RU2697879C1 - Femtosecond optoelectronic system for measuring the field of thz pulses obtained using an electron accelerator - Google Patents
Femtosecond optoelectronic system for measuring the field of thz pulses obtained using an electron accelerator Download PDFInfo
- Publication number
- RU2697879C1 RU2697879C1 RU2018129536A RU2018129536A RU2697879C1 RU 2697879 C1 RU2697879 C1 RU 2697879C1 RU 2018129536 A RU2018129536 A RU 2018129536A RU 2018129536 A RU2018129536 A RU 2018129536A RU 2697879 C1 RU2697879 C1 RU 2697879C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- thz
- pulses
- optical
- femtosecond
- sequence
- Prior art date
Links
- 230000005693 optoelectronics Effects 0.000 title claims abstract description 5
- 230000005855 radiation Effects 0.000 claims abstract description 41
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims abstract description 28
- 230000001360 synchronised effect Effects 0.000 claims abstract description 5
- 230000005684 electric field Effects 0.000 claims abstract description 4
- 239000013078 crystal Substances 0.000 claims description 11
- 238000000034 method Methods 0.000 claims description 10
- 230000002123 temporal effect Effects 0.000 claims description 4
- 239000004065 semiconductor Substances 0.000 claims description 2
- 238000001208 nuclear magnetic resonance pulse sequence Methods 0.000 claims 5
- 238000003780 insertion Methods 0.000 claims 1
- 230000037431 insertion Effects 0.000 claims 1
- 230000000737 periodic effect Effects 0.000 claims 1
- 238000004611 spectroscopical analysis Methods 0.000 abstract description 8
- 238000005259 measurement Methods 0.000 abstract description 7
- 239000002245 particle Substances 0.000 abstract description 4
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 3
- 238000000411 transmission spectrum Methods 0.000 abstract description 3
- 238000010894 electron beam technology Methods 0.000 abstract description 2
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 abstract description 2
- 230000003993 interaction Effects 0.000 abstract 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract 1
- 239000000523 sample Substances 0.000 description 13
- 230000003595 spectral effect Effects 0.000 description 7
- 239000003574 free electron Substances 0.000 description 6
- 230000010287 polarization Effects 0.000 description 3
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 2
- 238000013461 design Methods 0.000 description 2
- 230000005284 excitation Effects 0.000 description 2
- 238000005086 pumping Methods 0.000 description 2
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 2
- 238000012800 visualization Methods 0.000 description 2
- SKJCKYVIQGBWTN-UHFFFAOYSA-N (4-hydroxyphenyl) methanesulfonate Chemical compound CS(=O)(=O)OC1=CC=C(O)C=C1 SKJCKYVIQGBWTN-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 230000003321 amplification Effects 0.000 description 1
- 229910052788 barium Inorganic materials 0.000 description 1
- DSAJWYNOEDNPEQ-UHFFFAOYSA-N barium atom Chemical compound [Ba] DSAJWYNOEDNPEQ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 1
- 239000011248 coating agent Substances 0.000 description 1
- 238000000576 coating method Methods 0.000 description 1
- 230000021615 conjugation Effects 0.000 description 1
- 125000004122 cyclic group Chemical group 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 230000005672 electromagnetic field Effects 0.000 description 1
- 238000001914 filtration Methods 0.000 description 1
- 239000012634 fragment Substances 0.000 description 1
- GQYHUHYESMUTHG-UHFFFAOYSA-N lithium niobate Chemical compound [Li+].[O-][Nb](=O)=O GQYHUHYESMUTHG-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 239000000463 material Substances 0.000 description 1
- 229910052751 metal Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000002184 metal Substances 0.000 description 1
- 229910000402 monopotassium phosphate Inorganic materials 0.000 description 1
- 235000019796 monopotassium phosphate Nutrition 0.000 description 1
- 238000003199 nucleic acid amplification method Methods 0.000 description 1
- 150000002894 organic compounds Chemical class 0.000 description 1
- PJNZPQUBCPKICU-UHFFFAOYSA-N phosphoric acid;potassium Chemical compound [K].OP(O)(O)=O PJNZPQUBCPKICU-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 238000010895 photoacoustic effect Methods 0.000 description 1
- WYOHGPUPVHHUGO-UHFFFAOYSA-K potassium;oxygen(2-);titanium(4+);phosphate Chemical compound [O-2].[K+].[Ti+4].[O-]P([O-])([O-])=O WYOHGPUPVHHUGO-UHFFFAOYSA-K 0.000 description 1
- 238000002360 preparation method Methods 0.000 description 1
- 230000035484 reaction time Effects 0.000 description 1
- 238000011160 research Methods 0.000 description 1
- 229910052594 sapphire Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000010980 sapphire Substances 0.000 description 1
- 229920006395 saturated elastomer Polymers 0.000 description 1
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 description 1
- 238000012360 testing method Methods 0.000 description 1
- 238000003325 tomography Methods 0.000 description 1
- 230000001131 transforming effect Effects 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
- G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
- G01J3/28—Investigating the spectrum
- G01J3/42—Absorption spectrometry; Double beam spectrometry; Flicker spectrometry; Reflection spectrometry
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
- G01N21/62—Systems in which the material investigated is excited whereby it emits light or causes a change in wavelength of the incident light
- G01N21/63—Systems in which the material investigated is excited whereby it emits light or causes a change in wavelength of the incident light optically excited
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
Abstract
Description
Область техники, к которой относится изобретениеFIELD OF THE INVENTION
Данное изобретение относится к фемтосекундному лазерному устройству регистрации амплитуды и фазы импульсного ТГц излучения, генерируемого при помощи электронных пучков субпикосекундной длительности, формируемых ускорителем элементарных частиц.This invention relates to a femtosecond laser device for detecting the amplitude and phase of a pulsed THz radiation generated by electron beams of subpicosecond duration generated by an elementary particle accelerator.
Уровень техникиState of the art
В настоящее время большое количество применений находят стационарные ускорители элементарных частиц, способные формировать сгустки заряженных элементарных частиц с малой (менее пикосекунды) длительностью, в частности, электронные ускорители линейного и циклического типа. Получаемые при помощи таких машин сгустки электронов, среди прочего, могут быть использованы для генерации интенсивного широкополосного излучения в ТГц диапазоне длин волн. Наиболее актуальными задачами, для решения которых оно может применяться, являются: импульсная ТГц спектроскопия с временным разрешением, ТГц томография и визуализация биологических объектов, визуализация процессов, протекающих в низкоплотной плазме, удаленное зондирование газовых сред на предмет наличия органических соединений.At present, stationary atomic particle accelerators capable of forming clumps of charged elementary particles with short (less than picosecond) duration, in particular, linear and cyclic electron accelerators, find a large number of applications. Electron bunches obtained by such machines can, among other things, be used to generate intense broadband radiation in the THz wavelength range. The most urgent tasks for which it can be applied are: pulsed THz spectroscopy with time resolution, THz tomography and visualization of biological objects, visualization of processes occurring in a low-density plasma, remote sensing of gaseous media for the presence of organic compounds.
Важной проблемой при использовании широкополосного импульсного ТГц излучения для проведения измерений с высоким разрешением по времени является выбор комбинации подходящего метода регистрации, позволяющего зафиксировать амплитуду и фазу поля ТГц импульсов, одновременно обеспечивая достаточную ширину спектральной полосы регистрации, и метода генерации, позволяющего получить ТГц импульсы с достаточной величиной поля и частотным составом, укладывающимся в спектральную полосу метода регистрации. Для реализации метода импульсной ТГц спектроскопии с временным разрешением известны различные конструкции спектрометров, в той или иной мере решающие обозначенную проблему.An important problem when using broadband pulsed THz radiation for high-resolution time measurements is the choice of a combination of a suitable registration method, which allows one to fix the amplitude and phase of the THz pulse field, while simultaneously providing a sufficient spectral bandwidth for recording, and a generation method, which allows obtaining THz pulses with a sufficient field magnitude and frequency composition that fit into the spectral band of the registration method. To implement the method of pulsed THz spectroscopy with time resolution, various designs of spectrometers are known that to one degree or another solve the indicated problem.
В патенте США № 0179528А1 (опубл. 31.07.2008) описана общая схема ТГц спектрометра, работающего в отражательном режиме и реализованная при помощи пары фотопроводящих антенн и фемтосекундного лазерного генератора. Факт использования лазерного генератора с частотой следования импульсов порядка 100 МГц обнажает основной недостаток подобной схемы - малую энергию импульсов ТГц излучения, получаемую несмотря на достаточно высокую эффективность (10-3) преобразования энергии оптического импульса в энергию ТГц импульсов. Причиной данного обстоятельства является невозможность генерации оптических импульсов с энергией более 100 нДж при помощи только лазерного генератора, а также ограниченная лучевая стойкость и эффект фотонасыщения, характерные для фотопроводящих антенн.In US patent No. 0179528A1 (published on July 31, 2008) a general scheme of a THz spectrometer operating in reflective mode and implemented using a pair of photoconductive antennas and a femtosecond laser generator is described. The fact of using a laser generator with a pulse repetition rate of the order of 100 MHz reveals the main drawback of this scheme - the low energy of the THz pulses, obtained despite the relatively high efficiency (10 -3 ) of converting the energy of the optical pulse into the energy of THz pulses. The reason for this circumstance is the impossibility of generating optical pulses with an energy of more than 100 nJ using only a laser generator, as well as the limited radiation resistance and the photo-saturation effect characteristic of photoconductive antennas.
В патенте РФ № 105738U1 (опубл. 20.06.2011) раскрыта система, аналогичная указанной выше, с той разницей, что в качестве генератора и приемника ТГц излучения используются электрооптические кристаллы, оптимизированные под нелинейно-оптическое выпрямление лазерных импульсов с центральной длиной волны спектра 775 нм, а сам ТГц спектрометр построен по схеме на пропускание. В качестве исходного источника также используется фемтосекундный лазер, излучение которого разделяется на два пучка: пучок накачки кристалла-генератора и стробирующий пучок для кристалла-детектора. Внесение дискретно изменяемой задержки между импульсами в двух пучках позволяет записать профиль поля ТГц импульса, прошедшего через исследуемый образец, и при помощи Фурье-преобразования получить информацию о его спектральной фазе и амплитуде, характеризующую образец. Несмотря на то, что электрооптические кристаллы в качестве детекторов и генераторов ТГц излучения способны работать при более высоких значениях энергии оптических импульсов, нежели фотопроводящие антенны, энергия получаемых ТГц импульсов обычно не превышает таковую для фотопроводящих антенн и составляет не более 10-100 нДж даже при условии использования лазерной усилительной системы для их возбуждения.RF patent No. 105738U1 (publ. 06/20/2011) discloses a system similar to the above, with the difference that electro-optical crystals optimized for nonlinear optical rectification of laser pulses with a central wavelength of the spectrum of 775 nm are used as a generator and a receiver of THz radiation and the THz spectrometer itself is built according to the transmission scheme. A femtosecond laser is also used as an initial source, the radiation of which is divided into two beams: a pump beam of a crystal-generator and a gating beam for a crystal-detector. The introduction of a discretely variable delay between pulses in two beams makes it possible to record the field profile of the THz pulse passing through the sample under study, and using the Fourier transform to obtain information on its spectral phase and amplitude characterizing the sample. Despite the fact that electro-optical crystals as detectors and generators of THz radiation are capable of operating at higher optical pulse energies than photoconductive antennas, the energy of the obtained THz pulses usually does not exceed that for photoconductive antennas and is no more than 10-100 nJ even under the condition use of a laser amplification system to excite them.
В описании на полезную модель для патента РФ № 145104U1 (опубл. 10.09.2014) приведена конструкция спектрометра, имеющего в качестве источника излучения ТГц лазер с импульсной накачкой CO2-лазером, что позволяет значительно увеличить среднюю мощность полезного излучения (типичная выходная мощность коммерчески доступных непрерывных ТГц лазеров составляет 150-200 мВт), доступную для проведения измерений. В качестве приемника излучения предлагается использование детектора на оптоакустическом эффекте (ячейка Голея). Главным недостатком такой схемы является ограниченность доступного спектрального диапазона вследствие узости спектральной линии ТГц лазера, которая не может быть в полной мере компенсирована возможностями перестройки его длины волны. Этот же фактор определяет возможность использования интегрального детектора с временем реакции порядка десятков микросекунд, физический принцип функционирования которого не позволяет добиться чувствительности этого прибора к фазе электрического поля ТГц импульса.The description of the utility model for RF patent No. 145104U1 (publ. September 10, 2014) shows the design of a spectrometer having a THz laser with a pulsed CO 2 laser as a radiation source, which can significantly increase the average useful radiation power (typical output power of commercially available continuous THz lasers is 150-200 mW), available for measurements. The use of a detector based on the optoacoustic effect (Golei cell) is proposed as a radiation receiver. The main drawback of such a scheme is the limited available spectral range due to the narrow spectral line of the THz laser, which cannot be fully compensated by the possibilities of tuning its wavelength. The same factor determines the possibility of using an integrated detector with a reaction time of the order of tens of microseconds, the physical principle of functioning of which does not allow to achieve sensitivity of this device to the phase of the electric field of a THz pulse.
Наиболее близкий аналог предлагаемого комплекса описан в патенте РФ № 2650698 (опубл. 17.04.2016), где раскрыто устройство для ТГц спектроскопии, использующего в качестве источника излучения импульсный лазер на свободных электронах. Перестраиваемое по длине волны излучение лазера на свободных электронах подается на пару расположенных друг за другом параллельных пропускающих дифракционных решеток, в результате чего исходный пучок разделяется на два параллельных пучка: для накачки и зондирования образца. Пучки имеют независимые оптические пути, разница длин которых может изменяться управляемым образом при помощи прецизионной линии задержки, снабженной шаговым двигателем. Оптические пути двух пучков пересекаются в некотором объеме образца, после чего зондирующий пучок подается на детектор, выполненный в виде ячейки Голея, а пучок накачки поглощается. Изменение относительной временной задержки между импульсами, возникающее за счет линии задержки, позволяет за счет измерения коэффициента поглощения зондирующего пучка зафиксировать временную динамику релаксации молекулярного перехода в образце, возбуждаемого излучением накачки.The closest analogue of the proposed complex is described in RF patent No. 2650698 (publ. 04/17/2016), where a device for THz spectroscopy using a free-electron pulsed laser as a radiation source is disclosed. The free-electron laser tunable along the wavelength is supplied to a pair of parallel transmitting diffraction gratings located one after another, as a result of which the initial beam is divided into two parallel beams: for pumping and probing the sample. The beams have independent optical paths, the length difference of which can be controlled in a controlled manner using a precision delay line equipped with a stepper motor. The optical paths of the two beams intersect in a certain volume of the sample, after which the probe beam is fed to a detector made in the form of a Golay cell, and the pump beam is absorbed. A change in the relative time delay between pulses arising from the delay line allows one to fix the temporal dynamics of relaxation of the molecular transition in the sample excited by pump radiation by measuring the absorption coefficient of the probe beam.
Существенным недостатком данного известного устройства является то, что реализуемый им метод исследования ограничивается спектроскопией насыщения. Узость спектральной полосы излучения накачки также приводит к необходимости предпринимать дополнительные меры, предотвращающие разъюстировку спектрометра при перестройке длины волны ТГц источника на другое значение, в частности - использовать две дифракционные решетки, отклоняющие существенную часть исходной мощности источника в стороны, что эквивалентно снижению эффективности спектрометра.A significant disadvantage of this known device is that its research method is limited to saturation spectroscopy. The narrowness of the spectral band of the pump radiation also leads to the need to take additional measures to prevent the alignment of the spectrometer when the wavelength of the THz source is tuned to another value, in particular, to use two diffraction gratings that deflect a significant part of the source power to the sides, which is equivalent to a decrease in the spectrometer efficiency.
Раскрытие изобретенияDisclosure of invention
Таким образом, имеется необходимость в создании устройства, комбинирующего достоинства электронного источника ТГц излучения, например, импульсного лазера на свободных электронах, с возможностями метода широкополосной ТГц спектроскопии методом накачки зондирования, что позволило бы преодолеть недостатки ближайшего аналога, т.е. дало бы возможность получать не только амплитудные, но и фазовые спектры пропускания исследуемых образцов в широком спектральном диапазоне, а также производить спектроскопические измерения как в насыщенном, так и в ненасыщенном режиме по скорости возбуждения молекулярных переходов в исследуемых образцах. Решение этой задачи позволит также расширить арсенал доступных технических средств.Thus, there is a need to create a device that combines the advantages of an electronic THz radiation source, for example, a pulsed free-electron laser, with the capabilities of the broadband THz spectroscopy method of sounding pumping, which would overcome the disadvantages of the closest analogue It would make it possible to obtain not only amplitude, but also phase transmission spectra of the samples under study in a wide spectral range, as well as to carry out spectroscopic measurements in both saturated and unsaturated modes by the rate of excitation of molecular transitions in the studied samples. The solution to this problem will also expand the arsenal of available technical means.
Эта задача с достижением указанного технического результата решается в объекте настоящего изобретения за счет того, что предложен фемтосекундный оптико-электронный комплекс, реализующий синхронизацию электронной пушки ускорителя и широкополосного терагерцового спектрометра и содержащий: ускоритель электронов, способный генерировать импульсное ТГц излучение, систему доставки и фокусировки излучения с держателем образца и регулируемым ослабителем ТГц излучения, ведомый фемтосекундный лазерный излучатель, селектор импульсов ведомого фемтосекундного лазерного излучателя, электронный блок синхронизации, прецизионную оптическую линию задержки, оснащенную шаговым двигателем и контроллером шагового двигателя, компьютер, осуществляющий управление системой и запись данных спектроскопических измерений, а также приемник, чувствительный к величине поля ТГц импульса.This task with the achievement of the specified technical result is solved in the object of the present invention due to the fact that the proposed femtosecond optical-electronic complex that implements the synchronization of the electron gun of the accelerator and a broadband terahertz spectrometer and containing: an electron accelerator capable of generating pulsed THz radiation, a delivery system and focusing radiation with sample holder and adjustable THz attenuator, driven femtosecond laser emitter, slave pulse selector of femtosecond laser oscillator, an electronic synchronization unit, a precision optical delay line equipped with a stepper motor and stepper motor controller, computer, performs system control and recording spectroscopic measurements, as well as a receiver, sensitive to the magnitude of the field THz pulse.
Особенность объекта настоящего изобретения состоит в том, что в качестве ускорителя может использоваться лазер на свободных электронах, использующий ондулятор в качестве устройства, преобразующего энергию электронных сгустков в излучение ТГц диапазона.A feature of the object of the present invention is that a free electron laser can be used as an accelerator, using an undulator as a device that converts the energy of electron bunches into radiation in the THz range.
Другой особенностью объекта изобретения является то, что в качестве источника электронов для лазера на свободных электронах может использоваться фотокатод, облучаемый задающим лазером с требуемыми параметрами излучения. При этом задающий лазер может содержать в своем составе фотоприемное устройство, формирующее опорный сигнал синхронизации из цуга оптических импульсов задающего лазера, содержащий, помимо частоты следования импульсов задающего лазера, ее гармоники.Another feature of the object of the invention is that a photocathode irradiated by a master laser with the required radiation parameters can be used as an electron source for a free electron laser. In this case, the master laser may include a photodetector that generates a synchronization reference signal from the train of optical pulses of the master laser, containing, in addition to the pulse repetition rate of the master laser, its harmonics.
Другой особенностью комплекса является то, что входящий в состав комплекса электронный блок синхронизации может содержать: цепи подготовки и фильтрации входного сигнала, радиочастотные смесители, аналоговые или цифровые фазовые детекторы, пропорционально интегрально-дифференциальные преобразователи, высоковольтные усилители, контроллеры шаговых двигателей, усилители для питания акустооптических и электрооптических модуляторов, цифровые генераторы синусоидальных колебаний произвольной частоты и делители частоты.Another feature of the complex is that the electronic synchronization unit included in the complex may contain: input signal preparation and filtering circuits, radio frequency mixers, analog or digital phase detectors, proportionally integrated differential converters, high voltage amplifiers, stepper motor controllers, amplifiers for acousto-optical power and electro-optical modulators, digital generators of sine waves of arbitrary frequency and frequency dividers.
Еще одна особенность комплекса состоит в том, что ведомый фемтосекундный лазерный излучатель может иметь настраиваемую частоту следования импульсов, что может быть реализовано за счет установки в резонатор ведомого лазерного излучателя подвижных зеркал и призм с электромеханическим или пьезоэлектрическим приводом. При этом величина частоты следования импульсов ведомого фемтосекундного лазерного излучателя определяется величиной частоты следования импульсов задающего лазера.Another feature of the complex is that the driven femtosecond laser emitter can have an adjustable pulse repetition rate, which can be realized by installing movable mirrors and prisms with an electromechanical or piezoelectric drive in the resonator of the driven laser emitter. In this case, the pulse repetition rate of the driven femtosecond laser emitter is determined by the pulse repetition rate of the master laser.
Кроме того, особенностью комплекса является то, что селектор импульсов ведомого фемтосекундного лазерного излучателя, установленный в соответствующем лазерном пучке, может быть синхронизован с ускорителем электронов при помощи импульсно-периодического электрического сигнала, генерируемого ускорителем и соответствующего частоте генерации единичных ТГц импульсов.In addition, a feature of the complex is that the pulse selector of the driven femtosecond laser emitter installed in the corresponding laser beam can be synchronized with the electron accelerator using a pulse-periodic electrical signal generated by the accelerator and corresponding to the frequency of generation of single THz pulses.
Другая особенность комплекса заключается в том, что приемник ТГц излучения может включать в себя: нелинейный электрооптический кристалл, изменяющий состояние поляризации проходящего через него излучения ведомого фемтосекундного лазерного излучателя под воздействием поля ТГц импульса, сгенерированного ускорителем, четвертьволновую фазовую пластинку, рассчитанную на длину волны ведомого фемтосекундного лазерного излучателя, призму Волластона и балансный фотодетектор.Another feature of the complex is that the terahertz receiver can include: a nonlinear electro-optical crystal that changes the polarization state of the transmitted radiation of a driven femtosecond laser emitter under the influence of a terahertz pulse generated by the accelerator, a quarter-wave phase plate designed for the wavelength of the driven femtosecond laser emitter, Wollaston prism and balanced photodetector.
Краткое описание чертежейBrief Description of the Drawings
Настоящее изобретение иллюстрируется чертежом, на котором оптическое сопряжение отдельных частей комплекса условно показано двойными линиями со стрелками, в то время как одинарными линиями со стрелками обозначены электрические соединения.The present invention is illustrated by a drawing in which the optical conjugation of individual parts of the complex is conventionally shown by double lines with arrows, while single lines with arrows indicate electrical connections.
На Фиг. 1 показана общая блок-схема оптико-электронного фемтосекундного комплекса по настоящему изобретению.In FIG. 1 shows a general block diagram of an optoelectronic femtosecond complex of the present invention.
Подробное описание вариантов осуществленияDetailed Description of Embodiments
Настоящее изобретение далее описывается со ссылками на прилагаемый чертеж посредством примеров его осуществления, которые являются иллюстративными, но не ограничивающими объем притязаний по настоящему изобретению, определяемый только нижеследующей формулой изобретения.The present invention is further described with reference to the accompanying drawing by means of examples of its implementation, which are illustrative, but not limiting the scope of the claims of the present invention, defined only by the following claims.
Предложенный оптико-электронный фемтосекундный комплекс содержит в общем случае (Фиг. 1) источник ТГц импульсов, основанный на электронном ускорителе 19. Подобный источник ТГц импульсов может быть реализован, например, в виде задающего фемтосекундного лазерного излучателя 1, пучок которого подается в ускоритель 2, состоящий из фотокатода 20, в котором указанный лазерный пучок преобразуется в последовательность электронных сгустков за счет фотоэффекта, электромагнитного ускорителя электронных сгустков 21, а также ондулятора 22, преобразующего энергию ускоренных электронных сгустков в последовательность импульсов ТГц излучения. Полученная последовательность ТГц импульсов далее может подаваться на аттеньюатор 3, обеспечивающий возможность плавной настройки мощности ТГц излучения на образце исследований 5. После аттеньюатора пучок ТГц излучения подается в оптическую систему 23 для доставки и фокусировки излучения на образец 5, содержащую помимо держателя образца параболические зеркала с металлическим покрытием 4 и 6. Для обеспечения компенсации расходимости подаваемого в оптическую систему ТГц излучения могут использоваться дополнительные параболические и плоские зеркала, а также линзы, изготовленные из материала, прозрачного в ТГц диапазоне (не указаны на Фиг. 1).The proposed optoelectronic femtosecond complex generally contains (Fig. 1) a source of THz pulses based on an
Прошедшее и частично поглощенное образцом 5 импульсное ТГц излучение далее фокусируется в электрооптический кристалл 7, в котором фокальная область пучка ТГц излучения совмещена с фокусом лазерного пучка, излучаемого ведомым лазерным излучателем 17. В качестве ведомого лазерного излучателя возможно использовать, например, фемтосекундный твердотельный титан-сапфировый лазер, частота следования импульсов которого синхронизована с частотой следования импульсов лазера 1 посредством блока синхронизации 18.The transmitted and partially absorbed THz pulsed
Блок синхронизации 18 может включать электронную схему фазовой автоподстройки частоты, генерирующую электрический сигнал, параметры которого зависят от мгновенной частотной расстройки между излучателями 1 и 17. Этот сигнал может быть использован блоком 18 для управления содержащимися в резонаторе излучателя 17 подвижными зеркалом и призмой, обеспечивая, таким образом, равенство частоты следования импульсов излучателя 17 частоте импульсов задающего излучателя 1.
Генерируемый ведомым лазерным излучателем 17 пучок далее подается в электрооптический селектор импульсов 16, прореживающий исходную последовательность лазерных импульсов до частоты, соответствующей частоте получаемых при помощи ускорителя ТГц импульсов. Тактовый сигнал, определяющий степень прореживания, может быть подан на селектор импульсов с блока управляющей электроники ускорителя. Селектор импульсов при этом может быть выполнен в виде электрооптического кристалла бета-бората бария, дигидрофосфата калия, титанил-фосфата калия с приложенными к нему высоковольтными электродами, а также пары поляризаторов и высоковольтного блока питания.The beam generated by the driven
Полученная при помощи селектора прореженная последовательность оптических лазерных импульсов затем подается при помощи плоского зеркала 15 на прецизионную линию задержки 12, управляемую посредством компьютера 11. При этом линия задержки может представлять собой уголковый отражатель (ретрорефлектор), установленный на подвижной каретке и смещаемый вдоль пучка, ориентируемого зеркалом 15. Для перемещения каретки линии задержки может быть использован шаговый двигатель с контроллером и червячной передачей, выполненные таким образом, чтобы обеспечивать величину единичного шага каретки, соответствующую требованиям на разрешение ТГц спектрометра во времени.The thinned sequence of optical laser pulses obtained by means of a selector is then applied by means of a
Возвращающийся из линии задержки пучок излучателя 17 далее подается на зеркало 14, установленное вместе с зеркалом 15 таким образом, чтобы обеспечить синхронность моментов прибытия ТГц импульса и оптического импульса на кристалл-детектор 7, при нахождении линии задержки 12 в ее среднем положении.The beam of the
Отраженный зеркалом 14 пучок излучателя 17 далее соосно совмещается с пучком ТГц излучения, что может быть достигнуто, например, за счет использования фокусирующей линзы 13 и параболического зеркала 6, в котором выполнено малое сквозное отверстие для пучка излучателя 17, имеющего за счет фокусировки малый поперечный размер в окрестности рабочей поверхности зеркала 6.The beam of the
Совмещенные друг с другом пучок излучателя 17 и полученный с помощью ускорителя ТГц пучок распространяются далее соосно и имеют общую перетяжку внутри кристалла-детектора 7, являющегося чувствительным элементов ТГц приемника 24. ТГц приемник может быть реализован на основе корреляционного метода детектирования ТГц поля со стробированием квазистационарного поля ТГц импульса фемтосекундным лазерным импульсом, реализуемое при значительной разнице в длительностях указанных импульсов. Как известно специалистам, в качестве нелинейности, реализующей возможность такого корреляционного метода, может быть использована оптическая нелинейность второго порядка, присущая известным классам полупроводниковых кристаллов, например, кристаллу теллурида цинка. Изменение состояния поляризации проходящего через такой кристалл излучения лазера 17 под воздействием поля ТГц импульса может быть измерено при помощи четвертьволновой пластинки 8, преобразующей линейную поляризацию излучения лазера в эллиптическую с соотношением полуосей, зависящим от величины поля ТГц импульса для фиксированного положения линии задержки. Для регистрации величины поля, таким образом, может быть применена призма Волластона 9, разделяющая поступающее на нее эллиптически поляризованное излучение на две ортогонально линейно поляризованные составляющие, средняя мощность которых регистрируется при помощи балансного фотодиода с дифференциальным усилителем 10. Аналоговый сигнал на выходе балансного фотодиода 10 оцифровывается и фиксируется персональным компьютером 11, который после каждого подобного измерения последовательно изменяет положение линии задержки 12, обеспечивая стробирование следующего временного фрагмента ТГц импульса. Поточечная запись временного профиля электромагнитного поля за счет варьирования задержки между импульсами ТГц и лазерного излучения позволяет зафиксировать особенности поглощения, имеющие место в образце 5, так как полученные таким образом данные несут информацию как об амплитуде, так и о фазе прошедшего через него ТГц импульса.The
Таким образом, при выполнении оптико-электронного комплекса в соответствии с настоящим изобретением обеспечивается возможность применения метода широкополосной ТГц спектроскопии с высоким временным разрешением при использовании в качестве источника ТГц излучения электронных ускорителей и, в частности, основанных на них лазеров на свободных электронах. Следовательно, в настоящем изобретении реализуется возможность получения амплитудных и фазовых спектров пропускания образцов при их возбуждении ТГц импульсами, имеющими энергию в десятки и сотни мДж, что недоступно для традиционных схем ТГц спектроскопии, включая схемы, использующие для генерации кристаллы ниобата лития, приспособленные для работы с наклонным волновым фронтом.Thus, when performing the optical-electronic complex in accordance with the present invention, it is possible to use the method of broadband THz spectroscopy with high temporal resolution when using electron accelerators and, in particular, free electron lasers based on them, as a THz source. Therefore, the present invention realizes the possibility of obtaining amplitude and phase transmission spectra of samples upon their excitation by THz pulses having energies of tens and hundreds of mJ, which is not available for traditional THz spectroscopy schemes, including schemes using lithium niobate crystals adapted to work with oblique wavefront.
Claims (15)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2018129536A RU2697879C1 (en) | 2018-08-14 | 2018-08-14 | Femtosecond optoelectronic system for measuring the field of thz pulses obtained using an electron accelerator |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2018129536A RU2697879C1 (en) | 2018-08-14 | 2018-08-14 | Femtosecond optoelectronic system for measuring the field of thz pulses obtained using an electron accelerator |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2697879C1 true RU2697879C1 (en) | 2019-08-21 |
Family
ID=67733627
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2018129536A RU2697879C1 (en) | 2018-08-14 | 2018-08-14 | Femtosecond optoelectronic system for measuring the field of thz pulses obtained using an electron accelerator |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2697879C1 (en) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU207462U1 (en) * | 2021-04-29 | 2021-10-28 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" | Device for laser modification of the sample |
Citations (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU170865U1 (en) * | 2016-12-20 | 2017-05-11 | федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский ядерный университет "МИФИ" (НИЯУ МИФИ) | Pulse generator of broadband terahertz radiation |
US20170269455A1 (en) * | 2016-03-21 | 2017-09-21 | Deutsches Elektronen-Synchrotron Desy | Method and apparatus for generating thz radiation |
EP2965391B1 (en) * | 2013-03-05 | 2017-12-27 | Pécsi Tudományegyetem | Method and arrangement to generate few optical cycle coherent electromagnetic radiation in the euv-vuv domain |
RU2650698C1 (en) * | 2016-12-23 | 2018-04-17 | Федеральное государственное бюджетное научное учреждение "Федеральный исследовательский центр Институт прикладной физики Российской академии наук" | Device for variable single-color "pump-probe" spectroscopy in the teraherzt range |
-
2018
- 2018-08-14 RU RU2018129536A patent/RU2697879C1/en active
Patent Citations (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP2965391B1 (en) * | 2013-03-05 | 2017-12-27 | Pécsi Tudományegyetem | Method and arrangement to generate few optical cycle coherent electromagnetic radiation in the euv-vuv domain |
US20170269455A1 (en) * | 2016-03-21 | 2017-09-21 | Deutsches Elektronen-Synchrotron Desy | Method and apparatus for generating thz radiation |
RU170865U1 (en) * | 2016-12-20 | 2017-05-11 | федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский ядерный университет "МИФИ" (НИЯУ МИФИ) | Pulse generator of broadband terahertz radiation |
RU2650698C1 (en) * | 2016-12-23 | 2018-04-17 | Федеральное государственное бюджетное научное учреждение "Федеральный исследовательский центр Институт прикладной физики Российской академии наук" | Device for variable single-color "pump-probe" spectroscopy in the teraherzt range |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU207462U1 (en) * | 2021-04-29 | 2021-10-28 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" | Device for laser modification of the sample |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
RU2371684C2 (en) | Method and device for measuring time-domain spectrum of terahertz radiation pulses | |
US7605371B2 (en) | High-resolution high-speed terahertz spectrometer | |
Van der Weide et al. | Gas-absorption spectroscopy with electronic terahertz techniques | |
US5748309A (en) | Coherent periodically pulsed radiation spectrometer | |
JP2011080860A (en) | Terahertz radar apparatus | |
JPWO2016139754A1 (en) | Terahertz wave generator and spectroscopic device using the same | |
Terra et al. | An ultra-stable optical frequency standard for telecommunication purposes based upon the 5S 1/2→ 5D 5/2 two-photon transition in Rubidium | |
Hébert et al. | Real-time dynamic atomic spectroscopy using electro-optic frequency combs | |
CN108287132B (en) | Terahertz asynchronous high-speed scanning system trigger signal generation device and method | |
Hoberg et al. | Integration of a rapid scanning technique into THz time-domain spectrometers for nonlinear THz spectroscopy measurements | |
RU2697879C1 (en) | Femtosecond optoelectronic system for measuring the field of thz pulses obtained using an electron accelerator | |
Wu et al. | Electro-optic sampling of optical pulses and electron bunches for a compact THz-FEL source | |
Benson et al. | REVIEW OF RECENT EXPERIMENTAL RESULTS FROM THE STANFORD 3µm FREE ELECTRON LASER | |
Schmidhammer et al. | Single shot linear detection of 0.01–10 THz electromagnetic fields: Electro-optic sampling with a supercontinuum in balanced detection | |
Thangaraj et al. | Demonstration of a real-time interferometer as a bunch-length monitor in a high-current electron beam accelerator | |
CN116907660A (en) | Apparatus and method for measuring and controlling ultrafast laser pulse chirping | |
JP2007101370A (en) | Terahertz spectral device | |
Widmann et al. | Implementing electro-optical diagnostics for measuring the csr far-field at kara | |
Stalnaker et al. | Measurement of the 4 S 1/2→ 6 S 1/2 transition frequency in atomic potassium via direct frequency-comb spectroscopy | |
JP2024508203A (en) | High energy efficiency coherent Raman spectroscopy system and method using dual comb laser | |
Widmann et al. | Measuring the coherent synchrotron radiation far field with electro-optical techniques | |
Falconieri et al. | High‐sensitivity impulsive stimulated Raman spectrometer with fast data acquisition | |
Galtier et al. | High-accuracy deep-UV Ramsey-comb spectroscopy in krypton | |
Gallo | Timing and synchronization | |
Breunlin | Commissioning of an electro-optic electron bunch length monitor at FLASH |