE₀₁模圆波导和可调节活塞。圆波导的内径为12～13mm，在波导工作区，离活塞约50～55mm处的圆柱壁上设置一个直径约0.8～1.2mm的小孔；圆波导内的可调节活塞具有双丝杆粗、细调节功能，粗调行程约60mm，一圈为2.5mm；细调行程25mm，一圈为0.5mm，精度不低于0.001mm，这样活塞的位置可分别由粗调及细调装置独立调节；在调节活塞工作区下端的圆柱壁上，设置一个高度为15～20mm×180°的开口；利用活塞调节机构的粗调装置和波导圆柱壁的开口，不需拆开波导，就能将待测介质样品放进、并推进到波导的工作区或从波导中取出；利用活塞调节机构的细调装置和波导圆柱壁上方的小孔，可进行TE₀₁模的驻波测量。当介质样品直接与活塞接触时，样品终端处于短路状态；而当活塞和介质样品之间置入1/4波导波长的聚四氟乙烯薄圆环时，样品终端处于开路状态；这样，可实现短路或开路、以及短路-开路组合状态下TE₀₁模的驻波测量。

高度为1/4波导波长的聚四氟乙烯薄圆环的外径小于圆波导的内径约0.1mm、壁厚约1mm。由于波导圆柱壁附近的电场很低，聚四氟乙烯薄圆环引入没有引起测量线内电磁场的明显变化，测量证明没有引起驻波的改变。实际制成的八毫米波段一系列不同高度的薄圆环常常只能在接近1/4波导波长下使用。

八毫米波段微波信号的低损耗传输常采用TE₁₀模矩形波导，因此，在圆波导驻波测量线的信号输入端必须要配置高性能的TE₁₀-TE₀₁波模转换器；又因内径为12～13mm的圆波导可容许TE₁₁、TM₀₁、TE₂₁、TE₀₁和TM₁₁简并模及TE₃₁模通过，所以还要求在波模转换器与圆波导驻波测量线之间接入波模抑制器，使只有TE₀₁模能进入圆波导驻波测量线。而波模转换器和波模抑制器都有现成的技术可借鉴。本发明是将波模转换器、波模抑制器、圆波导驻波测量线设计成同一内径，并按上述次序连接成一个柱体。

输入到波模转换器矩形波导端口的微波信号可以采用稳频点频信号源、锁相信号源或合成信号源；位于测量线圆波导壁上的驻波探测小孔的输出端，先接入波导阻抗调配器，再用纳瓦功率计或具有相似灵敏度与动态范围的检波-放大装置进行探测。

圆波导驻波测量线的电介质材料测试方法，包括如下步骤：

1)在活塞上放入厚度为d的介质样品，利用粗调机构将其推进到圆波导测量线的工作区、并准确定位在某一刻度M处，用细调机构调节活塞，找到纳瓦功率计的极小值读数P_min和相应的细调测微器读数L_S，接着再找到相邻点的纳瓦功率计极大值读数P_max。

2)取出介质样品，将粗调活塞重新准确地定位在M处，调节细调活塞，找到纳瓦功率计的两个相邻极小值读数处的细调测微器读数L₀₁和L₀₂。

3)当介质样品直接与活塞接触(短路终端)时，从式(1)在l＝0下得到计算非磁性介质的相对复介电常数的公式：

$\frac{\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}{{\mathrm{\γ}}_{2}d}=-j\frac{{\mathrm{\λ}}_g}{2\mathrm{\πd}}\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}},---\left(10\right)$

${\mathrm{\γ}}_2=j\sqrt{{\left(\frac{\mathrm{\ω}}{c}\right)}^2({\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}-j{\mathrm{\ϵ}}_r^{\′\′})-{\left(\frac{3.832}{a}\right)}^2};---\left(11\right)$

式中：λ_g＝2×(L₀₂-L₀₁)是波导波长；x₀＝nλ_g/2-d-(L₀₁-L_S)，(n＝1，2，…)是第一个波节到样品表面的距离； $E_{\min }/E_{\max }=\sqrt{P_{\min }/P_{\max }}$ 是电压驻波比；ω＝2π/f是角频率；c是光速；γ₂是介质材料的复传播常数。

4)当介质样品与活塞之间有λ_g/4间隙(开路终端)时，对于非磁性介质，式(1)简化为

$\frac{\coth {\mathrm{\γ}}_{2}d}{{\mathrm{\γ}}_{2}d}=-j\frac{{\mathrm{\λ}}_g}{2\mathrm{\πd}}\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}};---\left(12\right)$

从式(11)和式(12)得到非磁性介质材料的复介电常数。

当进行短路终端和开路终端的联合测量时，联合式(10)和式(12)可同时获得磁性材料的相对复磁导率μ_r和相对复介电常数ε_r。

如附图所示，用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置具有波模转换器、波模抑制器、圆波导驻波测量线；波模转换器包括截止圆波导2、功率四等分单元3、波模转换单元4和它入口处的微波输入信号1；在波模转换器下端设置螺旋波模抑制器，它由螺旋波导5、螺旋线12构成；在波模抑制器下端设置圆波导驻波测量线，它包括圆波导11、活塞10、细调测微器8、粗调测微器9，在圆波导圆柱壁的上方设有圆柱壁小孔12、它输出驻波探测信号6，在圆波导的下方设置圆柱壁开口圆波导7。在这个圆波导驻波测量线及配套组合中，波模转换单元4、螺旋波导5、圆波导11和圆柱壁开口圆波导7的内径是相同的，在八毫米波段为12～13mm；截止圆波导2的内径取8.0～8.4mm。

利用活塞调节机构的粗调装置和圆柱壁开口圆波导，不需拆开装置，就能将待测介质样品放进、并推进到圆波导的工作区或从波导中取出；当从波模转换器的入口处输入稳频微波信号时，在波导圆柱壁小孔处就有输出信号，经波导阻抗调配器，从纳瓦传感器进入微波功率计，利用活塞调节机构的细调装置，可进行TE₀₁模的驻波测量。当介质样品直接与活塞接触时，样品终端处于短路状态；而当活塞和介质样品之间置入接近1/4波导波长的聚四氟乙烯薄圆环时，样品终端接近开路状态；这样，可实现短路、接近开路或短路-接近开路3种状态下TE₀₁模的驻波测量。

在该八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置的微波输入信号1处接上微波信号源，在驻波探测信号6处连接阻抗调配器，再与纳瓦功率传感器-微波功率指示器连接，构成测试系统；在八毫米波段的任一点频下，可进行下面的测量。

在样品终端短路状态下，圆波导驻波测量线的电介质材料测试方法，包括如下步骤：

1)在活塞上放入厚度为d的介质样品，利用粗调机构将其推进到圆波导测量线的工作区、并准确定位在某一刻度M处，用细调机构调节活塞，找到纳瓦功率计的极小值读数P_min和相应的细调测微器读数L_S，接着再找到相邻点的纳瓦功率计极大值读数P_max。

2)取出介质样品，将粗调活塞重新准确地定位在M处，调节细调活塞，找到纳瓦功率计的两个相邻极小值读数处的细调测微器读数L₀₁和L₀₂。

3)按下面熟知的公式计算介质的相对复介电常数：

$\frac{\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}{{\mathrm{\γ}}_{2}d}=-j\frac{{\mathrm{\λ}}_g}{2\mathrm{\πd}}\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}},---\left(10\right)$

${\mathrm{\γ}}_2=j\sqrt{{\left(\frac{\mathrm{\ω}}{c}\right)}^2({\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}-j{\mathrm{\ϵ}}_r^{\′\′})-{\left(\frac{3.832}{a}\right)}^2};---\left(11\right)$

式中：λ_g＝2×(L₀₂-L₀₁)是波导波长；x₀＝nλ_g/2-d-(L₀₁-L_S)，(n＝1，2，…)是第一个波节到样品表面的距离； $E_{\min }/E_{\max }=\sqrt{P_{\min }/P_{\max }}$ 是电压驻波比；ω＝2πf是角频率；c是光速；γ₂是介质材料的复传播常数。

在样品终端接近开路(l≈λ_g/4)状态下，圆波导驻波测量线的电介质材料测试方法，包括如下步骤：

1)先在活塞上置入高度为l的聚四氟乙烯薄圆环，再放上厚度为d的介质样品，利用粗调机构将其推进到圆波导测量线的工作区、并准确定位在某一刻度M处，用细调机构调节活塞，找到纳瓦功率计的极小值读数P_min和相应的细调测微器读数L_S，接着再找到相邻点的纳瓦功率计极大值读数P_max。

2)取出介质样品，将粗调活塞重新准确地定位在M处，调节细调活塞，找到纳瓦功率计的两个相邻极小值读数处的细调测微器读数L₀₁和L₀₂。

3)按下面公式计算介质的相对复介电常数：

$\frac{j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}+\frac{Z_2}{Z_1}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}{1+j\frac{Z_1}{Z_2}\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}=\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}},---\left(1\right)$

${\mathrm{\γ}}_2=j\sqrt{{\left(\frac{\mathrm{\ω}}{c}\right)}^2({\mathrm{\ϵ}}_r^{\′}-j{\mathrm{\ϵ}}_r^{\′\′})-{\left(\frac{3.832}{a}\right)}^2.}---\left(11\right)$

磁性材料的复介电常数和复磁导率的同时测量，包括如下步骤：

1)重做上面所述的、样品终端短路状态下的测量，从式(1)获得

$\frac{Z_2}{Z_1}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d=\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}={\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s;---\left(13\right)$

2)重做上面所述的、样品终端接近开路(l≈λ_g/4)状态下的测量，从式(1)获得

$\frac{j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}+\frac{Z_2}{Z_1}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}{1+j\frac{Z_1}{Z_2}\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d}=\frac{\frac{E_{\min }}{E_{\max }}-j\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}{1-j\frac{E_{\min }}{E_{\max }}\tan \frac{2\mathrm{\π}{x}_0}{{\mathrm{\λ}}_g}}={\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l.---\left(14\right)$

从式(13)、式(14)得到下面公式，用于计算磁性介质的复介电常数和复磁导率：

${\left(\frac{Z_1}{Z_2}\right)}^2=\frac{{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l-j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}-{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s}{j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s},---\left(8\right)$

$\tanh {\mathrm{\γ}}_{2}d=\frac{{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l-{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_s-j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}}{-j\tan \frac{2\mathrm{\πl}}{{\mathrm{\λ}}_g}{\left(\frac{Z\left(0\right)}{Z_1}\right)}_l\frac{Z_1}{Z_2}};---\left(9\right)$

式中

Z₂/Z₁＝μ_rγ₁/γ₂＝μ_rj2π/(γ₂λ_g)，                (2)

${\mathrm{\μ}}_r={\mathrm{\μ}}_r^{\′}-j{\text{\μ}}_r^{\′\′},---\left(5\right)$

${\mathrm{\γ}}_2=j\sqrt{{\left(\frac{\mathrm{\ω}}{c}\right)}^2(\left({\mathrm{\ϵ}}_r{\mathrm{\μ}}_r\right)\′-j\left({\mathrm{\ϵ}}_r{\mathrm{\μ}}_r\right)\′\′)-{\left(\frac{3.832}{a}\right)}^2.}---\left(4\right)$

Claims (4)

1.一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置，其特征在于，它具有相连接的波模转换器、波模抑制器、圆波导驻波测量线，在波模转换器下端设置波模抑制器，在波模抑制器下端设置圆波导驻波测量线，波模转换器具有截止圆波导(2)、功率四等分单元(3)、波模转换单元(4)，波模转换单元(4)上设有截止圆波导(2)，波模转换单元(4)周边连接有功率四等分单元(3)，波模抑制器具有螺旋波导(5)，螺旋波导(5)内设螺旋线(13)，圆波导驻波测量线从下到上依次具有细调测微器(8)、粗调测微器(9)、圆柱壁开口圆波导(7)、活塞(10)、圆波导(11)，在圆波导(11)壁上设有圆柱壁小孔(12)。

2.根据权利要求1所述的一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置，其特征在于，所述的圆波导驻波测量线中的圆波导(11)内径为12～13mm，在波导工作区，离活塞为50～55mm处的圆柱壁上设置一个直径0.8～1.2mm的圆柱壁小孔(12)；

3.根据权利要求1所述的一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置，其特征在于，所述的活塞(10)上端设有用于使样品终端处于接近开路状态的聚四氟乙烯薄圆环。

4.根据权利要求1所述的一种用于八毫米波段电介质测量的圆波导驻波测量装置，其特征在于，所述的截止圆波导(2)内径为8～8.4mm，波模转换单元(4)和螺旋波导(5)的内径都为12～13mm。

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