BR112018074964B1 - Medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura - Google Patents

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Abstract

A presente invenção refere-se a sistemas e métodos que facilitam medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura.

Description

CAMPO
[001]O assunto descrito no presente documento refere-se, em geral, a diagnósticos magnéticos e, mais particularmente, a sistemas e métodos que facilitam medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura.
ANTECEDENTES
[002]O plasma de alta temperatura é essencial para atingir a fusão nuclear e, portanto, a geração de energia de fusão (alta temperatura definida como uma temperatura de íon maior que 100eV ou um (1) milhão de graus; plasma definido como um gás ionizado que consiste em íons positivos, elétrons livres e neutros em proporções resultando em mais ou menos ou nenhuma carga elétrica total, tipicamente a temperaturas muito altas (por exemplo, em estrelas e reatores de fusão nuclear) e/ou em baixas pressões (por exemplo, na atmosfera superior e nas lâmpadas fluorescentes)). A alta temperatura proíbe o contato físico de qualquer material sólido, artificial ou natural, para confinar ou mesmo sondar tais plasmas sem danificar o próprio material e degradar severamente a qualidade do plasma (incluindo a própria temperatura). Os plasmas de alta temperatura são tipicamente confinados usando configurações de campo magnético criadas pela combinação de bobinas externas de campo magnético e a corrente que flui no plasma. O confinamento magnético mantém o plasma de alta temperatura distante da parede. Isso é essencial para minimizar a contaminação e a degradação de qualidade de fusão de plasma de alta temperatura. A corrente que flui no plasma gera os campos magnéticos, então, a amplitude e direção de campo magnético líquido dentro do plasma podem ser substancialmente diferentes do campo magnético sem o plasma (apenas devido a bobinas externas, conhecidas como campo de vácuo). A medição de campo magnético interno em plasma de alta temperatura de grau de fusão não só fornece informações valiosas sobre o confinamento e qualidade do plasma, como também pode ser usada como uma entrada para o controle de retroinformação (feedback) ativo para ajustar rapidamente o campo magnético gerado por bobinas de campo externas para o controle da posição e instabilidades do plasma.
[003]A alta temperatura também apresenta desafios para diagnósticos experimentais dentro do plasma (por exemplo, medição de campos magnéticos locais), pois a inserção de qualquer sonda sólida no plasma não só resultará no dano da sonda, como também degradará o plasma. O diagnóstico nesses plasmas precisa ser não perturbativo. Como resultado, técnicas de diagnóstico baseadas em alterações na propriedade da luz, emitidas pelo próprio plasma ou injetadas no plasma (por exemplo, laser), são populares na física experimental do plasma.
[004]Uma quantidade beta (β) é tipicamente definida na física do plasma como uma razão de pressão térmica do plasma para a pressão magnética, representando o equilíbrio de forças devido à temperatura e campo magnético. Os dispositivos de plasma de alta temperatura com baixa quantidade de beta (β ~0,1), como Tokamaks e Stellarators, operam em altos campos magnéticos (~ 104 Gauss). Nestes dispositivos, os campos magnéticos internos são típicos da ordem de um quilogauss ou mais e, portanto, são utilizados métodos de diagnóstico baseados em princípios físicos, por exemplo, efeito Zeeman, rotação de Faraday, efeito Motional Stark e similares. Para esses diagnósticos, o sinal é proporcional à intensidade do campo magnético e, portanto, é mais fácil medir campos altos em comparação com os campos baixos.
[005]Outra abordagem popular para o plasma de fusão é o uso de plasma beta alto, em que a razão da pressão do plasma para a pressão magnética está próxima da unidade (β ~1), por exemplo, plasmas de Configuração Reversa de Campo (FRC) e plasmas de Cúspides Magnéticos. Nas configurações de plasma de alta quantidade de beta, a intensidade do campo magnético é baixa (~ algumas centenas de Gauss) e torna-se zero dentro do plasma. Então, para esse plasma com baixa quantidade de beta, os métodos de diagnóstico acima mencionados fornecem informações limitadas ou nenhuma informação. Alguns pesquisadores propuseram forçar os limites da física e da tecnologia dessas técnicas de diagnóstico apenas para serem atingidos com sucesso limitado. Um sistema e método confiável e comprovado para medir a localização nula, a reversão de campo ou o campo magnético baixo no plasma de alta temperatura de alta quantidade de beta ainda está ausente.
[006]O plasma com alta quantidade de beta fornece uma abordagem economicamente atraente à fusão devido a requisitos substancialmente reduzidos de campos magnéticos. Descobertas recentes e o surgimento de plasmas de FRC dirigidos por feixes avançados de alta temperatura (consultar, por exemplo, WO2013/074666 e WO2015/048092) tornaram esta abordagem ainda mais atraente. Também se enfatiza a necessidade de um diagnóstico interno de campo magnético para um plasma de FRC (e outros plasmas de alta quantidade de beta), que seja extensível aos parâmetros de fusão.
[007]Portanto, é desejável a obtenção de sistemas e métodos que facilitam medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura.
SUMÁRIO
[008]As várias modalidades fornecidas no presente documento referem-se, em geral, a sistemas e métodos que facilitam medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura. Uma técnica de diagnóstico exemplificadora é apresentada no presente documento para medir o campo magnético baixo em um plasma de alta temperatura, incluindo configurações de campos magnéticos de FRC e de cúspides magnéticas. Essa técnica não perturbativa é capaz de medir inversão de campo, amplitude do campo magnético, perfil e direção espacial, mas também posição do campo magnético zero (nulo) e seu formato. As medições em tempo real do campo magnético podem ser usadas para controle de retroinformação ativo de posição de FRC e instabilidades.
[009]Outros sistemas, métodos, características e vantagens das modalidades exemplificadoras serão ou tornar-se-ão evidentes para um versado na técnica mediante análise das seguintes figuras e descrição detalhada.
BREVE DESCRIÇÃO DAS FIGURAS
[010]Os detalhes das modalidades exemplificadoras, incluindo estrutura e operação, podem ser obtidos em parte por estudo das figuras em anexo, nas quais os números de referência similares se referem a partes similares. Os componentes nas figuras não são necessariamente representados em escala, enfatizando-se, em vez disso, a ilustração dos princípios da revelação. Além disso, todas as ilustrações são destinadas a transmitir conceitos, em que tamanhos, formatos relativos e outros atributos detalhados podem ser ilustrados esquematicamente em vez de literal ou precisamente.
[011]A Figura 1A ilustra uma vista axial de campos magnéticos axiais de FRC, Bz.
[012]A Figura 1B ilustra um campo magnético axial teórico, Bz, perfil para uma configuração de campo magnético de FRC.
[013]A Figura 2 ilustra uma vista axial de campo magnético axial de FRC Bz com uma fonte de luz externamente iluminada.
[014]A Figura 3 ilustra uma vista axial de campo magnético axial de FRC Bz com autoiluminação.
[015]A Figura 4 ilustra uma fração de polarização exemplificadora devido a efeito de Hanle ao longo de plasmas de FRC axiais de campo.
[016]A Figura 5 ilustra uma vista radial exemplificadora de campo magnético axial Bz com iluminação externa.
[017]A Figura 6 ilustra uma vista radial exemplificadora de campo magnético axial Bz com autoiluminação.
[018]A Figura 7 ilustra uma fração de polarização exemplificadora com vista radial.
[019]A Figura 8 ilustra um sistema de medição exemplificador esquemático para uso com modalidades da presente revelação.
[020]A Figura 9 ilustra uma comparação entre sinais vetoriais de Stokes medidos e teóricos (Q e U) com a alteração no campo magnético, de acordo com modalidades da presente revelação.
[021]A Figura 10 ilustra um sistema que compreende um espectropolarímetro, de acordo com modalidades externamente iluminadas da presente revelação.
[022]A Figura 11 ilustra um sistema que compreende um espectropolarímetro, de acordo com modalidades autoiluminadas da presente revelação.
[023]Deve ser observado que elementos de estruturas ou funções similares são geralmente representados por referências numéricas similares com propósitos ilustrativos ao longo das figuras. Também deve ser observado que as figuras se destinam apenas a facilitar a descrição das modalidades preferenciais.
DESCRIÇÃO DETALHADA
[024]Cada uma das características e ensinamentos adicionais reveladas abaixo pode ser utilizada separadamente ou em conjunto com outras características e ensinamentos para fornecer sistemas e métodos que facilitem medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura. Exemplos representativos das modalidades descritas no presente documento, cujos exemplos utilizam muitas destas características e ensinamentos adicionais, tanto separadamente como em combinação, serão agora descritos em mais detalhes com referência aos desenhos em anexo. Esta descrição detalhada destina-se apenas a ensinar a um versado na técnica mais detalhes para a prática de aspectos preferidos dos presentes ensinamentos e não se destina a limitar o escopo da revelação. Por conseguinte, combinações de características e etapas reveladas na seguinte descrição detalhada podem não ser necessárias para praticar a revelação no sentido mais amplo, e são, em vez disso, ensinadas meramente para descrever particularmente exemplos representativos dos presentes ensinamentos.
[025]Além disso, as várias características dos exemplos representativos e das reivindicações dependentes podem ser combinadas de maneiras que não são específica e explicitamente enumeradas para fornecer modalidades úteis adicionais dos presentes ensinamentos. Além disso, é expressamente observado que todas as características reveladas na descrição e/ou nas reivindicações se destinam a ser reveladas separada e independentemente umas das outras com o propósito de revelação original, bem como com o propósito de restringir o assunto reivindicado independente. das composições das características nas modalidades e/ou reivindicações. Também é expressamente observado que todas as faixas de valores ou indicações de grupos de entidades revelam todos os valores intermediários ou entidades intermediárias possíveis com o propósito de revelação original, bem como com o propósito de restringir o assunto reivindicado.
[026]As várias modalidades fornecidas no presente documento referem-se, em geral, a sistemas e métodos que facilitam medições não perturbativas de campo magnético baixo e nulo em plasmas de alta temperatura. Uma técnica de diagnóstico exemplificadora é apresentada no presente documento para medir o campo magnético baixo em um plasma de laboratório de alta temperatura, incluindo plasmas de FRC e plasmas de cúspides magnéticas. Essa técnica não perturbativa é capaz de medir não só a amplitude do campo magnético, perfil e direção espacial, como também a posição do campo magnético zero (nulo) e seu formato.
[027]O fenômeno físico conhecido como o efeito de Hanle descreve a modificação na polarização linear de radiação da linha de ressonância espalhada na presença de um campo magnético. A radiação da linha de incidente espalhada de um átomo (com o momento angular total de J = 1 nível superior e J = 0 nível inferior) fica linearmente polarizada na ausência de campo magnético (por exemplo, quando vista perpendicularmente a um ângulo de incidência). Entretanto, com a aplicação de um campo magnético, a luz espalhada principalmente se despolariza.
[028]A partir de uma perspectiva da física quântica, o efeito de Hanle é um caso especial de um fenômeno de passagem de nível em campos magnéticos zero. Radiação emitida de subníveis degenerados é coerente e interfere destrutivamente em uma direção para fornecer luz linearmente polarizada. Com a aplicação de campos magnéticos, a degenerescência é elevada com a separação dos subníveis de Zeeman por uma quantidade maior que sua largura natural, o que leva à despolarização da luz espalhada.
[029]A presença de um sinal de Hanle polarizado em plasmas magneticamente confinados, por exemplo, um plasma de FRC ou plasma de cúspide pode por si só sugerir a presença de um campo magnético quase zero ou uma posição nula. Com medições espacialmente resolvidas, por exemplo, visualizações de imagens ou múltiplas cordas, a localização radial do nulo e seu formato, juntamente com o perfil do campo magnético, podem ser obtidas. Uma geração de imagens 2D de um vetor de Stokes pode ser implantada para ter detalhes de polarização total com resolução espacial. O vetor de Stokes é a formulação desenvolvida por Stokes em 1852 para manipular matematicamente a polarização de luz e pode ser diretamente medido.
[030]O efeito de Hanle modifica a polarização linear de radiação da linha de ressonância espalhada na presença de um campo magnético. A radiação de linha dos principais íons de plasma ou íons de impureza pode ser usada para medição, desde que satisfaça as condições de transição para o efeito de Hanle.
[031]Em plasmas de FRC, os estados de carga de elementos diferentes têm perfis radiais diferentes devido à sua dependência dos perfis radiais de temperatura (Te) e densidade (ne) do elétron. É necessário selecionar um estado de carga que esteja presente na região de baixo campo no ou perto do nulo, que normalmente está em uma região de alto Te e ne. Além disso, a seleção de nível deve ser tal que uma linha de fluorescência possa ser excitada usando a fonte de luz externa, tipicamente um laser.
[032] Impurezas conhecidas podem ser adicionadas ao plasma para fornecer uma linha de Hanle que pode ser excitada como fluorescência com um laser. A adição de impurezas também pode fornecer uma opção para escolher uma linha para a qual um laser está disponível. Um exemplo disso é a injeção da mistura de Neon ou Hélio-Neon, que fornece níveis que podem ser excitados com os lasers He- Ne comercialmente disponíveis.
[033]Para a aplicação específica de plasmas de FRC, para medir o campo magnético axial e a posição da localização nula, a radiação externa (por exemplo, um laser) ilumina o plasma a partir da direção radial. O sinal de luz de ressonância espalhada pode ser observado em uma vista perpendicular em direções radiais ou axiais. A polarização linear observada do sinal atingirá o pico apenas nos locais em que a luz incidente e a localização nula se cruzam, fornecendo a posição da localização nula. Similar ao exemplo acima, a fração de polarização fornecerá a intensidade de campo magnético, etc.
[034]Em um plasma de FRC, a localização nula é afastada do centro e, portanto, a radiação de luz do FRC ilumina o nulo de forma assimétrica. A autoiluminação pode ser suficiente para fornecer o sinal de ressonância espalhada perto de nulo e, portanto, eliminar completamente a necessidade de uma fonte de iluminação externa. A geração de imagens de sinais polarizados de ressonância de pico espalhados com esse esquema de autoiluminação, além disso, fornecerá o formato (ou imagem) de campo nulo e, portanto, informações sobre o modo de oscilação e instabilidades de rotação. Com o uso de uma vista radial, o comprimento do plasma de FRC também pode ser medido medindo-se a distância entre as localizações do sinal polarizado das duas de ponto x ao longo do comprimento do plasma de FRC.
[035]Em um exemplo, um sinal espalhado de átomos de plasma pode ser coletado na direção perpendicular da luz externa incidente no plasma. O sinal de ressonância espalhado observado será totalmente polarizado linearmente na ausência de um campo magnético. Entretanto, com o aumento do campo magnético, uma fração de polarização diminuirá e desaparecerá completamente no campo magnético superior. A faixa de sensibilidade do campo magnético dependerá da taxa de radiação da radiação de linha selecionada do átomo de plasma. A mudança no ângulo de polarização fornecerá a direção do campo magnético. As medições espaciais ou geração de imagens de polarização de pico fornecerão a localização da posição de campo magnético zero (nulo) e seu formato.
[036]Na região central do plasma em que o campo magnético é tipicamente baixo e o campo nulo existe, a temperatura do elétron é alta e, portanto, a presença de hidrogênio neutro geralmente não é possível na região de alta temperatura de elétron devido à sua baixa energia de ionização. Entretanto, recentemente, plasmas de FRC dirigidos por feixes avançados foram criados com a injeção de feixes neutros (hidrogênio) de alta energia (consulte, por exemplo, WO2013/074666 e WO2015/048092). Os feixes neutros injetados em plasmas de FRC não só fornecem neutros de feixe de alta energia (7 a 20keV), como também os neutros de hidrogênio de temperatura quente (~ 0,5 a 1keV) na região de núcleo de plasma, devido à carga trocada com íons de plasma. A radiação desses neutros excitados (quentes e de alta energia) pode ser usada para medir o efeito de Hanle.
[037]Além disso, os processos de troca de carga com impurezas total e parcialmente ionizantes também fornecem os estados e transições de carga que tipicamente têm menor chance ou não estão presentes no plasma de alta temperatura. Como exemplo, diodos de laser de alta potência estão disponíveis na linha Balmer-alfa (656.1nm) e próxima da mesma, que pode ser usada para excitar o sinal de fluorescência de neutros de hidrogênio no núcleo de alta temperatura. Além disso, feixes de neutro de hidrogênio modulados também podem ser explorados para maior controle e aprimoramento das medições.
[038]Nos casos em que um sinal de linha Hanle de fundo grande também está presente, além de um laser, devido à excitação pelo impacto de elétrons, o sinal de excitação do laser pode ser separado do fundo grande cortando ou modulando o feixe de laser. Os lasers são uma boa escolha para a fonte de iluminação devido à sua dispersão direcionalmente baixa, largura espectral estreita e alta intensidade disponível. Embora uma grande variedade de lasers de comprimento de onda fixo e sintonizáveis esteja disponível no mercado, nem sempre é possível ou econômico ter um laser no comprimento de onda desejado. Portanto, a seleção e a linha de laser, bem como a linha de Hanle, precisam ser feitas simultaneamente. A fluorescência de dois fótons também pode ser considerada para o sinal de Hanle.
[039]Com altas colisões, os processos de absorção e emissão tornam-se não correlacionados, os quais despolarizam a luz espalhada e destroem a interferência quântica do efeito de Hanle, mesmo na ausência do campo magnético. Para plasmas de FRC típicos (com ne ~ 1013 cm-3; Te ~ 100 eV) a frequência de colisão de elétron-íon é ~ 105 s-1, que é ordens de magnitude menor do que as taxas radiativas típicas (ou coeficientes de Einstein), A ~ 108 s-1, implicando que a despolarização devido à colisão pode ser ignorada. Para o plasma de alta densidade, o alargamento de colisão do sinal de Hanle pode precisar ser contabilizado principalmente medindo com precisão a amplitude do baixo campo magnético.
[040]A Figura 1A ilustra uma vista axial de um campo magnético axial de FRC (Bz) 100. A Figura 1B ilustra um perfil de campo magnético axial teórico (Bz) para um plasma de FRC. Em um plasma de FRC, ao longo da direção radial, o campo magnético 100 é mais alto próximo à última superfície de fluxo fechada, (Rs), também conhecido como raio de plasma de FRC 101. O campo magnético axial (Bz) 100 diminui gradualmente dentro do plasma de FRC e desaparece na localização nula (R0) 102. Dentro do raio nulo 102, a magnitude do campo magnético axial 100 aumenta na direção oposta em comparação com fora do nulo, e atinge o pico no centro do plasma de FRC. Linhas de campo internas e externas opostamente direcionadas conectam-se a alguma distância axial (denominada ponto X), definindo o comprimento do plasma de FRC.
[041]A Figura 2 ilustra uma vista axial de campo magnético axial de FRC (Bz) 200 com uma fonte de luz externamente iluminada. Em uma configuração de diagnóstico exemplificadora, uma fonte de luz intensa 201, por exemplo, um laser, de um comprimento de onda selecionado é injetado radialmente nos campos magnéticos da FRC, cruzando o campo magnético axial de variação radial 200, incluindo as localizações nulas 202, 203. A luz espalhada da linha ressonante é coletada com uma vista axial. Devido ao efeito de Hanle, sinais linearmente polarizados somente na localização nula e próximo à mesma serão observados, fornecendo a posição radial do nulo 202, 203. Para esta simples geometria de iluminação e coleta de luz, o grau de equação de polarização pode ser escrito como:
[042]em que H = np /A é a razão de frequência de Larmor de elétron ligado e coeficiente de Einstein ou taxa de radiação do íon. A medida do grau de polarização fornece o valor da frequência de Larmor, que também é uma função do campo magnético. H é efetivamente proporcional à razão de campo magnético para o coeficiente de radiação de Einstein. Isso permite a medição de um campo magnético baixo.
[043]A Figura 4 ilustra uma fração de polarização exemplificadora devido a efeito de Hanle ao longo de plasmas de FRC axiais de campo. A variação é mostrada na Figura 4 de fração de polarização ao longo do raio do campo magnético axial 100 de FRC fornecido na Figura 1B. O sinal de polarização apenas atinge o pico na localização nula magnética. Isso pode fornecer a localização de campo nulo para as medições espacialmente resolvidas. Na Figura 4, a fração de polarização é mostrada para BH=20G 401 e BH=100G 402.
[044]Além disso, a direção de polarização também gira em relação à polarização de campo zero por um ângulo, α = 0,5 tan-1 (2H), que fornece a direção do campo magnético. A direção do campo magnético pode ser medida mesmo em altos campos em que o sinal de Hanle fornecido pela Equação (1) é saturado. Isso fornece uma capacidade exclusiva para o método em que a existência de inversão de campo pode ser confirmada ao realizar medições em duas localizações espaciais, cada uma em cada lado da localização nula provisória, independentemente da intensidade do campo nos locais de medição. Em um campo magnético de FRC, uma medição próxima ao centro da máquina e outra próxima à borda podem fornecer a conformação sobre a inversão de campo.
[045]A Figura 3 ilustra uma vista axial de campo magnético axial de FRC Bz 300 com autoiluminação. Para a vista axial, ou seja, a porta de observação ou coleta de sinal está ao longo da direção axial do campo magnético axial de FRC 300, um campo magnético axial de FRC 300 pode ser visto como uma estrutura circular como mostrado na Figura 3.
[046]Nos campos magnéticos de FRC, com simetria circular, cada localização, exceto o centro do campo magnético de FRC, recebe radiação incidente anisotrópica do próprio plasma de FRC. Isto se aplica a todas as impurezas e radiação de linha iônica principal devido à sua distribuição azimutalmente simétrica. Esta iluminação assimétrica pode ser suficiente para a observação do efeito de Hanle sem a necessidade de uma fonte de iluminação externa. Além disso, em vez de apenas dois locais no nulo serem observáveis com o uso de uma fonte externa, os sinais de polarização atingirão o pico ao longo de todo o círculo de localização nula, com a polarização na direção azimutal. Isso fornece a possibilidade de geração de imagens de todo o círculo de localização nula simultaneamente e, portanto, uma medição direta da localização e formato do centro de plasma de FRC, com base na estrutura magnética interna. Com sinais variáveis no tempo, isso fornecerá informações valiosas sobre o modo provisório n = 1 e instabilidades de rotação n = 2.
[047]Para a geometria axial da coleta de luz, o grau de equação de polarização pode ser escrito como a Equação (1) acima. A medida do grau de polarização fornece o valor da frequência de Larmor, que também é uma função do campo magnético. H é efetivamente proporcional à razão do campo magnético para o coeficiente de radiação de Einstein. Isso permite a medição de um campo magnético baixo. A Figura 4 mostra a variação de polarização ao longo do raio do campo magnético axial 100 de FRC fornecido na Figura 1B. O sinal de polarização apenas atinge o pico na localização nula magnética. Isso pode fornecer a localização de campo nulo para as medições espacialmente resolvidas.
[048]Além disso, a direção de polarização também gira em relação à polarização de campo zero por um ângulo, α = 0,5 tan-1 (2H), que fornece a direção do campo magnético. A direção do campo magnético pode ser medida mesmo em altos campos em que o sinal de Hanle fornecido pela Equação (1) é saturado. Isso fornece uma capacidade exclusiva para o método em que a existência de inversão de campo pode ser confirmada ao realizar medições em duas localizações espaciais, cada uma em cada lado da localização nula provisória, independentemente da intensidade do campo nos locais de medição. Em um campo magnético de FRC, uma medição próxima ao centro da máquina e outra próxima à borda podem fornecer a conformação sobre a inversão de campo.
[049]A Figura 5 ilustra uma vista radial exemplificadora de campo magnético axial de FRC Bz 500 com iluminação externa. As vistas axiais em uma máquina de plasma de FRC linear nem sempre estão, ou pelo menos facilmente, disponíveis. Muitas vezes, a opção preferida (ou única) para diagnósticos é observar o sinal a partir de uma vista radial. Para tais situações (com uma iluminação externa 501, por exemplo, um laser, incidente a partir da direção radial), as vistas de observação perpendiculares à direção da radiação incidente no mesmo plano radial podem ser selecionadas como mostrado na Figura 5. Nesta disposição, o campo magnético é direcionado perpendicularmente ao plano de espalhamento (ou observação). Para essa geometria de diagnóstico, em vez da Equação (1) a polarização linear fracionária é fornecida pela equação,
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[050]Aqui, a faixa de mudança na polarização é de apenas dois terços, em comparação com os casos de observação de vistas axiais (Equação (1)). Entretanto, nenhuma mudança na direção da polarização linear ocorre, e a posição do nulo de campo zero 502, 503 ainda pode ser encontrada com a resolução espacial igualmente satisfatória.
[051]A Figura 6 ilustra uma vista radial exemplificadora de campo magnético axial Bz 600 com autoiluminação. As vistas axiais em uma máquina de plasma de FRC linear nem sempre estão, ou pelo menos facilmente, disponíveis. Muitas vezes, a opção preferida (ou única) para diagnósticos é observar o sinal a partir de uma vista radial. Para tais situações, as vistas de observação no plano radial podem ser selecionadas. Nesta disposição, o campo magnético é direcionado perpendicularmente ao plano de espalhamento (ou observação). Para esta vista, a faixa de mudança na polarização é baixa, em comparação com os casos de observação de vista axial (Equação (1)). No entanto, nenhuma alteração na direção da polarização linear ocorre, e o sinal ainda atinge o pico nos locais nulos do campo 601, 602. A posição de nulo de campo zero ainda pode ser encontrada com resolução espacial satisfatória.
[052]A Figura 7 mostra um perfil de sinal de polarização exemplificador para o caso de vista radial exemplificador com iluminação externa. As frações de polarização são mostradas para BH=20G 701 e BH=100G 702, bem como o campo magnético 703.
[053]Para a estimativa teórica de um sinal de Hanle para uma dada geometria de iluminação de luz, coleta de luz espalhada e campo magnético, a matriz de fase de Hanle é calculada. A matriz de fase pode então ser usada para a estimativa dos vetores de Stokes, que, por sua vez, fornecem a estimativa teórica da polarização fracionária, do ângulo de rotação e de outros parâmetros. Experimentalmente, a medição dos vários componentes da luz polarizada e combinação dos componentes podem fornecer os vetores de Stokes, que podem ser usados para comparação com inferências teátricas, e fornecer as informações desejadas sobre o campo magnético. Tipicamente, vários componentes de polarização são coletados usando um cristal birrefringente ou placas de polarização.
[054]A Figura 8 ilustra um sistema de medição exemplificador esquemático 800 para uso com modalidades da presente revelação. Conforme mostrado na Figura 8, um plasma de DC 810 é criado em um tubo de plasma 801 que tem um eletrodo de extremidade proximal 810A e um eletrodo de extremidade distal 801B e um comprimento de cerca de 50,8 cm (20 polegadas). O plasma 810 é criado usando gás Neon em torno de 2 Torr. Uma bobina de Helmholtz 802A, 802B, localizada perto de uma extremidade (por exemplo, a extremidade distal 801B) do tubo 801, é usada para criar o campo magnético na direção mostrada pela seta 803. O sinal luminoso é coletado a partir do pequeno volume de plasma 811 localizado sob a bobina de Helmholtz 802A, 802B e submetido ao campo magnético. O restante do plasma 810 no tubo serve como fonte para iluminar o plasma 811 sob a bobina de Helmholtz 802A, 802B. Embora múltiplas linhas de Neon estejam disponíveis, que mostram o efeito Hanle, um monocromador 807 é usado para separar a linha de 626,6 nm para as medições. A linha de 626,6 nm é emitida diretamente do plasma (devido à excitação de elétrons) e também tem um sinal de Hanle devido ao espalhamento de ressonância. Tendo a mesma luz de comprimento de onda espalhada, o sinal da Hanle, juntamente com o fundo grande diretamente do plasma, torna a detecção da Hanle desafiadora. A separação do sinal é obtida utilizando um amplificador de bloqueio de fase 806 acoplado a um polarizador rotativo 809. A luz do plasma 811 passa através do polarizador rotativo 809 antes de entrar no monocromador 807. O monocromador 807 mede os vetores de Stokes ou componentes de polarização. Os sinais do amplificador de bloqueio de fase 806 são digitalizados para análise adicional e plotagem. Uma coleção do hardware usado aqui está funcionando efetivamente como um espectropolarímetro 804, que pode fornecer componentes de polarização ou vetores de Stokes de linha espectralmente resolvida. Existem várias maneiras de fazer um espectropolarímetro 804 dependendo dos requisitos. O espectropolarímetro 804 também compreende um módulo PMT 808 e um gerador de funções de programa 805.
[055]A Figura 9 ilustra uma comparação entre sinais vetoriais de Stokes medidos e teóricos (Q e U) com uma alteração no campo magnético, de acordo com modalidades da presente revelação. Nas modalidades, uma fonte de iluminação separada (por exemplo, um laser) não é usada para iluminar parte do plasma na investigação. A luz emitida pelo plasma ao longo do comprimento do próprio tubo ilumina a parte de plasma sob a bobina de Helmholtz a partir do local em que o sinal é coletado. Então, a geometria (ou comprimento) do tubo em relação à direção de campo fornece a direção de iluminação. A Figura 9 mostra os dois parâmetros de stokes, Q e U, normalizados para a intensidade de sinal I, para o caso de campo magnético em que o campo magnético é alinhado ao longo da direção de observação e perpendicular à direção de iluminação (ou o comprimento do tubo). O campo magnético é variado a partir da direção positiva para a negativa para coletar os sinais. A Figura 9 também mostra os dados teóricos plotados com a curva experimental, mostrando uma concordância satisfatória entre ambos. Como pode-se notar que o componente vetorial Q atinge o pico e o vetor U vai a zero no campo magnético zero, então, mostra-se a capacidade de fornecer as informações sobre a localização do campo nulo em um campo magnético de FRC. Para baixo campo, por exemplo, 20 Gauss ou menos, a intensidade de campo também pode ser estimada usando esses vetores. A assimetria de vetor U para a direção do campo magnético permite as medições da direção de campo magnético. A razão de vetores U e Q fornece a mudança no ângulo de polarização que, por sua vez, fornece a direção de campo magnético.
[056]Um pequeno campo magnético azimutal (Bθ) pode estar presente nos campos magnéticos de FRC. O conhecimento desse campo azimutal também é altamente desejável. Os métodos descritos acima podem ser estendidos para fornecer componentes vetoriais tridimensionais do campo magnético. Isso pode ser obtido, (i) usando múltiplas vistas ortogonais próximas, para o mesmo volume de plasma, (ii) ou usando duas ou mais linhas de radiação de ressonância com sensibilidades diferentes (por exemplo, H ~ 1 e H >> 1). O método anterior de uso de múltiplas vistas é praticamente difícil devido à falta de acessibilidade de vistas apropriadas em um dispositivo de plasma de escala de fusão. Métodos posteriores exigem que múltiplas linhas de Hanle sejam encontradas além do tratamento teórico um tanto complexo. Entretanto, o problema teórico é simplificado se a polarização da luz de iluminação puder ser controlada. Tais técnicas podem fornecer a medição do campo magnético axial e azimutal simultaneamente em um plasma de FRC.
[057]Nas modalidades, a instrumentação para plasma de FRC de alta temperatura compreende um instrumento para fornecer as seguintes medições para um plasma de FRC de alta temperatura:
[058]-Prova da existência de inversão de campo e sua Evolução temporal
[059]-Localização radial de nulo de campo e sua Evolução temporal
[060]-Perfil espacial da direção de campo vetorial do campo magnético líquido e sua Evolução temporal
[061]Cada uma dessas medições pode ser realizada pelo sistema e métodos descritos no presente documento. As Figuras 10 e 11 ilustram um design de um espectropolarímetro e sua implementação pretendida em um dispositivo de plasma de FRC.
[062]A Figura 10 ilustra um sistema que compreende um espectropolarímetro, de acordo com modalidades externamente iluminadas da presente revelação. Um espectrômetro com câmera CCD de geração rápida de imagens é modificado para produzir um espectropolarímetro. Como de costume, o comprimento de onda é imageado ao longo da direção do eixo horizontal do CCD. A extensão espectral é grande o suficiente para incorporar múltiplos comprimentos de onda que precisam ser medidos simultaneamente para as medições do campo vetorial. A extensão radial do plasma que inclui o campo nulo, é visualizada ao longo da direção vertical de um CCD. A luz na direção vertical é adicionalmente dividida em polarizações ortogonais usando um cristal birrefringente ou material/componente de propriedade similar.
[063]Três feixes de laser com polarização diferente e separados por uma pequena distância uns dos outros, de outro modo, o mesmo comprimento de onda e outras propriedades, são radialmente injetados no plasma de FRC, por exemplo, a partir do lado. O espectropolarímetro também pode ter três fendas para gerar imagens desses três feixes de laser. Cada combinação de fenda e laser fornecerá sua própria linha espectral, separada pelas outras duas. Os feixes de laser injetados cruzam a localização nula em um campo magnético de FRC em dois locais. As trajetórias desses feixes, ao longo da direção radial, são imageadas na direção vertical do CCD com a resolução espacial necessária. O espectropolarímetro fornece a combinação de três polarizações de entrada: duas polarizações ortogonais e três ou mais linhas espectrais, com resolução espacial 1d ao longo da direção radial. A câmera de quadro rápido fornece as medições com resolução de tempo necessária.
[064]Além da localização nula, outro ponto em que um campo magnético desaparece em um plasma de FRC é o ponto X próximo às bordas do FRC ao longo da direção axial. A distância entre o ponto X define o comprimento de FRC. Os métodos apresentados no presente documento medem os locais de ponto X, e o comprimento de FRC. Em um FRC, o comprimento pode reduzir com o tempo. Isso dificulta o uso de um único feixe de laser injetado radialmente e localizado em um local axial fixo para iluminar o ponto X. Nas modalidades, um feixe de laser é injetado axialmente de modo que possa iluminar o ponto X simultaneamente, e continua a ser iluminado durante a redução do campo magnético de FRC. Uma abordagem alternativa para iluminação pode incluir o uso de múltiplos lasers ou folhas de laser radialmente injetadas. Em cada caso, uma vista radial, perpendicular ao laser injetado e similar à vista radial descrita acima, pode ser usada para coletar o sinal.
[065]A Figura 11 ilustra um sistema que compreende um espectropolarímetro, de acordo com modalidades autoiluminadas da presente revelação. Um espectrômetro com câmera CCD de geração rápida de imagens é modificado para produzir um espectropolarímetro. Como de costume, o comprimento de onda é imageado ao longo da direção do eixo horizontal do CCD. A extensão espectral é grande o suficiente para incorporar múltiplos comprimentos de onda que precisam ser medidos simultaneamente para as medições do campo vetorial. A extensão radial do plasma que inclui o campo nulo é visualizada ao longo da direção vertical de um CCD. A luz na direção vertical é adicionalmente dividida em polarizações ortogonais usando um cristal birrefringente ou material/componente de propriedade similar. O instrumento pode fornecer a combinação de duas polarizações ortogonais e múltiplas linhas espectrais, com resolução espacial 1d ao longo da direção radial. A câmera de quadro rápido pode fornecer as medições com resolução de tempo necessária. O sinal pode ser coletado com uma vista axial ou radial do campo magnético de FRC. A fenda de espectrômetro precisa ser imageada no plasma em um local e direção adequados para coletar o sinal. Para uma vista axial, a fenda 1101 será alinhada ao longo da radial abrangendo todos os locais possíveis do nulo. Para uma vista radia, a fenda 1102 também será alinhada ao longo da direção radial.
[066]Além da localização nula, outro ponto em que o campo magnético desaparece em um plasma de FRC é o ponto X próximo às bordas do plasma de FRC ao longo da direção axial. A distância entre o ponto X define o comprimento do plasma de FRC. Os métodos apresentados na invenção também podem ser usados para medir os locais de ponto X, e o comprimento de plasma de FRC. Uma vista radial fornece uma geometria mais simples para observar o ponto X. Um espectropolarímetro, similar àquele descrito no presente documento pode ser usado. A direção espacialmente resolvida 1d (ou seja, comprimento da vista de fenda 1103) deveria ser alinhada em direção à direção axial do plasma de FRC que inclui a região de ponto X. À medida que o comprimento de plasma de FRC diminui com o tempo, o ponto X se moverá em direção ao plano intermediário de plasma de FRC. Um espectropolarímetro permitirá medir a localização de um ponto X, portanto, duas medições simultâneas são necessárias para medir a distância entre dois pontos X e, portanto, o comprimento do plasma de FRC.
[067]Os sistemas e métodos fornecidos no presente documento apresentam entradas para o controle de retroinformação em tempo real do plasma de FRC. O sistema e os métodos fornecidos no presente documento fornecem a posição radial e axial do plasma de FRC em tempo real, que pode ser usada diretamente para controle de retroinformação. Por exemplo, uma câmera de quadro rápido usada com a configuração acima pode fornecer localizações de nulos magnéticos em dois pontos em uma corda, ou seja, ao longo do diâmetro. Com álgebra simples, estas informações podem ser usadas para especificar o raio e o centro do plasma de FRC em tempo real usando o computador ou ainda processamento de sinal analógico ou digital. por exemplo, o centro desses nulos especificarão o centro do plasma). Estas informações em tempo real podem ser fornecidas a um sistema de controle de retroinformação (feedback) para controlar sua localização e tamanho radial, controlando o campo magnético externamente aplicado. Se as medições de pontos X ou comprimento de plasma de FRC estiverem disponíveis, as mesmas também podem ser fornecidas ao sistema de retroinformação para controlar a localização axial do plasma de FRC.
[068]Os vetores de Stokes Q, U e V podem ser diretamente alimentados no sistema de retroinformação. Isto pode fornecer a capacidade de tomar a decisão de controle automatizado com base na existência de reversão de campo, na localização do campo nulo e ainda na direção ou componente de um campo magnético no plasma de FRC.
[069]Em um reator de fusão baseado em plasma, é essencial ter medições básicas e controle do plasma para operação e segurança. Os sistemas e métodos descritos no presente documento fornece medições não perturbativas da configuração e posições magnéticas e podem ser utilizados para o controle ativo em reator de fusão baseado em plasma de FRC.
[070]As modalidades da presente revelação referem-se a um método não perturbativo de medição de campos magnéticos em plasmas de alta temperatura, que compreende injetar radialmente uma primeira pluralidade de feixes de laser em um plasma de FRC, em que cada um dos feixes de laser tem uma polarização diferente, interseccionar uma localização nula em um campo magnético de FRC do plasma de FRC em dois locais; gerar imagens de trajetórias da primeira pluralidade de feixes de laser em uma direção vertical de um CCD; dividir a luz na direção vertical que é dividida em polarizações ortogonais usando um cristal birrefringente; e medir a localização nula do campo magnético de FRC.
[071]Nas modalidades, o método compreende adicionalmente injetar axialmente um feixe de laser no campo magnético de FRC; iluminar cada um dos dois pontos X do campo magnético de FRC; e medir uma distância entre os dois pontos X para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
[072]Nas modalidades, o método compreende adicionalmente injetar radialmente uma segunda pluralidade de lasers no campo magnético de FRC; iluminar cada um dos dois pontos X do campo magnético de FRC; e medir uma distância entre os dois pontos X para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
[073]Nas modalidades, o método compreende adicionalmente fornecer localizações da localização nula do campo magnético de FRC em dois pontos ao longo de um diâmetro do plasma de FRC; calcular, utilizando as localizações da localização nula, um raio e centro do plasma de FRC; e fornecer o raio e o centro a um sistema de controle de retroinformação.
[074]Em algumas modalidades, o sistema de controle de retroinformação controla uma localização radial e o tamanho do plasma de FRC controlando o campo magnético externamente aplicado.
[075]As modalidades da presente revelação também referem-se a um método não perturbativo de medir campos magnéticos em plasmas de alta temperatura, compreendendo a geração de imagens de um comprimento de onda de um plasma de FRC ao longo de uma direção do eixo horizontal de um CCD; gerar imagens de uma extensão radial do plasma de FRC ao longo de uma direção do eixo vertical do CCD; dividir a luz na direção vertical em polarizações ortogonais usando um cristal birrefringente; e medir uma localização nula de um campo magnético de FRC do plasma de FRC.
[076]Nas modalidades, o método compreende adicionalmente alinhar uma fenda de um primeiro espectropolarímetro em direção a uma direção axial do plasma de FRC; e medir uma localização de um primeiro ponto X do campo magnético de FRC.
[077]Nas modalidades, o método compreende adicionalmente alinhar simultaneamente uma fenda de um segundo espectropolarímetro na direção axial do plasma de FRC; medir a localização de um segundo ponto X do campo magnético de FRC; e medir a distância entre o primeiro ponto X e o segundo ponto X para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
[078]Nas modalidades, o método compreende adicionalmente fornecer localizações da localização nula do campo magnético de FRC em dois pontos ao longo de um diâmetro do plasma de FRC; calcular, utilizando as localizações da localização nula, um raio e centro do plasma de FRC; e fornecer o raio e o centro a um sistema de controle de retroinformação.
[079]Nas modalidades, o sistema de controle de retroinformação controla uma localização radial e o tamanho do plasma de FRC controlando o campo magnético externamente aplicado.
[080]As modalidades da presente revelação referem-se a um espectropolarímetro para medição não perturbativa de campos magnéticos em plasmas de alta temperatura, que compreende: um espectrômetro; uma câmera CCD de geração rápida de imagens; três feixes de laser; e um cristal birrefringente.
[081]Nas modalidades, os três feixes de laser têm polarizações diferentes, comprimentos de onda similares, e são separados por uma pequena distância uns dos outros.
[082]Nas modalidades, o espectropolarímetro compreende adicionalmente três fendas para gerar imagens dos três feixes de laser.
[083]Nas modalidades, o espectropolarímetro é configurado para: injetar radialmente os três feixes de laser em um plasma de FRC, interseccionar uma localização nula em um campo magnético de FRC do plasma de FRC em dois locais; gerar imagens de trajetórias da primeira pluralidade de feixes de laser em uma direção vertical de um CCD; dividir a luz na direção vertical que é adicionalmente dividida em polarizações ortogonais usando o cristal birrefringente; e medir, usando o CCD, a localização nula do campo magnético de FRC.
[084]Nas modalidades, o espectropolarímetro é adicionalmente configurado para: injetar axialmente um feixe de laser no campo magnético de FRC; iluminar cada um dos dois pontos X do campo magnético de FRC; e medir uma distância entre os dois pontos X para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
[085]Nas modalidades, o espectropolarímetro é adicionalmente configurado para: injetar radialmente uma segunda pluralidade de lasers no campo magnético de FRC; iluminar cada um dos dois pontos X do campo magnético de FRC; e medir uma distância entre os dois pontos X para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
[086]Nas modalidades, o espectropolarímetro é configurado para: gerar imagens de um comprimento de onda de um plasma de FRC ao longo de uma direção do eixo horizontal do CCD; gerar imagens de uma extensão radial do plasma de FRC ao longo de uma direção do eixo vertical do CCD; dividir a luz na direção vertical em polarizações ortogonais usando um cristal birrefringente; e medir, usando o CCD, uma localização nula de um campo magnético de FRC do plasma de FRC.
[087]Nas modalidades, o espectropolarímetro é adicionalmente configurado para: fornecer localizações da localização nula do campo magnético de FRC em dois pontos ao longo de um diâmetro do plasma de FRC; calcular, utilizando as localizações da localização nula, um raio e centro do plasma de FRC; e fornecer o raio e o centro a um sistema de controle de retroinformação.
[088]Nas modalidades, o sistema de controle de retroinformação controla uma localização radial e o tamanho do plasma de FRC controlando o campo magnético externamente aplicado.
[089]As modalidades da presente revelação referem-se a um sistema para medição não perturbativa de campos magnéticos em plasmas de alta temperatura, que compreende um primeiro espectropolarímetro e um segundo espectropolarímetro, em que o primeiro espectropolarímetro é configurado para alinhar uma fenda do primeiro espectropolarímetro em direção a uma direção axial do plasma de FRC; e medir uma localização de um primeiro ponto X do campo magnético de FRC; em que o segundo espectropolarímetro é configurado para alinhar simultaneamente uma fenda do segundo espectropolarímetro em direção a uma direção axial do plasma de FRC; medir uma localização de um segundo ponto X do campo magnético de FRC; e medir uma distância entre o primeiro ponto X e o segundo ponto X para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
[090]Todas as características, elementos, componentes, funções e etapas descritos em relação a qualquer modalidade fornecida no presente documento destinam-se a ser livremente combináveis e substituíveis com os de qualquer outra modalidade. Se uma determinada característica, elemento, componente, função ou etapa for descrito em relação a apenas uma modalidade, então, deve ser entendido que essa característica, elemento, componente, função ou etapa pode ser usado com todas as outras modalidades descritas no presente documento exceto onde explicitamente indicado em contrário. Portanto, este parágrafo serve como base antecedente e suporte escrito para a introdução de reivindicações, a qualquer momento, que combinam características, elementos, componentes, funções e etapas de diferentes modalidades, ou que substituem características, elementos, componentes, funções e etapas de uma modalidade com as de outra, mesmo que a descrição a seguir não indique explicitamente, em um caso específico, que tais combinações ou substituições são possíveis. A menção expressa de todas as combinações e substituições possíveis é excessivamente onerosa, especialmente dado que a permissibilidade de cada uma destas combinações e substituições será prontamente reconhecida pelos versados na técnica mediante a leitura desta descrição.
[091]Em muitos casos, as entidades são descritas no presente documento como sendo acopladas a outras entidades. Deve ser entendido que os termos “acoplado” e “conectado” ou qualquer uma de suas formas são usados de forma intercambiável no presente documento e, em ambos os casos, são genéricos para o acoplamento direto de duas entidades sem quaisquer entidades não insignificantes, por exemplo, parasíticas e acoplamento indireto de duas entidades com uma ou mais entidades intervenientes não insignificantes. Quando as entidades forem mostradas como sendo diretamente acopladas, ou descritas como acopladas juntas, sem a descrição de qualquer entidade interveniente, deve ser entendido que essas entidades também podem ser indiretamente acopladas em conjunto, exceto onde o contexto ditar claramente em contrário.
[092]Embora as modalidades sejam susceptíveis a várias modificações e formas alternativas, exemplos específicos dos mesmos foram mostrados nos desenhos e são descritos em detalhes no presente documento. Deve ser entendido, no entanto, que essas modalidades não devem ser limitadas à forma específica revelada, porém, pelo contrário, essas modalidades devem abranger todas as modificações, equivalentes e alternativas que estão dentro do espírito da presente revelação. Além disso, quaisquer características, funções, etapas ou elementos das mencionados podem ser citados ou adicionados às reivindicações, bem como limitações negativas que definem o escopo inventivo das reivindicações por características, funções, etapas ou elementos que não estão dentro daquele escopo.

Claims (14)

1. Método de medição não perturbativa de campos magnéticos axiais radialmente variáveis em plasmas de configuração de campo invertido (FRC) de alta temperatura, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: injetar radialmente a partir de uma ou mais fontes de luz uma primeira pluralidade de feixes de laser em um plasma de FRC e perpendicular a um campo magnético de FRC que confine o plasma de FRC, em que o campo magnético de FRC é um campo magnético axial radialmente variável, em que a uma ou mais fontes de luz é externa ao plasma de FRC e cada um da primeira pluralidade de feixes de laser tem uma polarização diferente, em que cada um da primeira pluralidade de feixes de laser intersecta uma localização de campo magnético nulo no campo magnético de FRC do plasma de FRC em duas localizações radiais conforme cada um da primeira pluralidade de feixes de laser cruza radialmente o campo magnético de FRC; gerar imagens de trajetórias da primeira pluralidade de feixes de laser em uma direção vertical de um CCD ao coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela primeira pluralidade de lasers, em que coletar os sinais de luz espalhados inclui dividir os sinais de luz espalhados na direção vertical em pares de polarizações ortogonais dos sinais de luz espalhados usando um cristal birrefringente, e em que os sinais de luz espalhados são coletados em uma direção de vista perpendicular às trajetórias injetadas da primeira pluralidade de feixes de laser e uma dentre radial ou axialmente ao campo magnético de FRC; e medir uma localização de campo magnético nulo do campo magnético de FRC do plasma de FRC a partir dos sinais de luz espalhados, coletados como uma função de uma fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, em que a fração de polarização linear, pL de um sinal de luz coletado é
Figure img0002
quando coletados em uma direção de vista axial para o campo magnético de
Figure img0003
quando coletados em uma direção de vista radial para o campo magnético de FRC, em que H = ap /A é a razão de frequência de Larmor do elétron ligado e o coeficiente de Einstein ou taxa de radiação do íon.
2. Método, de acordo com a reivindicação 1, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: injetar axialmente uma segunda pluralidade de feixes de laser no plasma de FRC em uma direção paralela ao campo magnético de FRC, em que cada um da segunda pluralidade de feixes de laser cruzando e iluminando uma localização de campo magnético nulo no campo magnético de FRC do plasma de FRC em cada uma de duas localizações axiais adjacentes a bordas axiais opostas do campo magnético de FRC à medida que cada um da segunda pluralidade de feixes de laser cruza axialmente o campo magnético de FRC, coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela segunda pluralidade de lasers, em que coletar os sinais de luz espalhados inclui dividir os sinais de luz espalhados em pares de polarizações ortogonais dos sinais de luz espalhados, e em que os sinais de luz espalhados são coletados em uma direção de vista perpendicular para as trajetórias injetadas da segunda pluralidade de feixes de laser e radialmente para o campo magnético de FRC; medir primeira e segunda localizações de campo magnético nulo axial do campo magnético de FRC do plasma de FRC a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função de uma fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, em que a fração de polarização linear, pL, de um sinal de luz coletado é
Figure img0004
medir uma distância entre a primeira e segunda localizações de campo magnético nulo axial para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
3. Método, de acordo com a reivindicação 1, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: injetar radialmente segunda e terceira pluralidade de lasers no plasma de FRC em uma direção perpendicular ao campo magnético de FRC e iluminar o campo magnético de FRC na primeira e segunda localizações axiais, respectivamente, primeira e segunda bordas axiais opostas adjacentes do campo magnético FRC; coletar sinais de luz espalhados de átomos de plasma iluminados pela segunda e terceira pluralidade de lasers, em que coletar os sinais de luz espalhados inclui dividir os sinais de luz espalhados em pares de polarizações ortogonais dos sinais de luz espalhados, e em que os sinais de luz espalhados são coletados em uma direção de vista perpendicular às trajetórias injetadas da segunda e terceira pluralidade de feixes de laser e uma dentre radial e axialmente ao campo magnético de FRC; e medir primeiras e segundas localizações de campo magnético nulo axial do campo magnético de FRC do plasma de FRC a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função de uma fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, em que a fração de polarização linear, pL, de um sinal de luz coletado é
Figure img0005
quando coletados em uma direção de vista axial para o campo magnético de FRC, ou
Figure img0006
quando coletado em uma direção de vista radial para o campo magnético de FRC; e medir uma distância entre a primeira e segunda localizações de campo magnético nulo axial para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
4. Método, de acordo com a reivindicação 3, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: alinhar uma fenda de um primeiro espectropolarímetro em direção a uma direção axial do campo magnético de FRC; coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela segunda pluralidade de lasers através da fenda; e medir uma localização de uma primeira localização de campo magnético nulo axial do campo magnético de FRC a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função da fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, ou alinhar simultaneamente primeira e segunda fendas de primeiro e segundo espectropolarímetros, em direção a uma direção axial do campo magnético de FRC; coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela segunda e terceira pluralidade de lasers através da primeira e segunda fendas; medir uma localização de primeira e segunda localizações de campo magnético nulo axial do campo magnético de FRC a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função da fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados; e medir uma distância entre a primeira e segunda localizações de campo magnético nulo axial para produzir um comprimento do campo magnético de FRC.
5. Método, de acordo com qualquer uma das reivindicações 2 a 4, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: medir localizações do campo magnético nulo do campo magnético de FRC em dois pontos ao longo de um diâmetro do plasma de FRC; calcular, usando as localizações do campo magnético nulo, um raio e um centro do plasma de FRC; e fornecer o raio e o centro para um sistema de controle de retroinformação.
6. Método, de acordo com qualquer uma das reivindicações 1 a 4, CARACTERIZADO pelo fato de que coletar os sinais de luz espalhados inclui gerar imagens dos sinais de luz espalhados com um dispositivo de carga acoplada (CCD).
7. Método, de acordo com a reivindicação 6, CARACTERIZADO pelo fato de que coletar os sinais de luz espalhados inclui ainda gerar imagens dos pares de sinais de luz espalhados polarizados ortogonais com o CCD.
8. Método, de acordo com qualquer uma das reivindicações 1 a 7, CARACTERIZADO pelo fato de que injetar uma pluralidade de feixes de laser inclui dividir um feixe de laser em primeiro, segundo e terceiro feixes de laser.
9. Método, de acordo com a reivindicação 8, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende alinhar primeira, segunda e terceira fendas em uma direção de vista perpendicular à trajetória de injeção de cada um dos primeiro, segundo e terceiro feixes de laser, respectivamente.
10. Sistema para medição não perturbativa de campos magnéticos axiais radialmente variáveis em plasmas de configuração de campo invertido (FRC) de alta temperatura, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: um primeiro espectropolarímetro compreendendo um espectrômetro tendo uma câmera de dispositivo de carga acoplada (CCD) de geração de imagem rápida; e uma primeira fonte de luz posicionada externamente a um plasma de FRC e configurada para injetar radialmente uma primeira pluralidade de feixes de laser em um plasma de FRC e perpendicular a um campo magnético de FRC confinando o plasma de FRC, em que a pluralidade de feixes de laser inclui três feixes de laser, em que o campo magnético de FRC é um campo magnético axial radialmente variável, em que cada um da primeira pluralidade de feixes de laser tem uma polarização diferente, em que a primeira fonte de luz é configurada para injetar cada um da primeira pluralidade de feixes de laser ao longo de uma trajetória que cruza uma localização de campo magnético nulo no campo magnético de FRC do plasma de FRC em duas localizações radiais; em que o espectrômetro é configurado para coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela primeira pluralidade de feixes de laser em uma direção de vista perpendicular às trajetórias injetadas da primeira pluralidade de feixes de laser e uma dentre radial ou axialmente ao campo magnético de FRC; e um cristal birrefringente para dividir os sinais de luz espalhados em pares de polarizações ortogonais dos sinais de luz espalhados, em que uma localização de campo magnético nulo do campo magnético de FRC do plasma de FRC é determinável a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função de uma fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, em que a fração de polarização linear, pL, de um sinal de luz coletado é
Figure img0007
quando coletados em uma direção de vista axial ao campo magnético de FRC, ou
Figure img0008
quando coletados em uma direção de vista radial ao campo magnético de FRC, em que H = ap /A é a razão de frequência de Larmor de elétron ligado e coeficiente de Einstein ou taxa de radiação do íon.
11. Sistema, de acordo com a reivindicação 10, CARACTERIZADO pelo fato de que os três feixes de laser têm diferentes polarizações, comprimentos de onda semelhantes e são separados por uma pequena distância um do outro.
12. Sistema, de acordo com a reivindicação 10, CARACTERIZADO pelo fato de que o espectropolarímetro compreende ainda: uma pluralidade de fendas, cada uma alinhada com feixes individuais da pluralidade de feixes de laser para coletar e gerar imagens de sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela pluralidade de feixes de laser, ou compreendendo ainda: uma pluralidade de fendas no espectropolarímetro, em que cada uma da pluralidade de fendas é alinhada com feixes individuais da pluralidade de feixes de laser para coletar e pares de imagem dos sinais de luz espalhados polarizados ortogonais com o CCD.
13. Sistema, de acordo com a reivindicação 10 ou 11, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: um segundo espectropolarímetro que compreende espectrômetro tendo uma câmera de dispositivo de carga acoplada (CCD) de geração de imagem rápida; e uma segunda fonte de luz posicionada externamente a um plasma de FRC e configurada para injetar axialmente uma segunda pluralidade de feixes de laser no plasma de FRC em uma direção paralela ao campo magnético de FRC, em que a segunda fonte de luz é configurada para injetar cada uma da segunda pluralidade de feixes de laser ao longo de uma trajetória que cruza uma localização de campo magnético nulo no campo magnético de FRC do plasma de FRC em duas localizações axiais adjacentes a bordas axiais opostas do campo magnético de FRC, em que o espectrômetro é configurado para coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela segunda pluralidade de feixes de laser em uma direção de vista perpendicular às trajetórias injetadas da primeira pluralidade de feixes de laser e radialmente ao campo magnético de FRC; e em que primeira e segunda localizações de campo magnético nulo adjacentes à primeira e segunda bordas axiais opostas do campo magnético de FRC do plasma de FRC são determináveis a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função de uma fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, em que a fração de polarização linear, pL, de um sinal de luz coletado é
Figure img0009
14. Sistema, de acordo com a reivindicação 10 ou 11, CARACTERIZADO pelo fato de que compreende: segundo e terceiro espectropolarímetros, cada um compreendendo um espectrômetro tendo uma câmera de dispositivo de carga acoplada (CCD) de geração de imagem rápida; e segunda e terceira fontes de luz posicionadas externamente a um plasma de FRC e configuradas para injetar radialmente segunda e terceira pluralidade de lasers no plasma de FRC em uma direção perpendicular ao campo magnético de FRC em primeira e segunda localizações axiais, respectivamente, adjacentes a primeira e segunda bordas axiais opostas do campo magnético de FRC ao longo de uma trajetória que cruza uma localização de campo magnético nulo no campo magnético de FRC do plasma de FRC adjacente a bordas axiais opostas do campo magnético de FRC, em que cada espectrômetro do segundo e terceiro espectropolarímetros é configurado para coletar sinais de luz espalhados a partir de átomos de plasma iluminados pela segunda e terceira pluralidade de feixes de laser em uma direção de vista perpendicular às trajetórias injetadas da segunda e terceira pluralidade de feixes de laser e uma de radial e axialmente ao campo magnético de FRC; e em que primeira e segunda localizações de campo magnético nulo adjacentes à primeira e segunda bordas axiais opostas do campo magnético de FRC do plasma de FRC são determináveis a partir dos sinais de luz espalhados coletados como uma função de uma fração de polarização linear, pL, dos sinais de luz espalhados coletados, em que a fração de polarização linear, pL, de um sinal de luz coletado é
Figure img0010
quando coletados em uma direção de vista axial ao campo magnético de FRC, ou
Figure img0011
quando coletados em uma direção de vista radial ao campo magnético de FRC.
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Families Citing this family (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN111337863B (zh) * 2020-03-13 2021-05-28 北京大学 一种场反位形等离子体中的磁场测量方法
CN111540480B (zh) * 2020-05-12 2023-02-03 中国科学院合肥物质科学研究院 一种适用于磁约束等离子体的极向快电子测量探针系统
WO2022132791A1 (en) * 2020-12-14 2022-06-23 Tae Technologies, Inc. Laser-based sub-doppler circular dichroism spectroscopy in frc device

Family Cites Families (13)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
FR2780601B1 (fr) * 1998-06-24 2000-07-21 Commissariat Energie Atomique Procede de depot par plasma a la resonance cyclotron electronique de couches de carbone emetteur d'electrons sous l'effet d'un champ electrique applique
US6664740B2 (en) * 2001-02-01 2003-12-16 The Regents Of The University Of California Formation of a field reversed configuration for magnetic and electrostatic confinement of plasma
US6611106B2 (en) * 2001-03-19 2003-08-26 The Regents Of The University Of California Controlled fusion in a field reversed configuration and direct energy conversion
GB2425833B (en) * 2004-01-19 2007-02-21 David Alexander Crawley Terahertz Radiation Sensor and Imaging System
US7599062B2 (en) * 2007-09-14 2009-10-06 Roger Smith Local non-perturbative remote sensing devices and method for conducting diagnostic measurements of magnetic and electric fields of optically active mediums
TWI669990B (zh) 2011-11-14 2019-08-21 美國加利福尼亞大學董事會 形成及維持高效能場反轉型磁場結構的系統及方法
US9582843B2 (en) 2012-08-20 2017-02-28 Tautachrome, Inc. Authentication and validation of smartphone imagery
US20140125985A1 (en) * 2012-11-08 2014-05-08 James Justice Multi-Operations Sensor System
US20140300897A1 (en) * 2013-04-05 2014-10-09 Chemimage Corporation Security screening systems and methods
SI3031051T1 (en) 2013-09-24 2018-04-30 Tae Technologies, Inc. System for creating and maintaining high performance FRC
KR101664924B1 (ko) * 2014-10-07 2016-10-13 울산과학기술원 라만 산란을 이용한 플라즈마 진단 방법 및 장치
US10746600B2 (en) * 2015-01-09 2020-08-18 California Institute Of Technology Dual wavelength context imaging Raman and fluorescence spectrometer
KR101647063B1 (ko) * 2016-01-08 2016-08-10 서강대학교산학협력단 다중 왕복경로 톰슨 산란을 이용한 플라즈마 진단 시스템

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